中以圓弧代表聲波波面,表達(dá)波的速度.圖1聲音傳遞需要介質(zhì),因此波源相對(duì)介質(zhì)的運(yùn)動(dòng)與觀測(cè)者相對(duì)介質(zhì)的運(yùn)動(dòng),將會(huì)產(chǎn)生不同的接收頻率改變效果.與聲音不同,光的傳播不需要介質(zhì),因此對(duì)于光的多普勒現(xiàn)象,不論是波源以速度v靠近觀測(cè)者,還是觀測(cè)者以速度v靠近波源,接收頻率都是相同的表達(dá)式,即,其中.遠(yuǎn)離時(shí),f＝光的多普勒現(xiàn)象規(guī)律的推導(dǎo),需要用到相對(duì)論的知識(shí),本文不再做分析.1.2 多普勒現(xiàn)象規(guī)律推導(dǎo)在介質(zhì)靜止參考系內(nèi),以觀測(cè)者B靜止,波源A以速度v靠近觀測(cè)者這一情形為例

。2.1 o光的波面、傳播方向與偏振方向由于o 光各向同性，其次波面為半球面，且經(jīng)一定時(shí)間上下兩根光線的半球型次波面半徑相等，故其包絡(luò)面為平行于界面的平面，連接次波源中心和切點(diǎn)并延長(zhǎng)，得到o 光的傳播方向，仍然沿水平方向沒(méi)有改變。事實(shí)上，上述結(jié)果也可以由o光遵從普通的折射定律得到：入射角等于0，則折射角也等于0，光線正透射。根據(jù)主平面定義：o 光傳播方向和光軸方向構(gòu)成的面為o 光主平面，故此時(shí)紙面即為o 光主平面，又因?yàn)閛 為線偏振光，且偏振方向垂直于o

通過(guò)對(duì)一個(gè)完整的波面進(jìn)行采樣分割，形成光斑陣列圖像。當(dāng)入射光波面為理想的平面波的時(shí)候，波面能夠聚焦在每一個(gè)微透鏡子孔徑的中心，CCD 采集的圖像是一個(gè)排列整齊的光斑陣列。圖3（a）是理想波面經(jīng)過(guò)微透鏡陣列聚焦后CCD采集的圖像。當(dāng)入射光波面為畸變波面的時(shí)候，畸變波面經(jīng)過(guò)微透鏡聚焦之后，由CCD 采集到的圖像與理想光波面采集到的圖像相比，光斑將會(huì)在x 軸和y 軸方向產(chǎn)生偏移。圖3（b）是畸變波面經(jīng)過(guò)微透鏡陣列聚焦后CCD 采集的圖像。波前重構(gòu)算法是通過(guò)計(jì)算測(cè)

入射波和反射波的波面方程可表示為：ηI(x，t)=AI[cos(ωt-kx+θI)+isin(ωt-kx+θI)]=AIei(ωt-kx+θI)(1)ηR(x，t)=AR[cos(ωt+kx+θR)+isin(ωt+kx+θR)]=ARei(ωt+kx+θR)(2)式中：AI和AR分別是入射波和反射波的波幅，θI和θR為初相位角，ω為波浪圓頻率，k為波數(shù)。由入射波和反射波疊合得到建筑物前x=x1和x=x2處的波面過(guò)程：η(x1，t)=AIei(ωt-kx1

像的光場(chǎng)為小平坦波面光場(chǎng)，滿足正弦條件的透鏡物像共軛平面之間的垂軸小面積物、像變換關(guān)系為尺度變換關(guān)系，即滿足正弦條件的透鏡物像共軛平面之間的小平坦波面光場(chǎng)變換關(guān)系為尺度變換關(guān)系。在經(jīng)典衍射理論中，第一種瑞利—索末菲（Rayleigh-Sommerfeld）衍射積分公式［5-9］常被用于平坦波面衍射源的衍射遠(yuǎn)場(chǎng)特性分析，德拜（Debye）積分公式［8-12］常被用于會(huì)聚半球形波面衍射源的焦平面光場(chǎng)特性分析，但由上述兩個(gè)衍射積分公式表達(dá)的一些非傍軸衍射光場(chǎng)不滿

0240）引 言波面的特性如波高、方向、表面坡度等數(shù)據(jù)的獲取，不僅在工程應(yīng)用上決定了近海岸及近岸結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)，在機(jī)理研究上對(duì)理解空氣和水界面的動(dòng)量、質(zhì)量和傳熱也起著至關(guān)重要的作用[1-2]，同時(shí)波浪的精確測(cè)量在一定程度上也指導(dǎo)和驗(yàn)證了波浪理論的發(fā)展及數(shù)值模型的建立[3-7]，因此如何精確地獲取時(shí)空連續(xù)的波浪數(shù)據(jù)一直是研究熱點(diǎn).Krogstad 和Barstow[8]及Tucker 和Pitt[9]對(duì)現(xiàn)有的波面測(cè)量技術(shù)作了比較全面的總結(jié)，傳統(tǒng)的測(cè)量方法一般是基于

平臺(tái)所處位置真實(shí)波面升高的實(shí)時(shí)測(cè)量難度較大，根據(jù)浮式海洋平臺(tái)與波浪相互作用的機(jī)理，對(duì)平臺(tái)氣隙—運(yùn)動(dòng)響應(yīng)數(shù)據(jù)進(jìn)行推算進(jìn)而獲得高精度波浪時(shí)序信息。氣隙響應(yīng)及其預(yù)報(bào)方法對(duì)于波浪時(shí)序隨船測(cè)量技術(shù)的研究十分重要，近年來(lái)眾多學(xué)者通過(guò)理論研究的方法開(kāi)展了氣隙預(yù)報(bào)方面的研究。對(duì)于浮式結(jié)構(gòu)物如半潛式平臺(tái)來(lái)說(shuō)，在平臺(tái)設(shè)計(jì)階段氣隙響應(yīng)的預(yù)報(bào)是一個(gè)十分復(fù)雜的問(wèn)題，與許多參數(shù)有關(guān)，包括平臺(tái)的主體特征，系泊系統(tǒng)的動(dòng)力特性及海洋環(huán)境的特征等[5]。在平臺(tái)實(shí)時(shí)監(jiān)測(cè)中瞬時(shí)氣隙響應(yīng)主要受兩部

變形，波前前傾，波面幅值增加，波面不再對(duì)稱。針對(duì)波浪演化的復(fù)雜變化及破碎波幾何特征，學(xué)者們已經(jīng)進(jìn)行了相關(guān)研究。早在1891年，Stokes[2]建議當(dāng)波頂角大于等于120°時(shí)，波浪發(fā)生破碎。Myrhaug和Kjeldsen[3]通過(guò)分析極端波浪的峰前陡、豎直和水平不對(duì)稱因子，對(duì)極端波浪的不對(duì)稱性進(jìn)行分析。Bonmarin[4]針對(duì)深水陡波演化至波浪發(fā)生破碎階段進(jìn)行了試驗(yàn)觀察研究，尤其針對(duì)波浪接近破碎區(qū)域的波形不對(duì)稱情況進(jìn)行了分析，指出不對(duì)稱增長(zhǎng)率與破碎類型

區(qū)域和背浪區(qū)域的波面過(guò)程和速度場(chǎng)，展示了潛堤周圍不同相位時(shí)刻的渦流結(jié)構(gòu)?；赗ANS–VOF格式建立了與試驗(yàn)對(duì)應(yīng)的數(shù)值模型，探討了不同造波方法的適用性和海綿層的消能效果，進(jìn)一步分析了潛堤表面邊界層的流體分離現(xiàn)象。1 試驗(yàn)設(shè)計(jì)試驗(yàn)在大連理工大學(xué)海岸和近海工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室開(kāi)展，波浪水槽長(zhǎng)30.00 m，寬0.40 m，高0.65 m，一端裝有液壓推板式造波機(jī)，另一端設(shè)消能斜坡（圖1（a））。水槽底部和側(cè)面均為可透光的有機(jī)玻璃。模型堤體采用丙烯酸有機(jī)玻璃制成，

效應(yīng)，針對(duì)卷破波波面演化的研究無(wú)法進(jìn)行。另外，在捕捉卷破波波面形態(tài)變化時(shí)，波浪破碎的空間演化特性及可能出現(xiàn)的多層氣液交界面使得圖像測(cè)量比傳統(tǒng)的浪高儀測(cè)量更為可靠[6]。圖像最初用于現(xiàn)象觀察及定性描述，后發(fā)展為定量測(cè)量手段，并在近年來(lái)與機(jī)器學(xué)習(xí)技術(shù)相結(jié)合[7]，在試驗(yàn)圖像處理中應(yīng)用廣泛。但基于機(jī)器學(xué)習(xí)的圖像分析方法需要大量的圖像數(shù)據(jù)。為更便捷地提取波面輪廓，Hernndez等[8]采用了開(kāi)源數(shù)據(jù)庫(kù)ImageJ和OpenCV對(duì)甲板上浪的圖像進(jìn)行了分析，獲得了較

的彈性影響。剛性波面表達(dá)式為駐波柔性面表達(dá)式為流向隨行波柔性面表達(dá)式為3 模擬結(jié)果為了探尋可能的仿生減阻方案，本文對(duì)剛性的及柔性的波狀壁面進(jìn)行了阻力數(shù)值模擬，作為對(duì)比，同步計(jì)算了剛性平板。計(jì)算工況Re范圍為106～107。3.1 計(jì)算精度檢驗(yàn)3.1.1 與實(shí)驗(yàn)結(jié)果比較本文計(jì)算方法與試驗(yàn)結(jié)果給出的平板壁面無(wú)量綱速度分布曲線如圖3 所示，圖中圓點(diǎn)為Abra?ham的經(jīng)典實(shí)驗(yàn)結(jié)果[17]，實(shí)線為本文數(shù)值計(jì)算結(jié)果，兩者總體吻合良好。3.1.2 與經(jīng)典擬合公式比較采

斜，無(wú)法重建待測(cè)波面的離焦和像散項(xiàng)[3]。Fujimoto 提出旋轉(zhuǎn)平移法，在偽剪切方法的基礎(chǔ)上增加一次旋轉(zhuǎn)測(cè)量，重建了像散項(xiàng)誤差，仍然不能恢復(fù)離焦項(xiàng)[6]。徐晨等人提出了兩平晶三面互檢的絕對(duì)檢驗(yàn)方法，通過(guò)提前測(cè)量測(cè)試平晶的折射率非均勻性，結(jié)合Zernike 多項(xiàng)式得到絕對(duì)面形低頻分布[11]。在此基礎(chǔ)上，孫文卿分別從空域和頻域使用圖像旋轉(zhuǎn)算法和快速傅里葉變換方法解算波面，此時(shí)圖像旋轉(zhuǎn)算法集中于低頻波面的求解[12]。本文采用基于N次圖像旋轉(zhuǎn)法的兩平晶三面

現(xiàn)，3 次造波的波面時(shí)序列吻合較好，且波形平穩(wěn)，造波與目標(biāo)值偏差小于2%，表明造波機(jī)的重復(fù)性較好，所造波浪準(zhǔn)確可靠。圖1 造波機(jī)組成結(jié)構(gòu)示意圖圖2 造波機(jī)重復(fù)性驗(yàn)證1.2 造波方法本研究所用的實(shí)驗(yàn)水槽平時(shí)使用的都是封裝好的造波系統(tǒng)，只能用于模擬規(guī)則波和預(yù)設(shè)波譜的不規(guī)則波，且相位均是隨機(jī)產(chǎn)生，難以實(shí)現(xiàn)波浪定時(shí)、定點(diǎn)聚焦產(chǎn)生畸形波。根據(jù)造波機(jī)運(yùn)動(dòng)原理，編程自定義生成造波機(jī)電壓信號(hào)實(shí)現(xiàn)任意目標(biāo)波浪在水槽中的重現(xiàn)，且可重復(fù)性較好。造波控制文件的電壓信號(hào)是二進(jìn)制數(shù)字

，因此CGH作為波面補(bǔ)償器件，可以實(shí)現(xiàn)非球面面形的干涉檢測(cè).目前，基于計(jì)算全息補(bǔ)償?shù)牧阄桓缮鏅z測(cè)是一種高精度方案[2].在非球面面形檢驗(yàn)中，泰曼-格林干涉結(jié)構(gòu)由于具有對(duì)比度可調(diào)，調(diào)試方便的優(yōu)點(diǎn)而經(jīng)常被采用.在采用泰曼-格林干涉儀的方案中，根據(jù)CGH的位置不同又分為如下兩種方案[3-4].1.1 CGH置于測(cè)試臂把CGH放在測(cè)試臂時(shí)，CGH與標(biāo)準(zhǔn)透鏡組構(gòu)成的組合將球面波前調(diào)制成非球面波前，并垂直入射到待測(cè)非球面表面，反射后的波前包含非球面的面形分布數(shù)據(jù)，與參

C-SLM 重建波面的PV值為0.420 3λ，RMS值為0.091 4λ。哈爾濱理工大學(xué)的周昊[16]基于LC-SLM搭建泰曼格林型干涉光路，對(duì)口徑為50 mm和 52 mm的兩個(gè)凹拋物面鏡進(jìn)行了檢測(cè)，證明了 LC-SLM 作為 CGH 記錄介質(zhì)實(shí)時(shí)動(dòng)態(tài)靈活測(cè)量非球面方法的可行性。2019 年國(guó)防科技大學(xué)[17]提出了一種使用 LC-SLM 作為可重新配置波前形狀的多級(jí)干涉圖型計(jì)算機(jī)生成全息圖(ICGH)的方法，對(duì)非球面和自由曲面進(jìn)行動(dòng)態(tài)零位測(cè)量，提高了

性簡(jiǎn)化而嚴(yán)重低估波面升高，與實(shí)際差異較大，故不能滿足平臺(tái)安全性要求。 國(guó)內(nèi)外學(xué)者針對(duì)此問(wèn)題，分別在理論分析、數(shù)值計(jì)算、模型試驗(yàn)等方面提出改進(jìn)方法。在計(jì)算方法及計(jì)算思路優(yōu)化方面，Nielsen[5]針對(duì)浮式平臺(tái)，分別將不同波浪組合下波浪升高的數(shù)值計(jì)算與模型試驗(yàn)做對(duì)比，利用修正簡(jiǎn)化過(guò)程的方法實(shí)現(xiàn)氣隙計(jì)算優(yōu)化；Eatock等[6]介紹了一個(gè)高階離散元積分方程，提高了一階和二階問(wèn)題的計(jì)算效率，同時(shí)提高計(jì)算精度；特別地，針對(duì)二階波浪力與二階低頻運(yùn)動(dòng)問(wèn)題[7-9]，P

波浪力和最大繞射波面明顯大于微幅波理論的對(duì)應(yīng)值。本方法適用于張角180°的有限長(zhǎng)直立薄壁防波堤的淺水波繞射作用計(jì)算, 從而將無(wú)限長(zhǎng)直立薄壁堤的反射波理論加以有效拓展。張角同為120°的V形堤與圓弧堤的堤后防浪效果相近, 而180°圓弧堤的堤后防浪效果優(yōu)于張角90°的V形堤。橢圓余弦波; V形防波堤; 圓弧防波堤; 繞射; 波浪力防波堤被廣泛應(yīng)用于近岸工程以抵抗波浪作用, 從而對(duì)離岸海工設(shè)施和近岸作業(yè)水域?qū)嵤┍Ｗo(hù)。防波堤具有各種常見(jiàn)類型, 包括直立直墻式防波

示，以干涉儀出射波面的中心為坐標(biāo)原點(diǎn)建立xOy坐標(biāo)系，干涉儀出射波前表示為W(x),x∈[a,d]，波面的x∈[a,c]部分及x∈[b,d]部分分別經(jīng)楔板的前后表面反射后形成波面WAC及WBD；這兩組波面完全進(jìn)入角錐棱鏡并反射成為再由楔板反射后形成剪切波面圖2 測(cè)試光路Fig.2 Testing of optical path其中CAC及CBD為常數(shù)，兩者之間的錯(cuò)位量為s=b+da-c。于是光程差函數(shù)：其中：Ibg(x) 為 背景光強(qiáng)；C(x)為調(diào)制度函數(shù)

T）具有處理瞬變波面相位的能力，可有效克服機(jī)械振動(dòng)和氣流的影響[3-5]，因此成為大口徑光學(xué)元件測(cè)量的常用方法之一?？焖俑道锶~變換法（FFT）于20 世紀(jì)80 年代被提出并應(yīng)用于條紋圖的相位提取中[6]，對(duì)干涉條紋圖進(jìn)行FFT 相位提取法的目的是提取出頻譜中包含被測(cè)波面信息的正一級(jí)頻譜，也稱為濾波過(guò)程[7-8]，濾波過(guò)程的好壞直接影響相位提取精度的高低。目前國(guó)內(nèi)外文獻(xiàn)針對(duì)FFT 相位提取技術(shù)主要圍繞算法中幾個(gè)關(guān)鍵步驟進(jìn)行研究，如文獻(xiàn)[9]對(duì)干涉圖延拓進(jìn)行分

給出了不規(guī)則波的波面過(guò)程表達(dá)式(1)式中：an和ωn分別為各個(gè)組成波的振幅和角頻率；εn是隨機(jī)數(shù)，取值在(0,2π)范圍內(nèi)，在此基礎(chǔ)上人們把波浪看成定常隨機(jī)過(guò)程，可以看作不同組成成分的余弦波疊加而成。任意時(shí)間和位置的波面過(guò)程表示為[10](2)式中：N為組成波的個(gè)數(shù)；ai為組成波的波幅；ωi為組成波的角頻率；ki為組成波的波數(shù)；φi為組成波的初始相位。組成波的頻率和波數(shù)滿足色散關(guān)系(3)假定波浪在指定時(shí)刻t=tf時(shí)聚焦于指定位置x=xf，各組成波在該處疊加

法處理分層流中的波面捕捉問(wèn)題。內(nèi)孤立波一般用KdV 方程描述。內(nèi)孤立波表征了非線性與頻散性共存的物理現(xiàn)象。KdV 理論最早是由Korteweg 和de Vries[6]提出的，由理想無(wú)旋勢(shì)流理論得到的解析表達(dá)式。根據(jù)KdV 理論，分層流總深度為h，振幅為a 的內(nèi)孤立波的波面表達(dá)式為：（3）重疊網(wǎng)格方法重疊網(wǎng)格方法將復(fù)雜的流動(dòng)區(qū)域分成幾何邊界比較簡(jiǎn)單的子區(qū)域，各子區(qū)域中的計(jì)算網(wǎng)格獨(dú)立生成，彼此存在著重疊、嵌套或覆蓋關(guān)系，流場(chǎng)信息通過(guò)插值在重疊區(qū)邊界進(jìn)行匹配和

生劇烈振蕩，擾動(dòng)波面升高變大，會(huì)加大船體的運(yùn)動(dòng)和航行時(shí)的阻力，對(duì)月池內(nèi)部裝置產(chǎn)生抨擊，甚至?xí)鹕侠薣2]。張利軍等[3]采用三維勢(shì)流理論研究了月池內(nèi)流體共振對(duì)船體運(yùn)動(dòng)的影響，發(fā)現(xiàn)月池的活塞共振運(yùn)動(dòng)會(huì)顯著增加船體的垂蕩運(yùn)動(dòng)，而月池的晃蕩共振運(yùn)動(dòng)對(duì)船體運(yùn)動(dòng)的影響較小。孫采薇[2]等基于N-S方程和VOF 方法，通過(guò)實(shí)現(xiàn)船體與波浪的耦合運(yùn)動(dòng)，對(duì)活塞共振狀態(tài)下的船體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行數(shù)值模擬，發(fā)現(xiàn)共振情況下活塞運(yùn)動(dòng)會(huì)增大船體垂蕩運(yùn)動(dòng)，船體運(yùn)動(dòng)會(huì)增大月池內(nèi)流體活塞運(yùn)動(dòng)。黃磊

造兩者形影相隨。波面檢定儀作為光學(xué)領(lǐng)域中十分重要的精密檢測(cè)儀器，被廣泛應(yīng)用于高精度檢測(cè)中。傳統(tǒng)波面檢定儀的調(diào)節(jié)大都是手動(dòng)調(diào)節(jié)，其操作相對(duì)復(fù)雜，調(diào)節(jié)速度慢、調(diào)節(jié)效率低且受人為因素影響較大。對(duì)此，上海理工大學(xué)和蘇州慧利儀器有限責(zé)任公司研究出通過(guò)無(wú)線遙控的方式進(jìn)行調(diào)節(jié)的方案，解決了波面檢定儀手動(dòng)調(diào)節(jié)的一系列弊端。調(diào)節(jié)控制單元主要由高精密直流電機(jī)執(zhí)行，在執(zhí)行過(guò)程中，電機(jī)的轉(zhuǎn)動(dòng)不是隨意進(jìn)行的，而是在達(dá)到一定位置時(shí)，需要及時(shí)停止并反饋相應(yīng)的信息[1-2]。為了實(shí)現(xiàn)對(duì)波

對(duì)橋梁所在海域的波面變化情況進(jìn)行觀測(cè)，根據(jù)實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)推算相應(yīng)海域的波浪環(huán)境參數(shù)，進(jìn)而計(jì)算結(jié)構(gòu)受到的波浪荷載。目前，通過(guò)波面得到波浪荷載的主要方法有：代表波法、譜分析法等[6]。代表波法是對(duì)波面實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析，提取具有統(tǒng)計(jì)特征的波高和周期，然后由此構(gòu)造規(guī)則波計(jì)算波浪荷載[7]。然而，代表波法不能反映波浪荷載隨時(shí)間的變化規(guī)律。譜分析法則是將波面時(shí)程轉(zhuǎn)化為頻譜模型，通過(guò)譜分析方法計(jì)算波浪荷載。高加云對(duì)比討論了不同波浪譜數(shù)學(xué)模型對(duì)波浪場(chǎng)、風(fēng)浪場(chǎng)的模擬精度[8]

提出了一種子孔徑波面拼接的波前復(fù)原方法，分析了波面拼接下的直接波前解卷積效果，同時(shí)對(duì)波面拼接與傳統(tǒng)澤尼克模式法在運(yùn)行效率上的差異進(jìn)行了比較分析。1 子孔徑波面拼接方法在傳統(tǒng)的自適應(yīng)光學(xué)領(lǐng)域，通常采用模式法來(lái)重構(gòu)波前[16]，即用1組澤尼克多項(xiàng)式來(lái)描述波前Φ(x,y)，其表達(dá)式為(1)式中：a0為平均波前相位；aK為第K項(xiàng)澤尼克多項(xiàng)式系數(shù)；ZKx,y為第K項(xiàng)澤尼克多項(xiàng)式；ε為波前相位測(cè)量誤差。通過(guò)斜率測(cè)量出波前誤差的各個(gè)模式系數(shù)后，就可得到整個(gè)波前的表達(dá)式。

《鉆井船月池區(qū)波面升高運(yùn)動(dòng)分析》一文，以一艘深水鉆井船為研究對(duì)象，基于三維勢(shì)流理論計(jì)算鉆井船月池區(qū)波面升高運(yùn)動(dòng)。利用AQWA 軟件對(duì)鉆井船進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算，預(yù)報(bào)得到高海況和低海況下鉆井船月池區(qū)波面升高運(yùn)動(dòng)結(jié)果。通過(guò)對(duì)鉆井船月池開(kāi)、閉兩種情況下波面升高運(yùn)動(dòng)結(jié)果進(jìn)行分析，發(fā)現(xiàn)月池結(jié)構(gòu)的存在會(huì)顯著改變波面升高運(yùn)動(dòng)的幅值，對(duì)不同浪向下月池區(qū)波面升高運(yùn)動(dòng)的結(jié)果進(jìn)行對(duì)比發(fā)現(xiàn)：橫浪狀態(tài)，月池結(jié)構(gòu)會(huì)導(dǎo)致波面升高運(yùn)動(dòng)幅值加大；迎浪狀態(tài)，月池結(jié)構(gòu)能夠有效屏蔽波浪作用，減小月池

的發(fā)展。根據(jù)剪切波面形成方式的不同，又可以分為平行平板橫向剪切干涉儀和光柵橫向剪切干涉儀。1964年，M.V.R.K.Murty提出利用單個(gè)平行平板產(chǎn)生橫向剪切干涉的方法[1]，激光器發(fā)出激光通過(guò)濾波小孔長(zhǎng)生標(biāo)準(zhǔn)球面波，通過(guò)被測(cè)透鏡入射到斜放至的平行平板，波面經(jīng)過(guò)平板前表面和后表面反射，產(chǎn)生兩個(gè)相分布相同但橫向有微小剪切的波面，從而發(fā)生干涉，這是一個(gè)最簡(jiǎn)單的橫向剪切干涉方法。Jae Bong Song等人提出將斜平板改為厚度漸變的楔板，從而可以產(chǎn)生移相[2

同.近年來(lái)，數(shù)字波面干涉儀的發(fā)展，使得光學(xué)元件的測(cè)量更加方便、準(zhǔn)確，如何對(duì)測(cè)量結(jié)果進(jìn)行評(píng)價(jià)成為重點(diǎn)研究的問(wèn)題.目前，在低頻面形檢測(cè)中，人們大多使用峰谷值(Peak to Valley，PV)或均方根值(Root Mean Square，RMS)來(lái)評(píng)價(jià)光學(xué)元件的面形質(zhì)量[2-3].這里的PV值僅指被檢波面上最高點(diǎn)、最低點(diǎn)的差值.波面是指由標(biāo)準(zhǔn)面或被測(cè)面反射的光，其攜帶了反射面面形的偏差信息.隨著干涉測(cè)量技術(shù)的發(fā)展，干涉儀的精度和分辨率顯著提高，使用兩點(diǎn)PV值

浪向下繞射和輻射波面的變化規(guī)律和平臺(tái)結(jié)構(gòu)形式對(duì)波浪高程的影響，結(jié)果表明：由于平臺(tái)為多立柱結(jié)構(gòu)，使得繞射和輻射波發(fā)生強(qiáng)烈的近場(chǎng)干涉效應(yīng)，局部波面放大。在特定海況條件下，繞射和輻射效應(yīng)使得總波面高程增大。蔣安等[10-11]采用勢(shì)流理論的方法對(duì)波浪作用下的半潛式平臺(tái)周圍近場(chǎng)干涉問(wèn)題進(jìn)行預(yù)報(bào)，結(jié)果表明：前后立柱的最大波面爬升并不發(fā)生于迎浪點(diǎn)和背浪點(diǎn)，而在其兩側(cè)，干涉現(xiàn)象發(fā)生時(shí)，并不是所有位置點(diǎn)都有很大的波面升高，而是在特定點(diǎn)產(chǎn)生局部極大值。單鐵兵[12]在上海交

干涉 光的衍射 波面 光程差中圖分類號(hào)：0415 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A 文章編號(hào)：1003-9082（2018）02-0-01光是一種電磁波，而干涉與衍射現(xiàn)象就是波動(dòng)性的典型。若有幾列波同時(shí)在一介質(zhì)中傳播，而且這幾列波在空間某點(diǎn)相遇，在其相遇的區(qū)域內(nèi)，任何一點(diǎn)處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)為各列波單獨(dú)在該點(diǎn)引起的振動(dòng)的合振動(dòng)，即在任一時(shí)刻，該點(diǎn)處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)位移是各個(gè)波在該點(diǎn)所引起的位移的矢量和，這一規(guī)律稱為波的疊加原理[1]。一、光的干涉兩列或幾列光波在空間相遇時(shí)互相疊加，在某些

況下窄縫間流場(chǎng)的波面升高，對(duì)兩固定浮式結(jié)構(gòu)窄縫間流場(chǎng)的水動(dòng)力共振現(xiàn)象作出初步預(yù)測(cè)。1 數(shù)值模擬基本理論1.1 流體運(yùn)動(dòng)基本方程假設(shè)流體為粘性且不可壓縮，同時(shí)滿足質(zhì)量守恒的連續(xù)方程和動(dòng)量守恒的運(yùn)動(dòng)方程。1）連續(xù)方程（質(zhì)量守恒方程）Euler型連續(xù)性方程的微分表達(dá)式如下：2）動(dòng)量守恒方程（N-S方程）動(dòng)量守恒方程是所有流體運(yùn)動(dòng)都必須滿足的方程。最早由Navier于1827年提出，當(dāng)時(shí)只考慮流體不可壓縮。而后進(jìn)過(guò)多年的不斷發(fā)展，在1831年P(guān)ossion提出了可

15000）基于波面干涉技術(shù)測(cè)量高精度零件垂直度方法與修正技巧研究黃?。ê衔睦韺W(xué)院，湖南 常德 415000）機(jī)械加工技術(shù)的提高，帶動(dòng)了人們對(duì)零件加工精度的要求。要想獲得更高的精度，現(xiàn)場(chǎng)加工時(shí)需要采用更加準(zhǔn)確的測(cè)量方法，以便獲得更加精準(zhǔn)的測(cè)量數(shù)據(jù)。本文以高精度零件垂直度的現(xiàn)場(chǎng)測(cè)量為例，提出了基于波面干涉技術(shù)測(cè)量的方法進(jìn)行垂直度測(cè)量，并且分析了測(cè)量誤差，對(duì)高精度零件垂直度的修正技巧進(jìn)行了探討。測(cè)量；高精度；垂直度；波面干涉技術(shù)現(xiàn)代科學(xué)技術(shù)的迅速發(fā)展，對(duì)零件

壁液艙內(nèi)液體晃動(dòng)波面的實(shí)驗(yàn)研究唐 潔1，李晨光2，王國(guó)玉1(1. 大連理工大學(xué) 海岸和近海工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，遼寧 大連 116023; 2. 中交理工交通技術(shù)研究院有限公司，遼寧 大連 116023)通過(guò)物理模型實(shí)驗(yàn)，對(duì)彈性側(cè)壁液艙和剛性液艙內(nèi)液體晃蕩問(wèn)題進(jìn)行了研究。由于流固耦合的影響，彈性側(cè)壁液艙內(nèi)液體晃蕩的最低階固有頻率稍小于同尺寸的剛性液艙內(nèi)液體晃蕩的最低階固有頻率。液艙模型處于縱向簡(jiǎn)諧激勵(lì)作用下，其中激勵(lì)頻率在最低階固有頻率附近。實(shí)驗(yàn)分析兩種相對(duì)

相位計(jì)算，可得到波面分布. 介紹了數(shù)據(jù)處理流程，編寫(xiě)了相關(guān)程序. 將本方法與Zygo干涉儀MetroPro的計(jì)算結(jié)果進(jìn)行了比較，φp和φRMS偏差分別為0.005λ和小于0.001λ.Zernike多項(xiàng)式擬合結(jié)果也驗(yàn)證了該方法的準(zhǔn)確性和有效性.移相干涉；視頻采集；Zernike多項(xiàng)式擬合干涉測(cè)量技術(shù)作為高精度、非接觸式測(cè)量手段，隨著電子技術(shù)的發(fā)展，移相干涉術(shù)取得了長(zhǎng)足的進(jìn)步，使得干涉測(cè)量精度大幅度提高[1]. 目前，眾多高校以及科研院所的實(shí)驗(yàn)室都配備了移相

出物理含義清晰的波面方程。在Froude-Krylov假定條件下，結(jié)合AutoCAD二維圖形面域計(jì)算技術(shù)和VBA編程方法，提出了規(guī)則波浪中艦船純穩(wěn)性喪失的計(jì)算方法。針對(duì)一艘具有階梯式甲板的艦船，計(jì)算了規(guī)則波浪中艦船復(fù)原力臂曲線，證明大橫傾狀態(tài)具有一致收斂性。［結(jié)果］計(jì)算得到了規(guī)則波浪中穩(wěn)性變化規(guī)律：縱向波浪中，波面高于甲板或低于船底導(dǎo)致有效水線面消失是穩(wěn)性降低的主要原因；斜浪和正橫浪中，波面相對(duì)船體橫剖面傾斜引起的不對(duì)稱性，是穩(wěn)性大幅度降低的主要原因。［結(jié)

構(gòu)型。然后，通過(guò)波面發(fā)射率計(jì)算、探測(cè)器視場(chǎng)模型建立及熱像生成3個(gè)步驟，完成海面Kelvin尾跡的紅外圖像仿真。最后，根據(jù)尾跡與周圍海水間的輻射溫差，建立Kelvin尾跡的探測(cè)模型。研究結(jié)果表明：探測(cè)天頂角越大，Kelvin尾跡與周圍海水間的發(fā)射率差異越明顯，尾跡的紅外圖像特征越顯著；同時(shí)，隨著探測(cè)天頂角的增大，探測(cè)概率逐漸增大。開(kāi)爾文尾跡；紅外特征；圖像仿真；探測(cè)概率0 引言艦船在海面行駛時(shí)，會(huì)在船后形成一條明顯可辨的尾流區(qū)，且能夠持續(xù)很長(zhǎng)時(shí)間，長(zhǎng)度可達(dá)數(shù)

偉?運(yùn)動(dòng)參數(shù)對(duì)近波面拍動(dòng)翼推進(jìn)性能的影響劉鵬，蘇玉民，李宏偉(哈爾濱工程大學(xué)水下機(jī)器人技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，黑龍江哈爾濱，150001)研究水翼不同運(yùn)動(dòng)參數(shù)對(duì)近波面二維剛性拍動(dòng)翼推進(jìn)性能的影響。首先，根據(jù)計(jì)算流體動(dòng)力學(xué)(CFD)建立了近液面水翼的計(jì)算模型，然后采用速度邊界造波及動(dòng)網(wǎng)格等方法對(duì)不同參數(shù)下水翼的運(yùn)動(dòng)及水動(dòng)力性能進(jìn)行模擬和分析，最后，計(jì)算比較水翼處于無(wú)界流中及近靜水面時(shí)性能。研究結(jié)果表明：恰當(dāng)?shù)乃頁(yè)u擺與升沉間相位差能夠有效增加翼推力，提高翼推進(jìn)效率及

采用澤尼克多項(xiàng)式波面擬合的方法來(lái)消除其對(duì)測(cè)量結(jié)果的影響。實(shí)驗(yàn)表明,該系統(tǒng)的測(cè)量結(jié)果與ZYGO干涉儀所得到的結(jié)果相比較,峰峰值相差0.001 6λ,均方根誤差相差0.004λ,能夠有效地對(duì)軸承滾珠面型進(jìn)行檢測(cè),且測(cè)量結(jié)果具有較高的可靠性。此外,該方法還可進(jìn)一步推廣應(yīng)用于其他需要進(jìn)行圓球度測(cè)量的領(lǐng)域,具有廣泛應(yīng)用前景。相移干涉;軸承滾珠;波面擬合;調(diào)整誤差滾動(dòng)軸承在精密機(jī)械系統(tǒng)中具有廣泛的應(yīng)用,如作為航空發(fā)動(dòng)機(jī)轉(zhuǎn)子系統(tǒng)支撐部件、高速鐵路車輛支撐部件、機(jī)床主軸重

。實(shí)驗(yàn)測(cè)量了風(fēng)浪波面位移的時(shí)間序列，并人工同步標(biāo)記出破碎發(fā)生的時(shí)刻。研究了4種常用判據(jù)，包括波陡、瞬時(shí)波面斜率、波峰水質(zhì)點(diǎn)水平速度與相速度之比，以及波峰水質(zhì)點(diǎn)向下加速度與重力加速度之比。采用破碎判據(jù)對(duì)所測(cè)風(fēng)浪序列中的破碎波進(jìn)行識(shí)別，根據(jù)人工標(biāo)記數(shù)量計(jì)算破碎率以確定破碎閾值。計(jì)算結(jié)果表明，幾何判斷閾值接近Stokes波極限值，而運(yùn)動(dòng)學(xué)和動(dòng)力學(xué)判斷閾值則明顯偏離。進(jìn)而檢驗(yàn)了判據(jù)識(shí)別出的破碎波與人工標(biāo)記破碎波的一致性。在達(dá)到破碎閾值的波中，約35%～55%與人工

耗散系數(shù)對(duì)月池內(nèi)波面升高進(jìn)行計(jì)算，參考模型試驗(yàn)結(jié)果，選取月池內(nèi)液面的合理耗散系數(shù)以準(zhǔn)確模擬月池圍壁壓力分布，在此基礎(chǔ)上分析耗散系數(shù)對(duì)船體梁波浪載荷的影響［2-3］。1　耗散系數(shù)方法介紹由相關(guān)文獻(xiàn)［4-5］可知，理想流體（無(wú)粘、無(wú)旋、不可壓縮）假設(shè)下，二維空間下流體質(zhì)量守恒拉普拉斯方程如下：對(duì)于波浪簡(jiǎn)諧運(yùn)動(dòng)，速度勢(shì) 可以表示為：式中：“R（）”表示復(fù)變量的實(shí)部。式中：g為重力加速度，m/s2； A為入射波波高，m；ω= 2π/ T為入射波圓頻率，rad/s；

01800)基于波面面形的濾波計(jì)算夏志林1,曾 翔1,2,劉世杰2*,周 游2,張志剛2(1.武漢理工大學(xué) 材料科學(xué)與工程學(xué)院，湖北 武漢 430070;2.中國(guó)科學(xué)院 上海光學(xué)精密機(jī)械研究所 強(qiáng)激光材料重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，上海 201800)為提高光學(xué)干涉測(cè)量的精度，研究了用來(lái)消除干涉條紋圖噪聲的濾波算法。討論了不同波面和不同干涉儀噪聲下不同濾波方法的濾波效果?？紤]干涉儀噪聲對(duì)條紋圖的影響與檢測(cè)中的不同波面情況，基于澤尼克多項(xiàng)式原理用matlab仿真法建立了離焦

系統(tǒng)對(duì)光學(xué)元件的波面誤差提出了苛刻的要求[2]，其中包括空間尺度大于33 mm的低頻波面誤差和空間尺度介于2.5～33 mm之間的中頻PSD1波面誤差[3,4]。以美國(guó)“國(guó)家點(diǎn)火裝置”(National Ignition Facility，NIF)為例，該裝置的高功率激光驅(qū)動(dòng)器使用了數(shù)千件通光口徑大于42 cm×42 cm的大口徑平面光學(xué)元件，大部分為矩形光學(xué)元件[5]，其中一部分光學(xué)元件在使用角度下的反射波前誤差要予以嚴(yán)格控制，如：大口徑偏振片，其使用角

體現(xiàn)了非線性海浪波面位移的偏態(tài)分布特性，而且在波動(dòng)能量分布上，仿真結(jié)果與JONSWAP譜所代表的海浪記錄接近。非線性海浪；JONSWAP譜；B分布；非線性修正0　引言迄今所提出的種種海浪線性模型都是將海浪描述為線性小振幅簡(jiǎn)單波動(dòng)的疊加，并假定作為組成波的這些簡(jiǎn)單波動(dòng)是隨機(jī)而相互獨(dú)立的，疊加結(jié)果為具有各態(tài)歷經(jīng)性的平穩(wěn)正態(tài)過(guò)程，以此過(guò)程描述海浪即構(gòu)成所謂線性海浪模型［1-4］。雖然這種模型具有理論推證完備和應(yīng)用方便等優(yōu)點(diǎn)，但它對(duì)海浪的描述與實(shí)際海浪現(xiàn)象是有偏差

涉儀、移相式數(shù)字波面激光干涉儀等對(duì)干涉圖樣進(jìn)行波面擬合采用的都是Zernike多項(xiàng)式擬合算法［1－2］，但是直接影響擬合精度的Zernike多項(xiàng)式的階數(shù)較難確定［3］，文獻(xiàn)［4］中則定性地說(shuō)明了Zernike多項(xiàng)式邊界誤差對(duì)擬合結(jié)果存在影響，在文獻(xiàn)［5］中，采用對(duì)干涉圖分別進(jìn)行行插值和列插值，再將兩次的插值結(jié)果進(jìn)行加權(quán)擬合出干涉圖的波面，但仍存在的問(wèn)題就是由于插值法不具有Zernike多項(xiàng)式的單位圓正交性質(zhì)，不能限制插值邊界，邊界存在突變，給計(jì)算結(jié)果帶來(lái)一

0049)海表面波面模擬和建模方法主要有3種[1]: 第一種是基于物理方法, 即從海浪的物理特性出發(fā), 通過(guò)求解流體所滿足的 Navier-Stokes方程, 獲得流體質(zhì)點(diǎn)在各個(gè)時(shí)間的運(yùn)動(dòng)狀態(tài); 第二種是基于海浪譜的建模方法, 即利用海浪統(tǒng)計(jì)和經(jīng)驗(yàn)?zāi)Ｐ秃铣刹煌恼也? 來(lái)獲得海面的仿真效果; 第三種是基于幾何方法, 即通過(guò)構(gòu)造一定的數(shù)學(xué)函數(shù)來(lái)模擬水波的外形, 合成一個(gè)海洋表面圖像。由于基于海浪譜的建模方法物理概念清晰, 計(jì)算方便迅速, 且模擬結(jié)果和實(shí)際海

平臺(tái)的垂向運(yùn)動(dòng)、波面沿立柱爬升等因素決定。在設(shè)計(jì)平臺(tái)階段，一般要求下層甲板具有足夠的高度，以保證波面與甲板下表面具有足夠的氣隙距離。如果氣隙不足，造成抨擊，會(huì)損壞甲板和設(shè)備，甚至影響整個(gè)平臺(tái)的安全。因此，氣隙響應(yīng)研究對(duì)半潛式平臺(tái)的安全具有重大意義?；趧?shì)流理論的三維源匯分布法是計(jì)算浮體以及波浪運(yùn)動(dòng)的通用方法，有不少學(xué)者運(yùn)用這種法對(duì)半潛式平臺(tái)的氣隙問(wèn)題進(jìn)行了深入研究。1995 年 Fokk 等[1]在 Marintek 水池針對(duì)“Veslefrikk B”平

技術(shù)，是一種數(shù)字波面測(cè)試技術(shù).其原理是將相干兩個(gè)剪切波面中的一個(gè)波面作階梯式或連續(xù)變化，從而使干涉場(chǎng)中的干涉條紋作階梯式或連續(xù)式掃描，用CCD相機(jī)獲取干涉場(chǎng)中各點(diǎn)的光強(qiáng)，利用圖像中各點(diǎn)光強(qiáng)的變化關(guān)系，求出被測(cè)波面的位相信息或波面面形.由于橫向剪切干涉技術(shù)是利用被測(cè)波面自身實(shí)現(xiàn)干涉的，不需要標(biāo)準(zhǔn)的參考面，測(cè)試裝置簡(jiǎn)單、測(cè)量速度快、測(cè)量精度高，且可以實(shí)時(shí)對(duì)剪切干涉圖進(jìn)行采集與處理，得到被測(cè)原始波面的信息.由西安工業(yè)大學(xué)研制的該測(cè)量?jī)x器適合測(cè)量非球面度不高的光學(xué)

復(fù)雜的物理現(xiàn)象，波面上風(fēng)速風(fēng)向的變化，波浪內(nèi)部運(yùn)動(dòng)破碎等因素都使海浪成為一種高度不規(guī)則和不可重復(fù)的現(xiàn)象[1-2]，即隨機(jī)波浪。因此，只有隨機(jī)波浪模型才能真實(shí)反映實(shí)際海浪，為海洋結(jié)構(gòu)物的研究提供準(zhǔn)確的波浪信息。本文采用Matlab軟件對(duì)三維隨機(jī)波浪進(jìn)行仿真，生成波面圖像，并對(duì)圖像顯示進(jìn)行處理使其視角上更加接近真實(shí)波浪。為艦船、水下武器(魚(yú)雷、潛射導(dǎo)彈等)的設(shè)計(jì)研究提供參考。1 波浪模型的建立1.1 隨機(jī)波浪的數(shù)學(xué)模型實(shí)際波浪的運(yùn)動(dòng)過(guò)程是一個(gè)復(fù)雜的三維隨機(jī)過(guò)程

內(nèi)不同空間位置的波面相位產(chǎn)生超前或滯后，從而引起成像偏移、模糊和抖動(dòng)，這種現(xiàn)象就稱為氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)［1－2］。開(kāi)展氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)研究，探索氣動(dòng)流場(chǎng)特性與光學(xué)畸變特性之間的關(guān)聯(lián)，一方面可以深入認(rèn)識(shí)湍流流動(dòng)機(jī)理，另一方面對(duì)提高光學(xué)成像探測(cè)系統(tǒng)的性能具有重要的意義［3］。目前的氣動(dòng)光學(xué)傳輸效應(yīng)研究中，已經(jīng)建立了相對(duì)完善的光學(xué)畸變數(shù)值模擬方法［4－7］，但是對(duì)于光學(xué)畸變特性的深入分析，還缺乏有效的分析手段，因此難以建立光學(xué)畸變與流場(chǎng)特性之間的定量關(guān)聯(lián)。波面擬合是通過(guò)線

原理，由某一時(shí)刻波面的位置可以用作圖法確定下一時(shí)刻波面的位置．以球面波為例，說(shuō)明惠更斯原理的應(yīng)用．以點(diǎn)波源S為球心的球面波以速度u在空間向各個(gè)方向傳播，t時(shí)刻的波面是半徑R1=ut的球面S1[圖1(a)].根據(jù)惠更斯原理，球面S1上的各點(diǎn)都可看作發(fā)射子波的波源[圖1(b)].以S1上的各點(diǎn)為中心，以R2=uΔt為半徑畫(huà)子波波面[圖1(c)]．畫(huà)這些子波波面的包絡(luò)面即以R=u(t+Δt) 為半徑的球面[圖1(d)]．過(guò)點(diǎn)波源S作包絡(luò)面的垂線即波的傳播方向[圖

更新下一時(shí)間步的波面和速度勢(shì)。通過(guò)將計(jì)算得到的波面結(jié)果與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)、解析解和已發(fā)表結(jié)果對(duì)比，吻合良好，驗(yàn)證了本方法的準(zhǔn)確性。進(jìn)而采用譜分析方法分析了波面時(shí)間歷程，得到容器各階固有頻率對(duì)液體晃蕩的影響。研究發(fā)現(xiàn)，基頻對(duì)液體晃蕩的影響最大，且非線性越強(qiáng)，更高階容器固有頻率的影響越大。固有頻率；完全非線性；混合歐拉－拉格朗日方法；時(shí)域高階邊界元方法；譜分析在航空航天、大型遠(yuǎn)洋船舶運(yùn)輸和超大型原油儲(chǔ)存罐等工程領(lǐng)域中，各種容器內(nèi)液體晃蕩問(wèn)題普遍存在，且日益得到工業(yè)界和

高度場(chǎng)，以及這些波面高度場(chǎng)對(duì)應(yīng)的反光系數(shù)場(chǎng)；根據(jù)海浪預(yù)報(bào)圖中波高的空間分布情況將不同波高的波面高度場(chǎng)拼接成復(fù)合的波面高度場(chǎng)，同時(shí)拼接出與之對(duì)應(yīng)的復(fù)合反光系數(shù)場(chǎng)；由復(fù)合的波面高度場(chǎng)和反光系數(shù)場(chǎng)渲染出三維波面，并將渲染后的波面時(shí)間序列串接成動(dòng)畫(huà)形成最終產(chǎn)品。三維動(dòng)畫(huà)形式的海浪預(yù)報(bào)產(chǎn)品能有效地克服海浪有效波高等值線圖信息不直觀的缺點(diǎn)，預(yù)報(bào)信息易于被廣大用戶和公眾理解。海浪預(yù)報(bào)；FFT；海浪渲染Abstract: A method of preparing an

。1 刻劃誤差和波面像差的關(guān)系刻劃誤差一般有如下幾種：?jiǎn)沃芷诳虅澱`差，多重周期刻劃誤差，小尺度(或單一刻槽)刻劃誤差以及累積刻劃誤差[1]。小尺度刻劃誤差即一塊刻劃完美的平面光柵將產(chǎn)生完善的平面衍射波面。在自準(zhǔn)直情況下，一塊光柵可看作是傾斜放置階梯的形式，如果觀察者位于衍射波面的垂直方向上，衍射波面平行于垂直刻槽的一條邊，并與光柵的平均表面傾角設(shè)光柵的一個(gè)刻槽沿平均表面位移a，則在波面垂直分量上的變化，衍射波面象差為故其波面象差為：則波面位相象差為：積累刻

200030基于波面隨機(jī)性的船舶底部砰擊壓力計(jì)算方法研究陳 震 肖 熙上海交通大學(xué) 船舶海洋與建筑工程學(xué)院，上海 200030基于海浪波面的隨機(jī)特性，研究船舶底部砰擊壓力的計(jì)算方法。分析縱向入水角對(duì)船底砰擊壓力量值的影響程度，建立二者之間的定量關(guān)系。在預(yù)報(bào)船舶砰擊壓力時(shí)引入隨機(jī)海浪的波面條件，計(jì)及船舶運(yùn)動(dòng)和海浪波面傾角因素對(duì)砰擊壓力的影響。采用蒙特卡羅數(shù)值模擬法對(duì)砰擊壓力的統(tǒng)計(jì)規(guī)律進(jìn)行研究，結(jié)果表明：計(jì)及縱向入水角的船底砰擊壓力計(jì)算方法，更加合理地反映波面