康琳惠，張 林

(陜西師范大學(xué) 物理學(xué)與信息技術(shù)學(xué)院，陜西 西安 710119)

經(jīng)典統(tǒng)計是描述宏觀體系狀態(tài)的統(tǒng)計理論,而量子統(tǒng)計則是描述微觀系統(tǒng)統(tǒng)計性質(zhì)的理論，兩種統(tǒng)計方法所遵循的統(tǒng)計原理本質(zhì)上是相同的，即都是把系統(tǒng)的宏觀量作為相應(yīng)微觀狀態(tài)的統(tǒng)計平均值.量子統(tǒng)計與經(jīng)典統(tǒng)計的根本區(qū)別在于它們的動力學(xué)基礎(chǔ)不同，經(jīng)典統(tǒng)計是以經(jīng)典動力學(xué)為基礎(chǔ)，而量子統(tǒng)計則是建立在量子動力學(xué)的基礎(chǔ)之上，這就導(dǎo)致對微觀粒子運動的描述方式截然不同.諧振子模型作為在經(jīng)典物理和量子物理中都非常重要的模型，是理解很多復(fù)雜體系行為的最基本單元.本文通過對諧振子系統(tǒng)的經(jīng)典統(tǒng)計分布和量子統(tǒng)計分布的詳細研討，以Mathematica軟件為數(shù)學(xué)輔助手段，通過可視化的圖像，比較和歸納出經(jīng)典統(tǒng)計與量子統(tǒng)計的區(qū)別和聯(lián)系.這一比較研究可以更加深刻地理解諧振子在宏觀和微觀尺度下不同的統(tǒng)計行為，從而加深對量子力學(xué)基本規(guī)律的理解和認知.

1 經(jīng)典運動和統(tǒng)計分布

(1)

則運動方程可寫為

(2)

x(t)=Asin(ωt+φ)

(3)

(4)

對于遵循經(jīng)典運動的諧振子，我們可以由其在勢阱中位置的統(tǒng)計測量結(jié)果來獲得其運動的狀態(tài).根據(jù)經(jīng)典運動的解(3)，諧振子在平衡位置附近的運動被限制在-A到A之間.當(dāng)我們大量測量振子的位置，會發(fā)現(xiàn)其位置在x到x+dx之間被測到的概率P(x)dx與振子在此區(qū)間停留的時間dt成正比

(5)

其中T是振子來回運動一次的周期，分子上的2表示振子來回過程中有兩次經(jīng)過同一區(qū)域.值得一提的是，在周世勛先生編寫的《量子力學(xué)教程》(第二版)中的第33頁線性諧振子一節(jié)中[2]，給出的經(jīng)典統(tǒng)計概率密度為

(6)

該式子沒有考慮到振子來回過程中有兩次經(jīng)過同一區(qū)域，因此其概率密度也會加倍，所以分子上應(yīng)該乘以2.該問題雖小，但由于這個2的存在，可以非常自然地得到經(jīng)典的歸一化的概率分布.由式(5)有

(7)

其中v=dx/dt是振子在x到x+dx之間的運動速度.利用振子的運動方程：x(t)=Asin(ωt+φ)可以得到

(8)

將上式帶入P(x)得到歸一化的經(jīng)典統(tǒng)計分布

(9)

這是一個在x=±A處有奇點的分布，運用Mathematica的積分函數(shù)Integrate[P(x),{x，-A，A}]可以非常方便地計算出P(x)的積分為1，即經(jīng)典諧振子在區(qū)間[-A，A]上的經(jīng)典分布自洽得滿足幾率之和為1.

2 量子運動和統(tǒng)計分布

如果把經(jīng)典振子縮小到量子尺度，雖然振子所處的勢場不變，但振子的運動狀態(tài)將不能采用經(jīng)典力學(xué)中的位置和速度(或動量)來描述，而其運動行為直接由波函數(shù)ψ(x)給出的統(tǒng)計性質(zhì)來描述，波函數(shù)滿足定態(tài)薛定諤方程：

(10)

(11)

(12)

(13)

利用Mathematica程序?qū)χC振子在經(jīng)典平衡位置附近的分布進行圖像展示.如圖1給出了諧振子處于最低的幾個能態(tài)的波函數(shù)圖像，波函數(shù)的縱軸的位置是相應(yīng)能級的位置.

圖1 諧振子的波函數(shù)圖像分布(從下到上依次為n=0基態(tài),n=1,2,3,4的波函數(shù)圖像)

由此可知，量子諧振子的波函數(shù)是坐標x(ξ≡αx)的函數(shù)，雖然它不能表示振子在某一時刻的位置坐標，但波函數(shù)絕對值的平方|ψn(ξ)|2與振子在空間某點出現(xiàn)的概率成正比，即它出現(xiàn)在某一位置的概率密度是可以確定的.一維諧振子的概率密度為

(14)

為此我們在Mathematica中做出其相應(yīng)的概率密度分布如圖2.

(a) n=0

(b) n=2

(c) n=15圖(實線)與對應(yīng)經(jīng)典概率分布(虛線)比較

從圖2中諧振子的經(jīng)典(虛線)和量子(實線)概率密度分布可以看出：

1) 經(jīng)典統(tǒng)計：對于經(jīng)典動力學(xué)行為，在平衡位置ξ=0處，經(jīng)典諧振子出現(xiàn)的概率最小，這是由于此時諧振子動能最大，振子在x=0處停留時間最短，測量到的概率也最小.而在兩邊最大值(振幅)處，振子的速度為零，停留時間較長，更容易測到振子，因而出現(xiàn)的概率最大.當(dāng)然振子的能量越大其位置分布的范圍也越大.

3 諧振子的經(jīng)典和量子能量

經(jīng)典諧振子的動能Ek和勢能Ep的表達式為

(15)

(16)

振子的總能量E

(17)

顯然在運動過程中，經(jīng)典諧振子的能量是連續(xù)變化的且總能量保持不變.

(18)

(19)

(20)

(21)

則有

(22)

(23)

可以得到

(24)

如果能量取成諧振子的量子能量，那么

(25)

此統(tǒng)計結(jié)果與量子諧振子給出的統(tǒng)計結(jié)果也完全一致[1].

4 諧振子的相空間動力學(xué)描述

(26)

而量子力學(xué)中這個作用量是量子化的

(27)

表明其能量是量子化的.

在諧振子的相空間的描述中，經(jīng)典振子的動力學(xué)狀態(tài)是一個封閉的圓(標度后)，如圖3(a)所示.而對應(yīng)振子的量子狀態(tài)在相空間的描述則比較復(fù)雜[5]，我們采用正定的Husimi函數(shù)[6]來描述振子相空間分布.對于任意數(shù)態(tài)|n〉，其相空間的Husimi分布函數(shù)為

(28)

(a) 經(jīng)典粒子的相軌道(右上角是隨時間的振動)

(b) n=1相空間分布(白色虛線對應(yīng)能量的經(jīng)典軌道)

(c) 在經(jīng)典軌道上加入隨機噪聲后的相空間演化軌道

(d) 在經(jīng)典軌道上(中間實線圓)加入初始動量為高斯分布的相空間軌道分布圖3 諧振子的相空間動力學(xué)描述

顯然對于相干態(tài)|α〉而言參數(shù)α的實部Re(α)和虛部Im(α)分別可以對應(yīng)振子的位置和動量：

(29)

(30)

因此可得

(31)

(32)

數(shù)態(tài)|n〉的分布如圖3(b)所示為有寬度的環(huán)(虛線則為經(jīng)典的軌道)，數(shù)態(tài)的量子軌道相空間統(tǒng)計分布體現(xiàn)了量子的漲落(環(huán)的寬度)，而經(jīng)典相軌道(白色虛線)則只是量子平均的結(jié)果，顯然二者有本質(zhì)的區(qū)別，因為量子的概率統(tǒng)計分布是無法用經(jīng)典軌道加入隨機噪聲進行動力學(xué)統(tǒng)計來還原的.圖3(c)是在經(jīng)典諧振子方程中引入高斯型白噪聲后多個隨機動力學(xué)軌道的相空間圖像，多個經(jīng)典隨機軌道演化后的統(tǒng)計分布結(jié)果顯然和量子分布圖3(b)不同，所以微觀諧振子動力學(xué)行為不能簡單用加入隨機過程的經(jīng)典動力學(xué)來進行模擬.同樣如圖3(d)所示，諧振子在相空間的量子統(tǒng)計分布也不能用初始動量為高斯分布的大量經(jīng)典諧振子的相空間軌道來進行模擬，所以量子動力學(xué)給出的概率統(tǒng)計是全局動力學(xué)相干的，其空間概率分布是全空間相關(guān)聯(lián)的結(jié)果.當(dāng)然當(dāng)諧振子能量很大的時候諧振子經(jīng)典相空間軌道和量子的環(huán)面會越來越接近，因為能量漲落(環(huán)的寬度)在大能量下基本可以忽略.

5 結(jié)束語

綜上所述，經(jīng)過我們對宏觀和微觀諧振子的進一步研究發(fā)現(xiàn)，經(jīng)典諧振子與量子諧振子的統(tǒng)計分布既有嚴重的分歧又有某些必然的聯(lián)系， 量子諧振子的行為只能在一定條件下趨近于經(jīng)典諧振子而不可能完全等同[4].本次工作借助Mathematica軟件的數(shù)值計算和圖像展示功能，使比較抽象的諧振子問題變得更加形象和容易理解，通過比較諧振子系統(tǒng)的經(jīng)典統(tǒng)計分布與量子統(tǒng)計分布為進一步理解相關(guān)物理規(guī)律奠定了基礎(chǔ).