王玉杰，周 昕，白 星，楊忠卓，余 展，陳星宇

(四川大學(xué) 電子信息學(xué)院，四川 成都 610065)

人們從外界獲取信息的主要方式是通過眼睛直接觀察或借助物理裝備輔助人眼成像.這種傳統(tǒng)的成像方式是在無散射介質(zhì)的情況下，通過記錄彈道光子，然后在空間上分布再現(xiàn)彈道光子所攜帶的物體信息來實(shí)現(xiàn)的.但是在實(shí)際生活中，普遍存在的散射介質(zhì)會(huì)不同程度地影響傳統(tǒng)光學(xué)成像方式的效果[1].例如，天文觀測上，地面站臺(tái)由于受空氣中散射顆粒的擾動(dòng)，只能看到閃爍的星星和模糊的光影；衛(wèi)星遙感光學(xué)成像受大氣和云層的影響，圖像利用率很低；在霧霾、雨雪等惡劣天氣條件下，會(huì)影響駕駛員觀察而導(dǎo)致事故多發(fā)；在臨床醫(yī)學(xué)診斷中，觀察目標(biāo)周圍的各種生物組織對(duì)成像效果造成干擾等等.可見，如何克服散射介質(zhì)的影響，利用散射光成像實(shí)現(xiàn)對(duì)介質(zhì)后方待觀察物體進(jìn)行高質(zhì)且快速的成像，是長期以來光學(xué)成像技術(shù)領(lǐng)域期望解決的重大問題.

在科研人員長期不懈的努力下，散射介質(zhì)成像技術(shù)已取得了很大的進(jìn)步.尤其是近幾十年來，隨著新技術(shù)、新工藝的發(fā)展，諸如空間光調(diào)制器(SLM)、數(shù)字微鏡器件(DMD)、微機(jī)電系統(tǒng)調(diào)制器(MESM)等數(shù)字波前整形器件相繼出現(xiàn)并應(yīng)用于散射成像研究中，出現(xiàn)了多種具有一定實(shí)用性的散射介質(zhì)成像方法，如光學(xué)相位共軛、波前反饋調(diào)節(jié)、飛行時(shí)間法、自適應(yīng)光學(xué)技術(shù)、波前整形、光學(xué)傳輸矩陣等，極大地促進(jìn)了散射介質(zhì)成像技術(shù)的實(shí)際應(yīng)用.與此同時(shí)，光學(xué)記憶效應(yīng)概念的提出，為散射介質(zhì)成像研究打開了新的局面.最具代表性的就是2012年荷蘭特溫特大學(xué)的科學(xué)家Bertolotti等人[2]基于光學(xué)記憶效應(yīng)提出了散斑自相關(guān)方法，并成功地運(yùn)用在散射介質(zhì)成像中，揭開了利用光學(xué)記憶效應(yīng)實(shí)現(xiàn)透過散射介質(zhì)成像的序幕.基于光學(xué)記憶效應(yīng)的散射成像技術(shù)，具有非侵入的特點(diǎn)，并且對(duì)光源和系統(tǒng)的要求較低，可以僅采用非相干光照明，而不是昂貴的激光器、光場調(diào)控器件和復(fù)雜的機(jī)械掃描或控制等系統(tǒng)，因而展現(xiàn)出強(qiáng)大的應(yīng)用潛力.2014年，瑞士科學(xué)家Yang等人用自相關(guān)方法實(shí)現(xiàn)了生物組織后方紅細(xì)胞的成像；2015年Bertolotti團(tuán)隊(duì)的Yilmaz等人在該方法的基礎(chǔ)上引進(jìn)高折射率散射介質(zhì)作為成像透鏡，成功實(shí)現(xiàn)了對(duì)直徑100 nm的熒光小球的成像.不過這兩種方法還是采用的相干光作為光源物體，且光源必須保持靜止.2014年，Katz等人[3]利用空間非相干光源照明物體，首次實(shí)現(xiàn)了一種單次曝光的非侵入式的成像方法，利用解自相關(guān)方法完成了單次非侵入式成像恢復(fù).在此基礎(chǔ)上，2016年美國的研究者Edrei等人通過提前測出系統(tǒng)的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)，實(shí)現(xiàn)了散斑解卷積成像.解卷積的成像方法與自相關(guān)方法相比，具有更高的信噪比和更快速的恢復(fù)成像時(shí)間，因此成像質(zhì)量更好.同年周建英團(tuán)隊(duì)和Scarelli團(tuán)隊(duì)先后提出將解卷積技術(shù)用于透過散射體后的成像恢復(fù)，得到了實(shí)時(shí)、彩色、大視角和超分辨率的成像恢復(fù)結(jié)果.2018年新加坡Tang等人用同樣的方法實(shí)現(xiàn)了大視場成像.2019年上海光機(jī)所提出了雙屏模型，揭示了光學(xué)記憶效應(yīng)本質(zhì)就是高階空間的時(shí)不變性.

可以看到，光學(xué)記憶效應(yīng)概念的提出揭示了光場散斑之間微妙的關(guān)系，極大地促進(jìn)了散射介質(zhì)的成像技術(shù)的研究，為后來出現(xiàn)的散斑自相關(guān)技術(shù)和散斑解卷積方法提供了理論支持，加快了以非侵入方式實(shí)現(xiàn)成像技術(shù)的研究進(jìn)展.因此，光學(xué)記憶效應(yīng)現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)及概念的提出，在散射介質(zhì)成像領(lǐng)域中具有極其重大的意義，預(yù)計(jì)在今后仍將是解決散射介質(zhì)成像問題的重要途徑.但是基于光學(xué)記憶效應(yīng)的成像技術(shù)目前仍面臨著成像范圍較小、難以達(dá)到大視場效果等進(jìn)入商業(yè)實(shí)用化的瓶頸障礙，因此如何擴(kuò)展記憶效應(yīng)的成像范圍是未來該領(lǐng)域研究需要關(guān)注的核心問題.本文結(jié)合目前最新研究成果，對(duì)光學(xué)記憶效應(yīng)概念的提出、發(fā)展以及在研究散射介質(zhì)中的重要作用，進(jìn)行了全面的介紹，并對(duì)其今后的拓展做了預(yù)測，提出廣義光學(xué)記憶效應(yīng)的概念.

1 光學(xué)記憶效應(yīng)概念的提出

當(dāng)一束均勻的激光照射在紙張或者墻壁上并反射時(shí)，觀察者會(huì)看到對(duì)比度高而且尺度細(xì)微的顆粒圖案，這種顆粒結(jié)構(gòu)被稱為“散斑”.當(dāng)激光穿過散射體或空間中懸浮的微粒時(shí)也會(huì)有類似的散斑現(xiàn)象出現(xiàn).散斑的產(chǎn)生就是因?yàn)榻橘|(zhì)的散射作用，即光在傳播時(shí)受到介質(zhì)微結(jié)構(gòu)的作用而改變其傳輸方向、偏振態(tài)、甚至頻率的現(xiàn)象，進(jìn)而在空間中形成了光強(qiáng)隨機(jī)分布的圖案.20世紀(jì)80年代，F(xiàn)eng等人[4]在散射介質(zhì)傳輸系數(shù)的研究中發(fā)現(xiàn)，當(dāng)入射激光轉(zhuǎn)動(dòng)一個(gè)小角度時(shí)，從散射介質(zhì)出射的光場也會(huì)隨之轉(zhuǎn)動(dòng)相同的角度，但隨機(jī)分布的散斑圖案幾乎保持不變，直到角度超過一定的臨界值，散斑圖案才發(fā)生根本變化.也就是說，散射光形成的散斑圖案似乎存在散射介質(zhì)的記憶中，他們將此現(xiàn)象命名為光學(xué)記憶效應(yīng).為了更加清晰的認(rèn)識(shí)這種現(xiàn)象，之后Freund等人[5]在實(shí)驗(yàn)上證實(shí)了該結(jié)論，圖1所示為他們的實(shí)驗(yàn)結(jié)果.可以看到，當(dāng)入射角度輕微調(diào)整時(shí)，所得散斑與之前的散斑具有很強(qiáng)的相關(guān)性，但隨著角度的逐漸增大，相關(guān)性逐漸減小直至消失.進(jìn)一步的研究發(fā)現(xiàn)光學(xué)記憶效應(yīng)只與散斑介質(zhì)的厚度L有關(guān)，而不依賴其他參數(shù)，其范圍可以用關(guān)聯(lián)函數(shù)的一階效應(yīng)來表示，即

圖1 光束入射角度改變下的光學(xué)記憶效應(yīng)實(shí)驗(yàn)圖

(1)

其中q=2πδθ/λ，δθ為轉(zhuǎn)動(dòng)角度，L代表散射介質(zhì)的厚度，C代表相關(guān)度.

隨后，Judkewitz[6]于2015年又提出了平移光學(xué)記憶效應(yīng)的概念，是以角度表征的光學(xué)記憶效應(yīng)概念的一種延伸.如圖2所示的平移光學(xué)記憶效應(yīng)，是指入射光束在垂直于入射方向上平移一段小的距離之后，從散射介質(zhì)出射的散斑光場也跟著平移一個(gè)距離，且散斑圖案基本保持不變，直到入射光束平移距離足夠大時(shí)，出射散斑圖案發(fā)生根本變化.不難看出，平移光學(xué)記憶效應(yīng)實(shí)際上是角度光學(xué)記憶效應(yīng)在光源位于無限遠(yuǎn)情況下的一種特殊情況.

圖2 傳統(tǒng)的角度記憶效應(yīng)和平移記憶效應(yīng)

光學(xué)記憶效應(yīng)概念的提出，首次揭示了散斑之間相互依存的關(guān)系，為其后非侵入成像的方法的研究奠定了理論基礎(chǔ).基于該記憶效應(yīng)發(fā)展的透過散射介質(zhì)的成像技術(shù)主要有散斑自相關(guān)和散斑解卷積兩大類別，能實(shí)現(xiàn)高質(zhì)量快速的恢復(fù)物體，但受限于光學(xué)記憶效應(yīng)的范圍較小，使得難以達(dá)到大視場效果等進(jìn)入商業(yè)實(shí)用化的瓶頸障礙，因此迫切的需要提高光學(xué)記憶效應(yīng)的成像范圍.

2 光學(xué)記憶效應(yīng)概念的延伸

有學(xué)者研究發(fā)現(xiàn)，可以通過物理方法輔助擴(kuò)大光學(xué)記憶效應(yīng)的范圍.例如Antip等[7]利用一種定制的超大記憶效應(yīng)范圍的準(zhǔn)散射體，實(shí)現(xiàn)了解卷積的三維成像恢復(fù)；Liao等[8]利用檢測不同軸向位置的一系列點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)，通過利用不同軸向位置的光學(xué)記憶效應(yīng)組合實(shí)現(xiàn)了沿軸方向的景深拓展；Shaoo[9]使用單色相機(jī)演示單鏡頭多光譜成像，利用不同光譜下的光學(xué)記憶效應(yīng)的去相關(guān)操作實(shí)現(xiàn)了多光譜成像.圖3為Shaoo等人的實(shí)驗(yàn)中，多光譜物體的光通過強(qiáng)散射介質(zhì)在單色照相機(jī)上產(chǎn)生散斑圖案，不同的波產(chǎn)生的散斑不同.用單色相機(jī)記錄在不同光譜帶照亮中心點(diǎn)物體時(shí)所產(chǎn)生的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)，然后利用各光譜對(duì)應(yīng)的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)，從單色散斑圖像恢復(fù)出相應(yīng)波長的圖像，最后將各個(gè)單光譜疊加起來得到物體的全光譜圖像.

圖3 光譜成像示意圖.(a) 多光譜圖像的傳輸過程；(b) 對(duì)應(yīng)的散斑圖樣；(c) 多光譜成像；(d) 合成結(jié)果

不過，這些借助輔助手段實(shí)現(xiàn)光學(xué)記憶效應(yīng)范圍的擴(kuò)大，在本質(zhì)上并沒有改變光學(xué)記憶效應(yīng)概念的內(nèi)涵.隨著研究的深入，這一概念逐步向涵蓋空間域和頻譜域的范圍延伸.

在Feng等人的研究中，光學(xué)記憶效應(yīng)表現(xiàn)為：當(dāng)光束的入射角改變一定值時(shí)，從散射介質(zhì)出射光場的隨機(jī)散斑圖案幾乎不變，而僅僅是相應(yīng)跟隨入射光改變一定角度.這可以理解為在相應(yīng)入射角范圍內(nèi)，散射介質(zhì)的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)保持較大的相關(guān)性；隨著入射角度的不斷增大，PSF相關(guān)度逐漸降低，直至完全不相關(guān).我們可以把這種認(rèn)識(shí)進(jìn)一步拓展，不僅局限于考察入射光場的入射角引起的PSF相關(guān)性變化，而是拓展到不同空間距離、不同光譜波長的散射光場散斑圖案的相似性，也就是考察在這些不同條件下散射介質(zhì)PSF的相關(guān)度.目前已經(jīng)有相關(guān)研究人員關(guān)注到這方面的問題，如Xu等[10]研究了不同光譜波長下PSF的相關(guān)度變化.在他們的實(shí)驗(yàn)中，利用不同光譜波長對(duì)應(yīng)的散斑圖案實(shí)現(xiàn)了多光譜記憶效應(yīng).這種基于多光譜記憶效應(yīng)的表現(xiàn)為：只要對(duì)不同頻譜的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)進(jìn)行適當(dāng)?shù)目臻g放縮，就能使得它們之間的相關(guān)性最大化.圖4為Xu等人的實(shí)驗(yàn)結(jié)果，在空間位置相同的情況下，用兩種光譜完全不重疊的LED進(jìn)行照明.如圖4(a)和4(b)所示，分別為兩不同波長得到的散斑圖樣，其中一個(gè)波長的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)是已知的.通過對(duì)已知的PSF進(jìn)行適當(dāng)?shù)姆趴s，估計(jì)出另外一個(gè)波長的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)，進(jìn)而恢復(fù)出另外一個(gè)波長物體的形狀，縮放大小滿足的條件為t=λ1/λ2.從該實(shí)驗(yàn)中可以看出，在透過散射介質(zhì)成像時(shí)，由于波長變化而導(dǎo)致的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)變化是有很強(qiáng)相關(guān)性的.從側(cè)面說明當(dāng)面對(duì)某一個(gè)波長的已知物體和另一波長的未知物體時(shí)，僅通過一次拍照就可以恢復(fù)出未知物體的形狀，從而在全光譜范圍內(nèi)實(shí)現(xiàn)多光譜成像.

圖4 用PSF縮放法對(duì)不同波長同深度的物體進(jìn)行成像.(a) 已知波長的散斑圖；(b) 未知物體的散斑；(c) 進(jìn)行放縮后相關(guān)得到的結(jié)果；(d) 直接相關(guān)的結(jié)果

另外，物體的軸向位置也對(duì)光學(xué)記憶效應(yīng)有一定的影響.在不同平面的物點(diǎn)之間也存在一種特殊的相關(guān)性，只需要測得一個(gè)物平面的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)，通過縮放因子便可以推導(dǎo)出其它平面的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù),因此也可稱其為軸向光學(xué)記憶效應(yīng).以Xie等人[11]的實(shí)驗(yàn)結(jié)果圖5為例，在同一波長下如果不對(duì)點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)放縮，會(huì)得到很差的運(yùn)算結(jié)果，如圖5(g)所示.如果按照q=f′/f放縮可以很輕松的得到重構(gòu)物體結(jié)果，如圖5(h)所示.從Xie實(shí)驗(yàn)的結(jié)果可以看出，通過軸向光學(xué)記憶效應(yīng)能有效地?cái)U(kuò)展成像的景深.與原始方法相比，該方法提高了約為五倍景深分辨率，并且能從單幅散斑圖像中恢復(fù)超過原始景深的3個(gè)物體.基于此方法可以通過先探測物體不同平面，再通過組合成完整物體從而實(shí)現(xiàn)立體成像.

圖5 用PSF縮放法對(duì)相同波長但不同深度的物體進(jìn)行成像.(a) 參考對(duì)象；(b) 一個(gè)未知的對(duì)象；(c)和(d)分別是參考對(duì)象和未知對(duì)象的散斑；(e)是從(c)檢索到的PSF；(f) 是縮放的PSF；(g)和(h)分別是直接成像和放縮PSF成像

由上述可以看出無論是軸向光學(xué)記憶效應(yīng)還是多光譜記憶效應(yīng)，都可以用下式來概括表示為

(2)

其中PSF1和PSF2分別表示在不同的時(shí)空位置的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)，t為縮放因子.式(2)可以理解為在多光譜及軸向位置改變的情況下，只要通過尺度縮放來實(shí)現(xiàn)PSF的高相關(guān)度，則該時(shí)空區(qū)域均處于光學(xué)記憶效應(yīng)范圍.

這與光學(xué)記憶效應(yīng)概念在最初提出時(shí)，即基于入射光束轉(zhuǎn)動(dòng)前后的高相關(guān)度，在本質(zhì)上是相同的.也就是說，式(2)中是利用改變不同條件前后的PSF相關(guān)度，而在傳統(tǒng)光學(xué)記憶效應(yīng)中則是利用轉(zhuǎn)動(dòng)前后散斑的相關(guān)度，由于轉(zhuǎn)動(dòng)前后散斑的相關(guān)度實(shí)質(zhì)上就取決于PSF的相關(guān)度，因此這兩者在本質(zhì)上是相同的.從另一方面來講，式(2)可以理解為拓展了光學(xué)記憶效應(yīng)的適用范圍.

3 展望

上面將光學(xué)記憶效應(yīng)概念拓展到不同軸向位置以及不同波長，極大地延伸了光學(xué)記憶效應(yīng)的適用范圍.如果進(jìn)一步將不同橫向空間距離、不同縱向空間距離、不同光譜波長、乃至不同時(shí)刻的散射光場等因素同時(shí)考慮，在一個(gè)更為廣泛的時(shí)間和空間尺度范圍內(nèi)定義光學(xué)記憶效應(yīng)，則有助于我們從更新的角度加深對(duì)相關(guān)問題的理解.在測量相應(yīng)的系統(tǒng)點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)時(shí)，并不局限于不同空間范圍的PSF，也包括同一空間范圍在不同時(shí)刻或者在不同頻率光照下的PSF，因此，前述散斑自相關(guān)和散斑解卷積等基于光學(xué)記憶效應(yīng)的散射介質(zhì)成像方法也可能擴(kuò)展到更大的時(shí)空范圍.也就是說即使在多種因素的共同作用下，只要在考察區(qū)域范圍內(nèi)滿足恢復(fù)成像要求的取值，則以往研究人員基于入射光場角度改變或者空間平移所提出的利用光學(xué)記憶效應(yīng)實(shí)現(xiàn)散射成像的方法依然有可能適用.

其次，測量PSF時(shí)不再受單一因素影響，而是在多種因素綜合作用下最終表現(xiàn)出的尺度縮放.尤其需要注意的是，存在多種影響因素，其在共同作用過程中，對(duì)考察區(qū)域PSF之間相關(guān)度的影響會(huì)出現(xiàn)此消彼長的現(xiàn)象，因此在研究散射介質(zhì)成像的過程中，有可能充分利用這種影響因素之間的關(guān)聯(lián)性，以便在不同時(shí)空域之間實(shí)現(xiàn)目標(biāo)物體的成像.例如，通過改變照明光場的頻譜特性可能得到目標(biāo)物體沿縱向的空間尺度的分布情況，或者調(diào)節(jié)光源的隨時(shí)間光場發(fā)射狀態(tài)來獲得各頻段光波照射下目標(biāo)物體的譜圖，等等.同時(shí)，隨著對(duì)光學(xué)記憶效應(yīng)概念描述維度的擴(kuò)大，原本在低維度描述體系下超出光學(xué)記憶效應(yīng)范圍的問題，有可能在高維度仍然屬于同一記憶效應(yīng)范圍，因此可以用來解決擴(kuò)大成像視場等瓶頸問題.

總之，研究如何擴(kuò)大光學(xué)記憶效應(yīng)的范圍，可以為今后散射介質(zhì)成像問題的研究帶來新的提示，使散射系統(tǒng)成像特性的研究從孤立的局域的層面進(jìn)入到關(guān)聯(lián)的全域的高度，以便更能接觸到散射介質(zhì)成像的本質(zhì).同時(shí)，由于可以通過相關(guān)影響因素彼此消長來實(shí)現(xiàn)相關(guān)度的提高，這意味著在綜合多種因素影響下會(huì)比單一因素可能得到更高的PSF相關(guān)度，進(jìn)而有望開發(fā)出能夠包含更多圖像細(xì)節(jié)的成像技術(shù)，為探索光學(xué)記憶效應(yīng)及散射成像技術(shù)開辟新的研究方向.

4 結(jié)論

本文在回顧散射介質(zhì)成像領(lǐng)域中光學(xué)記憶效應(yīng)概念的提出及所起重要作用的基礎(chǔ)上，根據(jù)近年來相關(guān)研究成果，對(duì)原有光學(xué)記憶效應(yīng)在概念上進(jìn)行了拓展.光學(xué)記憶效應(yīng)概念最初是基于入射光線旋轉(zhuǎn)情況下觀察到的散斑圖案變化特性總結(jié)歸納得出的，并據(jù)此發(fā)展出許多具有一定效果的散射成像方法，但同時(shí)也存在大視場成像范圍受限等問題.我們從分析散斑相關(guān)性的角度出發(fā)，將光學(xué)記憶效應(yīng)概念定義為在不同橫向空間距離、不同縱向空間距離、不同光譜波長、乃至不同時(shí)刻的散射光場等因素綜合作用下的具有較高點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)相關(guān)性的區(qū)域.我們將其稱為廣義光學(xué)記憶效應(yīng)的概念，并且這一概念的拓展，將有助于全面描述點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)時(shí)空特征，為散射介質(zhì)成像技術(shù)的深入研究提供新的思路.