周 盼，方成培，王桂林，李錄賢

(西安交通大學(xué) 航天航空學(xué)院，機(jī)械結(jié)構(gòu)強(qiáng)度與振動(dòng)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，陜西省先進(jìn)飛行器服役環(huán)境與控制重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，西安 710049)

0 引言

固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)是具有多個(gè)界面的復(fù)雜結(jié)構(gòu)，在生產(chǎn)、貯存、運(yùn)輸、服役等過(guò)程中，由于降溫、隨機(jī)振動(dòng)、內(nèi)壓、過(guò)載等復(fù)雜多變載荷的作用，界面容易產(chǎn)生脫粘并進(jìn)一步擴(kuò)展，影響發(fā)動(dòng)機(jī)的結(jié)構(gòu)完整性，直接危及火箭、導(dǎo)彈系統(tǒng)的安全運(yùn)行。據(jù)統(tǒng)計(jì)，國(guó)外火箭、導(dǎo)彈發(fā)射失敗，近三分之一的原因是界面的脫粘[1]。因此，研究界面脫粘的發(fā)生及擴(kuò)展，對(duì)固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)完整性評(píng)價(jià)具有十分重要的意義。

由于其結(jié)構(gòu)及應(yīng)力狀態(tài)的復(fù)雜性，界面脫粘常采用基于內(nèi)聚力模型的有限元數(shù)值方法予以研究。余家泉、鄭健和周清春[1]采用雙懸臂梁試件，運(yùn)用內(nèi)聚力模型，研究了改性雙基推進(jìn)劑/三元乙丙包覆層界面的Ⅰ型脫粘情況，獲取了脫粘界面擴(kuò)展過(guò)程中加載點(diǎn)的載荷-位移曲線；鈕然銘[2]采用單搭接試件，運(yùn)用內(nèi)聚力模型，研究了固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)丁羥復(fù)合推進(jìn)劑/襯層界面的剪切(Ⅱ型)界面斷裂特性。但他們只針對(duì)二維或三維平界面試件，與發(fā)動(dòng)機(jī)的三維粘接界面差異較大。運(yùn)用內(nèi)聚力模型，?züpek和Iyidiker[3]分析了固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)界面的脫粘，在幾何上雖采用了三維結(jié)構(gòu)，但由于簡(jiǎn)化成了二維的平面應(yīng)變情形，不能同時(shí)考慮界面沿軸向的脫粘。

本文擬建立固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)的三維粘接界面結(jié)構(gòu)，采用內(nèi)聚力模型，借助于Abaqus有限元軟件，建立能同時(shí)分析沿環(huán)向和軸向兩個(gè)方向損傷萌生、脫粘發(fā)生及擴(kuò)展整個(gè)過(guò)程的有限元數(shù)值方法，為發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)完整性的精確評(píng)價(jià)及設(shè)計(jì)提供支撐。

1 復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)內(nèi)聚力模型

1.1 內(nèi)聚力模型的基本理論

內(nèi)聚力模型通過(guò)內(nèi)聚力與界面相對(duì)位移之間的本構(gòu)關(guān)系模擬界面的損傷萌生、脫粘發(fā)生及擴(kuò)展整個(gè)過(guò)程。

對(duì)于雙線性內(nèi)聚力模型，其本構(gòu)關(guān)系[4]如圖1所示，可表示為

圖1 雙線性本構(gòu)關(guān)系

(1)

其中，界面的損傷因子D[5]的含義為

(2)

圖1中，界面相對(duì)位移為δ時(shí)界面的斷裂能G為

(3)

式(1)～式(3)共同構(gòu)成了粘接界面的兩個(gè)準(zhǔn)則，即

(1)界面的損傷萌生準(zhǔn)則

δ=δ0

(4)

(2)界面的脫粘準(zhǔn)則

G=GC

(5)

其中，界面材料斷裂能GC[6]可表示為

(6)

1.2 復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)下界面損傷的萌生和脫粘準(zhǔn)則

第1.1節(jié)中的本構(gòu)關(guān)系適用于界面的法向n(Ⅰ型)及兩個(gè)切向s和t(Ⅱ和Ⅲ型)的任意單一方向(將以下標(biāo)n、s和t表示)。對(duì)于法向拉伸和界面內(nèi)的簡(jiǎn)單剪切等簡(jiǎn)單應(yīng)力狀態(tài)，運(yùn)用式(4)的準(zhǔn)則判斷損傷的萌生，運(yùn)用式(5)的準(zhǔn)則判斷脫粘的發(fā)生[7]。然而，發(fā)動(dòng)機(jī)界面，常處于復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)，某一方向界面的相對(duì)位移δ雖未滿足式(4)準(zhǔn)則的條件，但損傷仍可能萌生；或某一方向界面的斷裂能G雖未滿足式(5)準(zhǔn)則的條件，但脫粘也可能已經(jīng)發(fā)生[7]。因此，基于第1.1節(jié)內(nèi)聚力模型的基本理論，本節(jié)建立復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)的損傷萌生和脫粘準(zhǔn)則。

對(duì)于復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)，引入界面等效相對(duì)位移δe概念，其定義為

(7)

采用二次名義應(yīng)變[8]準(zhǔn)則，可得損傷萌生的臨界相對(duì)位移δe0為

(8)

這樣，對(duì)于復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)，式(7)的損傷萌生準(zhǔn)則變?yōu)?/p>

δe=δe0

(9)

仿照式(8)，得到界面等效最大內(nèi)聚力為

(10)

對(duì)于復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)，脫粘準(zhǔn)則可采用BK準(zhǔn)則，其等效界面斷裂能Ge為[9]

Ge=Gn+Gs+Gt

(11)

界面材料的等效斷裂能GeC定義為[9]

(12)

式中η為材料常數(shù)，一般在1～2之間取值。

這樣，式(5)的脫粘準(zhǔn)則變?yōu)?/p>

Ge=GeC

(13)

再根據(jù)式(6)，得到界面脫粘的等效臨界相對(duì)位移為

(14)

進(jìn)而，根據(jù)式(2)，復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)下?lián)p傷因子[10]的計(jì)算公式變?yōu)?/p>

(15)

2 固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)界面脫粘分析的數(shù)值方法

實(shí)際固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)主要由藥柱、絕熱層、發(fā)動(dòng)機(jī)殼體三部分組成，為聚焦分析絕熱層與藥柱之間界面的分析方法研究，認(rèn)為絕熱層與發(fā)動(dòng)機(jī)殼體理想粘接為殼體結(jié)構(gòu)，并略去藥柱的實(shí)際藥型結(jié)構(gòu)、將其視為實(shí)心圓柱，運(yùn)用Abaqus軟件，建立發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)的界面脫粘分析模型，如圖2所示。

圖2 固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)粘接結(jié)構(gòu)的構(gòu)成

藥柱和殼體采用實(shí)體單元(C3D8R)單元進(jìn)行建模，如圖3(a)和3(b)所示；界面采用內(nèi)聚力單元(COH3D8)進(jìn)行建模，如圖3(c)所示；共生成32 877個(gè)單元和42 188個(gè)節(jié)點(diǎn)。

( Grain (b) Shell structure (c) Adhesive

這樣，給定邊界條件和載荷條件，就可研究發(fā)動(dòng)機(jī)界面的損傷萌生、脫粘發(fā)生及擴(kuò)展的整個(gè)過(guò)程，從而建立了界面脫粘分析的數(shù)值方法。

3 固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)粘接界面脫粘的擴(kuò)展分析

第2節(jié)中建立了發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)界面粘接分析的有限元方法，并通過(guò)文獻(xiàn)[9]的實(shí)例進(jìn)行了驗(yàn)證。本節(jié)開展粘接界面脫粘過(guò)程的有限元數(shù)值分析。如圖4所示，分析時(shí)的邊界條件為殼體上兩點(diǎn)固定，載荷條件為沿重力方向垂直于軸向的過(guò)載。

圖4 固體發(fā)動(dòng)機(jī)脫粘模型邊界條件和載荷條件

藥柱假定為某復(fù)合推進(jìn)劑，彈性模量為200 MPa，泊松比為0.485，密度為1800 kg/m3；殼體采用某碳纖維復(fù)合材料，為正交各向異性材料，其參數(shù)如表1所示。

表1 殼體的材料參數(shù)

粘接界面全部采用內(nèi)聚力單元，式(8)、式(10)和式(12)中內(nèi)聚力模型的材料參數(shù)一般要通過(guò)復(fù)雜的界面實(shí)驗(yàn)獲得，為了能夠?qū)缑婷撜车恼麄€(gè)過(guò)程進(jìn)行完整分析，本文依據(jù)參考文獻(xiàn)[9]內(nèi)聚力模型參數(shù)屬性，選取了表2所示的內(nèi)聚力模型參數(shù)值。另外，式(12)中取η=1.45[9]。

表2 粘接界面內(nèi)聚力模型的材料參數(shù)

本節(jié)將對(duì)藥柱/殼體粘接界面有無(wú)初始脫粘兩種情形分別進(jìn)行分析。

3.1 無(wú)初始脫粘時(shí)藥柱/殼體粘接界面的脫粘分析

假定藥柱/殼體粘接界面無(wú)初始脫粘，基于內(nèi)聚力模型，運(yùn)用Abaqus軟件，研究總過(guò)載為3.5g時(shí)界面的損傷和脫粘情況。

圖5為界面的損傷因子(SDEG)云圖?？煽闯?，藥柱/殼體粘接界面在環(huán)向和軸向都有明顯的脫粘發(fā)生，但沿軸向的脫粘更為顯著。

圖5 損傷因子云圖

考察界面脫粘區(qū)域靠近中心的A點(diǎn)(見圖5)，其損傷因子和界面相對(duì)位移隨過(guò)載的變化過(guò)程如圖6所示。

圖6 損傷因子和界面相對(duì)位移隨過(guò)載的變化

可看出，在過(guò)載為2.189g時(shí)(根據(jù)式(8)，此時(shí)的損傷萌生等效臨界相對(duì)位移為3.39×10-5mm)，由于界面的等效相對(duì)位移達(dá)到了此臨界值，界面損傷開始萌生；在3.14g過(guò)載時(shí)(根據(jù)式(12)，此時(shí)的界面材料等效斷裂能為3.24×10-3J/mm2；根據(jù)式(14)，得到脫粘的臨界位移為6.48×10-2mm)，由于界面等效斷裂能達(dá)到了其臨界值，損傷因子為1，界面發(fā)生脫粘。

3.2 初始脫粘5×5 mm2時(shí)藥柱/殼體粘接界面的脫粘分析

本節(jié)分析同等過(guò)載3.5g作用下藥柱/殼體粘接界面含5×5 mm2(以Mises應(yīng)力最大的點(diǎn)為中心)初始脫粘的脫粘情形。

圖7為界面初始脫粘為5×5 mm2的損傷因子云圖?？梢?，藥柱/殼體粘接界面在環(huán)向和軸向也都有明顯的脫粘發(fā)生，沿軸向的脫粘仍然最為顯著。

圖7 損傷因子云圖

考察界面脫粘區(qū)域靠近中心的A點(diǎn)(見圖7)的損傷因子和界面相對(duì)位移隨過(guò)載的變化過(guò)程如圖8所示。

圖8 損傷因子和界面相對(duì)位移隨過(guò)載的變化

可以看出，在過(guò)載為1.479g時(shí)(根據(jù)式(8)，此時(shí)的損傷萌生等效臨界相對(duì)位移為5.32×10-5mm)，粘接界面的等效張開位移達(dá)到了損傷萌生的臨界值，界面損傷開始萌生；在2.766g過(guò)載時(shí)(根據(jù)式(12)，此時(shí)的界面材料等效斷裂能為1.54×10-3J/mm2；根據(jù)式(14)，得到脫粘臨界位移為3.08×10-2mm)，由于界面的等效斷裂能達(dá)到了界面材料的臨界斷裂能，損傷因子為1，界面發(fā)生脫粘。

3.3 討論

與第3.1節(jié)和第3.2節(jié)相似的分析，還分析了界面初始脫粘分別為10×10 mm2、15×15 mm2和20×20 mm2三種情況下的界面脫粘情況，損傷萌生和脫粘發(fā)生的臨界過(guò)載如圖9所示?？煽闯?，隨著初始脫粘面積的增加，藥柱∕殼體粘接界面損傷萌生和脫粘的臨界過(guò)載逐漸減小，但二者都最終趨近于一個(gè)極限值：損傷萌生臨界過(guò)載的界限值為1.21g，脫粘發(fā)生臨界過(guò)載的極限值為2.35g。

圖9 損傷萌生和脫粘發(fā)生的臨界過(guò)載大小隨初始脫粘面積的變化

藥柱/殼體粘接界面不同初始脫粘面積時(shí)臨界過(guò)載的相對(duì)比率如圖10所示，可見，隨著脫粘尺寸的同比增加，損傷萌生比脫粘發(fā)生的臨界過(guò)載減少得更快，因此，損傷萌生比脫粘發(fā)生更容易產(chǎn)生。

圖10 損傷萌生和脫粘發(fā)生的臨界過(guò)載相對(duì)比率隨初始脫粘面積的變化

4 結(jié)論

根據(jù)固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)的結(jié)構(gòu)特點(diǎn)，本文建立了發(fā)動(dòng)機(jī)三維粘接界面脫粘分析的數(shù)值方法，包括復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)下的內(nèi)聚力模型、損傷萌生和脫粘發(fā)生準(zhǔn)則、發(fā)動(dòng)機(jī)界面的有限元建模方法等，可為發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)的完整性評(píng)價(jià)和設(shè)計(jì)提供分析手段。

利用該方法，本文對(duì)某簡(jiǎn)化發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)界面在垂直于軸向過(guò)載作用下的脫粘過(guò)程進(jìn)行了數(shù)值分析。結(jié)果表明，隨著過(guò)載的增大，粘接界面將逐步產(chǎn)生損傷、甚至脫粘；隨著初始脫粘尺寸的同比增加，粘接界面的損傷萌生比脫粘發(fā)生更容易產(chǎn)生；隨著初始脫粘面積的不斷增大，損傷萌生和脫粘發(fā)生的臨界過(guò)載都將趨于一個(gè)極限值，與初始脫粘面積的大小無(wú)關(guān)。

本文在進(jìn)行數(shù)值分析時(shí)對(duì)發(fā)動(dòng)機(jī)模型依據(jù)某課題需要進(jìn)行了簡(jiǎn)化，以聚焦界面的脫粘擴(kuò)展規(guī)律分析，加之復(fù)雜的內(nèi)聚力模型參數(shù)來(lái)源于相關(guān)文獻(xiàn)，本文的定量結(jié)果(例如損傷萌生的臨界過(guò)載)還需結(jié)合更加實(shí)際的材料參數(shù)予以進(jìn)一步精細(xì)分析。但垂直于軸向的過(guò)載使得發(fā)動(dòng)機(jī)粘接界面在環(huán)向和軸向均有脫粘發(fā)生、且軸向脫粘更顯著的定性結(jié)果，是采用平界面模型和平面應(yīng)變粘接界面模型分析所不能發(fā)現(xiàn)的現(xiàn)象，可為發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)的精細(xì)設(shè)計(jì)提供參考。