李航康,王新燕,許靈潔,陳 驍,郭 鵬,朱重冶
(1.國網(wǎng)浙江省電力有限公司電力科學(xué)研究院,杭州 310014;2.國網(wǎng)浙江德清縣供電有限公司,浙江 湖州 313200;3.寧波三維電測(cè)設(shè)備有限公司,浙江 寧波 315032)
測(cè)差法是測(cè)試電流互感器誤差最常用的方法,不僅準(zhǔn)確度高,且量值能夠溯源,是電流互感器誤差測(cè)量中首選的方法[1]。因此,在條件許可的情況下,應(yīng)盡量選用測(cè)差法來測(cè)量電流互感器的誤差。然而由于場(chǎng)地、電源等客觀條件的限制,有時(shí)無法滿足測(cè)差法所需要的條件,特別在現(xiàn)場(chǎng)測(cè)試時(shí),由于電源限制無法提供很大的電流(2 000 A 以上),或者無法把笨重的設(shè)備(電流源、標(biāo)準(zhǔn)互感器、導(dǎo)線)搬運(yùn)到現(xiàn)場(chǎng),使得很難在現(xiàn)場(chǎng)用測(cè)差法對(duì)大電流互感器進(jìn)行完整的誤差測(cè)試,導(dǎo)致現(xiàn)場(chǎng)校驗(yàn)結(jié)果不理想,工作效率低下。針對(duì)以上情況,除了采取等安匝方法外[2],有關(guān)制造廠家研制了幾種不同于測(cè)差法原理的等效測(cè)量方法,主要分為以下兩大類[3-5]:
(1)低校高法
利用互感器的互易原理,即把電流互感器視為同變比的電壓互感器,在電壓互感器的一次側(cè)(原電流互感器的二次側(cè))施加某一電壓V1時(shí),在二次側(cè)產(chǎn)生二次電壓,并產(chǎn)生誤差εv,而將互感器作為電流互感器時(shí),在其一次側(cè)(作為電壓互感器時(shí)的二次側(cè))施加某一電流為I1,在其二次側(cè)產(chǎn)生感應(yīng)電勢(shì)為V1,此時(shí)電流互感器的誤差εi與εv相等。采用這一原理的電流互感器校驗(yàn)方法通常稱為低校高法[6-8]。該方法的優(yōu)點(diǎn)是設(shè)備體積小巧,但明顯的缺點(diǎn)是抗干擾能力差且無法進(jìn)行計(jì)量傳遞,只能通過對(duì)有限個(gè)數(shù)的互感器進(jìn)行測(cè)量后,與測(cè)差法的結(jié)果進(jìn)行比對(duì),缺乏測(cè)差法所具有的廣泛有效性。
(2)負(fù)荷外推法
如果不具備在x%額定電流點(diǎn)測(cè)量誤差的標(biāo)準(zhǔn)裝置,可以通過增加二次負(fù)荷的方法間接測(cè)量,所以該方法又稱負(fù)荷外推法[9-10],測(cè)量時(shí)選定的電流不小于額定電流的20%。設(shè)選定的電流百分點(diǎn)為m%,電流互感器的額定二次負(fù)荷為ZB,二次繞組電阻和漏電抗為Z2,分別在二次負(fù)荷ZB,電流百分點(diǎn)m%以及二次負(fù)荷2ZB+Z2,電流百分點(diǎn)0.5m%下測(cè)量電流互感器的誤差,得到f1,δ1和f2,δ2。然后在二次負(fù)荷:(x/m)ZB+(x/m-1)Z2,電流百分點(diǎn)m%下測(cè)量電流互感器的誤差,得到f3,δ3。被檢電流互感器x%電流百分點(diǎn)下的誤差按下式計(jì)算:
負(fù)荷外推法是測(cè)差法與參數(shù)測(cè)量相結(jié)合的一種方法,由于其內(nèi)置的標(biāo)準(zhǔn)電流互感器、互感器校驗(yàn)儀、負(fù)荷箱可以得到計(jì)量傳遞,所以該方法得到了一些電力計(jì)量部門的認(rèn)可,缺點(diǎn)是電子式負(fù)荷箱制造工藝復(fù)雜,故障率偏高,整機(jī)重量比低校高法的增加了不少。
本文采用的小電流法是測(cè)差法裝置的一種延伸,內(nèi)置的校驗(yàn)儀、標(biāo)準(zhǔn)電流互感器、普通電流負(fù)荷箱可以進(jìn)行計(jì)量傳遞,過程中無需精密調(diào)節(jié)負(fù)荷箱,而且在1%以上即可工作,降低了工作電源容量,相比以上2 種方法更加適合現(xiàn)場(chǎng)的工程應(yīng)用。
以上提到的3 種電流互感器誤差的現(xiàn)場(chǎng)測(cè)試方法中,都借助于電流互感器誤差的數(shù)學(xué)模型式(1),(2),而這一模型的基礎(chǔ)是圖1 所示的電流互感器的等效電路[11]。
圖1 電流互感器等效電路
從圖1 的等效電路推導(dǎo)電流互感器誤差的計(jì)算公式為:
因?yàn)镮st為二次總電流,應(yīng)有:
式中:n2/n1=N;N 為互感器實(shí)際變比。
所以:
因此:
設(shè)互感器的額定變比為SR,根據(jù)互感器誤差的定義:
因?yàn)椹(Zb+Z2)│是一個(gè)遠(yuǎn)小于“1”的量,可以把按函數(shù)展成麥克勞林級(jí)數(shù):就是電流互感器以圖1 作為等效電路的誤差的級(jí)數(shù)表示法。
在式(14)中舍去Y(Zb+Z2)的二次及二次以上項(xiàng),并在第二項(xiàng)中取SR/N=1,則得到:
于是就得到如下通用誤差公式:
在上面通用誤差公式中,SR為被測(cè)互感器的額定變比,為已知數(shù);Zb=rb+jxb為測(cè)試條件給出的二次負(fù)載,為已知數(shù);Y=G-jB 為二次繞組的勵(lì)磁導(dǎo)納,可以由下述方法測(cè)得:
(1)計(jì)算二次負(fù)載電流Ict。設(shè)二次額定電流為I2n(一般I2n=5 A 或1 A),測(cè)量點(diǎn)的二次電流Ict與I2n之比為x%,x%為待定的工作點(diǎn),已知。則Ict=x%·I2n。
(2)計(jì)算二次繞組勵(lì)磁電壓Vct:
式中:Z 為二次回路總阻抗。
式中:rb,xb為給定的負(fù)載;r2,x2為未知數(shù)。
(3)按圖2 所示測(cè)量導(dǎo)納:
Yx=Gx-jBx,下標(biāo)x 表示該數(shù)據(jù)為在工作電流x%·I2n時(shí)的數(shù)據(jù)。在測(cè)量G,B 的過程中可以看出:隨著工作點(diǎn)x%的變化,二次繞組兩端的勵(lì)磁電壓也隨著變化,得出的G,B 也在變化。從實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)可以看出,G,B 的變化對(duì)Vct的變化是非線性的,因此每一個(gè)工作點(diǎn)的導(dǎo)納必須實(shí)測(cè)。
2.2.1 測(cè)差法及小電流法
從式(16),(17)可知,兩式的右端還有r2,x2,N 為未知數(shù),需要逐一求出。
直流電阻r2按圖2 所示電路進(jìn)行測(cè)量:在二次繞組中串入一測(cè)量電阻R0(阻值在0.5 Ω 左右),在一端與地之間加直流電壓VD,使流過R0的電流在0.2~0.5 A 即可。則直流電阻:
圖2 導(dǎo)納及電阻測(cè)量示意圖
同樣的接線,將直流電壓改為交流電壓源,可以求得各點(diǎn)的導(dǎo)納值。
在測(cè)量過直流電阻后,互感器鐵芯可能被磁化,必須進(jìn)行退磁。退磁方法為:在二次繞組兩端加一交流電壓,一次開路。交流電壓從0 V 慢慢升至20 V 左右,再慢慢降到0 V,反復(fù)進(jìn)行幾次即可。
N,x2的求取仍將借助測(cè)差法來解決。在較低的測(cè)量點(diǎn)(如20%的額定二次電流),一般的測(cè)試設(shè)備(即使在現(xiàn)場(chǎng))還是能滿足測(cè)試要求的,因此就提出了在較低的測(cè)試點(diǎn)用測(cè)差法,實(shí)測(cè)互感器的誤差,然后再用誤差的計(jì)算公式推算出大電流測(cè)試點(diǎn)的誤差,即所謂的小電流法。
首先對(duì)式(16)進(jìn)行仔細(xì)分解。在比差f 的表達(dá)式中包含3 個(gè)部分:一是(SR-N)/N 匝比誤差,這對(duì)一個(gè)已繞制定型后的互感器而言是個(gè)常數(shù),不隨工作電流的變化而改變;二是二次繞組的內(nèi)阻抗對(duì)比差的影響;三是二次負(fù)載對(duì)比差的影響。
后二項(xiàng)的影響是隨著工作電流變化而變化的,原因是G,B 是隨工作電流變化而變化的。因此,互感器誤差隨著不同工作點(diǎn)而變化的原因就是由G,B 引起的。
在測(cè)試設(shè)備供流能力許可的條件下,選取一測(cè)試點(diǎn)n0%(n0盡可能取大一些,有利于Yn0的測(cè)量,也有利于推算大電流工作點(diǎn)誤差的準(zhǔn)確性的提高),用測(cè)差法,實(shí)測(cè)互感器的空載誤差fn0,δn0,此時(shí)式(16),(17)可寫成:
設(shè)待測(cè)點(diǎn)為x%,則互感器在待測(cè)點(diǎn)在帶負(fù)載Zb=rb+jxb時(shí)的誤差記為fx,δx,根據(jù)式(16),(17)有:
由式(21)—(23),式(22)—(24)得:
就是小電流法的數(shù)學(xué)模型。
式(25)為fx的計(jì)算公式,它包含有三部分內(nèi)容:
(1)小電流實(shí)測(cè)點(diǎn)n0%的實(shí)測(cè)空載比差fn0,fn0中不僅包含式(21)中表達(dá)的內(nèi)容,還包含了影響誤差的其它因素,如分布電容等。這些因素對(duì)誤差的影響在各測(cè)試點(diǎn)是個(gè)常數(shù)。在實(shí)測(cè)fn0時(shí),已計(jì)入fn0中,所以在fx的表達(dá)式的其它地方不再出現(xiàn),包括匝比誤差(SR-N)/N。因此實(shí)際變比N 不再出現(xiàn)在fx的表達(dá)式中,避開了N 的求解問題。
(2)由于在n0%及x%二點(diǎn)勵(lì)磁導(dǎo)納的變化引起的比差的變化r2(Gx-Gn0)+x2(Bx-Bn0)。
(3)由負(fù)載Zb=rb+jxb對(duì)誤差造成的影響:rbGx+xbBx。
現(xiàn)在再觀察一下式(25),(26),未知參數(shù)只有二次繞組的漏抗x2了,它不僅直接影響式(25),(26)的計(jì)算,而且影響Yn0=Gn0-jBn0,Yx=Gx-jBx的測(cè)量。
直接測(cè)量或計(jì)算出x2是困難的。從表面看,在式(22)中,δn0,Gn0,Bn0,r2都已實(shí)測(cè)得到,可以直接計(jì)算獲得x2,其實(shí)不然,因?yàn)樵跍y(cè)試導(dǎo)納Yn0時(shí),下標(biāo)n0表示在工作點(diǎn)n0%的值。
在計(jì)算確定Vctn0時(shí),Vctn0=n0%·I2n·Z,Z 為回路總阻抗:
在空載(Zb=0)情況下,把式(25)改寫成:
2.2.2 逐步副近法
對(duì)式(28)采用逐步逼近法:
(1)選取n0%,n0/2% 2 個(gè)點(diǎn)(n0盡可能取大些),用測(cè)差法實(shí)測(cè)互感器的空載誤差,得到fn0,δn0,fn0/2,δn0/2。
(2)取x2=x2′為初始值(x2′可取0,或取x2′=r2,或其它值),
計(jì)算勵(lì)磁電壓:
(4)將fno,fno/2,r2,代入式(28),計(jì)算得:
當(dāng)然,也可以把式(26)在空載下改寫成:
以式(33)為基礎(chǔ)用逐步逼近法求解x2,2 種結(jié)果應(yīng)該一致。
這里并沒有證明用逐步逼近法一定會(huì)收斂,也沒有討論收斂的速度。但一般而言,只要初值選得適當(dāng),逼近過程很快能完成,如若發(fā)散,則可重設(shè)初值再試。
下面以一個(gè)實(shí)例來說明小電流法測(cè)互感器誤差的全過程。
例1:電流互感器的額定變比為1 000/5,額定容量為30 VA,cosφ=0.8,準(zhǔn)確級(jí)為0.2 級(jí)?,F(xiàn)有的測(cè)試設(shè)備的最大功率為750 VA,最大輸出電流為600 A。
測(cè)試步驟:
(1)按圖2 測(cè)二次繞組的直流電阻r2,在圖中,取R0=0.5 Ω。
加電壓VD=0.260 4 V,測(cè)得VR=0.155 V,計(jì)算得:
(2)取n0%=40%,n0/2%=20%,并在這2 點(diǎn)處用測(cè)差法測(cè)互感器的空載誤差f40,f20,δ20,δ40:
f40=0.045%,δ40=2.65′;
f20=0.031%,δ20=3.25′。
(3)采用式(28),用逐步逼近法求解x2(由于過程太過冗長,故從略),求得x2=0.3,并在最后一步逼近時(shí),測(cè)得n0%處的導(dǎo)納為Y40=0.385-j1.71 mΩ。
(4)在求得x2后,即可在額定負(fù)載及下限負(fù)載下計(jì)算各測(cè)試點(diǎn)的勵(lì)磁電壓,測(cè)量勵(lì)磁電流,計(jì)算勵(lì)磁導(dǎo)納:
計(jì)算額定負(fù)載阻抗:
計(jì)算下限負(fù)載阻抗:
計(jì)算額定負(fù)載下的二次回路總阻抗:
Z=(0.34+0.96)+j(0.3+0.72)=1.3+j1.02。
計(jì)算下限負(fù)載下的二次回路總阻抗:
Z*=(0.34+0.24)+j(0.3+0.18)=0.58+j0.48。
計(jì)算額定負(fù)載下的各測(cè)試點(diǎn)的勵(lì)磁電壓:
Vct5=5%×5×1.652 4=0.413 1 V;
Vct20=20%×5×1.652 4=1.652 4 V;
Vct100=100%×5×1.652 4=8.262 0 V;
Vct120=120%×5×1.652 4=9.914 4 V。
按圖2 所示方法,在額定負(fù)載下在各測(cè)試點(diǎn)測(cè)試勵(lì)磁導(dǎo)納:G5=0.712,B5=3.015;G20=0.361,B20=1.335;G100=0.35,B100=1.124;G120=0.345,B120=1.110,單位均為mS。
計(jì)算下限負(fù)載下的各測(cè)試點(diǎn)的勵(lì)磁電壓:
(5)完成上述工作后,把上述所得數(shù)據(jù)依次代入式(25),(26)就能得出各測(cè)試點(diǎn)比差和角差。計(jì)算結(jié)果列于表1,為了比較小電流法的測(cè)量結(jié)果,對(duì)被測(cè)互感器用測(cè)差法在各測(cè)試點(diǎn)進(jìn)行測(cè)試,其結(jié)果也列于表1。
表1 電流互感器誤差測(cè)試數(shù)據(jù)對(duì)比
通過對(duì)比,可以看出小電流法測(cè)量與測(cè)差法結(jié)果基本一致,比差差異小于0.05%,角差差異小于2′,滿足現(xiàn)場(chǎng)的使用要求。
小電流法適用于在現(xiàn)場(chǎng)對(duì)電流互感器進(jìn)行誤差的測(cè)量校準(zhǔn),特別是現(xiàn)場(chǎng)電源容量或其他條件不滿足傳統(tǒng)測(cè)差法要求的場(chǎng)合。該方法主要誤差來源包括起始測(cè)試電流太小造成的測(cè)試誤差、漏抗測(cè)量計(jì)算出現(xiàn)的偏差、現(xiàn)場(chǎng)環(huán)境電磁場(chǎng)干擾造成的影響等。為此提出以下幾點(diǎn)注意要點(diǎn)和改進(jìn)措施:
(1)選取空載實(shí)測(cè)點(diǎn)n0%時(shí),盡可能選n0大些(在電流源及標(biāo)準(zhǔn)互感器承受范圍內(nèi))有利于空載導(dǎo)納的測(cè)量。一般應(yīng)使n0%盡量靠近20%。因?yàn)楣ぷ鼽c(diǎn)大于20%以后,互感器的性能趨于平穩(wěn),在20%點(diǎn)測(cè)試合格的互感器,在100%,120%點(diǎn)測(cè)試一般都是合格的。
(2)一次電流源的輸出容量及標(biāo)準(zhǔn)互感器的電流承受能力要選取合適:過大,會(huì)造成設(shè)備體積龐大,重量沉重,不利于現(xiàn)場(chǎng)運(yùn)送和使用;過小,會(huì)限制對(duì)大電流互感器的測(cè)量。一般可選取最大被測(cè)互感器額定一次電流的20%。
(3)在求解x2過程中,有時(shí)因工作點(diǎn)低(二次電流?。?,二次繞組阻值小,使得計(jì)算出的二次勵(lì)磁電壓很低,影響勵(lì)磁導(dǎo)納的準(zhǔn)確測(cè)量,從而影響x2的測(cè)量準(zhǔn)確度。此時(shí),可在二次回路中串接一電阻r0,來提高二次勵(lì)磁電壓。r0的值并入r2,使r2′=r2+r0。當(dāng)然,在逼近x2過程中測(cè)得的勵(lì)磁導(dǎo)納不再是空載時(shí)的導(dǎo)納,不能在式(25)、(26)中直接使用。
(4)儀器可在導(dǎo)納測(cè)量和誤差測(cè)量環(huán)節(jié)引入異頻測(cè)量的概念,在45 Hz 和55 Hz 2 種工作頻率下測(cè)得的結(jié)果平均后代替50 Hz 情況下的數(shù)據(jù),以消除現(xiàn)場(chǎng)電磁場(chǎng)環(huán)境影響帶來的測(cè)量誤差[12]。
當(dāng)精度要求達(dá)到0.05S 級(jí),采用小電流法的電流互感器現(xiàn)場(chǎng)測(cè)試儀將在電力部門有著廣泛的應(yīng)用。為了滿足便于攜帶的需要,通常將電子源、校驗(yàn)儀、負(fù)荷箱、標(biāo)準(zhǔn)電流互感器、控制器等集中安裝在一個(gè)機(jī)箱內(nèi),這樣的源功率通常在3~4 kVA 左右,配合合適的大電流導(dǎo)線,使裝置輸出10%以上的額定電流,基本上能夠滿足220 kV,5 000 A 及以下的電流互感器現(xiàn)場(chǎng)測(cè)試的需求,相比于傳統(tǒng)的測(cè)差法升流裝置,要在220 kV 的高度上輸出5 000 A 的電流,需要的電源容量將在100 kVA 以上[13-14],考慮到設(shè)備和現(xiàn)場(chǎng)電源的限制,小電流法裝置帶來的便利是很明顯的,同時(shí)由于采用了普通的自動(dòng)電流負(fù)荷箱,使得裝置在計(jì)量方面也有相當(dāng)好的可溯源性,如果需要測(cè)量具有較長管道的GIS 電流互感器[15-16],可以將裝置的電子源部分與其他部分分離,這樣只要適當(dāng)提高源的容量,使得對(duì)現(xiàn)場(chǎng)電流互感器的適應(yīng)能力接近理想,測(cè)試對(duì)象除了GIS,也可以包括電流達(dá)到數(shù)萬安培的發(fā)電機(jī)出口的電流互感器[17]。