潘繼環(huán)， 張?jiān)?/p>

(河池學(xué)院　物理與機(jī)電工程學(xué)院， 廣西　宜州　546300)

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介質(zhì)折射率對(duì)矩形波導(dǎo)有效折射率的影響

潘繼環(huán)， 張?jiān)?/p>

(河池學(xué)院物理與機(jī)電工程學(xué)院， 廣西宜州546300)

基于電磁波動(dòng)理論，通過(guò)馬卡梯里法近似求解矩形波導(dǎo)模式特征方程，研究介質(zhì)折射率對(duì)矩形波導(dǎo)有效折射率的影響。結(jié)果表明：無(wú)論模階數(shù)取何值，矩形波導(dǎo)有效折射率隨芯層折射率的增大而增大，隨包層折射率的增大而減小；當(dāng)芯層與包層折射率比保持不變時(shí)，隨介質(zhì)折射率的增大而增大；當(dāng)孔徑數(shù)值變大到某一數(shù)值，有效折射率均出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象。這些影響規(guī)律對(duì)矩形波導(dǎo)的實(shí)際應(yīng)用具有一定的理論指導(dǎo)意義。

矩形波導(dǎo)；馬卡梯里法；介質(zhì)折射率；有效折射率

矩形波導(dǎo)是集成光學(xué)應(yīng)用的重要器件，是由截面形狀為矩形的金屬材料(銅、鋁等)構(gòu)成、內(nèi)部填充空氣介質(zhì)的金屬波導(dǎo)[1-5]。目前對(duì)波導(dǎo)的應(yīng)用，雖然在低頻段和高頻段面臨一些困難，但因其具有損耗低、電磁屏蔽性能好等優(yōu)點(diǎn)，在軍事、民用等大功率情況下的作用是無(wú)可取代的，如在通信傳輸線(xiàn)平面集成化、小型化等方面具有廣泛的應(yīng)用[3-13]，自從湯姆遜在1936年成功預(yù)言波導(dǎo)以來(lái)，波導(dǎo)就一直成為各國(guó)科學(xué)家們最熱門(mén)的研究課題之一。

對(duì)于平板波導(dǎo)和矩形波導(dǎo)的研究，相關(guān)文獻(xiàn)報(bào)道比較多，但對(duì)矩形波導(dǎo)有關(guān)介質(zhì)折射率的研究還是比較少見(jiàn)。在矩形波導(dǎo)的各個(gè)參數(shù)中，傳播常數(shù)是最重要的參數(shù)之一，它對(duì)光波導(dǎo)及其所構(gòu)成的光器件的設(shè)計(jì)都起著指導(dǎo)性的作用[3-14]。而傳播常數(shù)的計(jì)算方法之一便是由矩形波導(dǎo)的有效折射率來(lái)計(jì)算，因而研究影響矩形波導(dǎo)有效折射率的因素就顯得尤為重要。因此，本文通過(guò)研究介質(zhì)折射率對(duì)矩形波導(dǎo)有效折射率的影響，并分析和總結(jié)出它的規(guī)律，力求得到比較精確的有效折射率，從而為獲取較為精準(zhǔn)傳播常數(shù)的計(jì)算提供參考。

1　模型及計(jì)算方法

1.1矩形波導(dǎo)結(jié)構(gòu)

圖1　矩形波導(dǎo)橫截面圖

假設(shè)矩形波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的截面如圖1所示，將各波導(dǎo)層劃分為9個(gè)區(qū)域(3*3)，中間為矩形波導(dǎo)芯層簡(jiǎn)稱(chēng)芯層，令芯層的折射率為n1，長(zhǎng)度和寬度分別為a、b，緊鄰芯層周?chē)謩e為波導(dǎo)包層(即四個(gè)白色區(qū)域)和四個(gè)角區(qū)(即四個(gè)陰影區(qū)域)，其中令包層的折射率n2=n3=n4=n5。由于光在陰影區(qū)傳播的功率相對(duì)較弱，在具體分析問(wèn)題時(shí)可作近似忽略，并以芯層的中心為坐標(biāo)原點(diǎn)建立直角坐標(biāo)系，Z軸垂直于紙面向里。

研究方法采用馬卡梯里法[4-6,11]，該方法主要是把矩形波導(dǎo)中間豎著的三個(gè)區(qū)域看作水平的平板光波導(dǎo)，中間橫著的三個(gè)區(qū)域看作豎直的平板光波導(dǎo)，因此用平板光波導(dǎo)的理論就可以很方便的求出矩形光波導(dǎo)所需的參數(shù)。

1.2理論公式推導(dǎo)

(1)

2　介質(zhì)層折射率對(duì)有效折射率的影響

2.1芯層折射率n1對(duì)有效折射率Nx的影響

圖2　芯層折射率變化與有效折射率Nx的關(guān)系

為研究芯層折射率對(duì)有效折射率的影響，分別取參數(shù)λ0=1.55 μm，包層折射率n2=n3=n4=n5= 1.20，模階數(shù)取m=0～2，當(dāng)芯層的折射率n1分別取值為1.20、1.30、1.40、1.50時(shí)，對(duì)方程(3)利用Matlab編程模擬繪制出芯層折射率n1與有效折射率Nx的關(guān)系，如圖2所示。

圖3　包層折射率變化與有效折射率Nx的關(guān)系

從圖2中可以看出：(1)無(wú)論模階數(shù)取何值，當(dāng)芯層折射率n1從1.20～1.50發(fā)生變化時(shí)，有效折射率都是隨著芯層折射率的增大而增大，同時(shí)x軸孔徑越大矩形波導(dǎo)的有效折射率越容易趨于簡(jiǎn)并。(2)在圖2(a)中，對(duì)于基模(即m=0)，無(wú)論芯層折射率如何變化，有效折射率都小于1.20，并且在芯層寬度0～5 μm范圍，有效折射率均衰減至0.14，開(kāi)始出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象，而光能在芯層中傳播的條件是有效折射率介于n1和n2之間，即1.20

另外，矩形波導(dǎo)在x軸上支持模階數(shù)m≥1的多模傳輸，但要求數(shù)值孔徑不能太大，如果太大了矩形波導(dǎo)就容易變成了表面模。經(jīng)過(guò)計(jì)算得知，孔徑大小維持在0～8 μm范圍比較合適。

2.2包層折射率n2對(duì)有效折射率Nx的影響

同樣取參數(shù)λ0=1.55 μm，芯層折射率n1=1.50，模階數(shù)分別為m=0、1、2，當(dāng)包層的折射率n2=n3=n4=n5分別取值1.20、1.30、1.40、1.50時(shí)，對(duì)方程(4)利用Matlab編程模擬，繪制出包層折射率n2與有效折射率Nx的關(guān)系，如圖3所示。

圖4　介質(zhì)折射率比值對(duì)有效折射率Nx的影響

從圖3中可知：(1)無(wú)論模階數(shù)取何值，當(dāng)包層折射率n2分別取值為1.20、1.30、1.40、1.50時(shí)，有效折射率均隨著包層折射率的增大而減小，同時(shí)孔徑數(shù)值越大，有效折射率就越容易趨于簡(jiǎn)并。(2)在圖3(a)中，對(duì)于基模(即m=0)，不管包層折射率如何變化，有效折射率均小于1.10，在芯層寬度0～5 μm范圍內(nèi)，衰減至0.12，開(kāi)始出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象。(3)在圖3(b)、(c)中，有效折射率均大于1.20，無(wú)論芯層折射率如何變化，當(dāng)m=1時(shí)有效折射率衰減至0.35，開(kāi)始出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象；當(dāng)m=2時(shí)有效折射率衰減至0.42，開(kāi)始出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象，以此類(lèi)推，模階數(shù)越大，就越容易出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象。

因此，要提高波導(dǎo)的有效折射率，就要增大芯層介質(zhì)的折射率，相反地，如要減小波導(dǎo)的有效折射率可增大包層介質(zhì)的折射率。

2.3介質(zhì)折射率比n1/ n2對(duì)有效折射率Nx的影響

同樣地，取λ0=1.55 μm、包層折射率n2=n3=n4=n5不變，當(dāng)模階數(shù)取m=0、1、2時(shí)，介質(zhì)折射率比(即芯層與包層折射率比)固定為n1/n2=1.20，即n1分別取1.68、1.56、1.44、1.32，則對(duì)應(yīng)的n2分別為1.40、1.30、1.20、1.10，對(duì)方程(3)、(4)利用計(jì)算機(jī)模擬繪制出介質(zhì)折射率比n1/n2與有效折射率Nx的關(guān)系，如圖4所示。

從圖4中可以看出，當(dāng)比值n1/n2為1.20不變時(shí)，有效折射率Nx同時(shí)隨著芯層和包層介質(zhì)折射率增大而增大。在芯層寬度0～5 μm范圍內(nèi)，當(dāng)m=0時(shí)，有效折射率均小于1.0，且衰減至0.15，開(kāi)始出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象，如圖4(a)所示；當(dāng)m=1時(shí)，有效折射率衰減至0.28，開(kāi)始出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象，如圖4(b)所示；當(dāng)m=2時(shí)有效折射率衰減至0.42，開(kāi)始出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象，如圖4(c)所示。

綜上所述，介質(zhì)折射率的變化對(duì)矩形波導(dǎo)的有效折射率有調(diào)制作用。另外，筆者閱讀一些相關(guān)文獻(xiàn)報(bào)道，了解到用矩形波導(dǎo)有效折射率法來(lái)計(jì)算傳播常數(shù)，得到的結(jié)果偏差稍大。因此，利用介質(zhì)折射率變化對(duì)矩形波導(dǎo)有效折射率的調(diào)制作用，可以減小因用有效折射率法來(lái)進(jìn)行計(jì)算傳播常數(shù)而出現(xiàn)誤差偏大的問(wèn)題。

3　結(jié)論

采用馬卡梯里法研究了介質(zhì)折射率對(duì)矩形波導(dǎo)有效折射率的影響，得出以下結(jié)論：

(1)無(wú)論模階數(shù)取何值，矩形波導(dǎo)有效折射率隨著芯層折射率的增大而增大，隨著包層折射率的增大而減?。划?dāng)芯層與包層折射率比保持不變時(shí)，隨著介質(zhì)折射率的增大而增大。

(2)隨著芯層孔徑數(shù)值的增大，有效折射率均出現(xiàn)簡(jiǎn)并現(xiàn)象。

介質(zhì)折射率對(duì)矩形波導(dǎo)有效折射率的影響規(guī)律，可為以矩形光波導(dǎo)器件為理論基礎(chǔ)的集成光學(xué)器件、光電子器件提供一定的理論指導(dǎo)，也為減小因用有效折射率法來(lái)進(jìn)行計(jì)算傳播常數(shù)而出現(xiàn)的誤差提供了參考。

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[責(zé)任編輯劉景平]

Influence of Medium Refractive Index on the Effective Refractive Index in Rectangular Waveguide

PAN Ji-huan, ZHANG Yuan-wen

(School of Physics and Mechanical & Electronic Engineering, Hechi University,Yizhou, Guangxi 546300, China)

The study uses Marca ladder in approximation theory and electromagnetic waves theory to solve characteristic equation of the rectangular waveguide mode, and research the influence of the refractive index on the effective refractive index in rectangular waveguide. The result shows that whatever the value of mode order is, the effective refractive index in rectangular waveguide increases with the increase of the core refractive index and decreases with the increase of the cladding refractive index; when the ratios of the core refractive index and the cladding refractive index remain constant, the number of the effective refractive index is increased with the increase of the refractive index of the medium; the curve of the effective refractive index begins to degenerate when the numerical aperture becomes large to a certain value. These laws can provide theoretical guide to study the practical application of a rectangular waveguide.

rectangular waveguide; Marca ladder theory; effective refractive index; refractive index

O431

A

1672-9021(2016)02-0039-04

潘繼環(huán)(1972-)，男，廣西都安人，河池學(xué)院物理與機(jī)電工程學(xué)院副教授，主要研究方向：光子晶體。

廣西高?？茖W(xué)技術(shù)研究基金資助項(xiàng)目(KY2015YB258)；河池學(xué)院重點(diǎn)科研基金資助課題(2014ZD—N001)；2015年自治區(qū)級(jí)大學(xué)生創(chuàng)新創(chuàng)業(yè)訓(xùn)練計(jì)劃立項(xiàng)項(xiàng)目(201510605057)。

2016-03-07