譚建宇,張彥軍,吳少華,劉慶江,邱朋華,唐 慧,趙彥華
(1.哈爾濱鍋爐廠有限責(zé)任公司 博士后工作站,黑龍江 哈爾濱 150046;
2.哈爾濱工業(yè)大學(xué) 博士后流動站,黑龍江 哈爾濱 150001)
基于煤氣化的多聯(lián)產(chǎn)能源系統(tǒng)是提高能源利用率,減少燃煤污染物排放的重要利用方式[1-2]。輻射式廢熱鍋爐則是多聯(lián)產(chǎn)系統(tǒng)中高溫顯熱回收的重要裝置,采用輻射式廢熱鍋爐回收氣化爐出口高溫、高壓合成煤氣的高溫顯熱可以提高系統(tǒng)效率[3-4],同時(shí)對排入的大量灰渣顆??蛇M(jìn)行慣性分離,降低系統(tǒng)中輻射式廢熱鍋爐后續(xù)連接設(shè)備的運(yùn)行風(fēng)險(xiǎn)。
雙層水冷壁輻射式廢熱鍋爐在相同熱容量回收的情況下,具有水冷壁結(jié)構(gòu)體積小、換熱效率高,造價(jià)低的優(yōu)點(diǎn)而在現(xiàn)有的多聯(lián)產(chǎn)系統(tǒng)中被大量使用,但其內(nèi)部結(jié)構(gòu)相對其它類型廢熱鍋爐要復(fù)雜的多,且工作運(yùn)行條件復(fù)雜苛刻,相關(guān)實(shí)驗(yàn)研究工作難于開展。因此,針對輻射式廢熱鍋爐的傳熱、多相流的實(shí)驗(yàn)研究較少,相關(guān)研究工作主要集中在數(shù)值模擬方面[5-9]。其中華東理工大學(xué)倪建軍、于廣鎖等[7-9]開展了輻射式廢熱鍋爐結(jié)構(gòu)、傳熱、兩相流動等多個(gè)方面的研究,從數(shù)值模擬的角度揭示了輻射廢熱鍋爐內(nèi)部結(jié)構(gòu)對合成煤氣、灰渣粒子的流動和傳熱的影響規(guī)律,并從實(shí)驗(yàn)角度給予了驗(yàn)證,該研究對輻射式廢熱鍋爐的設(shè)計(jì)制造和安全運(yùn)行有著重要的指導(dǎo)意義。而針對鍋爐受熱面機(jī)械磨損的研究較多[10-17],目前應(yīng)用最為廣泛的,針對煤灰粒子與塑性材料沖蝕磨損量的預(yù)測公式為Tabakoff 等[10]通過實(shí)驗(yàn)測定給出的實(shí)驗(yàn)關(guān)聯(lián)式。此外,浙江大學(xué)樊建人等[12-15]從顆粒與鍋爐內(nèi)管束的碰撞和磨損機(jī)理進(jìn)行了深入的研究,同時(shí)對電站鍋爐、流化床鍋爐的磨損量預(yù)測,以及相應(yīng)的防磨措施和效果進(jìn)行了探討。
針對某中試煤氣化多聯(lián)產(chǎn)系統(tǒng)中雙層水冷壁輻射廢熱鍋爐,該鍋爐需要有針對性的進(jìn)行變工況和高負(fù)荷的連續(xù)長期運(yùn)行,由于其內(nèi)筒水冷壁和內(nèi)外水冷壁夾層空間較小,存在無法進(jìn)行檢修的缺點(diǎn)。本研究將輻射式廢熱鍋爐內(nèi)傳熱和兩相流動的模擬與煤灰粒子與壁面的沖蝕磨損的計(jì)算相結(jié)合,通過對水冷壁壁面磨損區(qū)域磨損量的預(yù)測以提供進(jìn)行局部防磨處理的依據(jù),在保證設(shè)備規(guī)定的試驗(yàn)區(qū)間內(nèi)安全可靠運(yùn)行的基礎(chǔ)上,降低加工制造和運(yùn)行成本。
本研究針對某煤氣化中試實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)中高溫顯熱回收的雙層水冷壁輻射廢熱鍋爐,圖1(a)給出了雙層水冷壁輻射式廢熱鍋爐結(jié)構(gòu)示意圖,圖1(b)為加工后的外層水冷壁以及廢熱鍋爐出口。系統(tǒng)采用多段分級轉(zhuǎn)化流化床作為煤熱解氣化發(fā)生裝置[18-19],氣化床后接高溫旋風(fēng)分離裝置,將高溫、高壓合成煤氣夾帶的部分大尺度固體顆粒分離,并輸送回流化床內(nèi)進(jìn)一步熱解,以提高碳轉(zhuǎn)化率。剩余固體顆粒與合成煤氣進(jìn)入輻射式廢熱鍋爐進(jìn)行高溫顯熱回收。輻射廢熱鍋爐采用間歇式干排灰方式,下部設(shè)有灰斗,可對進(jìn)入輻射廢熱鍋爐的固體顆粒進(jìn)一步進(jìn)行慣性分離。由于中試用輻射廢熱鍋爐合成煤氣處理量較少,因此其入口、內(nèi)外筒水冷壁直徑設(shè)計(jì)取值均較小,分別為dinlet=0.25 m、din=0.8 m 和dout=1.24 m,內(nèi)外水冷壁高均為h =4.5 m,內(nèi)外水冷壁錯開0.5 m 以方便上集箱的布置,如圖1(a)所示。
圖1 雙層水冷壁輻射廢熱鍋爐
由于中試運(yùn)行中輻射廢熱鍋爐內(nèi)粒子濃度較高,受熱面勢必存在一定的磨損,而且在如此狹小的內(nèi)筒和內(nèi)外筒夾層空間無法開展必要的檢修工作,如對整個(gè)輻射式廢熱鍋爐換熱面進(jìn)行全面的防磨處理,不但大大提高了加工成本,同時(shí)降低了換熱面的傳熱效率。本研究對輻射廢熱鍋爐內(nèi)外水冷壁機(jī)械磨損狀況進(jìn)行數(shù)值預(yù)測,并在設(shè)計(jì)和加工過程中有重點(diǎn)的對預(yù)測磨損嚴(yán)重區(qū)域進(jìn)行局部防磨處理,在保證輻射式廢熱鍋爐連續(xù)、安全運(yùn)行的同時(shí),降低加工成本提高受熱面?zhèn)鳠嵝省?/p>
輻射廢熱鍋爐設(shè)計(jì)運(yùn)行條件如表1 所示,由于氣化方式和多段床后接旋風(fēng)分離設(shè)備的原因,導(dǎo)致進(jìn)入輻射式廢熱鍋爐的合成煤氣溫度較低,僅為950℃,低于灰渣的軟化溫度,因此可認(rèn)為進(jìn)入輻射式廢熱鍋爐的灰渣為硬顆粒,設(shè)計(jì)計(jì)算中不考慮水冷壁壁面結(jié)渣,只考慮固體顆粒對壁面的磨損。此外,設(shè)計(jì)計(jì)算過程中僅考慮系統(tǒng)運(yùn)行標(biāo)準(zhǔn)工況,即運(yùn)行參數(shù)不隨時(shí)間變化。設(shè)計(jì)過程中應(yīng)中試實(shí)驗(yàn)要求,需考慮要求的三種不同壓力的運(yùn)行工況。
表1 輻射式廢熱鍋爐設(shè)計(jì)運(yùn)行條件
表2、表3 分別給出了進(jìn)入輻射式廢熱鍋爐的合成煤氣組份以及固體灰渣顆粒粒徑分布。
表2 合成煤氣組份(V/V%)
輻射式廢熱鍋爐內(nèi)針對連續(xù)介質(zhì)流動模擬采用文獻(xiàn)[9]推薦的realizable k -ε 模型。描述穩(wěn)態(tài)傳熱過程的能量方程為
由方程可見,固體顆粒的內(nèi)能變化是顆粒與流體的對流換熱,以及粒子與流體和壁面的輻射換熱共同作用的結(jié)果。式(4)中,mp、cp、Tp、Ap和εp分別為固體顆粒的質(zhì)量、比熱、溫度、表面積和表面發(fā)射率;h 為對流換熱系數(shù),Tg為合成煤氣的溫度,θR為輻射溫度(包括氣體、壁面等)。
式中
U——速度矢量;
E——內(nèi)能;
Sr——能量源項(xiàng)(包括輻射和相間傳熱量);
ρq——相密度;
λq——相導(dǎo)熱系數(shù)。
由于進(jìn)入輻射式廢熱鍋爐合成煤氣氣體組份較多,如表2 所示,共7 種。在高溫、高壓情況下其物理化學(xué)形式各不相同,各組份間的能量傳遞采用組份輸運(yùn)模型,其輸運(yùn)方程為[7-9]
式中
ρ——合成煤氣密度(按理想氣體處理);
uj——j 方向上的速度分量;
Di,m——組份i 質(zhì)量擴(kuò)散系數(shù);
Sct——湍流Schmidt 數(shù);
μt——湍流粘度;
Yi——組份i 的質(zhì)量分?jǐn)?shù)。
表4 合成煤氣物性參數(shù)
輻射式廢熱鍋爐內(nèi)固體顆粒的運(yùn)動軌跡通過積分Lagrangian 坐標(biāo)系下的顆粒作用力微分方程獲得。根據(jù)固體顆粒的受力平衡,其作用力平衡方程為(x 方向)[20-21]
式中,up、ρp和ug、ρg分別為固體顆粒和合成煤氣的速度和密度;式(3)中右側(cè)第一項(xiàng)為單位質(zhì)量粒子的拽力項(xiàng),第二項(xiàng)為重力和浮力的合力,第三項(xiàng)則為附加力的合力(包括虛假質(zhì)量力、熱泳力、布朗力和Saffman 力等)。
固體顆粒溫度可通過求解離散相與連續(xù)相間的熱平衡方程獲得[20-21]
由于進(jìn)入廢熱鍋爐內(nèi)的合成煤氣和灰渣顆粒溫度較高,因此在爐內(nèi)的傳熱以輻射傳熱為主,本研究針對氣體和粒子輻射傳熱的求解采用離散坐標(biāo)模型[20-21],其形式為
其壁面邊界條件為
式(5)中,m=1,2,…M 為離散方向;Im為m 方向上的輻射強(qiáng)度;μm、ηm、ξm和wm分別為對應(yīng)m 方向上的方向余弦值和立體角權(quán)值;ka和ks分別為吸收和散射系數(shù),對于氣體輻射不考慮散射;式(6)中,εw為壁面發(fā)射率;nw和sm'分別為壁面內(nèi)法向單位向量和m'方向單位向量。
將技能競賽融入教學(xué)改革中,深化產(chǎn)教融合,提升了汽車專業(yè)群教師教學(xué)能力、人才培養(yǎng)質(zhì)量,助推了專業(yè)建設(shè)水平的提升。2017年“汽車運(yùn)用與維修技術(shù)”專業(yè)被教育部等部委評為全國職業(yè)院校交通運(yùn)輸大類示范專業(yè)點(diǎn),“實(shí)施‘賽教融合’,深化‘產(chǎn)教融合’,提升汽車專業(yè)群人才培養(yǎng)質(zhì)量”獲得2017年江蘇省高等教育教學(xué)成果一等獎,“汽車營銷與服務(wù)”專業(yè)2017年被立項(xiàng)為江蘇省高等職業(yè)教育高水平骨干專業(yè)建設(shè)項(xiàng)目,“新能源汽車運(yùn)用與維修”“汽車營銷與服務(wù)”兩個(gè)教學(xué)團(tuán)隊(duì)被評為江蘇高?!扒嗨{(lán)工程”優(yōu)秀教學(xué)團(tuán)隊(duì)。
式(5)和式(6)中合成煤氣中的輻射特性參數(shù)采用灰氣體加權(quán)和模型[22-23](WSGG)計(jì)算得到,即假設(shè)氣體總吸收率α(或發(fā)射率ε)為參與輻射的多原子或雙原子極性灰氣體吸收率或發(fā)射率的加權(quán)和
式中 ai(T)——對應(yīng)灰氣體權(quán)因子;
kai——灰氣體吸收系數(shù);
N——灰氣體數(shù)目。
粒子從輻射廢熱鍋爐入口隨合成氣流進(jìn)入輻射式廢熱鍋爐內(nèi)筒,由于流通截面增大,粒子隨氣流擴(kuò)散與內(nèi)水冷壁的內(nèi)壁面碰撞。由于碰撞引起粒子動能改變與粒子碰撞壁面的速度和撞擊角度相關(guān),模擬碰撞過程中引入了Tabakoff 等[10,17]基于統(tǒng)計(jì)學(xué)提出的反彈系數(shù)的經(jīng)驗(yàn)公式
en和et分別為法向和切向反彈系數(shù);下標(biāo)1,2分別表示碰撞前后的物理量;β1為顆粒與金屬壁面碰撞時(shí)速度的入射角。
粒子與不銹鋼(13CrMo44)水冷壁壁面的碰撞的磨損量可由Tabakoff 等[10]通過實(shí)驗(yàn)得出的,用于計(jì)算煤灰顆粒與碳鋼壁面的碰撞時(shí)產(chǎn)生的磨損量經(jīng)驗(yàn)公式計(jì)算。其壁面局部磨損率E 定義為目標(biāo)金屬材料質(zhì)量損失量(mg)與碰撞粒子質(zhì)量(g)之比
式中,vp1為粒子碰撞速度;R1=1 -0. 0016vpi
當(dāng)β1≤3β0時(shí),Ck=1,否則Ck= 0,β0= π/9;
K1=1.505101 ×10-6,K2=0.296,K3=5.0 ×10-12。
為更直觀考察輻射廢熱鍋爐內(nèi)部水冷壁壁面磨損情況,本研究將內(nèi)外水冷壁壁面沿高度和角度劃分若干區(qū)域,將各區(qū)域內(nèi)的磨損量進(jìn)行累加再與該區(qū)域面積相除,可得各區(qū)域磨損單位面積磨損量分布
式中 δi——第i 個(gè)區(qū)域單位面積磨損量分布/mg·m-2;
Si——該區(qū)域面積。
雙層水冷壁輻射式廢熱鍋爐壁面磨損可按如下步驟計(jì)算:
(1)根據(jù)輻射式廢熱鍋爐氣、固兩相流動以及傳熱模擬,獲得穩(wěn)定運(yùn)行工況下廢熱鍋爐內(nèi)合成煤氣溫度場、流場分布,以及不同粒徑固體粒子的運(yùn)行軌跡;
(2)根據(jù)固體顆粒運(yùn)行軌跡,統(tǒng)計(jì)與內(nèi)水冷壁內(nèi)、外側(cè)和外水冷壁內(nèi)側(cè)碰撞粒子的粒徑、質(zhì)量、入射角度,使用Tabakoff 的經(jīng)驗(yàn)公式計(jì)算水冷壁壁面的磨損量;
(3)將內(nèi)、外水冷壁分別沿壁面高度和角度劃分區(qū)間,通過累加得到各區(qū)間的金屬磨損量,進(jìn)而判定沿高度和角度方向上水冷壁壁面磨損程度。
粒子從氣化爐隨高溫、高壓合成煤氣進(jìn)入輻射式廢熱鍋爐,首先與內(nèi)水冷壁的內(nèi)側(cè)換熱,期間部分粒子由于慣性和重力沉降落入輻射式廢熱鍋爐下灰斗;而合成氣則夾帶其余粒子,進(jìn)入內(nèi)水冷壁外側(cè)與外水冷壁內(nèi)側(cè)構(gòu)成的夾層空間,繼續(xù)與內(nèi)水冷壁外側(cè)和外水冷壁內(nèi)側(cè)壁面換熱后通過連接管道進(jìn)入對流式廢熱鍋爐。
表5 給出了三種運(yùn)行工況下的輻射式廢熱鍋爐合成煤氣出口溫度、壓降、以及進(jìn)出口速度的模擬結(jié)果。在相同質(zhì)量流量下,隨壓力升高,合成煤氣體積流量減小,其對流傳熱減弱,輻射傳熱增強(qiáng),合成煤氣在輻射廢鍋內(nèi)的總換熱量增加,出口溫度隨壓力升高呈下降趨勢,同時(shí)氣體整體壓降也隨之降低。
表6 給出了不同運(yùn)行工況下,不同粒徑粒子內(nèi)筒分離情況。三種運(yùn)行工況下,粒徑大于180 μm的粒子由于自身重力和慣性作用,全部落入內(nèi)筒水冷壁下部的灰斗,分離效率為100%;粒徑小于180 μm的粒子,隨合成煤氣壓力升高,其分離效率也隨之提高,這主要隨壓力升高氣流流速降低,粒徑較小的顆粒受合成氣流夾帶作用減小,因此易于在輻射廢熱鍋爐內(nèi)筒下側(cè)進(jìn)入灰斗。
表5 不同運(yùn)行工況下模擬計(jì)算結(jié)果
表6 不同運(yùn)行工況下粒子內(nèi)筒分離情況
圖2 不同工況下輻射廢熱鍋爐剖面速度矢量
圖2 給出了各運(yùn)行工況下,輻射廢熱鍋爐內(nèi)氣體速度矢量圖。由于爐內(nèi)運(yùn)動粒子受力主要來自于氣體運(yùn)動的拽力,其次是自身重力、浮力和附加力,因此,氣體運(yùn)動方向?qū)αW舆\(yùn)動方向起著主要作用。圖2(a)、(b)和(c)中隨入口射流速度減小,輻射廢鍋上部由射流負(fù)壓產(chǎn)生的環(huán)流減少。
(1)1.0 MPa 工況受熱面磨損情況
為考察輻射廢熱鍋爐內(nèi)部水冷壁壁面磨損情況,本研究將內(nèi)外水冷壁壁面沿高度和角度,分別取Δh=0.01 m 和Δφ=10°劃分若干區(qū)域,通過采用式(9)和式(10)計(jì)算了內(nèi)外水冷壁各受熱面的磨損情況。
本研究根據(jù)實(shí)際運(yùn)行要求,統(tǒng)計(jì)了廢熱鍋爐連續(xù)運(yùn)行30 天的壁面磨損情況。圖3 ~圖5 給出了1.0 MPa 運(yùn)行工況下,內(nèi)水冷壁內(nèi)、外側(cè)和外水冷壁內(nèi)側(cè)的單位面積磨損分布;圖6 為1.0 MPa 工況水冷壁主要磨損區(qū)域與局部速度矢量圖;將磨損分布與局部速度矢量分布對比可以更好的了解磨損產(chǎn)生的原因。
圖3 1.0 MPa 工況內(nèi)水冷壁內(nèi)側(cè)磨損分布情況
圖4 1.0 MPa 工況內(nèi)水冷壁外側(cè)磨損分布情況
圖3 給出了1.0 MPa 運(yùn)行工況下內(nèi)水冷壁內(nèi)側(cè)磨損分布情況。計(jì)算結(jié)果表明:內(nèi)水冷壁內(nèi)側(cè)磨損是最為嚴(yán)重的,單位面積磨損量最高達(dá)100 mg/m2,其磨損主要來自于入口高速氣流夾帶粒子的擴(kuò)散沖擊和由于射流產(chǎn)生的負(fù)壓環(huán)流區(qū)域,如圖6(a)所示位置,由圖3 中內(nèi)水冷壁內(nèi)側(cè)磨損情況可知,其磨損主要集中在3.5 ~4.5 m 這個(gè)高度,而這個(gè)區(qū)域正是氣流夾帶粒子由入口進(jìn)入輻射廢熱鍋爐內(nèi)筒的擴(kuò)散沖擊區(qū)域和由于入口射流產(chǎn)生的負(fù)壓環(huán)流區(qū)域。
圖5 1.0 MPa 工況外水冷壁內(nèi)側(cè)磨損分布情況
由圖4 和圖5 磨損分布情況可以看到,對于夾層空間中的內(nèi)水冷壁外側(cè)和外水冷壁內(nèi)側(cè)的絕大部分區(qū)域其單位面積磨損小于1 mg/m2,可認(rèn)為基本沒有磨損,這主要是由于部分粒子在由內(nèi)筒向上翻轉(zhuǎn)進(jìn)入夾層區(qū)域時(shí)落入灰斗,其次由于合成煤氣和粒子的溫度降低,其流速也隨之降低,即粒子撞擊壁面速度減小,這也是內(nèi)水冷壁外側(cè)磨損量較小的原因。但外層水冷壁內(nèi)側(cè)換熱面積,輻射廢熱鍋爐出口處存在磨損很小的磨損嚴(yán)重區(qū)域,如圖5(a)所示,其位置恰好位于高度3.8 ~4.2 m;圖5(b)為磨損區(qū)域的局部放大圖,可見最大磨損區(qū)域位于出口處的下部,最大單位面積磨損量約200 mg/m2;此處出現(xiàn)如此大的磨損主要是由于該區(qū)域?yàn)楹铣擅簹夂土W舆M(jìn)入對流式廢熱鍋爐前在輻射廢熱鍋爐內(nèi)的匯集區(qū)域,如圖6(b)所示;同時(shí)由于連接對流廢熱鍋爐的出口管道變小,氣體和粒子的流動速度增加造成了此處的磨損。
此外,由于輻射式廢熱鍋爐合成煤氣出口位于鍋爐的右側(cè),因此氣流從廢熱鍋爐入口向左側(cè)偏轉(zhuǎn),而從內(nèi)筒水冷壁下部向上翻轉(zhuǎn)則向右側(cè)出口位置匯集,故內(nèi)水冷壁磨損集中在90° ~270°區(qū)間,如圖3所示;而外水冷壁則集中在出口0° ~20°和340° ~360°區(qū)間,如圖5 所示。
圖6 1.0 MPa 工況水冷壁主要磨損區(qū)域
圖7 1.0 MPa 工況內(nèi)水冷壁內(nèi)側(cè)不同粒徑粒子磨損
(2)1. 0 MPa 工況不同粒徑粒子內(nèi)壁面磨損情況
由于采用如圖3 所示云圖不方便進(jìn)行不同粒徑粒子磨損分布以及不同運(yùn)行工況磨損情況的比較,本研究沿高度方向劃分若干環(huán)形區(qū)域,通過統(tǒng)計(jì)不同粒徑粒子在區(qū)域內(nèi)的磨損量進(jìn)而計(jì)算得到沿高度方向的單位面積磨損分布。同理,也可通過按角度方向劃分帶狀區(qū)間,統(tǒng)計(jì)各區(qū)間累積磨損進(jìn)而計(jì)算得到單位面積磨損量沿角度方向分布情況。
圖7(a)和圖7(b)分別給出了1 MPa 工況下內(nèi)水冷壁壁面不同粒徑粒子沿高度方向和圓周角度磨損情況。可見磨損主要來自于粒徑小于50 μm 的顆粒,這主要是由于:(1)該粒徑粒子質(zhì)量份額最大,約占總質(zhì)量的32.1%;(2)由于質(zhì)量較小,受氣流夾帶作用,在入口處容易擴(kuò)散沖擊壁面,而粒徑大于120 μm 大粒徑粒子則受慣性力和重力作用,直接沖入灰斗,沒有撞擊磨損壁面。圖7(a)和圖7(b)則進(jìn)一步體現(xiàn)出了圖3 磨損量分布結(jié)果,由于氣流從廢熱鍋爐入口向左側(cè)偏轉(zhuǎn),其主要磨損區(qū)域位于90° ~270°區(qū)間,而高度則處于3.5 ~4.5 m 區(qū)間。這也表明本節(jié)采用的沿高度和角度方向的分別統(tǒng)計(jì)磨損分布情況的方式是可行的。
圖8 三種運(yùn)行工況下內(nèi)水冷壁磨損情況
(3)三種運(yùn)行工況下內(nèi)壁面磨損情況
由于磨損主要出現(xiàn)在內(nèi)水冷壁內(nèi)側(cè)和外水冷壁內(nèi)側(cè)出口的很小一部分區(qū)域。因此本文針對中試要求的三種不同工況,給出了各運(yùn)行工況下內(nèi)水冷壁內(nèi)側(cè)的磨損狀況。如圖8(a)和圖8(b)所示,不同運(yùn)行壓力下粒子磨損區(qū)域分布規(guī)律與1.0 MPa 運(yùn)行工況基本一致。但隨運(yùn)行壓力升高,合成煤氣體積流量減少,氣流速度降低,如表5 中給出的合成煤氣進(jìn)出輻射式廢熱鍋爐流速在3.0 MPa 運(yùn)行工況下約為1.0 MPa 工況下的1/3,氣流夾帶粒子撞擊水冷壁壁面速度降低,因此,隨運(yùn)行壓力升高內(nèi)壁面磨損明顯下降。因此,研究可以認(rèn)為輻射廢熱鍋爐高壓運(yùn)行情況可提高內(nèi)筒對小粒徑粒子的分離作用,同時(shí)降低各受熱面磨損。
本研究針對某煤氣化高溫顯熱回收的雙層水冷壁式輻射廢熱鍋爐,采用多相流動與傳熱模型模擬了不同運(yùn)行工況下輻射廢熱鍋爐內(nèi)氣體與粒子的流動與傳熱,并采用Tabakoff 的不銹鋼管磨損計(jì)算公式計(jì)算了鍋爐內(nèi)各水冷壁磨損情況。主要得到以下結(jié)論:
(1)雙層水冷壁輻射式廢熱鍋爐對固體顆粒具有一定的分離作用,由于重力和慣性作用,部分粒子由內(nèi)筒水冷壁進(jìn)入灰斗,大于180 μm 粒子全部分離,且隨合成煤氣壓力升高,小粒徑粒子分離效率提高,同時(shí)壁面磨損降低;
(2)雙層水冷壁輻射式廢熱鍋爐磨損主要集中在兩個(gè)部位:一是內(nèi)筒水冷壁上部,氣體夾帶粒子入口擴(kuò)散部位和射流產(chǎn)生局部環(huán)流區(qū)域;另一部位是外水冷壁內(nèi)側(cè)壁面輻射廢熱鍋爐出口處;
(3)由于出口位置位于輻射式廢熱鍋爐的右側(cè)引起了氣流偏轉(zhuǎn),造成內(nèi)水冷壁左側(cè)壁面磨損嚴(yán)重以及外水冷壁右側(cè)出口處壁面磨損嚴(yán)重。
根據(jù)模擬結(jié)果對輻射廢熱鍋爐受熱面進(jìn)行局部防磨處理,可在保證傳熱效率的基礎(chǔ)上大大提高鍋爐運(yùn)行的安全性。
[1]倪維斗,李政,等. 基于煤氣化的多聯(lián)產(chǎn)能源系統(tǒng)[M].北京:清華大學(xué)出版社,2011.
[2]姚強(qiáng),陳超.潔凈煤技術(shù)[M]. 北京:化學(xué)工業(yè)出版社,2005.
[3]MARK J H,JOHN E M. Tamapa electric polk power station integrated gasification combined cycle project. Final Technical Report,2002.
[4]MINCHENER A J. Coal gasification for advanced power generation[J].Fuel,2005(84):2222 -2235.
[5]BROOKE D. Chemistry of deposit formation in a coal gasification syngas cooler[J].Fuel,1993,72(5):665 -670.
[6]王穎,邱朋華,吳少華,等. 整體煤氣化聯(lián)合循環(huán)系統(tǒng)中廢熱鍋爐特性研究[J]. 中國電機(jī)工程學(xué)報(bào),2010,30(5):54 -58.
[7]倪建軍,梁欽鋒,周志杰,等. 氣化爐輻射廢鍋內(nèi)多相流場和溫度場的數(shù)值模擬[J].中國電機(jī)工程學(xué)報(bào),2010,30(5):59 -65.
[8]倪建軍,梁欽鋒,周志杰,等. 氣流床氣化輻射廢鍋內(nèi)多相流動與傳熱[J]. 中國電機(jī)工程學(xué)報(bào),2010,30(5):59 -65.
[9]YU G S,NI J J,LIANG Q F,et al. Modeling multiphase flow and heat transfer in radiant syngas cooloer of an entrained-flow coal gasification[J].Ind. Eng. Chem. Res,2009(48):10094 -10103.
[10]TABAKOFF W,KOTWAL T,HAMED A. Erosion study of different materials affected by coal ash particles[J].Wear,1979,52(1):161 -173.
[11]HAMED A,TABAKOFF W. Erosion and deposition in turbomachinery[J]. J. Propul. Power,2006,22(2):350 -360.
[12]王則力,羅坤,樊建人. 顆粒與順列管束磨損的數(shù)值模擬[J].工程熱物理學(xué)報(bào),2008,29(9):1518 -1520.
[13]閆潔,李文春,樊建人,等.繞流中顆粒與柱體碰撞和磨損的直接數(shù)值模擬[J]. 浙江大學(xué)學(xué)報(bào),2007,41(9):589 -593.
[14]桂南,樊建人.鼓泡流化床埋管磨損量及其分布的數(shù)值研究[J].工程熱物理學(xué)報(bào),2009,30(7):1159 -1162.
[15]陳麗華,金軍,樊建人,等.電站鍋爐受熱面管束防磨技術(shù)的研究[J].中國電機(jī)工程學(xué)報(bào),1999,19(7):67 -71.
[16]周翼,吳新,韓繼廣. 飛灰顆粒撞擊順列光管管束的磨損模擬研究[J].南京師范大學(xué)學(xué)報(bào),2011,11(4):34 -39.
[17]呂萍,王鵬.不同粒徑飛灰對順列管束磨損的非線性特性研究[J].太原理工大學(xué)學(xué)報(bào),2011,42(4):420 -423.
[18]王海艷,郝振華,王志雨,等.多段分級轉(zhuǎn)化流化床顆粒濃度的數(shù)值模擬[J]. 化學(xué)反應(yīng)工程與工藝,2013,29(1):42 -50.
[19]王志雨,程中虎,房倚天,等.多段分級轉(zhuǎn)化流化床提升管速度場的研究[J].化工學(xué)報(bào),2012,40(10):42 -49.
[20]WANG B,CHU K W,YU A B. Numerical study of particle-fluid flow in a Hydrocyclone[J]. Ind. Eng. Chem.Res,2007,46(2):4695.
[21]EL -BEHERY S M,HAMED M H,EL -KADI M A. IBRAHIM K A. CFD prediction of air -solid flow in 180°curved duct[J].Power Technol,2009,191,130.
[22]MODEST M F. Radiative heat transfer. New York:Mcgraw-Hill Press,2002.
[23]談和平,夏新林,劉林華,等.紅外輻射特性與傳輸?shù)臄?shù)值計(jì)算:計(jì)算熱輻射學(xué)[M].哈爾濱:哈爾濱工業(yè)大學(xué)出版社,2006.