韋忠海 黃炳華
摘要:用基波平衡原理求得注入網(wǎng)絡(luò)的基波電流Is1。它的流向代表網(wǎng)絡(luò)在脫離激勵源以后,為維持自激振蕩關(guān)于實功與虛功的盈虧情況,其是判斷網(wǎng)絡(luò)穩(wěn)定性和振蕩性狀的有力依據(jù)。當實功與虛功同時取得平衡時,如果能夠求得基波解的振蕩頻率ωS和幅值Um,則網(wǎng)絡(luò)必然存在有對應(yīng)的周期解。以含阻尼項的Duffing方程為例,說明虛功平衡和振蕩頻率的密切關(guān)系。
關(guān)鍵詞:非線性;穩(wěn)定性;虛功功率;杜芬方程;虛功平衡;振蕩頻率
中圖分類號:TN722 文獻標識碼:A 文章編號:1009-2374(2013)05-0135-03
1 非線性方程的第一形式
設(shè)非線性電路模型如圖1,電路中各參數(shù)和非線性元件的伏安特性如式(1),式中是等效基波電導,是壓控非線性電感。無阻尼方程式(2)和含阻尼方程式(3)是Duffing方程去掉強迫項后的自治形式,本文統(tǒng)稱為第一形式,它們都只有一個平衡點。式(2)基波解頻率和幅值的關(guān)系為式(4)。
2 非線性方程的第二形式
若改變非線性電感特性為,則可建立第二形式的杜芬方程為式(5),兩種形式Duffing方程的主要區(qū)別在于,式(5)中前面的負號,使方程的性質(zhì)發(fā)生根本的變化:稱之為第二形式,由式(5)用基波平衡原理可以解出式(6)。和是基波解的頻率和幅值。
由式(7)用基波平衡原理解出式(8)。當時,無法找到一對正值解滿足式(8)。這個結(jié)論用Matlab驗證是正確的,不論初激值的大小,相點最后落入兩個穩(wěn)定焦點。當時,是不穩(wěn)焦點,三個平衡點排列成結(jié)構(gòu),其中表示不穩(wěn)焦點,表示鞍點??梢哉业揭粚φ到鉂M足式(8),不管初激值的大小如何,相圖總顯示有極限環(huán)。當時,相圖的性狀和初激值的關(guān)系比較復雜,當初激值進入吸引區(qū)時,網(wǎng)絡(luò)沒有振蕩;圖2和圖3表示在避開吸引區(qū)初激值下的平面相圖和極限環(huán)。圖2表示由內(nèi)趨向極限環(huán)的相圖;圖3表示由外趨向極限環(huán)的相圖??梢园l(fā)現(xiàn)只用為原點的一個座標體系,關(guān)于不同刺激值引起相圖性狀的變化,無法找出其中的規(guī)律性。
如果改成以為座標體系的原點,式(7)改成式(9)則可分析出,在小刺激值時是穩(wěn)定的,在大刺激值時會產(chǎn)生周期振蕩有極限環(huán)。新的座標體系,可以確定穩(wěn)定平衡點的吸引區(qū),其范圍和的大小有關(guān)。圖4表示當時吸引區(qū)的范圍。由多個平衡點建立多個不同的座標體系,分析相圖的性狀應(yīng)該得出同一個結(jié)論。但多個座標體系可以分析相圖全局結(jié)構(gòu)的變化規(guī)律。
3 用虛功平衡分析非線性保守系統(tǒng)·非線性方程的第三形式
例如取時,為要使取負值,可由式(11-1)解出式(11-2),則的范圍應(yīng)為或。當可解出式(11-3),程序Duffing還顯示,使取正值的兩族閉軌線的大體范圍是,小閉軌線對應(yīng)的基波解幅值大約為,大閉軌線的大體范圍是,在這兩個范圍內(nèi),式(10)的括號項構(gòu)成一個恢復力??梢哉业揭欢ǖ恼龑崝?shù)值使,其意義是在恢復力范圍內(nèi),有一個振蕩頻率能滿足虛功平衡故振蕩存在。
用Matlab仿真分析證明,當初激值在左右變化時,相圖顯示存在兩組大小不同的閉軌線,時出現(xiàn)小閉軌線;當時出現(xiàn)大閉軌線,如圖5和6。這兩組閉軌線都不是極限環(huán),圖5-1的初激值,圖5-2的初激值,當時,相圖出現(xiàn)大閉軌線如圖6。兩者幅值范圍差別很大,相點是從跳至,以上結(jié)果用Math程序分析和用Matlab仿真驗證獲得一致的結(jié)論。
在滿足,的條件下,只要有合適的正實數(shù)解存在,則電路存在有周期解,式(10)從Math程序Duffing以及Matlab相圖5和6可以看出,閉軌線的幅值不會出現(xiàn)在的區(qū)間,在這個范圍內(nèi),若要有一個頻率使取正值,則從式(11)可見恒有,說明在此范圍內(nèi)虛功無法平衡,式(10)的括號項構(gòu)成一個排斥力,振蕩不存在。由此可見,力學的保守系統(tǒng)在于機械能守恒,在電路系統(tǒng)表現(xiàn)為實功平衡恒成立,這類非線性保守系統(tǒng),虛功平衡成為確定振蕩性狀的唯一依據(jù)。只有在虛功平衡的范圍內(nèi)或,才有可能建立振蕩。
參考文獻
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