姚曉玲 譚德宏 朱 霞 陳俊斌
(后勤工程學(xué)院基礎(chǔ)部,重慶 401311)
電場線是形象描述電場分布的系列曲線.電場線的形狀可以通過實驗顯示,也可以通過模擬實驗畫出,還可以采用計算機編程的方法繪制如文獻[1],當(dāng)然更精確的描述是先求出場線方程,再根據(jù)場線方程繪制電場線圖,文獻[2~4]介紹了一種用高斯定理推導(dǎo)共線電荷系電場線方程的方法,但是過程較簡略,文獻[2,3]只以高斯面內(nèi)無電荷的情況得出電場線公式,文獻[4]沒有說明高斯面的選擇,本文將共線電荷系電場線方程的推導(dǎo)過程補充完善,并對幾種典型的共線系的電場線用Mathematica軟件進行了繪制.
取電荷分布的直線為x 軸,設(shè)電荷qi的位置坐標(biāo)為xi,由于電荷只沿x 軸分布,所以電場關(guān)于x 軸旋轉(zhuǎn)對稱.在xOy 平面上取一條電場線L,在曲線L 上取點P,過P 點作到x 軸的垂線1,在曲線L 上另取點P′,過P′點作到x 軸的垂線2,如圖1所示,將曲線L 與垂線1和垂線2圍成的部分繞x 軸旋轉(zhuǎn),形成一個對稱的封閉曲面,取為高斯面,如圖1 所示.曲線L 的旋轉(zhuǎn)曲面為電場線管,沒有電通量通過,垂線1旋轉(zhuǎn)成圓平面P,垂線2旋轉(zhuǎn)成圓平面P′,取高斯面的外法線方向為正.圓平面P 與圓平面P′的正方向相反.
圖1 電場線管及高斯面
設(shè)電荷qi與P 點的連線與x 軸所夾的角度為θi;電荷qi與P′點的連線與x 軸所夾的角度為θ′i.
圖2 電荷與平面的位置關(guān)系
以下以兩個電荷為例,推導(dǎo)電場線方程,設(shè)兩個電荷的電荷量分別為q1、q2,位于坐標(biāo)x 軸上的位置坐標(biāo)分別為x1和x2.
當(dāng)x>x2,x′>x,如圖3所示,高斯面內(nèi)不含電荷,由高斯定理有
圖3 電荷與高斯面的位置關(guān)系1
整理得到
q1cosθ1+q2cosθ2=q1cosθ′1+q2cosθ′2
x<x1,x′<x 時,如圖4所示,高斯面內(nèi)不含電荷,由高斯定理有
圖4 電荷與高斯面的位置關(guān)系2
整理得到
q1cosθ1+q2cosθ2=q1cosθ′1+q2cosθ′2
當(dāng)x1<x<x2,x′>x2,如圖5所示,高斯面內(nèi)含有電荷q2,由高斯定理有
圖5 電荷與高斯面的位置關(guān)系3
整理得到
q1cosθ1+q2cosθ2=q1cosθ′1+q2cosθ′2
當(dāng)x1<x<x2,x′<x2,如圖6所示,高斯面內(nèi)
圖6 電荷與高斯面的位置關(guān)系4
含有電荷q1,由高斯定理有
整理得到
q1cosθ1+q2cosθ2=q1cosθ′1+q2cosθ′2
當(dāng)x<x1,x′>x2,如圖7所示,高斯面內(nèi)含有電荷q1,q2由高斯定理有
圖7 電荷與高斯面的位置關(guān)系5
整理得到
q1cosθ1+q2cosθ2=q1cosθ′1+q2cosθ′2
所以無論在取的高斯面內(nèi)有無電荷,最后的表達式是一樣的.即
q1cosθ1+q2cosθ2=常量C
或者寫為
這就是電場線L 上的點滿足的方程,即電場線方程.
該式推廣到直線分布的分離電荷系有電場線方程:
連續(xù)分布的電荷系有電場線方程
將電場線方程應(yīng)用于位于-a 處的電荷-q與位于a 處電荷q 的電偶極子,得到電偶極子的電場線方程
計算機根據(jù)此方程繪制出的電場線如圖8所示.
圖8 電偶極子的電場線
將電場線方程應(yīng)用于位于-a 處的電荷-q,位于0處電荷2q,位于a 處電荷-q 的直線電四極子,得到直線電四極子的電場線方程為
計算機根據(jù)此方程繪制出的電場線如圖9所示.
圖9 直線電四極子的電場線
將電場線方程應(yīng)用于電荷線密度為λ,長度為a的帶電直桿,得到帶電直桿的電場線方程為
積分后得到
計算機根據(jù)此方程繪制出的電場線如圖10所示.
圖10 帶電直線桿的電場線
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