楊小蘭，高欽翔，萬(wàn) 猛

(遵義師范學(xué)院物理系,貴州遵義563002)

雙鈣鈦礦氧化物Sr2FeMoO6的結(jié)構(gòu)特征及磁性質(zhì)

楊小蘭，高欽翔，萬(wàn) 猛

(遵義師范學(xué)院物理系,貴州遵義563002)

與鈣鈦礦ABO3型氧化物材料進(jìn)行比較，闡述了雙鈣鈦礦A2BB'O6型氧化物材料的某些電磁特性及摻雜效應(yīng)。

雙鈣鈦礦氧化物；結(jié)構(gòu)；磁電阻效應(yīng)

1998年，Kobayashi等人曾報(bào)道：在室溫低場(chǎng)下，雙鈣鈦礦型氧化物Sr2FeMoO6具有高達(dá)10%的隧穿型磁電阻效應(yīng)[1]，此后，這類氧化物備受關(guān)注。本文從雙鈣鈦礦氧化物的結(jié)構(gòu)特點(diǎn)出發(fā)，闡述了其某些電磁特性及摻雜效應(yīng)。

1 雙鈣鈦礦氧化物的結(jié)構(gòu)特點(diǎn)

圖1 (a)ABO3型鈣鈦礦氧化物的結(jié)構(gòu)示意圖(b)A2BB'O6型雙鈣鈦礦氧化物的結(jié)構(gòu)示意圖

雙鈣鈦礦A2BB'O6型氧化物是相應(yīng)于鈣鈦礦ABO3型氧化物而命名的。圖1(a)為ABO3型鈣鈦礦氧化物的結(jié)構(gòu)示意圖,A為離子半徑大的稀土類元素或堿土金屬等，B為離子半徑小的過(guò)渡金屬元素等，B離子位于由氧離子圍成的八面體的體心。圖1(b)為A2BB'O6型雙鈣鈦礦氧化物的結(jié)構(gòu)示意圖，B位原子的八面體結(jié)構(gòu)由BO6和B'O6交替排列而成，各個(gè)B、B'離子被氧離子隔開(kāi)形成B-O-B'結(jié)合。此時(shí)，B-O-B'的180°超交換作用占主導(dǎo)地位，可以忽略直接交換作用和90°超交換作用的影響。但實(shí)際上離子大小、離子間的相互作用會(huì)對(duì)結(jié)構(gòu)產(chǎn)生影響，多數(shù)情況會(huì)發(fā)生畸變，比如，在A2FeMoO6中，若A依次為Ca、Sr、Ba時(shí)，其晶體結(jié)構(gòu)也依次由單斜到四方再到立方。

理想的雙鈣鈦礦氧化物Sr2FeMoO6屬四方晶系,I4/m空間群。圖2為我們根據(jù)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，選擇晶格參數(shù)a=b=0.5571 nm,c=0.7902 nm,α=β=γ=90°[2]來(lái)建立的晶體結(jié)構(gòu)圖。

圖2 Sr2FeMoO6的結(jié)構(gòu)模型

2 雙鈣鈦礦氧化物的電磁特性

能帶計(jì)算發(fā)現(xiàn)具有室溫磁電阻效應(yīng)的雙鈣鈦礦氧化物一般都具有半金屬性。這里半金屬性的概念是Groot等人在1983年提出來(lái)的，他們?cè)趯?duì)錳基semi-Heusler合金NiMnSb和PtMnSb作能帶結(jié)構(gòu)計(jì)算時(shí)，得到了一種特殊的能帶結(jié)構(gòu)，這些磁性金屬化合物與一切普通的鐵磁體一樣，具有兩個(gè)不同的自旋子能帶，但有趣的是，其中一個(gè)自旋子能帶在費(fèi)米面上有傳導(dǎo)電子，而對(duì)于另一個(gè)子能帶，費(fèi)米能級(jí)恰好落在價(jià)帶與導(dǎo)帶之間的能隙中。這種半金屬在宏觀上通常表現(xiàn)為具有金屬性的磁性化合物，但是在晶體結(jié)構(gòu)、鍵的性質(zhì)以及較大的交換劈裂等因素的共同影響下，其能隙恰好只在一個(gè)自旋方向的子能帶中打開(kāi)，從而實(shí)現(xiàn)了金屬性與絕緣性在微觀尺度下的共存。因而，半金屬性的一個(gè)特征就是整數(shù)磁矩，即所謂的“磁矩量子化”現(xiàn)象。在半金屬化合物中，如果自旋向下的子能帶被占滿，平均每個(gè)原胞容納的自旋向下的電子數(shù)密度n-必為整數(shù)值，于是在另一個(gè)子能帶中容納的自旋向上的電子數(shù)密度n+＝n-n-(n為原胞中的價(jià)電子總數(shù))也是一個(gè)整數(shù)，最終導(dǎo)致平均磁矩m＝(n+-n-)μB為玻爾磁矩μB的整數(shù)倍。

半金屬性具有的這樣一種特殊的能帶結(jié)構(gòu)自然會(huì)帶來(lái)一系列特殊的性質(zhì)，其中最顯著的表現(xiàn)是傳導(dǎo)電子的完全自旋極化。如前所述，半金屬只有一個(gè)自旋子能帶在費(fèi)米面上有傳導(dǎo)電子分布，因而所有的傳導(dǎo)電子都具有相同的自旋方向，根據(jù)自旋極化率P的一般定義，P＝[N↑(E)-N↓(E)]/[N↑(E)+N↓(E)]，其中Nα(E)是能級(jí)E上自旋為α的電子態(tài)密度(α＝↑,↓)。因此，半金屬在費(fèi)米能級(jí)上的電子自旋極化率為百分之百(P＝±100%)，遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過(guò)了一般鐵磁金屬及其合金的極化率范圍(P＝10%～40%)。對(duì)于雙層鈣鈦礦型氧化物Sr2FeMoO6而言,自旋向下子能帶在費(fèi)米面上有傳導(dǎo)電子，而對(duì)于自旋向上子能帶，費(fèi)米能級(jí)恰好落在其價(jià)帶與導(dǎo)帶之間的能隙中，所以，在費(fèi)米能級(jí)上的電子自旋極化率為負(fù)的百分之百(P＝-100%)。根據(jù)Julliere理論，磁電阻的大小和傳導(dǎo)電子的自旋極化率成正比，那么傳導(dǎo)電子的完全自旋極化是雙層鈣鈦礦型氧化物具有室溫磁電阻的內(nèi)稟原因。通過(guò)上述分析可知，具有半金屬性的材料就具有強(qiáng)烈的自旋劈裂特性，從而磁場(chǎng)就對(duì)它們的導(dǎo)電性能有很大的影響，這樣就具備了產(chǎn)生磁電阻效應(yīng)的條件。

鈣鈦礦型氧化物的巨磁電阻效應(yīng)（CMR）的發(fā)現(xiàn)，極大的推動(dòng)自旋極化輸運(yùn)現(xiàn)象和磁電子學(xué)的研究，這方面的研究有助于凝聚態(tài)物理學(xué)的發(fā)展。因而，雙鈣鈦礦氧化物的應(yīng)用價(jià)值非常廣，尤其是在磁記錄、磁傳感器以及開(kāi)關(guān)元器件等方面具有潛在的應(yīng)用前景。

3 A位或B位離子摻雜對(duì)雙鈣鈦礦型氧化物Sr2 FeMoO6 電磁性質(zhì)的影響

對(duì)雙鈣鈦礦型氧化物Sr2FeMoO6,BO6八面體及其周圍環(huán)境的改變都將影響材料的電、磁特性,因此,我們可以通過(guò)Sr位摻雜改變A位離子半徑 ＜rA＞,進(jìn)而改變BO6八面體周圍的環(huán)境,來(lái)研究其對(duì)電磁特性的影響;也可以通過(guò)B位 (即Fe位或Mo位)摻雜,摻雜元素直接作用于八面體本身,改變Fe-O-Mo之間的交換作用,進(jìn)而對(duì)其摻雜系統(tǒng)的電磁特性展開(kāi)研究。

3.1 實(shí)驗(yàn)研究

圖3 A2FeMoO6系統(tǒng)居里溫度隨A位平均離子半徑的變化關(guān)系

圖3為A2FeMoO6系統(tǒng)居里溫度隨A位平均離子半徑的變化關(guān)系。Patterson和Galasso研究表明，居里溫度TC隨著A位離子半徑的減小而增加，即A位離子半徑的減小將導(dǎo)致B-O-B'鍵長(zhǎng)的縮短,從而有利于B-O-B'超交換作用。當(dāng)A位由大的Sr2+離子變?yōu)樾〉腃a2+離子時(shí)，居里溫度反而下降，這是因?yàn)樵谶@些化合物中比較小的Ca2+離子會(huì)造成較大的晶體結(jié)構(gòu)畸變，使得O-B-O或O-B'-O的鍵角偏離180°，不利于超交換作用，從而影響磁交換作用，致使居里溫度下降。也就是說(shuō)，在這些化合物中，與鍵長(zhǎng)變化相比較,鍵角的變化對(duì)磁相互作用的影響更大。Galasso等人認(rèn)為A2FeMoO6系列氧化物則正好反映了鍵長(zhǎng)、鍵角對(duì)磁相互作用的共同影響。從Ba2FeMoO6到Sr2FeMoO6，鍵長(zhǎng)起主要作用，而從Sr2FeMoO6到Ca2FeMoO6，鍵角起主要作用。

B位摻雜對(duì)雙鈣鈦礦型氧化物Sr2FeMoO6電、磁特性的影響:

近期多個(gè)實(shí)驗(yàn)都報(bào)道了在Fe位摻雜Cr離子對(duì)Sr2FeMoO6磁學(xué)和輸運(yùn)性質(zhì)的影響,發(fā)現(xiàn)Cr摻雜降低了Sr2FeMoO6的陽(yáng)離子有序、飽和磁化強(qiáng)度和磁電阻效應(yīng)[3,4]。Fe位非磁性Al3+離子的摻雜會(huì)產(chǎn)生許多無(wú)磁相互作用的Mo-O-Al-O-Mo,可以將亞鐵磁區(qū)域分割成許多更小的區(qū)域，從而顯著地提高了低場(chǎng)磁電阻效應(yīng)[5]。同時(shí)，Al的摻雜會(huì)抑制反鐵磁Fe-O-Fe的形成，提高了陽(yáng)離子的有序度，因此提高了平均單位Fe離子的磁矩并降低了高場(chǎng)磁電阻。

實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示，在Sr2Fe1-xCoxMoO6體系中，隨著Co替代濃度x值的增加，系統(tǒng)由半金屬變?yōu)榘雽?dǎo)體，樣品也由亞鐵磁體轉(zhuǎn)變?yōu)榉磋F磁體，其磁相變溫度也隨之下降，Co對(duì)Fe的部分替代抑制了該體系的磁電阻效應(yīng)。在Sr2(Fe1-xMnx)MoO6(0≤x≤0.45)體系中，飽和磁化強(qiáng)度、居里溫度以及磁電阻效應(yīng)由于Mn摻雜而顯著降低[6]。根據(jù)所提出的相分離模型得出：（Mn3+，Mo5+）和（Mn2+，Mo6+）價(jià)態(tài)對(duì)同時(shí)存在，Mn3+替代Fe3+有一飽和值，當(dāng)摻雜含量大于一定值時(shí)，Mn離子多以+2價(jià)形式出現(xiàn)。運(yùn)用逾滲機(jī)理對(duì)實(shí)驗(yàn)的電阻及磁電阻結(jié)果進(jìn)行了很好的解釋。當(dāng)摻雜量大于一定的臨界濃度時(shí)，孤立的絕緣反鐵磁團(tuán)簇Sr2Mn－MoO6開(kāi)始彼此連接形成反鐵磁區(qū)域，使得電阻率陡升，同時(shí)這可能也是出現(xiàn)正磁電阻現(xiàn)象的原因所在。

Fe位Cu的摻雜降低了低場(chǎng)磁電阻效應(yīng)，摻雜越多降低得就越明顯。磁電阻隨摻雜的增加而緩慢降低，磁電阻對(duì)溫度的依賴關(guān)系隨摻雜的增加沒(méi)有明顯的改變。磁電阻隨摻雜變化的極小值出現(xiàn)在20%處，這可能是與在摻雜為15%以后發(fā)生了金屬一半導(dǎo)體的轉(zhuǎn)變有關(guān)。因?yàn)镃u沒(méi)有磁矩，分子飽和磁矩隨摻雜的增加而降低，同時(shí)平均單位Fe離子的磁矩也隨著下降。Fe位Zn摻雜使得Zn離子進(jìn)入Sr2FeMoO6晶格替代Fe離子后，一方面，Zn的摻雜打破了Fe、Mo有序使O-Fe-O-Mo-O反鐵磁耦合作用變?nèi)?另一方面，將樣品內(nèi)部結(jié)構(gòu)有序的較大的亞鐵磁區(qū)分割為更多的小亞鐵磁區(qū),小亞鐵磁區(qū)的磁化方向更容易在低場(chǎng)下平行排列。這兩方面的共同作用顯著增強(qiáng)了材料的低場(chǎng)磁電阻效應(yīng)，也導(dǎo)致了高場(chǎng)磁電阻的減小[2]。但是摻雜導(dǎo)致的磁相互作用變?nèi)跏箻悠返拇呕较蛟诟邷貢r(shí)更容易受到熱擾動(dòng)的影響，從而使得樣品的低場(chǎng)磁電阻效應(yīng)和飽和磁矩表現(xiàn)出更強(qiáng)的溫度依賴性。非磁性的Zn摻雜降低了材料的有序度，從而降低了材料的飽和磁矩和居里溫度[7]。

為進(jìn)一步找到具有更高室溫磁電阻效應(yīng)的材料,可以用3d位電子對(duì)其性質(zhì)起主導(dǎo)作用的過(guò)渡族金屬元素的不同組合作為B位的候選對(duì)象來(lái)構(gòu)成雙鈣鈦礦材料,并輔以適當(dāng)?shù)睦碚撌侄?比如能帶計(jì)算來(lái)加以選擇,將是一種較為迅捷的方法。這是由于,3d電子、p-d電子間(P電子由氧原子提供)的相互作用會(huì)使這類氧化物更易具有自旋分裂的特性。

3.2 理論計(jì)算

計(jì)算工作是由基于密度泛函理論 (DFT)的CASTEP量子力學(xué)模塊完成的。密度泛函理論的基本想法是原子、分子和固體的基態(tài)物理性質(zhì)可以用粒子密度函數(shù)來(lái)描述，這一思想起源H.Thomas和E.Femi的工作。20世紀(jì)60年代，Hohenberg,Kohn和Sham（沈呂九）提出了密度泛函理論，簡(jiǎn)稱DFT。這個(gè)理論不但建立了將多電子問(wèn)題化為單電子方程的理論基礎(chǔ)，同時(shí)也給出了單電子有效勢(shì)如何計(jì)算的理論依據(jù)。Hohenberg-Kohn第一定理說(shuō)明多粒子體系的基態(tài)單粒子密度與其所處的外勢(shì)場(chǎng)之間有一一對(duì)應(yīng)關(guān)系，同時(shí)確定了體系的粒子數(shù)，從而決定了體系的哈密頓算符，進(jìn)而決定體系的所有性質(zhì)。這條定理為密度泛函理論打下堅(jiān)實(shí)的理論基礎(chǔ)。第二定理是密度泛函框架下的變分原理，即體系基態(tài)總能量（表示成粒子密度的泛函形式）在體系基態(tài)單粒子密度處取極小值，即為體系的基態(tài)真實(shí)總能量。Kohn和Sham提出了用無(wú)相互作用參考體系的動(dòng)能來(lái)估計(jì)實(shí)際體系動(dòng)能的主要部分，把動(dòng)能的誤差部分和相互作用能與庫(kù)侖作用能之差歸并為一項(xiàng),再尋求其近似形式,這就是所謂的Kohn-Sham方法。

在密度泛函理論中，局域密度近似（LDA）是一個(gè)普遍使用的相對(duì)簡(jiǎn)單且簡(jiǎn)化的近似方法，然而它在預(yù)測(cè)晶體材料的機(jī)械結(jié)構(gòu)（如晶格常數(shù)a,b,c,d,g）及能帶結(jié)構(gòu)上卻有出乎意料之外的成功。后來(lái)學(xué)者專家探討其原因，歸納出一些理由，最重要的是，雖然它是很大的近似，但它仍然滿足某些交換相干能在原理上就原本應(yīng)該具有的重要的總數(shù)規(guī)則（Sum Rule）。但嚴(yán)格地說(shuō)局域密度近似只適用于密度足夠緩慢變化或者高密度情況，對(duì)于一般的密度變化并不緩慢體系的描述，理論上并不清楚。在計(jì)算上，人們對(duì)局域密度近似進(jìn)行了改進(jìn)和修正，比如自相互作用修正（SIC）、自能修正（SEC或GWA）、以及廣義的梯度近似（GGA）。在CASTEP里預(yù)設(shè)的是GGA，在很多狀況下它被認(rèn)為是比較好的方法。有許多證據(jù)顯示GGA會(huì)在離子晶體過(guò)度修正LDA結(jié)果；當(dāng)LDA與實(shí)驗(yàn)符合得非常好的時(shí)候，GGA會(huì)高估晶格長(zhǎng)度。

在Hohenberg-Kohn-Sham方程的框架下，對(duì)固體的電子結(jié)構(gòu)計(jì)算，可以將其多電子系統(tǒng)的基態(tài)特性問(wèn)題在形式上轉(zhuǎn)化成有效單電子問(wèn)題。然而這只有在找出了交換關(guān)聯(lián)勢(shì)能泛函準(zhǔn)確且便于表達(dá)的形式時(shí)才有實(shí)際意義，沒(méi)有其具體形式無(wú)法展開(kāi)實(shí)際計(jì)算。因此，交換關(guān)聯(lián)泛函在密度泛函理論中占有重要地位。

CASTEP是特別為固體材料學(xué)而設(shè)計(jì)的一個(gè)現(xiàn)代的量子力學(xué)基本程序，該軟件提供了友好的用戶界面，廣泛地應(yīng)用于材料的計(jì)算機(jī)模擬計(jì)算。它有機(jī)地結(jié)合了密度泛函理論（DFT）和分子動(dòng)力學(xué)（MD）技術(shù)，是目前材料設(shè)計(jì)和計(jì)算機(jī)模擬實(shí)驗(yàn)中最先進(jìn)、最重要的贗勢(shì)能帶方法之一?；诿芏确汉矫娌ㄚI勢(shì)方法的CASTEP軟件可以對(duì)許多體系包括像半導(dǎo)體、陶瓷、金屬、礦石、沸石等材料進(jìn)行第一原理量子力學(xué)計(jì)算。半導(dǎo)體和其他固體材料的許多性能由電子性質(zhì)決定，而電子性質(zhì)又由原子結(jié)構(gòu)決定，特別是缺陷在改變電子結(jié)構(gòu)上的作用對(duì)半導(dǎo)體性質(zhì)尤為重要。分子模擬，特別是量子物理技術(shù)，可用來(lái)預(yù)測(cè)原子和電子結(jié)構(gòu)及分析缺陷對(duì)材料性能的影響。CASTEP能有效的研究存在點(diǎn)缺陷、空位、替代雜質(zhì)、位錯(cuò)等的半導(dǎo)體和其它材料中的的性能。CASTEP的量子力學(xué)方法，為深入了解固體材料的這些性質(zhì)并進(jìn)而設(shè)計(jì)新的材料，提供了強(qiáng)有力的工具。

CASTEP軟件典型的功能包括研究表面化學(xué)、能帶結(jié)構(gòu)、態(tài)密度、和光學(xué)性質(zhì)。它也能夠研究體系電荷密度的空間分布和體系波函數(shù)。CASTEP還可以用來(lái)計(jì)算晶體的彈性模量和相關(guān)的機(jī)械性能，如泊松系數(shù)等?？偟膩?lái)說(shuō)，它可以實(shí)現(xiàn)：計(jì)算體系的總能；進(jìn)行結(jié)構(gòu)優(yōu)化；執(zhí)行動(dòng)力學(xué)任務(wù)；在設(shè)置的溫度和關(guān)聯(lián)參數(shù)下，研究體系中原子的運(yùn)動(dòng)行為；化學(xué)反應(yīng)的過(guò)度態(tài)搜索等。除此之外，計(jì)算一些晶體的性質(zhì)，如能帶結(jié)構(gòu)、態(tài)密度、聚居數(shù)分析、聲子色散關(guān)系、聲子態(tài)密度、光學(xué)性質(zhì)、應(yīng)力等。量子力學(xué)計(jì)算精確度高但計(jì)算密集，直到最近，表征固體和表面所需的擴(kuò)展體系的量子力學(xué)模擬對(duì)大多數(shù)研究者來(lái)說(shuō)才切實(shí)可行。然而，不斷發(fā)展的計(jì)算機(jī)功能和算法的進(jìn)步使這種計(jì)算越來(lái)越容易實(shí)現(xiàn)，與許多該領(lǐng)域一流專家一起工作推動(dòng)固體量子力學(xué)發(fā)展，通過(guò)提供可以方便直接進(jìn)入上述CASTEP計(jì)算方法中。

CASTEP軟件的使用包括計(jì)算任務(wù)的設(shè)置、計(jì)算體系性質(zhì)的設(shè)置和計(jì)算結(jié)果的分析。計(jì)算任務(wù)的設(shè)置，主要是通過(guò)Visualizer應(yīng)用窗口中的工具條之一“Calculation”來(lái)進(jìn)行。我們可以更改工具框中的相應(yīng)選項(xiàng)，來(lái)配置諸如：“電子選項(xiàng)”,“結(jié)構(gòu)優(yōu)化選項(xiàng)”和“電子和結(jié)構(gòu)性質(zhì)選項(xiàng)”等。這幾個(gè)選項(xiàng)是我們?cè)谶\(yùn)用CASTEP計(jì)算研究中非常重要的幾個(gè)技術(shù)參數(shù)。在程序運(yùn)行之前，從研究的問(wèn)題出發(fā)，要將軟件中關(guān)鍵的一些任務(wù)參數(shù)設(shè)置成符合計(jì)算需要的值，我們才能得到所期望的運(yùn)算結(jié)果。計(jì)算結(jié)果的分析，能帶計(jì)算完成后，進(jìn)行操作，則在Visualizer界面中會(huì)顯示能帶和對(duì)應(yīng)的總的態(tài)密度圖，得到的能帶和總的密度圖還可以導(dǎo)出到如origin軟件中進(jìn)行處理,以利于更直觀的分析。

結(jié)合實(shí)驗(yàn)分析,我們采用密度泛函理論 (DFT)下的平面波贗勢(shì) (PWP)法和廣義梯度近似(GGA),對(duì)Sr2Fe1-xCrxMoO6、Ba2-xSrxFeMoO6等體系進(jìn)行了理論計(jì)算,首先通過(guò)幾何結(jié)構(gòu)優(yōu)化,得到體系的晶格參數(shù),并在優(yōu)化基礎(chǔ)上計(jì)算和分析了體系的能帶結(jié)構(gòu)、總體態(tài)密度、分波態(tài)密度及A位、B位摻雜對(duì)Sr2FeMoO6電磁特性的影響。計(jì)算結(jié)果顯示，F(xiàn)e位Cr摻雜使體系Fe-O鍵長(zhǎng)減小,Cr-O、Mo-O鍵長(zhǎng)增加,Fe-O-Mo、Cr-O-Mo鍵角逐漸趨近于 180°,晶格常數(shù)和晶胞體積逐漸減小，降低了體系總磁矩及Fe離子磁矩。對(duì)于Sr2Fe1-xCrxMoO6體系，當(dāng)x=0,1/3時(shí),自旋向上子能帶的能隙分別為1.25、1.21 eV,自旋向下子能帶跨過(guò)費(fèi)米面,具有半金屬性特征；當(dāng)x=0.5時(shí),自旋向上、向下的子能帶都跨過(guò)費(fèi)米面,呈現(xiàn)出金屬性；當(dāng)x=1時(shí),Sr2CrMoO6具有半金屬性。對(duì)于 Ba2-xSrxFeMoO6體系，Sr摻雜使 Fe-O，Sr-O，Mo-O鍵長(zhǎng)減小，晶格常數(shù)和晶胞體積略有減??；Sr摻雜減小了體系總磁矩；當(dāng)x=0,1,2時(shí),自旋向上子能帶的能隙分別為1.08、0.90、1.25 eV,自旋向下子能帶跨過(guò)費(fèi)米面,都具有半金屬性特征。

4 結(jié)束語(yǔ)

雙鈣鈦礦A2BB'O6型氧化物無(wú)論是在實(shí)用方面,還是在理論方面,都具有相當(dāng)大的研究?jī)r(jià)值。這類氧化物由于B、B′位離子具有不同的離子半徑、不同的電子組態(tài)以及相互間不同類型的交換作用,可以通過(guò)改變它們的組合來(lái)探究多種不同類型的問(wèn)題。

[1]Koba Yashi K I,Klmura T,Sawada H,et al.Room-temperature magnetoresistance in an oxide material with an ordered doubleperovskite structure[J].Nature,1998,395(15):677-680.

[2]Min Feng Lü,Jing Ping Wang,Jian Fen Liu,Wei Song,Xian Feng Hao,De Feng Zhou,Xiao Juan Liu,Zhi Jian Wu and Jian Meng.An investigation of low-field magnetoresistance in the double perovskites Sr2Fe11-xZnxMoO6,x=0,0.05,0.15 and 0.25[J].Journal of Physics:Condensed Matter,2006,18(1):1601-1612.

[3]Je Hoon Kim,Geun Young Ahn,Seung-Iel Park,Chul Sung Kim.Effects of Cr doping on magnetic properties of ordered Sr2FeMoO6[J].Journal of Magnetism and Magnetic Materials,2004,282(1):295-298.

[4]J.Bashira,R.Shaheena,M.Siddiquea,A.K.Azadb,J.Eriksenb,H.Rundl?f.The influence of Cr doping on the structural and magnetic properties of Sr2Fe1-xCrxMoO6double perovskite[J].Physica B:Condensed Matter,2006,385(1):126-129.

[5]Y.Sui,X.J.Wang,Z.N.Qian,Z.G.Liu,J.P.Miao,J.G.Cheng,X.Q.Huang,Z.Lu,W.H.Su,C.K.Ong.Influence of doping Alon the magnetoresistance ofpolycrystalline Sr2FeMoO6[J].Journal of Magnetism and Magnetic Materials,2005,290(1):1089-1092.

[6]Asok Poddar,Chandan Mazumdar.Spin glass-like behaviour in Fe-rich phases of Sr2Fe1-xMnxMoO6(0.1≤x≤0.4)[J].Journal of Alloys and Compounds,2010,502(1):13-15.

[7]Xianjie Wang,Yu Sui,Qiuli Yang,Jinguang Cheng,Zhengnan Qian,Zhiguo Liu,Wenhui Su.Effect of doping Zn on the magnetoresistance of polycrystalline Sr2FeMoO6[J].Journal of Alloys and Compounds,2007,431(1):6-9.

（責(zé)任編輯：朱 彬）

Structural and Magnetic Properties of Double Perovskite Sr2FeMoO6

YANG Xiao-lan，GAO Qin-xiang,WAN Meng
(Department of Physics,Zunyi Normal College,Zunyi 563002,China)

On the basis of comparison with perovskite(ABO3)materials,and in terms of theory and experiment,this paper endeavors to look at some electro-magnetism properties and doping effect of oxides materials of double-perovskite(A2BB'O6).

double perovskite;structure;Magnetoresistance effect

O441

A

1009-3583（2010）-04－0079-04

2010-05-14

遵義師范學(xué)院重點(diǎn)學(xué)科建設(shè)項(xiàng)目（理論物理）（院科字185（11）號(hào)）

楊小蘭，女，重慶人，遵義師范學(xué)院物理系教師，碩士，主要研究方向：凝聚態(tài)理論與計(jì)算凝聚態(tài)物理。