陳 蘭

(江蘇省鹽城市鹽都區(qū)教師發(fā)展中心，江蘇 鹽城 224006)

求連續(xù)流體沖擊不同沖擊面的沖擊力的兩個(gè)典型問題時(shí)，用兩種常見方法得到的結(jié)果不一樣，其原因是什么？一直以來成了中學(xué)物理教學(xué)中的一個(gè)謎.因此，有必要對(duì)此問題進(jìn)一步探討和反思，以期消除困惑，達(dá)成共識(shí).

1 兩個(gè)典型問題

例1.如圖1所示，水平粗管道的兩端與大氣相通，在粗管道中插一根兩端開口的“L”形的細(xì)彎管，細(xì)彎管底部開口處的橫截面積為S，當(dāng)粗管道中的水以速度v勻速流動(dòng)時(shí)，求細(xì)彎管中的水柱高h(yuǎn).

圖1

例2.用高壓水槍噴射出的強(qiáng)力水柱沖擊煤層的采煤示意圖，如圖2所示.設(shè)強(qiáng)力水柱沖擊煤層的沖擊面面積為S，水流速度為v、密度為ρ.水柱垂直射到煤層表面后，垂直于煤層的速度變?yōu)?，求強(qiáng)力水柱對(duì)煤層的平均沖擊力.

圖2

點(diǎn)評(píng)：例1和例2是兩個(gè)不同物理情境下的典型問題，從沖擊面上的受力角度看，例2中求強(qiáng)力水柱對(duì)煤層產(chǎn)生的沖擊力與例1粗管道中流體對(duì)細(xì)彎管下方開口處液片的沖擊力，其本質(zhì)都是運(yùn)動(dòng)的流體對(duì)沖擊面的沖擊力.即兩個(gè)問題的共性：都要求解連續(xù)流體對(duì)沖擊面的沖擊力.但是，兩種常見方法采用不同的物理模型，求得的結(jié)果卻相差一半，原因何在呢？

2 兩種常見方法的結(jié)果不同

方法1：應(yīng)用動(dòng)量定理求沖擊力.

兩例中沖擊面的面積均為S，在極短時(shí)間Δt內(nèi)，到達(dá)沖擊面的流體微元質(zhì)量為Δm，則

Δm=ρvΔtS.

(1)

設(shè)流體微元與沖擊面之間的沖擊力大小為F，沖擊后流體微元的速度為0，則對(duì)流體微元由動(dòng)量定理得

FΔt=Δmv.

(2)

由(1)(2)式得

F=ρSv2.

(3)

方法2：應(yīng)用伯努利原理求沖擊力.

設(shè)大氣壓為p0，兩例中沖擊面S處的壓強(qiáng)為p，沖擊面處的流速為0，根據(jù)伯努利方程有

(4)

而流體微元對(duì)沖擊面的沖擊力(不包括大氣壓力)為

F=(p-p0)S.

(5)

由(4)(5)式得

(6)

顯然，兩種常見方法得到的結(jié)果(3)式和(6)式相差一半.

例1中沖擊面的面積很小，求其所受沖擊力時(shí)文獻(xiàn)[1]用的方法2，文獻(xiàn)[2]用構(gòu)建連通器模型給出的新解的結(jié)果與方法2的結(jié)果相同；例2中沖擊面的面積較大，求其所受沖擊力時(shí)文獻(xiàn)[3][4]用方法1.因此，許多師生死記方法“沖擊面小時(shí)用伯努利原理，沖擊面大時(shí)用動(dòng)量定理”，但不知道這樣選擇方法的道理是什么.

要搞清選擇方法的道理，除了理解伯努利原理及使用條件以外，還要弄清楚兩個(gè)典型問題中沖擊面處沖擊前流體微元的速度特點(diǎn)，在兩個(gè)典型問題對(duì)應(yīng)的物理情境下正確應(yīng)用物理模型和規(guī)律是關(guān)鍵.

3 伯努利原理的使用條件

圖3

4 兩個(gè)典型問題情境下兩種常見方法的反思

4.1 求解例1時(shí)選擇方法的理由

例1中通過細(xì)彎管底部開口處液片的流管，如圖4所示.由于細(xì)彎管底部開口處液片的面積很小，所以是細(xì)流管.這保證了同一截面上各點(diǎn)的壓強(qiáng)、流速具有同一個(gè)值(或近似值)，可用一個(gè)點(diǎn)(這里用駐點(diǎn))的壓強(qiáng)、速度代替該點(diǎn)所在的微小截面上各點(diǎn)的壓強(qiáng)、速度，滿足了伯努利原理的使用條件.這就是例1求解中選用方法2(應(yīng)用伯努利原理)的理由所在.

圖4

另外，若互換例1中的已知條件和求解的問題，即已知細(xì)彎管中的液柱高度，求粗管道中流體的流速，其原理與早期用來測(cè)量液體流速的比托管[5]原理類似.因此，例1用方法2(用伯努利原理)求解的正確性毋庸置疑.

例1為何不用方法1(動(dòng)量定理)的理由分析如下.

如圖4所示，在極短時(shí)間Δt內(nèi)，細(xì)流管截面a2和a2′(截面積為S)之間的流體微元全部到達(dá)細(xì)彎管開口的液片處，以速度v′沖擊細(xì)彎管開口處的液片后速度變?yōu)?.則由動(dòng)量定理得

FΔt=Δmv′-0.

(7)

根據(jù)連續(xù)性原理，極短時(shí)間Δt內(nèi)通過截面a1或通過a2截面的流體微元的質(zhì)量相等，即

Δm=ρv′ΔtS=ρvΔtSa.

(8)

細(xì)流管截面a1處的流速為v，并設(shè)該截面面積為Sa，由于沖擊面附近的截面面積增大，即Sa

因此，由(7)(8)式可得沖擊力為

F=ρSv′2=ρSav′v<ρSv2.

(9)

(9)式表明：例1用常見方法1(動(dòng)量定理)求解時(shí)，忽略沖擊面面積的增大導(dǎo)致的流速變化而列出的(1)式和(2)式，最終導(dǎo)致結(jié)果偏大.但(9)式中v′和Sa未知，無法得出需要的結(jié)果.這就是常見方法1(動(dòng)量定理)求解例1時(shí)出錯(cuò)的根源，也是求解例1時(shí)不選擇方法1(動(dòng)量定理)的道理.

4.2 例2的情境下對(duì)兩種常見方法的反思

例2中，從高壓水槍出水口出來的水柱表面形成的流管，如圖5所示.由于高壓水槍的出水口和水流沖擊煤層的沖擊面均不是很小，即不是細(xì)流管，也就無法保證同一截面上各點(diǎn)的壓強(qiáng)、流速具有同一個(gè)值(或近似值).這樣就不能用一個(gè)點(diǎn)(駐點(diǎn))的壓強(qiáng)、速度代替沖擊面上所有點(diǎn)的壓強(qiáng)、速度，即不滿足伯努利原理的適用條件.這就是例2不用方法2(伯努利原理)的原因.

圖5

綜上所述，筆者的結(jié)論是：常見方法1、2均不能正確地計(jì)算例2中的平均沖擊力.若要估算例2中的平均沖力大小，用方法2比方法1更好.