汪自揚(yáng),楊立云,吳云霄,林長(zhǎng)宇
(中國(guó)礦業(yè)大學(xué)(北京)力學(xué)與建筑工程學(xué)院,北京 100083)
斷裂力學(xué)的發(fā)展建立在直裂紋的基礎(chǔ)上[1],當(dāng)裂紋承受Ⅰ型荷載時(shí),直裂紋沿著裂紋所在軸線擴(kuò)展,當(dāng)裂紋承受混合荷載時(shí),直裂紋的擴(kuò)展路徑將會(huì)發(fā)生不同程度的彎折、彎曲甚至產(chǎn)生分叉現(xiàn)象[2-3]。關(guān)于不同形態(tài)的裂紋以及裂紋在不同工況下的計(jì)算方法有很多[4-6],通常來(lái)說(shuō),計(jì)算直裂紋的應(yīng)力強(qiáng)度因子表達(dá)式并不適用于計(jì)算非直裂紋的情況,但是由于計(jì)算非直裂紋的表達(dá)式及方法需要運(yùn)用大量復(fù)雜的數(shù)學(xué)及計(jì)算方法[7-9],例如:彎折、分支裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子的計(jì)算方法可以歸納為兩大類[10]:第一類是保角映射法[11],將分支裂紋映射到單位元上,通過(guò)邊界條件得到多個(gè)積分方程,從而解得裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子值;第二類是位錯(cuò)方法[12],即列出奇異積分方程,通過(guò)求積分的方法進(jìn)行數(shù)值求解。但是這些方法的缺點(diǎn)是計(jì)算量較大,不能夠?qū)Ψ侵绷鸭y尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子進(jìn)行簡(jiǎn)單快速的求解。
大量學(xué)者認(rèn)為,可以應(yīng)用簡(jiǎn)單的直裂紋對(duì)非直裂紋進(jìn)行近似計(jì)算,即將非直裂紋通過(guò)近似方法轉(zhuǎn)化為相對(duì)應(yīng)的等效直裂紋,通過(guò)計(jì)算等效直裂紋,得到非直裂紋的解。這種近似方法被許多學(xué)者研究并應(yīng)用,如Kitagawa 等[13]對(duì)中心彎曲、彎折和分支裂紋進(jìn)行研究,并提出在一定的裂紋長(zhǎng)度和偏轉(zhuǎn)角度范圍內(nèi),彎折裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子(K)值取對(duì)應(yīng)等效直裂紋尖端K值作為理論值的方法是符合精度要求的,特別指出,當(dāng)分支裂紋長(zhǎng)度極小時(shí),由于主次裂紋間的相互作用問(wèn)題,該近似方法的計(jì)算誤差較大。Noda 等[14-15]在此基礎(chǔ)上通過(guò)超奇異積分方程對(duì)邊緣彎曲裂紋進(jìn)行研究,結(jié)果表明,在Ⅰ型荷載作用下,邊緣彎曲裂紋可以應(yīng)用具有相同投影長(zhǎng)度和尖端偏轉(zhuǎn)角的直裂紋進(jìn)行近似計(jì)算。Chen 等[16-17]提出了一個(gè)可以計(jì)算任意形狀裂紋的模型,該模型將任意形狀的裂紋分割成多個(gè)直裂紋的形式,然后應(yīng)用復(fù)應(yīng)力勢(shì)將所受荷載與裂紋尖端的張開(kāi)位移聯(lián)系起來(lái)進(jìn)行計(jì)算。還有一些研究表明,在某些特定的裂紋形狀和荷載形式下,可以將非直裂紋尖端K近似為簡(jiǎn)單直裂紋形狀參數(shù)的函數(shù)[18-19],并且認(rèn)為對(duì)于將復(fù)雜形狀裂紋近似為等效直裂紋的方法是可取的。Tilbrook 和Hoffman[1]研究了非直裂紋的形狀參數(shù)對(duì)斷裂參數(shù)的影響,認(rèn)為計(jì)算彎曲裂紋尖端的應(yīng)力強(qiáng)度因子是復(fù)雜的,應(yīng)用等效直裂紋可以大大簡(jiǎn)化計(jì)算過(guò)程,并且通過(guò)算例很好地解釋了為什么直裂紋可以作為等效模型來(lái)近似計(jì)算彎曲、彎折裂紋的問(wèn)題。
通過(guò)以上觀點(diǎn)可以認(rèn)為,通過(guò)建立等效直裂紋模型來(lái)近似計(jì)算彎折裂紋的近似方法是便捷的。但是,以上文獻(xiàn)所提出的關(guān)于將彎折裂紋近似為等效直裂紋的方法太單一,提出的可近似計(jì)算范圍比較籠統(tǒng),在某些范圍內(nèi)精度不夠高,誤差較大。所以本文在以上研究的基礎(chǔ)上,新提出了三種將彎折裂紋近似為等效直裂紋的近似方法,相比已有近似方法,擴(kuò)大了可應(yīng)用近似方法的適用范圍,解決了獲得等效直裂紋方法單一、近似計(jì)算的范圍太籠統(tǒng)的問(wèn)題,并且使近似計(jì)算結(jié)果的誤差進(jìn)一步縮小。為能夠簡(jiǎn)單快速地在實(shí)際工程中計(jì)算出不同形狀參數(shù)下的彎折裂紋尖端K值提供理論參考和方法指導(dǎo)。
為了能清晰地對(duì)彎折裂紋進(jìn)行分析,特建立彎折裂紋力學(xué)模型,并將彎折裂紋模型應(yīng)用幾個(gè)形狀參數(shù)進(jìn)行表示,從而可以應(yīng)用形狀參數(shù)求解應(yīng)力強(qiáng)度因子。圖1 為本文所研究的彎折裂紋模型,遠(yuǎn)場(chǎng)承受單軸拉伸應(yīng)力σ,其他具體的形狀參數(shù)OA為彎折裂紋主裂紋,長(zhǎng)度為a,與荷載σ 所在方向的銳角夾角(下文所說(shuō)夾角均為銳角夾角,簡(jiǎn)稱夾角)為β;OB為彎折裂紋次裂紋,長(zhǎng)度為b,與荷載σ 所在方向的夾角為α;由此引入圖1 中未表示的參數(shù)θ,為次裂紋OB與主裂紋OA之間的夾角,稱為彎折角,表示為θ=β-α。
圖1 彎折裂紋形狀參數(shù)示例圖Fig. 1 Sample diagram of bending crack geometry parameters
本文將彎折裂紋模型按照不同的近似方法近似為等效直裂紋。方法1 為文獻(xiàn)[13]中所提出的近似方法,方法2、方法3、方法4 為本文新提出的近似方法。近似方法不同,所得到的等效直裂紋也不同。下面應(yīng)用這四種近似方法對(duì)彎折裂紋尖端A、B分別進(jìn)行分析。
1.2.1 方法1:水平投影法
參考文獻(xiàn)[13]的近似方法可知,當(dāng)計(jì)算彎折裂紋主裂紋尖端A的K時(shí),具體方法是:將次裂紋OB向水平方向(將垂直于荷載方向的軸所在方向定義為水平方向)做投影,投射線與OA反向延長(zhǎng)線交于點(diǎn)B1,將直線AB1 作為通過(guò)水平投影法得到的計(jì)算尖端A的等效直裂紋。等效直裂紋AB1 的長(zhǎng)度c11由式(1)計(jì)算得到,與荷載所在方向的夾角為η=β,圖2 為水平投影法推演圖。
圖2 方法1 推演圖Fig. 2 Method 1 inference diagram
當(dāng)計(jì)算彎折裂紋尖端B的K時(shí),方法是將彎折裂紋主裂紋OA向水平方向做投影,投射線與OB反向延長(zhǎng)線交于點(diǎn)A1,將直線A1B作為通過(guò)水平投影法得到的計(jì)算尖端B的等效直裂紋。等效直裂紋A1B的長(zhǎng)度c12由式(2)計(jì)算得到,與荷載所在方向的夾角為η=α。
該方法在文獻(xiàn)[13]中表明:當(dāng)主次裂紋長(zhǎng)度比b/a>0.3,且偏轉(zhuǎn)角θ<45°時(shí),該近似方法適用。
式中:c11為計(jì)算裂紋尖端A時(shí)的等效直裂紋長(zhǎng)度;c12為計(jì)算裂紋尖端B時(shí)的等效直裂紋長(zhǎng)度;其他參數(shù)含義同上。
1.2.2 方法2:垂線投影法
當(dāng)計(jì)算彎折裂紋尖端A時(shí),垂線投影法的具體方法是:將次裂紋OB向OA所在方向的反向延長(zhǎng)線做垂直投影,垂線與OA反向延長(zhǎng)線相交于點(diǎn)B2,將直線AB2 作為通過(guò)垂線投影法得到的計(jì)算裂紋尖端A的等效直裂紋。等效直裂紋AB2 的長(zhǎng)度c21由式(3)計(jì)算得到,與荷載所在方向的夾角為η=β,圖3 為垂線投影法推演圖。
圖3 方法2 推演圖Fig. 3 Method 2 inference diagram
當(dāng)計(jì)算彎折裂紋尖端B時(shí),將主裂紋OA向OB所在方向的反向延長(zhǎng)線做垂直投影,垂線與OB反向延長(zhǎng)線相交于點(diǎn)A2,將直線A2B作為通過(guò)垂線投影法得到的計(jì)算裂紋尖端B的等效直裂紋。等效直裂紋A2B的長(zhǎng)度c22由式(4)計(jì)算得到,與荷載所在方向的夾角為η=α。
式中:c21為計(jì)算裂紋尖端A時(shí)的等效直裂紋長(zhǎng)度;c22為計(jì)算裂紋尖端B時(shí)的等效直裂紋長(zhǎng)度。其他參數(shù)含義同上。
1.2.3 方法3:中心旋轉(zhuǎn)法
當(dāng)計(jì)算彎折裂紋尖端A時(shí),中心旋轉(zhuǎn)法是將次裂紋OB繞點(diǎn)O向OA所在方向的反向延長(zhǎng)線一側(cè)做旋轉(zhuǎn),即將B點(diǎn)旋轉(zhuǎn)至重合點(diǎn)B3 點(diǎn),旋轉(zhuǎn)角度為主裂紋OA與次裂紋OB之間的夾角θ,得到直線AB3,將直線AB3 作為通過(guò)中心旋轉(zhuǎn)法得到的計(jì)算裂紋尖端A的等效直裂紋。等效直裂紋AB3 的長(zhǎng)度c31由式(5)計(jì)算得到,與荷載所在方向的夾角為η=β,圖4 為中心旋轉(zhuǎn)法推演圖。
圖4 方法3 推演圖Fig. 4 Method 3 inference diagram
當(dāng)計(jì)算彎折裂紋尖端B時(shí),將主裂紋OA繞點(diǎn)O向OB所在方向的反向延長(zhǎng)線一側(cè)做旋轉(zhuǎn),即將A點(diǎn)旋轉(zhuǎn)至重合點(diǎn)A3 點(diǎn),旋轉(zhuǎn)角度為主裂紋OA與次裂紋OB之間的夾角θ,得到直線A3B,將直線A3B作為通過(guò)中心旋轉(zhuǎn)法得到的計(jì)算裂紋尖端B的等效直裂紋。等效直裂紋A3B的長(zhǎng)度c32由式(5)計(jì)算得到,與荷載所在方向的夾角為η=α。
式中:c31為計(jì)算裂紋尖端A時(shí)的等效直裂紋長(zhǎng)度;c32為計(jì)算裂紋尖端B時(shí)的等效直裂紋長(zhǎng)度。其他參數(shù)含義同上。
1.2.4 方法4:連線法
連線法的具體方法是:將彎折裂紋主裂紋尖端A與次裂紋尖端B相連,無(wú)論計(jì)算尖端A還是尖端B,均能夠得到等效直裂紋A4B4。該方法得到的等效直裂紋長(zhǎng)度c4根據(jù)式(6)進(jìn)行計(jì)算,與荷載所在方向的夾角η 根據(jù)式(7)計(jì)算得到,圖5為連線法推演圖。
圖5 方法4 推演圖Fig. 5 Method 4 inference diagram
查閱應(yīng)力強(qiáng)度因子手冊(cè),應(yīng)用Westergaard 應(yīng)力函數(shù)法得到傾斜直裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子的精確解[20-21]。無(wú)限大板中心含傾斜直裂紋,遠(yuǎn)端承受單軸拉伸荷載,其尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子值的計(jì)算式如式(8)所示:
式中:KⅠ、KⅡ?yàn)榱鸭y尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子;σ 為遠(yuǎn)場(chǎng)拉應(yīng)力;c為傾斜直裂紋長(zhǎng)度;η 為傾斜直裂紋與荷載所在方向的夾角。
根據(jù)式(8)可得到各近似方法下的等效直裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子的計(jì)算式,圖6 為無(wú)限大板中心含傾斜裂紋示意圖。
圖6 無(wú)限大板中心含傾斜裂紋Fig. 6 Inclined crack in the center of infinite plate
A端:將式(1)、式(3)、式(5)代入式(8),得到計(jì)算等效直裂紋尖端A的K值式(9)~式(11):
B端:將式(2)、式(4)、式(5)代入式(8),得到計(jì)算等效直裂紋尖端B的K值式(12)~式(14):
不論計(jì)算裂紋尖端A還是裂紋尖端B,應(yīng)用方法4 只能推演出一條等效直裂紋A4B4。將式(6)、式(7)代入式(8),得到計(jì)算等效直裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子式(15)。
通過(guò)推導(dǎo)出來(lái)的公式可知,當(dāng)?shù)玫竭h(yuǎn)場(chǎng)拉伸荷載σ、和裂紋各形狀參數(shù)(a、b、α、β)并代入式(9)~式(15),即可求得等效直裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子值。
本文基于有限元軟件ABAQUS 對(duì)二維平面應(yīng)力條件下不同形狀參數(shù)的彎折裂紋模型進(jìn)行計(jì)算分析,網(wǎng)格采用八結(jié)點(diǎn)雙向二次平面應(yīng)力四邊形(CPS8)單元[22]。為了得到更為精確的裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子值,在裂紋尖端處進(jìn)行網(wǎng)格加密處理,如圖7 所示,模型節(jié)點(diǎn)個(gè)數(shù)為176 144 個(gè),單元個(gè)數(shù)為59 340 個(gè),使得裂紋尖端區(qū)域單元尺寸為初始裂紋長(zhǎng)度的0.1%,這便有效地控制了結(jié)果的精度要求[23]。裂紋尖端附近環(huán)狀區(qū)域內(nèi)的單元采用奇異單元以滿足裂紋尖端附近應(yīng)力場(chǎng)平方根的奇異性[24],本文使用靜力、通用分析步,收斂準(zhǔn)則采用力的收斂,計(jì)算一個(gè)模型耗時(shí)90 s 左右,從計(jì)算結(jié)果來(lái)看,該計(jì)算結(jié)果是收斂的。
圖7 有限元網(wǎng)格圖(a=20, b/a =1.5, α=30°, β=90°)Fig. 7 Finite element mesh diagram(a=20, b/a=1.5, α=30°, β=90°)
本文所使用的數(shù)值模擬硬件平臺(tái)基本配置為:CPU 型號(hào)為i5-5200U,雙核,64 位操作系統(tǒng),安裝內(nèi)存(RAM)為4 GB,該硬件平臺(tái)滿足計(jì)算要求,對(duì)計(jì)算結(jié)果無(wú)影響。
板的大?。洪L(zhǎng)×寬=2100 mm×1200 mm,彈性模量:E=2.95 GPa,泊松比:ν=0.2,上下邊界施加拉伸荷載σ=4 MPa?;谟邢拊浖嗀BAQUS中的相互積分法[25],直接輸出應(yīng)力強(qiáng)度因子值。
研究過(guò)程中,對(duì)彎折裂紋進(jìn)行焦散線試驗(yàn),計(jì)算得到彎折裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子值,具體的焦散線試驗(yàn)原理和方法參見(jiàn)文獻(xiàn)[26],具體細(xì)節(jié)不展開(kāi)討論。圖8 所示為試驗(yàn)中彎折裂紋(b/a=0.8、α=60°、β=90°)的焦散斑圖像,根據(jù)裂紋尖端焦散斑計(jì)算得到裂尖B的KⅠ= 23.51 MPa·mm1/2,KⅡ=14.66 MPa·mm1/2。對(duì)試驗(yàn)?zāi)P瓦M(jìn)行數(shù)值仿真,得到對(duì)應(yīng)的數(shù)值計(jì)算結(jié)果為:KⅠ= 23.69 MPa·mm1/2,KⅡ= 14.72 MPa·mm1/2。試驗(yàn)結(jié)果和數(shù)值結(jié)果基本吻合,差值不超過(guò)1%,驗(yàn)證了數(shù)值計(jì)算方法的準(zhǔn)確性。
圖8 彎折裂紋尖端焦散斑圖像Fig. 8 Caustics image of bending crack tip
表1 給出了各組彎折裂紋模型的形狀參數(shù),共設(shè)置六組彎折裂紋模型,模型1、模型2、模型3、模型4 的變量為次裂紋OB與荷載所在方向的夾角α,研究當(dāng)α 分別為30°、45°、60°、75°時(shí)各近似方法的最優(yōu)情況。設(shè)置模型5、模型6 與模型2 形成對(duì)照組,分析當(dāng)α=45°,主裂紋OA與荷載所在方向夾角β 分別為30°、60°、90°時(shí),各近似方法的最優(yōu)情況。
表1 模型形狀參數(shù)表Table 1 Model geometry parameter table
應(yīng)用近似方法計(jì)算得到等效直裂紋尖端K值作為彎折裂紋尖端K值的預(yù)測(cè)值與有限元數(shù)值模擬求得的K值進(jìn)行對(duì)比,為了能夠清晰地了解各近似方法的準(zhǔn)確性和適用性,以下將對(duì)彎折裂紋尖端A的KⅠ、KⅡ和彎折裂紋尖端B的KⅠ、KⅡ分別進(jìn)行分析。
為了能夠?qū)朴?jì)算有一個(gè)定量的分析,本文將應(yīng)用近似方法得到的預(yù)測(cè)K值與有限元數(shù)值模擬得到的K值之間進(jìn)行量化分析,具體指標(biāo)為誤差值,用來(lái)衡量誤差的大小。但是對(duì)于當(dāng)β=90°的情況,應(yīng)用方法1、方法2、方法3 進(jìn)行近似計(jì)算,裂紋尖端A的KⅡ預(yù)測(cè)值均為零,應(yīng)用誤差值不能夠進(jìn)行較好的衡量,所以應(yīng)用差值作為參考標(biāo)準(zhǔn),具體定義如下:
圖9 為裂紋尖端A的KⅠ值隨參數(shù)b/a的變化曲線。總體來(lái)看,當(dāng)b/a取極小值時(shí),四種方法的K曲線與數(shù)值模擬的K曲線重合度較好,但隨著b/a的增大,各近似方法的K曲線均呈現(xiàn)不同程度的遠(yuǎn)離數(shù)值模擬K曲線,可以看出,形狀參數(shù)b/a對(duì)近似結(jié)果有很大影響。觀察圖9(a)~圖9(d),隨著形狀參數(shù)α 的增大,四種近似方法的曲線偏離程度逐漸變小,可以得到:尖端A的KⅠ值受形狀參數(shù)α 影響較大,且形狀參數(shù)越接近直裂紋的彎折裂紋,近似結(jié)果越準(zhǔn)確。
如圖9(a)~圖9(d),當(dāng)β=90°,α=30°、α=45°時(shí),近似方法2 的K曲線與數(shù)值模擬K曲線重合度最高,相比已有近似方法1,誤差值更小。隨著α 不斷增大,當(dāng)α=60°、α=75°時(shí),方法3 的誤差值最小,最大誤差值不超過(guò)2%。
圖9 裂尖A 的KⅠ 隨參數(shù)b/a 的變化曲線Fig. 9 Crack tip A of KⅠ curve along with the change of parameter b/a
如圖9(e)、圖9(f),當(dāng)α=45°,β=90°、β=60°時(shí),方法2 的誤差值較小,當(dāng)β=30°時(shí),方法1 要比新提出的三種近似方法適用,所以當(dāng)β 值較大時(shí),應(yīng)用方法2,β 較小時(shí),應(yīng)用方法1,可以減小近似的誤差值,使近似結(jié)果更為準(zhǔn)確。通過(guò)對(duì)裂紋尖端A的KⅠ值近似計(jì)算進(jìn)行分析,各近似方法的適用范圍及誤差總結(jié)見(jiàn)表2。
表2 裂尖A 的KⅠ 近似方法Table 2 KⅠ approximation method for crack tip A
圖10 為裂紋尖端A的KⅡ值隨參數(shù)b/a的變化曲線。如圖10(a)~圖10(d),方法4 的K曲線偏離較大,不考慮。方法1、方法2、方法3 的K曲線與數(shù)值模擬K曲線重合度較高,且不受形狀參數(shù)α、b/a的影響。但觀察圖10(b)、圖10(e)、圖10(f),當(dāng)α 不變,β 變化時(shí),對(duì)曲線的重合度影響較大。所以得出,形狀參數(shù)β 是影響裂尖A的KⅡ值近似計(jì)算的主要因素。
如圖10(a)~圖10(d),方法1、方法2、方法3對(duì)于裂尖A的KⅡ值的近似計(jì)算結(jié)果差值均較小,當(dāng)b/a<1.5,最大差值不超過(guò)一個(gè)計(jì)量單位,所以可以應(yīng)用方法1、方法2、方法3 對(duì)當(dāng)β=90°情況下的尖端A的KⅡ值進(jìn)行近似計(jì)算。
如 圖10(b)、圖10(e)、圖10(f),當(dāng)α=45°,β=90°、β=60°時(shí),原近似方法1 誤差較小,但當(dāng)β=30°時(shí),方法4 的近似結(jié)果更為準(zhǔn)確,從表3 可以看出,方法4 在形狀參數(shù)0.1<b/a<1 的區(qū)間內(nèi),近似計(jì)算的誤差值非常小。所以認(rèn)為方法4 適用于近似計(jì)算β 值較小(即主裂紋所在方向平行于荷載所在方向)情況下的A端KⅡ值。
表3 裂尖A 的KⅡ近似方法Table 3 KⅡ approximation method for crack tip A
圖10 裂尖A 的KⅡ隨參數(shù)b/a 的變化曲線Fig. 10 Crack tip A of KⅡ curve along with the change of parameter b/a
圖11 為裂紋尖端B的KⅠ值隨參數(shù)b/a的變化曲線??傮w來(lái)看,形狀參數(shù)α、β、b/a對(duì)K曲線均有影響。當(dāng)β=90°時(shí),α 不論取什么值,方法1始終為最優(yōu)方法,但是從誤差值來(lái)看,結(jié)果并不理想。參考圖11(a),當(dāng)α=30°時(shí)最大誤差值高達(dá)42.82%,即在該幾何參數(shù)下的彎折裂紋不宜應(yīng)用等效直裂紋進(jìn)行近似計(jì)算,這是由于彎折角度θ 較大,主次裂紋尖端的相互作用所導(dǎo)致的,與文獻(xiàn)[13]中的相關(guān)結(jié)論一致。觀察圖11(c)、圖11(d)、圖11(e),隨著α 不斷增大,誤差值逐漸減小,所以得出:形狀參數(shù)α 是影響近似計(jì)算裂尖B的KⅠ值的最主要因素。
參照?qǐng)D11(b)、圖11(e)、圖11(f),當(dāng)α=45°,β 取不同的值,方法1 為最優(yōu)方法,誤差值隨形狀參數(shù)b/a變化較大??梢园l(fā)現(xiàn),當(dāng)形狀參數(shù)b/a較大時(shí),近似方法1 的近似計(jì)算誤差值會(huì)增大,新提出的近似方法可替代近似方法1 進(jìn)行近似計(jì)算。具體的最優(yōu)近似方法和誤差見(jiàn)表4。
表4 裂尖B 的KⅠ近似方法Table 4 Crack tip B of KⅠ approximate solution
圖11 裂尖B 的KⅠ 隨參數(shù)b/a 的變化曲線Fig. 11 Crack tip B of KⅠ curve along with the change of parameter b/a
圖12 為裂紋尖端B的KⅡ值隨參數(shù)b/a的變化曲線??傮w來(lái)看,K曲線的大體趨勢(shì)相同,受形狀參數(shù)的影響,多條K曲線的聚合程度不同,隨著形狀參數(shù)α 的增大或者β 的減小,各種近似方法的K曲線相互靠攏,所以得出結(jié)論:越接近直線的彎折裂紋,近似方法的適用性更強(qiáng)。從表5可以發(fā)現(xiàn),當(dāng)β=90°時(shí),各近似方法的近似計(jì)算誤差都較大,所以該參數(shù)下的彎折裂紋模型不適合應(yīng)用近似方法進(jìn)行近似計(jì)算。但隨著β 逐漸減小,近似計(jì)算的誤差逐漸減小,所以形狀參數(shù)β 是影響裂紋尖端B的KⅡ值的主要因素。
表5 裂尖B 的KⅡ近似方法Table 5 Crack tip B of KⅡ approximate solution
參考圖12,當(dāng)0<b/a<0.3,數(shù)值模擬K曲線呈現(xiàn)出突增的趨勢(shì),在該區(qū)域內(nèi),次裂紋長(zhǎng)度的微增量便引起了KⅡ值的顯著增大,根據(jù)文獻(xiàn)[13]的相關(guān)結(jié)論可知,主要原因是:當(dāng)次裂紋長(zhǎng)度較小時(shí),次裂紋尖端應(yīng)力場(chǎng)受主裂紋影響較大。相比較原有近似方法1,近似方法2、方法3,在該區(qū)間內(nèi)的近似結(jié)果較好。當(dāng)β=90°,0.3<b/a<2.0,方法1 為最優(yōu)方法,但是,近似計(jì)算的誤差較大。
圖12 裂尖B 的KⅡ隨參數(shù)b/a 的變化曲線Fig. 12 Crack tip B of KⅡ curve along with the change of parameter b/a
參考圖12(b)、圖12(e)、圖12(f),當(dāng)β=90°、β=60°時(shí),方法1 的近似計(jì)算結(jié)果誤差較大。當(dāng)β=30°時(shí),近似方法4 的近似計(jì)算誤差較小,在該形狀參數(shù)下,方法4 為最優(yōu)方法。結(jié)合裂尖A的KⅡ近似計(jì)算結(jié)果可以得到的結(jié)論是:近似方法4適用于形狀參數(shù)β 值較小的彎折裂紋的近似計(jì)算,并且近似計(jì)算的誤差值較小。
本文將彎折裂紋模型通過(guò)近似方法近似為等效直裂紋,通過(guò)計(jì)算等效直裂紋得到彎折裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子值。根據(jù)已有的近似方法新提出了三種計(jì)算彎折裂紋的近似方法,并將計(jì)算結(jié)果與數(shù)值模擬值進(jìn)行對(duì)比,得到以下結(jié)論:
(1)新提出的三種近似方法同已有近似方法相比,豐富了得到等效直裂紋的手段,使得到等效直裂紋的方式不再單一;擴(kuò)大了使用等效直裂紋計(jì)算彎折裂紋尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子的近似方法的范圍;而且提出了在不同形狀參數(shù)下近似方法的最優(yōu)情況,使得近似計(jì)算的精度更高。
(2)當(dāng)計(jì)算彎折裂紋主裂紋尖端Ⅰ型應(yīng)力強(qiáng)度因子 (KⅠ) 時(shí):主裂紋與荷載所在方向垂直,且次裂紋與荷載所在方向的夾角小于45°,垂線投影法比水平投影法的近似計(jì)算精度高;當(dāng)次裂紋與荷載所在方向的夾角大于45°時(shí),中心旋轉(zhuǎn)法為最優(yōu)近似方法。當(dāng)計(jì)算彎折裂紋主裂紋尖端KⅡ時(shí),垂線投影法、中心旋轉(zhuǎn)法均能夠得到精度較高的計(jì)算結(jié)果。通過(guò)分析可知:由于主次裂紋間的相互作用,對(duì)次裂紋尖端K值的近似計(jì)算結(jié)果并不理想,當(dāng)計(jì)算彎折裂紋次裂紋尖端KⅠ時(shí),在主次裂紋長(zhǎng)度比b/a較大時(shí),新提出的近似方法比已有近似方法更適用。綜合來(lái)看,連線法適用于計(jì)算當(dāng)主裂紋與荷載所在方向夾角較小的彎折裂紋,而且近似計(jì)算結(jié)果的精度很高。
(3)對(duì)彎折裂紋主裂紋尖端的近似計(jì)算結(jié)果精度較高;但由于主次裂紋間的相互作用,彎折裂紋次裂紋尖端的近似計(jì)算結(jié)果精度較低,尤其是當(dāng)主次裂紋長(zhǎng)度比b/a較小時(shí),受彎折裂紋的裂紋長(zhǎng)度影響較大。彎折裂紋主裂紋OA與荷載所在方向的夾角β 是影響KⅡ近似計(jì)算結(jié)果精度的主要因素;彎折裂紋次裂紋OB與荷載所在方向的夾角α 是影響KⅠ近似計(jì)算結(jié)果精度的主要因素。