梁亞娜, 傅守忠, 王世芳
(肇慶學(xué)院 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院,廣東 肇慶526061)
導(dǎo)數(shù)的意義是函數(shù)關(guān)于自變量的變化率.多元函數(shù)在某一點(diǎn)沿著一個(gè)給定方向的方向?qū)?shù),實(shí)際上就是函數(shù)在這個(gè)方向上的一種變化率.數(shù)學(xué)分析和高等數(shù)學(xué)教材中[1-3],都是利用多元函數(shù)的全微分和方向?qū)?shù)的定義,證明方向?qū)?shù)的計(jì)算公式.學(xué)生對(duì)全微分和高階無(wú)窮小沒(méi)理解透的時(shí)候,很難理解這個(gè)證明.
通過(guò)坐標(biāo)平移和坐標(biāo)旋轉(zhuǎn)變換,將方向?qū)?shù)的計(jì)算轉(zhuǎn)化為偏導(dǎo)數(shù)的計(jì)算,再利用復(fù)合函數(shù)的求導(dǎo)法則,證明了方向?qū)?shù)的計(jì)算公式.這個(gè)證明方法的優(yōu)點(diǎn)是幾何上比較直觀,但其缺點(diǎn)是不易推廣到4元及4元以上函數(shù),因?yàn)?維以上的空間無(wú)法用幾何表示.本文用Schmidt正交化[4]替代坐標(biāo)旋轉(zhuǎn),就便于向高維進(jìn)行推廣.
定義[1,5]設(shè)二元函數(shù)z=f(x,y)在點(diǎn)P0(x0,y0)的某鄰域U(P0)?2有定義,l為平面中以點(diǎn)P0為起始點(diǎn)的射線,P(x,y)為l上且含于U(P0)內(nèi)的任一點(diǎn),以ρ表示P與P0兩點(diǎn)間的距離.若極限
對(duì)于三元函數(shù)f(x,y,z),它在空間中一點(diǎn)P0(x0,y0,z0)沿方向l的方向?qū)?shù),類似可定義為
其中P(x,y,z)為l上的任一點(diǎn),ρ表示P與P0兩點(diǎn)間的距離.
注 顯然,函數(shù)f(x,y,z)在一點(diǎn)沿x軸正向的方向?qū)?shù),是函數(shù)在該點(diǎn)關(guān)于自變量x的“右”偏導(dǎo)數(shù);沿x軸負(fù)向的方向?qū)?shù),是函數(shù)在該點(diǎn)關(guān)于自變量x的“左”偏導(dǎo)數(shù)的相反數(shù).特別當(dāng)函數(shù)在該點(diǎn)的偏導(dǎo)數(shù)存在時(shí),沿x軸正向和負(fù)向的方向?qū)?shù),分別是函數(shù)在該點(diǎn)關(guān)于自變量x的偏導(dǎo)數(shù)及其相反數(shù).將x換成y或z,結(jié)論也成立.對(duì)任意n(n≥2)元函數(shù)結(jié)論類似.
引理1[1,6]若m元函數(shù)f(u1,u2,…,um)在點(diǎn)(u1,u2,…,um)可微,n元函數(shù)uk=gk(x1,x2,…,xn)(k=1,2,…,m)都在點(diǎn)(x1,x2,…,xn)具有xi(i=1,2,…,n)的偏導(dǎo)數(shù),則復(fù)合函數(shù)
f(g1(x1,x2,…,xn),g2(x1,x2,…,xn),…,gm(x1,x2,…,xn))
關(guān)于自變量xi偏導(dǎo)數(shù)都存在,且
該引理是一般多元復(fù)合函數(shù)的求導(dǎo)公式.
引理2(i)若二元函數(shù)f(x,y)在點(diǎn)P0(x0,y0)沿給定方向l的方向?qū)?shù)fl(x0,y0)存在.令
u=x-x0,v=y-y0
是坐標(biāo)平移變換,則復(fù)合函數(shù)g(u,v)=f(u+x0,v+y0)在原點(diǎn)沿l的方向?qū)?shù)gl(0,0)也存在,且gl(0,0)=fl(x0,y0).
(ii)對(duì)三元函數(shù)f(x,y,z)也有類似結(jié)論,即對(duì)函數(shù)g(u,v,w)=f(u+x0,v+y0,w+z0),有g(shù)l(0,0,0)=fl(x0,y0,z0).
證根據(jù)方向?qū)?shù)的定義,結(jié)論顯然.
針對(duì)引理2中的函數(shù),由復(fù)合函數(shù)求導(dǎo)公式易得
引理3(i)當(dāng)f(x,y)在點(diǎn)P0(x0,y0)的偏導(dǎo)數(shù)存在時(shí),g(u,v)在(0,0)點(diǎn)的偏導(dǎo)數(shù)也存在,且gu(0,0)=fx(x0,y0),gv(0,0)=fy(x0,y0).
(ii)若三元函數(shù)f(x,y,z)在點(diǎn)P0(x0,y0,z0)的偏導(dǎo)數(shù)存在,則對(duì)應(yīng)的函數(shù)g(u,v,w)在(0,0,0)點(diǎn)的偏導(dǎo)數(shù)也存在,且
gu(0,0,0)=fx(x0,y0,z0),gv(0,0,0)=fy(x0,y0,z0),gw(0,0,0)=fz(x0,y0,z0).
定理(i)若二元函數(shù)f(x,y)在點(diǎn)(x0,y0)可微,則函數(shù)在該點(diǎn)沿任一方向l的方向?qū)?shù)都存在,且
fl(x0,y0)=fx(x0,y0)cosα+fy(x0,y0)cosβ,
其中cosα和cosβ是方向l的方向余弦,即e0=(cosα,cosβ)是方向l同向的單位向量.
(ii)若三元函數(shù)f(x,y,z)在點(diǎn)(x0,y0,z0)可微,則函數(shù)在該點(diǎn)沿任一方向l的方向?qū)?shù)都存在,且
fl(x0,y0,z0)=fx(x0,y0,z0)cosα+fy(x0,y0,z0)cosβ+fz(x0,y0,z0)cosγ,
其中cosα,cosβ,cosγ是方向l的方向余弦,即e0=(cosα,cosβ,cosγ)是方向l同向的單位向量.
證只證明結(jié)論(ii),結(jié)論(i)的證明方法與結(jié)論(ii)的類似,或可作為結(jié)論(ii)的特殊情況.
根據(jù)引理2和引理3,僅需證明在坐標(biāo)原點(diǎn)的方向?qū)?shù)的計(jì)算公式即可,即不妨設(shè)(x0,y0,z0)就是(0,0,0).
若l平行于某一坐標(biāo)軸,由第二節(jié)的注可知,結(jié)論成立.
若l不平行于任一坐標(biāo)軸,即α,β,γ∈(0,π),此時(shí)sinα,sinβ,sinγ都是正數(shù),且
cos2α+cos2β+cos2γ=1.
r1=e0=(cosα,cosβ,cosγ);
(a2,a2)=cos2βcos2α+sin4β+cos2βcos2γ=cos2β(cos2α+cos2γ)+sin4β
=cos2βsin2β+sin4β=sin2β,
=(0,0,1)-cosγ(cosα,cosβ,cosγ)+cotβcosγ(-cotβcosα,sinβ,-cotβcosγ)
=(-cosαcosγ(1+cot2β),0,1-cos2γ-cot2βcos2γ)
因此
注意到{e1,e2,e3}和{r1,r2,r3}都是3的標(biāo)準(zhǔn)正交基,故其過(guò)渡矩陣為正交矩陣,因而
將向量組{r1,r2,r3}構(gòu)成的坐標(biāo)系的坐標(biāo)軸分別記為u,v,w,則空間中任一點(diǎn)(x,y,z)在新坐標(biāo)系下的坐標(biāo)(u,v,w)滿足
即
令
g(u,v,w)=f(φ(u,v,w),ψ(u,v,w),ζ(u,v,w)),
根據(jù)已知條件函數(shù)f(x,y,z)在點(diǎn)(x0,y0,z0)可微和復(fù)合函數(shù)求導(dǎo)法
fl(0,0,0)=gu(0,0,0)=fx(0,0,0)φu(0,0,0)+fy(0,0,0)ψu(yù)(0,0,0)+fz(0,0,0)ζu(0,0,0)
=fx(0,0,0)cosα+fy(0,0,0)cosβ+fz(0,0,0)cosγ.
得證.
當(dāng)所給方向與某坐標(biāo)軸正向一致,且函數(shù)在某點(diǎn)關(guān)于該自變量的偏導(dǎo)數(shù)存在時(shí),方向?qū)?shù)就是函數(shù)在該點(diǎn)對(duì)該自變量的偏導(dǎo)數(shù).本文利用向量組的Schmidt正交化方法,對(duì)所給方向的向量和除某一坐標(biāo)軸外的其它坐標(biāo)軸上的單位向量進(jìn)行正交化,形成一個(gè)新的直角坐標(biāo)系,所求方向?qū)?shù)在此坐標(biāo)系下正好是對(duì)某新變量的偏導(dǎo)數(shù).利用新舊坐標(biāo)間的線性變換公式和多元復(fù)合函數(shù)的求導(dǎo)法則,即可得到方向?qū)?shù)的計(jì)算公式.該方法對(duì)二元和三元函數(shù)有比較直觀的幾何意義.由于Schmidt正交化方法適用于任意有限維的空間,所以理論上推導(dǎo)n(n≥2)元函數(shù)方向?qū)?shù)的計(jì)算公式都是可行的.
致謝作者非常感謝相關(guān)文獻(xiàn)對(duì)本文的啟發(fā)以及審稿專家提出的寶貴意見(jiàn).