席 鋒，胡 莉

（重慶工商大學(xué) 計(jì)算機(jī)科學(xué)與信息工程學(xué)院，重慶 400067）

光與介質(zhì)的相互作用是常見(jiàn)的，且會(huì)產(chǎn)生非常復(fù)雜的物理效應(yīng)，不僅光波會(huì)發(fā)生改變，同時(shí)也會(huì)使介質(zhì)的光學(xué)和物理性質(zhì)發(fā)生很大改變.如果介質(zhì)中同時(shí)有平面聲波傳播，會(huì)使介質(zhì)發(fā)生彈性形變，促使介質(zhì)的密度出現(xiàn)疏密變化的周期分布.相應(yīng)地，介質(zhì)的折射率也將呈現(xiàn)相應(yīng)的周期性變化，此時(shí)介質(zhì)相當(dāng)于一個(gè)“相位光柵”.當(dāng)平面光波垂直于聲波的傳播方向進(jìn)入介質(zhì)后，經(jīng)聲波調(diào)制形成“相位光柵”后，在出射端面上的光波面不再是平面，而是折皺面.該波面上有相同傳播方向的光波會(huì)聚后將產(chǎn)生相干疊加，而形成衍射條紋.這即是聲光衍射［1-5］.在“激光原理”“光電子技術(shù)”等課程里，都會(huì)講到聲光效應(yīng)的衍射現(xiàn)象［6，7］.通常都是講述平面光波與聲波的相互作用.光波和聲波，分別有平面波、球面波和柱面波三種波形.而對(duì)于球面波和柱面波，均較少涉及.為了深化對(duì)聲光效應(yīng)及其衍射現(xiàn)象的認(rèn)識(shí)和理解，本文對(duì)平面光波與球面聲波的聲光相互作用及其衍射現(xiàn)象，從理論和實(shí)驗(yàn)分別進(jìn)行了研究.其結(jié)果可以讓學(xué)生更加深刻地理解聲光效應(yīng)及其衍射現(xiàn)象，對(duì)于現(xiàn)有教材、教學(xué)內(nèi)容來(lái)說(shuō)，也是有益的補(bǔ)充.

1 球面聲波的聲光衍射

球面聲波是三維波，通常都被限制在一定大小的球腔內(nèi).連續(xù)的球面波在球腔內(nèi)持續(xù)傳播時(shí)，會(huì)被球腔的內(nèi)表面反射回來(lái)而與后續(xù)球面波疊加，因而在球腔內(nèi)將形成球面駐波場(chǎng).導(dǎo)致球腔內(nèi)的聲場(chǎng)分布更為復(fù)雜，從數(shù)學(xué)形式上球面駐波場(chǎng)中的聲壓分布可以用球貝塞爾函數(shù)來(lái)表示，球面聲駐波及其聲光效應(yīng)在相關(guān)的課程中少有提及.為了實(shí)現(xiàn)球面聲波與光波的相互作用，將球腔兩端對(duì)稱開(kāi)口，以便光波的入射和出射；球腔的內(nèi)表面作為超聲波發(fā)射面.光波經(jīng)球腔內(nèi)的聲場(chǎng)后出射，具有相同傳播方向的光經(jīng)透鏡L后會(huì)聚到其焦平面上而形成衍射圖樣，聲光衍射的簡(jiǎn)要原理如圖1所示.

圖1 球面波的聲光衍射

其中l(wèi)為球腔兩開(kāi)口端間的距離，c為光速.此時(shí)，出射端的波陣面可以看作若干個(gè)子波波源，在焦平面上Q點(diǎn)處總的衍射光強(qiáng)則是所有子波波源的相干疊加.考慮在Q點(diǎn)疊加的光波相位既受到聲場(chǎng)的調(diào)制，同時(shí)還要考慮衍射角θ引起的相位差，不計(jì)時(shí)間因子，故Q點(diǎn)的光強(qiáng)為

采用極坐標(biāo)變換并對(duì)式（3）積分［10］后得

其中 Jm（v）為 m 階貝塞爾函數(shù)，v＝ ΔnkiL.由上式可知，衍射光強(qiáng)最大的條件為

各級(jí)衍射條紋的光強(qiáng)為

其結(jié)果使光波在焦平面上形成一組離散的衍射光，分別與確定的衍射角和光強(qiáng)相對(duì)應(yīng).

2 衍射圖樣

由式（5）經(jīng)數(shù)值計(jì)算可以得到焦平面上的聲光衍射光強(qiáng)分布.球腔兩端開(kāi)口，球面聲波頻率 f為659.79 kHz，在水中的聲速 v為 1 480 m/s，相應(yīng)的聲波波長(zhǎng)理論值v/f≈2.24 mm；氦氖激光器發(fā)射的光波波長(zhǎng)為632.8 nm，數(shù)值計(jì)算的聲光衍射圖樣在焦平面上5mm×5 mm的視場(chǎng)內(nèi)如圖 2（a）所示.圖 2（b）是焦平面上10.0 mm×10.0 mm的視場(chǎng)內(nèi)的聲光衍射圖樣.其衍射光強(qiáng)的分布為一組等間距的同心圓環(huán)，其環(huán)間距約為1.10 mm，此即是球面聲駐波的波長(zhǎng)，據(jù)此計(jì)算得到入射聲波波長(zhǎng)為2.20 mm，與理論波長(zhǎng)值相當(dāng).

圖2 衍射圖樣

兩端開(kāi)口的球腔如圖3所示，其球腔半徑為120 mm，高度為180 mm.64片的凹面壓電陶瓷片貼在球腔內(nèi)表面，相鄰陶瓷片有1 mm的間距.所有的壓電陶瓷片采用電并聯(lián)驅(qū)動(dòng)，產(chǎn)生相同頻率的超聲波.將球腔置于盛水容器中.球腔內(nèi)表面發(fā)射的超聲波經(jīng)過(guò)一段時(shí)間后被內(nèi)表面反射，反射波與發(fā)射波疊加從而形成了球面超聲駐波.

圖3 球腔超聲換能器

圖4（a）為球面聲波的聲光衍射實(shí)驗(yàn)的紋影光學(xué)系統(tǒng)簡(jiǎn)圖.激光光源經(jīng)透鏡 L1和 L2準(zhǔn)直擴(kuò)束后進(jìn)入球形駐波聲場(chǎng)，平面光波與球形駐波聲場(chǎng)相互作用后，出射光經(jīng)透鏡L3會(huì)聚到其焦平面上形成衍射圖樣.對(duì)圖3所示的球腔超聲駐波，連續(xù)聲波激勵(lì)功率為5W時(shí)的聲光效應(yīng)，利用光學(xué)紋影系統(tǒng)，用相機(jī)拍攝透鏡L3的焦平面上的聲光衍射圖樣，如圖4（b）所示.為了得到清晰的穩(wěn)態(tài)衍射圖樣，在相機(jī)視場(chǎng)中只能看到3級(jí)衍射條紋.顯示終端在對(duì)相機(jī)拍攝的圖像進(jìn)行采樣時(shí)，其像素點(diǎn)的大小為0.025 mm，圖中的1mm標(biāo)尺對(duì)應(yīng)為40個(gè)像素點(diǎn).圖中相鄰波長(zhǎng)間大約為47個(gè)像素點(diǎn)，相應(yīng)的間距為1.175 mm，即是腔內(nèi)超聲駐波波長(zhǎng).由此得到的入射超聲波波長(zhǎng)為2.35 mm，比理論值2.24 mm略大.超聲換能器在驅(qū)動(dòng)功率分別為20 W、50 W、100 W和150 W時(shí)，相應(yīng)的聲光衍射圖樣如圖 4（c）所示.增大功率后，發(fā)現(xiàn)在相鄰的衍射條紋間出現(xiàn)了多個(gè)次級(jí)衍射條紋；功率越高，次級(jí)衍射條紋越明顯.產(chǎn)生次級(jí)衍射條紋的原因，主要是高功率激勵(lì)的超聲波在腔中產(chǎn)生了較強(qiáng)的非線性效應(yīng).

圖4 聲光衍射實(shí)驗(yàn)紋影光路圖

3 結(jié)論

本文從平面波的聲光效應(yīng)出發(fā)，研究了平面光波與球面聲駐波的聲光相互作用以及其衍射圖樣.兩端開(kāi)口、充滿介質(zhì)的球腔內(nèi)表面發(fā)射的球面聲波在球腔內(nèi)傳輸，被內(nèi)表面反射后疊加形成球面駐波，其聲波場(chǎng)可近似用球貝塞爾函數(shù)表示.對(duì)平面光波與球形駐波聲場(chǎng)的相互作用，以衍射理論為基礎(chǔ)，推導(dǎo)出了其聲光衍射的光強(qiáng)分布，并通過(guò)數(shù)值計(jì)算得到了衍射圖樣的分布特征.另一方面，在搭建實(shí)驗(yàn)裝置上進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)測(cè)試，實(shí)驗(yàn)測(cè)試的衍射圖樣與理論計(jì)算的衍射圖樣是相符的；并且，實(shí)驗(yàn)測(cè)試的聲波波長(zhǎng)也與實(shí)際聲波波長(zhǎng)相近.理論計(jì)算和實(shí)驗(yàn)測(cè)試的結(jié)合，可以讓學(xué)生對(duì)平面光波與球面聲波的聲光相互作用理解得更加深刻，進(jìn)一步激發(fā)學(xué)生探索新的物理現(xiàn)象的興趣.