魏佩璽, 劉建成

(西北師范大學(xué) 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院, 蘭州 730070)

1 引言及主要結(jié)果

若Riemann流形(Mn,g)上存在光滑向量場(chǎng)X及光滑函數(shù)λ:Mn→, 滿足孤立子方程

(1)

則稱Mn為近Ricci孤立子, 記為(Mn,g,X,λ). 其中Ric表示Mn的Ricci張量,LXg表示度量g沿X方向的Lie導(dǎo)數(shù),X稱為孤立子場(chǎng),λ稱為孤立子函數(shù). 當(dāng)λ>0(λ=0或λ<0)時(shí), 稱近Ricci孤立子為收縮的(穩(wěn)定的或擴(kuò)張的), 否則稱近Ricci孤立子是不定的. 特別地, 如果λ是常數(shù), 則稱Mn是Ricci孤立子.

若孤立子場(chǎng)X可表示為一個(gè)光滑函數(shù)f:Mn→的梯度(即X=f), 則稱Mn是梯度近Ricci孤立子, 記為(Mn,g,f,λ), 此時(shí)式(1)可變?yōu)?/p>

Ric+2f=λg,

此外, 當(dāng)X=0或f為常數(shù)時(shí), 稱近Ricci孤立子是平凡的, 否則稱為非平凡的. 近Ricci孤立子是經(jīng)典孤立子和Einstein度量的推廣. 易見當(dāng)近Ricci孤立子的維數(shù)n≥3且孤立子場(chǎng)X是Killing向量場(chǎng)時(shí), 近Ricci孤立子是Einstein的, 也是Ricci孤立子. 因?yàn)榇藭r(shí)由孤立子方程(1)及Schur引理易知λ是常數(shù).

孤立子的研究熱點(diǎn)主要是其平凡性、 分類結(jié)果及曲率估計(jì). 關(guān)于Ricci孤立子剛性問題的研究目前已取得很多成果. 例如： 文獻(xiàn)[1]證明了一般完備Ricci孤立子關(guān)于無跡Riemann曲率張量的不等式, 并得到等號(hào)成立當(dāng)且僅當(dāng)其等距于n或 Sn的有限商; 文獻(xiàn)[2]研究了近Ricci孤立子, 并給出其剛性結(jié)果. 近Ricci孤立子的剛性性質(zhì)與Ricci孤立子有很大差別; 文獻(xiàn)[3]證明了具有非平凡共形向量場(chǎng)的緊致近Ricci孤立子等距于歐氏球面 Sn; 文獻(xiàn)[4]在滿足一定積分條件下證明了共形平坦的近Ricci孤立子等距于 Sn; 文獻(xiàn)[5]通過計(jì)算Ricci張量的X-Laplace算子, 得到了近Ricci孤立子的一些積分公式, 并用這些公式證明了非平凡的緊致定向近Ricci孤立子等距于 Sn的幾個(gè)等價(jià)條件.

本文基于文獻(xiàn)[1]中一般完備Ricci孤立子的剛性性質(zhì), 通過計(jì)算近Ricci孤立子無跡曲率張量模長平方的X-Laplace算子, 在逐點(diǎn)或積分拼擠的條件下, 將該類剛性結(jié)果推廣到近Ricci孤立子中, 得到下列結(jié)果.

(2)

則Mn等距于n或 Sn的有限商, 其中是與維數(shù)n有關(guān)的正常數(shù).

特別地, 當(dāng)λ為常數(shù)時(shí), 定理1即為文獻(xiàn)[1]中一般完備收縮Ricci孤立子的最優(yōu)拼擠結(jié)果.

由定理2易得如下拼擠結(jié)果.

則Mn等距于 Sn的有限商.

2 預(yù)備知識(shí)及引理

設(shè)(Mn,g)(n≥3)是連通Riemann流形, 則在局部單位正交標(biāo)架下有下列結(jié)果[2]:

(3)

(4)

對(duì)式(4)兩邊取跡可得

R+divX=λn.

(5)

此外, 記無跡Riemann曲率張量

根據(jù)Riemann曲率張量Rm的性質(zhì), 易知如下等式成立(這里用到Einstein求和約定):

一個(gè)(0,4)-型張量T的模長表示為

(7)

從而結(jié)合式(7)和式(6), 通過直接計(jì)算可得如下等式：

(8)

另一方面, 設(shè)u是Riemann流形(Mn,g)(n≥3)上任意的局部Lipschitz函數(shù), 則Mn上的X-Laplace算子ΔX[1]定義為

ΔXu=Δu-〈X,u〉?Δu-X·u.

特別地, 當(dāng)向量場(chǎng)X為梯度場(chǎng)時(shí), 不妨設(shè)X=f,f∈C∞(M), 則微分算子ΔX為f-Laplace算子, 即

Δfu=Δu-〈f,u〉=Δu-f·u=efdiv(e-fu).

引理1近Ricci孤立子(Mn,g,X,λ)(n≥3)滿足如下等式:

證明: 為方便, 記

則

(10)

一方面, 由第二Bianchi恒等式可得

另一方面, 根據(jù)Ricci恒等式, 第一、 第二Bianchi恒等式及孤立子方程(4), 可得

從而

于是將式(11),(12)代入式(10), 并結(jié)合Ricci恒等式, 有

從而式(9)成立. 證畢.

引理2設(shè)(Mn,g,X,λ)(n≥3)是近Ricci孤立子, 則

證明: 由文獻(xiàn)[1]中引理2.2知, 對(duì)完備的Riemann流形(Mn,g)(n≥3), 有

因?yàn)?/p>

故結(jié)合引理1和式(16), 經(jīng)簡單計(jì)算可得

將式(8)代入式(17), 可得

另一方面, 將不等式[1,6-7]

代入式(18)可知式(15)成立. 證畢.

引理3設(shè)(Mn,g,X,λ)(n≥3) 是近Ricci孤立子, 則

(20)

根據(jù)式(21), 一方面, 直接計(jì)算可得

另一方面, 在式(21)中令k=i, 并對(duì)i求和可得

從而根據(jù)式(23)及X-Laplace算子的定義, 有

(24)

于是將式(22)和式(23)代入式(20), 再結(jié)合式(3)可得

進(jìn)而由不等式[2,7-8]

及式(25), 可知不等式(19)成立. 證畢.

3 定理的證明

3.1 定理1的證明

(27)

3.2 定理2的證明

對(duì)式(28)兩邊在Mn上積分, 并代入式(5)可得

即定理2中不等式成立.

若式(29)中等號(hào)成立, 即

(30)

此時(shí), 上述證明過程中所有不等式均變?yōu)榈仁? 從而|W|=0. 再結(jié)合式(8)進(jìn)一步可得

(31)

故式(30)等價(jià)于

即

另一方面, 由引理3同理可得

(33)

結(jié)合式(32)和式(33)知

(34)

而當(dāng)n≥3時(shí), 有