楊 一，李秀玲，羅成林

(南京師范大學(xué) 物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院，江蘇 南京 210023)

為解釋堿金屬光譜的精細(xì)結(jié)構(gòu)和反常塞曼效應(yīng)，烏倫貝克和哥德斯密特提出了電子自旋的假設(shè)，盡管與觀察結(jié)果定性相符，但在數(shù)值上，根據(jù)電子自旋和軌道相互作用公式計算的堿金屬原子光譜的精細(xì)結(jié)構(gòu)卻比實驗值大了一倍，因此這種假設(shè)受到了許多人的質(zhì)疑.直到托馬斯指出原子實繞價電子轉(zhuǎn)動的價電子參考系中的自旋軌道相互作用轉(zhuǎn)換到價電子繞原子實運(yùn)動的原子實參考系時需考慮相對論效應(yīng)引起的坐標(biāo)系的進(jìn)動[1,2]，即托馬斯進(jìn)動，才真正確認(rèn)了電子自旋的概念，并得到計算出了與實驗值相一致的精細(xì)結(jié)構(gòu)數(shù)值.但對于托馬斯進(jìn)動角速度的推導(dǎo)，常用的微分角度利用連續(xù)二次洛倫茲變換的方法過于繁瑣，也不易理解，本文采用積分的角度，從電子繞行原子實一周時，在原子實參考系和電子隨動參考系中的角度差出發(fā)，使計算過程簡潔明了，并呈現(xiàn)出清晰易懂的托馬斯進(jìn)動圖像.

1 問題的引入

在原子物理教學(xué)中，自旋-軌道相互作用是理解原子精細(xì)結(jié)構(gòu)的核心物理概念. 按照電磁學(xué)理論， 電子自旋-軌道相互作用的能量U=-μs·B′(μs是與自旋相聯(lián)系的磁矩，B′是電子感受到的由自身軌道運(yùn)動而產(chǎn)生的磁場).在主流教科書上[3,4]，該磁場的計算方法如下：原子的價電子繞著原子實做軌道運(yùn)動，根據(jù)運(yùn)動的相對性，在相對于價電子靜止的坐標(biāo)系中，帶正電荷的原子實則以相同大小的速度繞電子運(yùn)動(見圖1)，從而使電子感受到一個磁場,且該磁場的方向與電子軌道運(yùn)動角動量的方向一致.因此，由畢奧-薩法爾定律可以很容易地算出[4]

(1)

式中，Z*是原子實的有效電荷數(shù)，r是電子軌道運(yùn)動的半徑，v是電子繞原子實運(yùn)動的速度，E是原子實作用于電子的靜電場.但是用這個磁場計算出來的能量與實驗光譜不符， 且正好比觀測值大一倍，也就是說，電子感受到的磁場應(yīng)是上式計算值的1/2. 歷史上，這個結(jié)果曾對電子自旋概念的確認(rèn)帶來很大困擾.

O系觀察 e系觀察圖1 電子在軌道運(yùn)動中感受磁場示意圖[3]

1926年，托馬斯[1,2]發(fā)現(xiàn)了理論與實驗不符的關(guān)鍵. 原來，靜止的原子實參考系(簡稱O系)與做加速運(yùn)動的電子參考系并不等價. 在整個原子系統(tǒng)中，由于原子實質(zhì)量遠(yuǎn)大于電子質(zhì)量，故可以認(rèn)為原子實保持靜止而僅有電子在運(yùn)動, 因此，O系是慣性系. 然而，電子受與其速度垂直的電場力作用下作圓周運(yùn)動，存在向心加速度，電子本身則是一個非慣性轉(zhuǎn)動參考系.起初， 經(jīng)典物理理論忽略了原子實參考系和電子參考系的差別，認(rèn)為它們是等價的， 故將在電子參考系中計算得到的電子自旋-軌道相互作用能量等同于O系中的自旋-軌道相互作用能量，致使理論值比實驗值大1倍. 托馬斯考慮了原子實參考系和電子參考系的非等價性,此外，他還注意到，由于電子自旋概念的引入，意味著電子有一個自旋軸，此自旋軸的方向即是電子自旋角動量ps方向，如圖2(a)所示. 所以，電子參考系是一個包含自旋軸的參考系(簡稱e系, 其自旋軸記為z′軸).需要強(qiáng)調(diào)的是，畢奧-薩法爾定律只在慣性系中成立. 在e系中，由于電子做圓周運(yùn)動，為了確保e系為慣性參考系， 只能假設(shè)它瞬時相對于電子靜止. 電子運(yùn)動到下一時刻，e系將與電子脫離，于是，必須重新選一個e系，使之與電子保持瞬時靜止. 這就導(dǎo)致e系相對于O系有一個轉(zhuǎn)動角速度(在教科書及參考書中，此物理圖像并不是一目了然的)，稱之為托馬斯進(jìn)動. 但光譜精細(xì)結(jié)構(gòu)實驗值是在O系中測量得出，其理論值應(yīng)該用O系中的實際進(jìn)動頻率進(jìn)行計算，這個進(jìn)動效應(yīng)的凈效果恰好使電子感受到的磁場強(qiáng)度為式(1)計算值的一半，這就是由式(1)求得的磁場強(qiáng)度需乘以1/2因子的來源.

托馬斯進(jìn)動的發(fā)現(xiàn)，使電子自旋假說與實驗完美符合，從而確認(rèn)了自旋概念，在物理學(xué)發(fā)展史上具有重要意義. 遺憾的是，托馬斯進(jìn)動角速度的理論推導(dǎo)很繁雜[2]，難以在課堂上予以明晰的演算. 為了能讓學(xué)生理解托馬斯進(jìn)動效應(yīng)，許多教師付出了艱苦努力，其基本方式仍是沿用Thomas的思路：從微分學(xué)的角度進(jìn)行連續(xù)旋轉(zhuǎn)運(yùn)動的二次洛倫茲時空變換[5,6]，以導(dǎo)出e系相對于O系的托馬斯進(jìn)動角速度，進(jìn)而求出O系中，電子所感受到的由于其軌道運(yùn)動形成的磁場.雖然簡化了一些步驟，但其推演過程仍然復(fù)雜易錯，物理圖像比較晦澀，不適于在教學(xué)過程中應(yīng)用.為此，H Kroemer[7]曾提出一個描述托馬斯進(jìn)動效應(yīng)的新思路: 在靜止O系中預(yù)先引入一個垂直于電子軌道運(yùn)動方向的磁場，使電子受到新引入磁場的洛侖茲力與電子和原子實之間的庫侖力平衡，讓電子所受合力為零而作勻速直線運(yùn)動. 此時，電子可作為慣性參考系予以考慮. 這種方式回避了托馬斯進(jìn)動角速度的概念和計算，直接求出電子自旋感受的磁場，但卻需要學(xué)生對較為復(fù)雜的相對論電磁學(xué)有很好的知識儲備，仍然不夠簡單，并且缺乏對托馬斯進(jìn)動物理圖像的描述.

經(jīng)過研究，我們發(fā)現(xiàn)完全可以從積分的角度對托馬斯進(jìn)動進(jìn)行理解和推導(dǎo)，E M Purcell曾給出過相似方法的建議[8]，借助飛機(jī)沿多邊形飛行的模型進(jìn)行了托馬斯進(jìn)動的推導(dǎo)，本文則采用更為直接的方法，從電子繞原子實運(yùn)動時因參考系的差異而產(chǎn)生的角度差入手，展現(xiàn)生動的物理圖像，進(jìn)行簡單的推演，易于學(xué)生掌握.

2 托馬斯進(jìn)動物理圖像的簡單描述

在e系中，電子自旋將在磁場B′作用下繞電子自旋軸z′進(jìn)行拉莫爾進(jìn)動(如圖2(a)示)，根據(jù)旋磁比關(guān)系,并結(jié)合式(1)可知，該拉莫爾進(jìn)動角速度為

(2)

其中，m是電子質(zhì)量.但需注意的是，這是電子在e系中繞其自身的自旋軸的拉莫爾進(jìn)動角速度，但自旋-軌道相互作用能量是在實驗室系中獲得的.為了一致性，我們應(yīng)求出在O系中觀察到的電子自旋進(jìn)動角速度.

電子自旋由于感受到B′而繞z′的拉莫爾進(jìn)動

O系(xy)與e系(x′y′)隨電子運(yùn)動的變化圖2 托馬斯進(jìn)動物理圖像

由圖2(b)可見，在電子運(yùn)動的起始點A處，e系在電子軌道運(yùn)動平面的坐標(biāo)軸 (x′,y′) 指向與O系坐標(biāo)軸 (x,y) 指向一致. 對于O系而言，電子從A點出發(fā)，繞原子實運(yùn)動一周,運(yùn)動距離l0= 2πr，最后回到A點，e系旋轉(zhuǎn)2π角度，其坐標(biāo)軸 (x′,y′) 回歸到出發(fā)時與O系坐標(biāo)軸 (x,y) 方向一致的情形. 而在相對于電子保持瞬時靜止的e系觀測，因為電子運(yùn)動速度始終沿圓周切向，根據(jù)狹義相對論運(yùn)動方向長度縮短的結(jié)果，電子繞原子實運(yùn)動“一周”的距離會收縮為

(3)

而電子速度方向始終垂直于半徑方向，半徑r保持不變，不會收縮. 所以，在e系看來，電子從A點出發(fā)，繞原子實“一周”，經(jīng)過l′的距離，最后只能到達(dá)B點，其繞原子實運(yùn)動所轉(zhuǎn)過的角度為

(4)

因為v?c，可得

(5)

這表明e系并沒有完成2π角度的旋轉(zhuǎn). 因此，在點B處，e系的坐標(biāo)軸指向與起始位置A處的坐標(biāo)軸必然存在角度差。但是，從O系來看，電子繞行原子實一周，旋轉(zhuǎn)了2π角度， e系此時的坐標(biāo)軸指向應(yīng)該與起始點A處坐標(biāo)軸指向相同，即與O系坐標(biāo)軸指向一致，所以為了方便對比，我們可以將O系坐標(biāo)指向平移至B點處，圖中B處紅色坐標(biāo)系指向即是原子實O系的坐標(biāo)指向，而藍(lán)色坐標(biāo)系代表電子隨動e系. 顯而易見，e系與O系的坐標(biāo)軸指向之間存在一個(φ′-2π)的角度差，這個角度差的出現(xiàn)說明在電子繞原子實運(yùn)動的過程中，e系相對于O系會有相對轉(zhuǎn)動 ，也就意味著，O系(實驗室系)觀察到電子隨動的e系有一個相對于自己的進(jìn)動角速度ωT. 這就是托馬斯進(jìn)動效應(yīng)的物理圖像.

設(shè)電子運(yùn)行一周的時間為T,則有

(6)

(7)

式中a是電子的向心加速度. 上式寫成矢量式，即

(8)

與托馬斯的結(jié)果比較[5, 9]，發(fā)現(xiàn)這正是一級近似下托馬斯進(jìn)動角速度的表示式. 由此可見，從原子實O坐標(biāo)系和電子隨動e坐標(biāo)系觀察電子繞原子實“一周”距離的相對性結(jié)果，可以很容易地求出非慣性e系相對于慣性原子實O系的托馬斯進(jìn)動角速度. 與通常采用連續(xù)微分過程求托馬斯進(jìn)動角速度的方式不同， 這里是通過電子繞行原子實一周時，O系和e系坐標(biāo)軸指向形成的角度差的積分效應(yīng)來導(dǎo)出托馬斯進(jìn)動角速度. 該方法極致簡單且托馬斯進(jìn)動的物理圖像也可得到更為清晰的描繪，而這正是從積分的角度將托馬斯進(jìn)動角速度的推導(dǎo)簡單化和圖像的展現(xiàn)清晰化.顯然，托馬斯進(jìn)動的起源是純相對論運(yùn)動學(xué)的，只要有垂直于B′的加速度分量，那么就有一個托馬斯進(jìn)動， 與自旋磁矩在磁場中的常規(guī)拉莫爾進(jìn)動沒有關(guān)系. 因為電子軌道運(yùn)動加速度

(9)

所以，Thomas進(jìn)動的角速度為

(10)

綜合來看，在e系中只能觀察到B′作用下導(dǎo)致的電子繞其自旋軸z′的拉莫爾進(jìn)動ω′；而在O系，則在觀察到電子繞e系自旋軸作拉莫爾進(jìn)動的同時， 還會觀察到e系自旋軸相對于O系的托馬斯進(jìn)動. 因此，在原子實O系中觀察到電子自旋磁矩作拉莫爾進(jìn)動的實際角速度ωL應(yīng)該等于電子自旋磁矩相對于e系的拉莫爾進(jìn)動角速度與e系相對于O系的托馬斯進(jìn)動角速度之和， 即

(11)

(12)

3 小結(jié)

托馬斯進(jìn)動效應(yīng)在物理學(xué)發(fā)展史上具有重要地位，正是它的發(fā)現(xiàn)才確立了電子自旋的概念并實現(xiàn)了堿金屬光譜精細(xì)結(jié)構(gòu)的定量計算. 雖然，通過對電子軌道運(yùn)動的微分過程進(jìn)行連續(xù)洛倫茲坐標(biāo)變換一直是求托馬斯進(jìn)動角速度的基本方法，但是，該方法計算十分繁復(fù)，其物理圖像也并不是顯而易見的. 而本文從積分視角考察電子軌道運(yùn)動在原子實參考系和電子隨動參考系中運(yùn)動的相對差異性，可給出托馬斯進(jìn)動效應(yīng)簡潔清晰的物理圖像，計算過程簡單明了. 在教學(xué)過程中，我們應(yīng)該盡可能秉承愛因斯坦的科學(xué)精神，那就是：As simple as possible, but not simpler.

致謝：作者感謝郭立波教授、平加侖教授的有益討論.