趙 磊,楊勤勇

(中國(guó)石油化工股份有限公司石油物探技術(shù)研究院,江蘇南京211103)

角度域共成像點(diǎn)道集是偏移速度分析和AVA分析的有力工具。傳統(tǒng)的計(jì)算逆時(shí)偏移角度域共成像點(diǎn)道集的方法主要包括局部平面波分解[1-2]、頻率-波數(shù)域角度分解[3-4]、擴(kuò)展成像條件類方法[5-8]和坡印廷矢量類方法[9-12],擴(kuò)展成像條件類方法和波場(chǎng)分解類方法需要耗費(fèi)巨大的計(jì)算和存儲(chǔ)資源。

XIE等[1]在時(shí)空域?qū)Φ卣鸩哟?假設(shè)在一定尺度范圍內(nèi),曲面波近似平面波,將曲面波進(jìn)行平面波分解得到角度域共成像點(diǎn)道集;YAN等[2]進(jìn)一步將該方法應(yīng)用于逆時(shí)偏移成像,獲得了逆時(shí)偏移角度域共成像點(diǎn)道集。SAVA等[7]通過(guò)逆時(shí)偏移生成偏移距域共成像點(diǎn)道集,然后將偏移距域共成像點(diǎn)道集轉(zhuǎn)化為角度域共成像點(diǎn)道集;李振春等[4]分別利用單平方根算子和雙平方根算子波動(dòng)方程偏移方法提取了偏移距域共成像點(diǎn)道集,并應(yīng)用插值法將偏移距域共成像點(diǎn)道集投影到角度域,獲得角度域共成像點(diǎn)道集;該類方法在三維情況下需要對(duì)偏移距域共成像點(diǎn)道集做一個(gè)五維傅里葉變換,計(jì)算量龐大。XU等[3]提出將逆時(shí)偏移中的地震波場(chǎng)保存下來(lái),將其轉(zhuǎn)換到頻率-波數(shù)域做角度分解求取反射角和方位角以獲得角度域共成像點(diǎn)道集,該方法需要巨大的計(jì)算量與存儲(chǔ)量,實(shí)際應(yīng)用困難。與前面幾類方法相比,坡印廷矢量類方法可以高效率、低成本地生成角度域共成像點(diǎn)道集。

YOON等[9]將坡印廷矢量引入逆時(shí)偏移成像中,通過(guò)控制互相關(guān)波場(chǎng)的夾角去除逆時(shí)偏移的低頻噪聲;郭鵬等[13]使用基于坡印廷矢量的互相關(guān)成像條件壓制層間反射對(duì)逆時(shí)偏移的影響。DICHENS等[10]利用坡印廷矢量計(jì)算炮點(diǎn)波場(chǎng)和檢波點(diǎn)波場(chǎng)傳播方向提取了逆時(shí)偏移角度域共成像點(diǎn)道集;VYAS等[11]和YOON等[12]利用炮點(diǎn)波場(chǎng)的傳播方向和反射界面的傾角計(jì)算入射角度提取逆時(shí)偏移角度域共成像點(diǎn)道集;ZHAO等[14]利用偏移剖面預(yù)測(cè)反射界面法線方向,結(jié)合穩(wěn)定的炮點(diǎn)波場(chǎng)入射方向計(jì)算入射角度提取角度域共成像點(diǎn)道集;王保利等[15]采用一階波動(dòng)方程計(jì)算坡印廷矢量,進(jìn)一步減少角度道集提取的計(jì)算量;吳成梁等[16]將坡印廷矢量方法和局部平面波分解相結(jié)合,在提取角度道集的同時(shí)解決波前交叉的問(wèn)題。

計(jì)算波場(chǎng)的入射角度是提取角度域共成像點(diǎn)道集的關(guān)鍵步驟,獲得入射波方向、反射波方向和反射界面法線方向三者中的任意兩個(gè)就能得到入射角度。通過(guò)坡印廷矢量方法或者對(duì)波場(chǎng)作用一個(gè)梯度算子,可以很容易地獲得波場(chǎng)的傳播方向[17]。由于炮點(diǎn)正傳波場(chǎng)相對(duì)于檢波點(diǎn)逆?zhèn)鞑▓?chǎng)信噪比更高,因此,我們通過(guò)炮點(diǎn)正傳波場(chǎng)計(jì)算坡印廷矢量作為入射波方向。反射界面的法線方向由疊前深度偏移剖面得到,主要方法有瞬時(shí)波數(shù)方法[18]、局部?jī)A斜疊加方法、梯度算子方法和希爾伯特變換方法等等。使用這些方法的前提是地下反射界面真實(shí)存在,對(duì)于無(wú)反射界面區(qū)域能量投影的問(wèn)題則無(wú)法解決,無(wú)反射界面區(qū)域不存在反射界面法線方向,計(jì)算得出的法線方向是不合理的。

本文提出了一種基于高分辨率拉東譜和反射界面法線方向概率分布的角度域共成像點(diǎn)道集提取方法,使得對(duì)于有反射界面的區(qū)域其能量能夠正確投影,而無(wú)反射界面的區(qū)域其能量隨機(jī)疊加壓制,從而解決了基于炮點(diǎn)入射波矢量方向和反射界面法線方向提取角度域共成像點(diǎn)道集時(shí)無(wú)反射界面區(qū)域能量投影不準(zhǔn)確的問(wèn)題。

1 方法原理

逆時(shí)偏移的成像條件為:

(1)

式中:I(x)為地下各點(diǎn)的像;x為矢量(x,y,z),表示地下各點(diǎn)坐標(biāo);Ws(x,t)和Wr(x,t)分別為炮點(diǎn)波場(chǎng)和檢波點(diǎn)波場(chǎng);t表示時(shí)間。成像條件中并沒(méi)有角度相關(guān)信息,為了獲得逆時(shí)偏移角度域共成像點(diǎn)道集,需要對(duì)成像條件進(jìn)行修改,加入角度相關(guān)信息,修改后的成像條件為:

(2)

式中:θ(x,t)為地下點(diǎn)x在t時(shí)刻的入射角信息。為了獲得地下任一時(shí)刻的地震波的入射角度θ(x,t),需要計(jì)算地震波的入射方向ps、反射方向pr和反射界面法線方向pn中的任意兩者。入射方向ps的計(jì)算依賴于炮點(diǎn)正向外推的模擬波場(chǎng),反射方向pr的計(jì)算依賴于檢波點(diǎn)逆向外推的地表波場(chǎng),反射界面法線方向pn可以由疊前深度偏移成像剖面獲得。

通過(guò)入射方向ps和反射界面法線方向pn計(jì)算地震波入射角度的方法有以下優(yōu)點(diǎn):一是ps通過(guò)模擬波場(chǎng)計(jì)算得到,模擬波場(chǎng)信噪比高,計(jì)算得到的ps準(zhǔn)確、穩(wěn)定;二是pn由偏移成像剖面得到,具有相當(dāng)高的可信度。相對(duì)應(yīng)地,pr由檢波點(diǎn)波場(chǎng)計(jì)算得出,而檢波點(diǎn)波場(chǎng)是通過(guò)地表記錄作為邊值條件逆時(shí)重構(gòu)得到的波場(chǎng),只有地表一側(cè)的波場(chǎng)用于檢波點(diǎn)波場(chǎng)重構(gòu),因此重構(gòu)之后的波場(chǎng)信噪比低,會(huì)影響pr計(jì)算的穩(wěn)定性和準(zhǔn)確性。由ps,pn計(jì)算的入射角要比由ps,pr計(jì)算的入射角更穩(wěn)定和準(zhǔn)確。但是,對(duì)于無(wú)反射界面區(qū)域,pn不存在,直接計(jì)算pn不可行,因此本文通過(guò)計(jì)算地下各點(diǎn)反射界面法線方向的概率分布prob(x,pn)來(lái)代替直接計(jì)算pn,解決無(wú)反射界面區(qū)域角度道集的噪聲問(wèn)題。

1.1 炮點(diǎn)波矢量方向的計(jì)算

對(duì)于地下任一點(diǎn),單炮波場(chǎng),其主能量的入射方向是固定的,并且在時(shí)間上有一定的延續(xù)度,主要是和子波長(zhǎng)度相關(guān)聯(lián)。由于我們只需要在主能量到達(dá)時(shí)附近進(jìn)行相關(guān)成像,可以認(rèn)為在這個(gè)時(shí)間區(qū)間里,地震波的入射角度是固定不變的,在進(jìn)行角度投影時(shí),地下每一點(diǎn)只需要計(jì)算波場(chǎng)主能量入射該點(diǎn)時(shí)的傳播方向。

要得到炮點(diǎn)波場(chǎng)主能量的傳播方向,一個(gè)簡(jiǎn)單而有效的辦法是通過(guò)計(jì)算坡印廷矢量來(lái)獲得:

(3)

波場(chǎng)入射到地下某一點(diǎn)時(shí),在主能量到達(dá)時(shí)刻的一定時(shí)間范圍內(nèi),入射方向不會(huì)發(fā)生變化,由于震源子波的時(shí)間對(duì)稱性和延續(xù)性,在主能量到達(dá)時(shí)刻之前和之后的半波長(zhǎng)范圍內(nèi),波場(chǎng)的傳播方向不會(huì)發(fā)生改變。也就是說(shuō),我們只要疊加主能量到達(dá)時(shí)刻之后的半波長(zhǎng)范圍內(nèi)的坡印廷矢量就可以得到波場(chǎng)對(duì)地下各點(diǎn)的主能量入射方向,這樣就解決了坡印廷矢量計(jì)算的穩(wěn)定性問(wèn)題和坡印廷矢量的存儲(chǔ)問(wèn)題,在實(shí)際應(yīng)用中,我們使用公式(4)進(jìn)行計(jì)算。

(4)

式中:ps_cal(x)表示地下各點(diǎn)穩(wěn)定的主能量入射方向,用于入射角度計(jì)算;ps(x,t)表示地下各點(diǎn)t時(shí)刻主能量入射方向;tdomi表示主能量到達(dá)時(shí);T為子波周期。

1.2 反射界面法線方向概率分布的計(jì)算

地下反射界面法線方向概率分布是基于疊前深度偏移剖面的高分辨率拉東譜獲得,首先對(duì)疊前深度偏移剖面(本文中使用逆時(shí)偏移剖面)提取高分辨率拉東譜。

1.2.1 高分辨率拉東譜的提取

為了便于分析拉東譜能量分布的特點(diǎn),進(jìn)而提高拉東譜分辨率,我們給定一個(gè)子波w(t),對(duì)其進(jìn)行傅里葉變換和余弦變換:

(5)

式中:a(f)表示w(t)的頻譜;f表示子波頻率;[-fN,fN]為頻率積分區(qū)間。

對(duì)子波w(t)進(jìn)行一個(gè)時(shí)移t0得到信號(hào)s(t):

s(t)=w(t-t0)

isin[2πf(t-t0)]}df

(6)

接下來(lái),我們構(gòu)造一個(gè)線性信號(hào)g(t,x),在坐標(biāo)原點(diǎn)處其時(shí)移量為t0,其傳播方向?yàn)閜0,根據(jù)公式(5)和公式(6),該線性信號(hào)可表示為:

g(t,x)=s(t+p0x)

isin{2πf[(t-t0)+p0x]}}df

(7)

下面給出線性信號(hào)g(t,x)的拉東譜r(τ,p):

{cos{2πf{[(τ-px)-t0]+p0x}}+

isin{2πf{[(τ-px)-t0]+p0x}}}df

(8)

式中:[-X,X]表示x的積分區(qū)間,由選定的傾斜疊加范圍決定。

公式(8)中,[(τ-px)-t0]+p0x=(τ-t0)-(p-p0)x,當(dāng)拉東譜上點(diǎn)(τ,p)靠近能量團(tuán)中心點(diǎn)(t0,p0)時(shí),有:

(isin{2πf{[(τ-px)-t0]+p0x}}≈0

sin[2πf(τ-t0)]≈0

sin[2πf(p-p0)x]≈0

因此,在能量團(tuán)中心點(diǎn)(t0,p0)附近,公式(8)可以近似地表示為:

(p-p0)x]}df

cos[2πf(p-p0)x]df

(9)

由公式(9)發(fā)現(xiàn),拉東譜能量在一定范圍內(nèi),在以能量團(tuán)中心為原點(diǎn)的坐標(biāo)軸內(nèi)對(duì)稱分布,因此我們給出如公式(10)的能量聚焦濾波器作用在拉東譜上,即:

r(τ+τ′,p-p′)·r(τ-τ′,p+p′)·

r(τ+τ′,p+p′)dp′dτ′

(10)

式中:wt、wp分別表示τ、p方向窗的大小。由于公式(9)中拉東譜對(duì)稱性成立的條件是在能量團(tuán)中心點(diǎn)(t0,p0)附近,因此窗wt和wp的選取不能過(guò)大。能量聚焦濾波器filt(τ,p)作用在拉東譜上,能使拉東譜能量向能量團(tuán)中心點(diǎn)(t0,p0)收斂,有效地提高了拉東譜的分辨率。

1.2.2 反射界面法線方向概率分布與角度域共成像點(diǎn)道集的生成

本文通過(guò)以下幾個(gè)步驟獲得地下反射界面法線方向概率分布:

1) 將逆時(shí)偏移成像剖面做線性拉東變換以獲得拉東譜;

2) 將能量聚焦濾波器作用于拉東譜以得到高分辨率拉東譜;

3) 利用公式(11)計(jì)算地下各點(diǎn)反射界面法線方向概率分布。

(11)

(12)

具體實(shí)現(xiàn)時(shí),我們進(jìn)行了3次波場(chǎng)重構(gòu)。首先重構(gòu)炮點(diǎn)正向波場(chǎng),將炮點(diǎn)波場(chǎng)正向外推至?xí)r間最大值,在炮點(diǎn)波場(chǎng)正向外推的同時(shí),實(shí)現(xiàn):①保留邊界波場(chǎng),用于逆時(shí)重構(gòu)炮點(diǎn)波場(chǎng),以解決波場(chǎng)存儲(chǔ)問(wèn)題;②記錄地下各點(diǎn)地震波主能量到達(dá)時(shí)并使用公式(4)計(jì)算主能量入射方向。然后同時(shí)逆時(shí)重構(gòu)炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)波場(chǎng),利用炮點(diǎn)波場(chǎng)正向外推時(shí)記錄的地下各點(diǎn)主能量入射時(shí)間和計(jì)算的入射方向以及由公式(11)得到的地下反射界面法線方向概率分布,用公式(12)提取角度道集。

從方法的實(shí)現(xiàn)過(guò)程可以發(fā)現(xiàn),本文方法在計(jì)算炮點(diǎn)波場(chǎng)主能量傳播方向時(shí)不需要進(jìn)行波場(chǎng)存儲(chǔ),因此對(duì)波場(chǎng)外推計(jì)算效率影響較小。與基于入射方向和反射方向獲取角度域共成像點(diǎn)道集的方法相比,本文方法只增加了計(jì)算高分辨率拉東譜的工作量。

2 數(shù)值實(shí)驗(yàn)與分析

為了檢驗(yàn)本文方法的正確性,采用帶有一個(gè)高速巖體的二維鯨模型進(jìn)行數(shù)值實(shí)驗(yàn)。模型大小601×201,網(wǎng)格間距為10m,如圖1所示。圖2是模型逆時(shí)偏移成像剖面。圖3a為圖2在x=3000m處的拉東譜。圖3b為能量聚焦濾波器作用后的高分辨率拉東譜,可以看出,經(jīng)能量聚焦濾波器作用后,拉東譜的性質(zhì)發(fā)生了很大改變,能量團(tuán)更集中,分辨率更高,能準(zhǔn)確反映反射界面法線方向,為生成角度域共成像點(diǎn)道集提供了有效的基礎(chǔ)數(shù)據(jù)。圖4是采用3種不同方法提取的x=3000m處的角度道集,圖4a是采用炮點(diǎn)波場(chǎng)和檢波點(diǎn)波場(chǎng)分別計(jì)算入射方向和反射方向投影得到的角度域共成像點(diǎn)道集,張角范圍為0～180°,間隔為1°;圖4b是采用炮點(diǎn)波場(chǎng)計(jì)算入射方向、利用偏移剖面計(jì)算反射界面法線方向投影得到的角度域共成像點(diǎn)道集,半張角范圍為0～90°,間隔為1°;圖4c是采用本文方法得到的角度域共成像點(diǎn)道集,半張角范圍為0～90°,間隔為1°。圖5、圖6和圖7 分別是與圖4中3種方法對(duì)應(yīng)的淺層角度域共成像點(diǎn)道集。

圖1 鯨速度模型

圖2 逆時(shí)偏移成像剖面

圖3 初始拉東譜(a)和能量聚焦后的拉東譜(b)

圖4 采用不同方法得到的角度域共成像點(diǎn)道集a 基于ps,pr; b 基于ps,pn; c本文方法

不難看出,采用本文方法得到的角度域共成像點(diǎn)道集(圖4c),明顯好于基于ps,pr(圖4a)或基于ps,pn(圖4b)得到的角度域共成像點(diǎn)道集。由于通過(guò)檢波點(diǎn)波場(chǎng)計(jì)算的坡印廷矢量不夠穩(wěn)定,使得投影得到的角度道集能量分布不連續(xù),特別是由于邊值條件不完備造成的繞射波在淺層發(fā)育明顯,使得淺層能量投影不準(zhǔn)確,嚴(yán)重影響角度道集(圖5)的質(zhì)量;而基于ps,pn得到的角度道集(圖6)比基于ps,pr得到的角度道集(圖5)有一定的改善,但是因?yàn)樵跓o(wú)反射界面區(qū)域pn不存在,這直接導(dǎo)致了無(wú)反射界面區(qū)域能量投影不準(zhǔn)確。本文方法用反射界面法線方向的概率分布替代pn,得到的角度域共成像點(diǎn)道集(圖4c和圖7)能夠使有反射界面區(qū)域能量相干加強(qiáng),無(wú)反射界面區(qū)域能量相互抵消,改善了道集的質(zhì)量。

圖5 采用基于ps,pr方法得到的淺層角度域共成像點(diǎn)道集

圖6 采用基于ps, pn方法得到的淺層角度域共成像點(diǎn)道集

圖7 采用本文方法得到的淺層角度域共成像點(diǎn)道集

3 結(jié)論與討論

本文提出了一種能在消耗較少計(jì)算資源時(shí)就可以提高拉東譜分辨率的方法,并基于該高分辨率拉東譜獲取了地下反射界面法線方向概率分布,用以替代單一的地下傾角值計(jì)算。提出了利用地下反射界面法線方向概率分布和入射波方向提取逆時(shí)偏移角度域共成像點(diǎn)道集的方法,使用該方法獲得的道集相比于同類型基于坡印廷矢量類的角度域共成像點(diǎn)道集提取方法沒(méi)有顯著增加計(jì)算量和存儲(chǔ)量,生成的道集在精度和噪聲壓制方面都有明顯的提高。數(shù)值實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,采用該方法獲得的角度道集能量投影更準(zhǔn)確,道集更合理。從二維向三維拓展應(yīng)用時(shí),通過(guò)計(jì)算兩個(gè)正交的二維反射界面法線方向概率分布,即可得到三維地下反射界面法線方向概率分布,進(jìn)而得到三維角度域共成像點(diǎn)道集。