劉霽華

(常州市教育科學(xué)研究院，江蘇 常州 213002)

1 電流功計(jì)算公式的傳統(tǒng)推導(dǎo)

關(guān)于電流功公式的推導(dǎo),常見的國(guó)內(nèi)教材[1]以及國(guó)外教材[2]的推導(dǎo)都比較統(tǒng)一:某段電路左右兩端的電勢(shì)差為U,在電荷q從左端移到右端的過程中,靜電力做的功是W=qU.因?yàn)閝=It,代入得W=IUt.這個(gè)證明視乎非常簡(jiǎn)單.

2 電流功計(jì)算公式的傳統(tǒng)推導(dǎo)的不足

圖1

設(shè)導(dǎo)線中電荷定向移動(dòng)的速率為v，導(dǎo)線橫截面積為S,q=It是處于長(zhǎng)為vt橫截面積為S的圓柱體中自由電荷,即圖1中虛線部分的自由電荷.這部分電荷在t時(shí)間內(nèi)可進(jìn)入電壓為U的電場(chǎng)區(qū)域,即圖1實(shí)線部分導(dǎo)體中,但這部分電荷只是受到或部分受到電壓U的電場(chǎng)加速.圖1實(shí)線部分導(dǎo)體中同時(shí)還有其他自由電荷被電場(chǎng)力做功,所以電量公式q=It中的q與公式W=qU中的q不是同一對(duì)象，推導(dǎo)用q=It直接代入似乎是在“套公式”,顯得不夠嚴(yán)謹(jǐn).

3 電流功計(jì)算公式的分段法推導(dǎo)

t秒內(nèi)被電壓U的這段導(dǎo)體中電場(chǎng)做功的電荷為導(dǎo)體中本身已有的電荷以及緊鄰這段導(dǎo)體的長(zhǎng)為vt的一段導(dǎo)體中q的電荷,它們?cè)谶@段導(dǎo)體中通過的距離和是不同的,因而電勢(shì)差也不同.設(shè)該導(dǎo)體單位長(zhǎng)度的自由電荷數(shù)為n、每個(gè)自由電荷的電荷量為q,電壓為U的這段導(dǎo)體長(zhǎng)為L(zhǎng),這段導(dǎo)體本身的電荷量為nLq.

(1) 若vt>L, 這段導(dǎo)體本身的電荷nLq將全部通過這段導(dǎo)體,沿電流方向,t秒內(nèi)處于其最右端一層的電荷,電場(chǎng)沒有對(duì)其做功,處于其最左端一層的電荷(設(shè)電荷量為q0)完全經(jīng)過這段導(dǎo)體,所以電場(chǎng)做功為W=q0U,所以電壓為U的這段導(dǎo)體的電場(chǎng)對(duì)本身的電荷所做的功為

(1)

圖2

與其相鄰的vt長(zhǎng)的導(dǎo)體中,如圖2只有(vt-L)的前部分的電荷全部經(jīng)過的電勢(shì)差為U電場(chǎng)做功,長(zhǎng)為L(zhǎng)后部分同(1),所以

(2)

這樣t秒內(nèi)電勢(shì)差為U的這段導(dǎo)體的電場(chǎng)對(duì)通過其中的電荷所做的功為

由于I=nqv,代入得W=IUt.

圖3

(3)

(4)

4 電流功計(jì)算公式的等效法推導(dǎo)

顯然這里的分段法推導(dǎo)是比較復(fù)雜的,大家應(yīng)該還是認(rèn)為用書本上的推導(dǎo)方法簡(jiǎn)單,但書本上用q=It代表W=qU中的陳述又是不準(zhǔn)確的,那么在平時(shí)教學(xué)或教材編寫中應(yīng)該如何處理呢?我們應(yīng)該通過比較嚴(yán)謹(jǐn)?shù)牡刃枷氲年愂鰜硗晟仆茖?dǎo):t秒流入導(dǎo)體的電量為q=It，流出這段導(dǎo)體的電量也為q=It,由于流入和流出的電量都為q,這樣“等效”于t秒有電量為q=It的電荷“通過”了電勢(shì)差為U的這段導(dǎo)體,代入W=qU得W=IUt.在這里的陳述中運(yùn)用了等效思想,這樣的q才是通過L的全部經(jīng)過電壓U做功的電荷,符合W=qU中q的本意.當(dāng)然這里等效思想的正確性應(yīng)該有基礎(chǔ),這個(gè)基礎(chǔ)就是上面的分段法推導(dǎo).

有些物理本真的問題,我們需對(duì)其進(jìn)行深刻的思考,才能發(fā)現(xiàn)其內(nèi)隱的真實(shí)過程,才能使得其研究過程符合物理本質(zhì),從而使學(xué)生的物理學(xué)科核心素養(yǎng)培養(yǎng)建立在科學(xué)過程的基礎(chǔ)上.