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        對(duì)勻強(qiáng)磁場(chǎng)中球面擺運(yùn)動(dòng)規(guī)律的研究

        2017-11-16 05:31:04姜付錦
        物理通報(bào) 2017年11期
        關(guān)鍵詞:經(jīng)線球面化簡(jiǎn)

        姜付錦

        (武漢市黃陂區(qū)第一中學(xué) 湖北 武漢 430300)

        郎 軍

        (重慶市第十一中學(xué)校 重慶 400061)

        對(duì)勻強(qiáng)磁場(chǎng)中球面擺運(yùn)動(dòng)規(guī)律的研究

        姜付錦

        (武漢市黃陂區(qū)第一中學(xué) 湖北 武漢 430300)

        郎 軍

        (重慶市第十一中學(xué)校 重慶 400061)

        通過(guò)對(duì)勻強(qiáng)磁場(chǎng)中一種球面擺運(yùn)動(dòng)的理論研究,證明了其正則角動(dòng)量守恒,分析了當(dāng)小球的速率有微擾時(shí)運(yùn)動(dòng)的定量規(guī)律以及不脫離而穩(wěn)定運(yùn)動(dòng)的條件,最后通過(guò)數(shù)值模擬直觀地顯示了運(yùn)動(dòng)軌跡并驗(yàn)證了理論分析的結(jié)果.

        球面擺 微擾 正則角動(dòng)量 數(shù)值模擬

        1 提出問(wèn)題

        如圖1所示,半徑為R的光滑球面固定在空間某點(diǎn),磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的勻強(qiáng)磁場(chǎng)豎直向下穿過(guò)球面.一個(gè)質(zhì)量為m,帶電荷量為+q的小球正在某一個(gè)水平面上做勻速圓周運(yùn)動(dòng),已知小球與球心連線與豎直方向上的夾角為θ0,若小球的速度突然有一個(gè)變化量±Δv(方向不變)時(shí),試分析以后小球的運(yùn)動(dòng)規(guī)律.

        圖1 提出問(wèn)題

        2 理論研究

        2.1理論依據(jù)

        2.1.1 動(dòng)力學(xué)方程

        兩個(gè)方向上的分速度為

        在er方向:

        化簡(jiǎn)得

        FN=mgcosθ+qBvφsinθ-

        (1)

        在eθ方向:

        eφ方向:

        由以上兩式求得

        2.1.2 正則角動(dòng)量守恒和機(jī)械能守恒

        變?yōu)?/p>

        等式兩邊同時(shí)乘于sinθ,并對(duì)時(shí)間不定積分得

        (2)

        將小球的運(yùn)動(dòng)分解為經(jīng)線運(yùn)動(dòng)和緯線運(yùn)動(dòng),由機(jī)械能守恒和正則角動(dòng)量守恒有

        經(jīng)線

        緯線

        聯(lián)立以上兩式求得

        (3)

        (4)

        (5)

        2.2運(yùn)動(dòng)規(guī)律

        2.2.1 做穩(wěn)定圓周運(yùn)動(dòng)的初速度條件

        設(shè)初速度為v0,要做穩(wěn)定圓周運(yùn)動(dòng),則

        由式(5)得

        化簡(jiǎn)得

        求得

        2.2.2 變軌運(yùn)動(dòng)規(guī)律

        以下討論中,設(shè)+q被雙向約束在球面上(如設(shè)想有一根輕桿與+q相連,輕桿可繞球心各向自由轉(zhuǎn)動(dòng)),如圖2所示.

        圖2 極角合力與初速度關(guān)系

        (6)

        (7)

        (8)

        FN=3mgλ-2mgcosθ0+

        (9)

        (2)最高點(diǎn)(或最低點(diǎn))的極角θm

        在最高點(diǎn)(或最低點(diǎn)):vθ=0,由式(7)得

        λ1=cosθ0

        由一元三次方程的卡爾丹公式可得

        (10)

        式中

        而λ3,λ4為復(fù)數(shù)根(舍去),所以

        θm=arccosλ2

        討論:

        (1)若k=0,式(7)變?yōu)?/p>

        (k2sin2θ0-1)cosθ0]=0

        進(jìn)一步化簡(jiǎn)為

        (λ1-cosθ0)(λ-1)(λ+1)

        這里λ1=cosθ0為初態(tài)值,λ2為最高點(diǎn)值,λ3,λ4舍去.

        (3)沿經(jīng)線方向的運(yùn)動(dòng)周期Tθ

        (11)

        在一個(gè)周期內(nèi),沿緯線方向轉(zhuǎn)過(guò)的角度Δφ.

        由于

        所以

        軌跡閉合性的條件:n1Δφ=n22π(n1,n2為正整數(shù)).

        2.2.3 不脫離的條件

        (1)如果|k|值太大,初始狀態(tài)可能就會(huì)脫離球面,由θ=θ0時(shí),F(xiàn)N≥0求出k0.

        (12)

        (2)如果|k|值太小,在向上變軌的過(guò)程中會(huì)出現(xiàn)脫軌,要求運(yùn)動(dòng)軌跡的最高點(diǎn)不脫離球面,由FN(θ)≥0,vθ(θ)=0可求得k1.

        利用式(9),由FN(θ)=0求得

        (13)

        由vθ=0及式(7)和式(13)化簡(jiǎn)得到一個(gè)關(guān)于λ的一元三次方程

        λ3+bλ2+cλ+d=0

        式中

        由卡爾丹公式[參見式(10)]可得求得λ.

        由求得的λ代入式(13)可求得k絕對(duì)值,設(shè)為k1.

        (14)

        將k2的值代入vθ=0,利用式(7),化簡(jiǎn)有

        因此λ1=λ2=cosθ0(這為初態(tài)值,不是我們要求的情況,舍去)

        于是得到

        由卡爾丹公式求得λ3的值(另兩解為復(fù)數(shù)解,舍去.)

        將λ3的值代入式(14)求得k2的值.

        (4)不脫離的條件為:k1≤|k|≤min(k0,k2),若k1無(wú)解,則|k|≤min(k0,k2)

        (5)實(shí)例分析

        因此不脫離的條件為:0.784<|k|<1.068

        因此不脫離的條件為:|k|<0.713.

        因此不脫離的條件為:0.905<|k|<1.031.

        2.3特例分析

        2.3.1 當(dāng)v0=0時(shí)

        圖3 小球在近似平面上的運(yùn)動(dòng)

        圖4

        2.3.2v0=v01±Δv或v0=v02±Δv,Δv?v01或Δv?v02

        (1)在這種微擾下,小球在經(jīng)線方向極角的變化非常小,在經(jīng)線方向近似做簡(jiǎn)諧運(yùn)動(dòng).

        (2)振動(dòng)周期的計(jì)算

        式中

        v02±Δv與v0=v01?Δv兩種情況的Tθ相同,結(jié)合特例1可知兩種情況下均有

        3 數(shù)值模擬

        在Mathcad中輸入有關(guān)微分方程及初始條件,設(shè)置好q,m,g,B,v0等有關(guān)參數(shù)后,可以得到不同條件下小球運(yùn)動(dòng)規(guī)律的數(shù)值模擬結(jié)果.

        3.1實(shí)例1的數(shù)值模擬

        圖5 實(shí)例1的數(shù)值模擬

        3.2實(shí)例2的數(shù)值模擬

        圖6 實(shí)例2的數(shù)值模擬

        3.3實(shí)例3的數(shù)值模擬

        圖7 實(shí)例3的數(shù)值模擬

        3.4小球運(yùn)動(dòng)軌跡的數(shù)值模擬

        圖10 小球在不同初始值時(shí)運(yùn)動(dòng)軌跡的數(shù)值模擬

        4 結(jié)束語(yǔ)

        1 何廣源,黃迺本.球面擺的運(yùn)動(dòng)方程數(shù)值模擬和實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證.大學(xué)物理,2006,25(7):46~49

        2 趙凱華.磁場(chǎng)中正則動(dòng)量守恒定律的應(yīng)用.大學(xué)物理,1988,1(3):9

        3 涂德新.復(fù)合場(chǎng)中的守恒量.物理通報(bào),2016(4):69~71

        2017-04-24)

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