李方潔

吸引子：心律失常診斷新視野

李方潔

絕大多數(shù)心律失常都具有發(fā)作性、間歇性和同一類型心律失常反復(fù)發(fā)作的特性，連續(xù)記錄的大樣本心電數(shù)據(jù)更容易使其“浮出水面”。記錄時(shí)間越長，數(shù)據(jù)量越大，心律失常被發(fā)現(xiàn)的概率越高。但因數(shù)據(jù)量大，更容易出現(xiàn)誤診和漏診，而借助于數(shù)學(xué)方法制作的RR序列“吸引子”圖形，具有數(shù)據(jù)量越大，區(qū)分心律失常的功能越強(qiáng)的特點(diǎn)，為大樣本海量心電數(shù)據(jù)的分析打開了新的視野。

1　吸引子與Poincare截面[1-5]

在數(shù)學(xué)中，吸引子是描述動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)行為模式的“相空間”幾何構(gòu)形，是動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)活動(dòng)的相空間軌跡圖。吸引子刻畫的是系統(tǒng)的整體特性，是系統(tǒng)演化過程的終極狀態(tài)，具有終極、穩(wěn)定和吸引的特性，因此系統(tǒng)的吸引子具有不可分割性；反之不同的動(dòng)力系統(tǒng)不能相互融合成同一個(gè)吸引子。在吸引子中，越靠近吸引源的內(nèi)部吸引力越強(qiáng)，越遠(yuǎn)離吸引源的外緣吸引力越弱，像水滴凝聚或磁鐵吸引鐵砂，核心飽滿充實(shí)，邊緣光滑而虛疏。周期系統(tǒng)運(yùn)行節(jié)律的吸引子相空間維數(shù)為整數(shù)，稱“平庸吸引子”（periodic vibration），其內(nèi)部結(jié)構(gòu)相對(duì)簡(jiǎn)單，輪廓相對(duì)規(guī)則；而非線性系統(tǒng)運(yùn)行節(jié)律的吸引子具有分?jǐn)?shù)維，稱“奇怪吸引子”（strange attractor），其相空間結(jié)構(gòu)復(fù)雜，輪廓不規(guī)則，反映系統(tǒng)中存在混沌運(yùn)動(dòng)。由于動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)有各自的行為模式，吸引子性態(tài)（外部輪廓與內(nèi)部結(jié)構(gòu)）自然不同。因此了解吸引子的性態(tài)不僅可以區(qū)分系統(tǒng)中是否有混沌，還是觀察不同系統(tǒng)行為特征的最直觀簡(jiǎn)明的方法。

吸引子的制作需要依靠計(jì)算機(jī)的快速運(yùn)算，對(duì)動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)中的序列變量進(jìn)行大量的迭代計(jì)算（次遞的從變量的原值推出它的一個(gè)新值）來實(shí)現(xiàn)。在沒有計(jì)算機(jī)的時(shí)代，通過吸引子來了解系統(tǒng)特性的目標(biāo)難以實(shí)現(xiàn)。然而一位天才的法國數(shù)學(xué)家Jules Henri Poincare（1854-1912）提出了通過將相空間中“立體”的吸引子“解剖”成不同的二維橫斷面（注：現(xiàn)被稱為“Poincare截面”）進(jìn)行研究的設(shè)想，時(shí)至今日，“Poincare截面”仍然是研究吸引子相空間結(jié)構(gòu)的經(jīng)典方法。20世紀(jì)60年代計(jì)算機(jī)技術(shù)問世，終使吸引子的制作成為現(xiàn)實(shí)。Edward Norton Lorenz （1917-2008）是趕上這一時(shí)代的幸運(yùn)科學(xué)家，Lorenz用電腦編程，繪制了氣象動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)的吸引子幾何圖形，并以此發(fā)現(xiàn)其具有混沌特征，貌似一只蝴蝶的“Lorenz混沌吸引子”（圖1）。

混沌的吸引子是在相空間中，由不間斷的線段“纏繞”而成的“立體幾何圖形”，其“Poincare截面”（注：被后來的研究者稱Poincare圖或Lorenz圖），是一種充滿散點(diǎn)的二維幾何圖形（圖1）。

圖1 Lorenz混沌吸引子和Poincare截面。左圖.Lorenz吸引子圖形；右圖.吸引子的Poincare截面圖形。

2　心電動(dòng)力系統(tǒng)的吸引子

隨時(shí)間變化而變化的系統(tǒng)被稱為動(dòng)力系統(tǒng)，人體的空間形態(tài)和時(shí)間節(jié)律都隨時(shí)間變化而不同，無疑屬于動(dòng)力系統(tǒng)。人體是由無數(shù)個(gè)子系統(tǒng)有機(jī)整合而成的非線性復(fù)雜動(dòng)力系統(tǒng)，而心臟電活動(dòng)的節(jié)律是目前受到關(guān)注最多的動(dòng)力系統(tǒng)之一。如果將整個(gè)心臟電節(jié)律看成是一個(gè)巨系統(tǒng)的吸引子，那么竇房結(jié)、心房、房室結(jié)、心室……乃至每一個(gè)心肌細(xì)胞產(chǎn)生的節(jié)律都是其中一個(gè)有特征性的子系統(tǒng)，其中反映竇性心率微小變化的心率變異性就是最常見的心電動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)。

目前心電RR序列動(dòng)態(tài)變化的相空間幾何構(gòu)形（圖2）是臨床關(guān)注的對(duì)象，生物起搏的RR序列節(jié)律受多種復(fù)雜的生理病理因素驅(qū)動(dòng)和控制，具有混沌的非線性動(dòng)力系統(tǒng)特性，其相空間結(jié)構(gòu)是“奇怪吸引子”，內(nèi)部結(jié)構(gòu)復(fù)雜多變，外部輪廓在一定范圍內(nèi)表現(xiàn)為不規(guī)則；人工起搏器固定頻率起搏的RR序列更具有周期系統(tǒng)運(yùn)行節(jié)律，有“平庸吸引子”的特點(diǎn)，其內(nèi)部結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，外部輪廓規(guī)則；頻率應(yīng)答式心臟起搏器具有與人體生物信息互動(dòng)的功能，其節(jié)律系統(tǒng)的相空間結(jié)構(gòu)更接近于生物起搏的“奇怪吸引子”。

圖2 竇性心律的吸引子和Poincare截面。左圖.正常人1h竇性心律的吸引子圖形；右圖.正常人24h竇性心律吸引子的Poincare截面（心電散點(diǎn)圖）。

目前研究心電吸引子采用RR序列的“Poincare截面”法，即制作RR序列的Poincare截面，也稱Poincare圖、Lorenz圖、RR-Lorenz圖、心電散點(diǎn)圖等。這不僅因?yàn)椴捎媚壳凹夹g(shù)手段提取R-R間期比提取其他間期有更高的準(zhǔn)確率，還在于R-R序列的心電散點(diǎn)圖不只代表心室節(jié)律的動(dòng)力系統(tǒng)，而是代表各種上位節(jié)律系統(tǒng)的心室反應(yīng)。絕大多數(shù)情況下，頻率的竇性、房性、交界區(qū)節(jié)律及其傳導(dǎo)狀況都能通過心室的R-R間期反映出來。

3　不同心律吸引子特征

由于采用“Poincare截面”方法進(jìn)行觀察，在相空間中制作的橫斷面不同，其幾何學(xué)特征可以截然不同。如同是一份主導(dǎo)竇性心律伴室性期前收縮數(shù)據(jù)的心電散點(diǎn)圖與差值散點(diǎn)圖表現(xiàn)完全不同（圖3）；同樣是制作心電散點(diǎn)圖，計(jì)算中如果迭代的方法不同，圖形也有差異（圖4）。目前心電散點(diǎn)圖是最經(jīng)典和常用的方法，其圖形可歸納為兩大類，分別命名為“穩(wěn)態(tài)吸引子”和“不穩(wěn)態(tài)吸引子”圖形。吸引子Poincare截面的面積、輪廓形態(tài)以及在二維空間中所處的位置是區(qū)分不同吸引子的重要指標(biāo)。

圖3 同一份竇性心律伴陣發(fā)性心房顫動(dòng)的動(dòng)態(tài)心電圖數(shù)據(jù)。左圖.心電散點(diǎn)圖，右圖.差值散點(diǎn)圖。

圖4 迭代與反迭代的心電散點(diǎn)圖[6]。兩圖同為室性并行心律的病例數(shù)據(jù)，左圖.順向迭代的心電散點(diǎn)圖（X=RRn,Y=RRn+1），右圖.反向迭代的心電散點(diǎn)圖（X=RRn+1,Y=RRn）。

穩(wěn)態(tài)吸引子圖形是同一起源心律的動(dòng)力系統(tǒng)，最常見為連續(xù)竇性心律，其次是各種連續(xù)異位心律，如心房、心室等的心動(dòng)過速或逸搏心律。當(dāng)這些系統(tǒng)處于穩(wěn)定態(tài)時(shí)，RR序列總是在自身頻率范圍內(nèi)隨時(shí)間過程產(chǎn)生微小的變化，其吸引子圖形分布于二維相空間中的45°線上（圖5）。穩(wěn)態(tài)吸引子的頻率范圍和性態(tài)是區(qū)分不同系統(tǒng)的標(biāo)志。

圖5 不同竇性心律的穩(wěn)態(tài)吸引子的心電散點(diǎn)圖。各圖的形狀各異，但都分布在45°線上，是穩(wěn)態(tài)吸引子的圖形特點(diǎn)。

不穩(wěn)態(tài)吸引子是心搏從一個(gè)起源點(diǎn)變化為另一個(gè)源點(diǎn)時(shí)產(chǎn)生的吸引子，是一個(gè)系統(tǒng)向另一系統(tǒng)過渡的吸引子，由不同系統(tǒng)的R-R間期耦合而成。竇性心律伴各種異位心律或阻滯等都可產(chǎn)生非穩(wěn)態(tài)吸引子。已有的研究表明，不同系統(tǒng)有各自的頻率范圍，如正常竇性心律系統(tǒng)頻率60～100次/min，心室逸搏心律系統(tǒng)是20～40次/min，當(dāng)這兩個(gè)系統(tǒng)發(fā)生交替時(shí)，就產(chǎn)生與兩者頻率相關(guān)的偶聯(lián)吸引子；不同系統(tǒng)有隨時(shí)間變化的不同發(fā)展趨勢(shì)，所以不穩(wěn)態(tài)吸引子不僅脫離45°線，還以不同性態(tài)和位置分布于相空間中，如由竇性心律間期與房性期前收縮偶聯(lián)間期形成的吸引子其發(fā)展趨勢(shì)是在相空間中形成一個(gè)與坐標(biāo)軸成角（一般＞0，＜1）的圖形，而由竇性心律間期與室性期前收縮偶聯(lián)間期形成的吸引子其發(fā)展趨勢(shì)是在相空間中形成與坐標(biāo)軸平行的圖形。因此，關(guān)注不穩(wěn)態(tài)吸引子的各種特征，對(duì)心律失常的診斷和鑒別診斷具有重要意義，尤其對(duì)鑒別異位心律的起源有獨(dú)特的作用（圖6）。

圖6 不同心律失常的不穩(wěn)態(tài)吸引子的心電散點(diǎn)圖。上圖.竇性心律伴間歇性竇房傳導(dǎo)阻滯；下圖.竇性心律伴室性期前收縮。

在一份心電數(shù)據(jù)中，如果有兩個(gè)或兩個(gè)以上吸引子分布在相空間中，則反映心律的起源點(diǎn)是一個(gè)以上。不穩(wěn)態(tài)吸引子是系統(tǒng)交替過程的產(chǎn)物，只要心律起源點(diǎn)發(fā)生變化，就有不穩(wěn)態(tài)吸引子的散點(diǎn)出現(xiàn)。不穩(wěn)態(tài)吸引子中散點(diǎn)的數(shù)目不代表某種心律出現(xiàn)的次數(shù)，而反映心律起源點(diǎn)交替的次數(shù)，不穩(wěn)態(tài)吸引子的數(shù)目與心律起源點(diǎn)的數(shù)目有關(guān)。心律在不同起源點(diǎn)之間越是頻繁交替，不穩(wěn)態(tài)吸引子中的散點(diǎn)就越多，該圖形越飽滿。正常情況下的心律起源于竇房結(jié)，二維相空間中只有一個(gè)穩(wěn)態(tài)吸引子圖形。當(dāng)出現(xiàn)多分布的不穩(wěn)態(tài)吸引子圖形時(shí)，必有異位心律出現(xiàn)，根據(jù)不穩(wěn)態(tài)吸引子圖形的數(shù)目可推斷有幾個(gè)異位起源點(diǎn)。又由于不同起源心搏的吸引子有不同圖形特征，根據(jù)不同圖形特征可確認(rèn)異位心律的起源點(diǎn)。

4　幾種心律失常的鑒別診斷

4.1竇性與房性心律[7]大多數(shù)情況下，竇性心律與房性心律并不難鑒別，但當(dāng)顯著竇性心律不齊伴有自律性增高的局灶性房性期前收縮，尤其是當(dāng)心房起搏頻率與竇性心搏頻率較為接近時(shí)，則增加了鑒別診斷的難度。在動(dòng)態(tài)心電圖中由于體位、活動(dòng)等對(duì)P波造成影響，也使竇性與房性P波難以區(qū)分。而吸引子的特性與分類有助于區(qū)分不同起源的心搏（圖7）。

圖7是兩例因心悸就診患者的動(dòng)態(tài)心電圖片段和心電散點(diǎn)圖，心電圖及動(dòng)態(tài)心電圖診斷竇性心律失常，包括竇性心律不齊、陣發(fā)性竇性心動(dòng)過速、陣發(fā)性竇性心動(dòng)過緩。上圖的心電散點(diǎn)圖，只有一個(gè)位于45°線上較為“粗壯”的棒球拍形吸引子圖形，表面光滑而虛疏。結(jié)合心電圖形，表明這是一個(gè)竇房結(jié)起源的穩(wěn)態(tài)吸引子，根據(jù)心電散點(diǎn)圖診斷為顯著竇性心律不齊。下圖中除有竇性吸引子之外，還見到與其部分重疊的不穩(wěn)態(tài)吸引子，表明有兩個(gè)心律起源點(diǎn)，結(jié)合心電圖可知，除竇房結(jié)外，另一個(gè)起源點(diǎn)在心房。

圖7 竇性心律不齊與房性期前收縮。上圖.竇性心律不齊的心電散點(diǎn)圖與心電圖片段，散點(diǎn)圖形位于45°線上；下圖.竇性心律伴房性期前收縮的心電散點(diǎn)圖與心電圖片段，位于45°線上的散點(diǎn)圖形是竇性心律的穩(wěn)態(tài)吸引子，偏離45°線的圖形是竇行心律伴房性期前收縮的不穩(wěn)態(tài)吸引子。

4.2心房顫動(dòng)與心房撲動(dòng)心房顫動(dòng)與心房撲動(dòng)在心電生理上密切相關(guān)，但無論藥物治療、射頻導(dǎo)管消融治療及其預(yù)后，二者之間都有很大差別。心房顫動(dòng)是臨床上最常見的室上性心律失常，而長期以來心房撲動(dòng)的檢出率較低，如果排除發(fā)病率的因素，心房撲動(dòng)房室傳導(dǎo)比例的變化，R-R間期不齊，易與心房顫動(dòng)相混淆等可能是導(dǎo)致動(dòng)態(tài)心電圖中心房顫動(dòng)檢出率高而心房撲動(dòng)檢出率低的重要原因之一。而根據(jù)心電散點(diǎn)圖中心房顫動(dòng)與心房撲動(dòng)吸引子的不同特點(diǎn)，發(fā)現(xiàn)很多曾被誤診為心房顫動(dòng)的心房撲動(dòng)病例，也使心房顫動(dòng)伴心房撲動(dòng)的檢出率大大提高。

圖8是一例因“持續(xù)性心房顫動(dòng)”住院患者的心電圖、動(dòng)態(tài)心電圖片段及心電散點(diǎn)圖。此前多次心電圖檢查均診斷心房顫動(dòng)，動(dòng)態(tài)心電圖支持心房顫動(dòng)診斷，但心電散點(diǎn)圖不具備心房顫動(dòng)特有的扇形吸引子圖形，而表現(xiàn)為心房撲動(dòng)的格子形，但較為模糊。沿著心電散點(diǎn)圖提供的線索，經(jīng)反復(fù)人工掃描該份動(dòng)態(tài)心電圖，發(fā)現(xiàn)在V1有F波，心房率最高220次/min，由于傳出阻滯形成隱匿傳導(dǎo)，致使R-R間期不規(guī)律。

4.3心房顫動(dòng)伴寬QRS波群心房顫動(dòng)時(shí)最重要的寬QRS波群鑒別診斷是短偶聯(lián)間期的室性期前收縮與心室內(nèi)差異性傳導(dǎo)。由于P波消失，R-R間期無規(guī)律，靠觀察房室分離和代償間歇鑒別寬QRS波群起源的方法無法奏效，如果是三導(dǎo)聯(lián)動(dòng)態(tài)心電圖，則由于缺少反映QRS波群額面心電軸的aVR與Ⅱ，無人區(qū)心電軸的方法也無法應(yīng)用，都使心房顫動(dòng)時(shí)寬QRS波群的鑒別診斷愈加困難。

無論國內(nèi)外的研究結(jié)果，還是對(duì)心房顫動(dòng)電生理特性所決定的R-R間期變化模式的分析，都證明心房顫動(dòng)的心電散點(diǎn)圖呈扇形，扇形靠近坐標(biāo)X軸的邊緣是電生理意義上的房室結(jié)功能不應(yīng)期（AVNFRP）的界線[8-9]，這個(gè)不應(yīng)期是以心房顫動(dòng)時(shí)最短的R-R間期計(jì)算，因此實(shí)際上是從房室結(jié)到心室的傳導(dǎo)時(shí)間。這意味著全部經(jīng)房室結(jié)順傳心室的R-R間期的散點(diǎn)都投影在扇形之中，不會(huì)散落在扇形之外的AVNFRP與X軸之間的區(qū)域。與室上性心搏不同，心室起源的心搏不經(jīng)房室結(jié)傳導(dǎo)，不受房室結(jié)不應(yīng)期的限制，如果室性期前收縮的偶聯(lián)間期短于AVNFRP，則其散點(diǎn)可以落在AVNFRP與X軸之間的區(qū)域，形成室性寬QRS波群特有的圖形（圖9）。如果室性期前收縮的偶聯(lián)間期長于AVNFRP，則其寬QRS波群的散點(diǎn)被包埋在散形之中，需與差異性傳導(dǎo)進(jìn)行區(qū)分[10]。

圖8 心房顫動(dòng)與心房撲動(dòng)的區(qū)別。上圖.患者動(dòng)態(tài)心電圖片段；下圖.其心電散點(diǎn)圖和人工尋找到的動(dòng)態(tài)心電圖片段。

圖9 心房顫動(dòng)伴寬QRS波群的圖形。上圖.心房顫動(dòng)伴室性期前收縮；下圖.心房顫動(dòng)伴室內(nèi)差異性傳導(dǎo)，原本分布于扇形之中的寬QRS波群散點(diǎn)被“提取”出來后，在扇形中形成空白區(qū)，空白區(qū)的位置表明，差異性傳導(dǎo)的寬QRS散點(diǎn)都貼近AVNFRP分布。

心室內(nèi)差異性傳導(dǎo)雖然也表現(xiàn)為短偶聯(lián)間期的寬QRS波群，但由于其為室上性起源，經(jīng)房室結(jié)順傳心室后形成寬QRS波群，決定其偶聯(lián)間期不會(huì)短于房室結(jié)不應(yīng)期，所以由該寬QRS波群形成的散點(diǎn)注定分布于與扇形之中，而不會(huì)散落在扇形之外，但其分布有一定特征。心室內(nèi)差異性傳導(dǎo)的寬QRS波群偶聯(lián)間期有“趨短”特性，只有偶聯(lián)間期“盡可能”地靠近AVNFRP，才更容易趕在一側(cè)束支脫離不應(yīng)期，而另一側(cè)束支未脫離不應(yīng)期的“當(dāng)口”到達(dá)束支起始部。因此差異性傳導(dǎo)寬QRS波吸引子圖形總是沿AVNFRP分布[11]。

4.4多源性期前收縮與并行心律多源性期前收縮與期前收縮型并行心律均有“偶聯(lián)間期”不等的心電圖特征，而并行心律之間的R-R間期相等或呈倍數(shù)關(guān)系是兩者鑒別的重要依據(jù)。在傳統(tǒng)動(dòng)態(tài)心電圖中，如果并行的異位期前收縮并不頻發(fā)，或均為單發(fā)，或無二、三聯(lián)律等集中出現(xiàn)的情況，并行心律的特征就很難被捕捉而容易漏診。在心電散點(diǎn)圖上，由并行心律的R-R間期變化模式?jīng)Q定的吸引子圖形與多源性室性期前收縮有顯著不同（圖10）。

圖10 多源性期前收縮與并行心律。上圖.兩個(gè)起源點(diǎn)的室性期前收縮心電散點(diǎn)圖與心電圖片段；下圖.室性并行心律的心電散點(diǎn)圖與心電圖片段。

4.5結(jié)性逸搏與心房顫動(dòng)伴房室傳導(dǎo)阻滯心房顫動(dòng)時(shí)由于P波消失和隱匿傳導(dǎo)的存在，常導(dǎo)致長R-R間期，致使心房顫動(dòng)伴房室傳導(dǎo)阻滯的診斷很難把握，但如果能證實(shí)結(jié)性逸搏的存在，心房顫動(dòng)伴房室傳導(dǎo)阻滯的可能性就更大?，F(xiàn)在探討一下心電散點(diǎn)圖是如何提供心房顫動(dòng)伴結(jié)性逸搏信息的。與竇性心律相同，結(jié)性逸搏心律時(shí)，也屬于穩(wěn)態(tài)吸引子。竇性心律呈棒球拍形，結(jié)性逸搏吸引子圖形是否也有相同的圖形？就理論而言，竇房結(jié)與房室結(jié)的激動(dòng)屬于不同系統(tǒng)，應(yīng)該有各自吸引子的特點(diǎn)。心房顫動(dòng)時(shí)P波消失，R-R間期不規(guī)律，單靠心電圖根本無法確定結(jié)性逸搏。但竇性心律伴結(jié)性逸搏心律的心電散點(diǎn)提供了這一信息。圖11中的上圖是無休止結(jié)性逸搏二聯(lián)律模式的心電散點(diǎn)圖與心電圖，從“曲尺”狀的心電散點(diǎn)圖形可知，記錄全程幾乎都是“不穩(wěn)態(tài)過程”，回放心電圖證實(shí)是竇性心律與結(jié)性逸搏心律1∶1交替控制心室?！扒摺睜畹膱D形表明結(jié)性逸搏的“偶聯(lián)間期”恒定，不像竇性激動(dòng)的頻率那樣富于變化。

圖11下圖是心房顫動(dòng)伴長R-R間期的心電散點(diǎn)圖和心電圖片段，心房顫動(dòng)扇形的遠(yuǎn)端呈“曲尺”狀，表明有結(jié)性逸搏存在，提示心房顫動(dòng)伴房室傳導(dǎo)阻滯。

圖11 結(jié)性逸搏與心房顫動(dòng)伴房室傳導(dǎo)阻滯[12]。上圖.竇性心律伴結(jié)性逸搏二聯(lián)律；下圖.心房顫動(dòng)伴房室傳導(dǎo)阻滯。

5　結(jié)語

當(dāng)數(shù)據(jù)信息“云貯存”和“云計(jì)算”已經(jīng)到來的今天，建立與之相匹配的方法學(xué)，對(duì)這些信息進(jìn)行宏觀掌握、快速分類和定性分析十分重要。對(duì)于心電學(xué)而言，需要汲取基礎(chǔ)科學(xué)領(lǐng)域中前沿學(xué)科的新理念、新方法，聯(lián)系實(shí)際地創(chuàng)立適用于本學(xué)科的方法學(xué)。近年來得到關(guān)注和應(yīng)用的心電散點(diǎn)圖已顯示出對(duì)大樣本心電數(shù)據(jù)分析的獨(dú)特作用，學(xué)習(xí)吸引子的理論，從吸引子的視角對(duì)心律的起源進(jìn)行區(qū)分，對(duì)于大樣本或超大樣本海量心電數(shù)據(jù)而言，是一種執(zhí)簡(jiǎn)馭繁，宏觀快捷的分析方法。

心電吸引子圖形的應(yīng)用為認(rèn)識(shí)心電現(xiàn)象開辟了新視野。今后，提高心電散點(diǎn)圖中吸引子觀察的維度，應(yīng)當(dāng)是關(guān)注的重點(diǎn)，不斷認(rèn)識(shí)和解讀這些信息將是心電散點(diǎn)圖研究領(lǐng)域的重要工作。

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（本文編輯：馬雯娜）

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（2015-10-14）