王靜
摘 要:用微積分的方法,討論帶電粒子在勻強(qiáng)電磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌跡得出帶電粒子在勻強(qiáng)電磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌跡是螺旋線的結(jié)論,目的是加深帶電粒子在電磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)問(wèn)題的理解。
關(guān)鍵詞:電磁場(chǎng);帶電粒子;螺旋線
中圖分類號(hào):G632 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:B 文章編號(hào):1002-7661(2014)19-008-01
在一般的大學(xué)物理教材中,對(duì)帶電粒子在電磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的分析,都是針對(duì)一些特殊情況進(jìn)行的,并沒(méi)有就帶電粒子在電磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的更一般情況進(jìn)行全面的分析,本文從帶電粒子在恒定勻強(qiáng)電磁場(chǎng)中所受到的力出發(fā),用微積分的方法系統(tǒng)地研究其運(yùn)動(dòng)的狀態(tài),并導(dǎo)出其運(yùn)動(dòng)軌跡方程———螺旋線。
一、帶電粒子在勻強(qiáng)正交電磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)方程分析
和一般情況相同,設(shè)帶電粒子所處電磁場(chǎng)的電場(chǎng)和磁場(chǎng)是相互垂直的。
設(shè)粒子在電磁場(chǎng)的作用下,t時(shí)刻運(yùn)動(dòng)至空間中的 p(x,y,z)點(diǎn),且粒子在該點(diǎn)所具有的速度為:
在此過(guò)程中在x軸方向所受到的合外力為: ,則根據(jù)動(dòng)量定理有:
根據(jù)如上的參數(shù)方程,很顯然,帶電粒子在互相垂直的勻強(qiáng)電場(chǎng)和勻強(qiáng)磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌跡為螺旋線,軌跡方程為:
二、下面討論幾種特殊情況
根據(jù)以上分析得到的結(jié)果,在一般情況下,帶電粒子在均勻電磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)可以看成是3個(gè)運(yùn)動(dòng)的合運(yùn)動(dòng)。 其中在z 軸上是一個(gè)勻速直線運(yùn)動(dòng);在xy平面上是一個(gè)勻速圓周運(yùn)動(dòng)和一個(gè)沿x軸的勻速直線運(yùn)動(dòng)。圖2中螺旋曲線是一般情況下帶電粒子的運(yùn)動(dòng)軌跡。
在一些特殊條件下,帶電粒子可能只參與以上3個(gè)運(yùn)動(dòng)中的一到兩個(gè)運(yùn)動(dòng),下面我們將分幾種不同的情況進(jìn)行討論。
如果空間電場(chǎng)和磁場(chǎng)的方向互相平行( = 0),且?guī)щ娏W拥膞 y 平面上的分速度不為零,則粒子的運(yùn)動(dòng)可以看成是兩個(gè)運(yùn)動(dòng)的合成,即在z 軸方向的勻加速直線運(yùn)動(dòng)和在x y 平面上的勻速圓周運(yùn)動(dòng)。 其運(yùn)動(dòng)軌跡如圖3所示。
1、如果空間電場(chǎng)和磁場(chǎng)的方向互相平行( =0),且?guī)щ娏W釉趚 y 平面上的分速度為零,則粒子只有一個(gè)運(yùn)動(dòng), 即沿z 軸方向的勻加速直線運(yùn)動(dòng)。
2、如果空間電場(chǎng)和磁場(chǎng)的方向互相垂直( =0),且?guī)щ娏W釉趜軸上的分速度為零,則粒子的運(yùn)動(dòng)可以看成是兩個(gè)運(yùn)動(dòng)的合成,即在x軸方向的勻速直線運(yùn)動(dòng)和在xy 平面上的勻圓周運(yùn)動(dòng)。
3、如果空間電場(chǎng)和磁場(chǎng)的方向互相垂直( =0),帶電粒子在y軸和z軸上的分速度為零,且在x軸上的分速度為 。則粒子只有一個(gè)運(yùn)動(dòng),即沿x 軸方向的勻速直線動(dòng)。
運(yùn)動(dòng)的帶電粒子在勻強(qiáng)電磁場(chǎng)中要同時(shí)受到電場(chǎng)力和磁場(chǎng)力的作用。
由牛頓第二定律得到其運(yùn)動(dòng)基本方程:
通過(guò)解微分方程,可求出x,y,z,分析其運(yùn)動(dòng)軌跡,這樣會(huì)解出一般方程(螺旋線)和特殊方程(勻速直線或勻速圓周運(yùn)動(dòng)等)。
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