鄧發(fā)明,鄧顯菊,楊海燕

(四川民族學(xué)院數(shù)學(xué)系，四川康定626001)

道耳頓分壓定律在重力場中的統(tǒng)計證明

鄧發(fā)明,鄧顯菊,楊海燕

(四川民族學(xué)院數(shù)學(xué)系，四川康定626001)

在熱力學(xué)中，理想混合氣體所組成的宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)遵從道耳頓分壓定律；若混合氣體不是理想氣體，由于氣體分子要受到重力場作用，當(dāng)熱力學(xué)系統(tǒng)達(dá)到平衡態(tài)時，分子數(shù)密度并不均勻，宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)不是嚴(yán)格遵從道耳頓分壓定律的.如果把整個熱力學(xué)系統(tǒng)按重力場方向分割成一系列的微觀型的熱力學(xué)系統(tǒng)，這樣的微觀型系統(tǒng)卻是遵從道耳頓分壓定律的.運(yùn)用氣體分子動理論和玻耳茲曼速度分布律，對重力場中的微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)所遵從的道耳頓分壓定律進(jìn)行了統(tǒng)計證明.

分子動理論；道耳頓分壓定律；重力場；玻爾茲曼速度分布律

0 引言

熱力學(xué)中道耳頓分壓定律是指混合氣體達(dá)到平衡態(tài)時系統(tǒng)的總壓強(qiáng)等于各組份氣體單獨(dú)存在且達(dá)到平衡態(tài)時的分壓強(qiáng)之和，可直接運(yùn)用理想氣體狀態(tài)方程和阿伏伽德羅定律導(dǎo)出該定律.[1-3]

混合氣體若是理想氣體，因理想氣體分子在熱力學(xué)系統(tǒng)中不受重力場作用，因此當(dāng)宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)達(dá)到平衡態(tài)時，各組份氣體在熱力學(xué)系統(tǒng)中分子的分布不隨時間發(fā)生改變，且是呈均勻分布的，在此狀態(tài)下，文獻(xiàn)[4]利用麥克斯韋速度分布律統(tǒng)計證明了宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)的總壓強(qiáng)等于各組份理想氣體單獨(dú)存在時的各自分壓強(qiáng)之和；若混合氣體不是理想氣體時(如實(shí)驗(yàn)室中常見的一些氣體)，因氣體分子要受到重力場作用，當(dāng)宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)達(dá)到平衡態(tài)時，宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)各組份氣體分子的數(shù)密度是隨高度而發(fā)生變化的，宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)的總壓強(qiáng)也是隨高度不同而發(fā)生變化的，顯然，宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)就不是嚴(yán)格遵從道耳頓分壓定律.如果把整個宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)按重力場方向水平分割成一系列的微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)，則可以考查處于某一高度(重力場方向坐標(biāo)設(shè)為z)處微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)的總壓強(qiáng)與該微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)各組份氣體分子單獨(dú)存在時的分壓強(qiáng)之間的內(nèi)在關(guān)系.

下面，運(yùn)用玻爾茲曼速度分布律和氣體分子動理論統(tǒng)計得到混合氣體受重力場作用處于平衡態(tài)時，其微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)在高度為z處的總壓強(qiáng)p(z)和各組份氣體的分壓強(qiáng)pi(z)，并對得到的重力場中微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)是遵從道耳頓分壓定律這一結(jié)論進(jìn)行統(tǒng)計證明.

如圖1所示，設(shè)在某容器中貯有一定量的多種混合的氣體達(dá)到某平衡態(tài)時，溫度為T，體積為V，在高度為z處的總壓強(qiáng)為p(z)；混合氣體在高度為z處各組份單位體積內(nèi)的分子數(shù)分別為n1(z),n2(z),…,ni(z),…，各組份中分子質(zhì)量分別為m1,m2,…,mi,….計算混合氣體在容器高度為z處內(nèi)壁上一個面積微元dS處產(chǎn)生的壓強(qiáng)，(設(shè)面積元dS在x=a的yz平面上).

1 混合氣體處于平衡態(tài)時，第i組份氣體中單個分子與位于高度為z處的容器內(nèi)壁x=a,y～y+dy,z～z+dz其面積為dS=dydz(如圖1所示)相碰撞后獲得的沖量

圖1 面積元dS位置示意圖 圖2 氣體分子與器壁的碰撞

2 第i組份氣體在dt時間內(nèi)、速度介于且能與位于高度為z處容器內(nèi)壁dS碰撞的所有分子獲得的沖量

dNi(z)=

(1)

(2)

(3)

碰撞后獲得的沖量為：

(4)

3 混合氣體中各組份氣體坐標(biāo)位于a～a+dx,y～y+dy,z～z+dz、速度介于、且在dt時間內(nèi)與高度為z處的器壁面積元dS發(fā)生碰撞后獲得的沖量

對(4)式求和：

(5)

4 混合氣體中位于a～a+dx,y～y+dy,z～z+dz體積內(nèi)的各種速度分子在dt時間內(nèi)與高度為z的器壁面積元dS發(fā)生碰撞后獲得的總沖量

考慮到只有vx>0的分子才能與面積元dS發(fā)生碰撞、而vy和vz是可任意取值的；因此，在dt時間內(nèi)與位于高度為z處的器壁面積元dS發(fā)生碰撞后獲得的總沖量為：

(6)

5 混合氣體的總壓強(qiáng)

根據(jù)壓強(qiáng)的定義，并結(jié)合沖量的定義和牛頓第三定律，可得混合氣體對位于高度為z處的容器內(nèi)壁產(chǎn)生的總壓強(qiáng)為：

(7)

(8)

因速度分布函數(shù)滿足歸一化條件，即：

故(8)式可簡化為：

(9)

將(9)式代入(7)式可得：

(10)

由于pi(z)=ni(z)kT表示第i組份氣體分子對位于x=a,y～y+dy,z～z+dz容器壁面積元dS=dydz處產(chǎn)生的壓強(qiáng)[1]，也可視為對容器壁位于高度為z處產(chǎn)生的壓強(qiáng)，將pi(z)=ni(z)kT代入(10)式可得：

(11)

(11)式表明：混合氣體受到重力場作用達(dá)到平衡態(tài)時，相對于容器底部高度為z的容器內(nèi)壁受到混合氣體的總壓強(qiáng)等于各組份氣體在單獨(dú)存在時對該處的分壓強(qiáng)之和.

6 結(jié)論

重力場中的宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)，由于氣體分子要受到重力場作用，當(dāng)宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)達(dá)到平衡態(tài)時，宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)各組份氣體分子的數(shù)密度要隨高度而發(fā)生變化，宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)的總壓強(qiáng)也將隨高度不同而發(fā)生改變，整個宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)并不嚴(yán)格遵從道耳頓分壓定律.但若把整個宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)按重力場方向水平分割成一系列的微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)，則每一個微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)的總壓強(qiáng)是等于該微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)各組份氣體分子單獨(dú)存在時的分壓強(qiáng)之和的.也就表明：處于重力場中的宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)達(dá)到平衡時，沿重力場方向各個微觀型熱力學(xué)系統(tǒng)是遵從道耳頓分壓定律的，或者說：重力場中的宏觀熱力學(xué)系統(tǒng)處于平衡時，沿重力場方向某高度處的總壓強(qiáng)等于同一高度處各組份的分壓強(qiáng)之和.

[1] 李 椿，章立源，錢尚武．熱學(xué)[M]．北京：高等教育出版社，1979:91-93.

[2] 黃淑清，聶宜如，申先甲．熱學(xué)教程(第二版)[M]．北京：高等教育出版社，1994：201-202.

[4] 鄧發(fā)明．道耳頓分壓定律的統(tǒng)計證明[J]．內(nèi)江師范學(xué)院學(xué)報，2011(6):84-85.

[5] 王長明．理想氣體狀態(tài)方程的統(tǒng)計證明[J].甘肅聯(lián)合大學(xué)學(xué)報，2005(3)：35-36．

[6] 鄧發(fā)明．氣體實(shí)驗(yàn)三定律的統(tǒng)計證明[J]．四川文理學(xué)院學(xué)報，2011(5)：44-46.

[責(zé)任編輯 鄧 杰]

Statistical Demonstration of Dalton's Law of Partial Pressures in gravity field

DENG Fa-ming, DENG Xian-ju, YANG Hai-yan

(Mathematics Department of Sichuan Nationalities University, Kangding Sichuan 626001, China)

In Thermodynamics, the Macro-thermodynamical system which is formed by ideal mixture gas obey Dalton's Law of Partial Pressures; If the mixture is not an ideal gas, Since the molecules of a gas are subject to the action of gravity field, When the thermodynamical system reaches the equilibrium state, molecular number density is not uniform, so the Macro-Thermodynamical system does not follow the Dalton's Law of Partial. But if splitting the whole Thermodynamical system into a series of Micro-Thermodynamical system in accordance with the direction of the gravity field, the Micro-Thermodynamical system follow Dalton's Law of Partial Pressures. In this paper, the Theory of Molecular Dynamics and Boltzmann Velocity Distribution Law are applied to statistically prove Dalton's Law of Partial Pressures followed by the Micro-thermodynamic system in gravity field.

Theory of Molecular Dynamics; Dalton's Law of Partial Pressures; Gravity field; Boltzmann Velocity Distribution Law

2013-11-27

2013年四川省教育廳自然科學(xué)重點(diǎn)項(xiàng)目“熱力學(xué)中實(shí)驗(yàn)定律的統(tǒng)計證明”(13ZA0138)

鄧發(fā)明(1966—)，男，四川達(dá)州人.副教授，碩士，主要從事熱力學(xué)與統(tǒng)計物理學(xué)研究.

O551

A

1674-5248(2014)02-0034-04