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        1.6萬(wàn)標(biāo)準(zhǔn)箱集裝箱船外飄砰擊及結(jié)構(gòu)強(qiáng)度計(jì)算研究

        2014-01-04 02:30:34單鵬昊
        船舶 2014年5期
        關(guān)鍵詞:海況集裝箱船校核

        單鵬昊 韓 鈺

        (中國(guó)船舶及海洋工程設(shè)計(jì)研究院 上海 200011)

        引 言

        外飄砰擊是一種船舶和波浪相互作用的強(qiáng)非線性物理現(xiàn)象,決定于船舶線型和船舶運(yùn)動(dòng)響應(yīng)以及波浪環(huán)境。近些年來(lái),雖然有些學(xué)者已經(jīng)提出一些計(jì)算模型,但尚存在不少問(wèn)題;另外因條件所限,模型試驗(yàn)所得數(shù)據(jù)或回歸公式的應(yīng)用是有條件的,而且對(duì)砰擊設(shè)計(jì)載荷的研究應(yīng)充分考慮到砰擊現(xiàn)象的隨機(jī)性。因此,單純的理論研究和實(shí)驗(yàn)研究在工程實(shí)際中很少應(yīng)用。本文將船舶時(shí)域非線性運(yùn)動(dòng)的Rankine源法與Stavovy-Chuang砰擊理論相結(jié)合,將船體運(yùn)動(dòng)和外飄砰擊載荷分開(kāi)考慮,進(jìn)行砰擊壓力極值的長(zhǎng)期預(yù)報(bào),并以此作為載荷輸入條件校核首部區(qū)域的結(jié)構(gòu)強(qiáng)度。

        1 基本理論

        1.1 非線性Rankine源理論

        Rankine源理論比自由面時(shí)域格林函數(shù)理論有更強(qiáng)的靈活性,在處理船舶與波浪時(shí)域相互作用上具有顯著優(yōu)勢(shì)。非線性時(shí)域有航速流場(chǎng)速度勢(shì)的坐標(biāo)系規(guī)定與三維頻域一致[1]。對(duì)于以恒定航速U(m/s)航行的船舶,船體周圍的流場(chǎng)總速度勢(shì)Ψ(x,y,z,t)(m2/s)滿足拉普拉斯方程、自由面條件、物面條件以及適當(dāng)?shù)某跏紬l件和遠(yuǎn)方條件。(當(dāng)z=η時(shí))自由面條件:

        物面條件為:

        式中:η為波面升高,m為物面法向量為物體表面任意一點(diǎn)的位移,m。

        運(yùn)動(dòng)方程寫(xiě)成以下形式:

        式中:MN為非線性六自由度質(zhì)量矩陣,kg或者kg·m 或者kg·m2船舶六自由度運(yùn)動(dòng)位移(m或者rad)的加速度、速度為波浪激勵(lì)力,N或者N·m為速度脈沖響應(yīng)函數(shù),kg/s2;a0、b0、c0分別為與船舶運(yùn)動(dòng)、速度、加速度成比例的非線性力系數(shù),N或者N·m。

        1.2 Stavovy-Chuang外飄砰擊理論

        根據(jù)外飄砰擊理論[2],總的外飄砰擊壓力為入水沖擊壓力pi和滑行沖擊壓力ps之和,即:

        式中:Vn為入水沖擊速度;Kw為無(wú)因次入水沖擊壓力系數(shù),Vt為切向沖擊速度;ξ為有效沖擊角;KS為無(wú)因次滑行沖擊壓力系數(shù)。具體參數(shù)物理意義及量綱分析見(jiàn)參考文獻(xiàn)[1]。

        1.3 外飄砰擊壓力極值預(yù)報(bào)

        舷側(cè)外飄砰擊概率是隨機(jī)過(guò)程中的過(guò)閾問(wèn)題,認(rèn)為發(fā)生外飄砰擊時(shí)船波相對(duì)速度 =0則可得出外飄砰擊的概率PFS和t小時(shí)內(nèi)砰擊次數(shù)N為:

        式中:DW為該預(yù)報(bào)點(diǎn)位置距水線的距離為2倍船波相對(duì)運(yùn)動(dòng)的方差 為2倍船波相對(duì)速度的方差。

        外飄砰擊壓力隨機(jī)變量可用Weibull分布[3]描述其統(tǒng)計(jì)特性,服從Weibull分布的隨機(jī)變量的概率密度函數(shù)為:

        式中:尺度參數(shù)a和形狀參數(shù)b可由參數(shù)估計(jì)得到。

        由外飄砰擊壓力概率密度函數(shù)和序列統(tǒng)計(jì)值分布的關(guān)系,得出外飄砰擊壓力極值的表達(dá)式:

        式中:α為超越概率水平,該壓力為在n次觀察中極值壓力超過(guò)該值的概率為α,其取值決定于設(shè)計(jì)者的要求。若有較大的安全保證率,可根據(jù)實(shí)際情況選擇較小的α。

        Ochi[4]認(rèn)為α=0.01是足夠安全的。為了便于實(shí)際應(yīng)用,上式中的n通常以t小時(shí)內(nèi)的砰擊次數(shù)N代替。

        2 計(jì)算參數(shù)

        該船主尺度:總長(zhǎng)399.2 m、垂線間長(zhǎng)381.4 m、結(jié)構(gòu)水線16 m、型寬54 m、型深30.2 m、排水量約240 000 t、方形系數(shù)約0.7 。

        本研究計(jì)算包括6級(jí)、7級(jí)、8級(jí)海況下的船體的運(yùn)動(dòng)響應(yīng),波浪譜采用JONSWAP譜。載況:滿載工況,壓載工況;航速:6.0 kn、7.0 kn、17.0 kn;浪向:迎浪180°。

        圖1 1.6萬(wàn)標(biāo)準(zhǔn)箱橫剖面型線

        表1 各浪級(jí)下海浪譜參數(shù)

        根據(jù)超大型集裝箱船首部舷側(cè)線型的特點(diǎn),以半站為步長(zhǎng),選取18站至20站,距滿載水線以上2 m、6 m、10 m共3×5=15個(gè)點(diǎn)進(jìn)行砰擊壓力預(yù)報(bào),在船體上的位置見(jiàn)圖2。

        圖2 外飄砰擊壓力預(yù)報(bào)點(diǎn)位置

        3 外飄砰擊載荷分析

        基于上述Rankine源方法的SESAM- WASIM水動(dòng)力模型包括三維濕表面模型和自由面模型,見(jiàn)圖3。圖4、圖5分別為8級(jí)海況和滿載工況下,計(jì)算點(diǎn)P5_3處的船波相對(duì)運(yùn)動(dòng)和相對(duì)速度,圖6為不同海況和航速下,極值沿船長(zhǎng)的變化。

        從圖6可以看出,海況越惡劣、航速越大,則外飄砰擊極值越大,且海況的影響程度要高于航速。極值沿船長(zhǎng)向首方向大致呈增加趨勢(shì),這是由于在相同海況、航速下越靠近艏部船波相對(duì)運(yùn)動(dòng)越劇烈。

        圖3 三維濕表面模型和自由面模型

        圖4 計(jì)算點(diǎn)P5_3處船波相對(duì)運(yùn)動(dòng)

        圖5 計(jì)算點(diǎn)P5_3處船波相對(duì)速度

        圖6 不同海況和航速下極值沿船長(zhǎng)變化

        由圖7可以看出在18站、18.5站和19站處,極值在中間高度水線以上6.0 m處取得最大值;在19.5站和 20站處,高度對(duì)極值的影響更加明顯。

        圖7 8級(jí)海況17 kn下極值沿高度變化

        另外,在計(jì)算中發(fā)現(xiàn)相同條件下,滿載工況的砰擊壓力極值要比壓載工況大??偨Y(jié)所有計(jì)算結(jié)果,取同一站位處的最大值作為設(shè)計(jì)極值,可得表2。

        表2 外飄砰擊壓力結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)極值kPa

        4 結(jié)構(gòu)強(qiáng)度校核

        4.1 有限元模型和邊界條件

        本節(jié)通過(guò)運(yùn)用三維有限元直接計(jì)算方法對(duì)超大型集裝箱船的船首結(jié)構(gòu)進(jìn)行強(qiáng)度分析計(jì)算。首部砰擊強(qiáng)度計(jì)算的模型范圍包含F(xiàn)R347水密艙壁(模型左邊界,圖8)至船首、底部至甲板的船體結(jié)構(gòu),即艏垂線以后約0.2L區(qū)域內(nèi)的所有船體結(jié)構(gòu)。

        圖8 首部外飄砰擊強(qiáng)度計(jì)算的粗網(wǎng)格模型

        O.Faltinsen[5]提出砰擊壓力在作用時(shí)間上通常是毫秒量級(jí)的,且作用位置上是非常局部的,高砰擊壓力的發(fā)生位置是隨時(shí)間變化的,因此本文在結(jié)構(gòu)校核時(shí)僅計(jì)入發(fā)生砰擊極值位置S19~S20站附近的砰擊面壓力的作用,假定沿船長(zhǎng)方向線性變化,沿高度方向不變,作用區(qū)域?yàn)闈M載吃水2.0 m以上至甲板的舷側(cè)區(qū)域,并施加垂向慣性載荷以消除砰擊力引起的靜力不平衡,見(jiàn)圖9。

        圖9 砰擊載荷施加及邊界條件示意

        外飄砰擊結(jié)構(gòu)有限元分析的邊界約束條件如下:約束FR347橫艙壁靠近底部的兩個(gè)節(jié)點(diǎn)X、Y、Z方向自由度;約束中縱剖面水線以下單元節(jié)點(diǎn)Y、Z方向自由度。

        4.2 許用應(yīng)力標(biāo)準(zhǔn)及分析結(jié)果

        超大型集裝箱船首部結(jié)構(gòu)砰擊強(qiáng)度許用應(yīng)力參照BV規(guī)范[6],對(duì)于集裝箱船體結(jié)構(gòu)直接計(jì)算許用應(yīng)力標(biāo)準(zhǔn)見(jiàn)表3。

        表4 外飄砰擊工況計(jì)算結(jié)果MPa

        從結(jié)構(gòu)粗網(wǎng)格校核結(jié)果發(fā)現(xiàn),在載荷施加區(qū)域內(nèi)的25 619平臺(tái)錨鏈筒區(qū)域及對(duì)應(yīng)橫框架部分結(jié)構(gòu)應(yīng)力水平稍高(見(jiàn)圖10),其余均滿足??紤]到以強(qiáng)框架為網(wǎng)格尺寸的粗網(wǎng)格分析無(wú)法校核外板區(qū)域板格的應(yīng)力水平,對(duì)上述應(yīng)力水平高的區(qū)域進(jìn)一步做了細(xì)網(wǎng)格分析,邊界條件和載荷水平保持不變。

        圖10 粗網(wǎng)格模型應(yīng)力水平稍高區(qū)域

        校核發(fā)現(xiàn)細(xì)化區(qū)域結(jié)構(gòu)的合成應(yīng)力水平為268 MPa,剪應(yīng)力水平為136 MPa(見(jiàn)圖11),結(jié)果仍滿足細(xì)網(wǎng)格下許用應(yīng)力值。

        圖11 細(xì)網(wǎng)格模型應(yīng)力水平稍高區(qū)域

        從以上結(jié)構(gòu)強(qiáng)度校核發(fā)現(xiàn):1.6萬(wàn)標(biāo)準(zhǔn)箱集裝箱船首部區(qū)域結(jié)構(gòu)在受外飄載荷時(shí),結(jié)構(gòu)強(qiáng)度滿足要求。

        5 結(jié) 論

        本文提供的處理砰擊載荷的方法是一種工程中非常實(shí)用的計(jì)算方法,該研究方法可以充分考慮高海況、高航速下船舶運(yùn)動(dòng)和載荷的非線性成分的影響,并解釋砰擊發(fā)生的原因,直觀地給出一些參數(shù)對(duì)砰擊壓力的影響。此外,船舶的砰擊還是一個(gè)隨機(jī)過(guò)程,該方法可以考慮到砰擊現(xiàn)象的隨機(jī)性,預(yù)報(bào)在整個(gè)船舶使用過(guò)程中砰擊壓力的極值,為優(yōu)化首部結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)提供載荷輸入條件。

        [1] 戴仰山 ,沈進(jìn)威 ,宋競(jìng)正.船舶波浪載荷[M].北京:國(guó) 防工業(yè)出版社,2007:150-153.

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