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        相對論效應(yīng)與磁場觀的等效性研究

        2024-08-22 00:00:00呼日勒蘇日塔拉圖
        關(guān)鍵詞:磁場

        摘 要:電場和磁場的關(guān)系非常緊密,按照麥克斯韋的理論,變化的電場引起磁場,同樣變化的磁場也會(huì)引起電場。當(dāng)愛因斯坦的相對論被提出之后,不少人采用狹義相對論來解釋磁場和電場的關(guān)系。但都認(rèn)為電場和磁場是獨(dú)立的存在。本文同樣利用狹義相對論來計(jì)算帶電粒子之間的相對靜止和相對運(yùn)動(dòng)情況下的相互作用力,發(fā)現(xiàn)兩種情況下的相互作用力并不相同,其差值剛好是傳統(tǒng)磁場觀算出的結(jié)果,而這種運(yùn)算過程中沒有考慮相對運(yùn)動(dòng)的帶電粒子所產(chǎn)生的磁場對其運(yùn)動(dòng)的影響。這就說明帶電粒子相對靜止與相對運(yùn)動(dòng)兩種情況下的電場力的差值就是我們所觀察到的磁場力。從而證明了利用單個(gè)電場就可以描述整個(gè)電磁場。

        關(guān)鍵詞:電場;磁場;電場力;磁場力;相對論

        中圖分類號:O441" 文獻(xiàn)標(biāo)識碼:A" 文章編號:1673-260X(2024)07-0009-04

        1 帶電導(dǎo)線對相對靜止的帶電粒子的作用力

        如圖1所示,真空中有一條無限長的直導(dǎo)線ab,離導(dǎo)線垂直距離為y處固定著一個(gè)電荷量為+q,能視為點(diǎn)電荷的帶電粒子p。設(shè)導(dǎo)線上分布著線向密度為?濁的正電荷。則利用庫倫定律運(yùn)算導(dǎo)線對帶電粒子的作用力為如下:

        導(dǎo)線上微小長度dx對帶電粒子p的作用力為

        dF=" (1.1)

        由對稱性可知,它的導(dǎo)線方向上分力之和為零,即

        ∑dFX=0" (1.2)

        垂直于導(dǎo)線方向上

        dFy=" (1.3)

        其中r=ycscθ·x=-ycotθ

        即dx=ycsc2θdθ 由此

        Fy=

        =

        =" (1.4)

        2 通電導(dǎo)線對帶電粒子的作用力

        如圖2所示,設(shè)足夠長的直導(dǎo)線里同樣分布著線向密度都為?濁的正負(fù)電荷,而且正電荷靜止,負(fù)電荷以不變的速度v向左流動(dòng)產(chǎn)生電流I。離導(dǎo)線垂直距離為y處有一個(gè)電荷量為+q,能視為點(diǎn)電荷的帶電粒子p,平行于導(dǎo)線以速度u向右運(yùn)動(dòng)。則利用庫倫定律和相對論來運(yùn)算導(dǎo)線內(nèi)的正負(fù)電荷對p的作用力為如下[1,2]:

        2.1 導(dǎo)線內(nèi)正電荷對p的作用力

        相對于導(dǎo)線靜止的坐標(biāo)系中,正電荷的速度為0,所以由狹義相對論的原理得知,設(shè)這些正電荷對p的作用力為F+,F(xiàn)+的特點(diǎn)跟1.1里講的一樣。即

        ∑dF+X=0

        F+y="" (2.1)

        2.2 導(dǎo)線內(nèi)負(fù)電荷對p的作用力

        以相對于導(dǎo)線靜止的坐標(biāo)系為S,導(dǎo)線上的微長度dx至電荷p的直線距離為r,相對于導(dǎo)線內(nèi)流動(dòng)的負(fù)電荷靜止的坐標(biāo)系為S',根據(jù)狹義相對論得知

        x'= y'=y z'=z=0

        u'=

        在坐標(biāo)系S'里,設(shè)流動(dòng)的負(fù)電荷對p的作用為F-',則

        dF'-x=

        dF'-y=

        dF'-z=0

        其中

        r'=

        =

        =

        =

        =

        =r

        式中θ為直導(dǎo)線與r間的夾角。

        由對稱性可知,

        ∑dF-X=0"" (2.2)

        由相對論變換得知,垂直于導(dǎo)線的方向上

        F'-y=

        即dF'-y=,

        可得

        dF-y=(1-)dF'-y

        =(1-)

        =(1-)y (2.3)

        因此

        F-y=dF-y

        =(1-)y

        其中:r=ycscθ,x=-ycotθ即

        dx=ycsc2θdθ

        F-y=y

        -y (2.4)

        設(shè)F-y1=y

        =y(2.5)

        令cosθ=tan?覫

        因θ∈(0,π),

        所以tan?覫∈(-,),

        sin?覫∈(-,)

        可得

        F-y1=

        =cos?覫d?覫=(2.6)

        設(shè)F-y2=-y

        通過相似的運(yùn)算得知

        F-y2=

        =" (2.7)

        由此可知,F(xiàn)-y是由F-y1,F(xiàn)-y2兩部分組成。其中,方程(2.1)和(2.5)可知F-y1與F+y的大小相等,方向相反,所以它們相互抵消,合力為0。因此,F(xiàn)-y2就是通電導(dǎo)線對其附近運(yùn)動(dòng)的帶電粒子的總作用力。

        通過以上運(yùn)算得知,通電導(dǎo)線對其附近平行方向上運(yùn)動(dòng)的帶電粒子的作用力大小為

        F==," (2.8)

        方向與帶電粒子的運(yùn)動(dòng)方向相互垂直。這個(gè)結(jié)論與傳統(tǒng)的磁場觀得出的結(jié)論是完全一致的。而且整個(gè)運(yùn)算過程中沒有考慮電流所產(chǎn)生的“磁場”的影響,而只計(jì)算相互運(yùn)動(dòng)的帶電粒子之間“電相互作用”的相對論效應(yīng)。

        因此可知,可以用相對論效應(yīng)來表達(dá)電流對運(yùn)動(dòng)的帶電粒子的作用力。也可以令

        c2=,B=(u0為磁導(dǎo)率,B為磁感強(qiáng)度),而把此公式F==簡化寫成

        F=quB(洛倫茲力)" (2.9)

        這就說明,利用相對論效應(yīng)來表達(dá)電流對帶電粒子產(chǎn)生的作用力(相對運(yùn)動(dòng)的帶電粒子之間的相互作用力)與傳統(tǒng)的磁場觀來運(yùn)算是等效的,都能得出同一個(gè)結(jié)果。

        3 相對運(yùn)動(dòng)的帶電粒子之間的相互作用

        與1,2節(jié)中所講的同理,可以推導(dǎo)出任意相對運(yùn)動(dòng)的帶電粒子之間的相互作用力。如圖3所示,設(shè)有兩個(gè)電量分別為q0和q的帶電粒子,q以恒定的速度v相對慣性坐標(biāo)系S中沿x軸運(yùn)動(dòng),在t=0時(shí)刻經(jīng)過坐標(biāo)原點(diǎn)。電荷q0以速度u相對S系運(yùn)動(dòng)。設(shè)相對q靜止的參考系為S',在t=t'=0時(shí)刻其原點(diǎn)與S系的原點(diǎn)重合。那么不考慮相對運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的磁效應(yīng)情況下兩個(gè)電荷之間的相互作用力的結(jié)果為[3]

        F=Fxi+Fyj+Fzk

        ={r+[(yuy+zuz)i

        -uxyj-uxzk]}" (3.1)

        其中r為S系中兩個(gè)電荷之間的距離,θ為r與v之間的夾角。

        上式也可以寫成

        F={r+u×(v×r)](3.2)

        這個(gè)力由兩個(gè)部分組成,它的前半部分就是通常說的“電場力”,而后半部分則是“磁場力”。而且這個(gè)結(jié)果跟目前的“電場”觀和“磁場”觀的結(jié)論完全吻合。但是它的推導(dǎo)過程其實(shí)跟“磁場”沒什么關(guān)聯(lián),只是兩個(gè)電荷之間產(chǎn)生的庫倫力的相對運(yùn)動(dòng)情況下的相對論效應(yīng)罷了。很顯然,相對論效應(yīng)來處理此類問題是可行的。

        4 一個(gè)震動(dòng)的帶電粒子對其它帶電粒子的作用力

        費(fèi)恩曼的物理講義中提到,任意方式運(yùn)動(dòng)的電荷所產(chǎn)生的場的方程為[4]

        E=[+()+er']" (4.1)

        其中er'為產(chǎn)生相互作用的兩個(gè)點(diǎn)電荷之間連線r'方向的單位矢量。因?yàn)閳龅膫鞑ザ舆t的原因,t時(shí)刻產(chǎn)生的相互作用是取決于在t-時(shí)刻的兩個(gè)帶電粒子之間的距離,加上一個(gè)撇是為了說明方程里用的距離是延遲距離而不是t時(shí)刻的兩個(gè)粒子之間實(shí)際距離。

        就是說,相互運(yùn)動(dòng)的帶電粒子之間的相互作用力(場源電荷q對電荷量為q0的帶電粒子的作用力)由兩部分組成

        F=q0E+q0u×(er'×E)" (4.2)

        這個(gè)方程也說明,我們完全可以用一個(gè)不包含B量的方程來計(jì)算帶電粒子之間的相互作用。就是說,可以用E來替代B后進(jìn)行計(jì)算。E和B分別為電場強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度,它們都代表著單位電荷所受的力的情況,它們的變化特點(diǎn)就代表著相互作用的變化特點(diǎn)。多數(shù)文獻(xiàn)都用場強(qiáng)來談?wù)搱龅姆植己蛡鞑デ闆r,但最終目的都是為了表達(dá)電荷對電荷的作用力。本論文著重談?wù)搸щ娏W又g的相互作用,所以直接用了相互作用力F的方程。

        方程(4.1)的右側(cè)第三項(xiàng)是最關(guān)鍵的,因?yàn)橹挥羞@一項(xiàng)將是跟距離成反比的,而其它兩項(xiàng)都是距離的平方成反比。所以,遠(yuǎn)距離而言,只有第三項(xiàng)是有效的。這一項(xiàng)里er'就是電荷在t-時(shí)刻的加速度垂直于r'方向的投影。它是從麥克斯韋方程組推導(dǎo)出來的。

        因此,距離比震動(dòng)振幅遠(yuǎn)大的地方,(4.1)寫成

        E=er'

        cB=er'×E"" (4.3)

        兩個(gè)粒子的相對速度不太大的情況下,粒子就不會(huì)從始點(diǎn)移動(dòng)太大距離,遠(yuǎn)距離而言可以不考慮距離的變化而只考慮垂直于連線的橫向運(yùn)動(dòng)所產(chǎn)生的影響。設(shè)橫向運(yùn)動(dòng)的距離為x,這時(shí)er'就等于er'的x分量變化的加速度。而它就是的變化的加速度。所以(4.3)就變成

        E=

        cB=er'×E" (4.4)

        這個(gè)場對電荷q0的作用力為

        F=+U×(er'×ax)" (4.5)

        (4.5)右側(cè)第一項(xiàng)表明,一個(gè)周期性運(yùn)動(dòng)的電荷對其它電荷產(chǎn)生同樣周期性變化的作用力,而第二項(xiàng)則表明,如果受力電荷在第一項(xiàng)所產(chǎn)生的周期性力的作用下隨它做周期性運(yùn)動(dòng)的話同時(shí)受到一個(gè)r'方向的作用力,這可能正是所謂光壓的產(chǎn)生原由。

        5 磁性物質(zhì)產(chǎn)生的“磁場”問題

        關(guān)于磁性物質(zhì)產(chǎn)生的磁場問題安培提出了“原子電流”的想法,但這跟現(xiàn)代普遍接受的電子云學(xué)說有沖突,所以目前只能稱之為假說。現(xiàn)代量子力學(xué)的解讀認(rèn)為電子的自旋引發(fā)了物質(zhì)的磁性。這種觀念認(rèn)為,組成物體的電子都有自旋,而如果某種物質(zhì)的多部分電子的自旋方向一致的時(shí)候,這種物質(zhì)的表面產(chǎn)生等效的電流,這種物質(zhì)就會(huì)表現(xiàn)出磁性[5]。不管哪一種說法,最終的解釋還是沒有離開電流這個(gè)概念。既然離不開電流,那么以上的算法同樣成立。

        6 結(jié)論

        式(2.4),(3.1),(4.5)都由兩部分組成,其中(2.4)的第二項(xiàng)是電子的運(yùn)動(dòng)所致,(3.1)的第二項(xiàng)是電荷的相對運(yùn)動(dòng)所致,而(4.5)本身就是(4.1)的第一條方程第三項(xiàng)和第二條方程的綜合,也是因?yàn)橄鄬\(yùn)動(dòng)而形成的。

        總之,在觀察者的參考系(本論文中的S系)里,相互作用的兩個(gè)帶電粒子都有運(yùn)動(dòng)的情況下,它們之間除了庫倫力外還要產(chǎn)生另一部分力,通過以上的論證可以知道,這些力是由相對運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的相互作用在時(shí)間上的延遲所導(dǎo)致的。(4.5)又由兩部分組成,它是因?yàn)閳鲈措姾稍谟^察者的參考系里有加速運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的,這就說明,在觀察者的參考系里相互作用的兩個(gè)電荷之間有相對加速度的情況下,它們之間的延遲效應(yīng)由更為復(fù)雜的兩部分組成。

        通過以上計(jì)算可知,表述電流對帶電粒子的作用力和相對運(yùn)動(dòng)的電荷之間的相互作用力的時(shí)候,利用相對論效應(yīng)來表達(dá)和傳統(tǒng)的“電場”觀和“磁場”觀來表達(dá)是完全吻合的。這就說明,利用相對論效應(yīng)計(jì)算處理問題具有準(zhǔn)確性和普遍性。因此,帶電粒子因?yàn)橄鄬\(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的這個(gè)力用“磁現(xiàn)象”而不是“磁場力”來描述更為貼切。而所有有關(guān)“磁現(xiàn)象”的問題都可以用相對論效應(yīng)來表達(dá)。盡管這樣有點(diǎn)復(fù)雜,但理論上是成立的。也就是說,利用單一電場可以描述所有有關(guān)磁的問題。

        ——————————

        參考文獻(xiàn):

        〔1〕賈起民,鄭永令,陳暨耀,等.電磁學(xué)(第二版)[M].北京:高等教育出版社,2001.295-320.

        〔2〕趙凱華,陳熙謀,等.電子學(xué)(上冊)[M].北京:高等教育出版社,1985.434-451.

        〔3〕賈起民,鄭永令,陳暨耀,等.電磁學(xué)(第二版)[M].北京:高等教育出版社,2001.310-312.

        〔4〕R.P.Feynman, R.B.Leighton, M.Sands,等著.鄭永令,華宏鳴,吳子儀,等譯.費(fèi)恩曼物理學(xué)講義(新千年版)(第2卷)[M].上海:上??茖W(xué)技術(shù)出版社,2013.275.

        〔5〕R.P.Feynman, R.B.Leighton, M.Sands,等著.鄭永令,華宏鳴,吳子儀,等譯.費(fèi)恩曼物理學(xué)講義(新千年版)(第2卷)[M].上海:上??茖W(xué)技術(shù)出版社,2013.489-492.

        收稿日期:2024-03-17

        通信作者:蘇日塔拉圖,博士,赤峰學(xué)院數(shù)學(xué)與計(jì)算機(jī)科學(xué)學(xué)院講師,主要從事數(shù)學(xué)與應(yīng)用數(shù)學(xué)的教學(xué)與研究。郵箱:srtlt888@163.com。

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