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        重離子碰撞輸運(yùn)理論在超重核合成研究中的進(jìn)展

        2023-08-31 08:37:06張明昊張鈺海李靜靜張豐收
        核技術(shù) 2023年8期
        關(guān)鍵詞:重離子核子束流

        張明昊 張鈺海 李靜靜 唐 娜 孫 帥 張豐收,,3

        1(射線束技術(shù)教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室 北京師范大學(xué)核科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 北京 100875)

        2(北京市科學(xué)技術(shù)研究院 輻射技術(shù)研究所 北京 100875)

        3(蘭州重離子加速器國(guó)家實(shí)驗(yàn)室原子核理論研究中心 蘭州 730000)

        1966 年,Myers 和Swiatecki 基于殼模型理論預(yù)言在質(zhì)子數(shù)Z=114、中子數(shù)N=184 附近存在一個(gè)穩(wěn)定性遠(yuǎn)超其他超重核素的“超重穩(wěn)定島”[1]。最新的理論模型也預(yù)言在Z=120或126、N=184處存在著雙滿殼[2-3],由此,登陸“超重穩(wěn)定島”、探索核素的質(zhì)量和電荷極限一直是核物理學(xué)的前沿問題。20 世紀(jì)80 年 代 以 來,德 國(guó) 的GSI(Gesellschaft für Schwerionenforschung)重離子加速系統(tǒng)、俄羅斯的Dubna/FLNR-DRIBs(Dubna Radioactive Ion Beam accelerator complex)、日本的RIKEN-RARF(RIKEN Accelerator Research Facility)、美國(guó)的Berkeley-88英寸回旋加速器(88-inch cyclotron complex)以及我國(guó)蘭州 的HIRFL(Heavy Ions Research Facility in Lanzhou)[4]等大型重離子加速器相繼建成,使得核物理學(xué)家可以進(jìn)一步將核素版圖向超重區(qū)拓展。其中德國(guó)GSI實(shí)驗(yàn)室通過以208Pb和209Bi為靶的冷熔合反應(yīng)發(fā)現(xiàn)了107~112 號(hào)元素[5],日本RIKEN 實(shí)驗(yàn)室通過冷熔合反應(yīng)70Zn+209Bi 合成了113 號(hào)元素[6],而俄羅斯Dubna實(shí)驗(yàn)室通過48Ca轟擊錒系元素靶的熱熔合反應(yīng)合成了114~118號(hào)元素[7],填滿了元素周期表的第七周期。2022 年,日本RIKEN(Rikagaku Kenkyūjyo)實(shí)驗(yàn)室提取了熔合反應(yīng)51V+248Cm 的準(zhǔn)彈性散射位壘分布,并由此估算出了通過該反應(yīng)合成119 號(hào)元素的最佳入射能量[8]。俄羅斯Dubna 實(shí)驗(yàn)室通過熔合反應(yīng)48Ca+243Am 合成了286Mc,并在衰變產(chǎn)物中發(fā)現(xiàn)了新核素264Lr[9-10]。中國(guó)科學(xué)院近代物理研究所通過熔合反應(yīng)分別合成了204Ac和207Th[11-12],同時(shí)也與美國(guó)阿貢國(guó)家實(shí)驗(yàn)室合作合成了251Lr[13]。截至2022 年末,核物理學(xué)家已經(jīng)發(fā)現(xiàn)了3 338 個(gè)核素[14],其中超鈾核素317 個(gè),如圖1 所示,其中交叉線區(qū)域代表了理論預(yù)言的“超重穩(wěn)定島”區(qū)域。然而,在超重區(qū)域和豐中子重核區(qū)域預(yù)計(jì)還有5 000 多種理論預(yù)言存在的核素還未被發(fā)現(xiàn)[15]。

        圖1 截至到2022年底已知的317超鈾核素Fig.1 The 317 transuranium nuclides that were known by the end of 2022

        目前,實(shí)驗(yàn)上對(duì)于Z> 103的超重核素的合成方式主要是熔合反應(yīng),其產(chǎn)生截面普遍在nb 到fb 量級(jí),且隨著生成的超重核質(zhì)子數(shù)增加,其產(chǎn)生截面呈下降趨勢(shì),實(shí)驗(yàn)上分辨產(chǎn)物十分困難[16],因此,理論對(duì)最佳彈靶組合和入射能的預(yù)言十分關(guān)鍵。此外,熔合反應(yīng)中選擇穩(wěn)定的彈靶組合將導(dǎo)致合成的新核素多為缺中子一側(cè),因此,也需要探索超重核合成的新機(jī)制來合成豐中子區(qū)超重核素。2018 年,Wuenschel 等[17]利用238U+232Th 的多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)測(cè)量到大量的α 粒子發(fā)射,與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)和理論計(jì)算的結(jié)果對(duì)比顯示很有可能生成了原子序數(shù)高達(dá)116的未知豐中子核素,只是受限于探測(cè)手段的限制沒有測(cè)到相關(guān)產(chǎn)物的截面信息。隨著未來探測(cè)技術(shù)的進(jìn)步,多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)很有希望成為新的合成豐中子區(qū)和“超重島”區(qū)域超重核的途徑[18]。

        為了準(zhǔn)確描述超重核合成的動(dòng)力學(xué)過程,精確預(yù)言超重核的產(chǎn)生截面和入射能量,核物理學(xué)家發(fā)展了不同的輸運(yùn)模型,其中包括唯象的核擴(kuò)散模型[19]、兩步模型[20]、核子集體化模型[21]、擦邊碰撞(GRAZING)模型[22]和雙核系統(tǒng)(Dinuclear System,DNS)模型[23-32]等,以及量子分子動(dòng)力學(xué)類型(QMD(Quantum Molecular Dynamics)-like)模 型[33-41]、TDHF(Time-dependent Hartree-Fock)模 型[42-47],Boltzmann 類型(Boltzmann-like)模型[33,47-54]等微觀輸運(yùn)模型,這些模型在描述重離子碰撞中都取得不同程度的成功。但由于各模型對(duì)動(dòng)力學(xué)過程的近似處理有所區(qū)別,不同模型在預(yù)言新核素產(chǎn)生的最佳彈靶組合和產(chǎn)生截面等問題上得到的結(jié)果會(huì)有所不同[55]。

        1 DNS模型框架下的超重核合成研究

        在唯象的輸運(yùn)模型中,通過引入部分集體坐標(biāo)建立動(dòng)力學(xué)演化方程來描述核反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)過程,從而忽略了內(nèi)部核子的復(fù)雜運(yùn)動(dòng),減少了計(jì)算量,能夠廣泛地用于庫(kù)侖位壘附近的重離子碰撞反應(yīng)。以DNS模型為例,該模型由Volkov提出,經(jīng)過Adamian等發(fā)展后可以應(yīng)用于熔合反應(yīng)和多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)[23]。如圖2所示,在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中,彈核與靶核發(fā)生準(zhǔn)彈性或深度非彈性散射,從而形成類彈類靶碎片。在跨過庫(kù)侖位壘形成雙核系統(tǒng)的演化過程中發(fā)生準(zhǔn)裂變過程也會(huì)形成類彈類靶碎片,兩種碎片通過退激發(fā)形成類彈類靶產(chǎn)物。在熔合反應(yīng)中,克服庫(kù)侖位壘形成的雙核系統(tǒng)在勢(shì)能面的驅(qū)動(dòng)下沿質(zhì)量不對(duì)稱自由度演化,形成緊湊形狀的復(fù)合核。處于激發(fā)態(tài)的復(fù)合核可能會(huì)發(fā)生裂變反應(yīng),也可能通過蒸發(fā)輕粒子來退激發(fā)到基態(tài),最終形成目標(biāo)核。

        圖2 基于DNS模型描述的熔合反應(yīng)和多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)不同階段示意圖Fig.2 Schematic illustration of fusion and MNT reactions within the DNS model framework

        在DNS 模型框架中,熔合反應(yīng)可以分為俘獲、熔合和存活過程,產(chǎn)生截面表示如下[24]:

        基于DNS模型,文獻(xiàn)[25]發(fā)現(xiàn)穩(wěn)定束流36S生成缺中子核素280-283Fl 的產(chǎn)生截面更高,而豐中子放射性核素46Ar誘發(fā)的反應(yīng)在束流強(qiáng)度足夠的情況下也可以得到新的豐中子核素290-292Fl。文獻(xiàn)[26]探討了方向效應(yīng)對(duì)熱熔合反應(yīng)產(chǎn)生截面的影響,如圖3 所示,其中加粗曲線是對(duì)不同角度的平均結(jié)果。在考慮方向效應(yīng)后,DNS 模型能夠很好地符合實(shí)驗(yàn)值,由此計(jì)算通過熔合反應(yīng)48Ca+252Es 和48Ca+257Fm 合成Z=119 和Z=120 號(hào)超重元素的產(chǎn)生截面分別為0.32 pb 和0.23 pb。由于只考慮了質(zhì)量不對(duì)稱自由度下的核子轉(zhuǎn)移,在DNS模型中缺失了動(dòng)力學(xué)因素對(duì)熔合反應(yīng)的影響。因此,文獻(xiàn)[27]在模型中引入了方向效應(yīng)和動(dòng)力學(xué)形變,并計(jì)算了熔合反應(yīng)合成293,295,296Og的產(chǎn)生截面在0.1~0.2 pb之間。

        圖3 DNS模型對(duì)48Ca+238U反應(yīng)生成Cn同位素的理論產(chǎn)生截面與實(shí)驗(yàn)值的比較[26]Fig.3 Comparison of calculated DNS model results with experimental data in the production cross sections of Cn isotopes in the 48Ca+238U reaction[26]

        多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)的俘獲過程計(jì)算與熔合反應(yīng)相同[24],其初始碎片產(chǎn)生截面計(jì)算如下:σpr(Z1,N1,Ec.m.) =

        式中:P(Z1,N1,t=τint)為通過勢(shì)能面得出的碎片分布幾率[24]。初始碎片通常處于激發(fā)態(tài),需要通過蒸發(fā)粒子或裂變進(jìn)行退激發(fā)產(chǎn)生次級(jí)碎片,該過程通常采用統(tǒng)計(jì)模型GEMINI 或GEMINI++進(jìn)行計(jì)算。在文獻(xiàn)[28]中驗(yàn)證了DNS 模型在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)的可靠性,并在此基礎(chǔ)上預(yù)言了通過238U+252Cf 反應(yīng)產(chǎn)生4 個(gè)新的Rf 核素的產(chǎn)生截面。文獻(xiàn)[29]發(fā)現(xiàn)GRAZING模型與DNS模型框架下的多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)機(jī)理有著互補(bǔ)性,將兩種模型相結(jié)合可以顯著改善理論對(duì)多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)產(chǎn)生截面實(shí)驗(yàn)結(jié)果的描述,文獻(xiàn)[30]由此進(jìn)一步計(jì)算了通過132Sn+249Cf生成Z= 99~102的豐中子核素的產(chǎn)生截面。文獻(xiàn)[31]引入了形變自由度和蒙特卡羅(Monte Carlo)退激發(fā)方法,發(fā)展出了改進(jìn)的DNS-sysu 模型,并基于該改進(jìn)模型探討了多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中彈核的影響,發(fā)現(xiàn)238U 束流在產(chǎn)生豐中子重核上更有優(yōu)勢(shì)。此外DNS 模型也可應(yīng)用于多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中的前平衡結(jié)團(tuán)發(fā)射研究[32],但在核子轉(zhuǎn)移過程中,DNS 模型只考慮了單核子的級(jí)聯(lián)轉(zhuǎn)移,缺失了極端豐中子或豐質(zhì)子核中可能存在的集團(tuán)轉(zhuǎn)移,同時(shí)唯象輸運(yùn)模型中有限的集體坐標(biāo)無法給出核反應(yīng)中間過程中的動(dòng)力學(xué)信息,因此也需要發(fā)展微觀輸運(yùn)模型來追蹤核反應(yīng)的整個(gè)過程。

        2 QMD 類型模型框架下的超重核合成研究

        QMD 模型是一種基于分子動(dòng)力學(xué)思想的微觀動(dòng)力學(xué)模型,能夠更加全面地描述核反應(yīng)的整個(gè)過程,給出全過程的各種中間信息。在QMD 模型框架下,每個(gè)核子的單粒子波函數(shù)通過相干態(tài)的高斯波包來描述如下[33-34]:

        在該框架下首先需要利用Monte Carlo 方法抽樣在相空間初始化彈靶,利用輸入的原子核的基態(tài)性質(zhì)對(duì)抽樣的原子核進(jìn)行篩選,合格的初始核將在平均場(chǎng)中遵循正則運(yùn)動(dòng)方程進(jìn)行動(dòng)力學(xué)演化,由此最后得到每個(gè)核子的坐標(biāo)和動(dòng)量分布。QMD 模型在模擬核反應(yīng)過程中是逐個(gè)事件模擬,能夠考慮多體關(guān)聯(lián)和漲落,但除了以高斯波包處理核子外,QMD模型的物理思想和經(jīng)典的分子動(dòng)力學(xué)相同,導(dǎo)致其無法應(yīng)用到低能重離子的反應(yīng)當(dāng)中。為了更加準(zhǔn)確地描述重離子碰撞,在此框架下發(fā)展出了多種經(jīng)過檢驗(yàn)的改進(jìn)模型,如考慮同位旋的IQMD 模型[35-36],加 入 唯 象 泡 利 勢(shì) 的EQMD 模 型[37]以 及ImQMD 模型[38-39],其中ImQMD 模型引入了相空間約束、表面項(xiàng)和對(duì)稱能項(xiàng)等改進(jìn)項(xiàng),能夠很好地再現(xiàn)較低能區(qū)的重離子碰撞實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)。

        在ImQMD 模型中,如果兩個(gè)獨(dú)立的核能夠克服庫(kù)侖位壘,并且復(fù)合核在旋轉(zhuǎn)或震蕩過程中單體密度保持穩(wěn)定,則認(rèn)為發(fā)生了熔合反應(yīng)。由此通過大量的模擬事件可以統(tǒng)計(jì)得出給定入射能量的熔合截面。文獻(xiàn)[39]將ImQMD模型對(duì)48Ca+208Pb反應(yīng)生成No同位素產(chǎn)生截面的計(jì)算結(jié)果與DNS模型的計(jì)算結(jié)果和實(shí)驗(yàn)值進(jìn)行了對(duì)比,驗(yàn)證了ImQMD 模型在熔合反應(yīng)的可靠性。由此,基于ImQMD 模型給出了243-248No同位素的最佳彈靶組合。

        對(duì)于庫(kù)侖因子ZpZt≥1 600的重體系,其強(qiáng)烈的庫(kù)侖排斥抑制了復(fù)合核的形成,導(dǎo)致彈靶會(huì)通過形成頸部進(jìn)行核子交換到彈靶分離為止[56],形成的激發(fā)態(tài)類彈類靶碎片在退激發(fā)后得到最終的產(chǎn)生碎片。文獻(xiàn)[40]將DNS 模型和ImQMD 模型計(jì)算的136Xe+208Pb 反應(yīng)的初始碎片分布與實(shí)驗(yàn)值(圖4)進(jìn)行了比較,發(fā)現(xiàn)由于考慮了動(dòng)力學(xué)漲落效應(yīng),ImQMD 模型在轉(zhuǎn)移較多核子的情況能更好地復(fù)現(xiàn)實(shí)驗(yàn)值。同樣,基于ImQMD模型,文獻(xiàn)[41]研究了反應(yīng)238U+238U 生成超鈾核素的產(chǎn)生截面,發(fā)現(xiàn)由于裂變位壘的同位旋依賴性,豐中子核素254-256Cf 的產(chǎn)生截面比249Cf小近三個(gè)量級(jí)。由于需要逐個(gè)事件模擬,QMD類型模型計(jì)算重離子碰撞需要大量的模擬事件。為了節(jié)約計(jì)算時(shí)間,在計(jì)算體系的N體波函數(shù)時(shí)采用了單個(gè)核子波函數(shù)的直積,沒有考慮反對(duì)稱性,同時(shí)QMD 類型模型也缺失了自旋-軌道相互作用,導(dǎo)致其不能合理地處理殼效應(yīng),因此也需要發(fā)展自動(dòng)包括交換反對(duì)稱性等量子效應(yīng)的微觀輸運(yùn)模型。

        圖4 DNS模型和ImQMD模型對(duì)136Xe+208Pb反應(yīng)的初始碎片質(zhì)量分布計(jì)算與實(shí)驗(yàn)值的比較[40]Fig.4 Comparison of the mass distributions calculated by DNS and ImQMD models with the experimental data of reaction 136Xe+208Pb[40]

        3 TDHF 類型模型框架下的超重核合成研究

        在基于平均場(chǎng)近似的TDHF 模型中,多體波函數(shù)Ψ(r,t)可通過單粒子態(tài)?λ(r,t)的Slater行列式表達(dá)為。通過對(duì)作用量S求變分求出TDHF方程[42]:

        其核子間復(fù)雜的相互作用通過Skyrme 相互作用來描述。TDHF模型的理論框架包含了交換反對(duì)稱性和泡利不相容原理等量子屬性,同時(shí)其計(jì)算不依賴反應(yīng)體系,沒有可調(diào)的參數(shù),增加了預(yù)測(cè)的可信度。在核子轉(zhuǎn)移過程中,首先,由Hartree-Fock 方程求解出基態(tài)波函數(shù);之后,根據(jù)初始的相對(duì)距離和碰撞參數(shù),對(duì)波函數(shù)進(jìn)行平移,代入TDHF方程中求解出每一時(shí)刻的波函數(shù),由此得到物理量每一時(shí)刻的期望值,能夠自洽地描述原子核反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)過程。

        通過對(duì)TDHF的動(dòng)力學(xué)演化得到的密度分布做約束,可得到密度約束的TDHF(DC-TDHF)模型,可用來提取重離子反應(yīng)中微觀原子核-原子核相互作用勢(shì),并利用入射波邊界條件(Incoming Wave Boundary Condition,IWBC)方法求解熔合幾率。文獻(xiàn)[43]在DC-TDHF模型框架下探討了Skyrme相互作用中的張量力對(duì)熔合反應(yīng)的影響,發(fā)現(xiàn)添加的張量力項(xiàng)抑制了壘下區(qū)域的熔合截面。文獻(xiàn)[44]進(jìn)一步通過DC-TDHF 模型研究了確認(rèn)了通過50Ti+249Bk生成Z=119 的復(fù)合核的可行性,如圖5 所示。同時(shí)TDHF 模型也能與宏觀模型結(jié)合,給出更加精確的預(yù)測(cè)。文獻(xiàn)[45]通過在耦合道模型和核擴(kuò)散模型中引入TDHF 模型的約束,成功復(fù)現(xiàn)了冷熔合反應(yīng)生成復(fù)合核Z為102、104和106的俘獲和熔合截面。

        圖5 TDHF模型計(jì)算熔合反應(yīng)50Ti+249Bk的質(zhì)量密度隨時(shí)間演化圖像[44]Fig.5 Time evolution of the mass density of fusion reaction50Ti+249Bk within the framework of TDHF model[44]

        在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中,TDHF 模型通過引入粒子數(shù)投影方法得到產(chǎn)物的產(chǎn)生幾率,并在近年來逐步應(yīng)用到超重區(qū)核素的產(chǎn)生截面計(jì)算。文獻(xiàn)[46]在TDHF 框架下發(fā)現(xiàn)238U+124Sn 反應(yīng)中,由于逆向準(zhǔn)裂變過程,124Sn 能夠向238U 轉(zhuǎn)移大量核子從而形成新的超重核素。文獻(xiàn)[47]將考慮漲落效應(yīng)的隨機(jī)平均場(chǎng)(Stochastic Mean-field,SMF)模型引入到TDHF模型中計(jì)算了238U+238U 的產(chǎn)物質(zhì)量分布,并將進(jìn)一步引入GEMINI++模型得到最終退激發(fā)的類彈類靶產(chǎn)物。由于TDHF 模型沒有考慮隧穿效應(yīng),不能夠描述壘下熔合過程,同時(shí)平均場(chǎng)近似對(duì)所有反應(yīng)道進(jìn)行了平均處理,導(dǎo)致模型無法給出單個(gè)反應(yīng)道的信息,也容易缺失集團(tuán)效應(yīng)。未來在進(jìn)一步考慮漲落效應(yīng)和對(duì)關(guān)聯(lián)后,該模型將能夠更恰當(dāng)?shù)孛枋鲋仉x子反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)過程。

        4 Boltzmann 類型模型框架下的新核素合成研究

        TDHF 方程的半經(jīng)典近似是Vlasov 方程。在Boltzmann方程的基礎(chǔ)上,Uehling和Uhlenbeck引入了泡利不相容的碰撞項(xiàng),結(jié)合Vlasov 方程的漂移項(xiàng)可以得到Boltzmann-Uehling-Uhlenbeck(BUU)方程[48]。在此基礎(chǔ)上,Boltzmann類型模型通過非線性的相對(duì)論平均場(chǎng)理論或Skyrme-Hartree-Fock方法得到核子的初始分布,并通過試驗(yàn)粒子法和網(wǎng)格法進(jìn)行數(shù)值求解[49]。在添加了不同的物理量和細(xì)節(jié)處理后,該模型衍生出了各種改進(jìn)版本,如添加了同位旋效 應(yīng) 的IBUU 模型[50]、SMF 模 型[51]和Boltzmann-Langevin-Equation(BLE)模 型[52]等,各種 改進(jìn) 的Boltzmann類型模型在文獻(xiàn)[57]進(jìn)行了總結(jié)和比較。碎裂反應(yīng)能夠合成輕區(qū)滴線附近核素,對(duì)研究原子核狀態(tài)方程有著重要意義[58-59]。盡管Boltzmann 類型模型能夠準(zhǔn)確描述如集體流和粒子出射等單粒子觀測(cè)量,但在試驗(yàn)粒子法的系綜平均中失去了多體關(guān)聯(lián),導(dǎo)致其無法描述例如多重碎裂的質(zhì)量分布等多體關(guān)聯(lián)可觀測(cè)量。因此BLE 模型在碰撞項(xiàng)中引入了漲落項(xiàng)δK,得到了如下的Boltzmann-Langevin方程:

        并進(jìn)一步考慮了泡利阻塞效應(yīng)的同位旋相關(guān)性后演化出了IBLE模型[53-54],該模型在中高能的碎裂反應(yīng)產(chǎn)生輕區(qū)核素上能夠很好地復(fù)現(xiàn)實(shí)驗(yàn)值。文獻(xiàn)[54]基于IBLE 模型給出了豐質(zhì)子Z=20~25 新核素的產(chǎn)生截面,并考慮將模型發(fā)展到庫(kù)侖位壘附近的低能區(qū)來開展超重核合成的理論預(yù)言工作。盡管原則上Boltzmann類型模型能夠從核核相互作用出發(fā)推導(dǎo)出平均場(chǎng)和兩體碰撞,然而過于龐大的計(jì)算量導(dǎo)致在實(shí)際計(jì)算中,Boltzmann類型模型通常使用參數(shù)化的平均場(chǎng)和兩體碰撞,這種不自洽的處理引入了許多可調(diào)參數(shù),限制了Boltzmann 類型模型的預(yù)測(cè)能力,因此,Boltzmann 類型模型也需要將平均場(chǎng)與兩體碰撞統(tǒng)一在相同的核核相互作用中以實(shí)現(xiàn)自洽求解。

        5 結(jié)語

        超重核新核素的合成對(duì)于研究超重核素性質(zhì),檢驗(yàn)原子核殼模型理論,探索天體物理核合成的r-過程等一系列物理問題都具有重要意義。隨著近幾十年新的反應(yīng)機(jī)制的提出以及加速器和探測(cè)技術(shù)的進(jìn)步,人工合成的新超重核素?cái)?shù)量在不斷增長(zhǎng),但目前已有的實(shí)驗(yàn)設(shè)備的束流強(qiáng)度和分離探測(cè)手段仍然難以將核素版圖拓展到“超重穩(wěn)定島”,因此需要新一代的大科學(xué)裝置來提高束流強(qiáng)度和探測(cè)技術(shù),同時(shí)也需要探索新的反應(yīng)機(jī)制。

        本文介紹了重離子碰撞輸運(yùn)理論發(fā)展現(xiàn)狀和進(jìn)展,以及介紹了實(shí)驗(yàn)上合成超重核素的產(chǎn)生機(jī)制和最新研究進(jìn)展;重點(diǎn)介紹了唯象的輸運(yùn)模型DNS模型、QMD類型模型、TDHF類型模型和Boltzmann類型模型的物理思想和基本理論,并介紹了基于以上模型合成新的豐中子超重核素的理論進(jìn)展,重點(diǎn)討論了重離子熔合反應(yīng)和多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)。以DNS模型為例的唯象輸運(yùn)模型近年來廣泛應(yīng)用于超重核合成反應(yīng),然而,有限的集體自由度限制了模型對(duì)反應(yīng)過程的微觀描述能力。近年來,包括動(dòng)力學(xué)形變和激發(fā)能對(duì)殼效應(yīng)的影響被引入DNS模型,進(jìn)一步完善了理論框架。半經(jīng)典的QMD 類型和Boltzmann 類型模型也在重離子碰撞中取得了一定的成功,其中ImQMD 模型也能成功應(yīng)用于低能重離子核反應(yīng),但兩種模型都亟須得到對(duì)核核相互作用的統(tǒng)一描述來實(shí)現(xiàn)自洽求解。TDHF類型模型近年來結(jié)合密度約束和平均場(chǎng)理論,能夠自洽地描述超重核反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)過程,但平均場(chǎng)近似導(dǎo)致其無法給出單一反應(yīng)道的信息。未來加入對(duì)關(guān)聯(lián)和漲落效應(yīng)后,TDHF 類型模型在超重核合成中的應(yīng)用可以得到進(jìn)一步拓展,也能夠?qū)ζ渌暧^模型加以補(bǔ)充,完善理論預(yù)測(cè)。

        2022 年,美國(guó)的稀有同位素束流裝置FRIB(The Facility for Rare Isotope Beams)已成功出束,并測(cè)量了中子數(shù)N=28 附近靠近中子滴線的新核素的半衰期[60],該裝置能夠加速包括238U 在內(nèi)的重離子束流能量達(dá)到200 MeV·u-1,預(yù)期合成1 000 種豐中子新核素[61]。中國(guó)惠州的強(qiáng)流重離子加速器HIAF(High Intensity heavy-ion Accelerator Facility)也預(yù)計(jì)在2025年投入運(yùn)行,該裝置能夠提供最強(qiáng)的低能重離子束流來合成新的超重元素[62],并獨(dú)創(chuàng)了應(yīng)用在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)的豐中子重核分離器。日本RIKEN 的SRILAC(the Superconducting RIKEN Linear Accelerator)在2019 年初步完工,將加速的束流能量從5.5 MeV·u-1提高到6.5 MeV·u-1,產(chǎn)生的高強(qiáng)度51V 束流預(yù)期能夠加快119 號(hào)元素的合成進(jìn)程[8,63]。德國(guó)GSI 實(shí)驗(yàn)室的FAIR 和法國(guó)的GANILSPIRAL2 在建成后也能夠分別提供1~2 GeV·u-1和14.5 MeV·u-1的重離子束流,俄羅斯Dubna/FLNR實(shí)驗(yàn)室于2018年建成的DC-280回旋加速器束流強(qiáng)度可高達(dá)20 μA,能夠?qū)⒊睾说漠a(chǎn)生率提高約兩個(gè)數(shù)量級(jí),其下一個(gè)研究目標(biāo)就是合成新的超重區(qū)核素[15]。隨著新一代大科學(xué)裝置投入使用,核物理學(xué)家有望在未知的超重核素性質(zhì)和合成機(jī)制上取得新的突破,也能夠進(jìn)一步檢驗(yàn)和完善現(xiàn)有的輸運(yùn)模型。

        作者貢獻(xiàn)聲明張明昊負(fù)責(zé)論文起草,修改的主要工作;張鈺海負(fù)責(zé)搜集參考文獻(xiàn),以及修改論文的部分內(nèi)容;李靜靜負(fù)責(zé)修改論文的模型內(nèi)容;唐娜負(fù)責(zé)修改論文的部分內(nèi)容;孫帥負(fù)責(zé)對(duì)平均場(chǎng)部分提出參考意見;張豐收負(fù)責(zé)指導(dǎo)論文編寫,審核、把關(guān)論文的科學(xué)性、嚴(yán)謹(jǐn)性。

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