張明昊 張鈺海 李靜靜 唐 娜 孫 帥 張豐收,,3
1(射線束技術(shù)教育部重點實驗室 北京師范大學(xué)核科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 北京 100875)
2(北京市科學(xué)技術(shù)研究院 輻射技術(shù)研究所 北京 100875)
3(蘭州重離子加速器國家實驗室原子核理論研究中心 蘭州 730000)
1966 年,Myers 和Swiatecki 基于殼模型理論預(yù)言在質(zhì)子數(shù)Z=114、中子數(shù)N=184 附近存在一個穩(wěn)定性遠超其他超重核素的“超重穩(wěn)定島”[1]。最新的理論模型也預(yù)言在Z=120或126、N=184處存在著雙滿殼[2-3],由此,登陸“超重穩(wěn)定島”、探索核素的質(zhì)量和電荷極限一直是核物理學(xué)的前沿問題。20 世紀(jì)80 年 代 以 來,德 國 的GSI(Gesellschaft für Schwerionenforschung)重離子加速系統(tǒng)、俄羅斯的Dubna/FLNR-DRIBs(Dubna Radioactive Ion Beam accelerator complex)、日本的RIKEN-RARF(RIKEN Accelerator Research Facility)、美國的Berkeley-88英寸回旋加速器(88-inch cyclotron complex)以及我國蘭州 的HIRFL(Heavy Ions Research Facility in Lanzhou)[4]等大型重離子加速器相繼建成,使得核物理學(xué)家可以進一步將核素版圖向超重區(qū)拓展。其中德國GSI實驗室通過以208Pb和209Bi為靶的冷熔合反應(yīng)發(fā)現(xiàn)了107~112 號元素[5],日本RIKEN 實驗室通過冷熔合反應(yīng)70Zn+209Bi 合成了113 號元素[6],而俄羅斯Dubna實驗室通過48Ca轟擊錒系元素靶的熱熔合反應(yīng)合成了114~118號元素[7],填滿了元素周期表的第七周期。2022 年,日本RIKEN(Rikagaku Kenkyūjyo)實驗室提取了熔合反應(yīng)51V+248Cm 的準(zhǔn)彈性散射位壘分布,并由此估算出了通過該反應(yīng)合成119 號元素的最佳入射能量[8]。俄羅斯Dubna 實驗室通過熔合反應(yīng)48Ca+243Am 合成了286Mc,并在衰變產(chǎn)物中發(fā)現(xiàn)了新核素264Lr[9-10]。中國科學(xué)院近代物理研究所通過熔合反應(yīng)分別合成了204Ac和207Th[11-12],同時也與美國阿貢國家實驗室合作合成了251Lr[13]。截至2022 年末,核物理學(xué)家已經(jīng)發(fā)現(xiàn)了3 338 個核素[14],其中超鈾核素317 個,如圖1 所示,其中交叉線區(qū)域代表了理論預(yù)言的“超重穩(wěn)定島”區(qū)域。然而,在超重區(qū)域和豐中子重核區(qū)域預(yù)計還有5 000 多種理論預(yù)言存在的核素還未被發(fā)現(xiàn)[15]。
圖1 截至到2022年底已知的317超鈾核素Fig.1 The 317 transuranium nuclides that were known by the end of 2022
目前,實驗上對于Z> 103的超重核素的合成方式主要是熔合反應(yīng),其產(chǎn)生截面普遍在nb 到fb 量級,且隨著生成的超重核質(zhì)子數(shù)增加,其產(chǎn)生截面呈下降趨勢,實驗上分辨產(chǎn)物十分困難[16],因此,理論對最佳彈靶組合和入射能的預(yù)言十分關(guān)鍵。此外,熔合反應(yīng)中選擇穩(wěn)定的彈靶組合將導(dǎo)致合成的新核素多為缺中子一側(cè),因此,也需要探索超重核合成的新機制來合成豐中子區(qū)超重核素。2018 年,Wuenschel 等[17]利用238U+232Th 的多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)測量到大量的α 粒子發(fā)射,與實驗數(shù)據(jù)和理論計算的結(jié)果對比顯示很有可能生成了原子序數(shù)高達116的未知豐中子核素,只是受限于探測手段的限制沒有測到相關(guān)產(chǎn)物的截面信息。隨著未來探測技術(shù)的進步,多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)很有希望成為新的合成豐中子區(qū)和“超重島”區(qū)域超重核的途徑[18]。
為了準(zhǔn)確描述超重核合成的動力學(xué)過程,精確預(yù)言超重核的產(chǎn)生截面和入射能量,核物理學(xué)家發(fā)展了不同的輸運模型,其中包括唯象的核擴散模型[19]、兩步模型[20]、核子集體化模型[21]、擦邊碰撞(GRAZING)模型[22]和雙核系統(tǒng)(Dinuclear System,DNS)模型[23-32]等,以及量子分子動力學(xué)類型(QMD(Quantum Molecular Dynamics)-like)模 型[33-41]、TDHF(Time-dependent Hartree-Fock)模 型[42-47],Boltzmann 類型(Boltzmann-like)模型[33,47-54]等微觀輸運模型,這些模型在描述重離子碰撞中都取得不同程度的成功。但由于各模型對動力學(xué)過程的近似處理有所區(qū)別,不同模型在預(yù)言新核素產(chǎn)生的最佳彈靶組合和產(chǎn)生截面等問題上得到的結(jié)果會有所不同[55]。
在唯象的輸運模型中,通過引入部分集體坐標(biāo)建立動力學(xué)演化方程來描述核反應(yīng)的動力學(xué)過程,從而忽略了內(nèi)部核子的復(fù)雜運動,減少了計算量,能夠廣泛地用于庫侖位壘附近的重離子碰撞反應(yīng)。以DNS模型為例,該模型由Volkov提出,經(jīng)過Adamian等發(fā)展后可以應(yīng)用于熔合反應(yīng)和多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)[23]。如圖2所示,在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中,彈核與靶核發(fā)生準(zhǔn)彈性或深度非彈性散射,從而形成類彈類靶碎片。在跨過庫侖位壘形成雙核系統(tǒng)的演化過程中發(fā)生準(zhǔn)裂變過程也會形成類彈類靶碎片,兩種碎片通過退激發(fā)形成類彈類靶產(chǎn)物。在熔合反應(yīng)中,克服庫侖位壘形成的雙核系統(tǒng)在勢能面的驅(qū)動下沿質(zhì)量不對稱自由度演化,形成緊湊形狀的復(fù)合核。處于激發(fā)態(tài)的復(fù)合核可能會發(fā)生裂變反應(yīng),也可能通過蒸發(fā)輕粒子來退激發(fā)到基態(tài),最終形成目標(biāo)核。
圖2 基于DNS模型描述的熔合反應(yīng)和多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)不同階段示意圖Fig.2 Schematic illustration of fusion and MNT reactions within the DNS model framework
在DNS 模型框架中,熔合反應(yīng)可以分為俘獲、熔合和存活過程,產(chǎn)生截面表示如下[24]:
基于DNS模型,文獻[25]發(fā)現(xiàn)穩(wěn)定束流36S生成缺中子核素280-283Fl 的產(chǎn)生截面更高,而豐中子放射性核素46Ar誘發(fā)的反應(yīng)在束流強度足夠的情況下也可以得到新的豐中子核素290-292Fl。文獻[26]探討了方向效應(yīng)對熱熔合反應(yīng)產(chǎn)生截面的影響,如圖3 所示,其中加粗曲線是對不同角度的平均結(jié)果。在考慮方向效應(yīng)后,DNS 模型能夠很好地符合實驗值,由此計算通過熔合反應(yīng)48Ca+252Es 和48Ca+257Fm 合成Z=119 和Z=120 號超重元素的產(chǎn)生截面分別為0.32 pb 和0.23 pb。由于只考慮了質(zhì)量不對稱自由度下的核子轉(zhuǎn)移,在DNS模型中缺失了動力學(xué)因素對熔合反應(yīng)的影響。因此,文獻[27]在模型中引入了方向效應(yīng)和動力學(xué)形變,并計算了熔合反應(yīng)合成293,295,296Og的產(chǎn)生截面在0.1~0.2 pb之間。
圖3 DNS模型對48Ca+238U反應(yīng)生成Cn同位素的理論產(chǎn)生截面與實驗值的比較[26]Fig.3 Comparison of calculated DNS model results with experimental data in the production cross sections of Cn isotopes in the 48Ca+238U reaction[26]
多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)的俘獲過程計算與熔合反應(yīng)相同[24],其初始碎片產(chǎn)生截面計算如下:σpr(Z1,N1,Ec.m.) =
式中:P(Z1,N1,t=τint)為通過勢能面得出的碎片分布幾率[24]。初始碎片通常處于激發(fā)態(tài),需要通過蒸發(fā)粒子或裂變進行退激發(fā)產(chǎn)生次級碎片,該過程通常采用統(tǒng)計模型GEMINI 或GEMINI++進行計算。在文獻[28]中驗證了DNS 模型在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)的可靠性,并在此基礎(chǔ)上預(yù)言了通過238U+252Cf 反應(yīng)產(chǎn)生4 個新的Rf 核素的產(chǎn)生截面。文獻[29]發(fā)現(xiàn)GRAZING模型與DNS模型框架下的多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)機理有著互補性,將兩種模型相結(jié)合可以顯著改善理論對多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)產(chǎn)生截面實驗結(jié)果的描述,文獻[30]由此進一步計算了通過132Sn+249Cf生成Z= 99~102的豐中子核素的產(chǎn)生截面。文獻[31]引入了形變自由度和蒙特卡羅(Monte Carlo)退激發(fā)方法,發(fā)展出了改進的DNS-sysu 模型,并基于該改進模型探討了多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中彈核的影響,發(fā)現(xiàn)238U 束流在產(chǎn)生豐中子重核上更有優(yōu)勢。此外DNS 模型也可應(yīng)用于多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中的前平衡結(jié)團發(fā)射研究[32],但在核子轉(zhuǎn)移過程中,DNS 模型只考慮了單核子的級聯(lián)轉(zhuǎn)移,缺失了極端豐中子或豐質(zhì)子核中可能存在的集團轉(zhuǎn)移,同時唯象輸運模型中有限的集體坐標(biāo)無法給出核反應(yīng)中間過程中的動力學(xué)信息,因此也需要發(fā)展微觀輸運模型來追蹤核反應(yīng)的整個過程。
QMD 模型是一種基于分子動力學(xué)思想的微觀動力學(xué)模型,能夠更加全面地描述核反應(yīng)的整個過程,給出全過程的各種中間信息。在QMD 模型框架下,每個核子的單粒子波函數(shù)通過相干態(tài)的高斯波包來描述如下[33-34]:
在該框架下首先需要利用Monte Carlo 方法抽樣在相空間初始化彈靶,利用輸入的原子核的基態(tài)性質(zhì)對抽樣的原子核進行篩選,合格的初始核將在平均場中遵循正則運動方程進行動力學(xué)演化,由此最后得到每個核子的坐標(biāo)和動量分布。QMD 模型在模擬核反應(yīng)過程中是逐個事件模擬,能夠考慮多體關(guān)聯(lián)和漲落,但除了以高斯波包處理核子外,QMD模型的物理思想和經(jīng)典的分子動力學(xué)相同,導(dǎo)致其無法應(yīng)用到低能重離子的反應(yīng)當(dāng)中。為了更加準(zhǔn)確地描述重離子碰撞,在此框架下發(fā)展出了多種經(jīng)過檢驗的改進模型,如考慮同位旋的IQMD 模型[35-36],加 入 唯 象 泡 利 勢 的EQMD 模 型[37]以 及ImQMD 模型[38-39],其中ImQMD 模型引入了相空間約束、表面項和對稱能項等改進項,能夠很好地再現(xiàn)較低能區(qū)的重離子碰撞實驗數(shù)據(jù)。
在ImQMD 模型中,如果兩個獨立的核能夠克服庫侖位壘,并且復(fù)合核在旋轉(zhuǎn)或震蕩過程中單體密度保持穩(wěn)定,則認為發(fā)生了熔合反應(yīng)。由此通過大量的模擬事件可以統(tǒng)計得出給定入射能量的熔合截面。文獻[39]將ImQMD模型對48Ca+208Pb反應(yīng)生成No同位素產(chǎn)生截面的計算結(jié)果與DNS模型的計算結(jié)果和實驗值進行了對比,驗證了ImQMD 模型在熔合反應(yīng)的可靠性。由此,基于ImQMD 模型給出了243-248No同位素的最佳彈靶組合。
對于庫侖因子ZpZt≥1 600的重體系,其強烈的庫侖排斥抑制了復(fù)合核的形成,導(dǎo)致彈靶會通過形成頸部進行核子交換到彈靶分離為止[56],形成的激發(fā)態(tài)類彈類靶碎片在退激發(fā)后得到最終的產(chǎn)生碎片。文獻[40]將DNS 模型和ImQMD 模型計算的136Xe+208Pb 反應(yīng)的初始碎片分布與實驗值(圖4)進行了比較,發(fā)現(xiàn)由于考慮了動力學(xué)漲落效應(yīng),ImQMD 模型在轉(zhuǎn)移較多核子的情況能更好地復(fù)現(xiàn)實驗值。同樣,基于ImQMD模型,文獻[41]研究了反應(yīng)238U+238U 生成超鈾核素的產(chǎn)生截面,發(fā)現(xiàn)由于裂變位壘的同位旋依賴性,豐中子核素254-256Cf 的產(chǎn)生截面比249Cf小近三個量級。由于需要逐個事件模擬,QMD類型模型計算重離子碰撞需要大量的模擬事件。為了節(jié)約計算時間,在計算體系的N體波函數(shù)時采用了單個核子波函數(shù)的直積,沒有考慮反對稱性,同時QMD 類型模型也缺失了自旋-軌道相互作用,導(dǎo)致其不能合理地處理殼效應(yīng),因此也需要發(fā)展自動包括交換反對稱性等量子效應(yīng)的微觀輸運模型。
圖4 DNS模型和ImQMD模型對136Xe+208Pb反應(yīng)的初始碎片質(zhì)量分布計算與實驗值的比較[40]Fig.4 Comparison of the mass distributions calculated by DNS and ImQMD models with the experimental data of reaction 136Xe+208Pb[40]
在基于平均場近似的TDHF 模型中,多體波函數(shù)Ψ(r,t)可通過單粒子態(tài)?λ(r,t)的Slater行列式表達為。通過對作用量S求變分求出TDHF方程[42]:
其核子間復(fù)雜的相互作用通過Skyrme 相互作用來描述。TDHF模型的理論框架包含了交換反對稱性和泡利不相容原理等量子屬性,同時其計算不依賴反應(yīng)體系,沒有可調(diào)的參數(shù),增加了預(yù)測的可信度。在核子轉(zhuǎn)移過程中,首先,由Hartree-Fock 方程求解出基態(tài)波函數(shù);之后,根據(jù)初始的相對距離和碰撞參數(shù),對波函數(shù)進行平移,代入TDHF方程中求解出每一時刻的波函數(shù),由此得到物理量每一時刻的期望值,能夠自洽地描述原子核反應(yīng)的動力學(xué)過程。
通過對TDHF的動力學(xué)演化得到的密度分布做約束,可得到密度約束的TDHF(DC-TDHF)模型,可用來提取重離子反應(yīng)中微觀原子核-原子核相互作用勢,并利用入射波邊界條件(Incoming Wave Boundary Condition,IWBC)方法求解熔合幾率。文獻[43]在DC-TDHF模型框架下探討了Skyrme相互作用中的張量力對熔合反應(yīng)的影響,發(fā)現(xiàn)添加的張量力項抑制了壘下區(qū)域的熔合截面。文獻[44]進一步通過DC-TDHF 模型研究了確認了通過50Ti+249Bk生成Z=119 的復(fù)合核的可行性,如圖5 所示。同時TDHF 模型也能與宏觀模型結(jié)合,給出更加精確的預(yù)測。文獻[45]通過在耦合道模型和核擴散模型中引入TDHF 模型的約束,成功復(fù)現(xiàn)了冷熔合反應(yīng)生成復(fù)合核Z為102、104和106的俘獲和熔合截面。
圖5 TDHF模型計算熔合反應(yīng)50Ti+249Bk的質(zhì)量密度隨時間演化圖像[44]Fig.5 Time evolution of the mass density of fusion reaction50Ti+249Bk within the framework of TDHF model[44]
在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)中,TDHF 模型通過引入粒子數(shù)投影方法得到產(chǎn)物的產(chǎn)生幾率,并在近年來逐步應(yīng)用到超重區(qū)核素的產(chǎn)生截面計算。文獻[46]在TDHF 框架下發(fā)現(xiàn)238U+124Sn 反應(yīng)中,由于逆向準(zhǔn)裂變過程,124Sn 能夠向238U 轉(zhuǎn)移大量核子從而形成新的超重核素。文獻[47]將考慮漲落效應(yīng)的隨機平均場(Stochastic Mean-field,SMF)模型引入到TDHF模型中計算了238U+238U 的產(chǎn)物質(zhì)量分布,并將進一步引入GEMINI++模型得到最終退激發(fā)的類彈類靶產(chǎn)物。由于TDHF 模型沒有考慮隧穿效應(yīng),不能夠描述壘下熔合過程,同時平均場近似對所有反應(yīng)道進行了平均處理,導(dǎo)致模型無法給出單個反應(yīng)道的信息,也容易缺失集團效應(yīng)。未來在進一步考慮漲落效應(yīng)和對關(guān)聯(lián)后,該模型將能夠更恰當(dāng)?shù)孛枋鲋仉x子反應(yīng)的動力學(xué)過程。
TDHF 方程的半經(jīng)典近似是Vlasov 方程。在Boltzmann方程的基礎(chǔ)上,Uehling和Uhlenbeck引入了泡利不相容的碰撞項,結(jié)合Vlasov 方程的漂移項可以得到Boltzmann-Uehling-Uhlenbeck(BUU)方程[48]。在此基礎(chǔ)上,Boltzmann類型模型通過非線性的相對論平均場理論或Skyrme-Hartree-Fock方法得到核子的初始分布,并通過試驗粒子法和網(wǎng)格法進行數(shù)值求解[49]。在添加了不同的物理量和細節(jié)處理后,該模型衍生出了各種改進版本,如添加了同位旋效 應(yīng) 的IBUU 模型[50]、SMF 模 型[51]和Boltzmann-Langevin-Equation(BLE)模 型[52]等,各種 改進 的Boltzmann類型模型在文獻[57]進行了總結(jié)和比較。碎裂反應(yīng)能夠合成輕區(qū)滴線附近核素,對研究原子核狀態(tài)方程有著重要意義[58-59]。盡管Boltzmann 類型模型能夠準(zhǔn)確描述如集體流和粒子出射等單粒子觀測量,但在試驗粒子法的系綜平均中失去了多體關(guān)聯(lián),導(dǎo)致其無法描述例如多重碎裂的質(zhì)量分布等多體關(guān)聯(lián)可觀測量。因此BLE 模型在碰撞項中引入了漲落項δK,得到了如下的Boltzmann-Langevin方程:
并進一步考慮了泡利阻塞效應(yīng)的同位旋相關(guān)性后演化出了IBLE模型[53-54],該模型在中高能的碎裂反應(yīng)產(chǎn)生輕區(qū)核素上能夠很好地復(fù)現(xiàn)實驗值。文獻[54]基于IBLE 模型給出了豐質(zhì)子Z=20~25 新核素的產(chǎn)生截面,并考慮將模型發(fā)展到庫侖位壘附近的低能區(qū)來開展超重核合成的理論預(yù)言工作。盡管原則上Boltzmann類型模型能夠從核核相互作用出發(fā)推導(dǎo)出平均場和兩體碰撞,然而過于龐大的計算量導(dǎo)致在實際計算中,Boltzmann類型模型通常使用參數(shù)化的平均場和兩體碰撞,這種不自洽的處理引入了許多可調(diào)參數(shù),限制了Boltzmann 類型模型的預(yù)測能力,因此,Boltzmann 類型模型也需要將平均場與兩體碰撞統(tǒng)一在相同的核核相互作用中以實現(xiàn)自洽求解。
超重核新核素的合成對于研究超重核素性質(zhì),檢驗原子核殼模型理論,探索天體物理核合成的r-過程等一系列物理問題都具有重要意義。隨著近幾十年新的反應(yīng)機制的提出以及加速器和探測技術(shù)的進步,人工合成的新超重核素數(shù)量在不斷增長,但目前已有的實驗設(shè)備的束流強度和分離探測手段仍然難以將核素版圖拓展到“超重穩(wěn)定島”,因此需要新一代的大科學(xué)裝置來提高束流強度和探測技術(shù),同時也需要探索新的反應(yīng)機制。
本文介紹了重離子碰撞輸運理論發(fā)展現(xiàn)狀和進展,以及介紹了實驗上合成超重核素的產(chǎn)生機制和最新研究進展;重點介紹了唯象的輸運模型DNS模型、QMD類型模型、TDHF類型模型和Boltzmann類型模型的物理思想和基本理論,并介紹了基于以上模型合成新的豐中子超重核素的理論進展,重點討論了重離子熔合反應(yīng)和多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)。以DNS模型為例的唯象輸運模型近年來廣泛應(yīng)用于超重核合成反應(yīng),然而,有限的集體自由度限制了模型對反應(yīng)過程的微觀描述能力。近年來,包括動力學(xué)形變和激發(fā)能對殼效應(yīng)的影響被引入DNS模型,進一步完善了理論框架。半經(jīng)典的QMD 類型和Boltzmann 類型模型也在重離子碰撞中取得了一定的成功,其中ImQMD 模型也能成功應(yīng)用于低能重離子核反應(yīng),但兩種模型都亟須得到對核核相互作用的統(tǒng)一描述來實現(xiàn)自洽求解。TDHF類型模型近年來結(jié)合密度約束和平均場理論,能夠自洽地描述超重核反應(yīng)的動力學(xué)過程,但平均場近似導(dǎo)致其無法給出單一反應(yīng)道的信息。未來加入對關(guān)聯(lián)和漲落效應(yīng)后,TDHF 類型模型在超重核合成中的應(yīng)用可以得到進一步拓展,也能夠?qū)ζ渌暧^模型加以補充,完善理論預(yù)測。
2022 年,美國的稀有同位素束流裝置FRIB(The Facility for Rare Isotope Beams)已成功出束,并測量了中子數(shù)N=28 附近靠近中子滴線的新核素的半衰期[60],該裝置能夠加速包括238U 在內(nèi)的重離子束流能量達到200 MeV·u-1,預(yù)期合成1 000 種豐中子新核素[61]。中國惠州的強流重離子加速器HIAF(High Intensity heavy-ion Accelerator Facility)也預(yù)計在2025年投入運行,該裝置能夠提供最強的低能重離子束流來合成新的超重元素[62],并獨創(chuàng)了應(yīng)用在多核子轉(zhuǎn)移反應(yīng)的豐中子重核分離器。日本RIKEN 的SRILAC(the Superconducting RIKEN Linear Accelerator)在2019 年初步完工,將加速的束流能量從5.5 MeV·u-1提高到6.5 MeV·u-1,產(chǎn)生的高強度51V 束流預(yù)期能夠加快119 號元素的合成進程[8,63]。德國GSI 實驗室的FAIR 和法國的GANILSPIRAL2 在建成后也能夠分別提供1~2 GeV·u-1和14.5 MeV·u-1的重離子束流,俄羅斯Dubna/FLNR實驗室于2018年建成的DC-280回旋加速器束流強度可高達20 μA,能夠?qū)⒊睾说漠a(chǎn)生率提高約兩個數(shù)量級,其下一個研究目標(biāo)就是合成新的超重區(qū)核素[15]。隨著新一代大科學(xué)裝置投入使用,核物理學(xué)家有望在未知的超重核素性質(zhì)和合成機制上取得新的突破,也能夠進一步檢驗和完善現(xiàn)有的輸運模型。
作者貢獻聲明張明昊負責(zé)論文起草,修改的主要工作;張鈺海負責(zé)搜集參考文獻,以及修改論文的部分內(nèi)容;李靜靜負責(zé)修改論文的模型內(nèi)容;唐娜負責(zé)修改論文的部分內(nèi)容;孫帥負責(zé)對平均場部分提出參考意見;張豐收負責(zé)指導(dǎo)論文編寫,審核、把關(guān)論文的科學(xué)性、嚴謹性。