王慶乙

（北京礦產(chǎn)地質(zhì)研究院有限責(zé)任公司，北京 100012）

0 前言

我國(guó)礦產(chǎn)資源勘查，已進(jìn)入深地資源階段，據(jù)此，研發(fā)了新的電磁方法，它們分別是極低頻電磁法（WEM）、多通道瞬變電磁法（MTEM）、電性源短偏移瞬變電磁法（SOTEM）和廣域電磁法以及相關(guān)檢測(cè)電磁法。筆者在學(xué)習(xí)和了解的基礎(chǔ)上，提出一些問(wèn)題，進(jìn)行討論和商榷。對(duì)極低頻電磁法（WEM）的長(zhǎng)波和超長(zhǎng)波的傳播，筆者認(rèn)為不是波導(dǎo)傳播，而是長(zhǎng)波與超長(zhǎng)波的繞射傳播，作為全國(guó)都能深地資源勘查的場(chǎng)源（WEM），實(shí)在是沒(méi)有必要，而且可能成為一個(gè)強(qiáng)大的干擾源。多通道瞬變電磁法（MTEM），實(shí)際上是電磁法的擬地震法的應(yīng)用。對(duì)金屬礦勘查而言，已四次引入地震法勘查，由于金屬礦體缺乏地震法所需的界面條件，未能取得應(yīng)有的效果。廣域電磁法的研發(fā)，解決了頻域電性源中區(qū)（過(guò)渡區(qū)）與近區(qū)的正確測(cè)量，是很有創(chuàng)意的。筆者認(rèn)為，水平電場(chǎng)隨著發(fā)收距的改變，具有幾何測(cè)深與頻率測(cè)深的綜合測(cè)深能力，應(yīng)發(fā)揮兩種測(cè)深互補(bǔ)效應(yīng)。此外，對(duì)于電性源頻率測(cè)深的分辨率，和場(chǎng)區(qū)的劃分，特別是對(duì)場(chǎng)區(qū)場(chǎng)量的認(rèn)識(shí)，筆者認(rèn)為很有必要商榷。對(duì)于偽隨機(jī)信號(hào)電性源電磁法來(lái)說(shuō)，當(dāng)大深度需要大極距電性源時(shí)，其長(zhǎng)導(dǎo)線與接地電極和大地構(gòu)成一個(gè)具有二階動(dòng)態(tài)特性的回路，當(dāng)m序列偽隨機(jī)信號(hào)作為電源供電，一系列矩形脈沖的波形必然遭到嚴(yán)重畸變，其自相關(guān)函數(shù)的單位脈沖與輸出的沖激響應(yīng)相去甚遠(yuǎn)。羅延鐘等（2016）采用第二種方案進(jìn)行糾正，雖在理論上存在可行性，實(shí)際上，在復(fù)雜的條件下，是難于實(shí)現(xiàn)的。至于應(yīng)用反卷積方法，復(fù)雜條件也難于實(shí)現(xiàn)，且失去了m序列隨機(jī)信號(hào)相關(guān)辨識(shí)方法的原始定義。

應(yīng)對(duì)深地資源的勘查，不應(yīng)以深度為目標(biāo)（2～5 km），必須提高探測(cè)方法分辨率才有實(shí)際意義。從這個(gè)角度來(lái)說(shuō)，新電磁方法未有新的進(jìn)展。

1 長(zhǎng)波與超長(zhǎng)波傳播機(jī)制

極低頻電磁法（WEM），是一個(gè)電極距達(dá)上百公里，電流為數(shù)百安培的巨型電性發(fā)射源（底青云等，2019）。作為在全國(guó)領(lǐng)土范圍內(nèi)，對(duì)地下10 km深度內(nèi)進(jìn)行油氣與金屬礦有效勘查的場(chǎng)源。為此，作者建立了電離層—大氣層—巖石層全空間的“天波”傳播新理論。電性源產(chǎn)生的電磁波向上傳播至電離層，由電離層底界面反射至地面，在電離層和地面之間來(lái)回反射傳播至遠(yuǎn)方。在充分考慮電離層和空氣中位移電流的影響，推導(dǎo)出適合全空間響應(yīng)的精確表達(dá)式，經(jīng)計(jì)算后，認(rèn)為極低頻電性源電磁波依靠波導(dǎo)傳播，可實(shí)現(xiàn)全國(guó)領(lǐng)土范圍內(nèi)地下10 km深度目標(biāo)的探測(cè)。

筆者認(rèn)為，在極低頻電磁法的頻率范圍內(nèi)，電磁波的波長(zhǎng)是屬于長(zhǎng)波和超長(zhǎng)波的范圍，電離層對(duì)長(zhǎng)波和超長(zhǎng)波的電磁波是吸收不反射的，它不可能在電離層和地面的波導(dǎo)傳播。電離層反射與在波導(dǎo)傳播的電磁波是屬短波（其波長(zhǎng)在10～100 m）。收音機(jī)的短波臺(tái)，可收到遙遠(yuǎn)外國(guó)的廣播，才是依靠短波通過(guò)波導(dǎo)，跨洋過(guò)海傳播被收音機(jī)接收到的。中波（波長(zhǎng)100～3000 m）已被電離層吸收，是靠在空氣中以直達(dá)波形式傳播，收音機(jī)的中波臺(tái)只能收到本地的電臺(tái)廣播，一個(gè)高達(dá)300 m的中波天線，只能傳播百公里。波長(zhǎng)再短的毫米波，電離層既不吸收也不反射，微波可直通電離層可與衛(wèi)星通訊和宇宙導(dǎo)航。

WEM 的長(zhǎng)波與超長(zhǎng)波（大地電阻率為100 Ω·m，探測(cè)深度達(dá)10 km，其極低頻為0.13 Hz），其波長(zhǎng)約為2.3×106km。電離層和導(dǎo)電大地均對(duì)它吸收，因此，只能在空氣中，以其特長(zhǎng)波長(zhǎng)的特強(qiáng)繞射性傳播，森林、建筑物、高山甚至地球曲率半徑都不能阻擋繞射而過(guò)，傳播距離可達(dá)數(shù)千乃至上萬(wàn)公里。

筆者對(duì)建設(shè)用于全國(guó)勘查的巨型電性源的必要性和可行性表示質(zhì)疑，一個(gè)固定位置和方向的電性源，不可能滿足自然界多類(lèi)礦產(chǎn)資不同產(chǎn)狀、走向勘查的要求。有可能成為工頻干擾之外，又一個(gè)全國(guó)性的寬帶人工干擾源。

2 電磁法擬地震法的應(yīng)用（MTEM）

多道瞬變電磁法（MTEM），是英國(guó)學(xué)者采用電性源隨機(jī)編碼為發(fā)射源，以陣列式多道多次覆蓋接收的擬地震方法，在油田上取得探測(cè)深度可達(dá)4 km的油氣高阻層，這是一個(gè)洋為中用的新方法，被稱(chēng)為在礦產(chǎn)資源勘查中起放大鏡找礦作用（底青云等，2019）。

Lavrent’ev et al.（1986），首次發(fā)現(xiàn)擴(kuò)散方程與波動(dòng)方程之間，可由積分變換進(jìn)行構(gòu)通，并給出了數(shù)學(xué)表達(dá)式，成為波場(chǎng)轉(zhuǎn)換的理論基礎(chǔ)。盡管該積分方程為不適定問(wèn)題，其離散的代數(shù)方程但也是病態(tài)方程，必須鄭重處理。在我國(guó)電磁法向地震法靠攏，從數(shù)據(jù)采集、處理、解釋與成像，電磁法以擬地震法的方法被應(yīng)用。

米薩克N.納比吉安（1992）《勘查地球物理電磁法 第一卷 理論》一書(shū)中明確指出，“二者方程不同，電磁波在大地中衰減非常明顯，且有頻散，故不能套用地震學(xué)的分析方法?！?/p>

筆者認(rèn)為，電磁法的波場(chǎng)傳播是以擴(kuò)散、滲透方式進(jìn)行，但仍具有反射、折射、干涉等波動(dòng)性。電磁波與地震波在傳播中的不同是電磁波場(chǎng)的頻散作用。導(dǎo)電大地傳播系數(shù)中的相位系數(shù)（β）與頻率的非線性關(guān)系，造成了電磁波的傳播中各諧波分量在相位上的相對(duì)變化，在傳播中信號(hào)失去原有波形，從而產(chǎn)生頻散效應(yīng)。據(jù)此，筆者認(rèn)為，擬地震法應(yīng)用受限于距離。長(zhǎng)距離的頻散不僅強(qiáng)度衰減嚴(yán)重，而且波形面目全非，無(wú)法根據(jù)波峰波谷確定波速與形成同相軸。

我國(guó)金屬礦找礦，曾前后4次引用地震法勘查，均未能取得效果。主要原因是，金屬礦一般產(chǎn)狀偏陡，金屬礦及其圍巖成層狀太差，構(gòu)不成地震法的有效反射（劉士毅和顏廷杰，2013）。地震法用于找金屬礦不行，擬地震法又會(huì)怎樣呢！

MTEM 擬地震法探測(cè)深度達(dá)到4 km，對(duì)于我國(guó)油氣資源向油頁(yè)巖轉(zhuǎn)型來(lái)說(shuō)，似乎又偏淺了很多。

3 廣域電磁法的討論

3.1 兩種測(cè)深的綜合

廣域電磁法是何繼善院士團(tuán)隊(duì)創(chuàng)新成果。他們利用適應(yīng)頻域電性源全區(qū)水平電場(chǎng)分量Ex的表達(dá)式，

采用編程迭代求取電阻率ρ值，它克服了CSAMT方法近區(qū)無(wú)法取值，中區(qū)取值不準(zhǔn)的困難，實(shí)現(xiàn)了頻域電性源全區(qū)電磁測(cè)深的新方法。

筆者認(rèn)為，可將（1）式分解為兩部分，即：

（2）式中

（3）式可知，為偶極平行偶極裝置的幾何電測(cè)深（隨發(fā)收距），（4）式為同裝置的輻射場(chǎng)的頻率測(cè)深。前者反映由場(chǎng)源至測(cè)點(diǎn)間一定深度的橫向電性變化，后者為測(cè)點(diǎn)下縱向的電性變化，應(yīng)增加對(duì)幾何測(cè)深的應(yīng)用，該幾何測(cè)深是傳導(dǎo)電流下的測(cè)深。在（3）式中，令，則有

（5）式正是赤道偶極裝置下的電場(chǎng)強(qiáng)度值，當(dāng)φ為任意值時(shí)，由（3）式可得

這種偶極平行偶極裝置的幾何測(cè)深，對(duì)地電剖面，表層不均性，地層界面的不平行性和水平方向地層急劇變化（斷層）有靈敏反映。這樣，兩種測(cè)深的互補(bǔ)、互驗(yàn)，可對(duì)測(cè)區(qū)內(nèi)地層的縱、橫向的電性了解，是有益處的。

幾何測(cè)深與頻率測(cè)深方向的不同，它們所測(cè)得的電阻率各不相同，但有緊密的聯(lián)系關(guān)系，如（4）式，頻率測(cè)深各頻率測(cè)得的電阻率是以幾何測(cè)深電阻率的百分?jǐn)?shù)表示，即是一個(gè)無(wú)名數(shù)）。每個(gè)測(cè)點(diǎn)幾何測(cè)深電阻率是個(gè)常數(shù)，在研究頻率測(cè)深結(jié)果時(shí)總是以1ρ歸一化的，這樣，頻率測(cè)深各頻率電阻率關(guān)系，又與幾何測(cè)深的電阻率無(wú)關(guān)。

兩種測(cè)深的分辨率是不同的。

幾何測(cè)深：

頻率測(cè)深：

對(duì)于電性源時(shí)域測(cè)深，則有

（9）式表明，電性源時(shí)域測(cè)深，由遠(yuǎn)至近，分辨率不斷增強(qiáng)。而頻域測(cè)深電場(chǎng)分量恰恰相反，這是它的不足之處。

3.2 場(chǎng)區(qū)的劃分

廣域電磁法對(duì)遠(yuǎn)區(qū)的定義，水平電場(chǎng)分量Ex其遠(yuǎn)區(qū)規(guī)定為，對(duì)磁場(chǎng)分量的遠(yuǎn)區(qū)規(guī)定為p≥13，這樣的規(guī)定作為問(wèn)題的討論是可以的，作為實(shí)際應(yīng)用未免過(guò)于苛刻，遠(yuǎn)場(chǎng)的信號(hào)太微弱了。

電磁法測(cè)深勘查，作為一種工程行為，以解決實(shí)際問(wèn)題為目標(biāo)，據(jù)筆者所知，場(chǎng)區(qū)的劃分，無(wú)論是電性源還是磁性源，都以H型地層為標(biāo)準(zhǔn)，遠(yuǎn)區(qū)與波區(qū)（r→∞）對(duì)H型地層它們的視電阻率測(cè)深曲線相差不超過(guò)5%作為遠(yuǎn)區(qū)定義的，這樣距離（r）與深度（H）的比值為即定義為遠(yuǎn)區(qū)。同樣，近區(qū)與r→0，在H型地層上它們的視電阻率曲線相差不超過(guò)5%作為近區(qū)定義，即。

3.3 場(chǎng)區(qū)場(chǎng)量認(rèn)識(shí)的錯(cuò)誤

電性源與磁性源它們產(chǎn)生的電磁波的傳播的路徑可分為天波、空氣波和地層波，天波被電離層吸收，不能返回。這樣，場(chǎng)源產(chǎn)生的電磁波場(chǎng)只有空氣波與地層波。即在空氣中傳播的輻射場(chǎng)與在大地中傳播的地層波場(chǎng)，它們的場(chǎng)量大小與性質(zhì)與發(fā)收距密切相關(guān)，即在近、中、遠(yuǎn)不同場(chǎng)區(qū)，它們的比例關(guān)系是不相同的，探測(cè)方法與效果也相應(yīng)的不同。

筆者閱讀了許多文獻(xiàn)（傅良魁，1983；湯井田和何繼善，2005；何繼善，2010；陳明生，2012；薛國(guó)強(qiáng)等，2015），發(fā)現(xiàn)一些學(xué)者對(duì)于場(chǎng)區(qū)場(chǎng)量的認(rèn)識(shí)存在一定的錯(cuò)覺(jué)。典型說(shuō)法“在遠(yuǎn)區(qū)地層波衰減殆盡，只有平面波垂直入射與MT相似”、“為了使變頻測(cè)深能力的輻射場(chǎng)占主導(dǎo)地位，應(yīng)在遠(yuǎn)區(qū)觀測(cè)。隨著觀測(cè)點(diǎn)向場(chǎng)源接近，輻射場(chǎng)的主導(dǎo)地位下降，自有場(chǎng)逐漸占優(yōu)”?！霸诮鼌^(qū)，地層波（自有場(chǎng)、一次場(chǎng)）強(qiáng)度非常大，在遠(yuǎn)區(qū)，輻射場(chǎng)占優(yōu)、占主導(dǎo)”。場(chǎng)區(qū)的場(chǎng)量真如許多文獻(xiàn)所說(shuō)的那樣嗎？筆者回答是否定的?？闪睿?）式，則（1）式可以寫(xiě)為

（3）式（4）式分別為

（11）式可知，正是赤道偶極裝置的測(cè)深電場(chǎng)強(qiáng)度，它是由地層波在r處測(cè)深的電場(chǎng)值，（12）式是頻率測(cè)深電場(chǎng)值，它是輻射場(chǎng)在r處產(chǎn)生電場(chǎng)值，是以地層波強(qiáng)度為單位的頻率測(cè)深電場(chǎng)值。

在遠(yuǎn)區(qū)，按廣域電磁法的規(guī)定，將P=9,k=（1 +i）p 代入（12）式，

可得：

在近區(qū)，按=0.1計(jì)算，=1.414×0.1代入（12）式可得

計(jì)算結(jié)果，具有顛覆性的認(rèn)識(shí)。（13）式表明，在遠(yuǎn)區(qū)，地層波強(qiáng)度仍占主導(dǎo)地位，輻射波只占地層波強(qiáng)度的百分之一，遠(yuǎn)區(qū)越遠(yuǎn)，輻射場(chǎng)越接近平面波，但強(qiáng)度很弱了。在近區(qū)，地層波很強(qiáng)，輻射波也增強(qiáng)更快。從（13）式至（14）式可知，輻射場(chǎng)在近區(qū)增強(qiáng)至地層波強(qiáng)度的50%。由于輻射場(chǎng)遠(yuǎn)區(qū)弱、近區(qū)強(qiáng)。因此，電磁測(cè)深近區(qū)的精度遠(yuǎn)高于遠(yuǎn)區(qū)，這是近區(qū)時(shí)域電磁測(cè)深的優(yōu)勢(shì)所在（電性源頻率測(cè)深水平電場(chǎng)Ex除外）。一個(gè)輻射源，近區(qū)場(chǎng)的強(qiáng)度要高于遠(yuǎn)區(qū)，這是個(gè)常識(shí)問(wèn)題，不應(yīng)得出遠(yuǎn)區(qū)輻射場(chǎng)強(qiáng)度高于近區(qū)的錯(cuò)誤認(rèn)識(shí)。

4 電性源電磁法相關(guān)檢測(cè)應(yīng)用的商榷

4.1 電性源自身的動(dòng)態(tài)特性

電性源裝置，是由信號(hào)源通過(guò)兩條長(zhǎng)導(dǎo)線和接地電極與大地接通，構(gòu)成信號(hào)源電流回路。長(zhǎng)導(dǎo)線除了有電阻外，還有電感和電容存在。接地電極（電子導(dǎo)體）與大地（離子導(dǎo)體）在電流流過(guò)時(shí)將產(chǎn)生電解、電滲等電化學(xué)作用，導(dǎo)致接地阻抗與電流的非線性關(guān)系。如不考慮接地阻抗的非線性關(guān)系，電性源裝置是一個(gè)由電阻、電感和電容相串聯(lián)的回路。這是一個(gè)具有二階動(dòng)態(tài)特性的回路，有兩個(gè)固有頻率。由于電阻R與電感L和電容C的關(guān)系不同。當(dāng)電壓源信號(hào)接入可能形成過(guò)阻尼、欠阻尼或臨界阻尼不同的過(guò)渡過(guò)程，造成流入大地電流波形畸變。即使采用恒流源供電，由于m偽隨機(jī)信號(hào)是不同寬度矩形脈沖組合，在脈沖的前后沿產(chǎn)生延時(shí)，使矩形脈沖失真嚴(yán)重，此外，電信源大回路對(duì)工頻以及各種電磁干擾的感應(yīng)耦合的疊加，使輸入大地信號(hào)的自相關(guān)函數(shù)失去δ函數(shù)的波形，這樣，通過(guò)輸入輸出互相關(guān)函數(shù)，求取大地δ函數(shù)的沖激響應(yīng)函數(shù)將產(chǎn)生嚴(yán)重的失真，這是第一方案（羅延鐘等，2015）失利的主因。

4.2 第二方案的討論

羅延鐘等（2016）采用的第二方案，是不求取大地的沖激函數(shù)響應(yīng)，改為求取輸入、輸出傳輸函數(shù)Z(iω)。是將失真了m偽隨機(jī)信號(hào)加上所有干擾信號(hào)作為大地輸入信號(hào)，求其自相關(guān)函數(shù)的傅氏變換，同時(shí)將輸入自相關(guān)函數(shù)與輸出信號(hào)也作互相關(guān)函數(shù)的傅氏變換，通過(guò)兩個(gè)傅氏變換的功率譜密度函數(shù)Sx(iω)和Sxy(iω)的比值，獲得大地輸入和輸出的傳輸函數(shù)Z(iω)。高晉占（2011）是第二方案的原創(chuàng)者，他認(rèn)為，只要干擾與信號(hào)不相關(guān)，在理論上是可以消除干擾的。但在實(shí)際應(yīng)用中，同時(shí)也指出這個(gè)條件未必能很好的滿足。第二方案實(shí)施者也指出，對(duì)傳輸函數(shù)Z(iω)進(jìn)行反傅氏變換，所得沖激響應(yīng)會(huì)引入較大誤差。也說(shuō)明了第二方案在實(shí)際應(yīng)用中存在不穩(wěn)定性的問(wèn)題。

至于，反卷積方案（武欣，2015），只能是一個(gè)熱門(mén)話題。

4.3 實(shí)例的對(duì)比

筆者閱讀了KTY-1型相關(guān)檢測(cè)儀在安徽省銅陵冬瓜山礦上的測(cè)試（羅光中，2010①）。冬瓜山礦區(qū)工頻干擾竟達(dá)到330 mV的高強(qiáng)度，相關(guān)檢測(cè)儀重復(fù)觀測(cè)的均方相對(duì)誤差能達(dá)到0.743%的高精度，受到專(zhuān)家們的好評(píng)和肯定。但實(shí)測(cè)結(jié)果與當(dāng)年干擾很小的老資料對(duì)比，卻有不小的差別。隨著測(cè)深電極距的加大，等值線反映地質(zhì)體的形態(tài)與規(guī)模有所不同，特別是礦體的電阻率，老資料處于低阻帶中（圖1），而相關(guān)檢測(cè)的礦體最厚處，卻在高阻體中（圖2）。筆者收集同剖面的多次CSAMT資料，礦體都處于厚低阻帶中。

圖1 老資料（干擾?。┏Ｒ?guī)電測(cè)深剖面

圖2 抗強(qiáng)干擾電測(cè)深剖面

筆者認(rèn)為，m偽隨機(jī)信號(hào)的相關(guān)檢測(cè)，雖然在工程和醫(yī)學(xué)應(yīng)用中獲得很好效果。但引入電磁法，由于條件的不同，尚需在實(shí)際應(yīng)用中得以考查和驗(yàn)證。

5 結(jié)語(yǔ)

（1）本文討論了五種電磁新方法。其中極低頻電磁法（WEM）、多通道瞬變電磁法（MTEM）、電性源短偏移瞬變電磁法（SOTEM），3種電磁法是專(zhuān)門(mén)應(yīng)對(duì)我國(guó)深地資源勘查研發(fā)的，它們分別以10 km、4 km、1.5 km的勘查深度，包攬我國(guó)金屬礦和油氣資源的有效勘查。筆者對(duì)這3種電磁法能有效的解決我國(guó)深地資源勘查問(wèn)題是不能認(rèn)同的。人工場(chǎng)源電磁法，無(wú)論從探測(cè)深度還是分辨率都不如地震法，如今電磁法挑戰(zhàn)地震法成為油氣資源深部勘查的主力方法，應(yīng)該說(shuō)是方向性的失誤。電磁法充其量在地震法困難地區(qū)作補(bǔ)充勘查，配合地震法提供層參數(shù)，對(duì)于金屬礦深部找礦來(lái)說(shuō)，全世界至今尚未有地震法單獨(dú)發(fā)現(xiàn)金屬礦的實(shí)例下，那么要把電磁法改造為擬地震法投入金屬礦的深部找礦，同樣是方向性的失誤。

礦產(chǎn)資源的一個(gè)重要特征是，在規(guī)模、形態(tài)、產(chǎn)狀、走向等方面是千變?nèi)f化的。這種多樣性，要求找礦方法的靈活適應(yīng)性。但是，我們要建造一個(gè)方向固定的巨型人工場(chǎng)源（WEM），供全國(guó)找礦應(yīng)用，不難預(yù)料，建造的難度極大，成本很高，利用率低，還會(huì)成為全國(guó)及鄰國(guó)一個(gè)寬帶電磁污染源。這是重大的失誤！

（2）深地資源勘查不應(yīng)以深度為目標(biāo)（2～5 km）。幾乎所有地球物理勘查方法，隨著深度增加分辨率相應(yīng)下降。所以，解決深地資源的勘查應(yīng)以提高方法分辨率為目標(biāo)，才能奏效，否則就是一句空話。一個(gè)金屬銅含量為15～20萬(wàn)t的黃銅礦體，其規(guī)模尺寸也只有百把米的一個(gè)等軸體。當(dāng)埋深在300 m時(shí)，異常清晰可見(jiàn)，當(dāng)埋深在1500 m時(shí)，異常微弱難辨。如果不提高方法的分辨能力，老方法不能從淹沒(méi)的干擾中發(fā)現(xiàn)礦體異常，那么，雖然方法探測(cè)深度可達(dá)2 km或更深，但一個(gè)中型銅礦山被丟失了。

提高方法的分辨能力，應(yīng)該重在方法原理上的提高和突破，一味的加大發(fā)射功率，終將走到盡頭。大多數(shù)地質(zhì)背景的干擾都是水漲船高，無(wú)濟(jì)于事，加強(qiáng)基礎(chǔ)理論研究，勢(shì)在必行。

（3）從方法分辨率角度，考察本文5種電磁法，應(yīng)該說(shuō)是不足和欠缺的，其中隨機(jī)信號(hào)相關(guān)檢測(cè)，在理論上是存在提高信噪比的，但是，如何適應(yīng)大深度電性源電磁法的裝備條件，有待進(jìn)一步的研究。

筆者是在學(xué)習(xí)中進(jìn)行討論的，不正之處，歡迎批評(píng)指正！

注 釋

①羅先中.2010.抗強(qiáng)干擾電法勘探技術(shù)、方法的應(yīng)用[R].北京勘察技術(shù)工程有限公司云中分公司.