邱為鋼

(湖州師范學(xué)院 公共教研部，浙江 湖州 313000)

《電動力學(xué)題解》(第2版)[1]中有這樣一道經(jīng)典的求電勢分布的題目(編號2-24)，在半徑為R的球面上，兩半球面都是等勢面，且電勢互為相反數(shù)，求球內(nèi)外空間各點(diǎn)的電勢.文獻(xiàn)[1]給出了電勢的具體表達(dá)式，但是沒有進(jìn)一步求球面上的電荷密度和半球面上的電量.本文想回答這個(gè)問題，這個(gè)有限面積球面上的電量到底有多大？

1 全空間電勢的求解

先簡要推導(dǎo)電勢的求解，具體細(xì)節(jié)可參考文獻(xiàn)[1,2].由于體系的對稱性，可以直接寫出球內(nèi)外的電勢的表達(dá)式：

(1)

(2)

這種電勢的表達(dá)式滿足拉普拉斯方程，且在球面上連續(xù)，滿足電勢在球面內(nèi)外的連續(xù)條件.在球面上有

(3)

利用勒讓德函數(shù)的正交性，得到展開系數(shù)Cl的積分表達(dá)式

(4)

其中l(wèi)為奇數(shù)，文獻(xiàn)[1]給出奇數(shù)項(xiàng)系數(shù)表達(dá)式為

(5)

2 半球面上電荷量計(jì)算

從電勢的勒讓德函數(shù)求和表達(dá)式(1)和(2)，得到球內(nèi)外兩側(cè)電場徑向分量的表示：

(6)

(7)

由高斯定理，球面的電荷密度等于這兩者之差再乘以真空介電常數(shù)，即

(8)

對半球面積分，就得到電荷的表達(dá)式

(9)

把式(8)和式(4)代入式(9)，做變量代換x=cosθ，計(jì)算得到

(10)

再利用式(4)，得到半球面上電荷量的無窮求和式

(11)

這個(gè)無窮求和沒有解析表達(dá)式，雖然有可能有多重積分表達(dá)式(便于數(shù)值計(jì)算).先看一下這個(gè)無窮求和是收斂還是發(fā)散，需要確定當(dāng)n趨向無窮大時(shí)，系數(shù)C2n+1的漸近展開式.首先把(5)式中的雙階乘表示為以下連乘形式：

(12)

然后利用伽瑪函數(shù)比值的乘積公式：

(13)

得到系數(shù)絕對值的表達(dá)式：

(14)

由對數(shù)伽瑪函數(shù)的漸近展開式[3]：

計(jì)算得到

再利用以下漸近展開式：

得到系數(shù)絕對值式(14)對數(shù)的漸近展開式：

由此得到電荷求和表達(dá)式(11)中的通項(xiàng)有這樣的漸近展開式：

(15)

由高等數(shù)學(xué)中數(shù)列斂散判斷法則，式(11)中無窮求和是發(fā)散的，即半球面上的電荷量是無窮大.

3 結(jié)論

為了維持兩個(gè)半球面上相反且有限大小的電勢，不僅兩個(gè)半球面相互要絕緣，理論上必須給半球面輸入無窮大的電量，這是不可能實(shí)現(xiàn)的．但是球面上總的電荷量為零，所以需要一個(gè)可以無限能量供應(yīng)的精靈，在赤道上隨時(shí)抽出大小相等符號相反的電荷，分到兩個(gè)絕緣的半球面上，無限長時(shí)間后，才能達(dá)到兩個(gè)半球面分別等勢.