付興賀，陳 銳

（東南大學(xué) 電氣工程學(xué)院，南京210096）

0 引 言

近百年來，坐標變換方法已廣泛應(yīng)用于電氣工程的各個領(lǐng)域，解決三相（甚至多相）交流系統(tǒng)中數(shù)學(xué)模型表征、多變量解耦及不對稱分量分析等難題［1?2］。隨著智能電網(wǎng)的提出，高品質(zhì)電機系統(tǒng)的迫切需求，以及高效電能變換的發(fā)展，交流電氣系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)日漸復(fù)雜，坐標變換方法已成為系統(tǒng)設(shè)計、建模和分析的重要手段，因此深入理解和正確使用坐標變換方法非常必要。

Clarke變換和Park變換是兩種典型的坐標變換方法，主要用于電機系統(tǒng)建模分析及驅(qū)動控制［3?4］、電力系統(tǒng)微電網(wǎng)分析［5?6］和電力電子逆變器建模［7?8］等方面。從數(shù)學(xué)角度出發(fā)，Clarke變換和Park變換實現(xiàn)了機電或電氣系統(tǒng)中物理量在不同坐標系下的表征。目前，廣大工程技術(shù)人員及專家學(xué)者已基本了解Clarke變換和Park變換，能夠嘗試應(yīng)用Clarke變換和Park變換，分析交流系統(tǒng)的動態(tài)性能。但是，也出現(xiàn)了沒能抓住坐標變換的本質(zhì)問題、對坐標變換方法使用不當?shù)那闆r，導(dǎo)致教學(xué)和科研工作偏離主題、得出錯誤結(jié)果。文獻［9］對坐標系的定義有誤，并且采用坐標變換的假設(shè)條件表述不清；文獻［10?17］將Park變換定義為從兩相靜止到兩相旋轉(zhuǎn)的坐標變換，理解有失偏頗；文獻［16］混淆了等功率和等幅值變換矩陣；文獻［10，15，17］未給出d，q坐標軸的定義，并且混淆了d，q軸的基本概念。文獻［18］雖然點明了坐標變換誤用的問題，但此類現(xiàn)象仍然沒有得到足夠重視。因此，回溯Clarke變換和Park變換的發(fā)展歷程，深究Clarke變換和Park變換的本質(zhì)內(nèi)涵，對于教學(xué)和科研工作具有重要意義和價值。

部分學(xué)者試圖從數(shù)學(xué)角度出發(fā)，重新審視Clarke變化和Park變換的推導(dǎo)過程，明確兩種變換的數(shù)學(xué)意義。文獻［18］在綜合矢量基礎(chǔ)上利用三角函數(shù)關(guān)系對ABC／αβ0變換進行了數(shù)學(xué)意義的推導(dǎo)，說明了限制條件；文獻［19?20］在基于空間旋轉(zhuǎn)坐標的基礎(chǔ)上開展了幾何分析工作，分析過程相對復(fù)雜；在三相交流系統(tǒng)的基礎(chǔ)上，文獻［21］提出了四相到任意相交流系統(tǒng)Park變換矩陣推演方式；文獻［22］利用求電感矩陣特征值的方法，解得ABC／dq0變換矩陣，該方法具有一定的普適性?？傮w而言，上述工作更多的意義在于數(shù)學(xué)或幾何證明，缺乏物理指導(dǎo)意義，同時也沒有指出坐標變換間的相互關(guān)系，沒有指明應(yīng)用過程的注意事項。在上述工作基礎(chǔ)上，本文旨在繼續(xù)加深和完善對Clarke和Park變換的認識，指出兩種變換應(yīng)用中出現(xiàn)的問題及應(yīng)對措施。

首先，本文給出了Clarke變換和Park變換的初始定義，揭示了兩種變換的初衷和目的。然后，理論推演了電機分析中常用的三相靜止坐標系、兩相靜止坐標系及兩相旋轉(zhuǎn)坐標系之間的變換，分析了幾種變換矩陣之間的聯(lián)系與差異。接著，指出了應(yīng)用中存在的混淆坐標定義、誤解坐標變換及使用不當?shù)葐栴}。最后，以永磁同步電機調(diào)速系統(tǒng)為例，開展分析和示教工作，驗證不同的變換矩陣及其誤用對系統(tǒng)性能的影響。

雖然本文不屬于技術(shù)或方法創(chuàng)新，但通過對坐標變換開展深入細致的梳理與辨析，有助于工程技術(shù)人員熟悉坐標變換的發(fā)展歷程，理解理論基礎(chǔ)，掌握使用方法。此外，對高等學(xué)校教師及學(xué)生而言，本文關(guān)于坐標變換的歷史探究、相關(guān)定義澄清及誤用糾正等方面的嘗試，也將為課堂教學(xué)、理論學(xué)習(xí)和實踐指導(dǎo)等提供借鑒和幫助。

1 Clarke變換與Park變換的初始定義

1.1 Clarke變換

1918年，F(xiàn)ortescue提出了用于分析不對稱三相系統(tǒng)的對稱分量法，即將不對稱的三相分量分解為正序、負序和零序分量。三相的正序、負序分量相序相反，零序分量幅值、相位均相同。1937年左右，Clarke提出了αβ0分量法以改進對稱分量法，簡化了電力系統(tǒng)中不對稱問題的分析。1951年，Clarke指出采用αβ0坐標系可以簡化電機中部分公式的推導(dǎo)過程［1］。因此，她將原來用于電力系統(tǒng)分析的αβ0分量法推廣到同步電機分析中，建立了瞬時相量ABC和αβ0分量、αβ0分量和dq0分量之間的變換關(guān)系。隨著坐標變換在電機領(lǐng)域中的廣泛應(yīng)用，考慮到Clarke的理論貢獻，ABC／αβ0變換逐漸被稱為了Clarke變換。

1.2 Park變換

1899年，Blondel針對凸極同步電機的結(jié)構(gòu)特點提出了雙反應(yīng)理論，用兩個相對簡單的交、直軸電樞反應(yīng)描述復(fù)雜難解的電樞反應(yīng)。即將電樞基波磁動勢Fa分解為作用在直軸上的直軸電樞反應(yīng)磁動勢Fd和作用在交軸上的交軸電樞反應(yīng)磁動勢Fq［23］。1929年，Park在雙反應(yīng)理論的基礎(chǔ)上提出了分析同步電機的一般化方法：將磁鏈、電流、電壓等三相物理量等效成隨轉(zhuǎn)子同步旋轉(zhuǎn)的直軸分量與交軸分量，消除了變量之間的耦合。根據(jù)同步電機方程及ABC與dq0坐標系之間的對應(yīng)關(guān)系，Park推導(dǎo)出由空間靜止的ABC坐標系變換到空間旋轉(zhuǎn)的dq0標系的變換式，即Park變換。在分析中，一般均假設(shè)三相對稱，故0軸略去。因此，Park變換本質(zhì)上是ABC／dq0的坐標變換方式。

2 電機分析中的坐標變換

2.1 坐標變換的目的

在直流電機中，勵磁繞組軸線方向為主磁通方向，該方向定義為直軸（d軸），電樞繞組產(chǎn)生的電樞磁動勢的軸線方向則被定義為交軸（q軸）。電樞繞組通過位于幾何中性線上的電刷與電源連接，因此，電樞磁動勢的軸線被電刷限定在q軸。d軸與q軸相差90°電角度，d軸磁場與q軸磁場正交，這是直流電機數(shù)學(xué)模型及其控制系統(tǒng)比較簡單的根本原因。

交流電機是一個多變量、非線性、強耦合的系統(tǒng)，各物理量（電壓u、電流i、磁通Φ、電磁轉(zhuǎn)矩Te等）相互關(guān)聯(lián)，存在較強的耦合。例如，電磁轉(zhuǎn)矩正比于主磁通Φ和電流i，而Φ和i是隨時間變化的函數(shù)。因此，電磁轉(zhuǎn)矩的表達式中將出現(xiàn)兩個變量的乘積項，電機的數(shù)學(xué)模型復(fù)雜。采用坐標變換的目的就是將交流電機的物理模型等效為直流電機。

在理想條件下，當空間上三相互差120°的交流電機定子繞組中通以相位互差120°、頻率為ω的三相正弦交流電時，在空間上產(chǎn)生一個角速度為ω的旋轉(zhuǎn)磁場。同理，在空間上相互垂直的兩相繞組（α，β）中通入相位互差90°、頻率為ω的兩相平衡交流電流，也能建立同樣的角速度為ω的旋轉(zhuǎn)磁場。在兩個相互垂直的靜止繞組d和q中分別通入直流電流產(chǎn)生的合成磁動勢也是靜止的。如果讓兩個繞組以一定速度旋轉(zhuǎn)，則原來靜止的合成磁動勢變?yōu)樾D(zhuǎn)磁動勢。通過控制直流電流大小和旋轉(zhuǎn)速度，可保證該旋轉(zhuǎn)磁動勢與交流電流形成的旋轉(zhuǎn)磁動勢等效，即該套直流繞組與前述的交流繞組等效。從靜止側(cè)看，d和q繞組是與三相或兩相交流繞組等效的旋轉(zhuǎn)直流繞組；從旋轉(zhuǎn)側(cè)（d和q繞組）看，它們是相互垂直的靜止直流繞組［24］。

為了表達不同繞組之間的關(guān)系，坐標變換方法應(yīng)運而生，即利用不同的坐標系用數(shù)學(xué)語言表達繞組間的等效關(guān)系。從數(shù)學(xué)角度出發(fā)，上述過程分作兩步執(zhí)行更好理解：將三相靜止交流繞組等效為兩相靜止交流繞組，再等效為兩相旋轉(zhuǎn)直流繞組，即從ABC坐標系變換到αβ0坐標系再變換到dq0坐標系。經(jīng)過上述坐標變換，交流電機具有了直流電機的特點，交流電機的數(shù)學(xué)模型大為簡化。

2.2 三相靜止到兩相靜止坐標變換

在電機分析中，常用的Clarke變換與最初的αβ0分量法在物理意義上不盡相同，但在數(shù)學(xué)意義上相似。在兩相靜止坐標系中，坐標軸可以定義為x，y或者m，n。但是，該變換由Clarke提出，并由αβ0分量法推廣而來，故坐標軸的定義保持不變，仍采用α，β變量描述。三相靜止坐標系和兩相靜止坐標系間的關(guān)系如圖1所示。

圖1 ABC／αβ0坐標變換示意圖

根據(jù)變換前后物理量之間的關(guān)系，Clarke變換包括等幅值變換和等功率變換。

2.2.1 等幅值變換

電機矢量控制中常用的是等幅值變換。根據(jù)變換前后旋轉(zhuǎn)磁場等效的原則，等幅值變換需維持綜合矢量（電流、電壓等）的幅值不變。

假設(shè)復(fù)平面上任意矢量x可以用ABC坐標系（α軸為復(fù)平面實軸，且與xa方向重合；β軸為復(fù)平面虛軸）下互差120°的分量xa，xb，xc表示。定義：

根據(jù)式（1）將x寫成復(fù)平面表達式，即：

為分析方便，引入變量x0，定義：

由式（4）可得：

將式（5）代入到式（2）中可得：

等幅值變換時，規(guī)定：

將式（7）代入到式（6）可得：

根據(jù)待定系數(shù)法，由式（8）可解得：

將解得的k，k0值代入式（2）、式（3）可得等幅值的變換形式：

將式（9）寫為矩陣形式：

式中：Cclarke為等幅值的Clarke變換矩陣。

2.2.2 等功率變換

區(qū)別于等幅值變換，在使用等功率變換矩陣時需注意保持變換前后系統(tǒng)的功率不變［25］。

如圖1所示，結(jié)合上述原則，有：

式中：iα和iβ表示αβ坐標系下的兩相電流；iA，iB和iC表示ABC坐標系下的三相電流；N1和N2分別表示兩相和三相繞組的有效匝數(shù)。

式（11）經(jīng)整理后，用矩陣表示：

變換矩陣C3s／2s不是方陣，不能求逆，需引入一個獨立于iα，iβ的新變量i0，稱為零軸。零軸同時正交于α軸和β軸，構(gòu)成三維空間的αβ0坐標系。

定義：

式中：k為待定系數(shù)。

引入新的變量后，式（12）可改寫：

將兩相靜止坐標系下的電壓u和電流i變換到三相靜止坐標系下的電壓u′和電流i′，因此有：

為實現(xiàn)可逆變換，C－1為矩陣C的逆矩陣，所以：

式中：z，z′為不同坐標系下的阻抗矩陣；u，u′，i，i′為不同坐標系下電壓和電流的行向量和列向量。

為滿足功率不變原則，在一個坐標系下的電功率應(yīng)等于另一坐標系下的電功率，即：

式中：CT為C的轉(zhuǎn)置矩陣；iT為i的轉(zhuǎn)置矩陣；i′T為i′的轉(zhuǎn)置矩陣。

為使式（18）成立，必須有

式中：I為單位矩陣。

因此，根據(jù)式（19），在功率不變原則的基礎(chǔ)上，變換矩陣C應(yīng)該是一個正交矩陣。

定義矩陣C及其轉(zhuǎn)置矩陣CT：

將C及CT代入式（19），則有：

根據(jù)式（20），可分別求得：

根據(jù)解得的值可求得C和C－1：

“我國的天主教、基督教一方面是宗教問題，另一方面，在長時期中又被帝國主義利用為對我國進行文化侵略的工具，其中一部分組織又被帝國主義利用為進行間諜活動的機關(guān)。這兩個宗教在我國都辦有教堂、學(xué)校、醫(yī)院及其他文化事業(yè)及救濟事業(yè)機關(guān)，都受外國津貼，都有大量外國傳教士占據(jù)領(lǐng)導(dǎo)地位?！雹噌槍@一情況，河南展開了一系列全面清理帝國主義在宗教領(lǐng)域的影響的工作。

因此，等功率的變換式：

等功率的逆變換式：

上述三相靜止坐標系到兩相靜止坐標系的變換與Clarke當初為了進行不對稱分析而采用的αβ0分量法的性質(zhì)不同，目的不同。但是，Clarke變換與αβ0分量法具有相似性，都實現(xiàn)了三相物理量到兩相物理量的轉(zhuǎn)換，因此人們將上述過程稱之為Clarke變換。筆者認為電機分析中的Clarke變換是一種廣義的變換，與最原始的αβ0分量法在本意上存在一定區(qū)別。

2.3 兩相靜止到兩相旋轉(zhuǎn)坐標變換

在Clarke變換所定義的αβ0坐標系中，一般規(guī)定α軸超前β軸90°，且α軸與A相繞組軸線方向重合。但對于Park變換，不同文獻給出了不同的dq0坐標系的定義。目前，主要有三種不同的dq0軸定義方式，具體如圖2所示。圖2（a）中，d軸超前q軸90°，規(guī)定d軸與A軸間的夾角為α；圖2（b）中，q軸超前d軸90°，規(guī)定d軸超前于A軸的夾角為α；圖2（c）中，q軸超前d軸90°，規(guī)定d軸滯后于A軸的夾角為θ。

圖2 不同dq0軸定義的坐標系統(tǒng)示意圖

不同的坐標軸定義，從ABC到dq0坐標系的變換矩陣不同，即對應(yīng)上述三種情況的變換矩陣不同。下面對圖2（a）進行詳細分析。為便于理解，由靜止的αβ0坐標系變到dq0旋轉(zhuǎn)坐標系的變換稱為2s／2r變換。

由圖2（a）可得：

將式（23）改寫為矩陣形式：

對式（23）進行變換可得：

將式（26）改寫為矩陣形式：

將式（27）與Clarke等幅值變換矩陣相乘，可得ABC／dq0變換的等幅值變換矩陣T3s／2r：

將式（27）與Clarke等功率變換矩陣相乘，可得ABC／dq0變換的等功率變換矩陣T3s／2r：

式（28）和式（29）分別為等幅值和等功率的ABC／dq0變換矩陣。

與圖2（a）相比，圖2（b）和圖2（c）中對dq軸的定義不同，所對應(yīng)的2s／2r變換矩陣也不同，因此最終的ABC／dq0變換矩陣有所差別。

對于圖2（b），對應(yīng)的2s／2r變換矩陣：

將式（30）與Clarke等幅值變換矩陣相乘，可得ABC／dq0變換的等幅值變換矩陣T3s／2r：

對于圖2（c），對應(yīng)的2s／2r變換矩陣：

將式（32）與Clarke等幅值變換矩陣相乘，可得ABC／dq0變換的等幅值變換矩陣T3s／2r：

在等功率變換時，圖2（b）和圖2（c）的情況讀者可以自行推導(dǎo)，本文不再贅述。

上述兩相靜止坐標系到兩相旋轉(zhuǎn)坐標系的變換與當初Park為了分析凸極電機電樞反應(yīng)而采用的dq0坐標變換的最終目的相同。但是，原始的Park變換是指從ABC到dq0的坐標變換，而目前大部分文獻所指的Park變換專指從αβ0到dq0的坐標變換。由此，筆者認為目前的Park變換是一種“狹義”的Park變換，僅是原始Park變換的一部分。

3 坐標變換的誤用及混淆

3.1 誤用實例

由于文獻編輯工作失誤、排版印刷錯誤、參考引用過程漏洞等原因，部分文獻、資料及書籍在介紹、使用Clarke變換和Park變換時出現(xiàn)偏差，致使三相對稱交流量到兩相直流量的變換失敗，最終誤導(dǎo)工程技術(shù)人員、延緩工程項目開發(fā)以及延誤科研項目攻關(guān)。

文獻［26］中（1.2.1 Clarke變換與仿真）提到：

與式（10）和式（21）相比，式（34）表示的Clarke變換矩陣既不是等幅值變換，也不是等功率變換。

該書中后文（1.2.2 Park變換與仿真建模）提到：

根據(jù)式（35），我們推斷式（34）應(yīng)是等幅值的Clarke變換。因此，根據(jù)本文前面給出的定義，式（34）最后一行系數(shù)應(yīng)為另外，文獻［16］也存在該問題。

當建立被控對象在dq0坐標系下的數(shù)學(xué)模型時，文獻［9］在進行坐標變換時沒有給出相應(yīng)的假設(shè)（前提）條件，對αβ坐標軸的定義有誤，并且混淆了等功率和等幅值的變換，推導(dǎo)過程不連貫。文獻［10］未給出dq坐標軸的定義。文獻［13］將id作為iq進行控制，混淆了dq軸的基本概念。文獻［17］描述的dq坐標系與dq軸的實際定義不相符。上述情況出現(xiàn)較多，本文不再贅述。

3.2 定義混淆

目前，不同文獻對Park變換的定義存在一定分歧。諸多電機及其控制的相關(guān)文獻、書籍等將Clarke變換定義為ABC／αβ0變換，將Park變換定義為αβ0／dq0變換［8?16，26］。但是，文獻［27］中將Park變換定義為ABC／dq0變換，具體變換矩陣：

同樣的，文獻［17］也提到：“交流電機理論所研究的內(nèi)容主要是處于相對運動狀態(tài)的電路行為問題，由于電機中布置有許多在磁路上耦合又處于相對運動中的電路，分析工作顯得十分復(fù)雜，甚至難以進行。1929年，Park針對凸極同步電機轉(zhuǎn)子不對稱的特點，提出了著名的Park方程。這是一個將實際存在的三相靜止電路中的電壓、電流等變量變換到與之等效的旋轉(zhuǎn)dq軸參考坐標系內(nèi)相應(yīng)量的坐標變換公式?！?/p>

回顧Park于1929年發(fā)表的文章，該文章在雙反應(yīng)理論基礎(chǔ)上推導(dǎo)出ABC／dq0變換，并未經(jīng)過αβ0坐標系統(tǒng)的轉(zhuǎn)換，式（37）是最初Park提出的變換方程。

值得注意的是，Clarke首次提出αβ0坐標系大約是在20世紀30年代末期，因此，無論是從時間上來看，還是從推導(dǎo)原理與過程上來看，Park變換所指的應(yīng)當是ABC／dq0變換，與αβ0并沒有直接關(guān)系。若將αβ0坐標系作為Park變換（3s／2r）的中間環(huán)節(jié)，即我們所熟知的3s／2s／2 r變換，可使抽象的坐標變換更容易理解，在一定程度上簡化推導(dǎo)過程。雖然這種經(jīng)αβ0坐標系過渡的坐標變換推導(dǎo)方法已在教學(xué)和科研中廣泛采用，但原則上Park變換本質(zhì)是由ABC三相靜止坐標系變換到dq0旋轉(zhuǎn)坐標系這一點不可混淆，且有必要澄清。在教學(xué)與科研過程中，部分文獻忽略了Park變換與Clarke變換的歷史演變過程，混淆了兩種坐標變換間的先后關(guān)系，導(dǎo)致目前Park變換定義混亂。

雖然，目前所應(yīng)用的Clarke變換和Park變換與它們的原始定義存在偏差，但為了避免引起混亂，便于閱讀和理解，本文在后續(xù)討論中暫且采用Clarke變換和Park變換分別描述ABC／αβ0變換和αβ0／dq0變換。

4 仿真分析及驗證

4.1 基本坐標變換的仿真分析

圖3 坐標變換仿真模型

圖3為在Simulink軟件中搭建的等幅值Clarke變換和不同dq0坐標系下的Park變換仿真模型，用于對比坐標變換的不同結(jié)果。

仿真模型的輸入信號為三相對稱的幅值均為1的正弦電流信號，頻率為50 Hz。圖3中，3s／2s模塊即為等幅值的Clarke變換，①、②、③三個模塊分別對應(yīng)圖2（a）、圖2（b）、圖2（c）中三種不同dq0坐標系下的2s／2r變換。

Clarke變換的結(jié)果如圖4所示。α軸分量超前于β軸90°，且變換前后變量的幅值相等，均為1。

圖4 Clarke變換仿真結(jié)果

圖2（a），圖2（b）和圖2（c）三種坐標系下Park變換的結(jié)果分別如圖5（a），圖5（b）和圖5（c）所示。

圖5 Park變換仿真結(jié)果

由于坐標軸定義不同，在圖5（a）和圖5（b）中變換后的dq軸分量顛倒，或體現(xiàn)為dq軸超前和滯后的變化。在圖5（c）中，Park變換未能將三相對稱的正弦量變換為兩相直流量，分析圖2（c）的dq0坐標系，其定義的角度θ為d軸滯后于α軸的角度，相較于圖2（b）所定義的角度α，兩者之間關(guān)系滿足θ＝－α。由于仿真模型中采用的角度為α，因此修改仿真模型，將α乘以－1以符合對θ的定義，結(jié)果如圖5（d）所示。

上述仿真分析揭示了不同dq0坐標系定義對應(yīng)的坐標變換結(jié)果差別，給出了輸出錯誤的具體形式。相關(guān)科研人員可以借鑒該結(jié)果，指導(dǎo)各自的仿真分析工作。

4.2 錯誤使用變換矩陣的影響

MATLAB／Simulink軟件庫中含有封裝好的坐標變換模塊，該模塊默認的坐標系定義與圖2（b）一致。建立電機數(shù)學(xué)模型時，若采用圖2（b）的dq0坐標系，則仿真時可直接調(diào)用坐標變換模塊。但是，若所建立的數(shù)學(xué)模型與仿真模型采用的坐標系不一致，則無法得到預(yù)期的結(jié)果。例如，若建立電機數(shù)學(xué)模型時選用圖2（c）的dq0坐標系，而仿真時直接調(diào)用Simulink庫中的坐標變換模塊，會導(dǎo)致錯誤出現(xiàn)。此時所得dq軸分量不是直流量，無法達到預(yù)期效果，系統(tǒng)不穩(wěn)定。

以永磁同步電動機調(diào)速控制系統(tǒng)為例，采用id＝0的控制策略開展仿真分析。將三相電流變換為旋轉(zhuǎn)的兩相直流量，分別對id和iq進行控制。

1）采用圖2（b）的q軸超前d軸（常用）坐標系，即Simulink中坐標變換模塊默認的定義，仿真結(jié)果如圖6所示。永磁同步電動機能夠正常運行，在準確跟蹤給定轉(zhuǎn)速的同時，若負載突變，轉(zhuǎn)速仍可以維持穩(wěn)定且波動較小，控制性能較好。

圖6 Park變換中q軸超前d軸時的仿真結(jié)果

2）采用圖2（a）中的d軸超前q軸的坐標系，仿真結(jié)果如圖7所示。假設(shè)建立的數(shù)學(xué)模型與仿真模型采用的坐標系不一致，即Park變換矩陣不同，此時若不對仿真模型加以調(diào)試、改動，整個系統(tǒng)不能按照預(yù)期的控制效果正常運行。經(jīng)分析，該坐標系與前述q軸超前d軸坐標系的區(qū)別在于兩者q軸的方向相反（相差180°）。因此，在模型中將q軸電流乘以－1再進行控制，電機可以穩(wěn)定運行且控制性能較好。具體仿真結(jié)果如圖7所示，與圖6所示類似，此處不再贅述。

圖7 Park變換中d軸超前q軸時的仿真結(jié)果

3）采用圖2（c）中的q軸超前d軸的坐標系，對角度的定義與圖2（b）不同，仿真結(jié)果如圖8所示。

圖8 Park變換中q軸超前α軸時的仿真結(jié)果

若不對模型進行調(diào)試，此時系統(tǒng)不穩(wěn)定，無法按照預(yù)期正常運行。根據(jù)前述分析，該坐標系定義的角度θ為d軸與α軸之間的夾角，與仿真模型實際采用的角度α之間滿足θ＝－α。因此，修改模型中對應(yīng)的電角度，將其乘以－1再進行變換，電機正常運行。

對比上述三種情況可以發(fā)現(xiàn)，當dq軸的選取與模型中坐標變換矩陣不一致時，整個控制系統(tǒng)出現(xiàn)紊亂，無法達到預(yù)期的調(diào)速效果，甚至系統(tǒng)無法正常運行。

4.3 總結(jié)與分析

根據(jù)理論與仿真分析結(jié)果，使用Clarke變換與Park變換時需注意：

1）采用坐標變換時，需假設(shè)三相繞組空間相差120°，且繞組內(nèi)的各物理量幅值相等，相位互差120°，若實際不滿足上述假設(shè)條件，變換后的參數(shù)無法解耦；

2）選定等幅值或等功率變換后，應(yīng)保證數(shù)學(xué)建模和仿真分析采用的變換矩陣一致，不可隨意更改；

3）區(qū)分αβ軸和dq軸的超前滯后關(guān)系，不應(yīng)混淆：αβ0坐標系為靜止坐標系，對αβ分量的超前滯后判斷應(yīng)參考各自的時間相位；dq0坐標系為旋轉(zhuǎn)坐標系，對dq分量的超前滯后判斷應(yīng)參考各自的空間位置；

4）旋轉(zhuǎn)角α（或θ）定義為d軸與α軸的夾角，仿真分析與數(shù)學(xué)建模所采用的角度應(yīng)保持一致。

目前Park變換中初始定義的q軸超前d軸的坐標系已被廣泛使用，并且Simulink中默認的坐標變換模塊也采用了該定義，仿真時直接調(diào)用該模塊或簡單調(diào)試后基本可以保證系統(tǒng)正常運行。在實際仿真過程中，遇到上述系統(tǒng)不穩(wěn)定的情況并不常見。但脫離仿真軟件，獨立建立電機數(shù)學(xué)模型時，部分學(xué)者、學(xué)生及工程技術(shù)人員并不注意坐標系的定義和采用坐標變換的前提條件等問題，直接套用變換矩陣。實際上，數(shù)學(xué)建模采用的坐標系與仿真建模采用的坐標系可能不一致，故人為地將數(shù)學(xué)建模與仿真建模割裂開，這也是目前高度依賴仿真軟件而忽視理論分析的體現(xiàn)。此外，若實際上應(yīng)用坐標變換的條件并不滿足而仍采用坐標變換進行分析，那么所得結(jié)論也是不可靠的。出現(xiàn)上述情況后，雖然仿真系統(tǒng)經(jīng)過調(diào)試能夠正常運行，但對坐標變換定義不清晰、理解不深刻、用法不恰當?shù)葐栴}沒有明顯體現(xiàn)出來，因此造成無法真正掌握、靈活運用Clarke變換與Park變換等問題。

5 結(jié) 語

本文梳理了Clarke變換和Park變換的發(fā)展歷程，分析了對坐標變換定義混淆和由于闡述不嚴謹導(dǎo)致的變換矩陣誤用等問題，通過永磁同步電動機調(diào)速系統(tǒng)仿真展示了變換矩陣的誤用后果。通過本文不同角度的分析，希望學(xué)生、學(xué)者和工程技術(shù)人員加深對坐標變換的理解，激發(fā)對基本理論的探索，樹立嚴謹求實的態(tài)度，合理、準確地應(yīng)用坐標變換方法。