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        數(shù)值模擬鹽體幾何起伏導(dǎo)致的應(yīng)力擾動(dòng)

        2020-04-01 07:20:02王明文羅綱孫云強(qiáng)常成
        石油勘探與開發(fā) 2020年2期
        關(guān)鍵詞:參考模型法向應(yīng)力洼陷

        王明文,羅綱,孫云強(qiáng),常成

        (1.武漢大學(xué)測繪學(xué)院,武漢 430079;2.中國科學(xué)院大學(xué)地球與行星科學(xué)學(xué)院,北京 100049)

        0 引言

        在油氣盆地中,鹽體與油氣的運(yùn)移、聚集、儲(chǔ)存、勘探和開發(fā)都密切相關(guān)[1-3]。全世界約80%的含油氣盆地為鹽盆地[4],在這些盆地中都發(fā)現(xiàn)了大量石油和天然氣。膏鹽層一般并不是油氣鉆探的主要目的層段,但是由于鹽層具有極低的滲透率[5],是油氣藏良好的蓋層,因此巨厚鹽層之下往往蘊(yùn)藏著大型油氣田,例如美國的墨西哥灣盆地、西非鹽盆地和巴西深海盆地[6]。但是,在鹽盆地中,相對(duì)于周圍的沉積物而言,鹽體的力學(xué)性質(zhì)比較特殊,具體表現(xiàn)為力學(xué)強(qiáng)度低、易于蠕變及塑性變形[5,7-8],因此,在力平衡作用下,鹽體周圍的應(yīng)力會(huì)因?yàn)槠漯椥詰?yīng)力松弛而發(fā)生擾動(dòng),且孔隙流體壓力也會(huì)發(fā)生變化。所以在鹽膏層鉆井,特別是在深層鹽膏層鉆井時(shí)會(huì)因地層應(yīng)力、孔隙壓力的變化而造成一些重大工程事故,如井眼失穩(wěn)、卡鉆和擠毀套管等[9]。

        近年來,已有不少學(xué)者使用地質(zhì)力學(xué)方法對(duì)鹽盆地進(jìn)行建模(演化模型和靜態(tài)模型)并模擬鹽體周圍的應(yīng)力擾動(dòng)[10-11],發(fā)現(xiàn)鹽體的幾何形狀對(duì)應(yīng)力擾動(dòng)具有重要影響[12-16];但是并沒有給出區(qū)域背景應(yīng)力場樣式(擠壓或拉張背景應(yīng)力)、鹽體的幾何形狀(突起或洼陷)與應(yīng)力擾動(dòng)的關(guān)系。本文構(gòu)建了一個(gè)擠壓構(gòu)造背景應(yīng)力背景下的靜態(tài)鹽構(gòu)造模型,模擬計(jì)算鹽盆地周圍的應(yīng)力變化,分析不同幾何形狀的鹽體所導(dǎo)致的應(yīng)力擾動(dòng)模式,同時(shí)測試鹽體起伏大小對(duì)應(yīng)力擾動(dòng)大小的影響,并以塔里木盆地庫車坳陷克拉蘇西剖面處的鹽體為例進(jìn)行了實(shí)際模擬計(jì)算。本研究可為擠壓型鹽盆地系統(tǒng)應(yīng)力擾動(dòng)研究及相關(guān)鉆井設(shè)計(jì)提供科學(xué)依據(jù)。

        1 研究區(qū)概況

        庫車坳陷位于塔里木盆地北部,處于塔北隆起與南天山造山帶之間,西起溫宿,東至庫爾勒[17],東西長約500 km,南北寬20~100 km[18]。庫車坳陷在第三紀(jì)沉積了巨厚的膏鹽巖[19],受中—晚期喜馬拉雅運(yùn)動(dòng)的強(qiáng)烈擠壓與上覆地層載荷的差異壓實(shí)作用,形成了多種類型的鹽構(gòu)造[20],本區(qū)域的鹽構(gòu)造由 3個(gè)部分組成,從下往上分為鹽下沉積層、膏鹽層、鹽上覆層[21]。

        研究區(qū)位于庫車坳陷克拉蘇構(gòu)造帶西端,其南北向水平長度為76 km,縱向深度為15 km;拜城凹陷南北兩側(cè)發(fā)育鹽底辟構(gòu)造,北側(cè)的吐孜瑪扎鹽丘北翼發(fā)育有斷層。南秋里塔格背斜和北秋里塔格背斜是兩個(gè)緊閉的箱狀褶皺,它們位于鹽丘之上,鹽丘的厚度為5~7 km;拜城凹陷上覆層厚度為6~7 km(見圖1)。

        研究區(qū)鹽構(gòu)造為典型的擠壓型鹽構(gòu)造[22-26],根據(jù)各時(shí)代地層巖石磁組構(gòu)、水壓致裂、井徑崩落等多參數(shù)實(shí)測和解釋,庫車坳陷現(xiàn)今地應(yīng)力場的最大主壓應(yīng)力方向?yàn)榻媳毕騕27],從庫車坳陷三疊系克拉瑪依組砂巖中發(fā)育逆沖斷層可以判斷庫車坳陷構(gòu)造應(yīng)力場的中間主應(yīng)力方向?yàn)榻鼥|西向,最小主應(yīng)力為垂向[28]。

        2 模型設(shè)置

        圖1 塔里木盆地北緣庫車坳陷主要地質(zhì)構(gòu)造及庫車坳陷克拉蘇構(gòu)造帶以西地震剖面[17]

        在自然界中單層、雙層或多層鹽構(gòu)造普遍存在,如江漢盆地江陵凹陷八嶺山—花園多層系鹽構(gòu)造、滇西蘭坪盆地鹽構(gòu)造和墨西哥灣盆地中北部的鹽構(gòu)造[29-31]。本文構(gòu)建了雙層鹽構(gòu)造模型,同時(shí)也模擬測試了單層的鹽構(gòu)造模型,發(fā)現(xiàn)其結(jié)果和雙層鹽構(gòu)造模型關(guān)于鹽體幾何形態(tài)對(duì)應(yīng)力擾動(dòng)的結(jié)論一致。筆者使用商業(yè)軟件建立二維平面應(yīng)變有限元模型[32](見圖2),該模型假設(shè)鹽體為馬克斯韋線性黏彈性體[33],沉積物為彈性固體,即無孔隙壓力;假設(shè)鹽體不滲透[13],也沒有孔隙壓力。模型的材料參數(shù)如表1所示。

        圖2 有限元網(wǎng)格和邊界條件

        表1 有限元模型材料參數(shù)

        本研究中所使用的模型模擬深度為20 km,模型水平寬度為 45 km;模型中有上下兩層鹽體,對(duì)應(yīng)著 3種鹽體的幾何形態(tài),分別為:左側(cè)都是突起的鹽體,中間為凹凸組合的鹽體,右側(cè)都是洼陷的鹽體。上層鹽體的平均深度約為6.5 km,下層鹽體的平均深度約為15.0 km。模型的左右兩側(cè)邊界和底部邊界都是滑移邊界:底部邊界只有水平向位移,沒有垂向位移;左右邊界只有垂向位移,沒有水平向位移。上邊界為自由邊界。為了更好地展示鹽體附近的應(yīng)力擾動(dòng),對(duì)鹽體附近的網(wǎng)格進(jìn)行了加密。

        模型的靜態(tài)力學(xué)平衡方程為:

        其中,?σij為應(yīng)力張量(i,j=1, 2, 3),ρgi為體力項(xiàng)。本研究中以擠壓應(yīng)力為正值。

        模型每一步的應(yīng)變增加表示為:

        其中,{dεe}和{dεv}分別表示為黏性和彈性的應(yīng)變增量[15,37]。黏性和彈性的關(guān)系由馬克斯韋爾體線性黏彈性關(guān)系確定,具體表述為:

        其中,tσ是t時(shí)刻的應(yīng)力增量,{dσ}、dt分別是應(yīng)力張量增量和時(shí)間增量,Q為黏度相關(guān)的矩陣,D為彈性材料矩陣。

        對(duì)于模型的背景應(yīng)力場,本文將模型的垂直應(yīng)力(σv)設(shè)置為最小主應(yīng)力σ3,水平應(yīng)力(σh)和法向應(yīng)力(σoop)分別對(duì)應(yīng)最大主應(yīng)力σ1和中間主應(yīng)力2σ。初始的垂向應(yīng)力等于上覆巖層的重力隨深度的積分,在擠壓型構(gòu)造背景應(yīng)力場下,水平應(yīng)力設(shè)置為垂向應(yīng)力的1.3倍,法向應(yīng)力設(shè)置為垂向應(yīng)力的1.1倍,即:

        3 模擬結(jié)果

        3.1 參考模型

        本文假設(shè)了垂向、水平、法向的初始應(yīng)力隨著深度的增加而增加,所以初始的von Mises(剪應(yīng)力的三維表示,見公式(8))應(yīng)力也是隨著深度逐漸增加而增加的(見圖3a)。由于黏彈性鹽體不能承受偏應(yīng)力[12],鹽體內(nèi)的剪應(yīng)力隨著時(shí)間的發(fā)展逐漸松弛減小,并在鹽體周圍的沉積層產(chǎn)生應(yīng)力擾動(dòng)(見圖3b)。模型最終的應(yīng)力狀態(tài)(見圖3c)是初始狀態(tài)的應(yīng)力(見圖3a)與由于鹽體的黏彈性應(yīng)力松弛產(chǎn)生的應(yīng)力擾動(dòng)(見圖3b)之和。本研究中擠壓應(yīng)力為正值。

        圖3 參考模型不同狀態(tài)下的von Mises應(yīng)力大小變化

        模型中,在鹽體突起處,水平應(yīng)力、垂向應(yīng)力和法向應(yīng)力都逐漸增加(見圖4a—4c)。水平應(yīng)力和法向應(yīng)力都是在鹽體突起的核部顯著增加,然后隨著遠(yuǎn)離突起核部,應(yīng)力擾動(dòng)開始減?。ㄒ妶D4a、圖4c)。與之不同的是,垂向應(yīng)力在鹽體突起的核部有明顯的增加(見圖4b虛線框內(nèi)),但是在距離突起核部不遠(yuǎn)的兩側(cè),應(yīng)力擾動(dòng)突然從擠壓應(yīng)力變?yōu)槔瓘垜?yīng)力(見圖4b橢圓框)。水平應(yīng)力、法向應(yīng)力和垂向應(yīng)力之所以如此變化,是因?yàn)橥黄鸬柠}體附近的沉積物在水平方向從兩側(cè)分別向突起的核部移動(dòng),而在垂向上則向上移動(dòng)(見圖5a),由此產(chǎn)生了水平方向和垂向的擠壓應(yīng)變(見圖5b、圖5c)。

        圖4 參考模型鹽體周圍沉積物中的應(yīng)力擾動(dòng)與主應(yīng)力方向

        圖5 鹽體黏彈性應(yīng)力松弛在沉積物產(chǎn)生的位移變化和應(yīng)變擾動(dòng)

        與鹽體突起處的應(yīng)力擾動(dòng)相反,在鹽體洼陷處,水平應(yīng)力、垂向應(yīng)力和法向應(yīng)力都會(huì)減?。ㄒ妶D4a—4c)。水平應(yīng)力和法向應(yīng)力都是在鹽體洼陷的核部減小明顯,隨著遠(yuǎn)離洼陷核部,應(yīng)力擾動(dòng)開始減小(見圖4a、圖4c);與之不同的是,垂向應(yīng)力在鹽體洼陷的核部有微弱的拉張應(yīng)力,在垂向上遠(yuǎn)離核部一段距離后變?yōu)檩^大的拉張應(yīng)力,出現(xiàn)一個(gè)拉張應(yīng)力區(qū)域,但是在距離此拉張應(yīng)力區(qū)域不遠(yuǎn)的兩側(cè),應(yīng)力擾動(dòng)突然從拉張應(yīng)力變?yōu)閿D壓應(yīng)力(見圖4b)。鹽體洼陷處應(yīng)力如此變化的原因在于,鹽體附近的沉積物從洼陷核部向兩側(cè)移動(dòng),垂向上往下移動(dòng),由此位移產(chǎn)生了水平方向和垂直方向的拉張應(yīng)變(見圖5b、圖5c)。

        剪應(yīng)力的變化主要集中在鹽體幾何形狀不規(guī)則(突起和洼陷)的位置(見圖4d)。在鹽體突起左側(cè)出現(xiàn)擠壓剪應(yīng)力,右側(cè)出現(xiàn)拉張剪應(yīng)力;與之相反的是,鹽體洼陷左側(cè)出現(xiàn)拉張剪應(yīng)力,右側(cè)出現(xiàn)擠壓剪應(yīng)力;但是隨著沉積物遠(yuǎn)離幾何形狀異常鹽體,剪應(yīng)力很快減小并趨近于零。剪應(yīng)力的擾動(dòng)(見圖4d)可以由剪切變形的變化來解釋(見圖5d),例如,鹽體突起左側(cè)物質(zhì)流動(dòng)表現(xiàn)為逆時(shí)針方向(見圖5a,左側(cè)虛線框),右側(cè)為順時(shí)針方向(見圖5a,右側(cè)虛線框)。

        通過將主應(yīng)力與正應(yīng)力進(jìn)行比較發(fā)現(xiàn)(見圖4),3個(gè)主應(yīng)力與水平應(yīng)力、法向應(yīng)力和垂向應(yīng)力的擾動(dòng)模式上(擠壓或者拉張)有很大的相似性,但大小有區(qū)別,表現(xiàn)為:水平應(yīng)力對(duì)應(yīng)最大主應(yīng)力,垂向應(yīng)力對(duì)應(yīng)最小主應(yīng)力,法向應(yīng)力對(duì)應(yīng)中間主應(yīng)力。這是因?yàn)樵谀P驮O(shè)置時(shí)確定了模型初始狀態(tài)的水平應(yīng)力為最大主應(yīng)力、法向應(yīng)力為中間主應(yīng)力,垂向應(yīng)力為最小主應(yīng)力。在鹽體的應(yīng)力松弛之后,剪應(yīng)力變化最大的區(qū)域主要出現(xiàn)在鹽體起伏較大的區(qū)域附近,因此主應(yīng)力方向在鹽體突起和洼陷附近有所變化,發(fā)生了旋轉(zhuǎn),而在水平鹽層或鹽體幾何形狀變化較小的區(qū)域主應(yīng)力方向基本沒有變化(見圖4i)。

        von Mises應(yīng)力在鹽體突起處增加(見圖3b左側(cè)虛線框),在鹽體洼陷處減小了(見圖3b右側(cè)虛線框);同樣地,平均應(yīng)力也是在鹽體突起處增加,在洼陷處減?。ㄒ妶D4e)。已有研究表明,近鹽處的安全鉆井位置通常是在最小主應(yīng)力大、平均應(yīng)力大和剪應(yīng)力小的區(qū)域[34-40]。因此難以確定鹽體的突起和洼陷處是否為合適的鉆井位置,因?yàn)橥黄鹛幾钚≈鲬?yīng)力大,同時(shí)von Mises應(yīng)力也大;洼陷處的von Mises應(yīng)力大,但最小主應(yīng)力卻小。

        本文通過穿過鹽體的垂直剖面圖來進(jìn)一步分析應(yīng)力擾動(dòng)情況。剖面1穿過左邊的鹽體(鹽體都是凸?fàn)睿ㄒ妶D6a),在鹽體突起附近,相較于遠(yuǎn)場應(yīng)力(初始應(yīng)力),水平應(yīng)力、法向應(yīng)力和垂向應(yīng)力都明顯增加;且水平應(yīng)力和法向應(yīng)力在接近鹽體位置增加最大,垂向應(yīng)力則在鹽體突起處開始增加,在遠(yuǎn)離鹽體一段距離后應(yīng)力值達(dá)到最大(見圖6a)。在鹽體內(nèi),法向應(yīng)力和水平應(yīng)力都發(fā)生了減小且大小等于垂向應(yīng)力,產(chǎn)生了各向同性的應(yīng)力狀態(tài)(見圖6a)。同時(shí),可以看到在剖面位置處剪應(yīng)力特別小,基本為零(見圖6a)。結(jié)果表明剖面上的鹽體應(yīng)力松弛之后的主應(yīng)力方向相較于遠(yuǎn)場主應(yīng)力方向無顯著變化(見圖6a、圖6b)。在圖6c中,鹽體內(nèi)von Mises應(yīng)力和平均應(yīng)力都相較于遠(yuǎn)場應(yīng)力有所減小,但是von Mises應(yīng)力減小更加明顯,這是因?yàn)辂}體內(nèi)呈現(xiàn)一個(gè)各向同性的應(yīng)力狀態(tài),不存在偏應(yīng)力。沉積物中von Mises應(yīng)力和平均應(yīng)力在靠近鹽體處達(dá)到最大值,隨著遠(yuǎn)離鹽體,應(yīng)力逐漸減??;底面邊界附近的von Mises應(yīng)力甚至小于遠(yuǎn)場應(yīng)力。

        圖6 穿過突起鹽體的應(yīng)力剖面圖

        剖面 2穿過右邊的鹽體(鹽體都是下陷的)(見圖7a),在鹽體洼陷附近,相較于遠(yuǎn)場應(yīng)力,水平應(yīng)力、法向應(yīng)力和垂向應(yīng)力都有減小,水平應(yīng)力減小明顯(3層沉積物都可看到),垂向應(yīng)力和法向應(yīng)力變化不明顯,只在中、下層沉積物中可見;水平應(yīng)力的變化表現(xiàn)為在鹽體附近應(yīng)力最小,隨著遠(yuǎn)離鹽體其應(yīng)力值逐漸增加。在此整個(gè)剖面的剪應(yīng)力相較于其遠(yuǎn)場應(yīng)力沒有明顯變化,也說明了在鹽體應(yīng)力松弛之后的主應(yīng)力方向相較于遠(yuǎn)場主應(yīng)力方向基本無變化(見圖7a、圖7b)。與剖面1處應(yīng)力擾動(dòng)不同的是,剖面2處的沉積物中 von Mises應(yīng)力和平均應(yīng)力在靠近鹽體處達(dá)到最小值,隨著遠(yuǎn)離鹽體,應(yīng)力逐漸增大(見圖7c)。鹽體內(nèi)的各個(gè)應(yīng)力變化與剖面1中類似,不再贅述。鹽體水平時(shí)(無幾何形狀起伏),在鹽體應(yīng)力松弛過程中對(duì)周圍沉積物的應(yīng)力擾動(dòng)很小甚至沒有。為了進(jìn)一步探究鹽體的起伏程度與應(yīng)力擾動(dòng)之間的關(guān)系,本文通過改變鹽體起伏程度的大小,設(shè)計(jì)兩個(gè)對(duì)比模型。

        圖7 穿過洼陷鹽體的應(yīng)力剖面圖

        3.2 對(duì)比模型

        3.2.1 對(duì)比模型1

        為了與參考模型進(jìn)行比較,在對(duì)比模型1,左邊突起鹽體的起伏更平緩(見圖8a虛線框),其他的模型設(shè)置均與參考模型相同。

        對(duì)比參考模型中的應(yīng)力擾動(dòng)結(jié)果(見圖4、圖8),發(fā)現(xiàn)此模型中的鹽體應(yīng)力松弛產(chǎn)生的應(yīng)力擾動(dòng)模式與參考模型一致:鹽體突起處水平應(yīng)力、法向應(yīng)力、垂向應(yīng)力、主應(yīng)力、平均應(yīng)力和von Mises應(yīng)力均增加,洼陷處這幾個(gè)應(yīng)力均變小;突起左側(cè)和洼陷右側(cè)出現(xiàn)擠壓型剪應(yīng)力,突起右側(cè)和洼陷左側(cè)出現(xiàn)拉張型剪應(yīng)力。所不同的是,由于左側(cè)突起的鹽體起伏更平緩,使得對(duì)沉積物中的應(yīng)力擾動(dòng)比參考模型中的小(見圖4a—4c、圖8a—8c)。

        圖8 模型1中鹽體周圍沉積物中的應(yīng)力擾動(dòng)

        穿過鹽體的剖面圖可以更清楚地表現(xiàn)出鹽體起伏程度對(duì)應(yīng)力擾動(dòng)的影響(見圖9)。結(jié)果顯示,鹽體內(nèi)的應(yīng)力變化趨勢與參考模型中的應(yīng)力變化基本一致(見圖6、圖9)。在鹽體突起附近的沉積物中,水平應(yīng)力、法向應(yīng)力和垂向應(yīng)力的擾動(dòng)均小于參考模型中對(duì)應(yīng)的應(yīng)力擾動(dòng)。以水平應(yīng)力為例,鹽體與沉積物交界面處,參考模型的應(yīng)力增加(σh=53.1 MPa,見圖6a A點(diǎn))要大于本模型(σh=44.5 MPa,見圖9a B點(diǎn))。此外,本模型剖面處的剪應(yīng)力也無顯著變化,基本為0(見圖9a)。同樣地,主應(yīng)力、平均應(yīng)力、von Mises應(yīng)力的擾動(dòng)與參考模型相比,也是因?yàn)辂}體突起更平緩而有所減?。ㄒ妶D6b—6c、圖9b—9c)。

        3.2.2 對(duì)比模型2

        圖9 穿過突起鹽體的應(yīng)力剖面圖

        相比于參考模型,此模型的特點(diǎn)是,只有模型右邊洼陷鹽體的起伏發(fā)生了改變(起伏更陡峭),其他的模型設(shè)置部分均與參考模型一致。

        將本模型的應(yīng)力擾動(dòng)結(jié)果與參考模型相比較(見圖4、圖10)可以看出,由于本模型中鹽體洼陷得更加陡峭,水平應(yīng)力、垂向應(yīng)力和法向應(yīng)力都減小得更顯著(見圖10a—10c)。由圖11可以看出,本模型的水平應(yīng)力、法向應(yīng)力和垂向應(yīng)力變化曲線與參考模型基本一致,所不同的是在中間沉積層中,水平應(yīng)力的變化比較明顯(見圖11a),且在靠近鹽體的地方,水平應(yīng)力下降更多(見圖7a、圖11a);剪應(yīng)力同遠(yuǎn)場沒有變化,接近于0。同參考模型相比,因?yàn)橥菹蓰}體處的起伏變陡,在中間沉積層中,最大主應(yīng)力的變化比較明顯(見圖11b),而且在靠近鹽體的地方,最大主應(yīng)力下降得更多(見圖11b);類似地,本模型中的平均應(yīng)力和 von Mises應(yīng)力在鹽體洼陷附近的下降也要比參考模型多。

        3.3 克拉蘇構(gòu)造帶西剖面鹽構(gòu)造模型

        本文分析了幾種不同幾何樣式的概念性模型的應(yīng)力擾動(dòng),接下來分析實(shí)際剖面的應(yīng)力擾動(dòng)結(jié)果。模型材料參數(shù)和邊界條件等均與參考模型相同。

        類似于參考模型中的von Mises應(yīng)力分析結(jié)果(見圖3),由于鹽體內(nèi)的應(yīng)力松弛,鹽體內(nèi)的剪應(yīng)力隨著時(shí)間的發(fā)展逐漸松弛減小,并在鹽體周圍的沉積層產(chǎn)生應(yīng)力擾動(dòng)(見圖12b)。模型最終狀態(tài)的應(yīng)力(見圖12c)是初始狀態(tài)的應(yīng)力(見圖12a)與由于鹽體的黏彈性應(yīng)力松弛產(chǎn)生的應(yīng)力擾動(dòng)之和。

        模型模擬結(jié)果顯示,在此鹽盆地中(相當(dāng)于大區(qū)域的鹽體洼陷),鹽體上表面水平應(yīng)力變?。ㄒ妶D13a),但是垂向應(yīng)力在盆地中央?yún)^(qū)域(鹽體平緩)有略微增加,往盆地兩側(cè)(左右兩側(cè)存在尺度較小的洼陷)開始出現(xiàn)垂向拉張應(yīng)力(見圖13b),說明在大尺度的鹽體構(gòu)造中,應(yīng)力擾動(dòng)要同時(shí)受到整個(gè)鹽構(gòu)造與局部小尺度鹽構(gòu)造的雙重影響。鹽體下表面呈凸?fàn)睿颂幊霈F(xiàn)了水平擠壓應(yīng)力,但是隨著遠(yuǎn)離突起核部,應(yīng)力逐漸減??;垂向應(yīng)力在此處也具有類似的情況;法向應(yīng)力的擾動(dòng)與也與水平應(yīng)力類似,只是應(yīng)力擾動(dòng)的值更小(見圖13a、圖13c)。在圖13d中,剪應(yīng)力的變化主要出現(xiàn)在鹽體幾何形狀異常的附近。

        von Mises應(yīng)力在鹽體突起處增加,如在鹽體下表面突起處(見圖13i中間虛線方框)、北秋里塔格背斜處(見圖13i左邊虛線框)以及北吐孜瑪扎鹽丘附近(見圖13i右邊虛線框);平均應(yīng)力在鹽體下表面突起處和北秋里塔格背斜處也變大,但是在北吐孜瑪扎鹽丘附近變?。ㄒ妶D13e),因此難以確定北秋里塔格背斜處是否是安全的鉆井位置(von Mises應(yīng)力和平均應(yīng)力都變大),但是確定北吐孜瑪扎鹽丘附近不是合適的鉆井位置(von Mises應(yīng)力變大和平均應(yīng)力減小)。

        4 討論

        本文設(shè)計(jì)并模擬了 3個(gè)洼陷與突起組合的雙層鹽體模型,發(fā)現(xiàn)鹽體幾何形狀與鹽體周圍沉積物中的應(yīng)力擾動(dòng)有很大關(guān)聯(lián),這與之前的很多研究結(jié)論一致[15-16,41]。模型模擬結(jié)果顯示,在一個(gè)擠壓背景應(yīng)力場下,突起的鹽體和洼陷的鹽體所產(chǎn)生的應(yīng)力擾動(dòng)是相反的(擠壓和拉張),而且突起和洼陷的曲率變化會(huì)對(duì)應(yīng)力擾動(dòng)有影響。模型的結(jié)果也適用于實(shí)際的鹽構(gòu)造模型(塔里木盆地庫車坳陷鹽構(gòu)造)。

        鉆井穩(wěn)定性分析要綜合考慮最小主應(yīng)力、平均應(yīng)力和von Mises應(yīng)力的擾動(dòng)[15,42-45]。根據(jù)Mohr-Coulomb或者Drucker-Prager準(zhǔn)則,平均應(yīng)力的增加意味著材料可以承受更大的剪應(yīng)力,材料越不容易產(chǎn)生變形或者破裂。von Mises應(yīng)力的增加則意味著材料更加接近屈服。所以理想的鉆井軌跡的設(shè)計(jì)應(yīng)該是在平均應(yīng)力大且von Mises應(yīng)力小的地方。本文結(jié)果顯示洼陷起伏較小鹽體處是比較理想的鉆井位置,因?yàn)楹瓦h(yuǎn)場應(yīng)力相比,von Mises應(yīng)力減小得很多,而平均應(yīng)力減小得不大(見圖3b、圖4e)。

        圖10 模型2中鹽體周圍沉積物中的應(yīng)力擾動(dòng)

        圖11 穿過洼陷鹽體的應(yīng)力剖面圖

        圖12 von Mises應(yīng)力擾動(dòng)結(jié)果

        本文的二維平面應(yīng)變模型也存在一些局限性,比如,沒有考慮第三維的鹽體幾何形狀與運(yùn)動(dòng);局部的溫度異常會(huì)產(chǎn)生溫度應(yīng)力[46];鹽體周圍的斷裂帶也會(huì)導(dǎo)致應(yīng)力和孔隙壓力的擾動(dòng)。地質(zhì)環(huán)境下,孔隙流體壓力的變化會(huì)引起有效應(yīng)力的變化和鉆井設(shè)計(jì),如果考慮這個(gè)因素,鉆井位置可能會(huì)變化,本文沒有包含孔隙流體壓力的模擬[15]。因此,在分析實(shí)際鉆井設(shè)計(jì)時(shí),需要注意本研究模型模擬結(jié)果的適用性。隨著地質(zhì)與地球物理研究的發(fā)展,對(duì)上述因素有了更多的資料后,可以進(jìn)一步模擬研究這些因素對(duì)鹽體周圍應(yīng)力擾動(dòng)的影響和作用,構(gòu)建一個(gè)更加接近現(xiàn)實(shí)的模型,模擬并得到一個(gè)更加現(xiàn)實(shí)的應(yīng)力場和孔隙流體壓力場,更好地指導(dǎo)鉆井設(shè)計(jì)。

        圖13 庫車坳陷鹽體周圍沉積物中的應(yīng)力擾動(dòng)

        5 結(jié)論

        首先使用地質(zhì)力學(xué)建模方法設(shè)計(jì)了 3個(gè)突起、洼陷相互組合雙層鹽體模型和一個(gè)塔里木盆地庫車坳陷鹽構(gòu)造模型,并模擬了鹽體周圍的應(yīng)力擾動(dòng)情況。其次研究了擠壓構(gòu)造應(yīng)力環(huán)境下鹽體的應(yīng)力松弛對(duì)其周圍沉積物所產(chǎn)生的應(yīng)力擾動(dòng),得到如下結(jié)論:

        鹽體的應(yīng)力擾動(dòng)與鹽體的幾何形狀有重要的關(guān)系。在擠壓背景應(yīng)力場下,突起的鹽體附近會(huì)產(chǎn)生擠壓型應(yīng)力擾動(dòng);洼陷的鹽體附近會(huì)產(chǎn)生拉張型應(yīng)力擾動(dòng);水平狀鹽體(無幾何形狀異常)周圍無應(yīng)力擾動(dòng)。

        鹽體突起和洼陷的起伏程度變化也會(huì)影響應(yīng)力擾動(dòng)。突起或洼陷的起伏程度越大,應(yīng)力擾動(dòng)越大;反之,突起或洼陷的起伏程度越小,應(yīng)力擾動(dòng)越小。

        庫車坳陷鹽體構(gòu)造中,應(yīng)力擾動(dòng)同時(shí)受到整體鹽構(gòu)造幾何形態(tài)與局部小尺度鹽構(gòu)造幾何形態(tài)的雙重影響。如果不考慮孔隙流體壓力時(shí),最佳的鉆井位置是在平均應(yīng)力大與von Mises應(yīng)力小的位置,即本文中鹽體下陷處;如果考慮孔隙流體壓力,最優(yōu)的鉆井位置可能會(huì)變化。

        符號(hào)注釋:

        D——彈性材料矩陣;{dε}——應(yīng)變增量,無因次;{dεe}——黏性應(yīng)變增量,無因次;{dεv}——彈性的應(yīng)變增量,無因次;E——彈性模量,GPa;Q——黏度相關(guān)的矩陣;t——時(shí)間,s;σt——應(yīng)力增量,MPa;σh——水平應(yīng)力,MPa;σv——垂向應(yīng)力,MPa;σVM——von Mises應(yīng)力,MPa;σoop——法向應(yīng)力,MPa;σ1——最大主應(yīng)力,MPa;σ2——中間主應(yīng)力;σ3——最小主應(yīng)力,MPa;η——黏度,Pa·s;v——泊松比,無因次;σij——應(yīng)力分量,Pa;gi——重力加速度,m/s2;ρ——密度,kg/m3。

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