徐位云 汪麗莉 宓一鳴 趙新新,*

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Fe原子吸附對單層WS2結(jié)構(gòu)和性質(zhì)的影響

徐位云1,2汪麗莉1宓一鳴1趙新新1,*

(1上海工程技術(shù)大學(xué)基礎(chǔ)教學(xué)學(xué)院，上海 201620；2上海工程技術(shù)大學(xué)材料工程學(xué)院，上海 201620)

本文采用基于密度泛函理論(DFT)的第一性原理方法研究了Fe原子吸附對單層WS2結(jié)構(gòu)和性質(zhì)的影響。研究結(jié)果表明：Fe原子吸附在W原子的頂位最穩(wěn)定，相應(yīng)的原子吸附能為1.84 eV。Fe與襯底間的相互作用削弱了緊鄰W―S鍵，使其鍵長增大0.011 nm。由于襯底原子的影響，F(xiàn)e原子軌道的電子重新分布，形成了2B左右的局域原子磁矩。在低覆蓋度下(0.125和0.25 ML)，磁性作用以超交換作用為主，鐵磁序不穩(wěn)定。而在高覆蓋度下(0.5和1.0 ML)，F(xiàn)e原子間距減小，磁性作用以RKKY作用為主，鐵磁序穩(wěn)定。電子結(jié)構(gòu)的計(jì)算結(jié)果顯示，在高覆蓋度下，F(xiàn)e/WS2結(jié)構(gòu)在費(fèi)米能級處的電子自旋極化率等于100%。自旋向上與向下通道分別為間接帶隙的半導(dǎo)體和金屬。在1.0 ML覆蓋度下，自旋向上的禁帶寬度約為0.94 eV。這說明Fe原子吸附可以將直接帶隙的WS2半導(dǎo)體轉(zhuǎn)變成半金屬，形成一種潛在的自旋電子器件材料。

密度泛函理論；Fe/WS2；過渡金屬硫化物；交換作用；半金屬

1 引言

近年來，具有類石墨烯結(jié)構(gòu)的層狀過渡金屬硫化物(MX2；M = Mo、W等；X = S、Se、Te等)引起了人們的廣泛關(guān)注1–4。體相過渡金屬硫化物由X-M-X原子層堆積而成。層內(nèi)由強(qiáng)M-X化學(xué)作用結(jié)合，層間由范德華力結(jié)合。過渡金屬硫化物性質(zhì)和原子層堆疊方式有很大關(guān)系。例如體相一般是間接帶隙半導(dǎo)體，隨著原子層厚度減小，單層時(shí)轉(zhuǎn)變?yōu)橹苯幽芟栋雽?dǎo)體5–7。二維結(jié)構(gòu)和特殊的電子結(jié)構(gòu)使過渡金屬硫化物單層和多層薄膜在電子器件、光電器件和太陽能電池等領(lǐng)域有著非常誘人的應(yīng)用前景5–7。

傳統(tǒng)電子器件利用電子的電荷屬性實(shí)現(xiàn)信息的存儲(chǔ)和邏輯運(yùn)算，利用電子的自旋屬性設(shè)計(jì)和制造自旋電子器件是未來電子器件發(fā)展的潛在方案之一。半金屬(half metal，HM)材料對于不同自旋的電子具有完全不同的電學(xué)性質(zhì)，被認(rèn)為是重要的自旋電子材料8–12。常規(guī)半金屬材料往往是三維材料。一般由兩種或兩種以上元素組成，如三元金屬化合物(NiMnSb、PtMnSb、FeVSb和NiTiSn)、過渡金屬氧化物(CrO2和Fe3O4等)、鈣鈦礦型化合物(Sr2FeMoO6和Ca2FeMoO6)等13–19。

由于過渡金屬硫化物本身沒有磁性，利用一定的方法破壞時(shí)間反演對稱性，引入磁性相互作用，有利于探討過渡金屬硫化物在自旋電子器件上的應(yīng)用可能性。利用(3或4過渡金屬)磁性原子摻雜和修飾是在非磁性材料中引入磁性相互作用是最直接的方法20–22。Ramasubramaniam等23采用密度泛函理論(DFT)和Monte Carlo方法研究了Mn摻雜的單層MoS2系統(tǒng)，研究結(jié)果表明該系統(tǒng)具有室溫下的鐵磁序，是潛在的稀磁半導(dǎo)體材料。Li等24研究了V、Nb和Ta摻雜WS2的電子結(jié)構(gòu)和磁性，Nb和Ta摻雜的WS2體系表現(xiàn)出半金屬性質(zhì)。Zhao等25也證實(shí)過渡金屬原子摻雜都可以在過渡金屬硫化物單層中引入磁性。

本文采用密度泛函理論的第一性原理方法研究了過渡金屬Fe原子吸附對單層WS2結(jié)構(gòu)和性質(zhì)的影響。研究結(jié)果證實(shí)，F(xiàn)e原子吸附也是在WS2單層中引入磁性相互作用的重要手段。在高覆蓋度下Fe/WS2具有半金屬性，是一種非常有希望實(shí)現(xiàn)的二維半金屬材料。

2 計(jì)算方法

本文基于密度泛函理論平面波贗勢方法，采用VASP (Viennasimulation package)軟件進(jìn)行計(jì)算26。以綴加投影波方法(projector-augmented wave method，PAW)27描述離子實(shí)和價(jià)電子之間的相互作用。應(yīng)用廣義梯度近似(GGA)的PBE方案處理電子間相互作用的交換關(guān)聯(lián)能28。其中平面波截?cái)嗄芰繛?00 eV。由于Fe原子軌道的強(qiáng)交換作用，在計(jì)算過程中考慮了電子的自旋自由度，但沒有考慮自旋軌道耦合作用。在幾何優(yōu)化和態(tài)密度計(jì)算過程中，全Brillouin區(qū)積分的點(diǎn)網(wǎng)格取為6 × 6 × 129。結(jié)構(gòu)優(yōu)化過程中，原子完全弛豫，能量收斂標(biāo)準(zhǔn)為1 × 10?7eV，力收斂標(biāo)準(zhǔn)為0.1 eV?nm?1。單層原胞選為4 × 4 × 1，每個(gè)襯底原胞含有48個(gè)原子。為減小層間的相互作用，真空層的厚度取為2.00 nm。優(yōu)化得到的WS2晶格常數(shù)為0.318 nm，與其他理論和實(shí)驗(yàn)結(jié)果一致30,31。

3 結(jié)果與討論

3.1 Fe原子最穩(wěn)定吸附位置

為了確定Fe原子在單層 WS2的最穩(wěn)定吸附位置，根據(jù)WS2結(jié)構(gòu)的對稱性，我們首先計(jì)算了Fe原子在高對稱吸附位置的吸附能，其計(jì)算公式如下：a=WS2+X?tot，其中tot是Fe-WS2吸附結(jié)構(gòu)的總能，WS2和X分別是清潔單層WS2和孤立Fe原子的總能。如果將原子覆蓋度定義為Fe原子和W原子數(shù)的比值，在確定穩(wěn)定位置的計(jì)算過程中，F(xiàn)e原子覆蓋度定為0.0625 ML。此時(shí)Fe原子的磁性作用很弱，磁性作用(磁序)不會(huì)影響最穩(wěn)定吸附位置的確定。計(jì)算過程的磁序是鐵磁序，即所有吸附Fe原子的局域磁矩方向相同。單層WS2結(jié)構(gòu)存在3個(gè)高對稱吸附位置(如圖1)：W原子的頂位(Tw)、3個(gè)S原子與緊鄰3個(gè)W原子組成的六元環(huán)中心的頂位(H)和S原子頂位(Ts)。計(jì)算得到不同位置的Fe原子吸附能如表1所示。在Tw位的吸附能最大，約為1.84 eV，比H和Ts位的原子吸附能分別大0.34和1.22 eV。因此Tw位是Fe原子在單層WS2結(jié)構(gòu)的最穩(wěn)定吸附位置。

在Tw、H和Ts吸附位置，F(xiàn)e原子與緊鄰S原子均成鍵。Fe―S鍵鍵長分別等于0.215、0.211和0.224 nm，數(shù)值處于Fe-S系統(tǒng)的Fe―S鍵鍵長范圍內(nèi)32。比較3個(gè)位置的鍵長大小可得，在H位結(jié)構(gòu)的Fe與S間作用最強(qiáng)，Tw次之，Ts位最弱。Fe與S原子之間強(qiáng)的化學(xué)作用不可避免地會(huì)改變了襯底原子間原有的相互作用。在Tw、H和Ts吸附結(jié)構(gòu)中，緊鄰吸附位置的WS鍵鍵長，分別比清潔WS2襯底的鍵長增大0.011、0.009和0.001 nm。襯底W與S鍵變長，說明W―S成鍵作用減弱。在Tw位Fe原子分別和3個(gè)硫原子以及1個(gè)W原子近鄰，對W―S鍵的削弱作用最強(qiáng)；而在Ts位Fe原子只與1個(gè)S原子近鄰，對W―S鍵的削弱作用最弱。

圖1 單層WS2的原子結(jié)構(gòu)和Fe原子的可能吸附位置

(a) and (b) are the top and side views of WS2 monolayer. (c) gives the possible adsorption site of Fe atom on WS2 monolayer. The light and gray spheres represent the S and W atoms, respectively. The black spheres indicate possible adsorption sites.

清潔WS2單層沒有磁性，F(xiàn)e原子吸附引入了3軌道的強(qiáng)交換作用，從而使體系表現(xiàn)出一定的磁性。由表1中可得，每個(gè)原子引入的磁矩大小和吸附位置有關(guān)。在H和Tw位，每個(gè)Fe原子引入的局域磁矩約為2.0B，而在Ts位相應(yīng)的局域磁矩約為4.0B。這說明不同吸附位置的Fe-軌道電子占據(jù)數(shù)分布不同。引入的磁矩主要集中在Fe原子上。在最穩(wěn)定的Tw位，F(xiàn)e、緊鄰W和S原子的局域磁矩分別為1.94、0.10和?0.02B。由于W原子軌道巡游性較強(qiáng)，更容易被Fe原子極化，因此W原子的局域磁矩略大于S原子的。Fe原子與緊鄰W原子磁矩方向相同，而Fe原子與緊鄰S原子是磁矩方向相反。這說明在低覆蓋度下Fe原子借助于襯底原子軌道，具有一定成分的超交換作用。

表1 Fe吸附WS2結(jié)構(gòu)的吸附能、原子磁矩和原子間距

a: adsorption energy.A-B: the bond length or nearest distance between A and B.X: atomic magnetic moment of X.

3.2 最穩(wěn)定吸附結(jié)構(gòu)的電子態(tài)

為了進(jìn)一步說明吸附Fe原子與襯底間的相互作用以及磁性產(chǎn)生的機(jī)理，我們計(jì)算了清潔WS2和最穩(wěn)定吸附結(jié)構(gòu)的電子態(tài)密度(density of states，DOS)，如圖2所示。在單層WS2結(jié)構(gòu)中，每個(gè)S原子(3234)（此類用斜體）從近鄰的W原子(5462)獲得2個(gè)電子。S原子的3軌道全占據(jù)，呈?2價(jià)；W原子的5軌道局域占據(jù)(52)，呈+4價(jià)。根據(jù)泡利不相容和能量最低原理，W原子最外層剩余的兩個(gè)電子以自旋反平行的形式占據(jù)能量最低軌道。清潔的單層WS2的電子態(tài)是自旋向上與向下對稱分布，非自旋極化的，如圖2(a)所示。在最穩(wěn)定吸附結(jié)構(gòu)中，F(xiàn)e原子的吸附引入了磁性，使自旋向上和向下的電子態(tài)呈非對稱分布，在費(fèi)米能附近出現(xiàn)了Fe原子局域軌道形成的雜質(zhì)峰(如圖2(b)所示)。根據(jù)原子局域磁矩的計(jì)算結(jié)果，磁性主要集中在Fe原子上。最穩(wěn)定的Tw吸附位置具有3對稱性，因此Fe原子的3軌道劈裂為3個(gè)簡并能級：d,x2–y2、d2和d,xz(如圖2(d)所示)。在自旋向上通道，所有軌道全占據(jù)；在自旋向下通道，d,x2?y2和d2軌道被電子占據(jù)，而d,xz軌道全空。Fe原子的最外層價(jià)電子占據(jù)數(shù)約等于8，與孤立Fe原子3軌道電子數(shù)相等。這說明吸附Fe原子和襯底WS2間沒有明顯的電荷轉(zhuǎn)移，吸附作用主要使Fe-軌道的電子發(fā)生的重新分布。不同簡并軌道的自旋劈裂不同。d,x2?y2和d2自旋劈裂能分別約為?0.01和?0.22 eV，這主要是由軌道空間分布的差異導(dǎo)致不同的庫侖作用和自旋交換作用引起的。由于Fe原子的吸附作用，緊鄰W和S原子在費(fèi)米能附近出現(xiàn)了和Fe原子局域軌道一致的雜化峰。在圖2(c)中Fe與W原子的軌道雜化峰強(qiáng)度明顯強(qiáng)于與S原子的。這說明Fe和W原子軌道存在較大空間的交疊(Overlap)，兩者間軌道雜化作用較強(qiáng)。這與Tw位Fe原子的吸附能比H位大的結(jié)果一致。由于軌道的方向性，F(xiàn)e原子d2軌道和W軌道的雜化作用最弱，而與d,x2?y2軌道雜化作用最強(qiáng)。

圖2 清潔單層WS2和Fe/WS2的總電子態(tài)密度和投影電子態(tài)密度

(a) and (b) are the total electron density of states (DOS) of the clear WS2 and the Fe/WS2, respectively; (c) and (d) are the projected density of states (PDOS) of the nearest W, S and the Fe atoms, respectively.

為了說明吸附作用引起的吸附位置附近電荷分布的變化，我們計(jì)算了吸附結(jié)構(gòu)的電荷差分密度，如圖3所示。電荷差分密度計(jì)算公式為

Δ=Fe/WS2?WS2?Fe

其中，F(xiàn)e/WS2、WS2和Fe分別是吸附結(jié)構(gòu)、清潔襯底和孤立Fe原子的電荷密度。在計(jì)算3個(gè)體系的電荷密度過程中，原胞相同，相應(yīng)的原子位置相同。由圖3可得，電荷分布的變化主要集中在Fe原子周圍。Fe原子上方的電荷減少，而下方靠近襯底的區(qū)域電荷增加。這說明Fe和襯底間存在較強(qiáng)的相互作用。在襯底中，緊鄰W―S鍵附近的電荷密度減小。這說明Fe原子的吸附作用削弱了W―S鍵。這與W―S鍵長變化趨勢相吻合。電荷差分密度也說明Fe和襯底間不存在明顯的電荷轉(zhuǎn)移，而電荷轉(zhuǎn)移主要發(fā)生在Fe原子不同軌道之間。這與PDOS和局域磁矩的計(jì)算結(jié)果一致。

圖3 Fe-WS2結(jié)構(gòu)電荷差分密度圖

Dark (light) surface represents aera of getting (losing) electron,the-value is set to be ±11?nm?3.

3.3 不同覆蓋度下的磁相互作用和性質(zhì)

在低覆蓋度下，雖然Fe原子吸附可以在單層WS2引入磁性。為了形成不同的自旋通道，系統(tǒng)必須能夠形成穩(wěn)定的鐵磁序。在低覆蓋度下，F(xiàn)e原子間的作用以超交換作用為主，鐵磁序是不穩(wěn)定的。為了尋找具有穩(wěn)定鐵磁序的結(jié)構(gòu)，我們討論Fe/WS2結(jié)構(gòu)在不同覆蓋度下的基態(tài)磁序。Fe/WS2體系具有3對稱性，并不存在嚴(yán)格意義的反鐵磁結(jié)構(gòu)。為了討論Fe/WS2體系的鐵磁序，我們計(jì)算了圖4所示的鐵磁和反鐵磁序的能= (AFM?FM)/，其中AFM和FM分別是反鐵磁序與鐵磁序的結(jié)構(gòu)總能，是原胞中的Fe原子數(shù)目。能差> 0說明鐵磁序更穩(wěn)定，反之則鐵磁序不穩(wěn)定。在計(jì)算過程中我們選取了4種覆蓋度：0.125、0.25、0.5和1.0 ML。計(jì)算過程均采用4 × 4 × 1的超原胞。計(jì)算結(jié)果表明，0.125和0.25 ML低覆蓋度的能差小于零，分別為?21.9和?9.81 meV每個(gè)Fe原子。這說明在低覆蓋度下鐵磁序不穩(wěn)定。而0.5和1.0 ML覆蓋度的能差大于零，分別等于175和174 meV每個(gè)Fe原子。這說明在高覆蓋度下鐵磁序更穩(wěn)定。

為了說明相互作用隨覆蓋度的變化，我們計(jì)算了四種覆蓋度下的原子間距。如表2所示，首先在0.125–1.0 ML四種覆蓋度下，F(xiàn)e原子最近距離分別為1.102、0.636、0.435和0.318 nm。隨著覆蓋度增加，F(xiàn)e原子間距逐漸減小，F(xiàn)e原子間相互作用增強(qiáng)。Fe原子與緊鄰W原子的距離由0.125 ML覆蓋度下的0.255 nm逐漸增大至1.0 ML覆蓋度下的0.282 nm。而Fe原子與緊鄰S原子的距離隨著覆蓋度的增加略微增大，但變化趨勢并不明顯。緊鄰W與S原子鍵長隨覆蓋度的增加而逐漸減小。這些原子間距的變化說明，隨著覆蓋度的增加，F(xiàn)e原子與襯底間的相互作用也隨之逐漸減弱。

為了估算原子間的相互作用能，我們也計(jì)算了不同覆蓋度下Fe原子在Tw和H位的原子吸附能，如表2所示。低覆蓋度(0.125和0.25 ML)的原子吸附能和0.0625 ML的非常接近，兩者的差值小于0.02 eV。這是由于在低覆蓋度下吸附Fe原子之間的距離較大(大于0.636 nm)，F(xiàn)e原子間的直接相互作用很弱造成的。因此我們認(rèn)為在最穩(wěn)定吸附位置，F(xiàn)e原子和襯底硫原子的相互作用能約為1.49 eV(H位的吸附能)。而Fe原子和緊鄰W原子的作用能約為0.34 eV (為Tw和H吸附能的差值)。隨著覆蓋度增加，F(xiàn)e原子間的間距減小，相互作用能增加。Fe原子間的直接作用在0.5和1.0 ML覆蓋度下約為0.29和0.54 eV。

為了說明磁性相互作用與覆蓋度的關(guān)系，我們也計(jì)算了Fe原子和緊鄰原子間的局域原子磁矩(如表2所示)。由表可得，在同一吸附結(jié)構(gòu)中，F(xiàn)e原子磁矩最大，其數(shù)值遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于緊鄰W和S原子的磁矩，其中S原子的磁矩最小。這是因?yàn)槲皆榆壍离娮泳哂休^強(qiáng)的局域性，易受庫侖作用和自旋交換作用影響，因此磁矩主要集中在Fe原子上。由于W原子軌道電子的巡游性，易被Fe原子極化，在同一種體系中，W原子的局域磁矩大于S原子的。在低覆蓋度下，F(xiàn)e與緊鄰W和S原子磁矩方向分別相同和相反，說明Fe與緊鄰W和S原子分別為鐵磁耦合和反鐵磁耦合作用。這是說明在低覆蓋度下Fe原子存在超交換作用。在高覆蓋度下，F(xiàn)e原子和襯底的磁性作用發(fā)生了明顯的變化。Fe與W原子磁矩方向相反，與S原子磁矩方向相同。這主要是因?yàn)镕e原子間的相互作用導(dǎo)致軌道對應(yīng)的能級寬度增加，費(fèi)米能附近的巡游電子和Fe原子的局域磁矩存在RKKY相互作用導(dǎo)致的33–35。

圖4 在0.125 ML (a)，0.25 ML (b)，0.5 ML (c)和1.0 ML (d)覆蓋度下的鐵磁和反鐵磁序結(jié)構(gòu)

The black spheres represent the iron atoms and the arrows represent the direction of the electronic spin.

表2 不同覆蓋度下的Fe原子吸附能、磁序能差、磁矩以及原子間距

為了從電子態(tài)上說明相互作用隨覆蓋度的變化，我們也計(jì)算了覆蓋度從0.125至1.0 ML范圍內(nèi)Fe原子軌道的投影電子態(tài)密度(projected density of states，PDOS)。在低覆蓋度下，F(xiàn)e原子軌道電子態(tài)是一些比較窄的雜化峰。Fe原子的3軌道劈裂為3個(gè)簡并能級：d,x2?y2、d2和d,yz，如圖5(a)和(b)所示。在自旋向上通道，軌道全占據(jù)，軌道能量均位于費(fèi)米能以下?1.0 eV附近。在自旋向下通道，占據(jù)軌道能量位置有所不同，分別位于?0.21和?0.02 eV附近?？哲壍滥芗壴?.53 eV附近。在高覆蓋度下，由于吸附原子間的相互作用增強(qiáng)，對應(yīng)軌道的電子態(tài)寬度增加。在自旋向上通道，軌道能量位于?2.5 – ?1.5 eV范圍內(nèi)；在自旋向下通道，占據(jù)軌道能量在?1.0 – ?0.4 eV范圍，空軌道能量位于0.5–0.7 eV區(qū)間。從軌道能量變化角度上看，隨著覆蓋度的增加，d,yz軌道得到電子，而d2軌道失去電子。這說明在自旋向下通道中部分電子從d2向d,yz軌道轉(zhuǎn)移。這主要是在高覆蓋度下Fe原子間相互作用增強(qiáng)引起的，同時(shí)在一定程度上削弱了Fe和襯底的相互作用。

為了說明高覆蓋度下鐵磁序吸附體系的性質(zhì)，我們分別計(jì)算了0.5和1.0 ML覆蓋度下吸附結(jié)構(gòu)的總電子態(tài)密度(TDOS)，如圖6(a, b)所示。由圖可得，在0.5和1.0 ML覆蓋度下，費(fèi)米能級穿過自旋向下通道的電子態(tài)，而在自旋向上通道，費(fèi)米能級及其附近沒有明顯的電子態(tài)。費(fèi)米能級附近的電子極化率為100%。這說明該吸附結(jié)構(gòu)具有半金屬性。此外我們也計(jì)算了1.0 ML覆蓋度下的能帶結(jié)構(gòu)，如圖7所示。在自旋向下通道，價(jià)帶頂和導(dǎo)帶底分別位于布里淵區(qū)的和點(diǎn)，形成間接帶隙。能隙寬度約為0.94 eV，比清潔單層WS2的禁帶寬度(~1.82 eV)小約0.88 eV。這說明在高覆蓋度下Fe原子吸附改變了單層WS2的半導(dǎo)體性質(zhì)，使其具有半金屬性質(zhì)。

圖5 在0.125 ML (a)，0.25 ML (b)，0.5 ML (c)和1.0 ML (d)覆蓋度下的Fe原子d軌道的投影態(tài)密度

圖6 在0.5 ML (a)到1.0 ML (b)覆蓋度下Fe/WS2結(jié)構(gòu)的總態(tài)密度

圖7 在1.0 ML覆蓋度下Fe/WS2結(jié)構(gòu)自旋向上(a)和自旋向下通道(b)的能帶結(jié)構(gòu)

4 結(jié)論

我們采用以密度泛函理論為基礎(chǔ)的第一性原理方法研究了Fe原子吸附對單層WS2結(jié)構(gòu)和性質(zhì)的影響。研究結(jié)果表明，W原子的頂位是Fe原子在WS2單層的最穩(wěn)定吸附位置，相應(yīng)的原子吸附能最大，約為1.84 eV。Fe與襯底原子間的軌道雜化作用，削弱了緊鄰W與S原子的成鍵作用，使相應(yīng)鍵長增大0.011 nm。受襯底原子影響，F(xiàn)e (3642)原子軌道缺失自旋向下的電子，局域磁矩約為2.0B。在低覆蓋度下(0.125、0.25 ML)，吸附原子間距較大，磁性作用以超交換作用為主，鐵磁序不穩(wěn)定。在高覆蓋度下(0.5和1.0 ML)，吸附原子間距縮小，磁性作用以RKKY作用為主，鐵磁序更穩(wěn)定。隨著覆蓋度增加，F(xiàn)e原子間相互作用增強(qiáng)，F(xiàn)e–Fe間距由1.102 nm減小至0.318 nm。Fe與襯底原子間的相互作用也隨著覆蓋度增加而減弱。Fe–W (Fe–S)最緊鄰間距隨著覆蓋度增加，由0.255 (0.214) nm增大至0.282 (0.218) nm。電子態(tài)密度的計(jì)算結(jié)果表明，在0.5和1.0 ML覆蓋度下，吸附體系費(fèi)米能級處的電子極化率等于100%，顯示半金屬性。自旋向上與向下通道分別為間接帶隙的半導(dǎo)體和金屬。1 ML覆蓋度吸附體系的禁帶寬度高達(dá)0.94 eV。這說明在高覆蓋下，F(xiàn)e原子吸附可以將直接帶隙的WS2半導(dǎo)體轉(zhuǎn)變成半金屬，是一種潛在的自旋電子器件材料。

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Effect of Adsorption of Fe Atoms on the Structure and Properties of WS2Monolayer

XU Wei-Yun1,2WANG Li-Li1MI Yi-Ming1ZHAO Xin-Xin1,*

(1;2)

In this work, first-principles calculations were performed to study the effect of the adsorption of Fe atoms on the structure and properties of the WS2monolayer. It was found that the most stable adsorption site for an Fe atom on WS2at low coverage (<0.0625 ML) of the monolayer lies directly above the W atom and the atomic adsorption energy is ca. 1.84 eV. The interaction between the Fe and substrate atoms weakens the nearest W―S bonds which increases their bond length by ca. 0.011 nm. The orbital occupation of the adsorbed Fe atoms also undergoes redistribution. The 3orbitals of Fe are fully occupied with the exception of the spin down channel ofdanddorbitals. The magnetic interactions of Fe?Fe are mainly believed to involve super-exchange interactions which are mediated by the substrate. Thus the ferromagnetic order is unstable at low coverage. However, at high coverage, the distance between Fe?Fe decreases and the states close to the Fermi energy level induce magnetic interactions between the local magnetic moment and the itinerant electron, which are identified as RKKY interactions. In this manner, the ferromagnetic order is more stable at high coverage of the monolayer. The Density of state and band-structure calculations show that the spin polarization of Fe?WS2near the Fermi energy level is about 100%. The spin up channel acts as an indirect band gap semiconductor, while the another one acts as a metal. These calculations indicate that the Fe-WS2layer at high coverage could be half metallic, which can be potentially used to develop spin-based electronic materials.

DFT; Fe/WS2; Transition metal dichalcogenides; Exchange interaction; Half-metal

March 24, 2017;

April 28, 2017;

May 10, 2017.

. Email: bighunter@sues.edu.cn; Tel: +86-21-67791191.

10.3866/PKU.WHXB201705102

O641

The project was supported by the National Natural Science Foundation of China (11504228).

國家自然科學(xué)基金(11504228)資助項(xiàng)目