姜付錦
(武漢市黃陂一中 湖北 武漢 430300)
?
均勻桿在什么位置離開(kāi)豎直墻面
姜付錦
(武漢市黃陂一中湖北 武漢430300)
摘 要:先以桿的質(zhì)心C為研究對(duì)象并結(jié)合機(jī)械能守恒定律求出桿轉(zhuǎn)動(dòng)的角速度與夾角θ的關(guān)系,接著用牛頓第二定律分析了勻質(zhì)桿脫離墻面的條件,最后求得勻質(zhì)桿脫離墻面的角度.通過(guò)研究發(fā)現(xiàn),這個(gè)角與桿的長(zhǎng)度無(wú)關(guān),理論上有4個(gè)解,其中有兩個(gè)虛數(shù)解,一個(gè)解為零,還有一個(gè)實(shí)數(shù)解;當(dāng)兩個(gè)小球質(zhì)量相同時(shí)脫離角度為.
關(guān)鍵詞:轉(zhuǎn)動(dòng)慣量機(jī)械能守恒定律脫離條件
1題目
如圖1所示,小球A和B的質(zhì)量分別為m1,m2,兩球之間用一長(zhǎng)為L(zhǎng),質(zhì)量為m均勻分布的桿連接,桿放在光滑的水平面和光滑的豎直墻壁之間.開(kāi)始時(shí)桿與豎直墻面的夾角為θ0,某一時(shí)刻釋放桿,試分析當(dāng)小球A脫離墻壁時(shí)桿與墻壁的夾角.
圖1
2桿轉(zhuǎn)動(dòng)角速度的求解
某一時(shí)刻桿與墻壁成θ角,則系統(tǒng)的質(zhì)心位置坐標(biāo)為(xC,yC),由質(zhì)心的定義式可知
整理后得
對(duì)位置坐標(biāo)求時(shí)間t的一階導(dǎo)數(shù)得質(zhì)心的兩個(gè)分速度大小
對(duì)位置坐標(biāo)求時(shí)間t的二階導(dǎo)數(shù)得質(zhì)心的兩個(gè)分加速大小
由系統(tǒng)機(jī)械能守恒可知
式中JC=aL2(a為某一定值)為系統(tǒng)相對(duì)于質(zhì)心的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量,則得
g{L[4(m2-m1)(m1+m2+m)cos2θ+
(m+2m1)2+4(m1+m2+m)a]}-1
兩邊對(duì)時(shí)間求導(dǎo)得
(m+2m1)2+4(m1+m2+m)a]2}-1
進(jìn)一步整理得
m1)(m1+m2+m)cos2θ+8(m2-m1)(m1+m2+
m)cosθ0cosθ+(m+2m1)2+4(m1+m2+
m)a]{L[4(m2-m1)(m1+m2+m)cos2θ+
(m+2m1)2+4(m1+m2+m)a]2}-1
3系統(tǒng)的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的計(jì)算[1]
系統(tǒng)對(duì)過(guò)質(zhì)心垂直紙面的軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為
整理后得
4小球A脫離墻面的條件
如圖2所示,系統(tǒng)所受的外力有重力、地面支持力和墻面的彈力,墻面的彈力的方向水平向右.
圖2 系統(tǒng)的受力圖
FB-(m1+m2+m)g
當(dāng)FA=0時(shí),小球A脫離墻面,則有
代數(shù)值后整理得
{4(m2-m1)(m1+m2+m)cos3θ+
3[(m+2m1)2+4(m1+m2+m)a]cosθ-
2[(m+2m1)2+4(m1+m2+m)a]cosθ0}·sinθ=0
式中
5桿與墻壁夾角的求解
這個(gè)方程有一個(gè)特解sinθ=0,即θ=0,由題意可知這個(gè)解無(wú)意義舍去.
(2)當(dāng)m1≠m2時(shí),cosθ在理論上有3個(gè)解,其中有兩個(gè)解是虛數(shù),另外1個(gè)實(shí)數(shù)解,由于這個(gè)方程非常復(fù)雜,很難求出解析解,故本文給出以下數(shù)值模擬解:
設(shè)m1=2 kg,m2=4 kg,m=1 kg,初始角度為θ0,則脫離時(shí)的角度滿足
cosθ=
圖3 當(dāng)系統(tǒng)質(zhì)量一定時(shí),脫離角度與初始角度的關(guān)系
由圖3可知,初始時(shí)角度的cos(θ0)越大,脫離時(shí)角度的cos(θ)越大;當(dāng)θ0=0時(shí),cos(θ)=0.604,約為52.8°.若系統(tǒng)質(zhì)量是其他值時(shí),則只需將以上的程序略作修改即可,限于篇幅這里不再討論.
參 考 文 獻(xiàn)
1周衍柏.理論力學(xué)教程(第2版). 北京:高等教育出版社,1985.128~131
2鄭永令,賈起民.普通物理學(xué)教程叢書(shū) 力學(xué)(第1版).上海:復(fù)旦大學(xué)出版社,1989.280~282
(收稿日期:2015-10-29)