曲大莊，李 晨，錢 浩，朱 寶，詹陽烈，景 益，劉 剛

（1.國家核電技術(shù)公司，北京100029；2.上海核工程研究設(shè)計(jì)院，上海200233；3.大連理工大學(xué)材料科學(xué)與工程學(xué)院，遼寧大連116024）

壓水堆核電站通過改變或保持控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)組件在垂直方向上的位置來實(shí)現(xiàn)反應(yīng)堆的啟停、正常工況下堆芯功率的調(diào)節(jié)或保持以及事故工況下的快速釋棒停堆.控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的主要部件為：承壓殼體部件、鉤爪部件、磁軛線圈部件、驅(qū)動(dòng)桿部件、導(dǎo)磁半環(huán)和導(dǎo)向隔熱套等.位于殼外的磁軛線圈通電后將產(chǎn)生電磁場并帶動(dòng)裝在殼內(nèi)的部件（鉤爪部件、驅(qū)動(dòng)桿部件）步躍運(yùn)動(dòng)，使銜鐵直線向上運(yùn)動(dòng)直至撞擊到由磁極支撐的隔磁片上.當(dāng)磁軛線圈斷電電磁場消退時(shí)，銜鐵在自重和彈簧力的作用下脫離隔磁片豎直向下運(yùn)動(dòng)，設(shè)置在磁極和銜鐵之間的隔磁片起到了加快機(jī)構(gòu)釋放速度的功效.

為滿足反應(yīng)堆啟停及功率調(diào)節(jié)的需要，控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)在設(shè)計(jì)壽期內(nèi)要經(jīng)歷數(shù)百萬次的步躍運(yùn)動(dòng)，對于大部分設(shè)計(jì)壽命在40年左右的第二代核電技術(shù)，步躍約為200萬步；而設(shè)計(jì)壽命在60年的第三代核電技術(shù)則要求600萬步.在過去的運(yùn)行經(jīng)驗(yàn)中，控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的主要失效形式是鉤爪部件銷軸和銷軸孔的磨損所引起的失步和滑步，但隨著控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)設(shè)計(jì)壽命的大幅度提高，除了原有的失步、滑步失效形式外，又發(fā)現(xiàn)了隔磁片在一定次數(shù)步躍運(yùn)動(dòng)后的疲勞破損現(xiàn)象，已經(jīng)引起業(yè)界的高度關(guān)注.

在控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的實(shí)際工作過程中，對于驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的每一次步躍運(yùn)動(dòng)，磁軛線圈的電磁場都會(huì)使銜鐵撞擊隔磁片，使隔磁片不斷受到?jīng)_擊載荷.在結(jié)構(gòu)上，隔磁片為具有內(nèi)、外徑的軸對稱薄壁圓盤，其法平面的一側(cè)始終與磁極接觸（或分離），另一側(cè)的內(nèi)徑區(qū)域始終與壓緊彈簧緊密接觸，外徑區(qū)域則受到銜鐵撞擊的沖擊載荷.顯然，準(zhǔn)確分析隔磁片在銜鐵沖擊載荷作用下的應(yīng)力分布及具體數(shù)值，對于控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的安全設(shè)計(jì)及壽命預(yù)估顯得尤為重要.如文獻(xiàn)［1］中將應(yīng)力分析的結(jié)果應(yīng)用到疲勞安全性分析中.

筆者根據(jù)彈性力學(xué)［2］板殼理論建立了隔磁片在銜鐵沖擊載荷作用下的基于磁極彈性基礎(chǔ)的薄壁圓盤軸對稱彎曲應(yīng)力分析模型，直接利用冪級數(shù)給出了微分方程的解析式.由于作用在隔磁片上的載荷沿徑向并非連續(xù)，與磁極的接觸在一般情況下也不一定連續(xù)，因此需要將隔磁片沿徑向分解成幾個(gè)圓盤，根據(jù)分界處內(nèi)力平衡和位移連續(xù)條件，利用傳遞矩陣技術(shù)建立了整體平衡方程，并根據(jù)隔磁片內(nèi)、外徑的自由邊界條件得到了問題的全部解.

利用所提出的方法對某在建核電站控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的隔磁片在銜鐵撞擊達(dá)到最大沖擊載荷時(shí)的工況進(jìn)行了應(yīng)力分析計(jì)算，得到了相關(guān)的應(yīng)力分布和具體數(shù)值，與有限元數(shù)值計(jì)算結(jié)果進(jìn)行了比較，并通過已經(jīng)出現(xiàn)的隔磁片沖擊疲勞破損事例的驗(yàn)證，為核電站控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)以及隔磁片的沖擊疲勞和失效機(jī)理等分析提供了理論依據(jù).

1 薄壁圓盤軸對稱彎曲的微分方程及解析解

若將隔磁片簡化成如圖1所示的置于磁極彈性基礎(chǔ)的薄壁圓盤，當(dāng)法向載荷為q，基礎(chǔ)彈性系數(shù)為ks時(shí)，令w為圓盤的法向位移，為圓盤的平均半徑，并且r＝x，＝q，＝ks，則有圓盤軸對稱彎曲的微分方程為

式中：D為圓盤彎曲剛度，且；μ為泊松比；h為圓盤厚度；E為圓盤材料彈性模量.

圖1 隔磁片軸對稱薄壁圓盤Fig.1 Axisymmetrical thin disk of the magnetic isolation shim

式（1）的求解與隔磁片和磁極是否接觸有關(guān).當(dāng)二者分離時(shí)，即ks＝0時(shí)式（1）的全部解可直接由彈性理論分析結(jié)果得到，即（，為常數(shù)）

式中：C1～C4為待定系數(shù).

當(dāng)隔磁片與磁極有接觸，即ks≠0 時(shí)，雖然式（1）已有基于Bessel特殊函數(shù)的經(jīng)典解［3-4］，但為了數(shù)學(xué)上的方便，還可以直接采用冪級數(shù)解，即

根據(jù)式（1）的齊次方程以及待定系數(shù)α應(yīng)滿足的條件，可得到對應(yīng)于A0≠0，A1＝A2＝A3＝0 時(shí)的α1＝0，α2＝2.將α1和α2分別代入式（3），可得式（1）的2個(gè)線性無關(guān)解

由于式（1）是一個(gè)4階方程，需要有4個(gè)線性無關(guān)解來構(gòu)成其通解，因此可仿照求解Bessel方程［5］的方法給出另外2個(gè)線性無關(guān)解，即

式中：

式（1）的特解取決于載荷的分布形式，當(dāng)其為常數(shù)時(shí)，有.與式（3）線性組合得到式（1）的全部解

顯然，式（2）或者式（6）分別給出的便是隔磁片在法向載荷q作用下與磁極分離或者接觸時(shí)薄壁圓盤軸對稱彎曲的微分方程的解析解.

2 隔磁片狀態(tài)向量的傳遞及整體平衡方程

根據(jù)隔磁片上彈簧壓緊載荷和銜鐵沖擊載荷沿徑向的分布情況以及與磁極彈性支撐的接觸情況，可將隔磁片沿徑向分解成幾個(gè)薄壁圓盤.對于其中的任何一個(gè)均可定義其邊界上的物理量，，，并根據(jù)圓盤軸對稱彎曲時(shí)位移w與轉(zhuǎn)角φ、彎矩M和剪切力F的關(guān)系（式（7））

結(jié)合式（2）或者式（6）建立隔磁片分段后各段的狀態(tài)向量方程

式中：

當(dāng)把隔磁片分解為m段時(shí)，可根據(jù)第k段內(nèi)、外徑r0和rn處的狀態(tài)向量和，定義傳遞矩陣，得到同一段圓盤內(nèi)、外徑兩端的狀態(tài)向量關(guān)系

遍取k＝1，2，…，m，最終得到隔磁片整體內(nèi)、外徑兩端的狀態(tài)向量關(guān)系，即隔磁片應(yīng)力分析的整體平衡方程

由于隔磁片內(nèi)、外徑兩端的邊界條件為自由狀態(tài)，即當(dāng)r＝r0時(shí)，M0＝F0＝0，以及當(dāng)r＝rm時(shí)，Mm＝Fm＝0，因此將它們帶入上式可以得到

利用式（9）的傳遞關(guān)系，可最終確定各分段界面處的狀態(tài)向量，以及各段內(nèi)不同徑向位置r＝ri的狀態(tài)向量.

除前述隔磁片狀態(tài)向量中M所代表的徑向彎矩Mr外，在圓盤軸對稱彎曲問題中還有切向彎矩Mθ.根據(jù)

并考慮到＝dw／dx，有關(guān)系式

進(jìn)而得到隔磁片上下表面處的徑向彎曲應(yīng)力σr和切向彎曲應(yīng)力σθ

其中，σr和σθ都是徑向位置的函數(shù).

3 隔磁片應(yīng)力計(jì)算結(jié)果以及與有限元數(shù)值計(jì)算結(jié)果的比較

利用筆者提出的方法對某在建核電站控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的隔磁片在銜鐵撞擊達(dá)到最大沖擊載荷時(shí)的工況進(jìn)行應(yīng)力分析計(jì)算，相關(guān)數(shù)據(jù)為：隔磁片內(nèi)徑r0＝30.70mm，壓緊彈簧處外徑r1＝37.00mm，銜鐵處內(nèi)徑r2＝39.40 mm，隔磁片外徑r3＝63.25 mm，圓盤厚度h＝1.59 mm，材料彈性模量E＝1.90×1011N／m2，材料泊松比μ＝0.3，磁極支撐彈性系數(shù)ks＝1.35×1012N／m3，彈簧壓緊載荷Pz1＝480N，銜鐵最大沖擊載荷Pz2＝6.11×105N.為了比較，采用Ansys有限元分析軟件中軸對稱殼單元和彈簧單元對同樣的隔磁片分析模型進(jìn)行了最大沖擊載荷下的應(yīng)力計(jì)算.有限元分析隔磁片采用Shell208 軸對稱殼單元模擬，彈性支撐采用Combin14線性彈簧模擬.有限元分析模型和邊界條件如圖2 所示，對Combin14彈簧單元彈性支撐端節(jié)點(diǎn)約束隔磁片法向位移自由度.載荷條件如圖3所示.所有輸入?yún)?shù)與第2節(jié)理論公式計(jì)算參數(shù)一致.

圖2 有限元分析模型和邊界條件Fig.2 FEA model and boundary conditions

2種分析方法的計(jì)算結(jié)果同時(shí)示于圖4～圖7，從圖中可以清晰地看到二者完全吻合.

圖3 載荷條件Fig.3 Loading conditions

圖4 法向位移Fig.4 Normal displacement

圖5 徑向彎曲應(yīng)力Fig.5 Radial bending stress

如圖4所示，銜鐵撞擊到隔磁片沖擊載荷達(dá)到最大值后，隔磁片在內(nèi)徑r＝36.2 mm 附近與磁極發(fā)生分離，或者說雖然有壓緊彈簧，但在最大沖擊載荷時(shí)它不能保持隔磁片始終與磁極相接觸.

與隔磁片沖擊疲勞相關(guān)的拉應(yīng)力發(fā)生在隔磁片與磁極接觸側(cè)，圖5和圖6分別給出了該側(cè)隔磁片的徑向和切向彎曲應(yīng)力，在半徑r＝42.0 mm 附近二者均出現(xiàn)最大值σr＝259 MPa、σθ＝58 MPa.圖7給出了隔磁片與磁極之間的軸向壓應(yīng)力，最大值約為σz＝82 MPa.

圖6 切向彎曲應(yīng)力Fig.6 Tangential bending stress

圖7 軸向壓應(yīng)力Fig.7 Axial compressive stress

對于隔磁片的沖擊疲勞，可根據(jù)材料疲勞最大變形能理論［6］確定疲勞等效應(yīng)力

圖8 疲勞等效應(yīng)力Fig.8 Equivalent fatigue stress

圖8給出了將各應(yīng)力分量結(jié)果代入上式所得到的疲勞等效應(yīng)力.從圖8可以看出，最大疲勞等效應(yīng)力σe＝283 MPa，發(fā)生在距離內(nèi)徑約1／3隔磁片徑向?qū)挾忍?，它以徑向拉?yīng)力σr為主體，是導(dǎo)致隔磁片經(jīng)歷一定次數(shù)步躍運(yùn)動(dòng)的銜鐵沖擊載荷作用后出現(xiàn)疲勞破損的主要原因，與隔磁片沖擊疲勞破損事例裂紋的起始位置和擴(kuò)展模式相符.

4 結(jié) 論

（1）雖然有壓緊彈簧，但隔磁片不能始終與磁極保持接觸，在銜鐵最大沖擊載荷作用下，隔磁片將產(chǎn)生彎曲變形并在壓緊彈簧附近與磁極發(fā)生分離，導(dǎo)致與磁極接觸側(cè)出現(xiàn)與沖擊疲勞相關(guān)的彎曲拉應(yīng)力.

（2）隔磁片與磁極接觸側(cè)處于三維應(yīng)力狀態(tài)，可根據(jù)材料疲勞的相關(guān)理論確定相應(yīng)的疲勞等效應(yīng)力.以徑向拉應(yīng)力為主體的最大疲勞等效應(yīng)力發(fā)生在距離內(nèi)徑1／3隔磁片徑向?qū)挾忍?，它是?dǎo)致隔磁片經(jīng)歷一定次數(shù)步躍運(yùn)動(dòng)的銜鐵沖擊載荷作用后出現(xiàn)疲勞破損的主要原因.

（3）所提方法的分析結(jié)果與隔磁片沖擊疲勞破損事例裂紋的起始位置和擴(kuò)展模式相符合，可以為核電站控制棒驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)以及隔磁片的沖擊疲勞和失效機(jī)理等分析提供理論依據(jù).

［1］史進(jìn)淵，鄧志成，汪勇，等.汽輪機(jī)轉(zhuǎn)子初始裂紋高周疲勞安全性分析方法及其在焊接轉(zhuǎn)子中的應(yīng)用［J］.動(dòng)力工程學(xué)報(bào)，2013，33（1）：17-24.

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