N2負(fù)流柱放電過(guò)程仿真
2015-01-04 13:51:55趙文君等
哈爾濱理工大學(xué)學(xué)報(bào) 2014年3期
趙文君等
摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮?dú)夥烹娏黧w模型，使用有限元法對(duì)該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮?dú)夥烹娺^(guò)程粒子動(dòng)力學(xué)特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場(chǎng)中，流柱頭部粒子密度隨放電過(guò)程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場(chǎng)強(qiáng)度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對(duì)于負(fù)流柱放電，粒子密度梯度及電場(chǎng)分布隨外電場(chǎng)增大而增大。endprint
摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮?dú)夥烹娏黧w模型，使用有限元法對(duì)該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮?dú)夥烹娺^(guò)程粒子動(dòng)力學(xué)特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場(chǎng)中，流柱頭部粒子密度隨放電過(guò)程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場(chǎng)強(qiáng)度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對(duì)于負(fù)流柱放電，粒子密度梯度及電場(chǎng)分布隨外電場(chǎng)增大而增大。endprint
摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮?dú)夥烹娏黧w模型，使用有限元法對(duì)該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮?dú)夥烹娺^(guò)程粒子動(dòng)力學(xué)特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場(chǎng)中，流柱頭部粒子密度隨放電過(guò)程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場(chǎng)強(qiáng)度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對(duì)于負(fù)流柱放電，粒子密度梯度及電場(chǎng)分布隨外電場(chǎng)增大而增大。endprint
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