鄧 明，魏文博＊，盛 堰，景建恩，何水原，羅賢虎，史心語

1 中國地質(zhì)大學（北京）地球物理與信息技術(shù)學院，北京 100083

2 廣州海洋地質(zhì)調(diào)查局，廣州 510075

3 地下信息探測技術(shù)與儀器教育部重點實驗室，北京 100083

1 引 言

海底大地電磁探測（Marine MT）起始于20世紀70年代，當時的西方學者力圖將陸地MT移植到海洋，并在理論上進行了可行性研討［1－2］.在觀測裝置的設(shè)計方面，F(xiàn)illoux做了初期嘗試.他使用現(xiàn)在看來簡陋，但當時卻是較先進的技術(shù)，研發(fā)了水下檢測電場和磁場的裝置，為海洋電磁場的測量做了開拓性的工作［3－4］.之后，他和Cox共赴大西洋采集MT數(shù)據(jù)，并且給出了海洋電磁方法可以解決特殊地學問題的評價［5］.隨著研究的深入，至80年代，海洋MT儀器已發(fā)展到相當規(guī)模.1985年，Webb等人撰文［6］，首次系統(tǒng)地介紹了該類儀器的工作原理、技術(shù)指標以及測試情況，隨后，他們獲得了美國專利授權(quán)［7］.

海洋MT儀器的發(fā)展歷程并非一帆風順，其間經(jīng)歷過多次的失敗與教訓.由于海洋探測風險大、投資高、不測因素多，儀器的故障事件也就不時發(fā)生.1989年，在東太平洋法屬Polynesia群島附近，來自法國Bretagne大學和美國Scripps海洋研究院的地球物理學家使用大地電磁成像方法勘查Tahiti海區(qū)的地熱源分布.在為期3個月的海底數(shù)據(jù)采集過程中，參與測量的9套儀器中有3套儀器損壞.其中，2套儀器磁場通道出了問題，1套儀器電場通道出了問題［8］.1990年9月至1992年2月，由美國WoodsHole海洋研究院、夏威夷大學海洋系的多位學者組成的研究組，使用11套海底地電儀，在北大西洋26.478°N—26.528°N、72.602°E—76.848°E海區(qū)進行了為期近一年半的超低頻海底地電場采集，試圖通過地電信息了解該海域深部熱鹽環(huán)流的規(guī)律.參與測量的儀器工作于水深900m至4958m.遺憾的是，大部分儀器由于電路損壞或電池不足等原因，未能得到真實的地電信號，只有其中四臺儀器采集到有價值的數(shù)據(jù)［9］.由此看來，海底電磁探測儀器比陸上同類儀器的故障概率高得多，研發(fā)過程的技術(shù)難度很大，其可靠性尤其值得關(guān)注.

20世紀90年代后，海洋MT從方法到儀器逐漸發(fā)展，趨于成熟.主要應(yīng)用在兩大方面，一是地學基礎(chǔ)研究，二是海底資源調(diào)查.比較著名的例子有MELT計劃，它由來自美國、法國、日本等國的科學家共同實施.采用47臺大地電磁儀，在水深約4000m的大洋底面采集數(shù)據(jù)，對東南太平洋17°N、110°W—116°W的海底構(gòu)造進行電磁層析成像分析.通過地形校正及電磁數(shù)據(jù)反演揭示了海底洋中脊的電性成像，從而解答了該海區(qū)地幔結(jié)構(gòu)非對稱的問題［10］.除地學基礎(chǔ)研究的成果外，海洋MT在油氣勘查中也取得顯著效益.在墨西哥灣Gemini海區(qū)，MT數(shù)據(jù)與地震勘探結(jié)果聯(lián)合反演，最終推斷出鹽丘的底面深度以及儲油的構(gòu)造形態(tài)［11］.這些例子說明，MT方法在海洋地學探測中可發(fā)揮積極作用.當今，海洋MT和海洋可控源電磁（CSEM）一起，被認為是海洋地球物理領(lǐng)域性價比最高的方法之一［12］.可以斷言，海洋電磁方法的發(fā)展前景極為可觀.

國內(nèi)在上述領(lǐng)域的研究盡管起步較晚，但近些年進步明顯［13］.國家高技術(shù)研究發(fā)展計劃（863計劃）從“九五”期間開始，至“十二五”，連續(xù)四次資助國內(nèi)的產(chǎn)學研機構(gòu)開展海洋MT的理論研究和儀器研發(fā)［14］，并取得了長足進步［15］.

2 海洋MT數(shù)據(jù)采集的若干理論要點

2.1 沿海水及層狀介質(zhì)傳播的大地電磁場

在水平層狀介質(zhì)中，平面波場赫姆霍茲方程的解有如下形式［16］：

考慮在介質(zhì)分界面處，電場與磁場水平分量連續(xù)，當z＝hi（從海平面到第i層介質(zhì)底界面的深度，i＝1，2，…，n－1），

則在第一層（海水）底界面

在第二層底界面

在第n－1層底界面

第n層介質(zhì)當z→∞時，電磁場分量均趨于零，由（9）式，必有Bn＝0，則該式簡化為

從（8）式和（10）式，得到An－1與Bn－1的關(guān)系，設(shè)

由（8）、（10）和（11）式可得

以此類推，第i－1層的比值系數(shù)Mi－1與第i層比值系數(shù)Mi的遞推關(guān)系為

對于海水層，則有

由第n－1層底界面向上遞推，可得到海水層及海底各層介質(zhì)的電磁場系數(shù)An和Bn表達式.代入式（1）和（2）中可計算出海平面以下任意深度的電磁場分量.

2.2 隨水深和頻率改變的場值衰變規(guī)律

由上述推導的公式，并針對一般且有代表性的情況，建立圖1的四層地電模型，計算從海平面至4000m水深條件下不同頻點的電場和磁場的衰變曲線.

對圖2和圖3進行分析.它們有共性，即各頻點的場值都隨海水的加深而趨于變小，各條曲線呈低

圖1 深水環(huán)境下的四層地電模型Fig.1 Four－layer model in deepwater environment

在海平面，即z＝0處，由（1）、（2）式得到通濾波器的特征，說明海水對電磁場有衰減作用.注意到，不同頻點的場值隨水深改變其衰變的幅度也不同，高頻分量衰減較快而低頻分量衰減較慢.電場或是磁場當頻率高于5Hz時，在1000m以深的海水中均難以觀測到.這給儀器設(shè)計者和從事海上數(shù)據(jù)采集的技術(shù)人員予以提示，在深水（大于1000m）環(huán)境中進行大地電磁探測，所獲取到的高于5Hz的電磁數(shù)據(jù)可信度較低.低頻分量在深水環(huán)境下則相對容易觀測，且頻率越低，信號幅度相對越高［17］.它們的共性還表現(xiàn)在，不管是電場還是磁場，當頻率高于0.5Hz時，衰變趨勢和相對衰減幅值都近乎一樣.除了上述的共性以外，它們還有差異性.電場和磁場在低于0.5Hz以下，各衰減的速度不同.表現(xiàn)為電場衰減較慢，磁場衰減較快.盡管這一點，稍后的分析可以看到，對數(shù)據(jù)采集的影響程度不大，但這一現(xiàn)象是否會對后續(xù)的數(shù)據(jù)處理帶來影響，將另外討論.

2.3 海水環(huán)境中電場與磁場的比值

上面對電場和磁場分別進行分析.而這里，將兩者結(jié)合一起討論，具體做法是將（1）式除以（2）式，計算結(jié)果示于圖4.

圖4 電場與磁場的比值曲線Fig.4 Ratio curves of electric to magnetic fields versus frequency

對圖4進行觀察，可見電場較磁場幅值小得多.在0.1Hz以下的低頻至超低頻段，兩者幅值相差約三個數(shù)量級.在0.1Hz以上至10Hz，兩者差別大于兩個數(shù)量級.這一認識對儀器研制和數(shù)據(jù)采集有重要指導意義.對儀器研制而言，電場測量靈敏度的指標要求甚高，磁場測量靈敏度的指標可適當放寬.近年來國內(nèi)的感應(yīng)式磁場傳感器已有明顯的技術(shù)突破［18］，海底磁場測量問題從技術(shù)角度看已不是難題，而微弱的電場信號觀測成為海底大地電磁探測的關(guān)鍵技術(shù).對數(shù)據(jù)采集而言，上述的認識意味著，在海底布置采集儀器時，并不需要每一站位都同時觀測五個場分量（Ex、Ey、Ez、Hx、Hy）.盡管上面的討論中認為磁場比電場衰減速度稍快，但這一因素與磁場比電場高出三個數(shù)量級相比，其權(quán)重還是偏小.磁場幅值基數(shù)大且不受地形影響，臨近觀測點的場值變化在小區(qū)域范圍內(nèi)可認為一致，因而一個站位的磁場分量可視為等同于臨近站位的測量結(jié)果.在工程應(yīng)用方面，一臺五分量電磁儀的臨近區(qū)域，只布置三分量的電場（Ex、Ey、Ez）儀，對保證數(shù)據(jù)質(zhì)量和降低投資成本，都具有實際意義.

2.4 儀器上浮速度的計算

海洋MT儀器在海面投放時，配掛重物錨［19］，由于其重量大，使整套儀器具有負浮力，重力的作用使儀器自由下沉至海底.數(shù)據(jù)采集完成后，海面向海底發(fā)出聲學釋放命令［20］.海底儀器中的聲學釋放器受令動作，打開栓緊重物錨的機械掛鉤，使儀器脫離栓連，具有了正浮力.受儀器中浮球的提升作用，整套儀器從海底徐徐上浮，返回海面.視水深及浮力大小的不同，上浮到達海面的時間相異.選配多大的浮力以及如何確定儀器的上浮速度，是進行儀器設(shè)計的重要技術(shù)指標.應(yīng)注意到，浮力值的選取與海洋作業(yè)環(huán)境關(guān)系甚緊.一般認為，浮力值盡可能選取大一些為好.顯然，浮力大使得上升速度快，儀器會較快地返回海面.但是選擇儀器的浮力過大會帶來負面影響，即，所需配掛的重物錨的重量也要加大，這使得整套儀器在海面投放時操作困難.然而浮力過小，儀器又會出現(xiàn)另外的問題.海底的底流多變，方向和速度都不可控.浮力過小意味著上升速度偏慢，導致海流對儀器上浮過程的影響作用增大，很可能造成儀器偏離預(yù)定位置，被海流推走，這種情況會造成儀器丟失.

由此看來，應(yīng)設(shè)計合理的儀器浮力和上浮速度.流體力學的觀點認為，物體在水下的運動速度，受推力和阻力的共同影響.儀器從海底返回海面的過程中，其推力來自兩方面，一是儀器自身的凈浮力，二是海水對儀器的曳引力，而阻力與儀器運動速度的平方成正比［21］，根據(jù)流體力學和牛頓第二定律，可列出儀器上浮過程的運動方程

式中，F(xiàn)x為水平方向的曳引力，F(xiàn)z為凈浮力，沿垂直方向；Cd1和Cd2均為曳引系數(shù)，與儀器迎水面有關(guān).因其x方向和z方向的形狀不同，兩個系數(shù)有差異，在0.5～1.16之間［22］；ρ為海水密度；S為儀器的迎水面積；Vx為水平方向的曳引速度，Vz為垂直上升速度；t為時間；m為儀器在水下的重量（以65kg為例予以討論）.

將（17）式分開為兩個分量分別求解，微分方程都有如下的標量形式：

其解為

當海流速度影響較小，只考慮垂直方向運動情況時，可計算出上浮速度與時間的關(guān)系曲線.

圖5所示的曲線表明，儀器剛脫離重物錨時，起初以加速運動上浮，約兩秒鐘后趨于勻速，不同浮力其上浮速度不同.理論上，上浮速度越快越好.但工程上，則需要結(jié)合實際情況，綜合考慮.

圖5 上浮速度與時間的關(guān)系曲線Fig.5 Upward floating speed curve in relation to time

3 海底大地電磁儀工作原理

3.1 儀器硬件結(jié)構(gòu)

整套儀器由九類集成部件組成，如圖6所示，儀器外觀示于圖7.其中，浮力部件主要是玻璃浮球，給整套儀器提供上升的浮力.起吊部件為提梁，可承受整套儀器在空氣中的重量（包括重物錨）.在安全保護部件中，犧牲陽極為含鋅類的金屬片，將其附著在承壓艙等部件表面，因其化學性能活潑，海水的腐蝕作用先行反應(yīng)在犧牲陽極上，因而提高儀器的抗腐蝕能力.助力彈簧安裝在聚丙烯框架與重物錨之間，為的是防止軟質(zhì)海泥對儀器的吸附.當聲學釋放器動作，錨鏈松開，助力彈簧瞬間釋放彈力，推動儀器擺脫吸附，順利上浮.

信號檢測部件由電場傳感器、磁場傳感器、方位傳感器以及姿態(tài)傳感器等組成［23］.其中電場傳感器由Ag｜AgCl作電極坯體［24］，經(jīng)水密接插件和電纜將海底電場信號傳送至數(shù)據(jù)采集密封艙.每套儀器采集三路相互垂直的電場信號，即Ex，Ey，Ez.目前，Ex、Ey兩個水平分量的電極距為10m，垂直分量Ez的電極距為4m.水平分量的4個電場傳感器分別由4根電場測量臂（每根長度5m）向4個方向伸展，形成x和y軸的測量橋.磁場傳感器為感應(yīng)式傳感器，本儀器只測水平分量的磁場.將磁場傳感器裝入非磁性承壓密封艙中，并將其相互正交安裝在聚丙烯框架上.承壓密封艙為鋁合金材料，其中合金部分有弱磁性，對磁場的中高頻成分有一定的衰減作用.當磁場傳感器裝入艙后，需要對其進行標定以彌補所帶來的影響［25］.

數(shù)據(jù)采集部件由采集電路、承壓密封艙和相關(guān)的水密接插電纜等組成.電路同步采集6通道數(shù)據(jù).記錄三個分量的電場、兩個分量的磁場以及輔助信息，后者包括方位、姿態(tài)和艙內(nèi)溫度等.五個分量的電磁信號同步進入各采集通道.經(jīng)低噪聲模擬放大、24位A／D轉(zhuǎn)換，數(shù)據(jù)進入存儲單元.在海底，儀器一般連續(xù)工作數(shù)天，所采集有效信號頻段為0.0003～10Hz，動態(tài)范圍為120dB.海底與陸地的環(huán)境存在較大區(qū)別，主要為動態(tài)與靜態(tài)、不可控與可控，這要求電路的可靠性和穩(wěn)定性較陸地儀器高.在海底測量階段，儀器處于不可控狀態(tài)，采集電路如何具備精確測量和數(shù)據(jù)的完整性，尤為電路設(shè)計者關(guān)注.連續(xù)多天的數(shù)據(jù)測量和復雜的海況會造成數(shù)據(jù)丟失.應(yīng)對措施是對所有被測數(shù)據(jù)實施備份，即采用兩個盤對同一批數(shù)據(jù)進行存儲，其中一個備份盤的物理空間可以小一些.在備份時，按不同的頻段，對高采樣率的數(shù)據(jù)進行抗混疊級聯(lián)分樣，然后再存儲［26］.

本儀器已獲得中國發(fā)明專利授權(quán)［27］.

3.2 儀器技術(shù)指標

電場觀測靈敏度：0.17nV／m／＠0.1～10Hz；

磁場觀測靈敏度：1pT／＠1Hz；

測量頻率范圍：0.0003～10Hz；

串音抑制比：＞80dB；

Ag／AgCl電極本底噪聲：1nV／＠0.1～10Hz；

最大工作水深：4000m；

方位測量精度：±1°；

傾角測量精度：0.5°；

溫度測量精度：1℃.

4 國內(nèi)首次深水大地電磁數(shù)據(jù)采集試驗

圖6 海底大地電磁儀硬件框圖Fig.6 Hardware block diagram of seafloor MT instrument

2010年8月至9月，搭載“海洋六號”科學考察船（見圖8），在我國南海進行了國內(nèi)首次深水大地電磁數(shù)據(jù)采集試驗，海試位置如圖9所示.試驗區(qū)水深3700～4000m.

4.1 儀器投放與回收過程

儀器投放前，在船甲板上進行初始化工作.

利用船后部的A型吊，將儀器從甲板上吊起，隨后擺出舷外，釋放吊纜.當儀器到達海面時，操作員拉動索控脫鉤器，使儀器脫離吊鉤并自由下沉.每一臺儀器的投放時間約半小時.儀器下沉過程中，甲板上可通過聲納通訊監(jiān)測整個下沉與觸底情況.當確認儀器安全抵達預(yù)定海底位置，科考船駛離投放點位，進行其他海上調(diào)查作業(yè).與陸地勘查施工情況不同，海洋科考船每個航次安排多項調(diào)查任務(wù).船一旦出海，全天24h輪班作業(yè).大地電磁試驗所占用的船時，只占整個航次的其中一小部分.

當海底的數(shù)據(jù)采集結(jié)束，儀器在原地等待.回收時間由科考船的任務(wù)統(tǒng)一安排，并視當時當?shù)氐暮r而定.在本次海試的回收過程中，從聲學釋放指令發(fā)出至儀器從海底返回海面，歷時1小時58分.在近4000m水深的上浮過程中，儀器的垂直上浮速度約為0.57m／s，這與前面的理論計算結(jié)果大體吻合.現(xiàn)場的情況還反映，儀器出水位置與投放點位向西南偏離了約1700m，說明儀器在上浮過程中，受海流推曳的影響，產(chǎn)生了水平方向的運動.

4.2 試驗結(jié)果的解釋與評價

經(jīng)對本次海試的所有采集數(shù)據(jù)進行處理，以時間序列曲線和視電阻率曲線作為質(zhì)量評價依據(jù).

圖10為測量結(jié)果的時間序列片段.圖上的五條曲線從上往下依次為Ex、Ey、Ez、Hx、Hy，所展示的時間段約為6min.大地電磁場屬于隨機信號，被測對象是來自同一場源，因而當場源變大時，曲線幅值增大，反之則小.這種相關(guān)性符合大地電磁場的傳播規(guī)律.本次數(shù)據(jù)采集結(jié)果的信號統(tǒng)計相關(guān)性整體大于70%，說明儀器的采集質(zhì)量較好.當然，與通常陸地采集的信號相關(guān)性相比，上述數(shù)值偏低，其主要原因可能來自兩個方面.其一，海流推曳且數(shù)百個大氣壓的外部環(huán)境；其二，海底信號微弱且電極距只有10m.如何實現(xiàn)海底的采集質(zhì)量達到與陸地情況基本一致，成為今后儀器優(yōu)化的目標.

圖11為本次海試某測點的視電阻率曲線.從圖中看出XY和YX兩個模式的視電阻率曲線隨頻率的變化不重合，表明地下介質(zhì)表現(xiàn)為非一維結(jié)構(gòu)特征.由于該試驗點水深較大，海水對大地電磁場的衰減嚴重.因而，高于5Hz的信息可信度偏低.圖中顯示的中高頻段的部分視電阻率值低于0.33Ωm，比海水電阻率還低，顯然不太符合真實情況.這說明，利用大地電磁方法探測海底的淺部信息有局限性.圖11從中頻段至低頻段信息的可信度較高，其中中頻段視電阻率值接近0.5Ωm，隨著頻率降低，視電阻率呈緩慢增加趨勢，曲線的尾支趨近100Ωm.整個測量結(jié)果反映出儀器在海底工作基本正常，達到設(shè)計要求.

5 結(jié)論與展望

（1）海水對大地電磁場具有衰減作用，它相當于一組低通濾波器.不同水深情況下，對同一頻率，場值衰減的拐點不同，頻率越高，拐點趨向淺表方向，反之，則向深部方向偏移.

（2）頻率與深度的對應(yīng)關(guān)系在深水大地電磁探測中得到較好的體現(xiàn).隨著頻率從高至低，由淺到深的電性信息順序顯示，高頻對應(yīng)淺部，低頻對應(yīng)深部.

（3）海底大地電磁儀的設(shè)計遵循電磁傳播規(guī)律、深水環(huán)境的場值以及上浮速度等理論依據(jù).儀器測量電磁場的五個分量（Ex、Ey、Ez、Hx、Hy）以及方位姿態(tài)等數(shù)據(jù).將海底測取的時間序列信息進行回放與處理，揭示了測量點位以下的巖石電性，為探測深部地質(zhì)構(gòu)造提供了實用的技術(shù)手段.

（4）大地電磁方法在海洋的應(yīng)用中還存在著自身難以解決的技術(shù)問題.由于海水對高頻電磁波的嚴重衰減，使得淺部的電性信息難以準確獲取.因此，該方法對探測天然氣水合物和淺層油氣構(gòu)造的效果欠佳.為解決這一問題，需打開電磁方法的另一扇技術(shù)大門——可控源電磁探測（CSEM，Controlled Source Electro Magnetic）.目前，我國該項技術(shù)的研究已全面啟動［28］.從淺部至深部，完整精細地獲得海底以下介質(zhì)電磁成像的目標有望在不久實現(xiàn).

致 謝 感謝“海洋六號”科學考察船全體工作人員對本課題試驗工作的支持.

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［1］ Larsen J C.An introduction to electromagnetic induction in the ocean.Phys.EarthPlanet.Inter.，1970，7（3）：389－398.

［2］ Weidelt P.Electromagnetic induction in three－dimensional structures.J.Geophys.，1975，41：85－109.

［3］ Filloux J H.Techniques and instrumentation for the study of natural electromagnetic induction at sea.Phys.EarthPlanet.Inter.，1973，7：323－328.

［4］ Filloux J H.Ocean－floor magnetotelluric sounding over north central Pacific.Nature，1977，269（5626）：297－301.

［5］ Cox C S，F(xiàn)illoux J H，Gough D I，et al.Atlantic lithosphere sounding.／／Schmucker U.Electromagnetic Induction in the Earth and Moon.Tokyo：Center for Academic Publications Japan，1980：13－32.

［6］ Webb S C，Constable S C，Cox C S，et al.A seafloor electric field instrument.J.Geomag.Geoelectr.，1985，37（12）：1115－1129.

［7］ Constable S C.Seafloor magnetotelluric system and method for oil exploration.US Patent Number：577094，1998.

［8］ Nolasco R，F(xiàn)illoux J H，Chave A D.Magnetotelluric imaging of the society islands hotspot.JournalofGeophysicalResearch，1998，103（B12）：30287－30309.

［9］ Chave A D，Luther D S，F(xiàn)illoux J H.Observations of the boundary current system at 26.5°N in the subtropical North Atlantic ocean.JournalofPhysicalOceanography，1997，27（9）：1827－1848.

［10］ Evans R L，Tarits P，Chave A D.Asymmetric electrical structure in the mantle beneath the East Pacific Rise at 17°S.Science，1999，286（5440）：752－756.

［11］ Hoversten G M，Constable S C，Morrison H F.Marine magnetotelluric for base－of－salt mapping：Gulf of Mexico field test at the Gemini structure.Geophysics，2000，65（5）：1476－1488.

［12］ Barker N D，Morten J P，Shantsev D V，et al.Optimizing EM data acquisition for continental shelf exploration.The LeadingEdge，2012，31（11）：1276－1284.

［13］ 魏文博.我國大地電磁測深新進展及瞻望.地球物理學進展，2002，17（2）：245－254.Wei W B.New advance and prospect of magnetotelluric sounding（MT）in China.ProgressinGeophysics（in Chinese），2002，17（2）：245－254.

［14］ 鄧明，魏文博，譚捍東等.海底大地電磁數(shù)據(jù)采集器.地球物理學報，2003，46（2）：217－223.Deng M，Wei W B，Tan H D，et al.Collector for seafloor magnetotelluric data.ChineseJournalofGeophysics（in Chinese），2003，46（2）：217－223.

［15］ 鄧明，劉方蘭，張啟升等.海陸聯(lián)合大跨度多點位海底大地電磁同步數(shù)據(jù)采集.科學導報，2006，24（10）：28－32.Deng M，Liu F L，Zhang Q S，et al.Long－span and Multipoint synchronizing data acquisition for seafloor magnetotelluric based on union of marine and land.Science＆Technology Review（in Chinese），2006，24（10）：28－32.

［16］ 陳樂壽，王光鍔.大地電磁測深法.北京：地質(zhì)出版社，1990：8－10.Chen L S，Wang G E.Magnetotelluric Sounding Method（in Chinese）.Beijing：Geological Publishing House，1990：8－10.

［17］ 張昆，魏文博，金勝等.海底大地電磁場二維正演TE模式空氣層選取.地球物理學進展，2009，24（3）：1051－1057.Zhang K，Wei W B，Jin S，et al.The selection of atmosphere of TE mode of seabed 2－D MT forward.Progressin Geophysics（in Chinese），2009，24（3）：1051－1057.

［18］ 杜剛，魏文博，姜景捷等.ARM嵌入式系統(tǒng)在海底大地電磁信號采集中的應(yīng)用研究初探.地球物理學進展，2004，19（4）：773－777.Du G，Wei W B，Jiang J J，et al.Research and application of ARM－embedded system in the seabed magnetotelluric data acquisition system.ProgressinGeophysics（in Chinese），2004，19（4）：773－777.

［19］ 鄧明，杜剛，張啟升等.海洋大地電磁場的特征與測量技術(shù).儀器儀表學報，2004.25（6）：742－746.Deng M，Du G，Zhang Q S，et al.The characteristic and prospecting technology of the marine magnetotelluric field.ChineseJournalofScientificInstrument（in Chinese），2004，25（6）：742－746.

［20］ 鄧明，魏文博，余平等.海底大地電磁探測的海洋試驗研究.現(xiàn)代地質(zhì)，2002，16（4）：443－447.Deng M，Wei W B，Yu P，et al.The marine experiments of seafloor magnetotelluric prospecting.Geoscience（in Chinese），2002，16（4）：443－447.

［21］ 周光垌，嚴崇毅，徐世雄等.流體力學.北京：高等教育出版社，2000：335－337.Zhou G D，Yan C Y，Xu S X，et al.Hydromechanics（in Chinese）.Beijing：Higher Education Press，2000：335－337.

［22］ 鄧明，魏文博，鄧靖武等.仿海洋環(huán)境下地質(zhì)勘探儀器的沉放與曳引實驗.實驗技術(shù)與管理，2002，19（6）：17－20.Deng M，Wei W B，Deng J W，et al.The geological exploration instrument in imitation of the marine environment Sinking traction experiments.ExperimentalTechnologyand Management（in Chinese），2002，19（6）：17－20.

［23］ 陳凱，鄧明，張啟升等.海底可控源電磁測量電路的Linux驅(qū)動程序.地球物理學進展，2009，24（4）：1499－1506.Chen K，Deng M，Zhang Q S，et al.Design of Linux drivers for seafloor CSMT instrument.ProgressinGeophysics（in Chinese），2009，24（4）：1499－1506.

［24］ 鄧明，張啟升，邱開林等.海洋環(huán)境下大地電場勘探的若干技術(shù)問題.儀表技術(shù)與傳感器，2004，259（9）：48－50.Deng M，Zhang Q S，Qiu K L，et al.Technique problems in marine geoelectrical field prospecting.InstrumentTechnique andSensor（in Chinese），2004，259（9）：48－50.

［25］ Deng M，Wei W B，Jin S，et al.Experimental verification and research for the distortion in the integrated frequency responses of the high－pressure sealed cabin and magnetic field sensor.EarthScience（JournalofChinaUniversityof Geosciences），2007，18（4）：310－319.

［26］ 王猛，鄧明，張啟升等.海底大地電磁探測的實時數(shù)據(jù)備份技術(shù).地球科學，2007，32（4）：511－516.Wang M，Deng M，Zhang Q S，et al.The technique for memorizing acquisition data doubly and simultaneously on the marine magnetotellurics.EarthScience－JournalofChina UniversityofGeosciences（in Chinese），2007，32（4）：511－516.

［27］ 魏文博，鄧明，金勝.海底平面波電磁場探測裝置及測量方法.中國專利：ZL 200610080789.2007年11月7日.Wei W B，Deng M，Jin S，et al.Seabed plane－wave electromagnetic field detection devices and methods of measurement（in Chinese）.China Patent：ZL 200610080789.2007－11－07.

［28］ 鄧明，魏文博，張文波等.激勵及地電條件與天然氣水合物的電偶源電場響應(yīng).石油勘探與開發(fā)，2010，37（4）：438－442.Deng M，Wei W B，Zhang W B，et al.Electric field responses of different gas hydrate models excited by a horizontal electric dipole source with changing arrangements.PetroleumExplorationandDevelopment（in Chinese），2010，37（4）：438－442.