郭小花
(天水師范學(xué)院 物理與信息科學(xué)學(xué)院,甘肅 天水 741001)
法布里—珀羅干涉儀(下面簡(jiǎn)稱法—珀儀)是大學(xué)物理光學(xué)課程中多光束干涉的重要實(shí)驗(yàn)裝置,也是一種高分辨率的光譜儀器.大多數(shù)光學(xué)教材[1-3]都介紹了該儀器并對(duì)其干涉場(chǎng)的光強(qiáng)分布進(jìn)行了分析,但這些教材和相關(guān)文獻(xiàn)[4-6]中都將其透射光束看作無限項(xiàng)進(jìn)行了干涉場(chǎng)的光強(qiáng)計(jì)算和分析.實(shí)際中,由于法-珀儀中腔的橫向尺寸有限,在光束傾角θ不為0時(shí),透射多光束不可能為無限項(xiàng).筆者具體分析在法-珀儀中腔的橫向尺寸有限時(shí),隨透射光束的數(shù)目N和膜層反射率ρ的變化,干涉光強(qiáng)誤差、條紋的半值寬度、最大干涉光強(qiáng)等參數(shù)的具體變化,這是對(duì)多光束干涉理論的更加全面深入的探討,將對(duì)法布里—珀羅干涉儀的理論教學(xué)及其實(shí)驗(yàn)的開展提供更進(jìn)一步的指導(dǎo)和幫助.
如圖1所示,從法-珀儀中透射出來的各光束都是相互平行的,并且振幅以等比級(jí)數(shù)(公比為ρ)依次遞減(因ρ<1),相位則以等差級(jí)數(shù)(公差為φ)依次遞增,因此,從法-珀儀中透射出來的多光束在某點(diǎn)的振動(dòng),可依次用下列復(fù)數(shù)表示:[3]
設(shè)透射多光束的數(shù)目為N(N為有限值).如對(duì)腔的橫向?qū)挾茸鳠o限延伸,則N項(xiàng)系列就等于兩組無
圖1 法布里—珀羅干涉儀透射光束分布
限系列之差,即干涉場(chǎng)
由式(1)(2)(3)知,透射多光束(有限項(xiàng)等比級(jí)數(shù))相干場(chǎng)為
透射相干強(qiáng)度為
其中
式(6)就是通常給出的理論結(jié)果,其誤差為
當(dāng)法-珀儀中透射出來的光束的N值為有限項(xiàng)時(shí),將引起干涉極大光強(qiáng)和干涉極大的半值寬度的變化.下面結(jié)合具體數(shù)值,作幾點(diǎn)定量討論.
取N=40,ρ=0.96,有
干涉強(qiáng)度極大方位顯然發(fā)生在φ=2kπ處,此時(shí)有
于是透射相干極大強(qiáng)度不再等于入射光強(qiáng),此時(shí)
法布里-珀羅干涉儀最早用于分析光譜線的精細(xì)結(jié)構(gòu).近些年來,又被應(yīng)用到激光器上,成為它的重要組成部分——諧振腔,簡(jiǎn)稱法-珀腔.這兩方面的應(yīng)用都涉及干涉強(qiáng)度的半值寬度.[6]為了定量地說明透射光束的有限項(xiàng)數(shù)目N及反射率ρ對(duì)干涉條紋銳度的影響,我們考慮干涉極大的半值寬度是否有所變化.令φ=2kπ±2,滿足半值要求:
結(jié)合式(5)(6)(7),即有
經(jīng)整理,得
當(dāng)N→∞時(shí),就得到半值寬度的理論結(jié)果
當(dāng)N=40,采用數(shù)值方法解方程
得
當(dāng)N=30,解方程
得
同理,取不同反射率ρ和透射光束的有限項(xiàng)數(shù)目N逐一進(jìn)行數(shù)值計(jì)算,所得結(jié)果列表如下:
表1 法—珀儀的干涉光強(qiáng)誤差ΔI及其他參數(shù)隨N和ρ的變化
從表1可知,在考慮到法—珀儀中腔的橫向尺寸的限制時(shí),干涉場(chǎng)應(yīng)當(dāng)是有限項(xiàng)多光束的相干疊加,當(dāng)透射光束的數(shù)目N值相同時(shí),隨反射率ρ的增大,光強(qiáng)誤差逐漸增大,條紋的半值寬度也隨之增寬,最大干涉光強(qiáng)與入射光強(qiáng)相比有所下降,但條紋可見度仍逐漸增大;而當(dāng)反射率ρ值一定,透射光束的N值增大時(shí),光強(qiáng)誤差則逐漸減小,條紋的半值寬度隨之變窄,最大干涉光強(qiáng)與入射光強(qiáng)相比有所升高,而條紋可見度不受影響,這是對(duì)多光束干涉場(chǎng)的理論及其實(shí)驗(yàn)教學(xué)內(nèi)容的拓展和完善.
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