趙斌
(長沙市第六中學(xué) 湖南 長沙 410000)
《物理通報》2010年第7期關(guān)于《等效思想的充分應(yīng)用》一文的一個關(guān)鍵的結(jié)論可能不妥.
原文結(jié)論是“平動非慣性參考系中單擺的周期問題在一些競賽題中經(jīng)常考到,學(xué)生多是運用等效的物理思想,求得等效重力加速度a′,代替慣性參考系中在只有重力和擺線張力作用下的單擺的周期公式
(1)
中的重力加速度g,從而得到答案.這里的加速度a′是指除擺線的張力外,擺球所受其他力的合力所產(chǎn)生的加速度.”
質(zhì)疑:“這里的加速度a′是指除擺線的張力外,擺球所受其他力的合力所產(chǎn)生的加速度.”果真如此嗎?筆者認為,即使在慣性參考系中這一結(jié)論也是不正確的.請看下面的例題.
【例題】 一個帶電荷量為+q、質(zhì)量為m的小球,用長為L的絕緣輕繩懸掛起來.在懸點處固定一帶電荷量為+Q的小球.求單擺的振動周期(兩小球均可看作質(zhì)點).
解法1:小球受重力、繩的拉力、兩電荷間的庫侖力作用.
圖1
根據(jù)上面的觀點有
所以
(2)
解法2:分析小球擺動時回復(fù)力的來源,再確定周期.
小球在擺動時,繩子的拉力、兩電荷間的庫侖力始終與擺球的運動方向垂直,這兩個力不提供回復(fù)力,而重力的方向始終豎直向下(保持不變),可以把重力分解成沿繩方向和沿軌跡切線方向的兩個分力,其中,沿繩方向的分力不提供回復(fù)力,提供回復(fù)力的是沿軌跡切線方向的分力,即
F回=mgsinθ
(θ是繩子與豎直方向間的夾角且很小).進一步的推導(dǎo)有
根據(jù)簡諧運動的周期公式有
(3)
兩種解法的結(jié)論(2)和(3)不相等.
觀點一:g*值為“擺球在平衡位置保持靜止時,擺繩所受的拉力與擺球質(zhì)量的比值.”
觀點二:g*值為“擺球在平衡位置相對懸點靜止時,與擺線拉力平衡的力所產(chǎn)生的加速度.
觀點三:g*值為“擺球在平衡位置靜止時,擺球所受的各力中去掉繩的拉力,剩余各力沿繩方向的合力與擺球質(zhì)量的比值.”
上面的幾種表述形式是不同的,但仔細研究,發(fā)現(xiàn)幾種表述實質(zhì)是相同的,似乎為確定合場中單擺周期公式中的g*值歸納出了一種簡易方法.通過上面的例題分析,可以肯定以上觀點不具有普適性.
探究:對于合場中g(shù)*值的確定是否有規(guī)律可循?上面的三種觀點為什么沒有普遍適用性?
首先,要分清“合場”的具體情況,正確分析擺球的受力情況.從小球擺動時的受力情況來看,“合場”可以分為兩種情況:一種是“合場”中各個“場”對物體作用力方向恒定不變,如重力場與勻強電場的合場,其重力和電場力的方向都不變,這種“合場”可以叫做“類重力場”(《等效思想的充分應(yīng)用》一文中例1、例2都是這種情況);另一種是“合場”中有的 “場”對物體作用力方向是變化的,如圖1中,庫侖力的方向在小球擺動時時刻改變(由洛倫茲力的磁場組成的“合場”也屬于這種情況,如圖2所示);這種“合場”可以相應(yīng)地叫“非類重力場”.
圖2
其次,要正確理解小球擺動過程中回復(fù)力的來源.不管是“類重力場”還是“非類重力場”,分析小球的受力情況,分清哪些力充當(dāng)回復(fù)力,哪些力充當(dāng)向心力是正確理解單擺做簡諧運動規(guī)律的關(guān)鍵.
第三,明白“合場”中周期公式中的g*值與哪些因素有關(guān),正確理解其內(nèi)含.公式中的g*值與回復(fù)力有關(guān),與運動中的向心力無關(guān).如圖1中,繩的拉力和電荷間的庫侖力只提供向心力,它們與g*值無關(guān).
可見,上面的三種觀點只對“類重力場”適用,對于“非類重力場”不成立.
綜上所述,在“合場”中的g*值可以這樣確定:小球在平衡位置靜止時,除去小球運動過程中總是指向圓心(懸點)的力后,其余力的合力與小球質(zhì)量的比值.歡迎同行探討.
體驗:如圖2所示,光滑、絕緣、半徑R很大的圓形凹槽所在的空間有垂直紙面的勻強磁場B(圖中沒畫出)和豎直向下的勻強電場E,質(zhì)量為m、帶電荷量為+q的絕緣小球在凹槽內(nèi)的最低點附近來回滾動.求小球從最高點運動到最低點需要多長時間.
請讀者驗證.
啟示:單擺做簡諧運動時其周期公式為
其中L是擺長,g是重力加速度.顯然,這個公式的適用范圍是系統(tǒng)處在重力場中.
遷移能力的培養(yǎng)是很重要的.單擺的周期公式在不同環(huán)境中的應(yīng)用非常有利于培養(yǎng)學(xué)生學(xué)習(xí)的遷移能力.但是在培養(yǎng)學(xué)生的遷移能力時,決不能以偏概全,而應(yīng)該把握問題的本質(zhì)和內(nèi)含,否則會適得其反.