李照宇

(湖南理工學(xué)院 物理與電子科學(xué)學(xué)院,湖南 岳陽(yáng) 414006)

電磁場(chǎng)的能量、動(dòng)量和角動(dòng)量守恒律是電磁場(chǎng)物質(zhì)性的表現(xiàn).在我國(guó)現(xiàn)行的電動(dòng)力學(xué)教材如文獻(xiàn)[1-3]中,在推導(dǎo)這幾個(gè)守恒律時(shí),普遍對(duì)其中的矢量和張量采取實(shí)體表示法,如矢量E、并矢BB、張量T等.其優(yōu)點(diǎn)是表達(dá)凝練,但數(shù)學(xué)抽象性較強(qiáng),學(xué)習(xí)難度大,在一定程度上會(huì)影響到對(duì)推導(dǎo)過(guò)程背后物理思想的理解.作為教學(xué)的補(bǔ)充,本文采用指標(biāo)表示法來(lái)推導(dǎo)這三個(gè)定律.

1 指標(biāo)表示法

1.1 符號(hào)約定

指標(biāo)表示法在近代理論流體力學(xué)和計(jì)算流體力學(xué)中被廣泛使用[4],具有書(shū)寫(xiě)簡(jiǎn)潔,運(yùn)算方便的優(yōu)點(diǎn),特別是當(dāng)表達(dá)式中同時(shí)出現(xiàn)張量和矢量時(shí),更顯示其優(yōu)越性.在三維空間中,建立起右手直角坐標(biāo)系,引入直角坐標(biāo)xi(i=1,2,3)和坐標(biāo)單位矢量ei,使用指標(biāo)表示法時(shí)作如下約定:

1) 自由標(biāo).當(dāng)一個(gè)指標(biāo)符號(hào)僅出現(xiàn)一次時(shí),則該指標(biāo)為自由標(biāo),須遍歷該指標(biāo)所有的取值.比如ai表示一個(gè)矢量,其中i是自由標(biāo),可取1、2、3,有3個(gè)分量;Tij表示一個(gè)二階張量,其中i、j是自由標(biāo),對(duì)i和j均進(jìn)行遍歷取值,從而得到9個(gè)分量.

2) 啞指標(biāo).根據(jù)愛(ài)因斯坦求和約定,當(dāng)指標(biāo)重復(fù)出現(xiàn)兩次時(shí),則對(duì)該指標(biāo)的索引項(xiàng)進(jìn)行求和,該指標(biāo)稱為啞指標(biāo).比如點(diǎn)乘可表示為a·b=aibi,散度可表示為?·A=?Ai/?xi.

3) 克羅內(nèi)克符號(hào)δij=ei·ej.根據(jù)直角坐標(biāo)單位矢量的正交關(guān)系,當(dāng)i=j時(shí),δij=1;當(dāng)i≠j時(shí),δij=0.

4) 置換符號(hào)εijk=ei·(ej×ek).根據(jù)直角坐標(biāo)單位矢量的正交和右手螺旋關(guān)系,當(dāng)i、j、k中有2個(gè)以上指標(biāo)相同時(shí),就有εijk=0;當(dāng)i、j、k為偶排列時(shí),εijk=1;當(dāng)i、j、k為奇排列時(shí),εijk=-1.使用置換符號(hào)可將叉乘表示為(a×b)i=εijkajbk,旋度表示為(?×A)i=εijk?Ak/?xj.

1.2 重要性質(zhì)

在上述約定下,可以得出幾個(gè)重要性質(zhì):1) 在同一項(xiàng)中,啞指標(biāo)可以成對(duì)地替換,比如?Ai/?xi=?Aj/?xj;2) 若克羅內(nèi)克符號(hào)δij出現(xiàn)在乘積項(xiàng)中,則可將其消去,同時(shí)將該項(xiàng)中的i、j指標(biāo)相互替換,比如δijaibj=aibi=ajbj;3) 任意兩個(gè)指標(biāo)交換位置時(shí),置換符號(hào)反號(hào),比如εijk=-εjik;4)δij和εijk之間存在著如下恒等式:εijkεilm=δjlδkm-δjmδkl.這幾個(gè)運(yùn)算性質(zhì)在本文的推導(dǎo)中會(huì)反復(fù)用到.

1.3 幾個(gè)電磁基本規(guī)律的指標(biāo)表示形式

根據(jù)上述規(guī)則,麥克斯韋方程組4個(gè)式子的指標(biāo)形式可寫(xiě)為:

(1)

(2)

(3)

(4)

從式(1)和(2)中可將電荷密度ρ和電流密度矢量Ji用場(chǎng)表達(dá):

(5)

(6)

洛侖茲力密度公式的指標(biāo)形式為

fi=ρEi+εijkvjBk

(7)

設(shè)空間有一區(qū)域V,其邊界為閉合曲面S.由于電荷守恒,單位時(shí)間流入S的電荷量應(yīng)等于單位時(shí)間在V內(nèi)增加的電荷量,則電荷守恒定律的積分形式可寫(xiě)為

(8)

利用高斯定理,可寫(xiě)出對(duì)應(yīng)的微分形式:

(9)

2 電磁場(chǎng)的能量守恒定律

由于電磁場(chǎng)的能量守恒,單位時(shí)間流入S的電磁能量,等于單位時(shí)間內(nèi)在V內(nèi)增加的電磁能量,加上電磁場(chǎng)對(duì)V內(nèi)電荷做功的功率.類比于電流密度矢量Ji和電荷密度ρ,引入能流密度矢量Si和電磁能量密度w,則類比于式(8),電磁場(chǎng)能量守恒定律的積分形式可寫(xiě)為

(10)

其中p為電磁場(chǎng)對(duì)單位體積電荷做功的功率.上式對(duì)應(yīng)的微分形式為

(11)

為導(dǎo)出Si和w的表達(dá)式,就需將p寫(xiě)成上式右側(cè)的形式.利用式(6)和(7),可將p寫(xiě)成

p=fivi=(ρEi+εijkvjBk)vi=JiEi=

(12)

上面最后表達(dá)式中的第1項(xiàng)可以寫(xiě)成

(13)

其中第3個(gè)等號(hào)用到式(2).

第2項(xiàng)可以寫(xiě)成

(14)

合起來(lái)即有

(15)

上式即為電磁場(chǎng)能量守恒定律的完整表達(dá),與式(11)對(duì)比,可得電磁場(chǎng)能流密度矢量:

(16)

以及電磁場(chǎng)能量密度:

(17)

3 電磁場(chǎng)的動(dòng)量守恒定律

由于電磁場(chǎng)的動(dòng)量守恒,單位時(shí)間流入S的電磁動(dòng)量,等于單位時(shí)間內(nèi)在V內(nèi)增加的電磁動(dòng)量,加上電磁場(chǎng)對(duì)V內(nèi)電荷的作用力[5].類比于式(10),可寫(xiě)出電磁動(dòng)量守恒定律的一般形式,略有不同的是,由于動(dòng)量是矢量,所以這一形式要對(duì)每個(gè)分量j都成立,即有

(18)

其中Tij被稱為電磁場(chǎng)的動(dòng)量流密度張量,可理解為電磁動(dòng)量第j分量的“流密度矢量”;gj稱為電磁動(dòng)量密度;fj為電磁場(chǎng)對(duì)單位體積電荷作用力.

與式(18)對(duì)應(yīng)的微分形式為

(19)

為導(dǎo)出Tij和gj的表達(dá)式,就需將fj寫(xiě)成上式右側(cè)的形式.

利用式(5)—式(7),可將fj寫(xiě)成

fj=ρEj+εjklJkBl=

(20)

上面最后表達(dá)式中的第1項(xiàng)可以寫(xiě)成

(21)

第2項(xiàng)可以寫(xiě)成

(22)

其中最后一個(gè)等號(hào)用到式(3).

第3項(xiàng)可以寫(xiě)成

(23)

其中第2個(gè)等號(hào)用到式(2).

合起來(lái)即有

(24)

上式即為電磁場(chǎng)動(dòng)量守恒定律的完整表達(dá),與式(19)對(duì)比,可得電磁場(chǎng)動(dòng)量流密度張量

(25)

以及電磁場(chǎng)動(dòng)量密度

gj=ε0εjklEkBl

(26)

4 電磁場(chǎng)的角動(dòng)量守恒定律

由于電磁場(chǎng)的角動(dòng)量守恒,單位時(shí)間流入S的電磁角動(dòng)量,等于單位時(shí)間內(nèi)在V內(nèi)增加的電磁角動(dòng)量,加上電磁場(chǎng)對(duì)V內(nèi)電荷的力矩[6].類比于電磁動(dòng)量流密度張量Tij和動(dòng)量密度gj,引入電磁角動(dòng)量流密度張量Rij和角動(dòng)量密度lj,則類比于式(18),電磁場(chǎng)角動(dòng)量守恒定律積分形式可寫(xiě)為

(27)

其中εjklrkfl為電磁場(chǎng)對(duì)單位體積電荷的力矩.上式對(duì)應(yīng)的微分形式為

(28)

為導(dǎo)出Rij和lj的表達(dá)式,就需將εjklrkfl寫(xiě)成上式右側(cè)的形式.

利用式(19),可得

(29)

上式中,第3個(gè)等號(hào)利用了?rk/?xi=?(xk-x0k)/?xi=?xk/?xi=δki的結(jié)論,其中x0k為參考點(diǎn)O的坐標(biāo);最后一個(gè)等號(hào)利用了動(dòng)量流密度張量為對(duì)稱張量的結(jié)論,由εjilTil=εjilTli=-εjliTli=-εjilTil,可知εjilTil=0.式(29)即為電磁場(chǎng)角動(dòng)量守恒定律的完整表達(dá),與式(28)對(duì)比,可得電磁場(chǎng)角動(dòng)量流密度張量

Rij=εjklTilrk=-εjlkTilrk

(30)

以及電磁場(chǎng)角動(dòng)量密度

lj=εjklrkgl

(31)

5 總結(jié)與討論

本文利用指標(biāo)法推導(dǎo)了電磁場(chǎng)的能量、動(dòng)量和角動(dòng)量守恒定律.作為對(duì)比,在表1中列出了這幾種守恒律用實(shí)體表示法表達(dá)的形式,以及其在本文中對(duì)應(yīng)指標(biāo)表達(dá)形式的公式序號(hào).

表1 電荷以及電磁能量、動(dòng)量和角動(dòng)量守恒律的數(shù)學(xué)表達(dá)

從文中推導(dǎo)過(guò)程可以看出,使用指標(biāo)表示法有如下特點(diǎn):

1) 物理思想清晰,推導(dǎo)目的明確.推導(dǎo)過(guò)程均可歸結(jié)為由物理分析寫(xiě)出守恒律的一般形式,將其中已知的耗散項(xiàng)展開(kāi),進(jìn)而得到未知的流密度項(xiàng)與密度項(xiàng)表達(dá)式的過(guò)程.

2) 物理量引入自然、意義明了.指標(biāo)表示的物理量易于在類比中引入和理解.如流密度張量可類比于流密度矢量引入,從而揭示兩者共同物理內(nèi)涵.

3) 數(shù)學(xué)運(yùn)算方便,難度相對(duì)較低.推導(dǎo)過(guò)程中僅用到基本的微分運(yùn)算法則,無(wú)需其它數(shù)學(xué)知識(shí)如矢量與張量分析公式等,因此可降低在數(shù)學(xué)上的學(xué)習(xí)難度.

電磁場(chǎng)的守恒律尤其是動(dòng)量和角動(dòng)量守恒律的推導(dǎo),是教學(xué)的難點(diǎn).在教學(xué)實(shí)踐中,通過(guò)在守恒律的推導(dǎo)中引入指標(biāo)表示法,有效地促進(jìn)了學(xué)生對(duì)所學(xué)內(nèi)容的理解和吸收,取得了較好的教學(xué)效果.