陳文炯 盧 辰 周祥超

（大連理工大學(xué) 船舶工程學(xué)院 大連 116023）

0 引 言

隱身性是艦艇和潛艇等武器裝備的重要特征之一，敷設(shè)在結(jié)構(gòu)表面的吸聲覆蓋層是實現(xiàn)水下聲隱身的重要技術(shù)途徑之一[1]。自二戰(zhàn)時期Alberich型吸聲覆蓋層[2]問世以來，空腔型覆蓋層憑借多吸聲機理協(xié)同作用的優(yōu)勢，廣泛應(yīng)用于現(xiàn)代海軍潛艇的吸聲減振設(shè)計?？涨恍透采w層由橡膠基體與內(nèi)嵌空腔結(jié)構(gòu)所構(gòu)成，通過橫波與縱波之間的波形轉(zhuǎn)換、基體材料對于聲能的損耗及空腔諧振等特性，實現(xiàn)高頻段下的聲能吸收特性，從而降低回聲和目標(biāo)強度，提升聲隱身性能[3]。然而，由于現(xiàn)代水下聲吶探測的工作頻率不斷向低頻移動，航行器下潛深度也不斷增加，導(dǎo)致覆蓋層表面受到高靜水壓力的影響。因此，對靜壓工況下開展吸聲覆蓋層的相關(guān)研究有重要意義。

數(shù)十年來，國內(nèi)外學(xué)者對空腔型覆蓋層開展了大量研究。HENNION[4]利用有限元法建立了周期性吸聲覆蓋層的分析模型，研究了空腔型覆蓋層的反射和透射特性。姚熊亮等[5]與商超等[6]基于水中空腔結(jié)構(gòu)體有限元方法，計算了含混合橢圓柱形空腔等復(fù)合腔型聲學(xué)覆蓋層的吸聲特性，并將聲學(xué)覆蓋層應(yīng)用于雙殼動力艙段，通過實驗驗證了所設(shè)計聲學(xué)覆蓋層在艇體結(jié)構(gòu)中的降噪性能。陳文炯等[7]通過一維聲學(xué)模型，計算出空腔結(jié)構(gòu)的等效介質(zhì)參數(shù)，結(jié)合傳遞矩陣法和遺傳優(yōu)化算法對復(fù)合聲學(xué)覆蓋層的空腔結(jié)構(gòu)進行設(shè)計與優(yōu)化，設(shè)計了指數(shù)振蕩型空腔形狀，并討論其特有的吸聲特性。YE 等[8]采用等效參數(shù)法，討論了典型空腔在常壓下的聲學(xué)特性。葉韓峰等[9-10]建立了平面波斜入射的單層和多層含空腔型覆蓋層理論和有限元模型，研究了聲波在斜入射條件下的吸聲覆蓋層結(jié)構(gòu)，以及材料參數(shù)對吸聲性能的影響。

目前雖然已有上述這些對于吸聲覆蓋層內(nèi)空腔形狀的研究工作，但多數(shù)研究并沒有考慮到靜壓對于覆蓋層結(jié)構(gòu)與吸聲性能的影響。覆蓋層受到靜水壓力后，基體材料與空腔形狀會發(fā)生變形并且結(jié)構(gòu)內(nèi)存在預(yù)應(yīng)力，導(dǎo)致結(jié)構(gòu)的動態(tài)力學(xué)性能發(fā)生變化，從而影響覆蓋層的吸聲性能。目前對靜壓下空腔型吸聲覆蓋層的研究主要是考慮變形對于吸聲性能的影響。汪慧銘[11]與董文凱等[3]應(yīng)用有限元法對靜壓下的聲學(xué)覆蓋層吸聲性能進行研究，將仿真步驟分為兩步：一是求解靜水壓力下的結(jié)構(gòu)變形量；二是將變形量導(dǎo)出構(gòu)件新有限元模型進行吸聲性能仿真，并計算靜壓對于3 種不同空腔結(jié)構(gòu)吸聲性能的影響。然而，靜水壓力對于基體材料與空腔的變形是無規(guī)律的，對靜壓下的覆蓋層進行二次建模的誤差也難以避免，因此楊立軍等[12]基于COMSOL 中的“移動網(wǎng)格”模塊，直接將靜壓下所計算的變形后模型應(yīng)用于吸聲性能的計算中。

可以看出：目前基于靜壓對覆蓋層影響的研究主要考慮了空腔和基材的幾何變形，但尚未考慮靜壓作用下（即含有預(yù)應(yīng)力狀態(tài)）引起的吸聲性能變化。而預(yù)應(yīng)力的作用會引起結(jié)構(gòu)剛度等參數(shù)的變化并導(dǎo)致固有頻率發(fā)生改變，從而引起吸聲性能發(fā)生改變。因此，模擬靜壓狀態(tài)下進行覆蓋層吸聲性能的分析有著重要意義。

本文利用有限元方法，建立了靜壓作用狀態(tài)下吸聲覆蓋層性能分析模型。該模型考慮靜壓引起的空腔結(jié)構(gòu)變形和預(yù)應(yīng)力的作用，討論了圓柱形、圓錐形和喇叭形這3 類典型空腔型吸聲覆蓋層的吸聲性能在靜壓狀態(tài)下的變化；對比了不同空腔型覆蓋層在靜壓保持狀態(tài)下的最大變形量、頻段平均吸聲系數(shù)和吸聲系數(shù)變化量；獲得了靜壓對不同空腔型覆蓋層及覆蓋層不同頻段的影響結(jié)果；比較了靜壓下圓柱形空腔覆蓋層特定頻率處的振動幅值；最后，討論了靜壓變化對空腔型覆蓋層吸聲性能產(chǎn)生影響的原因。

1 理論與數(shù)值模型

吸聲覆蓋層受靜壓作用產(chǎn)生變形，且處于預(yù)應(yīng)力作用狀態(tài)，現(xiàn)有的解析解無法準(zhǔn)確預(yù)報該情況，因此采用有限元數(shù)值模型來進行分析。文中的公式主要描述的是吸聲覆蓋層吸聲的機理以及有限元方程，是由前人所提出，而本文的重點是將這些方法和公式運用于靜壓下吸聲覆蓋層吸聲性能的計算中。

1.1 水下吸聲覆蓋層基本參數(shù)

設(shè)定空腔型覆蓋層在x和y方向都無限大，并且空腔在xy平面上周期性分布，有限元分析時只取含單個空腔的部分。

吸聲覆蓋層整體結(jié)構(gòu)與單胞結(jié)構(gòu)示意圖見圖1。

圖1 吸聲覆蓋層整體結(jié)構(gòu)與單胞結(jié)構(gòu)示意圖

如圖 1 （a） 所示，在z方向，計算區(qū)域劃分為3 個部分：區(qū)域1 為半無限空間的水域，區(qū)域2 包含空腔型覆蓋層、背襯潛艇鋼層與有限厚度的流體層，區(qū)域3 包括覆蓋層背襯殼體內(nèi)部的空氣層。選擇區(qū)域2 中的1 個單胞作為計算單胞，該單胞包含三維有限結(jié)構(gòu)及其聲場區(qū)域，其中S-和S+分別對應(yīng)聲波的入射和透射界面。

如圖 1 （b）所示，以流體外邊界面S-和S+將入射端和透射端半無限空間劃分為兩部分，與結(jié)構(gòu)相鄰的部分分別為水層和空氣層。入射端和透射端聲壓梯度的等效節(jié)點載荷分別為Φ-和Φ+。在入射端，Φ-可以分解為入射波場和反射波場這兩部分的累加，見式（1）：

令入射聲波為單位幅值的簡諧平面波，設(shè)入射角與z軸的夾角為θ、與x軸的夾角為φ，不考慮波形隨時間的變化，則入射波聲壓如式（2）所示：

為簡化計算模型，計算中僅考慮入射聲波為沿z軸的垂直入射波，且幅值為1 Pa，故式（2）可以簡化為式（3）：

反射波表示為x和y方向，波數(shù)分量分別為knx和kmy的各階平面波的疊加，因此反射波聲壓可表達為式（4）形式：

式中：Rpnm是相對于入射波聲壓幅值為單位值時，第（n,m）階反射波的聲壓幅值，對于垂直入射僅考慮（0, 0）階波即可；knm為z方向的波數(shù)；knx=nπ/d1，kmy=mπ/d2；d1、d2如圖1（a）所示。

從能量角度出發(fā)，可用各階波的反射或透射系數(shù)的均方根，求得遠場反射系數(shù)和透射系數(shù)[8]，即：

式中：N=（2Mx+1）（2My+1）；Mx、My分別為M矩陣的行列階數(shù)；n=-Mx∶1∶Mx，n=-My∶1∶My。

對應(yīng)吸聲覆蓋層的吸聲系數(shù)為：

通常，當(dāng)聲波垂直入射時，反射系數(shù)和透射系數(shù)分別等于（0, 0）階波的反射系數(shù)和透射系數(shù)。

1.2 有限元方程

針對吸聲覆蓋層的有限元分析，應(yīng)對其聲-固耦合物理場進行分析，其本質(zhì)是固體有限元方程與流體有限元方程。

1.2.1 固體有限元方程

固體結(jié)構(gòu)振動的有限元形式為：

式中：KS和MS分別為固體結(jié)構(gòu)的整體剛度矩陣和質(zhì)量矩陣，N/mm 和kg；δ為節(jié)點位移，mm；Fm、Fp分別為節(jié)點所受機械激勵的等效節(jié)點載荷和流體對結(jié)構(gòu)作用的等效節(jié)點載荷，即靜壓和入射波聲壓，N。

KS和MS由單元剛度矩陣和單元質(zhì)量矩陣集成產(chǎn)生，即：

式中：ρs為材料密度，kg/m3；Nδ為位移插值形函數(shù)矩陣；D為彈性矩陣，即彈性體應(yīng)力與應(yīng)變關(guān)系的矩陣；Bδ為應(yīng)變矩陣, 表示應(yīng)變和應(yīng)力的關(guān)系。

1.2.2 流體有限元方程

理想流體介質(zhì)中，聲波的波動方程矩陣形式為：

式中：c為流體介質(zhì)中的聲速，m/s；p為聲壓，Pa；t為時間，s。

據(jù)此對流體區(qū)域及其邊界進行有限單元離散化，引入流體聲單元剛度矩陣、質(zhì)量矩陣、流體聲單元與結(jié)構(gòu)單元的耦合矩陣，并分別集成為對應(yīng)的整體矩陣來實現(xiàn)單元求和運算。最終，得到如式（11）所示流體有限元方程：

式中：Kp和Mp分別為流體的剛度矩陣和質(zhì)量矩陣；R為覆蓋層結(jié)構(gòu)和水的耦合矩陣；p為結(jié)點壓力，N；Φ為流體外邊界上聲壓梯度的法向等效節(jié)點載荷，N。

將流體有限元方程與結(jié)構(gòu)有限元方程聯(lián)立，得到結(jié)構(gòu)與聲場耦合的有限元方程：

式中：ω為頻率，Hz。

1.3 模型有效性驗證

基于上述數(shù)值計算模型，本文利用COMSOL軟件實現(xiàn)了靜壓下的空腔型吸聲覆蓋層數(shù)值仿真。為便于研究，在保證孔隙率不變的情況下，三維棱柱體單胞可以等效成圓柱體單胞單元，進而使用二維軸對稱模型代替三維模型，降低計算成本。

空腔型覆蓋層有限元模型以及有限元計算流程圖見圖2。

圖2 空腔型覆蓋層有限元模型以及有限元計算流程圖

圖3 常壓與靜壓情況下的計算結(jié)果與文獻結(jié)果對比

圖4 計算結(jié)果收斂性驗證

空腔型覆蓋層的二維單胞模型及相應(yīng)邊界條件如圖 2 （a）所示。其中水層上邊界的平面波輻射即為入射的平面聲波，模型對稱邊界即對應(yīng)周期性邊界條件。圖 2 （b） 為該有限元模型數(shù)值計算的關(guān)鍵流程圖。

本模型利用移動網(wǎng)格模塊進行靜壓下的變形傳遞，將結(jié)構(gòu)的變形情況傳遞到頻域進行計算，避免因二次建模而導(dǎo)致的誤差。為了將靜壓作用下的結(jié)構(gòu)響應(yīng)傳遞至吸聲計算，在同一個研究中必須包含2 個計算步驟：計算預(yù)應(yīng)力的穩(wěn)態(tài)計算步驟以及計算聲固耦合的頻域擾動計算步驟。此處利用“穩(wěn)態(tài)-頻域擾動”這一研究類型將預(yù)應(yīng)力狀態(tài)傳遞至聲固耦合的頻域計算中，對于平面波則采用Linper 函數(shù)來模擬線性擾動。

為驗證該靜壓下有限元計算模型的有效性，本文基于此計算方法復(fù)現(xiàn)了文獻[12]中含橢球形空腔吸聲覆蓋層在常壓和靜壓下的結(jié)果。該覆蓋層的結(jié)構(gòu)尺寸和材料參數(shù)均參照原文中設(shè)定，其中橡膠材料的參數(shù)為根據(jù)實驗數(shù)據(jù)擬合得到的表達式，并且隨頻率變化而變化。常壓與靜壓情況下所得吸聲系數(shù)計算結(jié)果與文獻結(jié)果對比見圖 3。

由圖 3（a）可見，有限元仿真所得的常壓下的計算結(jié)果以及考慮了靜壓引起變形的計算結(jié)果，均與文獻[12]中的數(shù)據(jù)有很好的一致性，對比所得最大差值小于0.06，故可證明該建模方式的正確性。此外，本文構(gòu)建的模型不僅可以考慮靜壓引起結(jié)構(gòu)幾何變形，并且能夠?qū)崿F(xiàn)考慮預(yù)應(yīng)力影響的吸聲性能計算。

由圖 3（b）可見，靜壓作用下考慮預(yù)應(yīng)力作用對吸聲結(jié)果的影響較大，2 000 Hz 頻率點以上的頻段尤為明顯。

由上述驗證及對比結(jié)果可知，該有限元計算模型滿足靜壓下的吸聲覆蓋層計算要求。該模型在考慮了變形的基礎(chǔ)上同時考慮到預(yù)應(yīng)力的影響，這對靜壓下空腔型覆蓋層吸聲計算來說是必要的。

1.4 收斂性驗證

通過對圖2（a）建立有限元模型，并分別計算了當(dāng)最大有限元網(wǎng)格為最小波長1/5、1/6、1/7、1/8、1/9 和1/10 時的吸聲覆蓋層吸聲系數(shù)，得到如圖 4 所示的驗證結(jié)果。

可見，在不同網(wǎng)格尺寸情況下，計算結(jié)果的誤差非常小。因此，本文通過最小波長1/5 對有限元模型進行網(wǎng)格劃分，既可保證計算結(jié)果的收斂性，又可減少計算的時間成本。

2 靜壓保持狀態(tài)下的吸聲覆蓋層吸聲性能分析

基于上述計算，本章節(jié)首先分析靜壓對于基體材料動態(tài)力學(xué)性能的影響，并進行頻響分析；而后研究靜壓保持狀態(tài)下的空腔型覆蓋層吸聲性能；最后討論了3類典型空腔型覆蓋層靜壓作用下的吸聲性能變化。

2.1 靜壓對基體材料的力學(xué)性能影響

本節(jié)僅考慮不同靜壓對于含有空腔的基體材料力學(xué)性能的影響，模型各層結(jié)構(gòu)的基本尺寸和材料參數(shù)見表1。

表1 模型各層的基本尺寸和材料參數(shù)

此外，還對覆蓋層表面分別施加5 MPa 和10 MPa靜壓，以進行頻響分析，從而計算出不同靜壓下，空腔壁面Z方向位移幅值分量，見圖 5。

由圖5 可見：隨著靜壓增加，空腔壁面的位移也顯著增加。并且對于該結(jié)構(gòu)而言，不同靜壓下，在3 800 Hz 頻率點處，結(jié)構(gòu)空腔壁面的位移均達到峰值，而此時結(jié)構(gòu)內(nèi)部的應(yīng)力也達到最大值。

圖5 不同靜壓下的空腔壁面Z 方向位移幅值分量

圖6 給出了5 MPa 和10 MPa 靜壓下，3 800 Hz頻率點處的結(jié)構(gòu)內(nèi)部應(yīng)力云圖。

圖6 3 800 Hz 頻率點處覆蓋層應(yīng)力云圖

由圖6 可見：隨著靜壓增加，覆蓋層內(nèi)部應(yīng)力也逐漸增加，并集中于空腔壁面處。這使得在進行覆蓋層吸聲性能計算前，結(jié)構(gòu)內(nèi)部就存在很大的預(yù)應(yīng)力，不僅使空腔結(jié)構(gòu)發(fā)生變形，而且由于空腔內(nèi)部梯度內(nèi)應(yīng)力的存在，使得基體材料分配不均并導(dǎo)致材料屬性發(fā)生改變。例如基材的密度在應(yīng)力較大處增大，應(yīng)力較小處減??；并且結(jié)構(gòu)固有頻率發(fā)生改變，使空腔的諧振特性也產(chǎn)生變化，從而影響吸聲性能。

2.2 3類典型空腔型覆蓋層靜水作用狀態(tài)下的吸聲性能

本節(jié)根據(jù)不同的計算工況（即0 MPa、5 MPa和10 MPa 靜壓工況），對3 類典型空腔型覆蓋層構(gòu)型進行計算及相關(guān)定量分析。

2.2.1 3 類典型空腔構(gòu)建

圖7 為3 類常見典型空腔型覆蓋層結(jié)構(gòu)示意圖。

圖7 典型空腔型覆蓋層結(jié)構(gòu)示意圖

圖8 3 類空腔型覆蓋層吸聲系數(shù)曲線對比圖

圖9 3 類空腔類型分別在不同靜壓下的吸聲系數(shù)曲線對比圖

圖10 常壓下第一吸聲峰處的振動幅值

圖11 不同靜壓下的圓柱形空腔吸聲系數(shù)與振動幅值

將這3 類空腔分別按照相應(yīng)的參數(shù)化公式進行設(shè)計與建模，各參數(shù)見表2。

表2 不同空腔類型的參數(shù)表

由表2 可知，只要確定p和q的值，就能分別確定3 類覆蓋層的空腔幾何尺寸。本文假設(shè)3 類空腔的體積相等（即模型的孔隙率相同），調(diào)整p和q參數(shù)值便可得到3 類空腔結(jié)構(gòu)，對應(yīng)尺寸設(shè)定見表3。

表3 不同空腔類型的尺寸表mm

2.2.2 3 類典型空腔型覆蓋層靜壓下的吸聲性能對比

首先比較3 類覆蓋層在相同靜壓下的性能差異，這里靜壓取5 MPa 和10 MPa，計算得到3 類空腔型覆蓋層在靜壓下的最大變形量，見表4。

表4 3類空腔型覆蓋層在靜壓下最大變形量對比mm

最大變形量即覆蓋層結(jié)構(gòu)受到靜壓的垂向恒力作用后產(chǎn)生的最大變形，反映了空腔型覆蓋層的耐壓性能。由表4 對比結(jié)果可知：相同靜壓下，圓柱形空腔覆蓋層的最大變形量最大，其次是喇叭形空腔覆蓋層，圓錐形空腔覆蓋層的最大變形量最小。

這是因為空腔形狀不同，導(dǎo)致空腔表面應(yīng)力分布存在差異；不同位置的材料變形量不同，使得材料的屬性不均勻。此外，從圖 6 可知，靜壓對于圓柱形空腔所產(chǎn)生的應(yīng)力主要集中于空腔下半部分，而截面梯度變化的空腔類型（圓錐形空腔、喇叭形空腔）可以減緩應(yīng)力集中效應(yīng)。

下頁圖 8 為3 類空腔型吸聲覆蓋層在相同靜壓下的吸聲系數(shù)曲線對比。由該圖可見：在頻率2 000 Hz 以下時，靜壓對于這3 類空腔型覆蓋層吸聲性能的影響較小。在常壓下，這3 類空腔型覆蓋層的吸聲系數(shù)曲線頻率在2 000 Hz 以上時有明顯差異，然而隨著靜壓的增加，差異逐漸減小，其中圓柱形空腔與圓錐形空腔所對應(yīng)的吸聲系數(shù)曲線在靜壓10 MPa 時幾乎重合。在靜壓10 MPa 時，圓柱形空腔的變形量最大并且空腔表面存在壓力梯度，使圓柱形空腔被擠壓成了圓錐形空腔，因此，此時的圓柱形空腔與圓錐形空腔有著相似的吸聲性能。靜壓的增加使3 類覆蓋層吸聲系數(shù)曲線變得更為陡峭，曲線在頻率6 000 Hz 處有明顯提升。

而后，本文將繼續(xù)研究相同空腔在不同靜壓下的吸聲性能。下頁圖 9 為常壓0 MPa、靜壓5 MPa 和10 MPa 下，3 類吸聲覆蓋層在100 ~6 000 Hz 頻段內(nèi)的吸聲曲線。由該圖分析靜壓對覆蓋層各頻段的吸聲系數(shù)曲線的影響，規(guī)定吸聲系數(shù)變化量為覆蓋層在靜壓下和常壓下對某頻率聲波的吸聲系數(shù)差值，具體如式（13）所示。

式中：αF和α0分別為靜壓下和常壓下的吸聲系數(shù)。

3 類空腔型覆蓋層的吸聲系數(shù)曲線受靜壓影響的變化趨勢一致，靜壓增加使吸聲系數(shù)曲線第一吸聲峰向低頻方向移動。在100 ~ 2 000 Hz 頻段內(nèi)，3 類覆蓋層的吸聲系數(shù)均隨靜壓增大而增加；之后一段頻率內(nèi)，均存在吸聲系數(shù)隨靜壓增大而減少的趨勢；但在更高頻率處，吸聲系數(shù)仍隨靜壓增大而增加。

3 類空腔型覆蓋層在特定頻段處吸聲系數(shù)變化量較大。其中靜壓10 MPa 下，圓柱形空腔覆蓋層700 Hz 和6 000 Hz 頻率處的吸聲系數(shù)較常壓時顯著提高，變化量分別為0.05 和0.11；在3 700 Hz 頻率處的吸聲系數(shù)大幅下降，變化量約為0.06。對于圓錐形空腔覆蓋層，靜壓10 MPa 下的吸聲系數(shù)在700 Hz 和3 700 Hz 頻率處的變化量分別約為0.05和0.06。喇叭形空腔覆蓋層的吸聲系數(shù)曲線同樣反映了該趨勢，靜壓10 MPa 下在上述兩頻率時的變化量分別約為0.07 和0.08。由此可見，靜壓對特定頻段的吸聲系數(shù)具有較大影響。

針對特定頻段分析靜壓影響吸聲效率的原因。以圓柱形空腔覆蓋層為例，其常壓下吸聲峰值（2 300 Hz 頻率）處的振動幅值如下頁圖 10 所示。

由該圖可見，在此頻率處，覆蓋層基體部分的位移從下至上逐漸增大，覆蓋層發(fā)生了整體的拉伸或壓縮，并且基體位移大于空腔位移，由此證明該峰值與空腔共振無關(guān)，而是由于覆蓋層結(jié)構(gòu)和背襯結(jié)構(gòu)耦合共振所致。

最后，分析靜壓下振動幅值的變化。振動幅值即結(jié)構(gòu)在受到聲波擾動后所產(chǎn)生的微小振動幅度，圖 11 反映了在不同靜壓下圓柱形空腔的吸聲系數(shù)曲線及對應(yīng)振動幅值曲線。

由圖可知，靜壓的增加使該頻段（100 ~3 000 Hz）的“基體-背襯”系統(tǒng)的位移幅值發(fā)生改變，即改變了系統(tǒng)的固有振動幅值和對應(yīng)頻率，因而引起了該頻段吸聲性能的變化，其中2 000 Hz 頻率以內(nèi)的振動幅值隨靜壓增加而增大，由此也解釋了靜壓下該頻段吸聲性能略有提升的原因。

3 結(jié) 論

本文基于靜壓作用狀態(tài)構(gòu)建了吸聲覆蓋層有限元計算模型，靜壓作用會使結(jié)構(gòu)內(nèi)部產(chǎn)生變形與預(yù)應(yīng)力。由于現(xiàn)有研究僅考慮了變形對吸聲覆蓋層吸聲性能的影響，因此通過與相關(guān)文獻結(jié)果進行對比，發(fā)現(xiàn)在僅考慮變形以及考慮變形-預(yù)應(yīng)力這2 種不同情況下，覆蓋層吸聲性能有明顯差異，從而證明了考慮預(yù)應(yīng)力的必要性。

本文計算了圓柱形空腔覆蓋層在不同靜壓下空腔表面的位移幅值與結(jié)構(gòu)內(nèi)部應(yīng)力狀態(tài)，給出了3 種不同的計算工況（即0 MPa、5 MPa 和10 MPa靜壓工況），并進行了定量分析。發(fā)現(xiàn)隨著靜壓的增加，不僅位移增加，而且結(jié)構(gòu)內(nèi)部點的應(yīng)力差異更加明顯，這會使基體材料分配不均，繼而導(dǎo)致材料參數(shù)與結(jié)構(gòu)固有頻率發(fā)生改變，從而影響吸聲性能。文中以3 類典型空腔型覆蓋層為例，比較其在靜壓下的變形以及所選頻段吸聲系數(shù)的變化情況；以覆蓋層最大變形量、各頻段平均吸聲系數(shù)以及吸聲系數(shù)變化量為指標(biāo)進行分析，量化3 類典型空腔型覆蓋層在靜壓下的性能變化；分析了圓柱形空腔覆蓋層受靜壓作用后，特定頻段的結(jié)構(gòu)振動幅值和頻率的改變直接影響特定頻段的吸聲性能，并最終得出以下結(jié)論：

（1）在相同的孔隙率下，靜壓使得圓柱形空腔覆蓋層的最大變形量最大，其次是喇叭形空腔覆蓋層，而圓錐形空腔覆蓋層的最大變形量則最??；靜壓對于3 類覆蓋層在2 000 Hz 以下頻率時的影響較小；隨著靜壓的增加，圓柱形空腔和圓錐形空腔的吸聲系數(shù)曲線逐漸靠近，在靜壓10 MPa 時幾乎重合。因為在靜壓10 MPa 時的圓柱形空腔變形量最大，并且空腔表面存在壓力梯度，使得圓柱形空腔被擠壓成了圓錐形空腔，故此時圓柱形空腔與圓錐形空腔有著相似的吸聲性能。

（2）對于不同空腔型覆蓋層，靜壓增加使得吸聲系數(shù)曲線第一吸聲峰向低頻方向移動。吸聲系數(shù)在100 ~ 2 000 Hz 頻段處，吸聲性能略有提高；在2 000 ~ 5000 Hz 頻段處，吸聲性能隨著靜壓增加而逐步降低，但在更高頻段仍隨壓力增加而提高。這是由于靜壓使結(jié)構(gòu)內(nèi)部發(fā)生了整體的拉伸或壓縮，覆蓋層結(jié)構(gòu)與背襯結(jié)構(gòu)發(fā)生共振，改變了系統(tǒng)固有振動幅值和對應(yīng)頻率，從而引起吸聲性能的變化。

以上結(jié)論主要適用于考慮靜壓作用（包括覆蓋層的形變和內(nèi)應(yīng)力）時，計算吸聲覆蓋層的吸聲性能。