董宜雷 陳誠 林書玉

(陜西師范大學(xué)物理學(xué)與信息技術(shù)學(xué)院,陜西省超聲重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,西安 710119)

變厚度環(huán)型徑向振動(dòng)壓電超聲換能器可以實(shí)現(xiàn)阻抗變換、能量集中,具有輻射面積大、全指向性等優(yōu)點(diǎn),在功率超聲、水聲等領(lǐng)域被廣泛應(yīng)用.由于求解復(fù)雜變厚度金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)的波動(dòng)方程比較困難,本文使用傳輸矩陣法將變厚度金屬圓環(huán)的徑向振動(dòng)轉(zhuǎn)化為 N 個(gè)等厚度金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)的疊加,得到了任意變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路圖、共振頻率方程和位移放大系數(shù)表達(dá)式,分析了錐型、冪函數(shù)型、指數(shù)型、懸鏈線型金屬圓環(huán)的位移放大系數(shù)與幾何尺寸的關(guān)系.在此基礎(chǔ)上,推導(dǎo)了由任意變厚度金屬圓環(huán)和等厚度壓電圓環(huán)復(fù)合而成的壓電超聲換能器徑向振動(dòng)的等效電路和共振頻率方程.為了驗(yàn)證理論結(jié)果的正確性,使用有限元軟件進(jìn)行仿真,所得一階、二階的共振頻率和位移放大系數(shù)的數(shù)值解與理論解符合較好.本研究給出了任意變厚度金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)的普適解,為設(shè)計(jì)和優(yōu)化徑向壓電超聲換能器提供了理論指導(dǎo).

1 引言

徑向振動(dòng)壓電超聲換能器具有輻射面積大、沿半徑方向有全指向性、接收靈敏度高、結(jié)構(gòu)簡單且性能穩(wěn)定等優(yōu)點(diǎn)[1-4],在超聲醫(yī)學(xué)成像[5,6]、超聲化學(xué)反應(yīng)[7,8]、超聲污水處理[9,10]、水聲通信[11,12]等領(lǐng)域被廣泛應(yīng)用.徑向復(fù)合壓電超聲換能器由金屬圓環(huán)和壓電陶瓷圓環(huán)復(fù)合而成,金屬圓環(huán)可以增加壓電陶瓷的散熱,提高其功率容量.為了增大徑向復(fù)合壓電超聲換能器輸出端的位移幅值,實(shí)現(xiàn)能量集中,輸出端金屬圓環(huán)多采用變厚度金屬圓環(huán).變厚度金屬圓環(huán)可置于壓電陶瓷環(huán)內(nèi)以實(shí)現(xiàn)向內(nèi)聚能,也可置于壓電陶瓷外從而實(shí)現(xiàn)大面積聲能輻射.徑向復(fù)合壓電超聲換能器根據(jù)金屬圓環(huán)軸向厚度沿半徑變化的函數(shù)關(guān)系被分成錐型、指數(shù)型、冪函數(shù)型、階梯型等[13-16].

對(duì)于變厚度環(huán)型壓電超聲換能器的設(shè)計(jì)和振動(dòng)分析,通常使用有限元分析法[17]和等效電路法[18,19].等效電路法通過力電類比原理將力學(xué)量類比為電學(xué)量從而把振動(dòng)問題簡化.傳統(tǒng)理論研究變厚度環(huán)型壓電超聲換能器通常需求解變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的波動(dòng)方程.基于變厚度徑向振動(dòng)的波動(dòng)方程,許龍等[20,21]研究了冪函數(shù)型環(huán)型聚能器的徑向振動(dòng)和階梯圓環(huán)壓電超聲換能器的徑向振動(dòng);劉世清等[22]研究了線性變厚度環(huán)型聚能器的徑向振動(dòng);王曉宇和林書玉[23]研究了線性變厚度徑向變幅器的耦合振動(dòng).但是對(duì)于復(fù)雜函數(shù)變厚度如指數(shù)型、懸鏈線型環(huán)型壓電超聲換能器,波動(dòng)方程求解比較困難.傳輸矩陣法可以將連續(xù)結(jié)構(gòu)分解成一系列微元結(jié)構(gòu),一對(duì)微元之間通過傳輸矩陣銜接,從而將復(fù)雜問題簡單化.基于此,本文提出了用傳輸矩陣法[24]將任意變厚度金屬圓環(huán)的徑向振動(dòng)等效近似為N個(gè)等厚度圓環(huán)徑向振動(dòng)疊加的分析方法,得到了任意變厚度金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)的共振頻率方程和位移放大系數(shù)表達(dá)式,以及任意變厚度環(huán)型壓電超聲換能器的共振頻率方程.研究了錐型變厚度、冪函數(shù)型變厚度、指數(shù)型變厚度、懸鏈線型變厚度金屬圓環(huán)的共振頻率和位移放大系數(shù)與幾何尺寸的關(guān)系,以及不同尺寸下錐型變厚度環(huán)型壓電換能器徑向一階、二階共振頻率和反共振頻率.

2 變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)分析

如圖1 所示,變厚度環(huán)型壓電超聲換能器由變厚度金屬內(nèi)圓環(huán)和等厚度壓電陶瓷外圓環(huán)組成,變厚度金屬圓環(huán)的內(nèi)環(huán)半徑為Rb、外環(huán)半徑為Ra、內(nèi)環(huán)半徑處軸向厚度為hb、外環(huán)半徑處軸向厚度為ha,等厚度壓電陶瓷圓環(huán)的軸向厚度為ha、內(nèi)環(huán)半徑為Ra、外環(huán)半徑為Rc.假設(shè)變厚度環(huán)型壓電超聲換能器的軸向厚度尺寸遠(yuǎn)小于徑向尺寸,忽略其縱向振動(dòng)所帶來的耦合效應(yīng),此時(shí)環(huán)型壓電超聲換能器做純徑向振動(dòng).環(huán)型壓電超聲換能器的徑向振動(dòng)由金屬內(nèi)圓環(huán)徑向振動(dòng)和壓電陶瓷外圓環(huán)徑向振動(dòng)復(fù)合而成,因此需要分別研究變厚度金屬圓環(huán)的徑向振動(dòng)和等厚度壓電陶瓷圓環(huán)的徑向振動(dòng).

圖1 變厚度環(huán)型壓電超聲換能器的縱向截面示意圖Fig.1.Schematic diagram of longitudinal section of variable thickness annular piezoelectric ultrasonic transducer.

2.1 變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路

根據(jù)軸向厚度沿半徑的變化函數(shù),變厚度金屬薄圓環(huán)可以分成錐型、階梯型、冪函數(shù)型等.為了求解任意變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路,本文采用傳輸矩陣法,將變厚度金屬薄圓環(huán)沿半徑方向等分成N個(gè)徑向厚度為 Δr的薄圓環(huán).當(dāng)N足夠大、薄圓環(huán)的徑向厚度 Δr的值足夠小時(shí),薄圓環(huán)可以看成是軸向厚度不變的等厚度薄圓環(huán).此時(shí),變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路可以由N個(gè)等厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路串聯(lián)而成.

根據(jù)文獻(xiàn)[25]可知,等厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路如圖2 所示,圖中

圖2 等厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路圖Fig.2.Equivalent circuit of metal thin circular annular in radial vibration.

其 中Z1=ρcS1,Z2=ρcS2,S1=2πR1h1,S2=2πR2h1,R1,R2,h1分別是金屬薄圓環(huán)的外半徑、內(nèi)半徑和軸向厚度,ρ是金屬薄圓環(huán)的密度,ν是金屬薄圓環(huán)的泊松比,c是金屬薄圓環(huán)內(nèi)的聲速,k是波數(shù),J 是貝塞爾函數(shù),Y 是諾依曼函數(shù).

圖2 中F1,V1,F2,V2分別是第一個(gè)薄圓環(huán)輸入端與輸出端的徑向受力和徑向振動(dòng)速度.根據(jù)等厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的機(jī)械等效電路圖和基爾霍夫定律可得:

將輸入端的力學(xué)參量F1和徑向振動(dòng)速度V1移到等號(hào)左邊,輸出端的力學(xué)參數(shù)F2和徑向振動(dòng)速度V2移到等號(hào)右邊,(4)式可以改寫為

其中

由于變厚度金屬薄圓環(huán)的徑向應(yīng)力F和徑向振動(dòng)速度V連續(xù),所以第2 個(gè)薄圓環(huán)輸入端的徑向應(yīng)力和徑向振動(dòng)速度等于第1 個(gè)薄圓環(huán)輸出端的力學(xué)參數(shù)F2和徑向振動(dòng)速度V2.類比第1 個(gè)薄圓環(huán)輸入輸出端F,V之間的關(guān)系,第2 個(gè)薄圓環(huán)輸入端參數(shù)F2和V2可以由輸出端參數(shù)F3和V3表示為

進(jìn)而第1 個(gè)薄圓環(huán)輸入端的力參數(shù)F1和振動(dòng)速度V1可以由第2 個(gè)薄圓環(huán)輸出端參數(shù)F3和V3表示為

以此類推,若將變厚度金屬薄圓環(huán)分成N個(gè)等厚度薄圓環(huán)串聯(lián),則第1 個(gè)薄圓環(huán)輸入端參數(shù)F1,V1可以由第N個(gè)金屬薄圓環(huán)輸出端力參數(shù)F N+1和振動(dòng)速度V N+1表示為

將變厚度金屬薄圓環(huán)內(nèi)外半徑處的力學(xué)參量Fa,Fb移至等號(hào)左邊,徑向振動(dòng)速度Va,Vb移動(dòng)到等號(hào)右邊,(12)式可以改寫為

根據(jù)電力類比原理以及非互易的二端口等效網(wǎng)絡(luò)知識(shí),由(13)式可得到變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路圖如圖3 所示.

圖3 變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路圖Fig.3.Equivalent circuit diagram of metal thin annular with variable thickness in radial vibration.

當(dāng)變厚度金屬薄圓環(huán)的輸出端自由,即Fb=0時(shí),變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的共振頻率方程為

此時(shí),變厚度金屬薄圓環(huán)的位移放大系數(shù)為

2.2 變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)性能分析

根據(jù)任意變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路圖,得到其共振頻率方程和位移放大系數(shù)表達(dá)式.選取N=100,使用數(shù)值計(jì)算軟件MATLAB 根據(jù)(14)式和(15)式分別計(jì)算①錐型金屬圓環(huán)、②冪函數(shù)型金屬圓環(huán)、③指數(shù)型金屬圓環(huán)和④懸鏈線型金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)的共振頻率和位移放大系數(shù).錐型金屬圓環(huán)的厚度隨半徑以線性函數(shù)規(guī)律變化,冪函數(shù)型金屬圓環(huán)的厚度隨半徑以冪函數(shù)h(r)=m/rn規(guī)律變化,指數(shù)型金屬圓環(huán)的厚度隨半徑以指數(shù)函數(shù)h(r)=ae-βr規(guī)律變化,懸鏈線型金屬圓環(huán)的厚度隨半徑以懸鏈線函數(shù)h(r)=hacosh[γ(Ra-r)]規(guī)律變化.金屬圓環(huán)的尺寸參數(shù)是: 內(nèi)環(huán)半徑Rb=25 mm,外環(huán)半徑Ra=50 mm,外環(huán)半徑處厚度ha=10 mm,內(nèi)環(huán)半徑處厚度hb的取值范圍為 1 —10 mm .選取金屬圓環(huán)的材料為鋁,其材料參數(shù)為: 密度ρ=2700 kg/m3,楊氏模量E=70 GPa,泊松比υ=0.33 .為了與理論計(jì)算結(jié)果進(jìn)行對(duì)比,使用有限元軟件COMSOL6.0 對(duì)上述材料尺寸的金屬圓環(huán)進(jìn)行仿真模擬.4 種變厚度金屬圓環(huán)的一階、二階徑向共振頻率和位移放大系數(shù)的理論解和數(shù)值解如表1 和表2 所示.表1 和表2 中f和f*分別表示變厚度金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)共振頻率的理論解和數(shù)值解,M *,M **分別表示變厚度金屬圓環(huán)位移放大系數(shù)的理論解和數(shù)值解,相對(duì)誤差計(jì)算方法為:Δ f=|(f -f*)/f*|,=|(M*-M**)/M**|.

表1 變厚度金屬圓環(huán)徑向一階、二階共振頻率Table 1.Radial first and second order resonance frequencies of metal rings with variable thickness.

表2 變厚度金屬圓環(huán)徑向一階、二階共振位移放大系數(shù)Table 2.Radial first and second order resonance displacement amplification coefficients of metal rings with variable thickness.

4 種變厚度金屬圓環(huán)(①錐型金屬圓環(huán)、②冪函數(shù)型金屬圓環(huán)、③指數(shù)型金屬圓環(huán)、④懸鏈線型金屬圓環(huán))徑向一階、二階共振頻率和位移放大系數(shù)隨內(nèi)外環(huán)厚度比ha/hb的變化曲線如圖4 和圖5所示,其中-T 為理論結(jié)果,-FEM 為有限元仿真結(jié)果.

由圖4 可知,4 種變厚度金屬圓環(huán)的一階共振頻率隨ha/hb的增大而減小,當(dāng)內(nèi)環(huán)半徑處的厚度hb減小時(shí),金屬圓環(huán)等效半徑增大,共振頻率減小.二階共振頻率隨著ha/hb的增大而增大,徑向二階共振頻率受金屬圓環(huán)等效質(zhì)量影響較大,當(dāng)內(nèi)環(huán)半徑處厚度hb減小時(shí),金屬圓環(huán)等效質(zhì)量減小,共振頻率向高頻偏移.另外,4 種變厚度金屬圓環(huán)一階共振頻率的數(shù)值解幾乎在理論解隨ha/hb的變化曲線上,二階共振頻率的數(shù)值解隨ha/hb的變化趨勢與理論解一致,且相對(duì)誤差在2%以內(nèi),這表明傳輸矩陣法可以用來研究任意變厚度金屬圓環(huán)的徑向振動(dòng).由于徑向二階的聲波波長比一階小,耦合振動(dòng)效應(yīng)較為明顯,使得徑向二階共振頻率的相對(duì)誤差大于徑向一階.

圖4 4 種變厚度金屬圓環(huán)一階、二階徑向共振頻率與 ha/hb 的關(guān)系 (a)一階徑向共振;(b)二階徑向共振Fig.4.The relationship between the first and second order radial resonance frequencies of four kinds of variable thickness metal rings and thickness ratio ha/hb : (a) First-order radial resonance;(b) second-order radial resonance.

由圖5 可知,4 種變厚度金屬圓環(huán)(①錐型金屬圓環(huán)、②冪函數(shù)型金屬圓環(huán)、③指數(shù)型金屬圓環(huán)和④懸鏈線型金屬圓環(huán))一階共振、二階共振的位移放大系數(shù)隨ha/hb的增大而增大,這表明內(nèi)環(huán)半徑處的厚度hb越小,環(huán)型聚能器向內(nèi)聚能的效果越好.整體來看,一階共振的位移放大系數(shù)從大到小依次是錐型、冪函數(shù)型、指數(shù)型、懸鏈線型,二階共振的位移放大系數(shù)從大到小依次是懸鏈線型、指數(shù)型、冪函數(shù)型、錐型.4 種聚能器的一階共振位移放大系數(shù)較小,在1.2 左右,二階共振位移放大系數(shù)較大,在2—4 范圍.這表明位移放大系數(shù)不止與厚度隨半徑的函數(shù)變化關(guān)系有關(guān),還與工作模態(tài)相關(guān).另外,4 種聚能器徑向一階、二階共振位移放大系數(shù)的數(shù)值解基本與理論解隨ha/hb的變化曲線重合,驗(yàn)證了理論解的正確性.

圖5 4 種變厚度環(huán)型聚能器一階和二階徑向共振位移放大系數(shù)隨 ha/hb 的變化曲線 (a)一階徑向共振;(b)二階徑向共振Fig.5.The relationship between the first and second order radial resonance displacement amplification coefficient and thickness ratio ha/hb of four kinds of variable thickness metal rings: (a) First-order radial resonance;(b) second-order radial resonance.

2.3 N 取值對(duì)計(jì)算精度的影響

本文將變厚度金屬圓環(huán)的徑向振動(dòng)等效近似為N個(gè)等厚金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)的疊加,N的取值大小對(duì)計(jì)算精度影響較大.選取錐型變厚度金屬圓環(huán)的材料為鋁,尺寸參數(shù)是: 內(nèi)環(huán)半徑Rb=25 mm,外環(huán)半徑Ra=50 mm,外環(huán)半徑處厚度ha=10 mm,內(nèi) 環(huán)半 徑處 厚度hb=1 mm .錐型變厚度金屬圓環(huán)的一階、二階徑向共振頻率隨N的變化趨勢如圖6 所示,由圖6 可知,當(dāng)N的取值大于50 時(shí),錐型金屬圓環(huán)徑向一階、二階共振頻率趨于穩(wěn)定,即等厚度金屬圓環(huán)的徑向厚度小于0.5 mm時(shí),共振頻率的計(jì)算精度滿足要求.

圖6 錐型金屬圓環(huán)的一階、二階徑向共振頻率與N 的關(guān)系 (a)一階徑向共振;(b)二階徑向共振Fig.6.The relationship between the first and second order radial resonant frequencies of conical metal rings and N: (a) First-order radial resonance;(b) second-order radial resonance.

3 環(huán)型壓電換能器徑向振動(dòng)分析

3.1 變厚度環(huán)型壓電換能器徑向振動(dòng)的等效電路

其 中,Zra=ρpcpSra,Zrc=ρpcpSrc,Sra=2πRaha,Src=2πRcha,ha是壓電陶瓷圓環(huán)的厚度,kp和cp分別是壓電陶瓷圓環(huán)的波數(shù)和徑向聲速.

變厚度金屬薄圓環(huán)與壓電陶瓷薄圓環(huán)在半徑Ra處滿足徑向應(yīng)力連續(xù)和振動(dòng)速度連續(xù),因此,變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)與壓電陶瓷薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路串聯(lián),可得到環(huán)型壓電超聲換能器徑向振動(dòng)的等效電路圖如圖8 所示.

當(dāng)環(huán)型壓電超聲換能器內(nèi)外表面所受徑向作用力為0 時(shí),即圖8 中Fb=Fc=0 時(shí),環(huán)型壓電超聲換能器電端輸入阻抗表達(dá)式為

圖8 環(huán)型壓電超聲換能器徑向振動(dòng)的等效電路圖Fig.8.Equivalent circuit diagram of circular piezoelectric ultrasonic transducer in radial vibration.

其中

圖7 壓電陶瓷圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路圖Fig.7.Equivalent circuit diagram of piezoelectric ceramic annular in radial vibration.

因此環(huán)型壓電超聲換能器徑向振動(dòng)共振頻率方程為

徑向振動(dòng)反共振頻率方程為

3.2 變厚度環(huán)型壓電超聲換能器徑向振動(dòng)性能分析

根據(jù)(21)式和(22)式可以求得任意變厚度環(huán)型壓電超聲換能器徑向振動(dòng)的共振頻率和反共振頻率,本文以錐型變厚度環(huán)型壓電超聲換能器為例,錐型壓電超聲換能器由錐型變厚度金屬薄圓環(huán)和等厚度壓電陶瓷圓環(huán)組成.變厚度金屬薄圓環(huán)的尺寸參數(shù)是: 內(nèi)環(huán)半徑Rb=20 mm,外環(huán)半徑Ra=40 mm,外環(huán)半徑處厚度ha=10 mm,內(nèi)環(huán)半徑處厚度hb的取值范圍為 1 —10 mm .壓電陶瓷圓環(huán)的尺寸參數(shù)是: 內(nèi)環(huán)半徑Ra=40 mm,外環(huán)半徑Rc=45 mm,壓電陶瓷圓環(huán)的厚度ha=10 mm .選取金屬圓環(huán)的材料為鋁,選取壓電陶瓷圓環(huán)的材料為PZT-4,其材料參數(shù)是:ρp=7500 kg/m3,為了與理論計(jì)算結(jié)果進(jìn)行對(duì)比,使用有限元軟件COMSOL6.0 對(duì)上述材料尺寸的環(huán)型壓電超聲換能器進(jìn)行仿真模擬,模擬所得一階共振、二階共振的振型圖如圖9所示.部分尺寸錐型變厚度環(huán)型壓電超聲換能器一階、二階共振頻率和反共振頻率的理論解和數(shù)值解如表3 和表4 所示.

表3 錐型變厚度環(huán)型壓電換能器一階共振頻率和反共振頻率Table 3.The first-order resonant frequency and anti-resonant frequency of conical variable thickness annular piezoelectric transducer.

表4 錐型變厚度環(huán)型壓電換能器二階共振頻率和反共振頻率Table 4.The second-order resonant frequency and anti-resonant frequency of conical variable thickness annular piezoelectric transducer.

圖9 錐型變厚度環(huán)型壓電超聲換能器一階、二階徑向共振振型圖 (a)一階徑向共振;(b)二階徑向共振Fig.9.First-order and second-order radial resonance mode shapes of conical variable thickness annular piezoelectric ultrasonic transducer: (a) First-order radial resonance;(b) second-order radial resonance.

表3 和表4 中f和f*分別表示錐型變厚度環(huán)型壓電超換能器徑向振動(dòng)共振頻率的理論解和數(shù)值解,Keff和分別為其有效機(jī)電耦合系數(shù)的理Δ=|(f -f*)/f*|論解和數(shù)值解,相對(duì)誤差 .由表3和表4 可知,徑向一階振動(dòng)共振頻率的理論解和數(shù)值解吻合非常好,相對(duì)誤差不超過0.2%,徑向二階振動(dòng)共振頻率的理論解和數(shù)值解吻合較好,相對(duì)誤差不超過3%.這驗(yàn)證了基于傳輸矩陣法的任意變厚度環(huán)型壓電超聲換能器徑向振動(dòng)共振頻率理論解的正確性.由于徑向二階的聲波波長比一階小,耦合振動(dòng)效應(yīng)較為明顯,二階共振頻率、反共振頻率的相對(duì)誤差大于徑向一階.

錐型變厚度環(huán)型壓電超聲換能器徑向一階、二階共振頻率和反共振頻率隨內(nèi)外環(huán)厚度比ha/hb的變化曲線如圖10 所示.由圖10 可知,徑向一階共振頻率、反共振頻率隨著隨ha/hb的增大而減小,徑向二階共振頻率、反共振頻率隨著隨ha/hb的增大而增大.隨著ha/hb的增大,一階、二階的共振頻率和反共振頻率的差值增大,有效機(jī)電耦合系數(shù)增大.

圖10 錐型變厚度環(huán)型壓電超聲換能器一階、二階徑向共振頻率和反共振頻率與 ha/hb 的關(guān)系 (a)一階共振和反共振;(b)二階共振和反共振Fig.10.The relationship between the first and second order radial resonance frequency and the anti-resonance frequency and the thickness ratio ha/hb of a conical variable thickness annular piezoelectric ultrasonic transducer: (a) The first-order radial resonance and anti-resonance;(b) the second-order radial resonance and anti-resonance.

4 結(jié)論

本文基于傳輸矩陣法將變厚度金屬圓環(huán)的徑向振動(dòng)轉(zhuǎn)化為N個(gè)等厚度金屬圓環(huán)徑向振動(dòng)的疊加,得到了任意變厚度金屬薄圓環(huán)徑向振動(dòng)的等效電路圖、共振頻率方程和位移放大系數(shù)表達(dá)式,分析了錐型、冪函數(shù)型、指數(shù)型、懸鏈線型金屬圓環(huán)的位移放大系數(shù)隨內(nèi)外環(huán)厚度比ha/hb的變化關(guān)系.研究發(fā)現(xiàn),整體上一階共振頻率隨ha/hb的增大而減小,二階共振頻率隨著ha/hb的增大而增大.一階、二階的位移放大系數(shù)均隨ha/hb的增大而增大,且徑向一階共振位移放大系數(shù)從大到小依次是錐型、冪函數(shù)型、指數(shù)型和懸鏈線型,徑向二階共振位移放大系數(shù)從大到小依次是懸鏈線型、指數(shù)型、冪函數(shù)型、錐型.在此基礎(chǔ)上,推導(dǎo)了由任意變厚度金屬圓環(huán)和壓電陶瓷圓環(huán)復(fù)合而成的壓電超聲換能器徑向振動(dòng)的等效電路和共振頻率方程,計(jì)算了不同尺寸的環(huán)型壓電換能器的共振頻率和反共振頻率,為了驗(yàn)證理論計(jì)算結(jié)果的正確性,使用有限元軟件進(jìn)行仿真模擬,模擬所得數(shù)值解與理論解符合較好,最大相對(duì)誤差不超過3%.