白映祥
(甘肅省隴南武都八中 甘肅 隴南 746000)
在正交均勻的電、磁場(chǎng)中,沿與磁場(chǎng)方向垂直的平面射入的帶電粒子是否會(huì)處于平衡狀態(tài)?這是中學(xué)生常常提出的一個(gè)問題.本文在探討這個(gè)問題時(shí),不考慮粒子所受的重力.
設(shè)在空間某一區(qū)域內(nèi)充滿著電場(chǎng)強(qiáng)度為E的勻強(qiáng)電場(chǎng)和磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的勻強(qiáng)磁場(chǎng)(圖1),E⊥B,一質(zhì)量為m,電荷量+q的粒子,以與B垂直的速度v0進(jìn)入場(chǎng)內(nèi),v0與E的夾角為θ0.
圖1 帶電粒子射入正交均勻的電磁場(chǎng)
一般地說,該粒子將在與B垂直的平面內(nèi)做曲線運(yùn)動(dòng),為確定粒子的運(yùn)動(dòng)軌跡,我們?nèi)≈苯亲鴺?biāo)系的xOy平面與B垂直,x的正方向與E的正方向一致,磁感應(yīng)強(qiáng)度B垂直紙面向里,粒子進(jìn)入場(chǎng)內(nèi)時(shí)的點(diǎn)O為坐標(biāo)原點(diǎn).設(shè)粒子進(jìn)入場(chǎng)內(nèi)時(shí)開始計(jì)時(shí),經(jīng)時(shí)間t后它到達(dá)xOy平面內(nèi)曲線OA上的P(x,y)點(diǎn),此時(shí)粒子的速度v與E的正向的夾角為θ,于是我們有
(1)
(2)
(3)
(4)
(5)
式中
FE=qE
FB=qvB
由式(2)和(3)得
因?yàn)楫?dāng)x=0時(shí)
故
C1=mv0sinθ0
所以
(6)
由式(1)和(6)得
FE-qBvsinθ=
這個(gè)微分方程的解是
式中
令
則
x=-Acos(ωt+φ)+P
(7)
因?yàn)楫?dāng)t=0時(shí)
x=0
所以
P=Acosφ
(7a)
式(7)對(duì)t求導(dǎo)得
因?yàn)楫?dāng)t=0時(shí)
所以
v0cosθ0=ωAsinφ
(7b)
由式(7a)和(7b)得
而因?yàn)?/p>
有
積分上式得
(qBP+mv0sinθ0)t+C2
因?yàn)閠=0時(shí),y=0,所以
因此
(8)
下面進(jìn)行坐標(biāo)變換:
設(shè)
令
x′=x+l
由式(7)得
(9)
令
則由式(8)得
(10)
于是在新坐標(biāo)系x′O′y′中,有
這是以ωt+φ為參變量的旋輪線參變方程.由此得知,帶電粒子在正交的勻強(qiáng)電場(chǎng)和勻強(qiáng)磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)軌跡是旋輪線.
這對(duì)應(yīng)于
而當(dāng)v0=0時(shí),參變方程(9)和(10)簡(jiǎn)化為
圖2 正電子在相互垂直的勻強(qiáng)電、磁場(chǎng)中的二維運(yùn)動(dòng)
這表明此時(shí)帶電粒子沿y軸做勻速直線運(yùn)動(dòng).
現(xiàn)在我們來考查帶電粒子在運(yùn)動(dòng)中的受力情況.
x有極值的條件是式(7)的導(dǎo)數(shù)為零
即當(dāng)x有極值時(shí),粒子的水平分速度為零,且
ωt+φ=2nπ,(2n+1)π,(n=0,1,2,3,…)
這時(shí)
因?yàn)榱W又痪哂醒貀方向的分速度,所以作用在粒子上的電場(chǎng)力和洛倫茲力必在一直線上.
負(fù)號(hào)表示合力的方向跟電場(chǎng)強(qiáng)度的方向相反.
F′=FE-FB=
F″=FE-FB=
F″=FE-FB=
最后應(yīng)該指出,因?yàn)槭?9)、(10)右端的第一項(xiàng)和第二項(xiàng)中都含有共同因子q,所以將q換為-q時(shí),x′和y′同時(shí)變號(hào),即-q粒子與+q的運(yùn)動(dòng)軌跡對(duì)坐標(biāo)原點(diǎn)O′對(duì)稱.
下面是參考數(shù)據(jù)(以正電子為例)
m=9.1×10-31kg
q=1.6×10-19C
由圖2(a)有
l≈0.11 m
Aφ-Asinφ≈0.04 m
由圖2(b)有
l≈0.25 m
φ≈0.53π
由圖2(c)有
圖2為正電子在相互垂直的勻強(qiáng)電、磁場(chǎng)中的二維運(yùn)動(dòng),具體數(shù)值如下.
在圖2(a)中曲線a-v0=0
曲線b-v0=2.0×107m/s
在圖2(b)中v0=4.6×107m/s
在圖2(c)中v0=1.0×107m/s