羅 正
(北京理工大學(xué)精工書院 北京 102488)
小球在光滑半圓槽內(nèi)的運(yùn)動(dòng)是講解動(dòng)量守恒時(shí)常用的模型.如果將小球換成均質(zhì)細(xì)直桿,那么對(duì)于均質(zhì)細(xì)直桿的運(yùn)動(dòng)就無法用質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)的知識(shí)進(jìn)行求解.均質(zhì)細(xì)直桿是剛體,剛體運(yùn)動(dòng)因具有角速度而有別于質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng),所以需要應(yīng)用剛體運(yùn)動(dòng)學(xué)和動(dòng)力學(xué)的相關(guān)知識(shí)進(jìn)行推導(dǎo).本文將以如下題目為例,通過兩種方法求解均質(zhì)細(xì)直桿在光滑半圓槽內(nèi)的運(yùn)動(dòng).
在圖1所示的豎直平面內(nèi),質(zhì)量m1=3m,半徑為r的光滑半圓槽放置在光滑水平面上,其中放置有質(zhì)量m2=m,長度為r的均質(zhì)細(xì)直桿AB,初始時(shí)刻A端位于半圓槽左頂點(diǎn)處.系統(tǒng)無初速度釋放,求桿AB發(fā)生30°轉(zhuǎn)角的瞬間,桿AB的角速度.
圖1 半圓槽-均質(zhì)細(xì)桿系統(tǒng)
如圖2所示,半圓槽沿水平方向做直線運(yùn)動(dòng),桿AB的質(zhì)心C相對(duì)于半圓槽以動(dòng)點(diǎn)O為圓心做圓周運(yùn)動(dòng).
圖2 速度分析
設(shè)質(zhì)心C的速度為vc,半圓槽速度為v0,質(zhì)心C相對(duì)于半圓槽的速度為vr.以半圓槽為參考系,選取質(zhì)心C為動(dòng)點(diǎn),根據(jù)伽利略速度變換有
vc=v0+vr
(1)
m1v1x+m2vcx=0
有
(2)
整理得
(3)
在系統(tǒng)運(yùn)動(dòng)的過程中,只有桿AB的重力做功,所以系統(tǒng)的機(jī)械能守恒.初始時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)能T0=0,末了時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)能為
(4)
設(shè)半圓槽最低點(diǎn),也即末了時(shí)刻桿AB上B點(diǎn)所在的位置為零勢(shì)能點(diǎn).則初始時(shí)刻系統(tǒng)的勢(shì)能
末了時(shí)刻系統(tǒng)的勢(shì)能
根據(jù)機(jī)械能守恒定律
T0+V0=T1+V1
有
(5)
根據(jù)系統(tǒng)末了時(shí)刻的運(yùn)動(dòng)狀態(tài),可知桿AB沿逆時(shí)針方向轉(zhuǎn)動(dòng),角速度方向垂直紙面向外.化簡(jiǎn)式(5),角速度大小為
(6)
上一節(jié)給出了用動(dòng)量守恒和機(jī)械能守恒求解桿AB角速度的方法.本節(jié)將從系統(tǒng)運(yùn)動(dòng)瞬時(shí)狀態(tài)的角度切入,給出此題的另一種解法.
(7)
其中
ω和α分別為桿AB的角速度和角加速度.桿AB的轉(zhuǎn)動(dòng)角度為φ時(shí),假定各加速度方向如圖3所示.
圖3 加速度分析
在系統(tǒng)運(yùn)動(dòng)的過程中,半圓槽和桿AB組成的系統(tǒng)在水平方向不受外力,根據(jù)質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理可知
(8)
整理得
(9)
(10)
桿AB的重力對(duì)動(dòng)點(diǎn)O產(chǎn)生的力矩MO為
(11)
對(duì)桿AB使用相對(duì)動(dòng)點(diǎn)O的動(dòng)量矩定理
在垂直紙面方向上投影得到標(biāo)量方程
(12)
(13)
(14)
將式(14)代入式(13),整理得
(15)
考察式(15)發(fā)現(xiàn),等式左側(cè)可以合并為
即
(16)
(17)
圖5 ω-t曲線
(18)
圖6 運(yùn)動(dòng)周期隨質(zhì)量比的變化曲線
本文通過兩種方法解出了例題中桿AB的角速度,利用MATLAB數(shù)值模擬清晰直觀地分析了系統(tǒng)的周期性運(yùn)動(dòng),又討論了半圓槽與均質(zhì)細(xì)直桿的質(zhì)量比對(duì)系統(tǒng)運(yùn)動(dòng)周期的影響,給出了均質(zhì)細(xì)直桿在光滑半圓槽內(nèi)運(yùn)動(dòng)的綜合性研究.