何余良,錢昕,葉肖偉,張治成
(1. 紹興文理學(xué)院 土木工程學(xué)院,浙江 紹興 312000;2. 浙江大學(xué) 建筑工程學(xué)院,杭州 310058)
焊接工藝因其經(jīng)濟(jì)便利等特點(diǎn)被廣泛應(yīng)用于各類工程結(jié)構(gòu)的連接[1-2]。然而,焊接結(jié)構(gòu)往往存在初始缺陷,導(dǎo)致疲勞問題顯著[3]。目前,針對焊接節(jié)點(diǎn)疲勞壽命的研究方法主要有兩種:一種是基于S-N曲線的傳統(tǒng)疲勞分析方法[4-5];另一種是基于裂紋擴(kuò)展速率公式的斷裂力學(xué)方法[6-7]。擴(kuò)展有限元方法在斷裂力學(xué)方法的基礎(chǔ)上,憑借無需進(jìn)行網(wǎng)格重劃分和預(yù)測裂紋擴(kuò)展路徑的優(yōu)點(diǎn),成為疲勞分析的主要方法之一。
采用直接耦合熱力分析法,建立T型焊接節(jié)點(diǎn)的熱彈塑性數(shù)值模型,進(jìn)行T型焊接節(jié)點(diǎn)的殘余應(yīng)力分析;用熱處理方法進(jìn)行消除殘余應(yīng)力計算;基于線彈性斷裂力學(xué)理論和擴(kuò)展有限元方法,建立疲勞分析有限元模型并引入殘余應(yīng)力場,分別計算在不考慮殘余應(yīng)力、考慮殘余應(yīng)力及熱處理消除殘余應(yīng)力情況下的疲勞壽命。
參考文獻(xiàn)[19]的試驗數(shù)據(jù)建立T型焊接接頭疲勞有限元模型。T型接頭由一塊400 mm×100 mm×16 mm和一塊200 mm×100 mm×15 mm鋼板焊接而成,焊縫為全熔透焊縫。T型焊接節(jié)點(diǎn)尺寸如圖1所示,焊縫簡化為45°坡腳形式,建模為直角三棱柱。
圖1 T型焊接節(jié)點(diǎn)示意圖
圖2 雙橢球熱源模型
(1)
式中:q為熱流密度,J/(m2·s);f為熱源移動函數(shù);Q為單位時間熱量,J;a、b、c為熱源形狀參數(shù),取值分別為6、6、2.8、2.8 mm。
Q=η·U·I
(2)
式中:η為焊接熱效率;U為焊接電壓,V;I為焊接電流,A。焊接電壓取280 V,電流取25 A,熱效率取0.8。熱源焊接速度根據(jù)實際情況取為10 mm/s。采用dflux子程序控制熱源在有限元模型上的移動。為簡化計算,假定焊縫金屬與母材具有相同的熱物理和力學(xué)性能參數(shù)。焊接分析中鋼材熱物理與熱力學(xué)參數(shù)主要參考文獻(xiàn)[17],如圖3和圖4所示。
圖3 熱物理性能參數(shù)
圖4 熱力學(xué)性能參數(shù)
圖5左側(cè)圖片為第1道焊縫焊接完成時焊縫區(qū)域的溫度場,右側(cè)為試驗的熔池形貌。假設(shè)以圖中1 420 ℃為熔點(diǎn),焊縫區(qū)域和少部分母材處于熔化狀態(tài),對比文獻(xiàn)[19]試驗方法得到的焊接熱影響區(qū)的熔池形貌,紅色區(qū)域與試驗結(jié)果較為接近。由此可推斷,焊接有限元溫度場與實際焊接結(jié)果大致相同,間接驗證了有限元方法的合理性。
圖5 有限元和試驗的熔池形貌
以焊接溫度場計算結(jié)果作為熱荷載條件進(jìn)行焊接應(yīng)力計算。焊接時,由于焊接過程中的局部和瞬時加熱以及整體冷卻導(dǎo)致不均等的熱傳導(dǎo)和膨脹,冷卻后接頭局部區(qū)域發(fā)生彈塑性變形,產(chǎn)生較大的殘余應(yīng)力。圖6中縱向殘余應(yīng)力與文獻(xiàn)[17]的數(shù)值模擬和實測結(jié)果較為接近,說明殘余應(yīng)力數(shù)值模擬較為合理。
圖6 縱向殘余應(yīng)力分布
圖7(a)顯示了焊接模擬獲得的橫向焊接殘余應(yīng)力分布。焊縫起始和終止位置處于殘余壓應(yīng)力狀態(tài),最大峰值壓應(yīng)力為130 MPa;焊縫中間區(qū)域處于殘余拉應(yīng)力狀態(tài),最大峰值拉應(yīng)力為140.9 MPa。右方焊接殘余應(yīng)力分布范圍略小于左方,這主要是因為,雖然焊接邊界條件相同,但是由于焊接起始位置位于右方,導(dǎo)致約束條件和散熱條件的不同,從而導(dǎo)致橫向殘余應(yīng)力分布略有差異。
圖7(b)顯示了焊接模擬獲得的縱向焊接殘余應(yīng)力分布。焊縫起始和終止位置處于殘余壓應(yīng)力狀態(tài),最大峰值壓應(yīng)力為91.3 MPa;焊縫中間區(qū)域處于殘余拉應(yīng)力狀態(tài),最大峰值拉應(yīng)力為292.5 MPa。
圖7 焊接殘余應(yīng)力
以計算得到的焊接殘余應(yīng)力作為初始條件進(jìn)行焊后熱處理過程的模擬計算。焊接并冷卻至室溫后,以20 ℃/min的速度將焊接節(jié)點(diǎn)加熱至600 ℃,再保溫30 min,最后進(jìn)行爐冷,熱處理曲線如圖8所示。應(yīng)力的釋放主要通過兩個機(jī)制,首先,由于計算過程使用了隨溫度變化的材料性能參數(shù),故隨著焊后熱處理過程中溫度的升高,材料的強(qiáng)度逐漸降低;其次,在熱處理階段考慮材料蠕變引起的塑性變形會導(dǎo)致應(yīng)力松弛,且此階段的蠕變服從Field & Field蠕變方程
圖8 焊接后熱處理過程的熱循環(huán)曲線
εcr=atbσc
(3)
式中:εcr為等效蠕變應(yīng)變;t為時間,s;σ為等效應(yīng)力;a、b、c取值參考文獻(xiàn)[17],a=-457+3.9T-0.01T2、b=11-0.09T、c=289-22.4T+0.006T2,T為與溫度有關(guān)的常數(shù)。
為定量研究經(jīng)過焊接后熱處理過程(PWHT)焊接殘余應(yīng)力的消除情況,提取熱處理前后沿焊縫軸線上的橫向和縱向殘余應(yīng)力進(jìn)行對比分析。圖9中殘余應(yīng)力與文獻(xiàn)[17]的數(shù)值模擬和實測結(jié)果較為接近,說明熱處理數(shù)值模擬較為合理。對比圖7與圖9,殘余應(yīng)力分布形式?jīng)]有發(fā)生變化。經(jīng)過焊接后熱處理,拉伸殘余應(yīng)力的峰值大幅下降,但壓縮殘余應(yīng)力的峰值變化不大,說明焊后熱處理可以很好地消除由焊接產(chǎn)生的拉伸殘余應(yīng)力。橫向殘余應(yīng)力的峰值由熱處理前的140.9 MPa下降到59.1 MPa,下降了58.1%??v向殘余應(yīng)力的峰值由熱處理前的292.5 MPa下降到98.5 MPa,下降了66.3%。
圖9 熱處理后殘余應(yīng)力
Belytschko等[20]于1999年首次提出擴(kuò)展有限元(XFEM)理論。該理論克服了有限元裂紋擴(kuò)展對更新網(wǎng)格的需求。有限元位移公式引入富集函數(shù),識別裂紋表面位移的跳躍和裂紋尖端的奇異性。
u(x)=NIuI+H(x)NI(x)aI+
(4)
式中:u(x)為位移矢量;NI(x)為節(jié)點(diǎn)形函數(shù);uI為節(jié)點(diǎn)位移矢量;H(x)為Heaviside函數(shù);aI為考慮位移跳躍的增強(qiáng)節(jié)點(diǎn)自由度;Fj(x)為裂紋尖端函數(shù);bIj為描述裂紋尖端的奇異性的節(jié)點(diǎn)自由度。對應(yīng)的增強(qiáng)節(jié)點(diǎn)如圖10所示。
圖10 增強(qiáng)節(jié)點(diǎn)分布
Heaviside函數(shù)為
(5)
式中:x為裂紋面任意點(diǎn);x*為裂紋上最接近x的點(diǎn);n為垂直于裂紋x*向外的單位矢量。
奇異函數(shù)Fj(x)為
(6)
式中:r、θ為裂紋尖端局部坐標(biāo)系極坐標(biāo)。
Paris和Erdogan于1963年提出用于表達(dá)裂紋擴(kuò)展的Paris公式
(7)
式中:C和m為材料參數(shù);a為裂紋長度;N為循環(huán)次數(shù);ΔK=(Kmax+Kmin)/2,Kmax和Kmin為裂紋尖端最大和最小應(yīng)力強(qiáng)度因子。
Paris公式可以表示為
(8)
式中:c1和c2為材料參數(shù);ΔG為應(yīng)變能釋放率幅值,當(dāng)裂紋尖端滿足Gth<ΔG T型節(jié)點(diǎn)焊接有限元模型幾何參數(shù)與疲勞有限元模型相同。在存在較大空隙的情況下,空隙形狀(即長寬比)對整體疲勞壽命的影響很小[21],故將初始裂紋模擬為a=1 mm的半圓形表面缺陷。通常,裂紋僅在腹板周圍的兩條焊縫中的一條上萌生并擴(kuò)展,而另一側(cè)的焊縫保持完整。因此,僅在其中一條焊縫上引入半圓形初始裂紋。 為節(jié)約計算量,對焊接接頭進(jìn)行局部加密處理。焊趾周圍的單元尺寸為1 mm。遠(yuǎn)離焊趾的區(qū)域使用2、4 mm的單元尺寸(圖11),單元總數(shù)為101 512。焊接鋼的Paris常數(shù)為m=2.88和C=6.77×10-13MPa·m1/2[22],并考慮了超強(qiáng)匹配接頭對裂紋擴(kuò)展率的影響[23]。其他材料參數(shù)如表1所示。T型節(jié)點(diǎn)腹板上方施加循環(huán)荷載,荷載為35 kN,應(yīng)力比R=-1,頻率為3 Hz。邊界條件為兩端固定(圖12)。 圖11 T型焊接節(jié)點(diǎn)網(wǎng)格細(xì)化區(qū)域 圖12 T型焊接節(jié)點(diǎn)邊界條件與載荷 表1 材料參數(shù) 以裂紋深度達(dá)到鋼板厚度(16 mm)的一半作為疲勞失效標(biāo)準(zhǔn)[19]。圖13比較了試驗結(jié)果[19]和XFEM計算結(jié)果。從圖中可看到,兩次試驗平均失效循環(huán)次數(shù)為12 995,根據(jù)XFEM預(yù)測得出的失效循環(huán)次數(shù)為13 673(誤差為+5%),XFEM得到的疲勞裂紋擴(kuò)展預(yù)測結(jié)果與試驗數(shù)據(jù)基本一致。試驗數(shù)據(jù)和有限元結(jié)果略有差距,主要原因為:1)材料參數(shù)來源于貫穿裂紋擴(kuò)展試驗,而焊接對材料參數(shù)有一定影響; 2)在焊趾中間采用半圓形形狀的初始裂紋,實際初始裂紋可能并不對稱,也可能并非從焊趾中間萌生,或者有多個初始裂紋萌生并融合成一條裂紋。 圖13 試驗和有限元疲勞裂紋長度與循環(huán)次數(shù)關(guān)系曲線 將焊接過程產(chǎn)生的殘余應(yīng)力、熱處理后的殘余應(yīng)力作為初始條件,模擬得到不考慮殘余應(yīng)力、考慮焊接殘余應(yīng)力、熱處理消除殘余應(yīng)力的T型焊接節(jié)點(diǎn)疲勞壽命如圖14所示。三者的失效循環(huán)次數(shù)分別為13 673、12 078、12 812。考慮焊接殘余應(yīng)力的T型焊接節(jié)點(diǎn)相較于不考慮殘余應(yīng)力的模型疲勞壽命減少了11.7%,其疲勞擴(kuò)展速率即裂紋長度與循環(huán)次數(shù)的比值相較于不考慮殘余應(yīng)力的模型更大,說明焊接殘余應(yīng)力加快了疲勞裂紋的擴(kuò)展。熱處理后T型節(jié)點(diǎn)疲勞壽命相比不進(jìn)行熱處理的T型節(jié)點(diǎn)疲勞壽命增加了6.1%,說明熱處理對疲勞性能影響較小。其主要原因可能是熱處理不僅會降低結(jié)構(gòu)的殘余應(yīng)力,而且對材料的性能也會產(chǎn)生相應(yīng)的影響,材料性能的改變也會對結(jié)構(gòu)的疲勞性能產(chǎn)生影響。殘余應(yīng)力的降低固然會導(dǎo)致疲勞強(qiáng)度的提高,但材料性能發(fā)生了改變,導(dǎo)致疲勞性能改變并不明顯。裂紋擴(kuò)展前期速度慢,后期速度變快,這可能是因為熱處理雖然減小了焊縫中心區(qū)的高拉伸應(yīng)力,前期疲勞擴(kuò)展速率減小,但壓縮應(yīng)力也隨之減小,后期疲勞裂紋更容易擴(kuò)展。 圖15展示了考慮殘余應(yīng)力的裂紋動態(tài)擴(kuò)展情況。考慮殘余應(yīng)力和熱處理的有限元模型疲勞壽命雖無顯著變化,但和不考慮殘余應(yīng)力的模型相比,其疲勞擴(kuò)展路徑有較大區(qū)別。疲勞裂紋由不考慮殘余應(yīng)力時的中間向兩端均勻發(fā)展變?yōu)橐欢藬U(kuò)展快而另一端擴(kuò)展慢。其疲勞裂紋擴(kuò)展路徑與試驗[19]得到的裂紋斷面較為接近。產(chǎn)生該現(xiàn)象的原因為焊接殘余應(yīng)力的分布不均勻?qū)е缕诹鸭y一端更易發(fā)展。 圖15 焊趾處裂紋動態(tài)擴(kuò)展 考慮焊接殘余應(yīng)力及熱處理對疲勞壽命的影響,建立T型焊接節(jié)點(diǎn)熱彈塑性有限元模型和擴(kuò)展有限元模型,分別進(jìn)行殘余應(yīng)力、熱處理和疲勞分析。研究結(jié)果表明: 1)未考慮殘余應(yīng)力時,T型焊接節(jié)點(diǎn)雖然疲勞壽命與試驗較為接近,但疲勞裂紋向焊縫兩端均勻擴(kuò)展,裂紋擴(kuò)展形式與試驗不符。考慮殘余應(yīng)力后,疲勞裂紋變?yōu)橐欢藬U(kuò)展快而另一端擴(kuò)展慢,擴(kuò)展路徑與試驗更為接近。 2)經(jīng)過600 ℃、30 min熱處理后,T型焊接節(jié)點(diǎn)焊接殘余應(yīng)力得到充分消除,縱向殘余應(yīng)力峰值降幅為66.3%,橫向殘余應(yīng)力峰值降幅為58.1%。 3)熱處理減小了焊縫中心區(qū)的高拉伸應(yīng)力,前期疲勞擴(kuò)展速率減小,但壓縮應(yīng)力也隨之減小,后期疲勞裂紋更容易擴(kuò)展。熱處理后,T型節(jié)點(diǎn)疲勞壽命相比不進(jìn)行熱處理的T型節(jié)點(diǎn)疲勞壽命增加了6.1%。2.3 疲勞有限元模型
2.4 不考慮殘余應(yīng)力疲勞壽命分析
2.5 熱處理前后疲勞壽命分析
3 結(jié)論