關(guān)若男，龍玉梅，張 雪，鄭泰玉

(東北師范大學(xué)物理學(xué)院，吉林 長春 130024)

真空擾動產(chǎn)生光子被人們稱為動態(tài)Casimir效應(yīng)(DCE)[1]，這是量子電動力學(xué)最偉大的預(yù)言之一，1970年首次在理論上被提出.對動態(tài)Casimir效應(yīng)的觀測一直是許多科學(xué)家為之努力的一項(xiàng)工作，直到2011年Wilson等人利用超導(dǎo)量子干涉儀(SQUID)中斷超導(dǎo)波導(dǎo)傳輸線，并通過對超導(dǎo)量子干涉儀(SQUID)的外部磁通量進(jìn)行高頻調(diào)制實(shí)現(xiàn)了動態(tài)Casimir效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)觀測.實(shí)驗(yàn)表明，磁場誘導(dǎo)的有效運(yùn)動產(chǎn)生了初始準(zhǔn)真空狀態(tài)下的微波光子對，這是人們第一次在實(shí)驗(yàn)中觀測到超導(dǎo)電路中的動態(tài)Casimir效應(yīng)[1-2].此外實(shí)驗(yàn)還證明DCE產(chǎn)生的光子對顯示出了量子糾纏[3]和量子失諧[4].理論研究表明，即使在考慮環(huán)境熱噪聲的情況下，也可測量出量子關(guān)聯(lián)，這使得我們可以對動態(tài)Casimir效應(yīng)中的非經(jīng)典特征進(jìn)行量子化處理[3-5]，這些關(guān)聯(lián)可以被轉(zhuǎn)換為超導(dǎo)量子位元，從而產(chǎn)生高度糾纏的量子位態(tài)[6].因此，更詳細(xì)地研究如何利用DCE產(chǎn)生其他有用的量子關(guān)聯(lián)以及它們在現(xiàn)實(shí)環(huán)境中對熱噪聲的魯棒性，具有特別重要的意義.

近年來，兩個或兩個以上互連的經(jīng)典系統(tǒng)的同步效應(yīng)引起了廣泛的關(guān)注.同步效應(yīng)在許多領(lǐng)域表現(xiàn)出獨(dú)特的應(yīng)用潛力，例如互聯(lián)網(wǎng)中信息的同步傳輸、耦合激光器之間信號的同步傳輸和放大、使用無序同步技術(shù)的信號的加密和解密等.人們開始期望在量子系統(tǒng)中發(fā)現(xiàn)類似的同步現(xiàn)象，以便實(shí)現(xiàn)量子信息或狀態(tài)的同步傳輸.2013年，文獻(xiàn)[7]將經(jīng)典同步概念推廣到量子系統(tǒng)，發(fā)展了量子系統(tǒng)演化的連續(xù)變量系統(tǒng)同步的定量理論.而且還介紹了量化耦合連續(xù)變量同步水平的兩種不同措施.隨后，在相關(guān)理論和實(shí)驗(yàn)方面取得了一定的進(jìn)展，并得到了量子同步的判定標(biāo)準(zhǔn).本文基于對超導(dǎo)電路中動態(tài)Casimir效應(yīng)的研究，得出本文所選系統(tǒng)可以看作連續(xù)變量的高斯系統(tǒng)[8]，根據(jù)Mari等提出的量子同步判定標(biāo)準(zhǔn)，進(jìn)一步研究此系統(tǒng)的量子同步水平，以及系統(tǒng)中各因素對同步水平的影響.

1 理論模型

(1)

圖1 一維半無限超導(dǎo)波導(dǎo)管理論模型示意圖

根據(jù)文獻(xiàn)[11-12]，當(dāng)超導(dǎo)量子干涉儀中的頻率足夠大時，超導(dǎo)量子干涉儀對磁通量場提供的邊界條件為

Φ(0，t)+Leff(t)?xΦ(x，t)|x=0=0.

(2)

定義有效長度為

Leff(t)=(Φ0/2π)2/(EJ(t)L0).

(3)

式中：L0為單位長度波導(dǎo)的特征電感；EJ(t)=EJ[Φext(t)]為與磁通量有關(guān)的有效約瑟夫森能，其中Φext(t)為超導(dǎo)量子干涉儀中的外加磁通量.對于諧波驅(qū)動頻率ωd/2π與歸一化振幅，可以得到sinωdt]，則有效長度調(diào)制振幅為δLeff=Leff(0).若有效速度veff=δLeffωd相對于波導(dǎo)中的光速v來說很大，那么動態(tài)Casimir效應(yīng)中發(fā)射的光子數(shù)非常多.

在這個框架下，利用散射理論研究動態(tài)Casimir效應(yīng)，進(jìn)一步討論如何在含時邊界條件中加入獨(dú)立的輸入、輸出模式[13].在參考文獻(xiàn)的微擾理論中[3，11-12]詳細(xì)分析過，得到的輸出場與模式中的角頻率ω+，ω-有關(guān)，而ω++ω-=ωd，所以我們將ω+，ω-定義為ω±=ωd/2±δω，其中δω即為失諧.引入a±=a(ω±)，b±=b(ω±)則輸入、輸出場的關(guān)系為

(4)

令

(5)

可以得到

(6)

2 應(yīng)用于雙模高斯態(tài)的量子同步理論

在海森堡繪景下，令q±，p±分別為系統(tǒng)兩種模式對應(yīng)的正則算符.由于平均值近似適用于介觀系統(tǒng)，這就意味著介觀系統(tǒng)中的算符o(t)可寫為o(t)=〈o(t)+δo(t)〉的形式.因此可以將系統(tǒng)的誤差算符寫為：

(7)

(8)

其中：

其驗(yàn)證流程也十分簡明，客戶端使用用戶憑據(jù)登錄系統(tǒng)，服務(wù)器驗(yàn)證通過后，依據(jù)上述規(guī)則生成jwt 返回給客戶端?？蛻舳酥笤谙蚍?wù)器請求時，通過header 中的Authorization 字段以Bearer 形式攜帶此token 來發(fā)送至服務(wù)器端驗(yàn)證身份和權(quán)限。一般的token流程可以由圖2 來表示，申請為1～2 步驟進(jìn)行，請求資源以3～6 步驟進(jìn)行。

(9)

(10)

系統(tǒng)的量子效應(yīng)可以由δo(t)來表征，所以在討論因量子效應(yīng)引起的同步誤差時，只考慮δQ(t)與δP(t)即可，由于海森堡不確定性關(guān)系，二者都不能同時達(dá)到非常小的數(shù)值.出于這個原因，Mari等人，引入了基于方程(7)—(8)的品質(zhì)因數(shù)為

(11)

為了求解(11)式，這里引入?yún)f(xié)方差矩陣.對于任一連續(xù)變量的雙模高斯系統(tǒng)，其協(xié)方差矩陣可表述為

(12)

(13)

(14)

(15)

其中：

(16)

可由系統(tǒng)的主方程進(jìn)一步推導(dǎo)出雙模高斯態(tài)演化的協(xié)方差矩陣形式[15]，i表示不同的通道.(15)式可看作描述此系統(tǒng)高斯態(tài)初始時刻的協(xié)方差矩陣，即

V(0)=V.

(17)

兩個模式的演化矩陣可表述為

(18)

耦合后的耗散矩陣為

(19)

則系統(tǒng)狀態(tài)隨時間變化可由協(xié)方差矩陣描述[15]為

V(t)=V(0)e-γt+V∞(1-e-γt).

(20)

其中γ為耦合系數(shù)，這里討論兩個通道耦合系數(shù)相同的情況.將(17)和(19)式代入到(20)式得

(21)

其中：

得到了系統(tǒng)考慮耗散的雙模高斯態(tài)協(xié)方差矩陣.將(21)式代入(11)式中，可得

(22)

3 影響系統(tǒng)同步水平因素的討論

不同參數(shù)對系統(tǒng)達(dá)到同步時間的影響見圖2.在圖2(a)圖中，v=1.2×108m/s，ωd=2π×10 GHz，k=1.38×10-23，δω/ωd=0.2，Leff(0)=0.5 mm，=0.5，γ=0.5，實(shí)線表示溫度T=0.03 K，虛線表示溫度T=0.05 K.在圖2(b)中溫度T=0.03 K，其他參量與圖2(a)相同，實(shí)線表示=0.1，虛線表示=0.4.在圖2(c)中實(shí)線表示δω/ωd=0.1，虛線表示δω/ωd=0.3，其他參數(shù)與圖2(a)中一樣.在圖2(d)中實(shí)線表示γ=0.5，虛線表示γ=2，其他參數(shù)與前面一樣.

圖2 不同參數(shù)對系統(tǒng)達(dá)到同步時間的影響

v=1.2×108m/s，ωd=2π×10 GHz，k=1.38×10-23，Leff(0)=0.5 mm，=0.5，γ=0.5

4 結(jié)論