孟令慧， 王 月

（天津大學(xué) 應(yīng)用數(shù)學(xué)中心，天津300072）

1 引言與主要結(jié)果

本文考慮二維空間中一類廣義Zakharov系統(tǒng)

系統(tǒng)（1）描述了冷等離子體中磁場(chǎng)的自生效應(yīng).（E1，E2）表示緩變高頻電場(chǎng)的復(fù)振幅，n表示電子密度在其平衡位置的擾動(dòng)［1-2］.

賦予系統(tǒng)（1）初值：

對(duì)于經(jīng)典的Zakharov系統(tǒng)

的有限時(shí)間爆破解的動(dòng)力學(xué)行為的研究，已有了一些工作.特別地，Merle［3］研究了（3）式有限時(shí)間爆破解的爆破率的下界估計(jì).對(duì)于系統(tǒng)（1），文獻(xiàn)［4-6］研究了Virial型有限時(shí)間爆破解的存在性、非線性不穩(wěn)定性及有限時(shí)間爆破解的爆破率的時(shí)空積分估計(jì).文獻(xiàn)［4］利用一個(gè)Virial型恒等式，采用極限方法得到如下結(jié)果.

命題1.1設(shè)（E10，E20，n0，v0）是關(guān)于x的徑向?qū)ΨQ函數(shù)，且H（E10，E20，n0，v0）＜0，則初值問題（1）～（2）的解（E1，E2，n，v）（t，x）滿足如下二擇性結(jié)果：

（i）（E1，E2，n，v）（t）在空間H1（R2）×H1（R2）×L2（R2）×L2（R2）中有限時(shí)間爆破；

（ii）（E1，E2，n，v）（t）在空間H1（R2）×H1（R2）×L2（R2）×L2（R2）中無限時(shí)間爆破，即對(duì)任意時(shí)間t，（E1，E2，n，v）（t）有定義，且有

成立，其中H（E10，E20，n0，v0）由第2節(jié)（8）式給出.

受文獻(xiàn)［3］的啟發(fā)，本文將研究當(dāng)爆破時(shí)間T＜＋∞時(shí)，（1）～（2）式的有限時(shí)間爆破解（E1，E2，n，v）（t）在t→T時(shí)，其在空間H1（R2）×H1（R2）×L2（R2）×L2（R2）中的范數(shù)

是以何種方式趨于無窮，即研究初值問題（1）～（2）的有限時(shí)間爆破解的爆破率的下界估計(jì).

文獻(xiàn)［5］在二維空間中構(gòu)造了初值問題（1）～（2）在［0，T）上的一類爆破解，其形式如下：

本文將在二維空間中，研究系統(tǒng)（1）的有限時(shí)間爆破解的爆破率的下界估計(jì)，即如下主要結(jié)果.

定理1.2設(shè)（E1，E2，n，v）（t）是初值問題（1）～（2）的有限時(shí)間爆破解，且T為爆破時(shí)間，則存在僅依賴于初始值的常數(shù)

使得當(dāng)t→T時(shí)，有

與經(jīng)典的Zakharov系統(tǒng)（3）的相關(guān)結(jié)果相比，由于磁場(chǎng)效應(yīng)的存在，即（1）式中非線性項(xiàng)包含這2項(xiàng)的存在給研究本文的相關(guān)問題帶來了一定的困難.針對(duì)這些困難，通過對(duì)系統(tǒng)（1）做合適的尺度變換，并對(duì)磁場(chǎng)效應(yīng)引起的相關(guān)項(xiàng)做恰當(dāng)?shù)南闰?yàn)估計(jì)，得到在能量空間中系統(tǒng)（1）的有限時(shí)間爆破解的爆破率的一致下界估計(jì).

2 預(yù)備知識(shí)

由文獻(xiàn)［2，4］可得柯西問題（1）～ （2）解的局部適定性理論.

命題2.1令初值

則柯西問題（1）～（2）在［0，T）上存在唯一解

且成立T＝＋∞或T＜＋∞，使得

此外，對(duì)任意t∈［0，T）成立如下的質(zhì)量守恒和能量守恒：

其中

利用尺度變換，可得如下結(jié)論.

引理2.2對(duì)任意t∈［0，T），令

其中，s∈［0，λ2（T－t）），

此外，有如下結(jié)論成立：

證明直接計(jì)算可得引理2.2的結(jié)論.

引理2.3對(duì)任意s∈［0，λ2（T－t）），方程組（10）～（13）的解滿足

其中，H如（7）～（8）式定義.此外，當(dāng)t→T時(shí)，存在充分小的c＞0，使得

證明利用引理2.2，直接計(jì)算可得（17）式.注意到，當(dāng)t→T時(shí)，λ（t）→ ＋ ∞，由此可知（18）式成立.

利用類似于文獻(xiàn)［7］中的方法，可得如下結(jié)果.

引理2.4令 λ≥1且是方程組（10）～ （13）在［0，θ1］上的解，使得對(duì)任意s∈［0，θ1］，有

且對(duì)于k≥2，有

則存在c＞0，使得當(dāng)s∈［0，θ1］，有

令A(yù)（t）＝eiΔt是自由Schr?dinger半群，由文獻(xiàn)［7］可得如下結(jié)果.

引理2.5對(duì)任意 φ（x）∈H1（R2），有：

由文獻(xiàn)［8］可得如下引理.

引理2.6對(duì)任意u∈H1（R2），有如下結(jié)論成立

其中，Q是方程

的唯一徑向正解.

3 主要結(jié)果的證明

定理1.2的證明首先，將證明當(dāng)t→T時(shí)，方程組（10）～（13）的解在空間H1（R2）×H1（R2）×L2（R2）×L2（R2）中的范數(shù)一致有界，即如下結(jié)論成立.

命題3.1令λ≥1，且令存在常數(shù)c1＞0使得

且

證明取 θ1＞0，使得任意s∈［0，θ1］，有：

其中，

β0＞1是給定的一個(gè)充分大的常數(shù).由引理2.4知，在［0，θ1］上有定義.

下證 θ1＞θ2＞0，其中 θ2僅依賴于常數(shù)c1.此證明分2步.

由（10）～（11）式知，對(duì)任意s∈［0，θ1］可得：

對(duì)任意s∈［0，θ1］，由引理2.5可得：

注意到，由引理2.6可得：

同理可得

由（15）～（16）式知

于是，由（15）～（16）和（25）～（29）式知

其中，c0≥4.

第二步，估計(jì)

的一致上界.

另一方面，由引理2.3，（21）及（30）式知，對(duì)任意s∈［0，θ1］可得

其中，c*≥512.當(dāng)t充分接近有限爆破時(shí)間T時(shí)，存在充分小的c3＞0，使得于是，由（31）式可推知對(duì)任意s∈［0，θ1］，有

于是，對(duì)任意s∈［0，θ2］，有

由此，命題3.1得證.

注意到，當(dāng)t→T時(shí)，λ（t）→ ＋ ∞.于是，當(dāng)t→T時(shí)，由命題3.1及（14）式知

于是，定理1.2得證.