車(chē)衛(wèi)勤 譚勇志 葉偉娟 杜晶 羅忠保 許雅瀟

1.渤海鉆探工程有限公司定向井技術(shù)服務(wù)分公司；2.渤海鉆探工程有限公司工程技術(shù)研究院

近年來(lái)，國(guó)內(nèi)油田公司逐步推行“提質(zhì)增效”的舉措，為了提高老區(qū)油氣產(chǎn)量，密集叢式井在油田的老區(qū)塊得到了廣泛應(yīng)用。密集叢式井的井間距離小，新老井眼間相對(duì)位置復(fù)雜，磁干擾造成井眼防碰和叢式井間關(guān)系量化定位難度也越來(lái)越大［1-3］。

密集叢式井防碰施工中利用磁性參數(shù)定位的方法主要分為2種：一種是有源磁導(dǎo)向法，即在鄰井(套管井)中下入激勵(lì)磁源，通過(guò)在施工井(正鉆井)中利用磁測(cè)量?jī)x器測(cè)量激勵(lì)磁源的磁場(chǎng)強(qiáng)度和變化趨勢(shì)，判斷鄰井的距離和方位，常見(jiàn)的有源磁導(dǎo)向技術(shù)有MGT、RMRS和SWG等［4-6］；另一種是無(wú)源磁導(dǎo)向法，即通過(guò)測(cè)量套管附近的磁場(chǎng)異常值，根據(jù)恰當(dāng)?shù)耐扑隳Ｐ陀?jì)算出鄰井套管的位置，此種方法也稱(chēng)為反演推算法。針對(duì)無(wú)源磁導(dǎo)向法，國(guó)內(nèi)外諸多學(xué)者對(duì)豎直套管的磁化效應(yīng)和套管附近的磁干擾情況進(jìn)行了研究，提出了不同的磁化理論和算法模型［8-9］，但其推算過(guò)程復(fù)雜，現(xiàn)場(chǎng)防碰施工需要一套簡(jiǎn)單、實(shí)用性強(qiáng)、準(zhǔn)確度高、可操作性強(qiáng)的鄰井套管空間關(guān)系的判斷方法。針對(duì)以上問(wèn)題，筆者根據(jù)套管磁化效應(yīng)，合理簡(jiǎn)化套管磁化關(guān)系，提出了套管橫截面磁場(chǎng)的數(shù)學(xué)計(jì)算模型。同時(shí)，設(shè)計(jì)了套管磁干擾模擬試驗(yàn)方案，根據(jù)試驗(yàn)數(shù)據(jù)對(duì)套管附近的磁場(chǎng)變化規(guī)律進(jìn)行了分析，設(shè)計(jì)了套管坐標(biāo)截面法。運(yùn)用套管坐標(biāo)截面法繪制磁干擾井段正鉆井的井眼軌跡，為防碰施工和扭方位技術(shù)措施提供可靠的數(shù)據(jù)支持。通過(guò)華北油田多口叢式井的施工，驗(yàn)證了套管截面法繪制井眼軌跡的準(zhǔn)確性，實(shí)現(xiàn)了叢式井鄰井關(guān)系的準(zhǔn)確定位，防碰施工成功率達(dá)到100%。

1 叢式井套管磁干擾影響

1.1 地磁場(chǎng)簡(jiǎn)介

地磁場(chǎng)強(qiáng)度BT是一個(gè)具有大小和方向的弱矢量場(chǎng)，其值約為5.0×10-5T。其磁場(chǎng)與條形磁鐵的磁場(chǎng)類(lèi)似，磁場(chǎng)的兩極分別位于地理北極與地理南極附近。地球磁場(chǎng)方向采用的大地直角坐標(biāo)系O-XYZ，X軸指向北，Y軸指向東，Z軸指向地心，是一個(gè)符合右手螺旋的笛卡爾坐標(biāo)系。BXBYBZ為 地磁場(chǎng)BT在大地直角坐標(biāo)系O-XYZ中各軸的分量，BH是BT在XOY平面上的水平分量［7-9］，如圖1所示。

圖1 地磁參數(shù)坐標(biāo)示意圖Fig.1 Sketch of geomagnetic parameter coordinate

1.2 豎直套管對(duì)井眼軌跡失真的影響

隨著密集叢式井技術(shù)的推廣，井口間距縮小到1～2 m。在密集叢式井施工過(guò)程中，為了控制井眼軌跡，需要使用測(cè)斜儀的測(cè)斜數(shù)據(jù)進(jìn)行井眼軌跡描述。目前的隨鉆測(cè)量系統(tǒng)以磁性測(cè)斜儀為主，通過(guò)三個(gè)正交的加速度計(jì)和三個(gè)正交的磁通門(mén)分別測(cè)量重力場(chǎng)和地磁場(chǎng)，再根據(jù)相應(yīng)的公式計(jì)算出測(cè)點(diǎn)的井眼軌跡參數(shù)，通過(guò)這些數(shù)據(jù)對(duì)正鉆井進(jìn)行井眼軌跡描述。當(dāng)施工井附近有鄰井套管存在時(shí)，由于套管是鐵磁質(zhì)，易受到地磁場(chǎng)影響，套管附近會(huì)產(chǎn)生磁力線扭曲和偏轉(zhuǎn)現(xiàn)象，引起套管附近空間局部磁場(chǎng)產(chǎn)生畸變，導(dǎo)致測(cè)斜儀數(shù)據(jù)失真，發(fā)生磁干擾現(xiàn)象［10-11］。直井段井眼防碰成為叢式定向井施工過(guò)程中需要解決的主要難題之一，為了有效減小叢式井直井段的交碰風(fēng)險(xiǎn)［12］，主要針對(duì)直井段的豎直套管對(duì)磁測(cè)量的磁干擾情況進(jìn)行分析。

1.3 豎直套管附近空間磁場(chǎng)簡(jiǎn)化

套管附近空間的磁場(chǎng)異常主要由于地磁場(chǎng)磁化產(chǎn)生磁感應(yīng)場(chǎng)引起的。套管附近空間的磁場(chǎng)異常值可以分為沿套管的橫截面方向異常和垂直于橫截面的軸向方向異常兩部分。由于套管具有連續(xù)性，其軸向尺寸遠(yuǎn)大于徑向半徑，所以，平行套管軸向的地磁場(chǎng)產(chǎn)生的異常磁場(chǎng)主要集中在套管的兩端，形成“端面效應(yīng)”，對(duì)套管中部磁場(chǎng)產(chǎn)生的影響可以忽略。在叢式井施工中，磁干擾現(xiàn)象大多發(fā)生在連續(xù)套管的豎直井段［13-14］，其遠(yuǎn)離套管的兩端。因此，在計(jì)算豎直套管附近空間的磁場(chǎng)異常值時(shí)，可忽略套管軸向方向的磁場(chǎng)異常值，只簡(jiǎn)化計(jì)算地磁場(chǎng)在套管橫截面部分產(chǎn)生的磁場(chǎng)異常值。

2 套管周?chē)艌?chǎng)模型建立與求解

建立套管附近空間磁場(chǎng)的數(shù)學(xué)模型是通過(guò)已知磁場(chǎng)參數(shù)反演推算磁干擾井段井眼軌跡的基礎(chǔ)。地磁場(chǎng)對(duì)套管空間的磁場(chǎng)影響分解為水平與豎直影響后，豎直影響主要集中于套管的端部，可以忽略。主要對(duì)水平影響進(jìn)行研究，推算套管附近空間磁場(chǎng)的數(shù)學(xué)模型。

2.1 地磁場(chǎng)在套管橫截面的坐標(biāo)系簡(jiǎn)化

由于地磁場(chǎng)為矢量值，其具有方向和大小特性。在分析豎直套管周?chē)鷻M截面磁場(chǎng)時(shí)，依據(jù)大地坐標(biāo)系的參考方向在套管上建立第一坐標(biāo)系o0-x0y0z0，x0軸 指向北，y0軸 指向東，z0軸指向套管的軸向方向。地磁場(chǎng)在套管的坐標(biāo)系中的模量形式為

式中，Bx0、By0、Bz0分 別為地磁場(chǎng)在o0-x0y0z0各軸的分量，ex0、ey0、ez0分別為各軸的單位模量值［15］。

為了簡(jiǎn)化計(jì)算模型，建立了第二坐標(biāo)系opxpypzp。 將地磁場(chǎng)在套管橫截面x0o0y0上的水平分量方向定義為yp軸 方向。xp軸的方向在套管橫截面x0o0y0內(nèi) 與yp垂 直，zp軸 的 方 向與z0的 方 向重合，如圖2所示。此時(shí)地磁場(chǎng)在op-xpypzp坐標(biāo)系中可以簡(jiǎn)化為

圖2 套管坐標(biāo)系水平磁化示意圖Fig.2 Schematic horizontal magnetization of casing coordinate system

2.2 套管附近空間磁場(chǎng)強(qiáng)度的數(shù)學(xué)模型

地磁場(chǎng)的異常會(huì)對(duì)套管的內(nèi)部、套管本體和套管外部產(chǎn)生磁干擾現(xiàn)象，但只有套管外部磁場(chǎng)對(duì)測(cè)斜儀的測(cè)量產(chǎn)生影響，所以討論套管外部磁場(chǎng)變化是本文的重點(diǎn)。根據(jù)文獻(xiàn)［15-18］，通過(guò)引入邊界條件，采用分離變量法對(duì)磁場(chǎng)的拉普拉斯方程進(jìn)行求解，最終解得在op-xpypzp坐標(biāo)系下，套管附近空間任意點(diǎn)P的磁場(chǎng)強(qiáng)度。

套管軸向尺寸遠(yuǎn)大于其徑向半徑，且套管厚度呈現(xiàn)為薄壁效應(yīng)，可認(rèn)為套管內(nèi)外半徑近似相等，即r≈R； 同時(shí)，由于空氣的磁導(dǎo)率為 μ0=1，套管的磁導(dǎo)率μr遠(yuǎn) 遠(yuǎn)大于μ0，因此式(3)可簡(jiǎn)化為

為了便于分析套管外磁場(chǎng)的變化規(guī)律，需考慮套管外的水平磁場(chǎng)切向分量BTd和法向分量BTβ隨測(cè)點(diǎn)所處的空間位置參數(shù)d和 β的變化規(guī)律［19］，通過(guò)對(duì)式(4)中的距離d和方位 β進(jìn)行偏微分處理，可以得到磁場(chǎng)隨d和β 的變化公式(5)和公式(6)。

從而得到水平分量的磁場(chǎng)強(qiáng)度BTh為

式中，BTp為套管外某點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度，T；d為測(cè)點(diǎn)與套管中心的徑向距離，m；β為測(cè)點(diǎn)與磁北方向的夾角，°；R為套管的半徑，m；BTd為水平磁場(chǎng)切向分量，T；BTβ為水平磁場(chǎng)法向分量，T；By0為在xoy坐標(biāo)下的水平磁場(chǎng)值，T。

由式(7)可以發(fā)現(xiàn)套管外附近空間測(cè)點(diǎn)水平磁場(chǎng)主要與套管的外徑R、測(cè)點(diǎn)在套管軸心的相對(duì)距離d和測(cè)點(diǎn)與套管相對(duì)方位 β有關(guān)。

3 套管磁干擾試驗(yàn)及規(guī)律分析

為了驗(yàn)證數(shù)學(xué)模型的正確性，設(shè)計(jì)了套管磁干擾試驗(yàn)，根據(jù)每個(gè)測(cè)點(diǎn)測(cè)量得到的磁場(chǎng)值，分析套管附近磁場(chǎng)的變化規(guī)律。

3.1 試驗(yàn)方案的設(shè)定

將套管固定放置，以套管軸心位置為圓心，在0.25～2.5 m半徑區(qū)域內(nèi)，以0.25 m為間隔距離繪制不同的同心圓。同時(shí)，以磁北方向?yàn)槭歼叄槙r(shí)針每隔15°圓周角布置一條測(cè)量線。每個(gè)同心圓與測(cè)量線的交點(diǎn)設(shè)定為一個(gè)測(cè)量點(diǎn)，如圖3所示。測(cè)點(diǎn)與套管軸心的距離稱(chēng)為徑向距離d，與磁北方向的夾角稱(chēng)為相對(duì)方向角β。每個(gè)測(cè)點(diǎn)相對(duì)于套管橫截面的位置，都可以由測(cè)距d和相對(duì)方位角 β來(lái)確定。為了避免實(shí)驗(yàn)時(shí)周邊環(huán)境對(duì)測(cè)量結(jié)果的干擾，保持測(cè)斜儀的固定姿態(tài)，采用鋁制儀器校驗(yàn)架將隨鉆測(cè)斜儀固定在每個(gè)測(cè)點(diǎn)位置，對(duì)每個(gè)測(cè)點(diǎn)進(jìn)行磁測(cè)量記錄，如圖4所示。

圖3 測(cè)點(diǎn)位置分布圖Fig.3 Distribution of measurement points

圖4 儀器校驗(yàn)架與測(cè)斜儀安裝圖Fig.4 Installation diagram of inclinometer and instrument inspection rack

3.2 套管附近空間磁場(chǎng)的分布規(guī)律

測(cè)斜儀在磁干擾區(qū)域測(cè)量到的總磁場(chǎng)BTp包括2部分：基準(zhǔn)磁場(chǎng)BT0和因套管引起的磁場(chǎng)偏移量［20］。為了消除基準(zhǔn)磁場(chǎng)的影響，根據(jù)式(8)將測(cè)斜儀測(cè)得的磁場(chǎng)值與當(dāng)?shù)鼗鶞?zhǔn)磁場(chǎng)進(jìn)行差值計(jì)算，分析套管周?chē)艌?chǎng)偏移量ΔBT的分布規(guī)律。

根據(jù)試驗(yàn)數(shù)據(jù)計(jì)算分析，在套管橫截面附近的空間位置，磁場(chǎng)偏移量具有不同的分布情況。根據(jù)磁偏量和磁場(chǎng)法向分量的計(jì)算結(jié)果，依據(jù)不同的偏移量和R/d比值大小，將磁場(chǎng)變化區(qū)域劃分為4種不同的變化區(qū)域。在不同的區(qū)域中，套管對(duì)周邊磁場(chǎng)的影響具有不同的特性，如表1所示。

表1 套管周邊磁場(chǎng)分布區(qū)域特征參數(shù)Table 1 Characteristic parameters of magnetic field distribution area around the casing

從表1可以看出，在R/d＞3/10區(qū)域內(nèi)，磁場(chǎng)偏移變化幅度大，各方向上的磁場(chǎng)強(qiáng)度都迅速增大或減小，屬于突變區(qū)；1 /8＜R/d≤3/10區(qū)域內(nèi)，磁場(chǎng)偏移變化幅度較小，各方向上的磁場(chǎng)強(qiáng)度緩慢變化，并最終趨近于地磁場(chǎng)強(qiáng)度，屬于漸變區(qū)；1/10＜R/d≤1/8區(qū)域內(nèi)，磁場(chǎng)偏移幅度微小，屬于微變區(qū)；R/d≤1/10區(qū)域，磁場(chǎng)基本保持不變，屬于不變區(qū)。

依據(jù)試驗(yàn)數(shù)據(jù)可以得到以下變化規(guī)律，對(duì)水平磁場(chǎng)的法向和切向分量分析。對(duì)于方位角在0°～90°的范圍內(nèi)的突變區(qū)域，切向變化率反向增大呈現(xiàn)負(fù)值；在90°～180°的突變區(qū)域，切向變化率反向減小呈現(xiàn)負(fù)值；在180°～270°的突變區(qū)域，切向變化率正向增大；在270°～360°的突變區(qū)域，切向變化率正向減小。此變化規(guī)律與上文中推算的數(shù)學(xué)模型中切向變化率是關(guān)于β 的正弦分布規(guī)律一致。

4 套管坐標(biāo)截面法

在密集叢式井直井段施工作業(yè)，發(fā)生磁干擾時(shí)，需要工程師識(shí)別發(fā)生磁干擾的測(cè)點(diǎn)相對(duì)于套管的空間位置，以便在后續(xù)防碰措施中，實(shí)施扭方位的技術(shù)方案，使正鉆井的井眼軌跡偏離鄰井的套管位置，避免發(fā)生兩井相碰的事故［21-22］。

4.1 套管坐標(biāo)截面法的基本原理

根據(jù)上文推算的豎直套管橫截面附近空間磁場(chǎng)的數(shù)學(xué)模型和相應(yīng)的試驗(yàn)結(jié)論，提出了在叢式井直井段發(fā)生磁干擾時(shí)，利用磁干擾井段連續(xù)井深位置處的磁測(cè)量值，確定測(cè)點(diǎn)相對(duì)于套管的空間位置，繪制正鉆井井眼軌跡的方法。當(dāng)密集叢式井施工發(fā)生磁干擾現(xiàn)象時(shí)，首先，從發(fā)生磁干擾的井深位置設(shè)置套管坐標(biāo)系，同時(shí)設(shè)定第1個(gè)套管橫截面和第1個(gè)測(cè)量點(diǎn)p1，隨著井深增加，每隔2 m設(shè)置一個(gè)橫截面和測(cè)量點(diǎn)，這樣即可將磁干擾井段劃分為n個(gè)橫截面和pn個(gè)測(cè)量點(diǎn)；然后，利用測(cè)斜儀對(duì)每個(gè)井深位置的測(cè)點(diǎn)進(jìn)行測(cè)量，獲取每個(gè)測(cè)點(diǎn)的磁參數(shù)值，通過(guò)上文提出的套管橫截面的磁場(chǎng)計(jì)算公式，利用反演推算法，可獲取每個(gè)測(cè)點(diǎn)在其所處橫截面的相對(duì)位置，同時(shí)，根據(jù)測(cè)點(diǎn)所處的套管橫截面的井深位置，可以確定每個(gè)測(cè)點(diǎn)所處的套管坐標(biāo)系下的相對(duì)空間位置坐標(biāo)；最后，將每個(gè)測(cè)點(diǎn)連線，即可得到磁干擾井段正鉆井相對(duì)于鄰井套管坐標(biāo)系的井眼軌跡。

4.2 套管坐標(biāo)截面法的坐標(biāo)系轉(zhuǎn)換

如圖5所示，o1-x1y1z1為BH-2.0MWD測(cè)斜儀探管的3個(gè)正交的磁通門(mén)坐標(biāo)系定義圖。z1軸為井眼前進(jìn)方向，即儀器的軸向方向；x1方 向垂直于z1并指向工具彎曲的方向，即測(cè)斜儀的高邊方向，根據(jù)笛卡爾右手螺旋法則確定y1軸 方向。bx1、by1、bz1是測(cè)點(diǎn)磁場(chǎng)在o1-x1y1z1坐標(biāo)系下的各軸的分量；測(cè)斜儀測(cè)量的磁性工具面角 φ為地球磁北方向與測(cè)斜儀高邊方向的夾角，即x1方 向與磁北方向的夾角；bh為測(cè)點(diǎn)磁場(chǎng)在o1-x1y1z1坐標(biāo)系下的水平分量；水平分量偏移角 θ為測(cè)量磁場(chǎng)水平分量bh與bx1之間的夾角。o2-x2y2z2為以磁干擾開(kāi)始井深為起點(diǎn)建立的套管坐標(biāo)系。根據(jù)上文可知，測(cè)量磁場(chǎng)的水平分量bh定義為y2軸 ，x2軸 在o2-x2y2z2水平面上與y2軸 垂直，z2軸與z1軸平行。將兩種坐標(biāo)系平移轉(zhuǎn)化后，即可確定磁干擾井段任意井深位置在套管的坐標(biāo)系o2-x2y2z2中的坐標(biāo)為(0，bh，z2) 。其中，測(cè)點(diǎn)y2軸 的坐標(biāo)值bh可由式(5)、(6)計(jì)算，z2軸的坐標(biāo)值可由井深確定。

4.3 套管坐標(biāo)截面法的空間位置推算

當(dāng)鉆井過(guò)程中鄰近套管對(duì)正鉆井產(chǎn)生磁干擾現(xiàn)象時(shí)，首先，獲取井口坐標(biāo)位置附近的基礎(chǔ)磁場(chǎng)值、井口位置坐標(biāo)、磁北偏移角度和建立套管坐標(biāo)系，再逐漸慢速下放測(cè)斜儀，測(cè)量不同井深測(cè)點(diǎn)的磁場(chǎng)參數(shù)和磁方位角等磁參數(shù)值；然后，根據(jù)測(cè)量值利用式(9)計(jì)算出bh值，根據(jù)磁場(chǎng)公式(10)計(jì)算出水平磁場(chǎng)bh與x1的 夾角θ ， 利用式(8)計(jì)算磁場(chǎng)偏移量 ΔBT，反向推算測(cè)點(diǎn)所處的變化區(qū)域，利用式(5)和式(6)反向推演出不同井深測(cè)點(diǎn)在套管橫截面下的坐標(biāo)參數(shù)，利用測(cè)斜儀獲取測(cè)點(diǎn)的磁方位角φ ，bh相對(duì)于磁北方向的角度即為( φ+θ)；最后根據(jù)套管坐標(biāo)系所處的井深，可以確定不同井深位置的測(cè)點(diǎn)在套管坐標(biāo)系下所處的空間坐標(biāo)位置［21］。

圖5 套管坐標(biāo)截面法的坐標(biāo)系轉(zhuǎn)換Fig.5 Coordinate system conversion of casing coordinate section method

5 現(xiàn)場(chǎng)試驗(yàn)

試驗(yàn)井高29-23X井是2020年在河北省蠡縣施工的一口三段制的定向井，造斜點(diǎn)為1 558.88 m，設(shè)計(jì)井深2 877.21 m，與高29-24X井為同臺(tái)叢式開(kāi)發(fā)井。從井深1 100 m開(kāi)始，測(cè)量的磁場(chǎng)值出現(xiàn)偏差，判斷產(chǎn)生了磁干擾現(xiàn)象，需進(jìn)行防碰作業(yè)。在防碰施工過(guò)程中，上提下放鉆具，用測(cè)斜儀測(cè)量干擾井段多處井深位置的磁性參數(shù)值，根據(jù)井深位置，逐一記錄各點(diǎn)的磁性參數(shù)值。

首先，獲取井口坐標(biāo)，利用定向井軟件查詢(xún)井口坐標(biāo)附近磁場(chǎng)強(qiáng)度基準(zhǔn)值BT0=54.15 μT，在井深1 100 m處開(kāi)始設(shè)置第1個(gè)橫截面，測(cè)斜儀測(cè)量磁參數(shù)值；然后，通過(guò)緩慢下放鉆具，每隔2 m的井深位置設(shè)置一個(gè)測(cè)點(diǎn)，同時(shí)進(jìn)行測(cè)量。將每個(gè)測(cè)量點(diǎn)按照井深標(biāo)記為1，2，3，···，n，利用式(6)～式(10)計(jì)算每個(gè)測(cè)點(diǎn)的偏差量，反向推演計(jì)算測(cè)點(diǎn)在套管坐標(biāo)系下的坐標(biāo)位置。利用每個(gè)測(cè)點(diǎn)相對(duì)于套管坐標(biāo)的空間位置，繪制出磁干擾井段相對(duì)于套管坐標(biāo)系的正鉆井井眼軌跡如圖6所示。根據(jù)軌跡變化趨勢(shì)，制定對(duì)應(yīng)的井眼防碰技術(shù)措施，設(shè)置合理的方位角扭轉(zhuǎn)角度，調(diào)整井口扭方位角度，完成了高29-23X的井眼軌跡偏離鄰井高29-24X的套管，實(shí)現(xiàn)了叢式井軌跡的防碰安全鉆進(jìn)。

圖6 高29-23X磁干擾井段井眼軌跡示意圖Fig.6 Schematic well trajectory of the hole section with magnetic interference in Well Gao 29-23X

進(jìn)一步將此方法應(yīng)用到冀中施工的10口防碰叢式井中。當(dāng)施工井出現(xiàn)磁干擾的工況下，依據(jù)本方法繪制的相對(duì)井眼軌跡圖，實(shí)施對(duì)應(yīng)防碰措施，實(shí)現(xiàn)了防碰井之間的精準(zhǔn)定位，防碰成功率達(dá)到100%，驗(yàn)證了套管截面法推算磁干擾軌跡的可靠性和準(zhǔn)確性。

6 結(jié)論

(1)通過(guò)建立豎直套管水平磁場(chǎng)的數(shù)學(xué)模型，設(shè)計(jì)了套管磁干擾模擬實(shí)驗(yàn)方案，推導(dǎo)了套管附近磁場(chǎng)與套管半徑R、測(cè)點(diǎn)的橫向距離d和相對(duì)夾角β的分布關(guān)系，并依據(jù)不同的磁場(chǎng)偏移量，將套管附近空間分為4個(gè)不同的變化區(qū)域。

(2)通過(guò)建立套管坐標(biāo)系，利用套管、地磁場(chǎng)和測(cè)斜儀之間的坐標(biāo)轉(zhuǎn)換關(guān)系，設(shè)計(jì)了套管坐標(biāo)截面法，形成了反演推算測(cè)點(diǎn)在套管坐標(biāo)系下的空間坐標(biāo)的計(jì)算公式。通過(guò)現(xiàn)場(chǎng)應(yīng)用，實(shí)現(xiàn)防碰叢式井之間空間關(guān)系準(zhǔn)確定位，達(dá)到了磁干擾情況下，叢式井安全防碰施工的目的。

(3)本文主要對(duì)豎直套管的磁干擾情況進(jìn)行了分析總結(jié)，下一步將針對(duì)不同井斜的套管周?chē)艌?chǎng)分布進(jìn)行實(shí)驗(yàn)和分析，形成一套完整的套管磁干擾判別方法。