于浩海，潘忠奔，張懷金，王繼揚

(山東大學，晶體材料國家重點實驗室，濟南 250100)

0 引 言

20世紀60年代，梅曼以紅寶石晶體為增益介質發(fā)明了國際首臺激光器，經(jīng)過60年的發(fā)展，激光已經(jīng)在關系國民經(jīng)濟和國家安全的眾多領域扮演著重要的角色。激光從其時間特性上可以分為連續(xù)和脈沖兩類，而脈沖激光又根據(jù)其工作模式不同，可分為調Q和鎖模兩類。不同種類激光有不同的應用方向，而對激光增益介質也提出了不同的要求。鎖模激光技術是獲得皮秒及飛秒級超快脈沖的重要方法，具有脈沖寬度短、峰值功率高的特點，繼之以啁啾、光參量啁啾或準光參量啁啾脈沖放大技術[1-2]，可以獲得峰值在太瓦、拍瓦級激光輸出，為科學研究提供了重要的極端環(huán)境和超快手段，在產(chǎn)生極紫外高次諧波、軟X射線、電子加速等方面有重要的應用[3-5]。對于超快脈沖來說，其脈沖寬度決定于鎖定模式的激光光譜寬度，因此激光晶體的光譜寬度決定了可能獲得的脈沖寬度和可能放大的激光脈沖，具有寬光譜特性的激光晶體是超快激光發(fā)展多年來的重要材料[6-7]。

激光晶體由激活離子和基質晶體構成，其發(fā)光性能主要由激活離子的電子能級決定，受激活離子所處的環(huán)境即基質晶體的配位體及晶體場等影響。發(fā)光材料的光譜寬度主要由均勻加寬和非均勻加寬兩種機制貢獻，在晶體材料中，光譜的均勻加寬主要是由溫度即聲子起主要作用，而非均勻加寬主要與晶體場的起伏有關[8]。一般來說，均勻加寬盡管可以通過溫度升高加以調節(jié)，但溫度的升高會引起很多其他效應，比如熱致?lián)p害、熱透鏡、降低激光損傷閾值等，限制高效率激光的獲得。因此，非均勻加寬機制是拓展激光晶體光譜的關鍵技術，非均勻加寬的機制主要由激活離子所感受的電場決定，受到缺陷、外部應力等影響，該機理可以形象地理解為：激活離子的光譜特性受到本身所處晶體場的影響，而產(chǎn)生特征光譜、晶體場的起伏，可以為激活離子提供多種配位環(huán)境，產(chǎn)生不同的光譜，其疊加，就可實現(xiàn)光譜的非均勻加寬。具有無序結構的激光玻璃，是一類典型的非均勻加寬的激光增益介質，但其玻璃的長程無序結構，限制了其聲子的平均自由程，引起了較低的熱傳導特性，限制高效、高功率密度激光的獲得。而傳統(tǒng)的激光晶體如釔鋁石榴石(YAG)及釩酸釔(YVO4)晶體，其長程有序的特點決定了高的熱導率和有效的熱傳導，但其相對單一激活離子取代位置使得其配位體較為單一，決定了其激活離子的光譜較窄，特別是對于關鍵4f電子受到外層電子保護的稀土離子，尤為明顯[9-10]。如何利用與玻璃類似的無序結構及晶體高熱導的特性，一直是激光晶體領域研究的重點，也是促進高功率超快激光產(chǎn)生及放大技術發(fā)展的關鍵。

無序激光晶體是一類其激活離子處于兩個及以上配位體中的晶體材料，特別是激活離子不等價時，所剩余電荷對晶體場貢獻較大，對光譜寬度影響也更為明顯。從配位體角度看，其激活離子所處的多種配位體結構引起了光譜的有效疊加，可拓展光譜，而晶體本征的長程有序又使其保持了較長的聲子平均自由程及其決定的熱學性能。因此無序激光晶體兼具了玻璃與晶體的優(yōu)勢，適合于超短脈沖產(chǎn)生和放大[11]。由于晶體生長過程中的分凝、組分揮發(fā)等影響，無序的晶體結構使其品質對晶體生長提出了較高要求，同時，其光譜寬度的拓展促進了激光技術的進步，當前，已經(jīng)在Nd3+摻雜的無序激光晶體中實現(xiàn)了最短79 fs的脈沖，處于國際領先地位[12]。從光學上看，光學晶體按照對稱性可分為高級(立方)、中級(六方、四方和三方)及低級對稱性(正交、單斜和三斜)三大類。本文以高級、中級、低級對稱性分類，綜述了其晶體生長、表征及其超快激光應用，希望能給激光晶體及其相應的超快激光光子學研究的讀者們提供一定的借鑒。

1 高級對稱性無序晶體

1.1 晶體生長

在石榴石類晶體中，Ca3(NbGa)2-xGa3O12(CNGG)(x<2)晶體因其陽離子Nb5+和Ga3+以及部分空位隨機占據(jù)在八面體格位上，形成微觀晶格場的起伏，導致該晶體結構的無序性。其結構示意圖如圖1所示。當在CNGG晶體中引入激活離子，如Nd3+和Yb3+，其八面體格位、Nb5+/Ga3+共占的十二面體格位及其空位電荷可以產(chǎn)生5個發(fā)射中心極強的非均勻加寬光譜甚至Stark分裂。前期研究表明，陽離子Nb5+的計量比范圍在1.710至1.665間，Ga3+在3.150至3.225間可以獲得穩(wěn)定的無序石榴石相[14]。采用Ca3Nb1.687 5Ga0.187 5Ga3O12同成分配比，且保證電荷平衡的情況下，可采用提拉法從熔體中獲得高質量的單晶。

圖1 CNGG晶體結構示意圖Fig.1 Structure of CNGG crystal

由于該石榴石相的組成，偏離了化學計量比組成Ca3Nb1.5Ga3.5O12，所以晶體中會出現(xiàn)不確定的陽離子空位。拉曼分析表明，空位經(jīng)常出現(xiàn)在Nb5+和Ga3+所占據(jù)的四面體和八面體格位上，可以通過引入其他陽離子來降低空位濃度。將Li+引入CNGG晶體后，空位濃度可以大幅降低，同時獲得一種命名為鈣鋰鈮鎵石榴石晶體(CLNGG)的新型晶體。采用Ca3Li0.275Nb1.775Ga2.95O12為生長組分時，可以獲得高質量的單晶。另外，用Ta5+取代上述晶體中的Nb5+，可以形成兩種新的無序石榴石晶體，即Ca3(TaGa)2-xGa3O12(x<2) (CTGG) 和 CLTGG，其生長條件與CNGG和CLNGG幾乎無異。

CNGG類晶體最早于1985年合成[15]，可一致熔融，其熔點范圍在1 430 ℃至1 470 ℃之間。因此該類晶體可以采用鉑金坩堝在無保護氣氛下采用提拉法生長。以0.5%原子數(shù)分數(shù)Nd3+摻雜的CNGG 和 CLNGG兩種晶體為例，其生長所需的原料為Nd2O3、Ga2O3、Nb2O5和 CaCO3，對于CLNGG晶體，需額外添加Li2CO3以引入Li+[16-17]。按照以下的化學反應式進行多晶料的合成：

3CaCO3+0.843 75Nb2O5+1.643 75Ga2O3+0.0136 5Nd2O3→
Ca3Nb1.687 5Ga3.187 5O12·0.009 1Nd3Ga5O12+3CO2↑

(1)

3CaCO3+0.137 5Li2CO3+0.887 5Nb2O5+1.497 75Ga2O3+0.013 65Nd2O3→
Ca3Li0.275Nb1.775Ga2.95O12·0.009 1Nd3Ga5O12+3.137 5CO2↑

(2)

考慮到晶體生長過程中，Ga2O3易揮發(fā)，在配料初始需額外添加1%～2%(質量分數(shù))的Ga2O3以防止其揮發(fā)所導致的組分偏析。將配備好的原料置于混料機中，混合10～15 h后，裝入鉑金坩堝中，在燒料爐內(nèi)，加熱至1 000 ℃，恒溫10 h進行第一次燒結以使得原料中的CaCO3分解并初步獲得Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG多晶料。為了使反應完全，將燒結過的多晶料冷卻后取出，再磨細，并壓制成塊，重新裝入鉑金坩堝中，在1 050 ℃下恒溫10 h進行二次燒結，即可得到Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG晶體生長用多晶料。晶體生長過程中，特定尺寸的CNGG、CLNGG或者YAG晶體都可以用作籽晶，且一般選擇結晶學方向<111>為籽晶的加工方向。在提拉晶體過程中，拉速一般在1～2 mm/h，轉速一般在10～15 r/min。經(jīng)過收頸、放肩、等徑以及收尾的過程，晶體從熔體中提出，并以20 ℃/h的速率降溫到室溫后取出。典型的Nd∶CNGG晶體如圖2所示，其對應的尺寸為φ30 mm×35 mm。由于晶體在生長的過程中，溫度波動造成晶體內(nèi)成分不均勻，且會對晶體內(nèi)部產(chǎn)生較大的熱應力，為了有效地消除熱應力且使雜質分布均勻，一般采取在空氣中退火的方式，條件為緩慢升溫至1 000 ℃下恒溫10 h，隨后再緩慢降溫至室溫即可。

除了上述無序石榴石類晶體以外，Nd3+和Yb3+摻雜的MeF2(Me=Ca、Sr等)晶體也被證實為一類優(yōu)秀的無序材料，其結構示意圖如圖3所示。理論上，稀土激活離子Nd3+和Yb3+取代Ca2+的位置，進而產(chǎn)生多個激發(fā)中心以及由此引起的吸收及發(fā)射光譜的非均勻加寬，為晶體局域設計提供了空間[18]?；谏鲜鰡栴}，目前理論和實驗都已經(jīng)證實通過引入陽離子Y3+, La3+和Gd3+等可有效打破激活離子引起的團簇效應。上述氟化物晶體一般可采用坩堝下降法(也稱布里奇曼-斯托克巴杰法， Bridgmane-Stockbarger， BS)、梯度凝固法(gradient freeze， GF)或溫度梯度法(temperature gradient technique， TGT)來獲得[19]。

圖2 0.5%原子數(shù)分數(shù)Nd3+摻雜的CNGG晶體Fig.2 As-grown Nd∶CNGG crystal with the doping concentration of 0.5% (atomic fraction)

圖3 CaF2晶體結構示意圖Fig.3 Structure of CaF2 crystal

1.2 晶體表征

無序激光晶體的光譜由于非均勻加寬機制的作用得到了進一步的加寬，因此特別適合用于超快激光的產(chǎn)生。然而，由于量子虧損、非輻射躍遷以及部分泵浦光子被基質材料吸收所引起的熱效應會影響激光的光束質量、輸出功率、效率，甚至會導致激光產(chǎn)生過程中晶體的開裂，進而限制其激光應用。對于固體激光材料來說，在激光應用時，熱量的產(chǎn)生及其傳導決定了其應用的功率范圍，而對于無序激光材料，晶體的無序度影響到聲子的平均自由程，進而產(chǎn)生一些與常規(guī)有序晶體不同的現(xiàn)象。

0.5%原子數(shù)分數(shù)Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG晶體的比熱隨著溫度的升高而升高。兩者在近室溫條件下的比熱分別為0.595 J/(g·K)和0.475 J/(g·K)，數(shù)值與Nd∶YAG(0.59 J/(g·K))相當[20]。另外，熱膨脹系數(shù)是晶體熱學性質的一個重要參數(shù)，是一個對稱的二階張量，對于高對稱性晶體來說，根據(jù)諾依曼原則，其僅有一個獨立的熱膨脹系數(shù)，在實驗條件下較易測得。經(jīng)測量，上述兩種晶體的熱膨脹系數(shù)分別為7.88×10-6/K和8.2×10-6/K，數(shù)值和Nd∶YAG(7.9×10-6/K)近乎相同。熱擴散系數(shù)是影響晶體內(nèi)部熱傳導的重要參數(shù)，同樣的，其也為一個對稱的二階張量，經(jīng)測量，二者在室溫條件下的熱擴散系數(shù)分別為1.223 mm2/s和1.298 mm2/s，且數(shù)值隨著溫度的升高而降低。熱導率是評價激光晶體的一個重要指標，直接制約了激光晶體在激光器中的應用范圍。根據(jù)式(3)：

k=ρCpλ

(3)

晶體的熱導率k可由密度ρ、比熱Cp和熱擴散系數(shù)λ經(jīng)計算獲得。經(jīng)計算，0.5%原子數(shù)分數(shù)Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG的熱導率隨溫度的變化曲線如圖4(a)和4(b)所示，室溫條件下，其數(shù)值分別為3.45 W·m-1·K-1和2.97 W·m-1·K-1，略小于三分之一數(shù)值的Nd∶YAG晶體，但遠大于玻璃(1.3 W·m-1·K-1)的數(shù)值[8]。上述幾種激光材料迥然不同的熱導率數(shù)值可由式(4)解釋：

(4)

式中:cvi是晶體的比熱容；νi和li分別為聲子的傳輸速率和平均自由程。對于絕緣晶體材料來說，其熱載體主要是聲子，在高于室溫條件下，聲子的比熱容和平均傳輸速度可以近似看做常數(shù)。此時熱導率主要由聲子的平均自由程決定，而聲子的平均自由程同時也受到晶體無序度的影響。以無序晶體Nd∶CNGG為例，陽離子Nb5+和Ga2+的隨機分布會降低聲子的平均自由程，進而導致相對于傳統(tǒng)有序晶體如Nd∶YAG較小的熱導率。和Nd∶CNGG晶體相比，Nd∶CLNGG具有相對較小的熱導率也從側面證實了Nd∶CLNGG晶體結構具有更大的無序度以及更大的非均勻光譜展寬，后續(xù)的光譜以及激光性能也證實了這一點。

圖4 Nd∶CNGG (a)和Nd∶CLNGG (b)晶體熱導率隨溫度的變化曲線Fig.4 Thermal conductivities of Nd∶CNGG (a) and Nd∶CLNGG (b) at different temperatures

Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG晶體的吸收譜如圖5所示。從圖中可以看到三組主要的強吸收峰，吸收峰中心波長分別位于590 nm、748 nm和806 nm處，對應于典型的Nd3+摻雜基質材料基態(tài)(4I9/2)到不同激發(fā)態(tài)(4G5/2+2G7/2、4F7/2+4S3/2和4F5/2+2H9/2)的躍遷。其中在806 nm處的吸收半峰寬為13 nm，6倍于Nd∶YAG (2.1 nm)，與Nd∶glass (12.7 nm)相當[8]，特別適用于商用AlGaAs半導體激光器直接泵浦。經(jīng)過計算，二者在806 nm附近的吸收截面近似都為6×10-20cm2[11]。圖6為Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG兩種晶體熒光光譜，可以看到三處發(fā)射峰，分別位于934～935 nm,1 059～1 060 nm和1 329～1 330 nm處。其中在最強發(fā)射峰1 059～1 060 nm處，Nd∶CLNGG(半峰寬為16.5 nm)晶體相對Nd∶CNGG(半峰寬為15 nm)晶體具備更寬的半峰寬，這也印證了Li+的引入，引起了更大的非均勻加寬效應。據(jù)之前文獻報道，2.0%原子數(shù)分數(shù)Nd3+摻雜的CNGG晶體在1 067 nm、1 062 nm和1 060 nm處的發(fā)射截面分別為5.4×10-20cm2、5.3×10-20cm2和5.2×10-20cm2[11]。根據(jù)激光結果，計算了0.5%原子數(shù)分數(shù)Nd3+摻雜CNGG 和 CLNGG晶體在1 059 nm處的發(fā)射截面，結果分別為5×10-20cm2和2.4×10-20cm2[20-21]。另外，Nd∶CNGG的熒光壽命經(jīng)測量為210 μs，與Nd∶YAG(230 μs)相當[8]。

此外，基于Yb3+摻雜的CNGG晶體，在最強吸收峰973.5 nm處的吸收截面為3.3×10-20cm2，對應的半峰寬為3.5 nm，具體如圖7所示。除了973.5 nm處的吸收峰之外，其另有三處相互重疊的小峰，分別位于921 nm, 934 nm和946 nm處，且對應的吸收截面分別為1.2×10-20cm2，1.6×10-20cm2和1.5×10-20cm2，該處對應的半峰寬為43 nm。另外，基于吸收譜，采用倒易法計算獲得了其發(fā)射截面譜圖，如圖7所示。其在974 nm處的發(fā)射截面為3.2×10-20cm2。另外在圖中還可以看出，其在1 028 nm處同樣存在一個強的發(fā)射峰，由于在974 nm處同時存在吸收和發(fā)射，所以該處在激光應用方面更加切實可行。經(jīng)計算，1 028 nm處的發(fā)射截面為2.5×10-20cm2，對應的半峰寬為21 nm，得益于非均勻加寬機制，其數(shù)值2倍于Yb∶YAG(10 nm)晶體，更加有利于超短脈沖激光的產(chǎn)生[10]。

圖5 Nd∶CNGG(a)和Nd∶CLNGG(b)晶體吸收光譜Fig.5 Absorption spectra of Nd∶CNGG (a) and Nd∶CLNGG (b) crystals

圖6 Nd∶CNGG(a)和Nd∶CLNGG(b)晶體熒光光譜Fig.6 Fluorescence spectra of Nd∶CNGG (a) and Nd∶CLNGG (b) crystal

1.3 激光性能研究

CNGG和CLNGG晶體最早發(fā)現(xiàn)于1985年，基于二者激光性能的研究較早地就引起了大家的注意。1993年，研究人員采用半導體泵浦，在Nd∶CNGG晶體中實現(xiàn)了最大光光轉換效率19.3%的激光輸出[22]。在2001年，同樣采用半導體泵浦，研究人員基于鎖模技術，在Nd∶CNGG晶體中，分別在1 059 nm、1 061 nm和1 065 nm處實現(xiàn)了9.6 ps, 18 ps和19.7 ps的脈沖激光輸出[11]。兩年后，在Nd∶CNGG中，連續(xù)功率提高至1.63 W，對應的光光轉換效率和斜效率分別為27%和44.5%[23]。相比于Nd∶CNGG晶體，Nd∶CLNGG晶體激光性能研究較少，直到2009年，才在該晶體中實現(xiàn)了連續(xù)功率170 mW，效率10%的激光輸出[24]。

圖7 Yb∶CNGG 晶體的吸收及發(fā)射光譜Fig.7 Absorption and emission spectra of Yb∶CNGG crystal

圖8 Nd∶CNGG 晶體連續(xù)及被動調Q激光輸出功率隨入射泵浦功率的變化曲線Fig.8 Continuous-wave and passive Q-switched laser output power of Nd∶CNGG crystal with different incident pump powers

得益于前期已經(jīng)在Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG兩種晶體中開展了晶體生長、熱學及光譜性能的系統(tǒng)研究，在2009年，二者在連續(xù)及調Q脈沖激光性能方面得到了進一步提高[20-21]。其中針對Nd∶CNGG晶體，沿著晶體<111>結晶方向，加工了兩種不同Nd3+摻雜濃度(0.5%和2%原子數(shù)分數(shù))的樣品，尺寸分別為3 mm×3 mm×6 mm和3 mm×3 mm×4 mm，端面拋光并鍍有對808 nm和1.06 μm增透的介質膜。采用簡單的平凹腔結構，獲得了連續(xù)激光輸出，并采用不同的輸出耦合鏡來進一步優(yōu)化其連續(xù)激光輸出。另外使用初始透過率T0=93.6%和T0=97.5%的Cr∶YAG為可飽和吸收體，可以獲得被動調Q脈沖激光輸出。具體的連續(xù)及脈沖激光性能如圖8所示。從結果中可以看到，較低Nd3+摻雜的樣品具備更好的激光性能，其最大連續(xù)輸出功率為4.03 W，對應的斜效率為31%。在脈沖激光實驗中，獲得了最短脈沖寬度12.9 ns的脈沖激光輸出，其對應的最大脈沖能量和峰值功率分別為173.16 μJ和12.27 kW。采用幾乎同樣的實驗條件，開展了Nd∶CLNGG晶體的激光性能研究。其最大連續(xù)輸出功率為3.81 W，對應的斜效率為28.9%。被動調Q激光實驗中，獲得了最短脈沖寬度12.3 ns的脈沖激光輸出，對應的最大脈沖能量和峰值功率分別為199.1 μJ和16 kW。其相對較窄的脈沖寬度及較大的脈沖能量也再次印證了因為非均勻加寬效應的影響Nd∶CLNGG晶體的光譜相比于Nd∶CNGG晶體得到了更大的展寬。這里需要值得注意的是二者的激光光譜展現(xiàn)了非常不同的特性，如圖9所示?？梢悦黠@的看到，Nd∶CNGG晶體表現(xiàn)為雙波長激光輸出，對應的波長分別為1 059 nm和1 061 nm,這是由Nd∶CNGG晶體中Nd3+的多發(fā)射中心引起的。而Nd∶CLNGG僅對應1 061 nm一個發(fā)射波長，這主要得益于Li+的引入，有效地減少了激活離子的多發(fā)射中心。

圖9 Nd∶CNGG(a)和Nd∶CLNGG(b)晶體的激光光譜;(c)Nd∶CLNGG的激發(fā)光譜Fig.9 (a) Spectra of Nd∶CNGG laser; (b) spectra of Nd∶CLNGG laser;(c) spectra of Nd∶CLNGG spontaneous emission

圖10 Nd∶CNGG同步鎖模自相關曲線,插圖為長時間(60 ps)尺度下的自相關曲線Fig.10 Autocorrelation trace of the synchronously mode-locked Nd∶CNGG pulses， inset is the autocorrelation trace in a long time range

基于鎖模激光實驗，采用半導體可飽和吸收鏡作為可飽和吸收體，在Nd∶CNGG晶體中實現(xiàn)了同步雙波長鎖模激光輸出，對應的脈沖寬度為5 ps，重復頻率為88 MHz。其輸出波長分別在1 059 nm和1 061 nm處，兩個波長的輸出強度比為1∶1.67，對應兩者之間的頻率差為0.63 THz，其結果如圖10所示[25]。另外基于Nd∶CLNGG晶體，在1 061 nm處實現(xiàn)了脈沖寬度900 fs的超短脈沖激光輸出，對應的平均功率為486 mW[26]?？紤]到Nd∶CNGG和Nd∶CLNGG二者的發(fā)射光譜有一定的互補，如果相互結合，可實現(xiàn)更短脈沖激光輸出?；诒粍渔i模技術，在Nd∶CLNGG-CNGG晶體中實現(xiàn)了被動鎖?；旌霞す廨敵?，對應的脈沖寬度為534 fs[27]。

對于5%原子數(shù)分數(shù)Yb3+摻雜的CNGG和CLNGG晶體，采用較為緊湊的平凹腔為諧振腔，實現(xiàn)了最大輸出功率為6.3 W和7.5 W的高效連續(xù)激光輸出，其對應的斜效率分別為63%和74%。將Cr∶YAG插入諧振腔內(nèi)作為調Q開關，在上述兩種晶體中分別實現(xiàn)了平均功率為2.0 W和3.1 W，斜效率為56%和65%的激光輸出。二者可實現(xiàn)的最短脈沖寬度都為9.5 ns，對應的最大脈沖能量和峰值功率分別為166.7 μJ和133 μJ，17.5 kW和14 kW[28]?；阪i模激光實驗，采用半導體可飽和吸收鏡作為可飽和吸收體，在Yb∶CLNGG晶體中實現(xiàn)了脈沖寬度短至55 fs的超短脈沖激光輸出，對應最大平均輸出功率為60 mW[29]。另外采用單壁碳納米管作為可飽和吸收體，同樣在Yb∶CLNGG晶體中獲得了平均功率90 mW，脈沖寬度90 fs的短脈沖激光輸出[30]。

如前所述，用Ta5+取代Nb5+，可以得到新的石榴石晶體CTGG和CLTGG。實驗表明，Nd3+摻雜的上述晶體具備多發(fā)射中心，可以實現(xiàn)的鎖模脈沖激光輸出在幾個ps量級[31]。而通過引入稀土離子，如Y3+、Gd3+和La3+等，Nd3+摻雜的CaF2和CaSr2晶體的光譜得到了進一步的調制，可實現(xiàn)亞皮秒量級的鎖模脈沖激光輸出[32]。通過進一步優(yōu)化Y3+的摻雜濃度，Yb∶CaF2的熒光光譜半峰寬可達31 nm，基于被動鎖模技術，獲得了平均功率為89 mW，重復頻率為100 MHz，脈沖寬度短至103 fs的超短脈沖激光輸出，對應的鎖模激光光譜的半峰寬為12 nm，中心波長為1 064 nm[33]。

2 中級對稱性無序晶體

中級對稱性晶體的晶系一般包括四方、六方或三方。截止到目前，該類材料中的典型代表有四方晶系中的ABC3O7和ABCO4(其中A=Sr、Ba、Ca; B=La、Gd和C=Ga、Al)系列晶體，三方晶系中的La3Ga5SiO14。得益于它們結構上的無序性以及晶體本征的各向異性與偏振輸出，上述晶體在超快激光性能方面展現(xiàn)了比較亮眼的表現(xiàn)。本章節(jié)中，將會對這類中級對稱性無序晶體的生長及性能表征進行具體討論和回顧。

2.1 ABC3O7 晶體

稀土離子或者過渡族金屬離子如Co2+、Eu3+、Tb3+、Tm3+、Ho3+、Cr3+、Cr4+、Er3+和Nd3+摻雜的ABC3O7晶體的生長和表征早前已有報道[35-37]。該類晶體一致熔融，可采用傳統(tǒng)的光浮區(qū)或提拉法來獲得大塊單晶[38]，目前來說最常用的還是提拉法[39-40]。ABC3O7系列晶體中，BaLaGa3O7(BLGM)是最早報道的，由波蘭科學院于1985年采用提拉法獲得[41]。隨后，科研人員測量研究了Nd∶BaLaGa3O7晶體光譜性質和閃光燈泵浦激光性質[42]，并報道了該晶體熱導率與Nd∶YAG相當，為11.27 W·m-1·K-1[43]。1992年，該系列晶體中的Nd∶SLGM晶體的光譜得到了測量。其對應4F3/2→4I11/2的熒光光譜帶寬接近16.9 nm，受激發(fā)射截面為5.96×10-20cm2，線性擬合的熒光壽命為307 μs。初步的激光實驗也在稀土離子摻雜的ABC3O7系列晶體中得到了報道[44-45]。1995年，基于被動鎖模技術，采用半導體可飽和吸收鏡作為可飽和吸收體，在Nd∶SLGM晶體中首次獲得了25 ps至30 ps的鎖模脈沖激光輸出[46]。在Nd∶SrGdGa3O7(Nd∶SGGM)中，研究人員報道了其連續(xù)激光性能，最大輸出功率為90 mW，對應的光光轉換效率為7%[47]。近些年，針對ABC3O7系列晶體中Nd∶SLGM,Nd∶SGGM和Nd∶BLGM晶體，對其生長、基礎物理及激光性能等進行了進一步系統(tǒng)性的研究[48-51]。

圖11 SrLaGa3O7 晶體分別沿c向(a)和b向(b)投影的結構示意圖Fig.11 SrLaGa3O7 crystal structure diagram (a) the projection along c direction (b) the projection along b direction

2.1.1 晶體生長

按照以下的化學方程式，開展了1%原子數(shù)分數(shù)Nd∶SGGM, Nd∶SLGM和Nd∶BLGM三種晶體多晶料的合成工作：

0.005Nd2O3+SrCO3+0.495La2O3+1.5Ga2O3=SrLa0.99Nd0.01Ga3O7+CO2↑

(5)

0.005Nd2O3+ SrCO3+0.495Gd2O3+1.5Ga2O3=SrGd0.99Nd0.01Ga3O7+CO2↑

(6)

0.005Nd2O3+ BaCO3+0.495La2O3+1.5Ga2O3=BaLa0.99Nd0.01Ga3O7+CO2↑

(7)

2.1.2 晶體表征

熱學性質的表征對于激光材料尤為重要，采用和1.2節(jié)Nd∶CNGG晶體同樣的方法測量了上述三種晶體的比熱、熱擴散及熱導率。其中熱導率隨溫度變化的曲線如圖13所示。在室溫條件下，Nd∶SLGM, Nd∶SGGM和Nd∶BLGM晶體沿著a軸的熱導率分別為1.95 W·m-1·K-1, 1.59 W·m-1·K-1,和1.96 W·m-1·K-1。盡管該系列晶體相比于Nd∶CNGG晶體具有較小的熱導率，然而它們具備一個主要的優(yōu)勢，即該系列晶體的熱導率隨著溫度的升高而升高，呈現(xiàn)出一種典型的玻璃行為，異于傳統(tǒng)晶體熱導率隨溫度升高而降低的習性[52]。在286 ℃時，Nd∶SLGM、Nd∶SGGM和Nd∶BLGM晶體沿著a軸的熱導率分別為2.67 W·m-1·K-1、2.12 W·m-1·K-1和2.39 W·m-1·K-1。這種熱導率隨溫度的變化趨勢同樣可以用1.2節(jié)提到的式(4)來解釋。在具有無序結構的Nd∶ABC3O7晶體中，聲子的平均自由程不僅受到聲子非諧振波的影響，晶體無序度的影響也起到了主導作用。隨著溫度的變化，在某種極端情況下，可以把聲子平均自由程近似看作常數(shù)。比熱CP成為影響熱導率隨溫度變化的主要因素，因為比熱隨著溫度升高而上升，所以無序Nd∶ABC3O7晶體熱導率隨溫度上升而升高。

圖12 沿c向生長的Nd∶ABC3O7系列晶體Fig.12 Nd∶ABC3O7 crystals grown along the c-direction

圖13 Nd∶ABC3O7系列晶體熱導率隨溫度的變化曲線Fig.13 Thermal conductivity variations of Nd∶ABC3O7 crystals with temperatures

采用UV-Vis-NIR分光光度計和熒光光譜儀分別測量了上述三種晶體的偏振吸收譜及非偏振熒光光譜。圖14為波長范圍在190 nm至1 500 nm的偏振吸收譜，可以看出，釹離子在三種晶體中的吸收特性保持一致，都具有偏振吸收特性，其對σ偏振方向的吸收遠大于對π偏振方向的吸收。其中808 nm對應于4I9/2→4F3/2能級躍遷，其半峰寬分別為Nd∶SLGM(8 nm)、Nd∶SGGM(18 nm)、Nd∶BLGM(15 nm)，遠大于Nd∶YAG(2 nm)。三種晶體的熒光光譜如圖15所示。其最強發(fā)射峰位于約1 060 nm處，對應4F3/2→4I11/2能級躍遷，其半峰寬分別為Nd∶SLGM(14 nm)、Nd∶SGGM(24 nm)、Nd∶BLGM(27 nm)?？傊琋d∶ABC3O7系列晶體不但具備寬的吸收光譜，使之更加適合半導體泵浦，同時具備寬的熒光光譜，更有利于獲得超短脈沖激光的輸出。另外基于吸收譜，通過J-O理論，相應的光譜參數(shù)，如吸收截面、熒光分支比及上能級壽命等可以計算獲得。而受激發(fā)射截面σe可以采用公式(8)計算獲得：

(8)

式中：λp對應能級躍遷的中心波長;n是發(fā)射波長下的折射率;Δν對應于半峰寬;A是4F3/2→4I11/2躍遷幾率系數(shù)。經(jīng)計算，具體的光譜參數(shù)如表1所示。小的發(fā)射截面和長的熒光壽命使研究人員相信Nd∶ABC3O7系列晶體具有大的能量存儲能力，而寬的光譜具備獲得超短脈沖激光輸出的巨大潛力。

圖14 Nd∶ABC3O7系列晶體的偏振吸收光譜Fig.14 Polarized absorption spectra of Nd∶ABC3O7 crystals

圖15 Nd∶ABC3O7系列晶體的熒光光譜Fig.15 Fluorescence spectra of Nd∶ABC3O7 crystals

表1 無序激光晶體熱學、光譜及鎖模激光性能總結Table 1 Summary of the thermal, spectra properties and mode-locking performance of the disordered laser crystals

續(xù)表1

圖16 Nd∶SLGM 晶體平均輸出功率隨泵浦吸收功率的變化曲線Fig.16 Average output power versus absorbed pump power of Nd∶SLGM

2.1.3 激光性能

利用簡單的平凹腔對Nd∶ABC3O7晶體的連續(xù)激光輸出特性進行了研究。在Nd∶SLGM晶體中實現(xiàn)了最大輸出功率3.88 W，斜效率16.8%的連續(xù)激光輸出，其結果如圖16所示。該功率水平與Nd∶CNGG晶體相當，是目前Nd∶SLGM中所能獲得的最大輸出功率?？烧{諧激光器應用的激光介質材料必須具備寬的熒光光譜[53]。考慮Nd∶SGGM晶體在1 060 nm附近具有寬至24 nm的熒光帶寬，對其調諧特性進行了研究。在輸出耦合鏡(OC=2%)保持固定的情況下，發(fā)現(xiàn)隨著泵浦功率由閾值附近0.74 W升至最高功率14.9 W，激光輸出的波長由1 061.52 nm頻移至1 062.96 nm，頻移范圍1.44 nm。這種現(xiàn)象被認為是由熱傳導導致的能級上的Nd3+粒子數(shù)再分配引起的。同樣的，如此寬的熒光光譜，可支持脈沖寬度短至飛秒量級的超短脈沖激光輸出。2012年，采用光纖耦合的半導體激光器為泵浦源，首次在Nd∶SGGM晶體中實現(xiàn)了自鎖模脈沖激光輸出[54]。在入射功率為6.1 W時，獲得了最大輸出功率415 mW的鎖模激光輸出。經(jīng)自相關儀測量，獲得的鎖模激光脈沖寬度短至616 fs，對應的重復頻率為80 GHz。其二階自相關信號及單個脈沖的高分辨自相關曲線分別如圖17(a)和17(b)所示。隨后采用鈦寶石激光器作為泵浦源，以半導體可飽和吸收鏡為可飽和吸收體，在Nd∶SLGM晶體獲得了378 fs的被動鎖模脈沖激光輸出[55]。

圖17 Nd∶SLGM 晶體自鎖模 (a)二階自相關信號；(b)單個脈沖的高分辨自相關曲線Fig.17 (a) Second-order autocorrelation trace; (b) higher resolution autocorrelation of one pulse

圖18 Nd∶BLGM鎖模自相關曲線，插圖為其光譜Fig.18 Shortest pulse autocorrelation trace of Nd∶BLGM, inset is corresponding optical spectrum

2014年，Agnesi等首次報道了Nd∶BLGM晶體的調諧及鎖模激光性能，其調諧光譜平滑且寬至20 nm，范圍從1 070 nm至1 090 nm。采用調制深度為3%的半導體可飽和吸收鏡為可飽和吸收體，在1 076 nm處獲得了脈沖寬度短至290 fs的超短脈沖激光輸出，對應的光譜帶寬為5 nm，時間帶寬積為0.38，接近傅里葉變換極限，具體結果如圖18所示[56]。上述結果表明ABC3O7系列晶體是一類潛在的、在固體激光系統(tǒng)中可以替代釹玻璃作為超短脈沖激光產(chǎn)生及放大的基質材料。

2.2 La3Ga5SiO14晶體

La3Ga5SiO14(LGS)晶體是Ca3Ga2Ge4O14晶體的同構體，同屬三方晶系，空間群為P321，是一種多功能的晶體材料，在壓電、電光及介電性能方面都引起了廣大的關注。其結構上包含有兩個層狀結構的四面體，分別為(Ga, Si)O4和GaO4，其中在(Ga, Si)O4四面體層狀結構間，又依次分布著十面體和八面體，可被稀土Nd3+取代的La3+占據(jù)在有8個氧配位的十面體格點上，而與之相鄰的Ga3+占據(jù)在有6個氧配位的八面體格點上，總之，整個結構中共有四種不同的陽離子格點。其中，Ga3+占據(jù)多個陽離子格位，并和Si4+共同隨機占取其中的一個陽離子格點[57]，導致了結構上的部分無序，相關影響不但體現(xiàn)在了晶體的吸收及熒光光譜上，同時也體現(xiàn)在了其受激發(fā)射光譜上。

圖19為采用提拉法獲得的高光學質量的Nd∶LGS晶體。通過測量其偏振吸收及熒光光譜可以發(fā)現(xiàn)，其光譜特性呈現(xiàn)典型的偏振吸收特性，其對σ偏振方向的吸收大于對π偏振方向的吸收。在808 nm處，σ和π偏振方向對應的吸收截面分別為8.10×10-20cm2和3.51×10-20cm2，具體結果如圖20所示。從熒光光譜(見圖21)上可以看到，其最強發(fā)射峰的中心波長在1 066 nm處，對應的發(fā)射帶寬范圍從1 020 nm至1 120 nm處，理論上可以支持100 nm的波長調諧[58]。

圖19 Nd∶LGS 晶體Fig.19 Grown Nd∶LGS crystal

圖20 Nd∶LGS 晶體的偏振吸收譜Fig.20 Polarized absorption spectra of Nd∶LGS crystal

圖21 Nd∶LGS 晶體的熒光光譜Fig.21 Fluorescence spectra of Nd∶LGS crystal

圖22 Nd∶LGS晶體熱導率隨溫度的變化曲線Fig.22 Thermal conductivity variations of Nd∶LGS crystal with temperatures

Nd∶LGS晶體還有另外一個性能優(yōu)勢，由于結構的無序性，其熱導率隨著溫度的升高僅呈現(xiàn)微弱的變化，具體如圖22所示。其在室溫條件下的熱導率為1.75 W·m-1·K-1[59]，高于釹玻璃，表明該晶體比較適用于低功率、甚至中等功率下的激光應用。

早在1983年，Kaminskii等在實驗上就驗證了Nd∶LGS晶體可以作為激光材料[60]。隨后他們發(fā)現(xiàn)，基于4F3/2→4I11/2躍遷的熒光光譜有效帶寬為230 cm-1[6,62]。2009年，研究人員首次獲得了半導體泵浦的Nd∶LGS激光。在泵浦吸收功率為7.84 W時，獲得了輸出功率2.25 W，斜效率30.2%的連續(xù)激光輸出。以Cr∶YAG晶體為可飽和吸收體，獲得了最大脈沖能量1 17.5 μJ，最短脈沖寬度23.4 ns，最高峰值功率5.02 kW的脈沖激光輸出?？紤]其具有較寬的發(fā)射光譜，采用半導體激光器作為泵浦源，通過在X-型諧振腔內(nèi)插入一個雙折射濾波器作為調諧器件，獲得了調諧范圍從1 045.2 nm至1 105.3 nm，寬度為60 nm的調諧激光輸出[63]。2013年，開展了Nd∶LGS晶體的被動鎖模激光實驗，結果如圖23所示。在中心波長1 084 nm處，獲得了脈沖寬度短至278 fs的超短脈沖激光輸出，對應的平均功率為21 mW，光譜的半峰寬為5.0 nm[64]。隨后采用半導體可飽和吸收鏡為可飽和吸收體，SF6棱鏡對進行色散補償，獲得了穩(wěn)定的脈沖寬度為381 fs的脈沖激光輸出，其平均功率提高至75 mW[65]。上述優(yōu)異的激光性能表明Nd∶LGS可作為潛在緊湊的超快振蕩器。

圖23 Nd∶LGS晶體的鎖模光譜(a)及自相關曲線(b)Fig.23 Spectrum (a) and intensity autocorrelation traces (b) of the mode-locked laser pulses of Nd∶LGS crystal

2.3 CaYAlO4和CaGdAlO4 晶體

CaYAlO4和CaGdAlO4晶體屬于四方晶系，是ABCO4(A=Sr、Ba、Ca;B=Y或其他稀土元素;C=Al或Ga或其他過渡族元素)系列晶體中的一員，其空間群為I4/mmm。以CaGdAlO4晶體為例，在其結構中，一個Al3+陽離子和六個O2-離子組成AlO6八面體，AlO6八面體以共頂點的方式平行于c面排成AlO6八面體層。而在這個八面體層之間，二價Ca2+陽離子和三價Gd3+陽離子隨機分布導致了晶體結構的無序[66]，進而引起了吸收及發(fā)射光譜的非均勻加寬，使得該類晶體特別適用于調諧及超短脈沖激光產(chǎn)生。

Yb3+-[67]、Nd3+-、Tm3+-[68-69]、Ho3+-[70-72]、Pr3+-[73]、Eu3+-[74]、Er3+-[75]摻雜的CaYAlO4和CaGdAlO4晶體，其合成、生長及性能表征已有相關文獻報道。近些年來，Xu等報道了Nd∶CaYAlO4、Yb∶CaYAlO4和Yb∶CaGdAlO4晶體的生長、基礎性能表征及激光性能等，相關的參數(shù)如表1所示[76-84]。其中Yb∶CaYAlO4的熒光光譜帶寬寬至60 nm，采用科爾透鏡鎖模的方式獲得了33 fs的超短脈沖激光輸出[85]。在Nd∶CaYAlO4晶體中，首先開展了其連續(xù)激光性能研究，采用半導體激光器作為泵浦源，在1.08 μm處獲得了5.16 W的連續(xù)激光輸出[86]。隨后借助于克爾效應，采用半導體可飽和吸收鏡為可飽和吸收體，在Nd∶CaYAlO4中實現(xiàn)了自啟動的鎖模激光輸出，其脈沖寬度為3.9 ps，平均功率為2.25 W[87]。另外基于Nd∶CaGdAlO4晶體，采用半導體激光器作為泵浦源，獲得了穩(wěn)定的被動鎖模脈沖激光輸出，對應的脈沖寬度為6.0 ps，最大平均功率為452 mW[88]。隨后在Yb∶CaGdAO4中，同樣采用科爾透鏡鎖模的方式在中心波長1 043.8 nm處獲得了60 fs的超短脈沖激光輸出，對應的平均功率為66 mW[89]。

3 低級對稱性無序晶體

稀土摻雜的新型硼酸鹽M3Re2(BO3)4(M=Ca、Sr、Ba;Re=Y、La、Gd)系列晶體是近些年研究較為廣泛的一類無序激光基質材料。其屬于正交晶系，結構上由三個扭曲的M-O多面體組成，而陽離子M2+和Re3+統(tǒng)計性地分布在這三個多面體上，導致了晶體結構的無序性，使得稀土摻雜的M3Re2(BO3)4晶體的光譜得到了明顯的非均勻加寬，特別適合用于超短脈沖激光產(chǎn)生的激光基質材料[90]。近些年，科研人員開展了Nd3+摻雜Ca3La2(BO3)4、Sr3La2(BO3)4、Ca3Gd2(BO3)4和Sr3Y2(BO3)4幾種晶體的生長、光譜及激光性能研究[91-94]。得益于非均勻加寬機制及大的晶體場劈裂的影響，上述四種晶體都具有很寬的吸收及發(fā)射光譜。其中它們在1 060 nm附近的熒光光譜半峰寬分別為Nd∶Ca3Gd2(BO3)4(30 nm)，Nd∶Ca3La2(BO3)4(25 nm)，Nd∶Sr3La2(BO3)4(25 nm)和Nd∶Sr3Y2(BO3)4(30 nm)與釹玻璃(20～30 nm)相當，理論上都支持飛秒脈沖激光輸出。

3.1 晶體生長

Nd∶M3Re2(BO3)4(M=Ca、Sr; Re=Y、La、Gd)系列晶體皆為同成分熔融化合物，可以采用熔體提拉法(Czochralski)生長。以0.5%原子數(shù)分數(shù)Nd3+摻雜的Sr3Y2(BO3)4晶體為例，一般采用固相反應的方式來合成相關的多晶料。首先將質量分數(shù)為99.99%的原料如Nd2O3、SrCO3、H3BO3和Y2O3按照如下的化學方程式進行配料：

6SrCO3+8H3BO3+1.99Y2O3+0.01 Nd2O3=2Sr3Y1.99Nd0.01(BO3)4+12H2O↑+6CO2↑

(9)

考慮到晶體在高溫生長過程中，H3BO3易揮發(fā)，配料的過程中一般過量總質量的3%。原料經(jīng)過混料(24 h)、燒料(900 ℃)、磨料、壓塊、再次燒料(1 100 ℃)幾個步驟就可以獲得反應充分且可以應用于提拉生長的多晶料。

該系列晶體的熔點都比較高，一般在1 400 ℃左右，因此，宜使用銥(Ir)坩堝來進行晶體生長。為了防止銥坩堝在高溫下被空氣中的氧氣氧化，采用抽真空，并通入N2作為保護氣氛，由于缺氧的氣氛不利于生長質量好的氧化物晶體，因此在抽取真空的時候保留少許適量的空氣，使之保持一定的氧分壓。將燒結好的多晶料放入銥金坩堝中，升溫化料，一般在高于熔點30～50 ℃附近恒溫2～3 h，對熔體進行熱處理，以使熔體混合均勻，可以保證熔體中的多晶料充分反應，防止個別過冷區(qū)域自發(fā)成核的產(chǎn)生，有利于提高晶體的質量。然后將熔體緩慢降溫至熔點，將籽晶緩慢搖下，下降至熔體上1 mm處保持一段時間，使得籽晶的溫度和熔體的溫度接近，避免籽晶較冷下入熔體產(chǎn)生多晶。此處使用的籽晶方向為b軸。接著設定合適的溫控及籽晶桿提拉速度(0.5～0.8 mm/h)與轉速(10～15 r/min)，就可以進行下種、收頸、放肩、等徑、收尾一系列的操作，直至晶體提脫出熔體，緩慢降至室溫，就可以獲得質量較好的單晶。圖24為采用提拉法所生長的Nd∶Ca3La2(BO3)4、Nd∶Sr3La2(BO3)4、Nd∶Ca3Gd2(BO3)4和Nd∶Sr3Y2(BO3)4晶體照片。晶體整體透明，采用5 mW的He-Ne激光器照射，無明顯散射，表明了所生長的晶體具備高的光學質量。

圖24 Nd∶M3Re2(BO3)4系列晶體Fig.24 Nd∶M3Re2(BO3)4 crystals

3.2 晶體表征

結構上，如前所述，M3Re2(BO3)4晶體由三個扭曲的M-O多面體組成，而陽離子M2+和Re3+統(tǒng)計性地分布在這三個多面體上，導致了晶體結構的無序性。具體以Nd∶Sr3Y2(BO3)4晶體為例簡要分析一下該晶體的結構。圖25(a)所示為Nd∶Sr3Y2(BO3)4的晶胞結構示意圖，可觀察到Nd3+、Sr2+、Y3+和B3+幾種陽離子的配位環(huán)境。圖25(b)展現(xiàn)了晶胞中的多面體網(wǎng)格，可以看到Nd∶Sr3Y2(BO3)4晶體結構上由三組扭曲的Sr/Y-O多面體和三組BO3平面三角組成。每個Sr2+占據(jù)在有8個氧配位的扭曲的多面體上，而Y3+占據(jù)的位置可分為兩種，一種是占據(jù)在有8個氧配位的扭曲的多面體上，另一種是占據(jù)在有6個氧配位的扭曲的多面體上[95]。

圖25 Nd∶Sr3Y2(BO3)4結構示意圖Fig.25 Structure of Nd∶Sr3Y2(BO3)4

圖26 Nd∶M3Re2(BO3)4系列晶體熱導率隨溫度變化曲線Fig.26 Thermal conductivity of Nd∶M3Re2(BO3)4 crystals with temperatures

圖26所示為Nd∶Ca3La2(BO3)4、Nd∶Sr3La2(BO3)4、Nd∶Ca3Gd2(BO3)4和Nd∶Sr3Y2(BO3)4四種晶體沿著a、b和c三個結晶學軸方向上熱導率隨溫度的變化曲線?？擅黠@地觀察到，上述幾種晶體的熱導率隨著溫度的升高而升高，異于傳統(tǒng)有序晶體的熱導率變化趨勢，是一種典型的玻璃化行為。在室溫條件下，上述四種晶體的熱導率分別為1.12 W·m-1·K-1、1.41 W·m-1·K-1、0.89 W·m-1·K-1和1.00 W·m-1·K-1，數(shù)值與釹玻璃相當，但小于傳統(tǒng)的激光晶體，因此限制了該類晶體在高功率水平下的激光應用。

Nd3+摻雜的Ca3La2(BO3)4、Sr3La2(BO3)4、Ca3Gd2(BO3)4和Sr3Y2(BO3)4四種晶體的偏振吸收及發(fā)射光譜分別如圖27和28所示。從結果上可以看到，其沿著各個方向上的偏振吸收及發(fā)射光譜呈現(xiàn)較為明顯的各向異性。具體的光譜參數(shù)如表1所示。可明顯地發(fā)現(xiàn)，四種晶體在808 nm(吸收譜)和1 064 nm(發(fā)射譜)處的半峰寬遠大于傳統(tǒng)的Nd∶YAG和Nd∶YVO4晶體。以Nd∶Sr3Y2(BO3)4晶體為例，其在808 nm處的吸收帶寬是Nd∶YAG(半峰寬為0.7 nm)晶體的23倍[96]，Nd∶YVO4(半峰寬為2 nm)晶體的8倍[97-98]。同時還可以看到四種晶體在1 064 nm處的發(fā)射帶寬分別為27 nm、25 nm、30 nm和30 nm，與釹玻璃相當，可支持飛秒超短脈沖激光的產(chǎn)生。

圖27 Nd∶M3Re2(BO3)4系列晶體偏振吸收光譜Fig.27 Polarized absorption spectra of Nd∶M3Re2(BO3)4 crystals

圖28 Nd∶M3Re2(BO3)4系列晶體偏振發(fā)射光譜Fig.28 Polarized emmision spectra of Nd∶M3Re2(BO3)4 crystals

3.3 激光性能

考慮Nd3+摻雜的M3Re2(BO3)4晶體具有如此寬的光譜，特別適用于鎖模飛秒脈沖激光的產(chǎn)生。研究人員開展了Nd∶Ca3La2(BO3)4(Nd∶CLB)晶體的被動鎖模激光研究[12]。首先開展了其連續(xù)及調諧激光性能，獲得最大輸出功率365.9 mW的連續(xù)激光輸出及波長范圍1 059.5 nm至1 083 nm的調諧激光輸出。隨后，以半導體可飽和吸收鏡為可飽和吸收體，在1 068 nm處獲得了穩(wěn)定的鎖模脈沖激光輸出，脈沖寬度短至79 fs，對應的重復頻率為98.9 MHz，其激光光譜及自相關曲線如圖29所示。據(jù)所知，該結果是目前基于Nd3+摻雜激光晶體所能獲得的首個百飛秒以下的脈沖激光輸出，也是目前Nd3+摻雜激光晶體中所能獲得的最短脈沖激光輸出。此外，還在Nd∶Ca3Gd2(BO3)4晶體中獲得了脈沖寬度251 fs，對應的平均功率及重復頻率分別為37 mW和87 MHz[99]。

圖29 Nd∶Sr3La2(BO3)4晶體的鎖模光譜(a)及自相關曲線(b)Fig.29 Optical spectrum (a) and autocorrelation trace (b) of the mode-locked pulses of Nd∶Sr3La2(BO3)4 crystal

4 結 語

“日月如梭趲少年”，時光荏苒，從2004年在晶體所老樓生長出第一塊Nd∶CNGG晶體到現(xiàn)在，本課題組已經(jīng)在無序激光晶體研究中經(jīng)歷了17年時間，長程有序與配位體無序的結合賦予了無序激光晶體既“玻璃”又“晶體”的性能，在錢列加教授、魏志義研究員、徐軍教授、唐定遠教授、張治國研究員、陳永富教授、謝國強教授、蘇良碧研究員、徐曉東教授、馬杰教授、Dr. Petrov等國內(nèi)外激光領域著名課題組和專家們的幫助、努力合作和材料支持下，無序激光晶體產(chǎn)生了國際最短79 fs的Nd3+脈沖激光，在超短脈沖激光產(chǎn)生和放大方面展現(xiàn)出了重要的潛力，其研究和發(fā)展為我國激光晶體及激光技術的發(fā)展起到一定的推動作用，“單晶為本”，而其核心和關鍵依然是大尺寸、高品質晶體的設計與生長，仍需繼續(xù)努力和探索。

“歸來仍是少年”，隨著研究的深入，基于有序-無序結合的研究思路，本課題組光譜拓展的研究已從均勻-非均勻加寬縱深到電子-聲子-光子的“多子”耦合過程，并以此研究激光與非線性光學晶體。多種新現(xiàn)象、新效應、新應用的出現(xiàn)，更加吸引我們繼續(xù)從晶體內(nèi)部-外部“和諧統(tǒng)一”地開展晶體設計、發(fā)展晶體生長技術、激光探索及其相關技術的研究，力爭能設計新材料、發(fā)展新技術、發(fā)明新器件、開辟新應用。

本文“拋磚引玉”地以本課題組十余年研究的10余種晶體為主要部分，介紹了無序激光晶體的研究和進展，但回頭想來，我們對激光晶體的認識依然是“懵懂少年”，忝為紀念蔣民華院士逝世10周年專題論文，并希望能給讀者一點借鑒。