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        一種新型電調(diào)FBAR結(jié)構(gòu)的仿真分析

        2019-08-29 02:34:04吳永盛蘇淑靖翟成瑞張佳俊王少斌
        壓電與聲光 2019年4期

        吳永盛,蘇淑靖,翟成瑞,張佳俊,王少斌

        (1.中北大學(xué) 電子測(cè)試技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,山西 太原 030051;2.中北大學(xué) 儀器科學(xué)與動(dòng)態(tài)測(cè)試教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,山西 太原 030051)

        0 引言

        市場(chǎng)需求的不斷提高對(duì)元器件的小型化、集成化、低功耗、高性能提出了挑戰(zhàn)。薄膜體聲波諧振器(FBAR)擁有工作頻率高,品質(zhì)因數(shù)高,器件尺寸小及可集成的優(yōu)點(diǎn),近年來(lái)受到廣泛關(guān)注[1]。在FBAR眾多研究領(lǐng)域中,可調(diào)諧特性一直是一個(gè)研究熱點(diǎn)。2010年,Noeth A等在基于BaxSr1-xTiO3(BST)壓電薄膜的FBAR上施加偏壓,得到調(diào)諧量為3%@40 V[2];2011年,Defay E等在基于AlN壓電薄膜的FBAR上施加偏壓,得到調(diào)諧量為0.6%@200 V[3];基于其他一些鈣鈦礦族材料的可調(diào)諧研究在文獻(xiàn)[4-6]中相繼被提出。此類調(diào)諧通過改變壓電薄膜的彈性系數(shù)實(shí)現(xiàn)諧振頻率的微調(diào),不能滿足生活中人們對(duì)頻率調(diào)諧的要求。

        本文提出一種新型電調(diào)FBAR結(jié)構(gòu),在傳統(tǒng)FBAR的壓電薄膜和底電極間引入一層n-AlN半導(dǎo)體,利用COMSOL Multiphysics對(duì)新型FBAR仿真優(yōu)化,分析新型FBAR的電調(diào)能力及整體性能,與傳統(tǒng)FBAR的電調(diào)性能進(jìn)行對(duì)比。

        1 工作原理

        FBAR靠壓電薄膜的壓電效應(yīng)和逆壓電效應(yīng)進(jìn)行聲波信號(hào)和電信號(hào)的互相轉(zhuǎn)換進(jìn)行工作,如圖1所示,外加偏置電壓作用于FBAR兩側(cè)電極,壓電薄膜由于逆壓電效應(yīng)發(fā)生周期性形變,激勵(lì)出體聲波,經(jīng)由兩側(cè)電極反射形成駐波,當(dāng)駐波頻率與壓電薄膜固有頻率相同時(shí)發(fā)生諧振,此時(shí)FBAR性能最佳,諧振的聲波信號(hào)通過壓電效應(yīng)轉(zhuǎn)換為電信號(hào)輸出。圖中,E為外加電場(chǎng),C為縱向聲波。忽略電極厚度的影響,F(xiàn)BAR諧振頻率f和壓電層厚度t的關(guān)系[7]為

        (1)

        式中v為壓電薄膜的聲速。

        圖1 FBAR工作原理示意圖

        傳統(tǒng)FBAR壓電薄膜和底電極之間引入一層n-AlN半導(dǎo)體,構(gòu)成新型電調(diào)FBAR結(jié)構(gòu)。半導(dǎo)體與金屬電極接觸,形成肖特基二極管,其能帶圖如圖2所示。EF、EC、EV分別為費(fèi)米能級(jí)、半導(dǎo)體的導(dǎo)帶底和價(jià)帶頂。

        圖2 肖特基二極管的能帶圖

        金屬內(nèi)部與半導(dǎo)體導(dǎo)帶相對(duì)應(yīng)的費(fèi)米能級(jí)上,電子密度小于半導(dǎo)體導(dǎo)帶的電子密度,電子從半導(dǎo)體擴(kuò)散到金屬中,如圖3 所示。金屬是理想導(dǎo)體,無(wú)空穴,不存在空穴的自由擴(kuò)散,負(fù)電荷只分布在表面為原子大小的薄層內(nèi),半導(dǎo)體中失去電子的施主雜質(zhì)原子成為正離子,分布在較大的厚度中。電子自由擴(kuò)散,形成由半導(dǎo)體指向金屬的電場(chǎng),抑制電子自由擴(kuò)散,達(dá)到動(dòng)態(tài)平衡,形成肖特基勢(shì)壘,勢(shì)壘區(qū)全部在半導(dǎo)體一側(cè)。勢(shì)壘高度qVb(q為電荷量;Vb為電子自由擴(kuò)散形成的電勢(shì)差)定義[8]為

        qVb=W-qχ

        (2)

        式中:W為金屬功函數(shù);qχ為半導(dǎo)體電子親和能。Mo的W=4.37 V[9],AlN的qχ=4.1 V[10],所以,Mo和n-AlN接觸可以形成肖特基結(jié)[11]。由正離子組成的勢(shì)壘區(qū)形成肖特基電容,在肖特基結(jié)兩端施加調(diào)諧電壓,載流子輸運(yùn)會(huì)導(dǎo)致勢(shì)壘區(qū)厚度發(fā)生變化,因此肖特基電容為壓控可變電容。肖特基電容對(duì)FBAR外加調(diào)諧電壓產(chǎn)生分壓,并隨調(diào)諧電壓的改變而變化,導(dǎo)致肖特基電容可變,實(shí)現(xiàn)頻率調(diào)諧。新型FBAR擁有外接LC元件電調(diào)FBAR的優(yōu)點(diǎn),調(diào)諧方便,調(diào)諧量增大。

        圖3 金屬與半導(dǎo)體接觸形成肖特基結(jié)示意圖

        (3)

        式中:f0為諧振頻率;BW3 dB為3 dB帶寬。Q值越大,F(xiàn)BAR的性能越好。

        (4)

        2 結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)與仿真分析

        新型FBAR結(jié)構(gòu)如圖4所示。利用COMSOL Multiphysics參照?qǐng)D4對(duì)其建模,進(jìn)行仿真計(jì)算。各膜層材料及厚度如表1所示。

        圖4 新型FBAR結(jié)構(gòu)示意圖

        頂電極壓電薄膜摻雜半導(dǎo)體底電極支撐層襯底材 料MoAlNn-AlNMoSi3N4Si厚度/μm0.22.70.20.20.250.0

        圖5為新型FBAR的導(dǎo)納和阻抗特性曲線。由圖可知,新型FBAR的諧振頻率為1.92 GHz,圖5(b)存在寄生諧振峰,嚴(yán)重影響FBAR性能,需對(duì)新型FBAR器件尺寸進(jìn)行調(diào)整。頂電極尺寸和形狀對(duì)FBAR性能的影響比底電極大[12],故通過調(diào)整頂電極尺寸消除圖5(b)中的寄生諧振峰。利用參數(shù)化掃描工具對(duì)頂電極厚度在0.05~0.2 μm內(nèi)掃描計(jì)算,結(jié)果顯示,當(dāng)頂電極厚度>0.15 μm時(shí),阻抗特性曲線中存在大量寄生諧振峰;當(dāng)頂電極厚度≤0.1 μm時(shí),阻抗特性曲線相對(duì)平滑,選取頂電極厚度分別為0.07 μm、0.08 μm、0.10 μm、0.15 μm時(shí),對(duì)新型FBAR的導(dǎo)納值和阻抗值進(jìn)行繪制,結(jié)果如圖6所示。由圖可知,隨著頂電極厚度減小,F(xiàn)BAR的諧振頻率逐漸增大,阻抗特性曲線也越來(lái)越光滑,表明頂電極尺寸對(duì)FBAR性能有影響,考慮到工藝難度,電極厚度不能太小,故頂電極厚度設(shè)為0.1 μm,此時(shí)FBAR的諧振頻率為1.976 GHz。另外,對(duì)比圖5(b)和圖6(b)可得,頂電極厚度調(diào)整前、后FBAR的帶寬發(fā)生了變化,其性能對(duì)比如表2所示,由表可知,頂電極厚度由0.2 μm減小到0.1 μm時(shí),新型 FBAR的機(jī)電耦合系數(shù)由原來(lái)的0.002 7增大到0.060 3,Q值也由原來(lái)的270增大為646,表明頂電極厚度對(duì)FBAR整體性能影響較大。

        圖5 新型FBAR性能特性曲線

        圖6 頂電極厚度調(diào)整后新型FBAR特性曲線

        新型FBAR的性能fs/GHzfp/GHzk2effQ調(diào)整前1.9201.922 60.002 7270調(diào)整后1.9762.041 50.060 3646

        對(duì)優(yōu)化后的新型FBAR進(jìn)行電調(diào)仿真分析,在其兩側(cè)電極施加調(diào)諧電壓。AlN的擊穿電壓為14.9 MV/m[13], AlN壓電薄膜的厚為2.7 μm,可得其擊穿電壓約為40 V,在使用過程中電壓不能對(duì)使用者造成傷害,所以,本次仿真所施加的調(diào)諧電壓為0~20 V,結(jié)果如圖7所示。由圖可知,隨著調(diào)諧電壓從0增大到20 V時(shí),F(xiàn)BAR的諧振頻率從1.976 GHz增加到1.988 GHz,且諧振頻率與外加調(diào)諧電壓呈指數(shù)函數(shù)正相關(guān),計(jì)算可得FBAR的調(diào)諧量為600 kHz/V。為驗(yàn)證新型FBAR的調(diào)諧能力是否有所提高,對(duì)傳統(tǒng)FBAR(無(wú)n-AlN層)進(jìn)行電調(diào)分析,保持所有條件不變,其仿真結(jié)果如圖8所示。由圖8可知,諧振頻率與外加調(diào)諧電壓同樣呈指數(shù)函數(shù)正相關(guān),隨著調(diào)諧電壓由0增大到20 V時(shí),諧振頻率從1.920 GHz增加到1.923 GHz,調(diào)諧量為150 kHz/V。對(duì)比圖7、8可得,新型FBAR的電調(diào)能力比傳統(tǒng)FBAR有很大提高。至此,新型電調(diào)FBAR結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)完成。

        圖7 新型FBAR電壓-頻率響應(yīng)圖

        圖8 傳統(tǒng)FBAR電壓-頻率響應(yīng)圖

        3 結(jié)束語(yǔ)

        通過理論分析和有限元仿真計(jì)算,證明新型電調(diào)FBAR結(jié)構(gòu)的可行性。首先利用COMSOL Multiphysics對(duì)新型電調(diào)FBAR結(jié)構(gòu)進(jìn)行仿真優(yōu)化,得到頂電極對(duì)器件諧振頻率和整體性能有影響;接著對(duì)新型FBAR進(jìn)行電調(diào)仿真分析,得到其調(diào)諧量為600 kHz/V,為驗(yàn)證其調(diào)諧能力增強(qiáng),對(duì)傳統(tǒng)FBAR進(jìn)行電調(diào)仿真分析,得到其調(diào)諧量為150 kHz/V,新型電調(diào)FBAR結(jié)構(gòu)的調(diào)諧能力得到證明,為以后研究提供了理論基礎(chǔ)。

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