王立歆,林伯香

(中國石油化工股份有限公司石油物探技術(shù)研究院,江蘇南京211103)

靜校正是對近地表速度和高程的橫向變化所做的時間校正,以使采集的地震數(shù)據(jù)近似地符合多次覆蓋處理技術(shù)的要求[1-2]。依據(jù)靜校正的基本理論,假設在可以起伏的地表面下存在厚度和速度橫向可以變化的低速帶、低速帶下是一個速度橫向不變的高速層,靜校正量等于剝離(減去)地表面下的低速帶到低速帶底(高速層頂)界面所需時間和用高速層速度(替換速度)填充(加上)從高速層頂界面到最終基準面所需時間之和,具有地表一致性的特點。

一個工區(qū)完整的靜校正一般由基準面靜校正和剩余靜校正2個部分組成?；鶞拭骒o校正基于近地表速度模型,計算過程包括了近地表速度模型建模和基于所建立近地表速度模型的靜校正量的計算2個步驟,是對近地表速度模型和高程橫向變化的校正。不同基準面靜校正方法的區(qū)別主要在近地表速度模型的建模方法[3],它們基于對速度模型的不同假設,得到有差異的近地表速度模型,例如:基于折射模型的方法[4-5]將得到層狀近地表速度模型,基于初至層析技術(shù)的方法[6-8]將得到縱橫向速度可變的近地表速度模型等等,它們有各自的適應性。初至層析靜校正方法被認為是目前適應能力最強的靜校正方法。

剩余靜校正是對基準面靜校正的補充。剩余靜校正的過程依次可以包括基于初至時間的多域迭代剩余靜校正和基于反射能量統(tǒng)計的反射剩余靜校正等。多域迭代剩余靜校正用于初步解決近地表速度模型和測量數(shù)據(jù)的誤差產(chǎn)生的靜校正量,計算的靜校正量不受地震信號1/2周期的限制。反射剩余靜校正是對反射時間的進一步精細校正,需要進行剩余靜校正量計算和疊加速度分析的多輪迭代。反射剩余靜校正量的計算還可以進一步采用分頻技術(shù),依次解決針對低、中、高頻段地震信號的精細校正問題。牛琳等[9]給出了剩余靜校正的典型過程。

基準面靜校正是整個靜校正過程的基礎,在基準面靜校正量準確的情況下,各種剩余靜校正才有意義。然而,對于復雜近地表地區(qū),近地表條件的復雜性已經(jīng)遠超靜校正方法的假設前提,基準面靜校正的合理性受到質(zhì)疑。崔慶輝等[10]給出了對靜校正技術(shù)的看法、試驗了波場延拓近地表校正技術(shù),認為在復雜地表區(qū)靜校正技術(shù)已經(jīng)不再適用,波場延拓近地表校正技術(shù)在理論模型上可以取得很理想的效果,但在實際資料應用中由于無法得到準確的近地表速度模型而效果不理想。王華忠等[11]認為,在山前帶等復雜探區(qū),理論上根本不存在靜校正問題,只存在近地表建模與疊前深度偏移問題,因為在已知包括近地表速度模型的準確速度模型的基礎上,現(xiàn)有起伏地表偏移技術(shù)可以解決復雜的近地表問題。

地震勘探工區(qū)實際近地表速度模型客觀存在,只是當今還沒有辦法獲得?，F(xiàn)有層析技術(shù)得到的近地表速度模型只是實際近地表速度模型的近似結(jié)果。將由層析技術(shù)得到的近地表速度模型應用于起伏地表深度偏移速度建模,有望改善深度偏移的精度[12-13],但要解決好實際近地表速度模型和層析近地表速度模型之間差異部分的校正問題,這種校正現(xiàn)在還是以高頻道間時差即高頻靜校正量的方式實現(xiàn),高質(zhì)量的常規(guī)靜校正處理是計算這種高頻靜校正量的前提。

在復雜近地表區(qū),我們試圖開辟新的技術(shù)路徑以避開對靜校正技術(shù)的應用,但在無法得到準確近地表速度模型的現(xiàn)有技術(shù)條件下,靜校正技術(shù)所發(fā)揮的作用一點也沒有減少。相對于復雜的實際近地表條件,現(xiàn)有的各種靜校正方法都是一種近似,不同的方法針對不同近地表條件近似程度不同,關鍵是要找到近似程度相對最好的。

當前被認為適應能力最強的初至層析靜校正方法,其適應性主要表現(xiàn)在近地表速度模型的建模部分,能夠適應相對復雜的近地表條件,但層析建模結(jié)果還受所用初至信息偏移距范圍等參數(shù)的影響。在取得近地表速度模型的基礎上,初至層析靜校正方法中的靜校正量計算還需要剝離底界和替換速度等參數(shù),即使是同一個近地表速度模型,不同的剝離底界和替換速度參數(shù)可以得到差異很大的基準面靜校正量。在南方山地等復雜近地表地區(qū),一般情況下并不存在橫向速度不變的高速層,所謂高速層的速度橫向上往往有很大的變化,難以選擇一個適合整個工區(qū)的替換速度,存在針對工區(qū)的不同部分采用不同剝離與替換速度的情況[14]。可見在一個不同區(qū)域近地表條件明顯差異的復雜工區(qū),同一個層析靜校正方法針對不同區(qū)域,合適的層析反演和靜校正計算參數(shù)也應該是不一樣的,決定靜校正量及其應用效果的不僅僅是靜校正方法,還取決于速度建模和靜校正計算所用的參數(shù)。

現(xiàn)有不同的層析靜校正軟件,計算的靜校正量基本上都是基于近地表速度模型的基準面靜校正量和基于初至時間的多域迭代剩余靜校正量之和,不同的近地表條件下這2個靜校正量有可能具有各自的優(yōu)勢。

基于上述事實,在復雜近地表條件地區(qū),可能一種靜校正方法和參數(shù)計算的一個靜校正量適合工區(qū)的一個部分,而依據(jù)另一種靜校正方法或者相同靜校正方法不同參數(shù)計算的另一個靜校正量適合工區(qū)的另一部分,也可能一個靜校正量在高頻成分方面較有優(yōu)勢而另一個靜校正量在中低頻成分方面較有優(yōu)勢,難以通過調(diào)整參數(shù)使一種靜校正方法與參數(shù)得到對整個采集工區(qū)都有較好的結(jié)果。不同靜校正量的優(yōu)勢互補成為我們的必然選擇。

現(xiàn)有地震處理軟件系統(tǒng)所設計的靜校正量應用流程所包含的、以及研究人員所提出的對不同靜校正量的優(yōu)勢互補技術(shù)基本上都是一種非地表一致性的技術(shù),都是把靜校正量分解成CMP域的長波長成分(也稱CMP面時間)與道域的短波長成分并進行融合[15-16],我們稱其為靜校正量的常規(guī)融合技術(shù)。首先分別將2個靜校正量分解成CMP域的長波長成分(即一個CMP一個值)與道域的短波長成分(即一個地震道一個值)。這種分解后的長波長成分決定疊加剖面的構(gòu)造形態(tài),短波長成分主要影響地震剖面的疊加效果。然后取其中一個靜校正量的CMP域長波長成分作為融合后的長波長成分,2個靜校正量的短波長成分依據(jù)各自靜校正量疊加剖面的優(yōu)勢區(qū)域進行拼接以得到融合后的短波長成分。相當于在分別將2個靜校正量應用于地震資料處理得到2個疊加剖面的基礎上,取其中一個靜校正量的CMP域長波長成分為標準,對應用另一個靜校正量的疊加剖面進行時移,時移量等于2個靜校正量的CMP域長波長成分之差,然后對時移后的疊加剖面按其疊加優(yōu)勢區(qū)域拼接到未時移的那個疊加剖面上。可見,第一,靜校正量的常規(guī)融合技術(shù)是對不同靜校正量疊加剖面進行時移后的拼接,僅僅實現(xiàn)了對應用各自靜校正量所得的疊加結(jié)果的優(yōu)勢互補,并未完全實現(xiàn)對各自靜校正量的優(yōu)勢互補(本文將結(jié)合實例闡明,應用真正實現(xiàn)了各自靜校正量優(yōu)勢互補的靜校正量的疊加結(jié)果,將會好于這種常規(guī)融合技術(shù)所得到的疊加結(jié)果);第二,最終應用于地震數(shù)據(jù)的靜校正量不是地表一致性的,道集成果數(shù)據(jù)中不存在所應用的地表一致性總靜校正量的信息,該信息對道集成果數(shù)據(jù)的進一步處理和應用非常重要。

本文給出一種具有地表一致性特點的、可以實現(xiàn)對靜校正量進行分頻段和分區(qū)域融合的方法,并以實際數(shù)據(jù)的應用展示了該方法的應用思路和效果。

1 方法原理

每一個靜校正量都包括了炮點和接收點靜校正量2部分,本文方法對炮點靜校正量和接收點靜校正量采用相同的方法分別處理,故在方法原理的說明中不區(qū)分炮點和接收點的靜校正量,僅籠統(tǒng)地指某一個靜校正量。2個不同的靜校正量可以對應2個不同靜校正軟件和參數(shù),也可以對應相同靜校正軟件和不同參數(shù)計算的靜校正量。

假設依據(jù)炮點和接收點范圍確定的工區(qū)最大平面坐標范圍為集合A;假設有2個不同的靜校正量,第1個靜校正量為t1(x,y),第2個的靜校正量為t2(x,y);假設根據(jù)對2個靜校正量疊加剖面的對比,第1個靜校正量在控制整體構(gòu)造形態(tài)上有優(yōu)勢,而第2個靜校正量在集合B表示的平面坐標范圍內(nèi)在局部構(gòu)造形態(tài)或疊加效果(取決于靜校正的中波長或短波長成分的準確性)方面具有優(yōu)勢,且假設集合B是一個連通的閉合區(qū)域,顯然集合B是集合A的子集。

依據(jù)集合B的范圍計算第2個靜校正量的權(quán)系數(shù)w2(x,y)。將集合A所含的整個區(qū)域分成3個部分:①過渡區(qū),即集合B邊界附近離邊界一定距離(過渡區(qū)長度的一半)范圍內(nèi)的環(huán)狀條帶區(qū);②優(yōu)勢區(qū)域核心區(qū),即集合B范圍除去過渡區(qū)外的部分;③其它區(qū)域,即整個工區(qū)除上述2個區(qū)域以外的部分。優(yōu)勢區(qū)域核心區(qū)的權(quán)系數(shù)為1.0,其它區(qū)域權(quán)系數(shù)為0,過渡區(qū)的權(quán)系數(shù)從優(yōu)勢區(qū)域核心區(qū)與過渡區(qū)交界處的1.0逐漸減少到過渡區(qū)與其它區(qū)域交界處的0。圖1 是優(yōu)勢區(qū)域及權(quán)系數(shù)的示意圖,上、下、左、右4個坐標軸所圍合的整個區(qū)域為工區(qū)的最大范圍即集合A,充填圖案為紅色斜線的區(qū)域為優(yōu)勢區(qū)域核心區(qū)(權(quán)系數(shù)為1.0),充填圖案為藍色斜線的區(qū)域為其它區(qū)域(權(quán)系數(shù)為0),綠色和黃色區(qū)域分別為過渡區(qū)中權(quán)系數(shù)在(0,0.5)和(0.5,1.0)區(qū)間內(nèi)的部分,權(quán)系數(shù)為0.5的等值線和右側(cè)坐標軸所圍合的區(qū)域(黃色與紅色斜線區(qū))是第2個靜校正量的優(yōu)勢區(qū)域即集合B。

圖1 優(yōu)勢區(qū)域及權(quán)系數(shù)示意

1.1 靜校正量地表一致性分解

視具體情況,可以將靜校正量只分解成長波長與短波長2個頻段的靜校正量,也可以分解成長波長、中波長和短波長3個頻段的靜校正量。平滑濾波是進行這種分解的簡單方法。如果僅分解成長、短波長2個頻段的成分,靜校正量為:

(1)

如果分解成長、中、短波長3個頻段的成分,靜校正量為:

t1(x,y)=t1L(x,y)+t1M(x,y)+t1S(x,y)

t2(x,y)=t2L(x,y)+t2M(x,y)+t2S(x,y)

(2)

式中:下標L,M,S分別表示長、中、短波長成分。

1.2 靜校正組合

如果靜校正量只分解成長、短波長2個成分,組合后的長波長成分取第1個靜校正量的,按照第2個靜校正量的權(quán)系數(shù)組合2個靜校正量的短波長成分:

(3)

如果靜校正量分解成長、中、短波長3個成分,組合后的長、短波長成分取第1個靜校正量的,按照第2個靜校正量的權(quán)系數(shù)組合2個靜校正量的中波長成分:

(4)

上述分解成長、短波長2個頻段,或者分解成長、中、短波長3個頻段的波長邊界,與常規(guī)靜校正所述的以排列長度為基準的長、短波長分界既有聯(lián)系,又有區(qū)別。需要結(jié)合對疊加剖面的分析和解釋人員的意見加以確定。

我們這里把對不同靜校正量疊加剖面的對比評價簡化成構(gòu)造形態(tài)和疊加效果2個方面,構(gòu)造形態(tài)還可以分成全局構(gòu)造形態(tài)和局部構(gòu)造形態(tài),疊加效果是指CMP道集的同相性導致的(局部)疊加剖面同相軸的清晰度。假設對應用2個靜校正量的疊加剖面對比結(jié)果表明,第1個靜校正量的疊加剖面在控制整體構(gòu)造形態(tài)上有優(yōu)勢,而第2個靜校正量的疊加剖面在某些平面范圍內(nèi)疊加效果具有優(yōu)勢,可以選擇分解成2個頻段的融合方法;如果對比結(jié)果表明,第1個靜校正量的疊加剖面在整體構(gòu)造形態(tài)上較合理,疊加效果較好但在某些平面范圍內(nèi)局部構(gòu)造形態(tài)不合理(比如同相軸存在串相位現(xiàn)象),而第2個靜校正量的疊加剖面在對應平面范圍內(nèi)局部構(gòu)造形態(tài)相對更合理(比如同相軸串相位現(xiàn)象不存在或相對不嚴重)但

疊加效果相對差一些,表明第2個靜校正量的中頻段成分在該平面范圍內(nèi)具有優(yōu)勢,可以選擇分解成3個頻段的融合方法。

在實際資料處理的靜校正測試過程中,可能有多于2個的靜校正量表現(xiàn)出各自的優(yōu)勢,各個靜校正量的優(yōu)勢區(qū)域也可能不如上述所假設的那么簡單。第2個靜校正量疊加效果的優(yōu)勢區(qū)域有可能是多個不連通的區(qū)域,也可能在第2個靜校正量的較大范圍的優(yōu)勢區(qū)域內(nèi)部還存在第1個靜校正量疊加效果相對更好的區(qū)域,也可能盡管在整體趨勢上第1個靜校正量的構(gòu)造形態(tài)合理但在某些區(qū)域內(nèi)第2個靜校正量的構(gòu)造特征更加合理且第1個靜校正量的疊加效果更好,等等。所有這些復雜的情況,都可以分解成上述簡單情況的不同組合。

2 應用實例

給出南方山地地區(qū)2個應用實例。實例1由于出露地表的巖性表現(xiàn)出明顯的分區(qū),導致適用的靜校正方法也表現(xiàn)出明顯的分區(qū)特征,將靜校正量分解成長、短波長2個頻段進行融合。實例2中存在的隆起于地表的背斜構(gòu)造導致近地表速度模型和靜校正計算的復雜性,第2個靜校正量的中頻段成分具有優(yōu)勢,將靜校正量分解成長、中、短波長3個頻段進行融合。

2.1 實例1

南方山地三維工區(qū)近地表地形起伏劇烈,表層巖性平面上大致可分成2個區(qū)域,一個是占工區(qū)較大范圍的以砂巖地層為主的區(qū)域(砂巖區(qū)),一個是占工區(qū)約1/3的灰?guī)r出露區(qū)域(灰?guī)r區(qū))。近地表速度差異較大,存在明顯的分區(qū)性,圖2是采用初至層析近地表建模技術(shù)得到的砂巖和灰?guī)r過渡區(qū)的近地表速度模型。

圖2 砂巖與灰?guī)r過渡區(qū)的近地表速度模型

多種靜校正方法和參數(shù)的測試結(jié)果表明,有2個靜校正量分別在砂巖區(qū)和灰?guī)r區(qū)具有各自明顯的優(yōu)勢。其中,第1個靜校正量在砂巖區(qū)疊加效果具有明顯的優(yōu)勢,且疊加剖面上的構(gòu)造形態(tài)在整個工區(qū)相對較合理;第2個靜校正量的疊加效果在灰?guī)r區(qū)具有明顯的優(yōu)勢。

圖3和圖4分別是在砂巖和灰?guī)r區(qū)過渡帶應用第1個和第2個靜校正量的疊加剖面,從中可以容易劃分出各自優(yōu)勢區(qū)域的邊界,邊界左側(cè)是砂巖區(qū),右側(cè)為灰?guī)r區(qū)。

圖3 應用第1個靜校正量后的疊加剖面(實例1)

圖4 應用第2個靜校正量后的疊加剖面(實例1)

從疊加剖面上拾取第2個靜校正量對疊加效果有優(yōu)勢的區(qū)域在平面上的分布,構(gòu)成第2個靜校正量的優(yōu)勢區(qū)域。和整個工區(qū)的最大平面坐標范圍一起計算第2個靜校正量的權(quán)系數(shù)w2(x,y)。

對一個CMP點而言,以該CMP點為中心直徑在一個有效偏移距范圍內(nèi)的屬于該CMP的所有地震道的炮點和接收點的靜校正量,都可能對該CMP的疊加結(jié)果有影響。當一個工區(qū)的近地表條件存在明顯的分區(qū)性,并導致2個靜校正量的精度存在明顯的分區(qū)性的情況下,只要各分區(qū)的大小明顯大于有效排列長度,必然導致疊加結(jié)果的分區(qū)性且疊加結(jié)果的分區(qū)與靜校正精度的分區(qū)相一致,依據(jù)疊加結(jié)果拾取的分區(qū)邊界,可以代表2個靜校正量精度的分區(qū)邊界。

分別將2個靜校正量分解成長、短波長2個頻段的成分。經(jīng)與解釋人員一起分析試驗,確定區(qū)分長、短波長2個頻段的波長邊界取6000m,即波長大于6000m的成分屬于決定剖面構(gòu)造形態(tài)的“長波長”,其它成分屬于主要影響疊加效果和局部構(gòu)造形態(tài)的“短波長”。事實上,這里的“短波長”成分與常規(guī)靜校正所述的短波長成分不完全一樣,還包含對疊加剖面局部構(gòu)造形態(tài)有影響的成分。

依式公式(3)計算融合后的靜校正量,應用于地震資料處理得到如圖5所示的結(jié)果。

圖5 應用融合靜校正量后的疊加剖面(實例1)

對比圖3,圖4和圖5可以看出,應用融合靜校正量后(圖5)的構(gòu)造形態(tài)達到了預期目的即取第1個靜校正量的,疊加效果不僅是取2個靜校正量的各自優(yōu)勢,而且是優(yōu)于2個靜校正量的各自疊加效果的優(yōu)勢之和,特別在優(yōu)勢區(qū)域邊界附近。這是地表一致性的融合方法才會有的效果。事實上,第1個靜校正量在優(yōu)勢區(qū)域邊界左側(cè)的精度較高但右側(cè)精度相對不夠,第2個靜校正量則相反在優(yōu)勢區(qū)域邊界右側(cè)精度較高而左側(cè)精度相對不夠。圖3優(yōu)勢區(qū)域邊界左側(cè)附近的疊加結(jié)果,除了受邊界左側(cè)較高精度靜校正量影響外,還受邊界右側(cè)相對較低精度靜校正量的影響,即決定圖3邊界左側(cè)附近疊加結(jié)果的靜校正量一半具有較高精度一半相對精度不夠。同樣,圖4優(yōu)勢區(qū)域邊界右側(cè)附近的疊加結(jié)果,除了受邊界右側(cè)較高精度靜校正量影響外,還受邊界左側(cè)相對較低精度靜校正量的影響,即決定圖4邊界右側(cè)附近疊加結(jié)果的靜校正量一半具有較高精度一半相對精度不夠;融合后的靜校正量在優(yōu)勢區(qū)域邊界左右2側(cè)都有較高的精度,導致圖5在優(yōu)勢區(qū)域左右2側(cè)的疊加效果分別遠好于圖3左側(cè)和圖4右側(cè)的結(jié)果。圖3到圖5的疊加剖面是在動校正后的數(shù)據(jù)上替換應用各自的靜校正量得到的,后續(xù)處理還需針對融合靜校正量進行疊加速度的分析。

如果使用靜校正量的常規(guī)融合技術(shù),只能實現(xiàn)2個靜校正量疊加剖面的時移拼接,即應用常規(guī)融合靜校正量后的疊加效果不可能好于融合前2個靜校正量的各自疊加效果的優(yōu)勢之和。

2.2 實例2

南方山地某三維工區(qū)靜校正的難點在于其中存在的一個背斜構(gòu)造區(qū)域,該背斜構(gòu)造在地表隆起形成一個山脈,構(gòu)造頂部地層斷裂、破碎并被剝蝕,不同的靜校正方法在該區(qū)域表現(xiàn)各異。圖6是利用初至層析近地表建模技術(shù)得到的近地表速度模型,構(gòu)造高點處速度結(jié)構(gòu)復雜。

多種靜校正方法和參數(shù)得到的多個靜校正量的試驗結(jié)果對比,篩選出了最具優(yōu)勢的2個靜校正量,稱為第1個靜校正量和第2個靜校正量。對分別應用2個靜校正量并經(jīng)一次剩余靜校正后得到的整個工區(qū)2套疊加剖面的對比得出這樣的基本認識,即應用第1個靜校正量在整體構(gòu)造形態(tài)上較合理,多數(shù)剖面段疊加效果較好,但在背斜構(gòu)造核心部位同相軸存在較多的斷斷續(xù)續(xù)現(xiàn)象;應用第2個靜校正量在背斜構(gòu)造核心部位同相軸的斷續(xù)現(xiàn)象明顯減少,但有些剖面段疊加效果相對差一些。第1個靜校正量和第2個靜校正量并不存在明顯空間上的分區(qū)優(yōu)勢。

圖7和圖8分別是應用第1個靜校正量和第2個靜校正量,并經(jīng)一次剩余靜校正后在背斜構(gòu)造核心區(qū)域及附近的疊加剖面,這兩個剖面代表了整個工區(qū)2個靜校正量的應用結(jié)果在背斜構(gòu)造核心區(qū)的大致差別。

圖6 背斜構(gòu)造高點附近的近地表速度模型

圖7 應用第1個靜校正量后的疊加剖面(實例2)

圖8 應用第2個靜校正量后的疊加剖面(實例2)

結(jié)合應用2個靜校正量的疊加剖面以及各自靜校正計算方法與參數(shù)的特點,得出下面的初步判斷,即第1個靜校正量在控制整個工區(qū)構(gòu)造形態(tài)的長波長和影響疊加效果的短波長成分方面有優(yōu)勢,但在控制局部區(qū)域構(gòu)造形態(tài)的中波長成分方面有欠缺,中波長成分的精度不足在剩余靜校正后常會使串相位更加明顯;第2個靜校正量在控制局部構(gòu)造形態(tài)的中波長成分方面有一定的優(yōu)勢,但由于其短波長成分精度不夠高甚至可能存在反射剩余靜校正技術(shù)難以解決的較大幅值的誤差,導致其疊加效果難以令人滿意。

基于這樣的認識,分別將第1個和第2個靜校正量分解成長、中、短3個頻段,利用公式(4)計算融合后的靜校正量。由于第2個靜校正量的中波長成分在背斜構(gòu)造核心區(qū)具有優(yōu)勢、在工區(qū)其它區(qū)域和第1個的基本相當,可認為在整個工區(qū)均具有優(yōu)勢,公式(4) 中的w2(x,y)=1。經(jīng)過試驗并與解釋人員一起分析試驗結(jié)果,取波長大于10000m的靜校正成分為長波長成分、波長小于1000m的靜校正成分為短波長成分、其它為中波長成分。應用融合后的靜校正量,并經(jīng)過一次剩余靜校正后得到如圖9所示的結(jié)果。

圖9 應用融合靜校正量后的疊加剖面(實例2)

圖9在保持圖7整體構(gòu)造形態(tài)的前提下,整個剖面的質(zhì)量有明顯提高。可見前述對2個靜校正量特點的判斷和所采取的措施正確、有效,融合靜校正量的精度比第1個與第2個的都高。顯然,常規(guī)的靜校正融合技術(shù)無法實現(xiàn)這樣的取長補短目標。

3 結(jié)束語

本文給出的具有地表一致性特點的靜校正量分頻段與分區(qū)融合技術(shù),提供了靜校正量優(yōu)勢互補的一種新手段,比靜校正量的常規(guī)融合技術(shù)在應用效果和靈活性方面具有明顯優(yōu)勢。要充分發(fā)揮該方法的作用,首先必須準確把握不同靜校正量的疊加剖面特征,結(jié)合不同靜校正量所對應的靜校正方法與參數(shù)的特點,判斷疊加剖面特征背后所代表的分頻段靜校正量的貢獻,進而選擇靜校正量分解和融合方式;其次,在解釋人員的配合下,經(jīng)過參數(shù)試驗獲得合理的融合參數(shù),解釋人員對工區(qū)地質(zhì)情況的了解,有助于給出更加合理的判斷。實例給出的融合參數(shù)僅適合對應的實例,不能被認為具普遍意義。對于更復雜的具有多個靜校正量和多個優(yōu)勢區(qū)域的情況,可以分解成多個由實例1和實例2所給出的簡單情況的組合。

致謝:感謝中國石油化工股份有限公司石油物探技術(shù)研究院居興國、王汝珍、肖盈在本技術(shù)試驗階段所做的工作和給出的建議。