白 旭，樂智斌

（江蘇科技大學(xué) 船舶與海洋工程學(xué)院，江蘇 鎮(zhèn)江212003）

0 引 言

深水立管是連接海底井口與海面作業(yè)平臺的關(guān)鍵設(shè)備。在復(fù)雜的海洋環(huán)境中，由海流引起的渦激振動（VIV）是造成立管發(fā)生疲勞破壞的主要因素[1]。

由于深水立管具有大長細(xì)比等特點，其渦激振動響應(yīng)呈現(xiàn)出非線性特征，與剛性圓柱體存在較大差異。Bourguet等[2]通過水池試驗發(fā)現(xiàn)長柔結(jié)構(gòu)物發(fā)生渦激振動時在順流向存在十分顯著的響應(yīng)，并指出在高質(zhì)量比下單自由度和雙自由度渦激振動差距較小，而低質(zhì)量比條件下順流向的振動被激發(fā)無法忽略。因此可以認(rèn)為在低質(zhì)量比條件下對海洋長柔立管進行渦激振動響應(yīng)分析時，必須考慮順流向的影響。對此，唐國強等[3]進行了長細(xì)比為1750的柔性桿件渦激振動實驗，發(fā)現(xiàn)順流向的振動頻率和振動模態(tài)數(shù)均為橫向的2倍。Gao等[4]通過實驗對比剪切流和均勻流作用下加設(shè)了抑制振動裝置的立管，發(fā)現(xiàn)在均勻流時立管會產(chǎn)生比剪切流下更高的振動頻率。林琳等[5]通過莫里森方程計算順流力，建立了三維柔性立管的雙自由度渦激動力響應(yīng)方程，發(fā)現(xiàn)剪切流作用下隨著流速的增加，立管模態(tài)數(shù)逐漸增加。郭海燕等[6]利用功能原理建立了立管渦激振動響應(yīng)數(shù)值模型，采用Newmark-β方法在時域內(nèi)迭代求解其動力響應(yīng)，并與實驗進行對比后得到一種能夠預(yù)測大長細(xì)比海洋立管渦激振動模態(tài)和振幅極值點的計算模型。Wang等[7]同樣發(fā)現(xiàn)了剪切流作用下立管的模態(tài)數(shù)與流速之間的關(guān)系，也發(fā)現(xiàn)剪切流的振動頻率小于均勻流，并指出在順流向會出現(xiàn)3倍于橫向的振動頻率。宋磊健等[8]、高云等[9]通過進行三維立管模型的實驗發(fā)現(xiàn)在剪切流下，其阻力系數(shù)等也與均勻流存在較大差異，在剪切流下橫向振動存在一個頻率鎖定區(qū)域，而順流向則存在兩個頻率鎖定區(qū)域，且響應(yīng)隨著約化速度出現(xiàn)上升—下降—再上升—再下降的趨勢。

行波效應(yīng)是振動響應(yīng)在空間和時間上同時發(fā)生變化的振動現(xiàn)象，針對立管的行波效應(yīng)現(xiàn)象，國內(nèi)外學(xué)者通過柔性立管渦激振動實驗進行了大量分析。Chaplin等[10]在實驗室條件下進行了階梯狀來流，均勻流和線性剪切流的海洋立管渦激振動實驗，實驗中均發(fā)現(xiàn)了顯著的順流向振動，盡管數(shù)據(jù)顯示順流向振動的幅值相對橫向較小，但是其激發(fā)了更高階的模態(tài)，行波效應(yīng)明顯。Jaiswal[11]在墨西哥灣進行的實驗測量以實時的流速模擬剪切流對立管的影響，發(fā)現(xiàn)行波效應(yīng)，并總結(jié)得到行波效應(yīng)從高約化速度區(qū)域向低約化速度區(qū)域傳播的結(jié)論。Bourguet等[12]對線性剪切流進行了大量的數(shù)值計算，發(fā)現(xiàn)剪切流和均勻流作用下，具有行波效應(yīng)的區(qū)域與其他區(qū)域有著不同的運動軌跡，通過對相位的分析，發(fā)現(xiàn)在頻率鎖定區(qū)域相位均小于180°。羅冬冬等[13]通過CFD計算剪切流作用下的柔性隔水管發(fā)現(xiàn)最大位移所在位置會發(fā)生向上移動的現(xiàn)象，同樣也說明了行波效應(yīng)的存在。

長柔立管的渦激振動在發(fā)生高模態(tài)振動情況下會出現(xiàn)行波效應(yīng)，即結(jié)構(gòu)的振動響應(yīng)幅值隨著軸向會出現(xiàn)一個有規(guī)律的波動，特別是在考慮順流向振動時，發(fā)生的振動頻率變得更高，所激發(fā)的模態(tài)也變得更高，行波效應(yīng)變得更為明顯。對于行波效應(yīng)而言，其結(jié)構(gòu)振動響應(yīng)特性和導(dǎo)致的疲勞分布規(guī)律與駐波效應(yīng)有明顯的區(qū)別。傳統(tǒng)的渦激振動預(yù)報方法對于駐波效應(yīng)有效，而對于行波效應(yīng)占主導(dǎo)的高模態(tài)數(shù)長細(xì)柔彈性體渦激振動，模態(tài)疊加法只能對有限數(shù)量的非共振模態(tài)進行分析和計算，無法體現(xiàn)長柔立管在考慮順流向振動的雙自由度渦激振動響應(yīng)特性。由于頻域預(yù)報模型在預(yù)報大長徑比長柔立管時會受到行波效應(yīng)的影響，采用時域預(yù)報模型會更有優(yōu)勢，同時也為了更好地研究渦激振動中的流體作用力，大量國內(nèi)外學(xué)者通過建立力分解模型和尾流振子模型得到一系列預(yù)報模型。2004年，F(xiàn)acchinetti[14]提出的單自由度渦激振動耦合振子模型能夠很好地模擬渦激振動運動響應(yīng)，充分研究了結(jié)構(gòu)和流體振子的耦合作用，分別對位移、速度、加速度三種耦合形式進行了對比和討論，該方法引起大量學(xué)者的研究和補充。Bai等[15]通過將尾流振子模型擴展到雙自由度形式，研究了該模型在雙自由度即順流向和順流向發(fā)生運動時的相位角和軌跡的關(guān)系。

時域預(yù)報模型能夠更好地對深水海洋立管的渦激振動進行預(yù)報，由于長柔立管在渦激振動時因行波效應(yīng)會引起疲勞點的轉(zhuǎn)移，在進行運動響應(yīng)預(yù)報和疲勞壽命計算時時域預(yù)報模型具有更大的優(yōu)勢。而尾流振子模型更好地詮釋了雙向流固耦合的內(nèi)涵，屬于一種最適合用以描述渦激振動這一類典型的自激振動。因此采用尾流振子模型進行時域預(yù)報模型的建立以分析深海長柔立管的渦激振動現(xiàn)象具有重要的工程價值和研究意義。因此本文以離散點渦法為基礎(chǔ)，建立三維的尾流振子計算時域模型，分析獲得階梯流作用下長柔立管的渦激振動響應(yīng)特征參數(shù)，探索階梯流作用下長柔立管渦激振動行波效應(yīng)機理。

1 長柔立管渦激振動模型

1.1 三維柔性立管雙自由度耦合方程

海洋立管長徑比通常大于一百，甚至有些達到千量級，故將立管看成具有柔性能夠發(fā)生變形的長細(xì)柔性桿處理，建立三維立管渦激振動物理模型如圖1所示。

除受到作用在截面的來流外，立管結(jié)構(gòu)還受到尾渦引起的順流向和橫向的渦致作用力，因此可以將立管力學(xué)問題整體簡化為長細(xì)柔性梁的復(fù)雜彎曲問題。以橫向的振動為例，取立管沿高度方向的一個微段dz，如圖2進行分析。

通過力矩平衡方程和變形幾何關(guān)系可以得到如下表達式：

其中：M為梁端面的彎矩，E為立管材料的彈性模量，I為立管的截面慣性矩，F(xiàn)s為截面剪切力，Y為微段的橫向振幅。 F （ y，z， ）t為流體作用力，假定每一微段為剛性體（自身不發(fā)生形變），兩端彈性支撐，可得到物理模型如圖3所示。

根據(jù)文獻[15]，可以得到尾流振子模型的雙向流體作用力表達式：

其中：D為圓柱直徑；fst為系統(tǒng)瀉渦頻率；α為與脈動拖曳力、斯特拉哈爾數(shù)、脈動升力系數(shù)相關(guān)的無量綱參數(shù)。

考慮到立管在軸向受到拉力作用，依據(jù)軸向的平衡方程，結(jié)合d2Y/dz2=M/EI可以得到：

擴展到順流向，結(jié)合公式（1）、（2）和（3）并無量綱化，得到基于歐拉—伯努利梁假定成立的長柔立管雙自由度渦激振動方程：

假設(shè)隨著水深的增加，立管截面、質(zhì)量和阻尼均沒有變化，但軸向拉力需要考慮自身的重力作用。當(dāng)立管所在流域不是均勻來流而是隨著水深變化存在有階梯的水流時，等式右邊的載荷也隨之變化。

根據(jù)文獻[16]，結(jié)構(gòu)在流體通過時的振動可以用離散分布的非線性范德波爾振子模型來描述：

其中：ε是范德波爾方程耦合參數(shù)，vd是耗散參數(shù)，F(xiàn)d是流體作用在結(jié)構(gòu)上的載荷項即流固耦合作用力，ωst=2πStU/D是流體瀉渦頻率，與流速以及斯特勞哈爾數(shù)有關(guān)。對于耗散項vd?3q/（?z2?）t，當(dāng)結(jié)構(gòu)整體進行離散化處理時，只要沿著軸向劃分足夠多節(jié)點，可以認(rèn)為單個單元的?2q/?z2=0。因此三維流體振子方程可以表達為：

假設(shè)結(jié)構(gòu)的截面沿著軸向均是相同的形狀與大小，截面慣性矩不隨軸向發(fā)生變化，立管截面慣性矩取I；由于立管軸向拉力隨著水深而變化，T（）z為沿著軸向分布的軸向拉力。綜合以上討論，結(jié)合（4）式和（6）式可以得到三維雙自由度長柔立管渦激振動耦合模型如（7）式，式中N、M和H均為水動力參數(shù)[15]。

1.2 模型驗證

針對海洋環(huán)境中真實存在的階梯流，Chaplin進行了經(jīng)典的階梯流實驗，將一根13.12 m的圓柱立管放置于套管中隨拖車運動，由于套管中水靜止，以此模擬海洋中洋流發(fā)生階梯性變化的實際工況[10]。該實驗所用模型參數(shù)如表1所示。

表1 Chaplin試驗參數(shù)Tab.1 Test parameters of Chaplin

表2 驗證工況Tab.2 Verification condition

為驗證（7）式的正確性，選取Chaplin一組工況進行對比驗證，所選工況參數(shù)如表2所示。最大流速為0.6 m/s，立管下方45%部分受到流速影響，其他部分為靜水作用，僅受到濕重影響，由于結(jié)構(gòu)總長為13.12 m，對0～5.9 m段施加水流進行計算。

得到載荷與實驗結(jié)果對比如圖4所示，依次為橫向振幅的包絡(luò)線對比圖、橫向振幅的標(biāo)準(zhǔn)方差對比圖和順流向振幅標(biāo)準(zhǔn)方差對比圖。結(jié)果表明：在流速為0.6 m/s下，該立管出現(xiàn)6階模態(tài)。沿立管高度方向振幅一致，對比立管上方的振幅，本文模型較實驗結(jié)果略大是因為在實驗中邊界進行鉸接，仍然存在一定的阻尼；另一方面，套管內(nèi)徑較小，與下方置于水池的流域相比，對立管振動具有更大的阻礙，因此立管上部分的實驗結(jié)果較下部分更小，同時也小于模型結(jié)果。兩個自由度的振幅標(biāo)準(zhǔn)方差結(jié)果對比也基本一致，實驗和模型計算結(jié)果在同樣的位置出現(xiàn)，橫向振動被激發(fā)6階模態(tài)，順流向被激發(fā)11階模態(tài)，順流向模態(tài)數(shù)大致為橫向的2倍。通過對比Chaplin的實驗結(jié)果與（7）式的計算結(jié)果，本文提出的計算模型和方法能夠有效地對立管在階梯流下的運動響應(yīng)進行預(yù)報。

2 階梯流作用下長柔立管渦激振動響應(yīng)特性

不同的海洋環(huán)境中，存在多種來流形式，根據(jù)成因可以分為潮流、風(fēng)海流、階梯流、熱鹽環(huán)流和波浪流等，隨時間變化可以分為周期流、定常流和瞬時流等。由于海洋環(huán)境復(fù)雜，立管的工作條件惡劣，會出現(xiàn)大量的未知載荷。而立管在不同的流動形式下振動響應(yīng)存在著巨大的差異，本文針對階梯流，采用提出的模型對長柔立管進行渦激振動特性分析。

2.1 長柔立管渦激振動的振幅分析

設(shè)定流速U范圍為0.2～5 m/s，雷諾數(shù)范圍為2458～12290。模型總長13.12 m，進行200等分，共得到201個節(jié)點，流動形式如圖5所示，具體工況參數(shù)見表3。

表3 階梯流計算工況Tab.3 Working condition

模型計算得到所有工況下的響應(yīng)后，為了說明該程序在時域上計算的穩(wěn)定性和可行性。針對階梯流在低流速U=0.2 m/s下，選取L/4，L/2，3L/4處的計算結(jié)果繪制雙向無量綱振幅時程曲線，如圖6所示?？梢园l(fā)現(xiàn)：在階梯流作用下，無量綱橫向振幅最大值發(fā)生在L/4處，為1.04。

續(xù)表3

繪制階梯流在流速U=0.2 m/s下穩(wěn)定后的截面運動軌跡，如圖7所示。從圖中可以看出：階梯來流作用下，橫向振幅的截面形狀不存在節(jié)點，激發(fā)2階模態(tài)，順流向振幅的截面形狀存在1個節(jié)點，激發(fā)3階模態(tài)。

2.2 長柔立管渦激振動頻率分析

長柔立管的壽命除了受到振幅的影響外，發(fā)生長時間的高頻率振動也是其疲勞破壞的重要因素之一。對于二維剛性圓柱的振動，大量學(xué)者通過實驗得到順流向振動頻率為橫向振動頻率的2倍。對于長柔立管而言，振幅較剛性圓柱更大，因此其振動頻率的研究更為重要。

通過傅里葉變換對表3中所有工況的計算結(jié)果進行頻率分析，選取L/4、L/2和3L/4處隨時間變化的振幅進行分析得到如圖8所示的無量綱幅頻曲線。對比幅頻曲線，可以看出，隨著流速的增加，主頻率增加。主頻率隨流速的變化趨勢如圖9所示。

橫流向和順流向振動的主頻率與流速之間呈現(xiàn)出線性的關(guān)系，用fCF_main和fIL_main分別代表橫向振動主頻率和順流向振動主頻率，則可以得到fCF_main=5U及fIL_main=10U的表達式。以上分析均基于50號節(jié)點、100號節(jié)點和150節(jié)點的振動結(jié)果，為了更進一步研究立管上所有節(jié)點的振動頻率與流速之間的關(guān)系，取低流速0.8 m/s以及高流速2 m/s進一步分析振動幅頻圖譜，如圖10～11所示，可以看出亦滿足上述的規(guī)律。

3 行波效應(yīng)與傳遞特性

根據(jù)Jaiswal[11]發(fā)現(xiàn)的行波效應(yīng)可以認(rèn)為順流向的高階振頻是引起行波效應(yīng)的原因之一，為了更深入地研究不同流速下階梯流行波效應(yīng)在橫向及順流向上的傳播規(guī)律，對表3中的0.2 m/s，0.4 m/s和2 m/s三種工況進行行波特性分析。從圖12中可以發(fā)現(xiàn)隨著流速的增加，會激發(fā)更高的模態(tài)數(shù)，橫向振幅最大發(fā)生在0.4 m/s的階梯流時。

文獻[17]發(fā)現(xiàn)長柔立管在發(fā)生渦激振動時沿軸向變化的流體作用力波動區(qū)域即為頻率鎖定區(qū)域，同時該區(qū)域的相位穩(wěn)定在180°以下，表現(xiàn)為運動軌跡為CC（counter clockwise）方向。文獻[8]中給出了C模式（當(dāng)橫向運動達到最大值時，立管運動方向與來流方向相反，為順時針）和CC模式（當(dāng)橫向運動達到最大值時，立管運動方向與來流方向相同，為逆時針），如圖13所示。

當(dāng)立管的橫向運動達到最大值時，CC模式下立管在瀉渦前朝來流方向運動。當(dāng)瀉渦時立管受旋渦影響運動回到中心點，因此其運動與最新的瀉渦頻率接近，產(chǎn)生頻率鎖定。因此在頻率鎖定區(qū)域一個典型特征為運動軌跡出現(xiàn)CC模式，可以以此判別頻率鎖定區(qū)域，也是能量輸入?yún)^(qū)域。

為研究在不同流動形式下的能量輸入?yún)^(qū)域分布規(guī)律，對0.2 m/s流速下階梯流的運動軌跡進行深入分析，如圖14所示。并在圖中表明了CC模式為雙向相位差小于180°的運動軌跡。

圖15為階梯流在0.2 m/s時的立管整體振幅隨時間變化的變化圖。對比圖14和圖15的各個工況進行以下分析：在階梯流作用下，z/L為0.4～0.6范圍出現(xiàn)CC模式的運動軌跡，對應(yīng)地在圖15（a）的橫向振幅圖上，0.3和0.7附近出現(xiàn)最大振幅，而順流向振幅圖同樣在該區(qū)域出現(xiàn)了行波效應(yīng)。

對比分析可以認(rèn)為在運動軌跡出現(xiàn)CC模式的附近會出現(xiàn)行波效應(yīng)，而橫向振幅的最大值同樣發(fā)生在該區(qū)域附近。而行波方向從振幅大的地方向振幅小的區(qū)域傳播，即從能量輸入（power-in）區(qū)域向能量輸出（power-out）區(qū)域傳播。

在階梯流作用下行波效應(yīng)和駐波效應(yīng)非常明顯，為了更好地描述駐波和行波之間的關(guān)系，分別選取了較高流速0.6 m/s和1.2 m/s的兩種階梯流進行分析。圖16和圖17分別為0.6 m/s和1.2 m/s階梯流雙向振幅隨時間的變化圖譜。駐波區(qū)域呈現(xiàn)穩(wěn)定的振幅，沿立管軸向沒有明顯變化，而行波區(qū)域沿著立管軸向存在明顯的位移變化?？梢钥闯觯簷M向以駐波為主，順流向在邊界和靜止區(qū)域出現(xiàn)駐波，行波從階梯流高流速區(qū)域向低流速區(qū)域傳遞。

4 結(jié) 論

本文基于離散點渦法以及柔性梁理論，建立了三維長柔立管渦激振動耦合計算模型，并通過相關(guān)試驗數(shù)據(jù)驗證了模型的有效性。采用提出的模型對階梯流作用下長柔立管渦激振動特性及行波效應(yīng)進行了分析，得到以下結(jié)論：

（1）基于尾流振子模型，通過對雙自由度剛性圓柱渦激振動耦合振子方程進行改進，得到三維長柔立管耦合計算模型，該模型能夠?qū)Σ煌鲃有问较碌暮Ｑ箝L柔立管響應(yīng)進行預(yù)報。

（2）階梯流作用下，長柔立管在發(fā)生渦激振動時，順流向的振動模態(tài)為橫向的2倍或更多倍，振動頻率與流速之間存在線性關(guān)系，順流向的振動主頻率為橫向振動主頻率的2倍，順流向會出現(xiàn)更高的模態(tài)階數(shù)，并且存在3倍于橫向主頻率的振動。

（3）階梯流作用下，長柔立管在發(fā)生渦激振動時，會在順流向發(fā)生明顯的行波效應(yīng)，行波從CC運動軌跡的區(qū)域向C運動軌跡的區(qū)域傳遞。在階梯流作用下表現(xiàn)為從流速高的區(qū)域向流速低的區(qū)域傳遞。