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        柴油機(jī)起動(dòng)過(guò)程噴霧撞壁試驗(yàn)研究

        2018-11-28 10:43:38王憲成周國(guó)印劉海濤張永峰

        王憲成, 馬 寧, 周國(guó)印, 劉海濤, 張永峰

        (1. 陸軍裝甲兵學(xué)院車輛工程系, 北京 100072; 2. 32180部隊(duì), 北京 100071; 3. 特種警察學(xué)院軍政訓(xùn)練系, 北京 102211)

        柴油機(jī)在起動(dòng)過(guò)程中,其轉(zhuǎn)速、缸壓及溫度偏低會(huì)導(dǎo)致噴霧撞壁,導(dǎo)致缸內(nèi)大量油膜附著在冷態(tài)壁面,從而使缸內(nèi)混合氣形成質(zhì)量變差,造成燃燒劣化[1]。通過(guò)起動(dòng)過(guò)程噴霧撞壁試驗(yàn),可以了解起動(dòng)過(guò)程噴油速率、缸內(nèi)壓力以及燃燒室壁面粗糙度等對(duì)噴霧撞壁的影響規(guī)律,為燃燒室優(yōu)化設(shè)計(jì)提供依據(jù)。

        近年來(lái),可視化方法以其直觀、高效、可靠等特點(diǎn)被大量研究者用于開(kāi)展發(fā)動(dòng)機(jī)噴霧燃燒研究當(dāng)中[2-5]。其中,定容彈因具有結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單、成本較低、試驗(yàn)周期短、可靠性高等特點(diǎn),成為研究燃油噴霧撞壁過(guò)程的重要輔助手段[6]。TAKASHI等[7]針對(duì)進(jìn)氣道噴射(Port Fuel Injection,PFI)發(fā)動(dòng)機(jī)研究了撞壁燃油附著量隨噴霧撞壁擴(kuò)散距離變化的規(guī)律;李韜等[8]在研究噴射撞壁油膜厚度變化規(guī)律時(shí),設(shè)計(jì)了可以對(duì)油膜進(jìn)行垂直拍攝的試驗(yàn)平臺(tái),通過(guò)激光誘導(dǎo)熒光法測(cè)量了壁面油膜厚度隨溫度變化的規(guī)律;李翔等[9]運(yùn)用陰影法成像系統(tǒng)和相位多普勒激光測(cè)試系統(tǒng)對(duì)噴霧撞壁形態(tài)進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究,討論了壁面溫度對(duì)噴霧撞壁發(fā)展的影響,但未對(duì)壁溫影響液滴碰壁后的反應(yīng)形態(tài)進(jìn)行研究;成曉北等[10]在對(duì)噴霧撞壁油膜流動(dòng)的研究中考慮了壁面狀況的影響,在確定飛濺液滴質(zhì)量和反射角度時(shí),針對(duì)光滑壁面和粗糙壁面分別采取了不同的經(jīng)驗(yàn)公式,但未考慮不同壁面粗糙度對(duì)液滴撞壁的影響。

        筆者基于柴油機(jī)油泵試驗(yàn)臺(tái)設(shè)計(jì)了可視化定容彈噴霧撞壁試驗(yàn)系統(tǒng),針對(duì)不同粗糙度燃燒室在起動(dòng)工況下冷態(tài)壁面進(jìn)行噴霧撞壁試驗(yàn),研究了噴油速率、背景氣體壓力和壁面粗糙度對(duì)噴霧撞壁的影響規(guī)律。

        1 起動(dòng)工況噴霧撞壁試驗(yàn)

        1.1 試驗(yàn)設(shè)備

        可視化定容彈噴霧撞壁試驗(yàn)系統(tǒng)由定容噴霧彈、高壓機(jī)械噴油泵實(shí)驗(yàn)臺(tái)、高速攝影系統(tǒng)、數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)和控制系統(tǒng)組成。噴霧撞壁試驗(yàn)系統(tǒng)組成如圖1所示,噴霧撞壁試驗(yàn)臺(tái)如圖2所示。

        在噴霧撞壁試驗(yàn)中,為減小相鄰噴孔之間油束的影響,在試驗(yàn)過(guò)程中利用擋油環(huán)進(jìn)行引流,噴油器擋油環(huán)設(shè)計(jì)如圖3所示,具引流效果如圖4所示。

        在高速攝影視場(chǎng)中只對(duì)其中一束油束進(jìn)行拍攝,使用噴孔直徑0.35 mm、噴油開(kāi)啟壓力20.6 MPa的8孔噴油器,試驗(yàn)所用噴油器及噴油泵參數(shù)如表1所示。

        表1 燃油器及噴油泵參數(shù)

        1.2 試驗(yàn)方案

        在進(jìn)行噴霧撞壁試驗(yàn)中,針對(duì)噴油速率、背景氣體壓力、壁面粗糙度對(duì)噴霧撞壁的影響,制定如表2所示試驗(yàn)方案,為減小試驗(yàn)誤差,每組試驗(yàn)重復(fù)3次,試驗(yàn)條件如表3所示。

        表2 試驗(yàn)方案

        表3 試驗(yàn)條件

        1.3 噴霧撞壁參數(shù)定義

        本文對(duì)噴霧撞壁宏觀參數(shù)進(jìn)行研究時(shí)僅針對(duì)油束左側(cè)區(qū)域,該區(qū)域涉及活塞頂壁面。在對(duì)燃油噴霧撞壁參數(shù)進(jìn)行定義時(shí),令撞壁后沿活塞頂壁面向活塞頂方向發(fā)展的距離為撞壁擴(kuò)散距離l,同側(cè)噴霧撞壁后油霧反射高度為撞壁高度h,如圖5所示。

        2 試驗(yàn)結(jié)果與分析

        2.1 噴油速率對(duì)噴霧撞壁的影響

        圖6為柴油機(jī)起動(dòng)過(guò)程噴油速率隨油泵轉(zhuǎn)速變化曲線,取噴油速率峰值為56、91、135 mg/ms循環(huán)的噴霧撞壁圖像進(jìn)行對(duì)比。

        在進(jìn)行噴油速率對(duì)噴霧撞壁影響的測(cè)試中,定容彈內(nèi)背景氣體壓力控制在1.5 MPa,定容彈內(nèi)氣體溫度與燃油溫度均為20 ℃,燃燒室壁面粗糙度Ra=43 μm,以燃油噴射始點(diǎn)為時(shí)間零點(diǎn)開(kāi)始記錄。噴油速率峰值在56、91、135 mg/ms時(shí)對(duì)應(yīng)的噴霧撞壁圖像如圖7所示,對(duì)應(yīng)的噴霧撞壁擴(kuò)散距離隨時(shí)間變化曲線如圖8所示。

        從圖7、8發(fā)現(xiàn):在相同背景氣體壓力下,隨著噴油速率升高,噴霧撞壁時(shí)刻提前,當(dāng)噴油速率峰值為56、91、135 mg/ms時(shí),噴霧撞壁時(shí)間點(diǎn)分別為1.2、0.8、0.5 ms;撞壁后,在噴霧進(jìn)行至2.5 ms時(shí),隨著噴油速率峰值增大,撞壁擴(kuò)散距離相應(yīng)增大,依次為11.5、13.4、14.9 mm。分析其原因?yàn)椋喝加蛧娚渌俾史逯翟酱?,液滴速度越快,接觸壁面時(shí)液滴的平均韋伯?dāng)?shù)就越大,導(dǎo)致更多數(shù)量的液滴在撞壁時(shí)發(fā)生飛濺,因而撞壁擴(kuò)散距離增大。

        2.2 背景氣體壓力對(duì)噴霧撞壁的影響

        圖9為柴油機(jī)起動(dòng)倒拖過(guò)程中缸內(nèi)壓縮壓力變化曲線,其中噴霧持續(xù)期間對(duì)應(yīng)的缸壓范圍約為1.5~2.5 MPa。

        在背景氣體壓力對(duì)噴霧撞壁影響的測(cè)試中,分別取1.5、2.0、2.5 MPa背景氣體壓力下的噴霧撞壁圖像進(jìn)行對(duì)比,其中噴油速率峰值為56 mg/ms,定容彈內(nèi)氣體與燃油溫度均為20 ℃,燃燒室壁面粗糙度Ra=43 μm,以燃油噴射始點(diǎn)為時(shí)間零點(diǎn)開(kāi)始記錄。背景氣體壓力在1.5、2.0、2.5 MPa時(shí)對(duì)應(yīng)的噴霧撞壁圖像如圖10所示,對(duì)應(yīng)的噴霧撞壁擴(kuò)散距離隨時(shí)間變化曲線圖11所示。

        從圖10、11發(fā)現(xiàn):在相同噴油速度峰值下,隨著背景氣體壓力下降,噴霧撞壁時(shí)刻提前,當(dāng)背景氣體壓力為2.5 、2.0、1.5 MPa時(shí),噴霧撞壁時(shí)間點(diǎn)分別為1.42、1.31、1.20 ms;撞壁后,在噴霧進(jìn)行至3.0 ms時(shí),隨著背景氣體壓力下降,撞壁擴(kuò)散距離增大,依次為9.8、11.3、12.6 mm。分析其原因?yàn)椋罕尘皻怏w壓力下降,液滴阻力減小,使得液滴速度增快,接觸壁面時(shí)液滴的平均韋伯?dāng)?shù)增大,導(dǎo)致更多數(shù)量的液滴在撞壁時(shí)發(fā)生飛濺,因而撞壁擴(kuò)散距離增大。

        2.3 壁面粗糙度對(duì)噴霧撞壁的影響

        圖12為不同積炭程度燃燒室壁面放大圖像。積炭的存在改變了壁面微觀結(jié)構(gòu)尺寸,使其壁面粗糙度發(fā)生變化,通過(guò)粗糙度測(cè)量,其對(duì)應(yīng)粗糙度Ra依次為43、52、65 μm。

        在壁面粗糙度對(duì)噴霧撞壁影響的測(cè)試中,分別取粗糙度Ra為43、52、65 μm燃燒室壁面上的噴霧撞壁圖像進(jìn)行對(duì)比,其中油泵噴油速率峰值為56 mg/ms,定容彈內(nèi)氣體溫度與燃油溫度均為20 ℃,背景氣體壓力取1.5 MPa,以燃油噴射始點(diǎn)為時(shí)間零點(diǎn)開(kāi)始記錄。粗糙度為43、52、65 μm的壁面在噴霧進(jìn)行2.5 ms時(shí)對(duì)應(yīng)的撞壁圖像如圖13所示,噴霧撞壁擴(kuò)散距離隨時(shí)間的變化曲線如圖14所示。

        從圖13、14發(fā)現(xiàn):在相同背景氣體壓力及噴油速率峰值下,噴霧撞壁時(shí)刻相同;壁面粗糙度越大,噴霧撞壁距離越小,在噴霧進(jìn)行至3.0 ms時(shí),噴霧在粗糙度Ra為43、52、65 μm的壁面撞壁擴(kuò)散距離分別為12.4、11.2、10.2 mm。分析其原因?yàn)?壁面越粗糙,液滴撞壁時(shí)的臨界韋伯?dāng)?shù)就越大,發(fā)生飛濺的液滴數(shù)量減少,而粘附壁面的液滴數(shù)量增多,因而撞壁擴(kuò)散距離減小。

        3 結(jié)論

        筆者基于柴油機(jī)油泵試驗(yàn)臺(tái)設(shè)計(jì)了可視化定容彈噴霧撞壁試驗(yàn)系統(tǒng),針對(duì)不同粗糙度燃燒室壁面,在不同噴油速率及背景氣體壓力下進(jìn)行噴霧撞壁試驗(yàn),研究結(jié)果表明:噴油速率與背景氣體壓力通過(guò)影響液滴韋伯?dāng)?shù)來(lái)影響撞壁過(guò)程,噴油速率越大、背景氣體壓力越小,撞壁擴(kuò)散距離越大;壁面粗糙度通過(guò)影響液滴撞壁時(shí)的臨界韋伯?dāng)?shù)來(lái)影響撞壁過(guò)程,壁面粗糙度越大,撞壁擴(kuò)散距離越小。

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